DSP-CH4-3

1 c1 o.5 0 s o 4 0 0.20
解得： c22 0.20
c2 0.45
c1210.80 c1 0.89
据此，可计算出H2O 中，两个孤对电子所在轨道的成分 （ α=0.30 ，β＝0.7）,夹角（θ=115.4o ）
CHENLI
19
例 2. NH 3
实验测定 NH3 分子属C3v 点群。3个 N—H 键 中 s 、p 成分相同。∠HNH=107.3o。
D∞h D3h Td
D4h D3h C4v Oh
CO2 , N3BF3 , SO3
CH4
Ni(CN)42PF5 IF5 SF6
CHENLI
13
• 杂化轨道满足正交性、归一性
例： i aisbip
由归一性可得： i *id1 ai2 bi2 1
由正交性可得： i*jd0
i j
★根据这一基本性质，考虑杂化轨道的空间分布及 杂化前原子轨道的取向，就能写出杂化轨道中原子轨道的 组合系数。
b0 .5p 5 x0 .7Cp H0 y EN L0 I .4s5
18
若不需区分 px 和 py ,只需了解杂化轨道中 s成分和 p 成分，
可按
cos 计算夹角。
对于 H2O 中的 O 原子只有 s 轨道和 p 轨道参加杂化。
设 s 成分为 α， p 成分β=1- α
则：
1 c o s 0
y H
0 .6c 1 1 p x 0 .7c 1 9 p y c2 s
根据原子轨道正交、归一条件，可得： 解之，得 c12 0.80 c1 0.89
x
{ c12 c22 1 0 .62c 1 1 2 0 .72c 9 1 2 c 2 2 0

C790和7840对比测试报告一：C790的测试1、测试条件及示波器通道设置：FO信号的RC滤波电容未去掉，FO信号的动作电平设置为5VCH1：C790原边信号（0.3V)CH2：DSP板上的OC信号CH3：DSP板上的FO信号CH4：DRV信号2、测试结果：FO信号在原边信号9.7uS之后动作（见下图1），OC信号在9.15uS之后动作（见下图2）图1 图23、去掉FO信号的RC滤波电容，FO信号动作电平设置为5VFO信号在原边信号7.1uS之后动作（见下图3），OC信号在9.5uS之后动作（见下图4）图3 图4二：7840的测试1、测试条件及示波器通道设置：FO信号的RC滤波电容去掉，FO信号动作电平设置为5VCH1：7840的原边信号（0.3V)CH2：DSP板上的OC信号CH3：DSP上的FO信号CH4：DRV信号2、测试结果：FO信号在原边信号9.5uS之后动作（见下图5），OC信号在11.1uS之后动作（见下图6）图5 图6三：测试结论：在同样测试条件下，C790在电路中，FO信号在原边信号7.1uS之后动作，而7840在电路中，FO信号在原边信号9.5uS之后动作，这就是说C790要比7840快2.4uS，而从C790和7840器件资料中也可以得知7840有1~3uS的延时。

通过测试C790及7840原副边信号延时，也可以得到验证。

C790从加原边信号到副边信号上升到设置的FO信号动作电平所需时间是2.9uS ，见下图7（CH1：原边信号CH2：副边信号）而7840 需要5.89uS，且明显可以看出7840有2uS左右的延时，见下图8（CH1：7840 原边所加的信号CH3：7840副边的信号）图7 图8。

知识梳理
对
吸收能量
能量相近、类型 不同的原子
杂
化
价
杂
层 激发 空 轨道重新组合 化
过电
轨
轨
程子
道
道
的
理 成对电
解
子中的 一个
与激发电 子临近
轨道总数目不变， 角度和形状发生变 化，成键时释放能 量较多，轨道重叠 程度更大，生成的
分子更稳定
知识梳理
一、杂化轨道理论 ----解释分子的空间结构
1、杂化
轨道，用它们跟4个氢原子的1s原子轨道重叠，不可能得到正四面体形
的甲烷分子。
知识梳理
如：甲烷的形成
2p
2p
C：2s22p2
2s
电子激发 2s
sp3杂化
sp3
由1个s轨道和3个p轨道混杂并重新组合成4个能量与形状完全相同 的轨道。我们把这种轨道称之为 sp3杂化轨道。
如：甲烷的形成
知识梳理
109°28′
z
z
知识梳理
z 109°28′
y
y
x
x
y x
z
y x
sp3杂化：1个s 轨道与3个p 轨道进行的杂化,形成4个sp3 杂化轨道。
sp3杂化
s
pp p
sp3
中心原子的1个___s__轨道和3个___p_轨道杂化得到夹角为 __1_0_9_°__2_8_′ 的 _正__四__面_体__形_ 杂化轨道。 如甲烷
为了四个杂化轨道在空间尽可能远离，使轨道间的排斥最小，4个 杂化轨道的伸展方向成什么立体构型?
知识梳理
如： 甲烷的形成 第三步：4个sp3杂化轨道再分别与4个H原子的1s轨道“头碰头”重

PbSe量子点近红外光源的CH4气体检测邢笑雪;王宪伟;秦宏伍;商微微;马玉静【摘要】研制了一种新型的PbSe量子点近红外光源,其光致发光谱较窄,能有效匹配气体的红外吸收峰.采用配位溶剂法合成出5.1 nm的PbSe量子点,并将其沉积到GaN芯片上(沉积厚度为165.5μm),经过紫外光照处理和固化后制成了光致发光的近红外光源.该光源第一激子吸收峰位于1592 nm,光致发光峰位于1665 nm,其发射光谱包含了1625～1840 nm之间的CH4气体的全部的吸收谱.利用其进行CH4气体浓度检测实验,结果表明,系统的检测下限可以达到100×10-6,检测误差为2％.这种由PbSe量子点近红外光源构成的新型检测系统具有低功耗、低成本和高效能等优点,将其应用在气体检测中时可以略去滤光片,其在红外气体检测领域中有着较广阔的应用前景.【期刊名称】《中国光学》【年(卷),期】2018(011)004【总页数】7页(P662-668)【关键词】CH4气体检测;PbSe量子点;近红外发光【作者】邢笑雪;王宪伟;秦宏伍;商微微;马玉静【作者单位】长春大学电子信息工程学院,吉林长春130012;长春大学电子信息工程学院,吉林长春130012;长春大学电子信息工程学院,吉林长春130012;长春大学电子信息工程学院,吉林长春130012;长春大学电子信息工程学院,吉林长春130012【正文语种】中文【中图分类】TN2141 引言近年来，量子点半导体材料成为了科学研究的热点之一，它被广泛应用于光电探测器、电致发光器件、太阳能电池、生物成像等多种领域[1-8]。

量子点光致发光波段具有随量子点尺寸改变而迁移的特性，使得量子点在光转换领域中具有较好的应用前景[9-12]。

PbSe体材料在室温下具有窄的带隙，仅为0.28 eV，它的激子玻尔半径为46 nm。

因此，PbSe量子点在近红外波段具有较强的量子限制效应和较高的量子产率。