对称振子天线仿真
一．对称振子基本原理
对称振子天线是由两根粗细和长度都相同的导线构成, 中间为两个馈电端， 如图 1 所示。 这是一种应用广泛且结构简单的基本线天线。假如天线上的电流分布是已知的, 则由电基本振子的辐射场沿整个导线积分，便得对称振子天线的辐射场。 然而, 即使振子是由理想导体构成, 要精确求解这种几何结构简单、直径为有限值的天线上的电流分布仍然是很困难的。实际上, 细振子天线可看成是开路传输线逐渐张开而成,如图2所示。当导线无限细时，其电流分布与无
耗开路传输。
～
I ～
(a )(b )I ～
I
(c )
图1 细振子的辐射 图2 开路传输线与对称振子
前面讲过对称振子天线可看作是由开路传输线张开180°后构成。 因此可借助传输线的阻抗公式来计算对称振子的输入阻抗, 但必须作如下两点修正。
1) 特性阻抗:均匀双导线传输线的特性阻抗沿线不变
2) 对称振子上的输入阻抗: 双线传输线几乎没有辐射, 而对称振子
z
r
r ′
I m
d z z h
h
是一种辐射器, 它相当于具有损耗的传输线。
z
z
z ＝0
2
h h
z
图3 对称振子特性阻抗的计算s
二．实验目的 1，仿真前的准备：
该对称振子天线工作频率为：天线臂尺寸为：振子材料选择铜。 2，仿真过程： 2.1 预处理
采用Driven modal, 默认单位为英寸（in ）， 2.2 模型建立：
2.2.1 创建同轴馈电 内径0.1in ，外空心圆柱：内径0.31in,外径0.37in ，厚0.06in
二、对称振子天线
对称振子三维视图
方向图三维视图
对称振子长度为5时方向图
对称振子长度为10时方向图
对称振子长度为15时方向图
对称振子长度为20时方向图
结论
由以上结果分析可得，当0.25l λ=，0.5l λ=时，方向图没有出现副瓣，当
3
4l λ=，l λ=时方向图出现了副瓣，故实际中常采用0.25l λ=和0.5l λ=的对称振子。
