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《流变学》 第四章 第一部分解析

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聚合物流变学流变性能测定

聚合物流变学流变性能测定
kL 3n 1
1 n
3 n 1 n
p L
1 n
当n=1,K=
,即返回上面计算得到的牛顿流体的体积流速。
p.R 这样，幂律流体在管壁上的切变速度有：r w 2 kL
1、基本构造 核心部分是一套毛细管，具有不 同的长径比（通常L/D=10/1，20/1， 30/1，40/1等），料筒周围是恒温加 热套,内有电热丝。料筒内物料的上部 为液压驱动的活塞，物料经加热变为 熔体后，在柱塞压作用下，强迫从毛 细管挤出，由此测量物料的粘弹性。 根据测量原理的不同，毛细管流变 仪分为恒速型和恒压型两类，恒速型 仪器预置柱塞下压速度为恒定，待测 定的量为毛细管两端压差，恒压型仪 器预置柱塞前进压力为恒定，待测量 为物料的挤出速度即流量。
4.1引言
4.1.1 流变测量的目的： （1）物料的流变学表征。 为材料设计、配方设计、工艺设计提供基础数据。 （2）工程的流变学研究和设计。 借助流变测量研究聚合反应工程、高分子加工工程及 加工设备与模具设计制造中的流场及温度场分布，确定工 艺参数，研究极限流动条件及其与工艺过程关系，为完成 设备与模具CAD设计提供可靠的定量依据。 （3）检验和指导流变本构方程理论的发展。 通过流变测量，获得材料真实的粘弹性变化规律及与 材料结构参数间的内在联系，检验本构方程的优劣。
对于粘弹性流体，进入毛细管时，存在一个很大 的入口压力损失，相对而言，出口压力降比入口 压力降小得多，所以暂不考虑出口压力降的影响。
p pent pmao pexit
入口校正原理: 由于实际切应力的减小与毛细管有效长度的 延长是等价的，所以可将假想的一段管长eR加到 实际的毛细管长度L上，用L+eR作为毛细管的总 长度,其中e为入口修正系数，R为毛细管的半径。 p 用 L e.R 作为均匀的压力梯度，来补偿入口管压 力的较大下降。这样，校正后管壁的切应力：

第四章-粉体流变学

第四章-粉体流变学

第四章-粉体流变学
粉体流变学研究的是粉体在外加应力下的变形和流动行为。

粉体是指细小颗粒的固体物质，如粉末、颗粒、颗粒团等。

粉体流变学的研究对于很多工业过程和产品设计都非常重要，特别是涉及到粉末冶金、陶瓷制备、药物制剂、食品加工等领域。

粉体流变学主要研究粉体在外加应力作用下的变形和流动行为。

其流变性质可以通过测量粉体的应力-应变关系来描述。

粉体的流变行为受到多种因素的影响，包括粉体的颗粒形状、颗粒尺寸分布、颗粒间的相互作用力等。

常见的粉体流变行为包括流动、变形和黏弹性行为。

在粉体流变学研究中，常用的实验方法包括剪切流变实验、振动流变实验和压缩流变实验等。

剪切流变实验是通过施加剪切应力来研究粉体的流动行为；振动流变实验是通过施加振动应力来研究粉体
1
的流动特性；压缩流变实验则是通过施加压缩应力来研究粉体的变
形行为。

粉体流变学的研究有助于了解粉体的流动性能和变形特性，为工程
应用提供理论基础和实验依据。

同时，粉体流变学的研究结果也对
设备设计和工艺控制具有指导意义，能够提高工艺效率和产品质量。

2。

第四章 易凝高粘原油输送工艺

第四章 易凝高粘原油输送工艺

P16

第四章 易凝高粘原油输送工艺
三、影响降凝剂改性效果的主要因素
（一）原油的组成及降凝剂与原油的适配性 1.影响降凝剂改性效果的内因是原油的组成和降凝剂的化学组成。 1.影响降凝剂改性效果的内因是原油的组成和降凝剂的化学组成。 影响降凝剂改性效果的内因是原油的组成 组成
P25

第四章 易凝高粘原油输送工艺
（五）其他影响因素
1. 重复加热（温度回升） 2. 降温速率 3. 掺入未经改性处理的“生油”
P26

第四章 易凝高粘原油输送工艺
四、降凝剂改性原油输送管道的运行
（一）降凝剂改性处理工艺过程 商品降凝剂主要包括颗粒型和溶液型。国内使用的一般为3mm左右 的固体颗粒。使用时，一般在现场用原油稀释为5%-10%的溶液，且需将 原油和降凝剂加热至80-85℃，并加以适当搅拌。 降凝剂注入系统包括降凝溶解/稀释罐、降凝剂溶液储罐、齿轮泵、 过滤器等。
P5

第四章 易凝高粘原油输送工艺
蜡是石油中的一类化合物。广义上，石油蜡包括液蜡、石油脂、 石蜡和微晶蜡。对原油流变性影响较大的主要是后两类。 石蜡烃类分子的碳原子数为C17 - C35，平均分子量为300 – 450。 石蜡是多种烃类的混合物，结晶过程复杂，不仅会出现单一烃类组 分的单晶，还会生成不同烃类的共晶混合体。 因此，蜡是对原油流变性影响很大的组分。原油在不同温度下 原油在不同温度下 表现出不同的流变特性，及原油的流变特性与剪切历史和热历史的 表现出不同的流变特性， 相关性，其根本原因是蜡存在的形态及蜡晶的形态与结构的不同 相关性，其根本原因是蜡存在的形态及蜡晶的形态与结构的不同。 蜡存在的形态及蜡晶的形态与结构的不同

第四章 易凝高粘原油输送工艺

《流变学第四五章》PPT课件

《流变学第四五章》PPT课件

＝
（4-3）
为常数，即粘度，是流体的
性质，提示流体流动阻力的 大小，单位：泊 ，1秒·牛顿
/米2，Pa·s
精选PPT
4
4.3 线性粘性变形的特点
图4.2 线性粘性变形
（1）变形的时间依赖性 在线性粘性流动中，达到稳定态后。剪切速率不变，即
＝/=d/dt
如考虑变形，则
t
即流体的变形随时间不精断选发PPT展，即时间依赖性
R22 R12
精 选PPRT222RR1212
（4-21）
（4-22）
16
4.4.3 扭转流动（Torsional flow）
扭转流动发生在两个平行的圆盘之间（见图4.9）。圆盘 的半径为R。两圆盆之间的距离为h。上圆盘以角速度 旋转，施加的扭矩为M。
图4.9 扭转流动
对扭转流动采用柱面坐标进行分析。非零剪切应力分量为tz，
5
（2）流变变形的不可回复性
这是粘性变形的特点，其变形是永久性的，称为永久变 形。如图4.2所示，当外力移除后，变形保持不变（完全不 回复）。聚合物熔体发生流动，涉及到分子链之间的相对 滑移，当然，这种变形是不能回复的。
（3）能量散失
外力对流体所作的功在流动中转化为热能而散失，这一点与 弹性变形过程中储能完全相反。
(4-36)
对dvx积分，代入y＝h/2时，vx＝0。得狭缝内的速度分布方程
精选PPT
25
vx
P[(h)2
2l 2
y2
]
(4-37)
y＝0时
vx,max
Ph2
8l
y＝h/2时 vx＝0
对vxdzdy积分，可得狭缝流道的体积流量
Q Pwh 3

《流变学》 第四章 第一部分

《流变学》 第四章 第一部分

外力除去， 立即完全回复
b.高弹形变(链段运动)：当外力作用时间和链段运动所需的 松弛时间有相当数量级时，链段的热运动和链段间的相对 滑移，使蜷曲的分子链逐步伸展开来，此时形变称为高弹 形变，用ε2表示。ε2较大，除去外力后，ε2逐步恢复。
外力除去， 逐渐回复

式中E2为高弹模量。 τ为蠕变松弛时间，其物理意义是指分子链以一个平衡态 构象（松弛构象）到另一个平衡态构象（紧张构象）所需 时间。 松弛时间τ=2/E2


理想的体型高聚物蠕变曲线仅有普弹和高弹形变，回 复曲线最终能回复到零，不存在永久变形，所以说，交联 是解决线型高弹态高聚物蠕变的关键措施。 但是实际上交联橡胶不能满足上述条件，即使是充分 交联的橡胶，也总有一定的蠕变量。这是因为分子链的末 端链段基本上没有被交联的网络所束缚，再加上网络本身 不完善，所以完全不产生蠕变是不可能的，不过，只要非 常小的交联就能大大减小蠕变。
内耗
由于滞后，在每一循环中就有能量的消耗，称之为力 学损耗或内耗。 这种消耗功实际上转变成热能解释出来，由于聚合物 是热的不良导体，热量不易散发出去，导致聚合物本身温 度的升高，常常影响材料的使用寿命。
内耗的情况可以从橡胶拉伸—回缩的应力应变曲线上看出 ζ
拉伸
拉伸曲线下面积为外力对橡胶所作的拉伸功
利用这个原理，可以根据有限的实验数据来预测高聚 物在很宽的负荷范围内的力学性质。
动态粘弹性


在实际使用中，高分子材料往往受到交变应力的作用 ， 即外力是周期性地随时间变化（σ=σ0sinωt），例如滚 动的轮胎、传动的皮带、吸收震动的消音器等，研究这种 交变应力下的力学行为称为动态力学行为。 以汽车轮胎为例，在车辆行驶时，汽车轮胎上某一部分一 会儿着地，一会儿离地，受到的是以一定频率变化的外力。 它的形变也是一会儿大，一会儿小，交替地变化着。如果 把轮胎的应力和形变随时间变化记录下来，可以得到两条 正弦曲线曲线。

流变学课件

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特点 材料均匀、各向同性，材料被施加的应力及发生的应变也 是均匀和各向同性，即应力、应变与坐标及其方向无关
2.2 应变（Strain）
2.2.1 各向同性的压缩和膨胀 （Isotropic compression and expansion）
a′＝a b′＝b
比 更常见 和更常用
c′＝c
2.取向态 在力场和温度场等作用下，分子链将沿着外场方 向进行排列，聚合物的取向现象包括分子量、链 段、晶片和晶粒等取向 基本特征： 一维或二维有序结晶
高分子材料的力学性能、热性能和光学性能 等呈现各向异性
3.液晶态 ：介于有序晶态和无序的液态之间的一种中间状 态 优势：独特的流动性能 液晶纺丝时可避 a.溶致型液晶（Lyotropen mesophasem）
在各向同性压缩实验中，材料的应变应为其体积的变 化分数△V/V。所加应力用压力 P来表示，则 P＝－K△V/V0
K为弹性常数，称为体积 模量（Bulk modulus）
B＝1/K △V/V0=－BP
B为体积柔量（ Bulk compliance）
由于△V/V＝3，故P＝－3K
3.1.3 简单剪切实验 （Simple shear）
2.2.3 简单剪切和简单剪切流动 （Simple shear and simple shearing flow）
＝w/l=tan
称为剪切应变（Shear strain）
如应变很小，即 <<1，可近似地认为＝
对液体来说，变形随时间变化 ，其变形可用剪切速率 （Rate of shear）来表示
图3.4 交联聚合物（橡胶）的拉伸模量与温度的关系
高分子流变学
纺织与材料学院
主要内容
第一章 绪论（1） 第二章 流变学的基本概念（2） 第三章 线性弹性（3）

流变学简介粘度牛顿非牛顿流体性质

流变学简介粘度牛顿非牛顿流体性质流变学简介粘度牛顿非牛顿流体性质0004.1流变学的介绍Webster’s Dictionary定义流变学为“材料的流动与形变的研究，其中包含弹性，黏度，和塑性。

”在这章中，我们定义黏度为“流体分子的吸引力所引起的内在摩擦力，此摩擦力会抵抗流体的流动。

”你的Brookfield黏度计测量此摩擦力，然后作为研究流变学的工具。

此章的目的是要使你了解不同形式的流动行为以及使用Brookfield黏度计作为研究流变行为的仪器以帮助你处理任何真实流体的分析。

这项信息对于黏度计的使用者提供相当的帮助，特别是对于以黏度测量作为理论和学术方面探讨的研究者而言。

4.2黏度黏度是测量流体内在摩擦力的所获得的数值。

当某一层流体的移动会受到另一层流体移动的影响时，此摩擦力显得极为重要。

摩擦力愈大，我们就必须施予更大的力量以造成流体的移动，此力量即称为“剪切（shear）”。

剪切发生的条件为当流体发生物理性地移动或分散，如倾倒、散布、喷雾、混合等等。

高黏度的流体比低黏度的材料需要更大的力量才能造成流体的流动。

牛顿以图4-1的模式来定义流体的黏度。

两不同平面但平行的流体，拥有相同的面积“A”，相隔距离“dx”，且以不同流速“V1”和“V2”往相同方向流动，牛顿假设保持此不同流速的力量正比于流体的相对速度或速度梯度，即：F/A ＝ηdv/dx其中η与材料性质有关，我们称为“黏度”。

速度梯度，dv/dx，为测量中间层的相对速度，其描述出液体所受到的剪切，我们将它称为“剪速（shear rate）”，以S表示；其单位为时间倒数（sec-1）。

F/A项代表了单位面积下，剪切所造成的合力，称为“剪力（shear stress）”，以F代表；其单位为“达因每平方厘米（dyne/cm2）”。

使用这些符号，黏度计可以下列数学式定义：η＝黏度＝F/S＝剪力/剪速黏度的基本单位为“泊（poise）”。

我们定义一材料在剪力为1达因每平方厘米、剪速为1 sec-1下的黏度为100 poise。

第四章 流变学三大方程 超详细

• 1、应力的表示
• 物体在外力作用会产生流动和变形，但物体同时为 抵抗流动和变形，物体内部产生相应的应力。应力定 义为材料内部单位面积上的响应力，单位为Pa。
• 2、应力张量
• 考虑流变过程中物体内一点P的应力。在物体内部取 一小封闭曲线s，令P点位于曲面s外表面的面元上， 法线n指向曲线外部。考察封闭曲面s外的物质通过面 元对曲面s内物质的作用力，设面元上的作用力为δF， 则：
e1 e2 e3 ei • Ii：哈密顿算符 x1 x2 x3 xi
• 用于矢量运算时：
i ei 其中，i xi
ij
克罗内克尔符号δ（Kronecker δ）在现代数学和计算机科学中 神通广大，不可不识。初步介绍笛卡儿坐标系中的克罗内克尔 符号。
第四章
基本物理量、流变学基础方程及本构方程
本章主要内容： 4.1 基本物理量 4.2 连续性方程 4.3 动量方程 4.4 能量方程
4.5 本构方程
4.1 基本物理量
• 一、张量分析基础 • 1、张量概念 • • • a、标量：只有大小，如温度、时间 b、矢量：既有大小又有方向，如位移、速度、加 速度、力
• 一些有关矢量的标符和记号
• i：克罗内克尔符号a b (a e i i )(b j e j ) ai b j ei e j
1(i j ) • 引入克罗内克尔符号 ij ei e j 0(i j )
• 有9个分量，
11 12 13 1 0 0 0 1 0 21 22 23 31 32 33 0 0 1
上述的关系式就可以简洁地记为
以克罗内克尔符号的分量为元素，可以构成一个矩阵

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力学状态:结晶态、无定形态和液晶态 聚合物液态:溶体、悬浮体、分散体和熔体 固体聚合物:均质态、取向态和多相态 无定形态聚合物：玻璃态、高弹态和粘流态； 结晶型聚合物有晶体和熔体
流变性能与 时间有关，
粘弹性
聚合物液态
聚合物溶体 悬浮体
1％以下的稀溶液，其性能不随时间 变化，属于牛顿流体 10％以上时，属于非牛顿的假塑性流 体，有剪切变稀的特征
线性粘弹性
非线性粘弹性
1.3.4聚合物流变行为的特性
(1)多样性
分子结构有线性结构、交联结构、网状结构等
分子链可以呈刚性或柔性
流变行为多种多样，固体高聚物的变形可呈 现线性弹性、橡胶弹性及粘弹性。聚合物溶液 和熔体的流动则可呈现线性粘性、非线性粘性 、塑性、触变性等
(2)高弹性 聚合物特有的流变行为
高达60％，失去流动性,属于非牛顿的 宾汉流体
更高浓度时，高交联度和高粘度，成为 冻胶和凝胶 （非牛顿）
剪切变稀的特征，假塑性非牛顿流体 剪切变稠特征，即膨胀性非牛顿流体
分散体
剪切速率较高时，假塑性非牛顿流体
在剪切速率不断提高时，膨胀性的非 牛顿流体
三维结构的凝胶体 ，宾汉流体
聚合物形态的转变 ——聚合物形态的热转变
➢聚合物流变性又是其加工成型的基础。粘度的温度依 赖性及剪切速率依赖性是确定加工工艺参数的重要依据
➢研究聚合物的流变行为为研究聚合物的分子结构提供 了重要的信息。
第二章 流变学的基本概念
流变学
变形 流动
应力与应变的关系 应力与应变速率的关系
应力、应变、应变速率
2.1 简单实验 （Simple experiments）
聚合物结构流变学和聚合物材料加工流变学，及其测定方 法和实际应用

第4章流变学和粉体学简介


动粘度：粘度与同温度的密度之比值(/), 再乘以106，单位mm/s。
运
， 牛 顿 液 体 的 粘 度 为 常 数 ， 它 只 是 温 度 的
四、非牛顿流动
牛顿液体(nonNewtonian fluid):不符合牛顿定律的液 体，如乳剂、混悬剂、高分子溶液、胶体溶液等。
非
度曲线(viscosty curve)或流动曲线(flow curve):把切 变速度D随切应力S而变化的规律绘制成的曲线。
塑
它们分别称为触变性塑性液体、触变性假塑性液体、触 变性胀性液体。
(五)粘弹性(viscoelasticity)
分子物质或分散体系具有粘性(viscosity)和弹性 (elasticity)双重特性，称之为粘弹性。
高
力缓和(stress relaxation)：物质被施加一定的压力而 变形，并使其保持一定应力时，应力随时间而减少， 此现象称为应力缓和。
2
、库尔特计数法(coulter counter): 通过细孔的速度4000个/秒；可 用于混悬剂、乳剂、脂质体、粉末药物等。
3
、沉降法：可分Andreasen吸管法、离心法、比浊法、沉降天平 法、光扫描快速粒度测定法等。 Stokes定律t=h/v=18h/[(0)gd2]
4 5
、比表面积法：气体吸附法和透过法。
Sw 为比表面积，Vm为在低压下粉体表面吸附氮气形成单 分子层的吸附量 (mol/g)， A为被吸附氮体分子的截面积， N 为阿伏伽德罗常数(Avogadro constant)， V为在P压力下粉体对
1
气体的吸附量(mol/g)， P0为实验温度下氮气饱和蒸气压， C
为常数。
、透过法 Kozeny-carman公式：
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理想的体型高聚物蠕变曲线仅有普弹和高弹形变，回 复曲线最终能回复到零，不存在永久变形，所以说，交联 是解决线型高弹态高聚物蠕变的关键措施。 但是实际上交联橡胶不能满足上述条件，即使是充分 交联的橡胶，也总有一定的蠕变量。这是因为分子链的末 端链段基本上没有被交联的网络所束缚，再加上网络本身 不完善，所以完全不产生蠕变是不可能的，不过，只要非 常小的交联就能大大减小蠕变。
第四章 粘弹性及本构方程


线性粘弹性理论：蠕变、应力松弛、boltzmann叠 加原理、maxwell模型、Voigt模型。 非线性粘弹性理论：物质描述与空间描述、随流 坐标、微分型本构方程（广义maxwell方程）、积 分型本构方程（ maxwell 模型的积分形式、 lodge网络理论-类橡胶液体理论）、高分子流变 本构方程的分子理论。 输运过程的基本方程：连续性方程（质量守恒律） 运动方程（动量守恒律） 能量方程（能量守恒律）
所以高聚物常称为粘弹性材料，这是聚合物材料的 又一重要特征。
线性粘弹性理论
如果高聚物的粘弹性是由理想固体的弹性和理想液体 的粘性组合起来的，则称为线性粘弹性，否则称为非线性 粘弹性。
粘弹性高分子材料，其力学性能受到力、形变、温度和时间 等几个因素的影响，在我们研究高聚物粘弹性中，往往固定两 个因素以考察另外两个因素之间的关系。

c.塑性形变(大分子的滑移)：如果分子间没有化学交联， 当外力作用时间与整个分子链的运动的松弛时间有相同的 数量级时，则分子间将发生相对滑移，发生塑性形变，用 ε3表示。
不可回复
高聚物的总形变
典型的线型非晶态高聚物在Tg附近的蠕变曲线和回复曲线
T1
T2
思考题：交联高聚物的蠕变及回复曲线？
影响高聚物蠕变的因素
根据施力方式的不同力学松弛现象包括： 静态粘弹性（定应力或定应变下的行为）：蠕变、应力松弛 动态粘弹性（交变应力或冲击下的行为）：滞后、内耗

蠕变(creep)：在一定温度下，当应力固定时，观察形变 随时间增长而逐渐增加的现象。 应力松弛(stress relaxation)：在一定温度下，当固定 形变时，观察应力随时间增长而逐渐衰减的现象。 滞后(hysteresis)：在一定的温度和循环（交变）应力作 用下，观察形变滞后于应力的现象。 内耗：形变的变化跟不上应力的变化,发生滞后现象,则每 一次循环变化就会有功的消耗(热能),称为力学损耗,也叫 内耗。
C 分子量：分子量增大，聚合物的抗蠕变性能变好。因为随 着聚合物分子量的增大，分子链之间的缠结点增多（类似于 物理交联点），故在一定程度上改变材料的流动和蠕变行为。
D 结晶：结晶聚合物的蠕变能力，总的来说较小，但与 结晶度有关，并且结晶度随温度变化而变。如果认为所有 结晶高聚物同温度下抗蠕变能力均较非晶高聚物强，将是 错误的。例如:非晶PS的蠕变很不明显，因为PS的Tg远高 于室温，链运动极为困难。
静态粘弹性
应力松弛
先看一看日常生活中应力松弛的例子： 刚做的新衣服的松紧带较紧，穿一段时间后逐渐变松； 拉伸一条未交联的橡胶带至一定长度，并保持该长度不变， 随着时间的增长，这条橡胶带的回弹力会逐渐变小； 用含有增塑剂的PVC绳捆扎物品，开始很紧，后来逐渐松 了。这些现象都是应力松弛现象。
外力除去， 立即完全回复
b.高弹形变(链段运动)：当外力作用时间和链段运动所需的 松弛时间有相当数量级时，链段的热运动和链段间的相对 滑移，使蜷曲的分子链逐步伸展开来，此时形变称为高弹 形变，用ε2表示。ε2较大，除去外力后，ε2逐步恢复。
外力除去， 逐渐回复

式中E2为高弹模量。 τ为蠕变松弛时间，其物理意义是指分子链以一个平衡态 构象（松弛构象）到另一个平衡态构象（紧张构象）所需 时间。 松弛时间τ=2/E2

应力松弛：材料在一定的温度和恒定形变下，为维持此形 变所需的应力逐渐随时间增长而衰减的现象。


0
玻璃态 高弹态
o
粘流态
不同温度下的应力松弛曲线
t

高聚物中的应力为什么会松弛掉呢？

其实应力松弛和蠕变是一个问题的两个方面，都反映了 高聚物内部分子运动的三种情况。在外力作用下，高分子链 段不得不顺着外力方向被迫舒展，因而产生内部应力，与外 力相抗衡。但是，通过链段热运动使有些缠结点散开以致分 子链产生相对滑移，调整分子构象，逐渐回复其卷曲状态, 内应力逐渐消除，与之相平衡的外力当然也逐渐衰减，以维 持恒定的形变。 高分子链的构象重排和分子链滑移是导致材料蠕变和 应力松弛的根本原因。
材料受外力作用时的形变行为：
理想的弹性固体服从虎克定律——形变与时间无关 瞬间形变，瞬间恢复 理想的粘性液体服从牛顿定律——形变与时间成线性关系
高聚物：
分子运动 强烈地依赖于温度和外力作用时间
宏观力学性能
因此高分子的形变行为是与时间有关的粘性和弹性的组合 粘弹性：外力作用下，高聚物材料的形变性质兼具固体 弹性和液体粘性的特征，其现象表现为力学性质随时间 而变化的力学松弛现象。 力学松弛现象：高聚物力学性质随时间而变化的现象称 为力学松弛或粘弹现象。
静态粘弹性现象
蠕变 蠕变：在一定温度下，当应力固定时，观察形变随时间增 长而逐渐增加的现象 蠕变现象在实际生活中很多：PVC雨衣越挂越长，硬塑料 电缆套管在架空的情况下会愈来愈弯曲。 不同材料都有不同程度的蠕变，但聚合物材料较为明显。
高聚物蠕变的分子运动机理
从分子运动角度分析线型高聚物蠕变 a.普弹形变(键长、键角)：当高分子材料受到应力作用时， 分子内的键长和键角会瞬时发生改变。这种形变量很小， 称为普弹形变。
聚合物的蠕变行为与其结构、分子量、结晶、交联程度、 温度和外力等因素有关。 A 结构：柔性链聚合物蠕变较明显，而刚性链蠕变较小。 PVC具有良好的抗腐蚀性，但蠕变较大，应用中应注意。 而含有芳杂环的高分子化合物（PC），具有较好的抗蠕变性 能，已成为应用广泛的工程塑料。
B 交 联：交联对高聚物的蠕变性能影响非常大。
E 温度：蠕变与温度有关。 T≤Tg，蠕变较慢。短时间内只 能观察到起始部分；T≥Tg，蠕 变太快，只能看到曲线右边上升 部分。T在T g附近时，链段在外 力作用下可以运动，同时运动时 受到摩擦阻力较大，只能缓慢运 动，所以在一定时间内可以观察 到整个蠕变曲线。 F 外力：适当外力。外力小蠕变 不明显，外力太大，往往拉断材 料