凝聚态物理学PPT模板
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高分子物理第4章-高分子的凝聚态结构-非晶态.ppt
CH3 CH2 CH
n
聚异丁烯 PIB Tg= -70oC
CH3 CH2 C
n
CH3
120
100 80
CH3 CH2 - C n COOR CH2 CH R CH2 CH2 CH R CH COOR n n n
Tg（℃）
(D) 侧基链长
60 40 20 0
-20
侧基的双重影响： 1.链间距 2.内旋阻力
聚丙烯酸钠，Tg>280C 聚丙烯酸铜，Tg>500C
H
二、影响Tg的其它结构因素 分子量对Tg的影响
链端比链中段活动性强 带有过剩自由体积
Mc
Tg
M
当分子量较低时，Tg随分子量增加而增加；当分子量达
到某 一临界值时，Tg→Tg(∞)，不再随分子量改变。
共聚作用
共聚物的Tg介于两种(或几种)均聚物的Tg之间 如果由于与第二组分共聚而使Tg下降，称之为“内 增塑作用” 共聚物的Tg可用如下Fox方程计算：
0.01秒 1秒 40秒 2分钟 5分钟 18分钟 5小时 60小时 1年
Specific volume
降温速率与体积排 出不匹配的温度为 Tg
5C/min
1C/min
Temperature
80 82 84 86 88 90 92 94 96 98 100
120 40 1.0 0.01
4.4 影响Tg的因素
第4章
聚合物的凝聚态结构
The Condensed State of Polymers
凝聚态(聚集态)与相态
凝聚态：物质的物理状态, 是根据物质的分子
运动在宏观力学性能上的表现来区分的, 通常 包括固、液、气体（态），称为物质三态 相态：物质的热力学状态，是根据物质的结构 特征和热力学性质来区分的，包括晶相、液相 和气相（或态） 一般而言，气体为气相，液体为液相，但固体 并不都是晶相。如玻璃(固体、液相)
n
聚异丁烯 PIB Tg= -70oC
CH3 CH2 C
n
CH3
120
100 80
CH3 CH2 - C n COOR CH2 CH R CH2 CH2 CH R CH COOR n n n
Tg（℃）
(D) 侧基链长
60 40 20 0
-20
侧基的双重影响： 1.链间距 2.内旋阻力
聚丙烯酸钠，Tg>280C 聚丙烯酸铜，Tg>500C
H
二、影响Tg的其它结构因素 分子量对Tg的影响
链端比链中段活动性强 带有过剩自由体积
Mc
Tg
M
当分子量较低时，Tg随分子量增加而增加；当分子量达
到某 一临界值时，Tg→Tg(∞)，不再随分子量改变。
共聚作用
共聚物的Tg介于两种(或几种)均聚物的Tg之间 如果由于与第二组分共聚而使Tg下降，称之为“内 增塑作用” 共聚物的Tg可用如下Fox方程计算：
0.01秒 1秒 40秒 2分钟 5分钟 18分钟 5小时 60小时 1年
Specific volume
降温速率与体积排 出不匹配的温度为 Tg
5C/min
1C/min
Temperature
80 82 84 86 88 90 92 94 96 98 100
120 40 1.0 0.01
4.4 影响Tg的因素
第4章
聚合物的凝聚态结构
The Condensed State of Polymers
凝聚态(聚集态)与相态
凝聚态：物质的物理状态, 是根据物质的分子
运动在宏观力学性能上的表现来区分的, 通常 包括固、液、气体（态），称为物质三态 相态：物质的热力学状态，是根据物质的结构 特征和热力学性质来区分的，包括晶相、液相 和气相（或态） 一般而言，气体为气相，液体为液相，但固体 并不都是晶相。如玻璃(固体、液相)
《凝聚态光物理学》PPT课件
Phonon absorption or lattic absorption
Due to absorption by bound electrons Fundamental absorption edge, is determined by the band gap.
The optical properties of semiconductors are similar to those of insulators, expect that the electronic and phonic transitions occur at longer wavelengths. Its transparency range lies outside the visible spectrum, so it has a dark Metallic appearance.
1.4 Optical materials
1.41 Crystalline insulators and semiconductors
Materials can take on new properties by controlled doping with optically active substance.
• Saturated compounds: compounds which do not contain any free valence (all the electrons are tightly held in their bonds), and are transparent in the visible, absorb in the infrared and ultraviolet (insulator crystals);
凝聚态物理专题 ppt课件
从此以后，X 射线学在理论和实验方法
上飞速发展，形成了一门内容极其丰富、
应用极其广泛的综合学科。
ppt课件
上页 目录 下页8
1913年，布拉格父子给出利用X射线晶体分光仪测定 晶格常数的布拉格公式。
1915年，诺贝尔物理学奖授 予亨利. 布拉格和劳伦斯. 布拉 格，以表彰他们用 X 射线对晶 体结构的分析所作的贡献。
1933年，迈斯纳和奥克森菲尔德发现超导体具有完全
抗磁性。
ppt课件
上页 目录 下1页1
1935年，F.伦敦和H.伦敦发表超导现象的宏观电动力 学理论——伦敦方程。
1938年，卡皮查实验证实氦的超流动性。
1938年，F.伦敦提出了超流动性的统计理论。
1940年，朗道提出氦II超流性的量子理论。
1962年诺贝尔物理学奖授予朗道，以 表彰他作出了凝聚态、特别是液氦的先 驱性理论。
下面，以编年史的形式，介绍在凝聚态物理学发展中 的一些大事件，从而跟踪凝聚态物理的发展进程。
1900年，特鲁特发表金属电子论。 1905年，郎之万发表顺磁性的经典理论。 1906年，爱因斯坦发表固体比热的量子理论。 1907年，外斯发表铁磁性的分子场理论，提出磁畴假 设。1919年，巴克豪森发现了磁畴。
固体能带理论和对称破缺的相变理 论是凝聚态物理学的两个基本理论。
其中，固体的能带理论导致了半导体物理的诞生，并 进而推动了现代信息科学与技术的产生和发展。
目前，利用能带理论已经可以对晶体特性参量根据第
一性原理进行从头计算，计算结果的准确性非常令人满
意。而这样的理论计算，又可以作为进一步发展材料的
依据。
ppt课件
上页 目录 下页3
在凝聚态物质中，原子、分子等粒子之间的距离与粒 子本身线度具有大致相同的数量级。
高分子物理讲义第二章 聚合物的凝聚态结构 分子运动和热转变1PPT课件
实际高分子结 晶热焓
100%结晶的高分 子结晶热焓
15
O m e (g da e g )
2600 2400
2200 b
2000 1800 1600 1400
a1200 10008 Nhomakorabea0 600 400 200
10
(111)
(220)
(311)
晶粒尺寸——X射线衍射曲线法
20
30
40
50
60
70
2T heta(deg)
XRD patterns of samples: (a) CdS; (b) PS4VP; (c) PS4VP-CdS-0.08; (d) PS4VP-CdS-0.6; (e) PS4VP-CdS-
1.2 and (e) PS4VP-CdS-3.4.
7
聚合物的晶体结构
纤维图——入射X射线垂直于多晶样品拉伸方向时测得的 衍射花样。
例：聚噻吩衍生物/CdS 复合物 晶型: 立方 CdS粒径：2-3nm
Debby–Scherer’s equation:
Lhkl
k Bcos
16
玻璃体 高弹体 熔体
2.2 非晶态结构
模型： 无规线团模型 两相球拉模型 曲棍模型 塌球模型
17
非 非晶态聚合物
晶
链结构规整度差——无规立构
态
结晶速度缓慢——聚碳酸酯
结
分子链扭折，低温结晶——顺式1，4-丁二烯
构 晶态聚合物
过冷液体
晶区间的非晶区
18
2.3 液晶态结构
液晶（Liquid crystal，LC）一些物质的结晶结构受热熔融 或被溶剂溶解后，表观上失去了固体物质的刚性，具有流动 性，结构上仍保持有序结构，表现各向异性，成为固体-液 体过渡状态。
凝聚态物理前沿讲座共61页PPT资料
31.03.2020
Our Method
1. First-principles calculations based on DFT 2. Plane-wave basis 3. Ultra-soft Pseudo-potential 4. LDA, GGA, LDA+U, etc… 5. Virtual crystal approximation (VCA) 6. Real space RMM for larger systems 7. Full parallelization by MPI 8. SGI, IBM-SP, Alpha, Cray, VPP, PC-
V iP o ,x( S n r) (1 x )V iP o ,a ( S n r) xiP o V ,b ( S n r)
Solve Schrodinger equation
V
PS x
For virtual ato to solve the single particle problem
31.03.2020 Pseudopotential, ASA, …
Other Problems in Simulations
1. Exchange-correlation functional 2. Strongly-correlated systems 3. Force calculation & Molecular dynamics 4. Magnetic, optical & electronic properties 5. Excited States 6. Non-equilibrium & Time-dependent process 7. Order (N) method & Large scale 8. Catalysis, Chemical reaction, Bio-systems 9. …
Our Method
1. First-principles calculations based on DFT 2. Plane-wave basis 3. Ultra-soft Pseudo-potential 4. LDA, GGA, LDA+U, etc… 5. Virtual crystal approximation (VCA) 6. Real space RMM for larger systems 7. Full parallelization by MPI 8. SGI, IBM-SP, Alpha, Cray, VPP, PC-
V iP o ,x( S n r) (1 x )V iP o ,a ( S n r) xiP o V ,b ( S n r)
Solve Schrodinger equation
V
PS x
For virtual ato to solve the single particle problem
31.03.2020 Pseudopotential, ASA, …
Other Problems in Simulations
1. Exchange-correlation functional 2. Strongly-correlated systems 3. Force calculation & Molecular dynamics 4. Magnetic, optical & electronic properties 5. Excited States 6. Non-equilibrium & Time-dependent process 7. Order (N) method & Large scale 8. Catalysis, Chemical reaction, Bio-systems 9. …
《凝聚态物理学基础知识讲座250页PPT
2, c
VI. c: 1nm,为 金 属 中 两 个 电 子 的 平 均 距 离
VII. 因为等离子波必须只有当其波长大 于电子之间的距离才能存在。
V. 作图
VI. Bohm-Pines在1951-1953年提出：
∆ 电子气体中电子－电子之间的二体库 仑相互作用会引起电子之间的长程关 联运动
∆ 电子气体以电子密度集体振荡的方式 来体现电子－电子之间二体库仑相互 作用的长程效应。 电子气体的等离子集体振荡能量量 子——元激发（准粒子）称为：等离 子激元(plasmon)，是玻色子。
5. 金属中,由相互作用电子气体的一种 分别元激发——电子－空穴对。
I. 电子－空穴对算符，是分别激发算符， 定义为：
ˆvv qk
aˆkvqvaˆkv
II. ˆ v v 的本征值方程： qk Hˆ,ˆqvkvqvkvˆqvkv
III. 采用固体的凝胶模型：
Hˆ Hˆ0 Hˆ
① 如果讨论的是自由电子系，其哈密顿量 ，
e 记r ri rj 2
uv uv
40 ri rj
r
vv
v Vqveiqgr，
q
式中Vv q
4 e2
q2
可见：电子系中电子－电子间的二体库仑
势的傅立叶展开中的长波部分 0qqc
已用于产生等离子激元，故库仑势傅立叶 展开中只剩下短波成分了，即
vv
V短程
v r
4e2
vv
eiqgr
振荡频率：
2＝
0
4 e
m
2
0
③ 式中不能出现 h ，是经典频率
等离子体频率：
2＝
PL
4 e2
m
0
④ 元激发稳定。
凝聚态物理专题ppt课件
目前，除晶态物理外，凝聚态物理还包括：表面物理、 非晶态物理、高分子物理、凝聚态共性体系、界面物理、 低维物理、半导体物理、介质晶体物理、超导和低温物 理等重要分支。
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二、凝聚态物理的发展
1. 凝聚态物理的发展简史
下面，以编年史的形式，介绍在凝聚态物理学发展中 的一些大事件，从而跟踪凝聚态物理的发展进程。
1915年，诺贝尔物理学奖授 予亨利. 布拉格和劳伦斯. 布拉 格，以表彰他们用 X 射线对晶 体结构的分析所作的贡献。
1916年，德拜提出X射线粉末衍射法， 用以鉴定样品的成分，并可以确定晶胞的 大小。
由于在X射线衍射和分子偶极矩理论方 面的杰出贡献，德拜获得 1936 年诺贝尔 化学奖。
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目前，利用能带理论已经可以对晶体特性参量根据第
一性原理进行从头计算，计算结果的准确性非常令人满
意。而这样的理论计算，又可以作为进一步发展材料的
依据。
上页 目录 下1页0
1931年，威尔逊提出了固体导电的量子力学模型，并 预言介于金属和绝缘体之间存在半导体，为半导体的发 展提供了理论基础。
1932年，威尔逊提出了杂质（及缺陷）能级的概念， 这是认识掺杂半导体导电机理的重大突破。
上页 目录 1下6 页
1985年，柯尔、斯莫利和克罗特发现了具有足球状的 碳分子——富勒烯。
1996年，诺贝尔化学奖授予富勒烯的三 位发现者——柯尔、斯莫利和克罗托。
除富勒烯分子外，人们还 发现全部由碳原子构成的一 些其它的稳定结构。
例如，1991年发现由240个 碳原子构成巴基管。
富勒烯的发现，广泛地影响到物理学、化 学、材料学、电子学、生物学、医药科学各 个领域，显示出有巨大的潜在应用前景。
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二、凝聚态物理的发展
1. 凝聚态物理的发展简史
下面，以编年史的形式，介绍在凝聚态物理学发展中 的一些大事件，从而跟踪凝聚态物理的发展进程。
1915年，诺贝尔物理学奖授 予亨利. 布拉格和劳伦斯. 布拉 格，以表彰他们用 X 射线对晶 体结构的分析所作的贡献。
1916年，德拜提出X射线粉末衍射法， 用以鉴定样品的成分，并可以确定晶胞的 大小。
由于在X射线衍射和分子偶极矩理论方 面的杰出贡献，德拜获得 1936 年诺贝尔 化学奖。
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目前，利用能带理论已经可以对晶体特性参量根据第
一性原理进行从头计算，计算结果的准确性非常令人满
意。而这样的理论计算，又可以作为进一步发展材料的
依据。
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1931年，威尔逊提出了固体导电的量子力学模型，并 预言介于金属和绝缘体之间存在半导体，为半导体的发 展提供了理论基础。
1932年，威尔逊提出了杂质（及缺陷）能级的概念， 这是认识掺杂半导体导电机理的重大突破。
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1985年，柯尔、斯莫利和克罗特发现了具有足球状的 碳分子——富勒烯。
1996年，诺贝尔化学奖授予富勒烯的三 位发现者——柯尔、斯莫利和克罗托。
除富勒烯分子外，人们还 发现全部由碳原子构成的一 些其它的稳定结构。
例如，1991年发现由240个 碳原子构成巴基管。
富勒烯的发现，广泛地影响到物理学、化 学、材料学、电子学、生物学、医药科学各 个领域，显示出有巨大的潜在应用前景。
高分子物理-第二章-高分子凝聚态ppt课件.ppt
子链伸展并沿流动 方向平行排列。
Row nucleation
(4) 串晶 Shish-kebab structure
较低温度下， 边结晶边搅拌
PE
i-PS
(5) 伸直链晶
聚合物在高压 和高温下结晶 时，可以得到 厚度与其分子 链长度相当的 晶片
Extended chain crystal of PE Needle-like extended chain crystal of POM
球晶结构示意图
环带球晶
聚乙烯
偏光显微镜下球晶的生长
聚乙烯在125℃等温结晶
球晶的生长过程
控制球晶大小的方法
球晶的大小对性能有重要影响：球晶大透明性差、 力学性能差，反之，球晶小透明性和力学性能好。
（1） 控制形成速度：将熔体急速冷却，生成较小 的球晶；缓慢冷却，则生成较大的球晶。 （2）采用共聚的方法：破坏链的均一性和规整性， 生成较小球晶。 （3）外加成核剂：可获得小甚至微小的球晶。
《2》折叠链模型 （50年代 A。Keller提出）
实验现象：电子显微镜观察到几十微米范围的PE单晶 测得晶片厚度约为100A，且与分子量无关 X衍射还证明分子主链垂直晶片平面
提出模型：分子链规则地折叠形成厚100A的晶片 晶片再堆砌形成片晶
可以解释：片晶、球晶的结晶形态 不能解释：单晶表面密度比体密度低
nl = 2dhklsinq
n=1, 2, 3, …称为衍射级数
q为衍射角
多晶样品的衍射花样
样品
铝箔的X-射线和电子射线衍射花样
X-射线衍射花样
电子射线衍射花样晶体样品的 Nhomakorabea射曲线2.1.2 聚合物在晶体中的构象
等同周期(或称纤维周期)：高分子晶体中， 在 c 轴方向化学结构和几何结构重复单元 的距离。
Row nucleation
(4) 串晶 Shish-kebab structure
较低温度下， 边结晶边搅拌
PE
i-PS
(5) 伸直链晶
聚合物在高压 和高温下结晶 时，可以得到 厚度与其分子 链长度相当的 晶片
Extended chain crystal of PE Needle-like extended chain crystal of POM
球晶结构示意图
环带球晶
聚乙烯
偏光显微镜下球晶的生长
聚乙烯在125℃等温结晶
球晶的生长过程
控制球晶大小的方法
球晶的大小对性能有重要影响：球晶大透明性差、 力学性能差，反之，球晶小透明性和力学性能好。
（1） 控制形成速度：将熔体急速冷却，生成较小 的球晶；缓慢冷却，则生成较大的球晶。 （2）采用共聚的方法：破坏链的均一性和规整性， 生成较小球晶。 （3）外加成核剂：可获得小甚至微小的球晶。
《2》折叠链模型 （50年代 A。Keller提出）
实验现象：电子显微镜观察到几十微米范围的PE单晶 测得晶片厚度约为100A，且与分子量无关 X衍射还证明分子主链垂直晶片平面
提出模型：分子链规则地折叠形成厚100A的晶片 晶片再堆砌形成片晶
可以解释：片晶、球晶的结晶形态 不能解释：单晶表面密度比体密度低
nl = 2dhklsinq
n=1, 2, 3, …称为衍射级数
q为衍射角
多晶样品的衍射花样
样品
铝箔的X-射线和电子射线衍射花样
X-射线衍射花样
电子射线衍射花样晶体样品的 Nhomakorabea射曲线2.1.2 聚合物在晶体中的构象
等同周期(或称纤维周期)：高分子晶体中， 在 c 轴方向化学结构和几何结构重复单元 的距离。
凝聚态物理学PPT
凝聚态物理学的范围
➢ 2】 凝聚现象
（1）实空间中的凝聚：
气体：没有明确的表面，密度最低 液体：流动性弹性模量为0(宏观) 原子可离域 (微观) 固体：凝聚紧密形态，密度高，不易形变
从统计物理理解： 空间存在分厢化，即出现自由表面并存在势垒， 从而保持热平衡下两侧的密度差
（2）相空间中的凝聚：
超低温下Bose子的BEC 金属超导体中的库珀对
粒子系统体现波动性：相干波长Lc ~粒子间距a 相干波长de Broglie波长
另外，利用热平衡体系
区分的模糊边界：量子简并温度
凝聚态物理学的范围
➢ 1】 理论方法—量子+经典 粒子系统体现波动性：相干波长Lc ~粒子间距a 区分的模糊边界：量子简并温度
分析：m, a, T 常温下固体材料中的电子 气体中的分子 原子气体 光束
K=0时Fermi子的液滴 3He原子液体的超流
凝聚态物理学的范围
➢ 3】 有序化 热力学平衡态：自由能U-TS或Gibbs能取极小 内能与熵的博弈，有序与无序的调和稳定 凝聚过程不同平衡态间的相变
对称破缺，新次序的建立 有序化的体现：
位置序---粒子间位置存在关联
固体：长程序 液体：短程序 气体：无序 量子状态下： 电荷密度波，自旋密度波，Wigner晶体
凝聚态物理学的范围
空间尺度：1m– 0.1nm 时间跨度：1year– 1fs 能量范围：1000K– 1nK 粒子数量：1027– 1021 ，103– 101
凝聚态物理学的范围
➢ 1】 理论方法—量子+经典
如何区分两者应用范围？ 通常研究对象：全同粒子构成的多体体系 分界：当粒子的相干性或波动性不能忽视 区分经典和量子
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§1.2发现
1.2.1人造材料 1.2.2量于霍耳效应 1.2.3降维效应 1.2.4电荷密度波 1.2.5无序 1.2.6混合原子价和重费米子
第一章综合评述
1 . 2 . 7 < s u p > 3 < / s u p > h e 的 超 流§ 相1 . 2 发 现 1.2.8重整化群方法 1.2.9时间和空间中的混沌现象 1.2.10同步辐射的广泛应用 1.2.11原子级分辨率的实验探针 1.2.8重整化群方法 1.2.9时间和空间中的混沌现象 1.2.10同步辐射的广泛应用
0 5
§4.5测量什么？
0 3
§4.3相变和临界 点的实例
0 6
§4.6普适性类由 什么决定？
第四章临界现象和相变
§4.7低维系统的实验实 现
§4.9具有近乎破缺对称 性的系统
§4.11无序系统中的逾 渗和金属-绝缘体转变
§4.8多重临界点 §4.10快冷引起的无序 §4.12非平衡系统
第四章临界现象和 相变
§4.13一级相变 §4.14前景
第四章临界现象和相变
§4.9具有近乎破缺对称性的系统
4.9.1二维超流体和xy模型 4.9.2二维晶体的熔化 4.9.3从距列相a到向列相的相变 4.9.2二维晶体的熔化 4.9.3从距列相A到向列相的相变
第五章磁 学
0 1
§5.1引言
0 4
§5.4无序系统
0 2
7.2.1辐射场中相的显微结构和相的产生 7.2.2表面和近表面探针 7.2.3离子束微加工
第七章缺陷和扩散
§7.5关于活跃领域的评论
7.5.1简单固体中的点缺陷 7.5.2表面扩散 7.5.3光化学过程 7.5.4分子动力学 7.5.5玻璃中位错的运动 7.5.6原子级分辨率的缺陷成像
第一章综合评述
§1.4今后10年中凝聚态物理学的需求
1.4.1对研究人员的支持 1.4.2对国立研究设施的支持 1.4.3大学-工业界-政府三者的关系
05
第二部分凝聚态物理学的10 年
第二部分凝聚态物理学的10年
第二章物质的电子结构和性质
§2.1引言
§2.2确定电子 结构方法的进 展
§2.3多电子效 应
0 2
§3.2理论计算
0 5
§3.5电子-声 子相互作用
0 3
§3.3结构和声 子谱的测量
0 6
§3.6无序固体 和非公度相
第二部分凝聚态 物理学的10年
第三章固体的结构和振动特 性
§3.7相变和 非线性激发
1
§3.8机遇
2
第四章临 界现象和 相变
0 1
§4.1引言
0 4
§4.4历史
0 2
§4.2什么是临界 现象？物理学家 为什么对它们发 生兴趣？
02 §10.2液晶
10.2.1什么是液晶？ 10.2.2为什么液晶令人感兴趣？ 10.2.3主要的进展
§10.3将来研究
03 的机遇
第十一章聚合物
01 §11.1引言
§11.2研究的课
02 题
11.2.1非晶态——溶液和熔 体 11.2.2玻璃 11.2.3合成橡胶、凝胶、交叉 联结网络 11.2.4聚合物晶体 11.2.5电学性质 11.2.6聚合物的其它性质
第九章低温物理学
§9.3超导电性
9.3.1非平衡超导电性 9.3.2新颖超导材料 9.3.3磁性超导体 9.3.4高转变温度和强磁场材料 9.3.5约瑟夫森效应
第十章液态物理学
01 §10.1经典液体
10.1.1引言 10.1.2静态性质 10.1.3经典液体的动力学性质 10.1.4胶质系统——皂液
第二部分凝聚态物理学的10年
第八章表面和界面
01 § 8 .1 引 言
03 § 8 . 3 表 面谱和 表面
元激发
05 § 8 . 5 固 体和稠 密介
质间的界面
02 § 8 . 2 晶 体表面 的结
构
04 § 8 . 4 表 面原子 和分
子的相互作用
06 § 8 .6 理 论
第二部分凝聚态物理学的10年
§6.1引言
§6.6非晶
01
§6.2表面
态 半 导 体 06
和界面
02
§6.5化合
05
物半导体
03
§6.3半导
的光学性
04
体的缺陷
质
§6.4半导体
中的降维
第六章半导 体
第六章半导体
§6.7未来展望
第六章半导体
§6.7未来展望
6.7.1半导体的表面和界面 6.7.2半导体中的缺陷 6.7.3维数降低的系统
03 §11.3机遇
§5.2磁性绝缘 体
0 5
§5.5磁学中的 计算机模拟
0 3
§5.3金属磁体
0 6
§5.6将来的发 展
第五章磁学
§5.2磁性绝缘体
5.2.1低维系统 5.2.2临界现象
第五章磁学
§5.3金属磁体
5.3.1过渡金属铁磁体 5.3.2稀土磁体和锕系磁体
第五章磁学
§5.4无序系统
5.4.1引言 5.4.2无序铁磁体、反铁磁体和顺磁体 5.4.3自旋玻璃
第七章缺 陷和扩散
01 § 7 .1 引 言
03 § 7 . 3 缺 陷结构 的计
算
05 § 7 . 5 关 于活跃 领域
的评论
02 § 7 . 2 老 领域产 生新
领域的实例
04 § 7 . 4 原 子迁移 率的
基础
06 § 7 . 6 将 来研究 的几
个方向
第七章缺陷和扩散
§7.2老领域产生新领域的实例
§2.4量子霍耳 效应
§2.5电子-空 穴滴
§2.6电子有序 态
第二部分凝聚态 物理学的10年
第二章物质的电子结构和性 质
§2.7无序 系统
§2.8混合 介质
§2.10机 遇
§2.9高压 下的凝聚
态物质
第二部分凝聚态 物理学的10年
第三章固体的结构和振动特 性பைடு நூலகம்
0 1
§3.1引言
0 4
§3.4声子的输 运
第八章表面和界面
§8.7机遇
第九章低温物理学
01
§9.1该分支 领域的定义
04
§9.4量子晶 体
02
§9.2量子流 体
05
§9.5低温技 术
03
§9.3超导电 性
06
§9.6低温物 理学中的研
究机遇
第九章低温物理学
§9.2量子流体
9.2.1超流体<sup>3</sup>he 9.2.2奇妙的量子流体 9.2.2奇妙的量子流体
凝聚态物理学
演讲人
2 0 2 x - 11 - 11
01
中译本前言
中译本前言
02
序言
序言
03
目录
目录
04
第一部分重点、机遇和需求
第一章综合评述
§1.1凝聚态物理学及其重要性 §1.2发现 §1.3今后10年中凝聚态物理学的 研究机遇 §1.4今后10年中凝聚态物理学的 需求
第一章综合评述
1.2.1人造材料 1.2.2量于霍耳效应 1.2.3降维效应 1.2.4电荷密度波 1.2.5无序 1.2.6混合原子价和重费米子
第一章综合评述
1 . 2 . 7 < s u p > 3 < / s u p > h e 的 超 流§ 相1 . 2 发 现 1.2.8重整化群方法 1.2.9时间和空间中的混沌现象 1.2.10同步辐射的广泛应用 1.2.11原子级分辨率的实验探针 1.2.8重整化群方法 1.2.9时间和空间中的混沌现象 1.2.10同步辐射的广泛应用
0 5
§4.5测量什么？
0 3
§4.3相变和临界 点的实例
0 6
§4.6普适性类由 什么决定？
第四章临界现象和相变
§4.7低维系统的实验实 现
§4.9具有近乎破缺对称 性的系统
§4.11无序系统中的逾 渗和金属-绝缘体转变
§4.8多重临界点 §4.10快冷引起的无序 §4.12非平衡系统
第四章临界现象和 相变
§4.13一级相变 §4.14前景
第四章临界现象和相变
§4.9具有近乎破缺对称性的系统
4.9.1二维超流体和xy模型 4.9.2二维晶体的熔化 4.9.3从距列相a到向列相的相变 4.9.2二维晶体的熔化 4.9.3从距列相A到向列相的相变
第五章磁 学
0 1
§5.1引言
0 4
§5.4无序系统
0 2
7.2.1辐射场中相的显微结构和相的产生 7.2.2表面和近表面探针 7.2.3离子束微加工
第七章缺陷和扩散
§7.5关于活跃领域的评论
7.5.1简单固体中的点缺陷 7.5.2表面扩散 7.5.3光化学过程 7.5.4分子动力学 7.5.5玻璃中位错的运动 7.5.6原子级分辨率的缺陷成像
第一章综合评述
§1.4今后10年中凝聚态物理学的需求
1.4.1对研究人员的支持 1.4.2对国立研究设施的支持 1.4.3大学-工业界-政府三者的关系
05
第二部分凝聚态物理学的10 年
第二部分凝聚态物理学的10年
第二章物质的电子结构和性质
§2.1引言
§2.2确定电子 结构方法的进 展
§2.3多电子效 应
0 2
§3.2理论计算
0 5
§3.5电子-声 子相互作用
0 3
§3.3结构和声 子谱的测量
0 6
§3.6无序固体 和非公度相
第二部分凝聚态 物理学的10年
第三章固体的结构和振动特 性
§3.7相变和 非线性激发
1
§3.8机遇
2
第四章临 界现象和 相变
0 1
§4.1引言
0 4
§4.4历史
0 2
§4.2什么是临界 现象？物理学家 为什么对它们发 生兴趣？
02 §10.2液晶
10.2.1什么是液晶？ 10.2.2为什么液晶令人感兴趣？ 10.2.3主要的进展
§10.3将来研究
03 的机遇
第十一章聚合物
01 §11.1引言
§11.2研究的课
02 题
11.2.1非晶态——溶液和熔 体 11.2.2玻璃 11.2.3合成橡胶、凝胶、交叉 联结网络 11.2.4聚合物晶体 11.2.5电学性质 11.2.6聚合物的其它性质
第九章低温物理学
§9.3超导电性
9.3.1非平衡超导电性 9.3.2新颖超导材料 9.3.3磁性超导体 9.3.4高转变温度和强磁场材料 9.3.5约瑟夫森效应
第十章液态物理学
01 §10.1经典液体
10.1.1引言 10.1.2静态性质 10.1.3经典液体的动力学性质 10.1.4胶质系统——皂液
第二部分凝聚态物理学的10年
第八章表面和界面
01 § 8 .1 引 言
03 § 8 . 3 表 面谱和 表面
元激发
05 § 8 . 5 固 体和稠 密介
质间的界面
02 § 8 . 2 晶 体表面 的结
构
04 § 8 . 4 表 面原子 和分
子的相互作用
06 § 8 .6 理 论
第二部分凝聚态物理学的10年
§6.1引言
§6.6非晶
01
§6.2表面
态 半 导 体 06
和界面
02
§6.5化合
05
物半导体
03
§6.3半导
的光学性
04
体的缺陷
质
§6.4半导体
中的降维
第六章半导 体
第六章半导体
§6.7未来展望
第六章半导体
§6.7未来展望
6.7.1半导体的表面和界面 6.7.2半导体中的缺陷 6.7.3维数降低的系统
03 §11.3机遇
§5.2磁性绝缘 体
0 5
§5.5磁学中的 计算机模拟
0 3
§5.3金属磁体
0 6
§5.6将来的发 展
第五章磁学
§5.2磁性绝缘体
5.2.1低维系统 5.2.2临界现象
第五章磁学
§5.3金属磁体
5.3.1过渡金属铁磁体 5.3.2稀土磁体和锕系磁体
第五章磁学
§5.4无序系统
5.4.1引言 5.4.2无序铁磁体、反铁磁体和顺磁体 5.4.3自旋玻璃
第七章缺 陷和扩散
01 § 7 .1 引 言
03 § 7 . 3 缺 陷结构 的计
算
05 § 7 . 5 关 于活跃 领域
的评论
02 § 7 . 2 老 领域产 生新
领域的实例
04 § 7 . 4 原 子迁移 率的
基础
06 § 7 . 6 将 来研究 的几
个方向
第七章缺陷和扩散
§7.2老领域产生新领域的实例
§2.4量子霍耳 效应
§2.5电子-空 穴滴
§2.6电子有序 态
第二部分凝聚态 物理学的10年
第二章物质的电子结构和性 质
§2.7无序 系统
§2.8混合 介质
§2.10机 遇
§2.9高压 下的凝聚
态物质
第二部分凝聚态 物理学的10年
第三章固体的结构和振动特 性பைடு நூலகம்
0 1
§3.1引言
0 4
§3.4声子的输 运
第八章表面和界面
§8.7机遇
第九章低温物理学
01
§9.1该分支 领域的定义
04
§9.4量子晶 体
02
§9.2量子流 体
05
§9.5低温技 术
03
§9.3超导电 性
06
§9.6低温物 理学中的研
究机遇
第九章低温物理学
§9.2量子流体
9.2.1超流体<sup>3</sup>he 9.2.2奇妙的量子流体 9.2.2奇妙的量子流体
凝聚态物理学
演讲人
2 0 2 x - 11 - 11
01
中译本前言
中译本前言
02
序言
序言
03
目录
目录
04
第一部分重点、机遇和需求
第一章综合评述
§1.1凝聚态物理学及其重要性 §1.2发现 §1.3今后10年中凝聚态物理学的 研究机遇 §1.4今后10年中凝聚态物理学的 需求
第一章综合评述