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基础物理实验研究性报告使用振幅法测量声波的速度第一作者学号第二作者学号院系使用振幅法测量声波的速度(北京航空航天大学，北京102206)摘要：本文以“使用分振幅法测量声波的速度”为主要研究内容，在了解模拟示波器的使用和基本操作的基础上介绍实验原理和步骤，并利用已经记录的原始实验数据进行数据的处理和不确定度的计算。
另外，根据计算结果分析探究实验误差及其来源，并提出一些减小实验误差的建议。
关键词：模拟示波器；分振幅法；数据处理；不确定度；误差分析Using Amplitude Method of Measuring Sonic SpeedLi Huiqiang Ma Linghai(School of Astronautics Beihang University Beijing 102206)Abstract: This article takes "Using Amplitude Method of Measuring Sonic Speed" as the main research content, presenting experiments principle and steps based on the understanding of the use of an analog oscilloscope and its basic operating principles, and has recorded the raw experimental data for data processing and calculation of the uncertainty. In addition, it explores experimental errors and their sources according to the results of calculation analysis, and makes recommendations to reduce the experimental error.Key words: analog oscilloscope; amplitude method; data processing; uncertainty; error analysis一、实验重点(1)、了解模拟示波器的主要结构和波形显示及参数测量的基本原理，掌握示波器、信号发生器的使用方法；(2)、学习用示波器观察波形以及测量电压、周期和频率的方法；(3)、学习振幅法测量声波速度的原理及操作方法。
北航基础物理实验研究性报告-迈克尔逊干涉基础物理实验研究性报告迈克尔逊干涉Michelson interferometerAuthor 作者姓名School number作者学号Institute所在院系2013 年12 月3 日目录摘要 0一.实验目的 (2)二. 实验仪器 (2)三.实验原理 (2)1.干涉仪的光学结构 (3)四. 实验内容 (8)1.观察激光的非定域干涉现象 (8)2.测量激光波长 (9)五. 数据处理 (10)1.波长计算 (10)2.不确定度计算 (11)3. 相对误差计算 (12)5.误差分析： (12)六．条纹计数的改进——应用迈克尔逊干涉条纹自动计数仪 (13)1. 工作原理 (13)1.1 采样 (14)1.2 信号处理 (16)1.3 功放与显示 (17)1.3 应用该装置的实验结果分析 (17)七．实验后的教训、感想、收获 (18)教训——实验原则是严谨 (18)感想——实验态度是认真 (19)收获——实验中的思考和合作 (20)八．结束语 (21)参考文献 (22)摘要本文先介绍了如何通过迈克尔逊干涉仪观察光的分振幅干涉现象，采集数据并进行处理，计算出所测激光的波长及其不确定度。
然后通过实验的亲身经历思考实验仪器的改进之处，并举例说明在条纹计数方面可做的改进，以使实验过程更简便，测得的实验数据更精准。
关键词：迈克尔逊干涉，条纹计数AbstractThis article first describes how to observe the light interference, collect and processing data , calculate the wavelength of the laser and its uncertainty in the Michelson interferometer experiment. Then it thinks about the improvements in the experimental laboratory instrumentsthrough personal experience, and outlines what can be done in terms of fringe counting improvements to make the process more simple and the experimental data more accurately.Key words: Michelson interferometer, fringe counting一.实验目的（1）了解迈克尔逊干涉仪的光学结构及干涉原理，学习其调节和使用方法；（2）学习一种测定光波波长的方法，加深对等倾、等厚干涉的理解。
电位差计及其应用实验的误差分析尹天杰刘昫辰（北京航空航天大学机械工程及自动化学院北京 102206）摘要：本文分析了电位差计及其应用实验中的测量待测电源电动势的实验误差，发现当工作电流没有进行标准化处理时，实验不确定度将增加，影响实验精确性。
这个问题告诉我们，实验的优化设计，往往可以起到获得更准确的数据、提高实验精度的作用。
关键词：电位差计、工作电流标准化、实验误差中图分类号：043文献标识码：A文章编号：补偿法在电磁测量技术中有广泛的应用，一些自动测量和控制系统中经常用到电压补偿电路。
电位差计是电压补偿原理应用的典型范例，它是利用电压补偿原理是电位差计变成内阻无穷大的电压表，同于精密测量电动势或电压。
同理，利用电流补偿原理也可制作一内阻为零的电流表，用于电流的精密测量。
电位差计的测量准确度高，且避免了测量的接入误差，但他操作比较复杂，也不易实现测量的自动化。
在数字仪表迅速发展的今天，电压测量已逐步被数字电压表所代替，后者因为内阻高、自动化测量容易，得到了广泛的应用。
尽管如此，电位差计作为补偿法的典型应用，在电学实验中仍有重要的训练价值。
此外，直流比较式电位差计仍是目前准确度最高的电压测量仪表，在数字电压表及其他精密电压测量仪表的检定中，常作为标准仪器使用。
一、实验目的1．学会设计自组电位差计电路图并连接电路 2.学习补偿原理、零示法、比较测量法二、实验原理1.补偿原理测量干电池电动势EX的最简单办法就是把伏特表接到电池的正负极上直接读数，但由于电池和伏特表的内阻，测得的电压V=EXR/(R+r)并不等于电池的电动势EX。
由于伏特表的接入，总要从被测电路分出一部分电流，从而产生接入误差。
为了避免接入误差，可以采用补偿电路（如图所示）。
如果cd可调，E>EX，则总可以找到一个cd位置，使EX所在回路中无电流通过，这时Vcd=EX。
上述原理称为补偿原理。
2.零示法为了确认补偿回路中没有电流通过（完全补偿），应当在补偿回路中接入一个具有足够灵敏度的检流计G，这种用检流计来判断电流是否为零的方法，称为零示法。
北航基础物理实验研究性实验报告密立根油滴1.实验目的和原理1.1实验目的本实验旨在通过密立根油滴实验，研究带电粒子在电场中的运动规律，验证电荷的电量、电荷的量子化，并测量电子电量的数值。
1.2实验原理密立根油滴实验利用了油滴在电场中做匀速下降运动的性质。
在实验过程中，需要在两个平行金属板之间建立一个均匀电场，可通过高压电源及电容器组成。
经过适当处理的油滴，通过喷雾器喷入观察舱中，被电荷所带起，当油滴进入电场时，由于电力的作用，油滴会开始向上加速或减速，直到达到的稳定运动的速度为止。
根据牛顿第二定律，此时电力与油滴重力平衡，即：eE=m×g其中，e为油滴所带电荷，E为电场强度，m为油滴质量，g为重力加速度。
考虑到油滴的存在电子荷负度的事实，我们可以写出油滴电量的表达式为：e=n×e其中，e为油滴带的电荷，e为电子电量，n为一个整数。
由此可得，油滴的表达式可以改写为：(mg−eE) = 0在实验中，我们将通过测量油滴在不同电压下的稳定下降速度，来计算电量的数值。
2.实验装置和步骤2.1实验装置本实验的主要装置有：高压电源、电容器、喷雾器、驱动装置、显微镜及摄像设备等。
2.2实验步骤2.2.1准备工作a.接通电源，使电荷采集装置工作。
b.调整显微镜使得目标所在位置清晰可见。
c.调节电容器中的电压，使之为一定的数值。
2.2.2实验操作a.先通过射灯预热机器，预热时间约为15分钟。
b.打开电流调节开关，调整到合适的数值。
c.打开电压调节开关，缓慢增加电压，使带电滴油进入视野。
d.若带电滴油向上运动，则减小电压，反之则增大电压。
e.再次观察带电滴油的上升或下降方向，调整电压大小，直至带电滴油保持匀速下降。
f.记录下匀速下降的电压。
2.2.3数据处理a.根据实验数据计算带电滴油的质量，并计算电量。
b.对多次测量的结果求平均值，以提高数据准确性。
3.结果与分析通过实验我们得到了多组测量数据，并利用公式计算出带电滴油的质量，进而计算出电子的电量。
北航基础物理实验研究性报告全息照相与全息干涉法实验误差分析与相关改进摘要：全息摄影亦称：“全息照相”，一种利用波的干涉记录被摄物体反射（或透射）光波中信息（振幅、相位）的照相技术。
全息摄影是通过一束参考光和被摄物体上反射的光叠加在感光片上产生干涉条纹而成。
全息摄影不仅记录被摄物体反射光波的振幅（强度），而且还记录反射光波的相对相位。
本实验的内容为反射式和透射式全息照相，并在反射式全息照相的基础上用二次曝光法测定铝板的杨氏模量，通过实验不仅可以学到全息照相的相关知识和技能，还可以获得在二维光学平台上进行光路调整的训练。
通过实验及相关分析，对全息照相与全息干涉法实验中的误差进行分析并做出相关改进。
关键词：全息照相反射式全息透视式全息两次曝光法1. 实验要求1.1 实验重点1)了解全息照相的基本原理，熟悉反射式全息照相与透射式全息照相的基本技术和方法；2)掌握在光学平台上进行光路调整的基本方法和技能；3)学习用二次曝光法进行全息干涉测量，并以此测定铝板的弹性模量；4)通过全息照片的拍摄和冲洗，了解有关照相的一些基础知识。
1.2 实验原理1.2.1 全息照相全息照相所记录和再现的是包括物光波前的振幅和位相在内的全部信息。
但是，感光乳胶和一切光敏元件都只对光强敏感，不能直接记录相位，从而借助一束相干参考光，通过拍摄物光和参考光之间的干涉条纹，间接记录下物光的振幅和位相信息，然后使照明光按一定方向照射到全息图上，通过全息图的衍射再现物光波前，这时人眼便能看到物体的立体像。
根据记录光路的不同，全息照相又分为透射式全息和反射式全息，若物光和参考光位于记录介质（干板）的同侧，则称为透射全息；若物光和参考光位于记录介质的异侧，则称为反射全息。
（1）透视射全息照相1）透视全息照相的记录两束平行光的干涉将感光板垂直于纸面放置，两书相干平行光o 、r 按照图1所示方向入射到感光板上，他们与感光板法向夹角分别为o ϕ和r ϕ，并且o 光中的两条光线1、2与r 光中的两条光线'1和'2在A 、O 两点相遇并相干，于是在垂直于纸面方向产生平行的明暗相间的干涉条纹，亦即在感光板上形成一个光栅。
氢原子光谱和里德伯常量测定—-定量误差分析和创新实验改进摘要：本文详细地介绍了氢原子光谱和里德伯常量实验的实验要求、实验原理、仪器介绍、实验内容和数据处理，并从钠黄双线无法区分的现象触发定量地分析了此现象的原因和由此产生的误差，结合光谱不够锐亮和望远镜转动带来的误差提出了创新的实验方案。
从理论上论证了实验方案的可行性，总结了基础物理实验的经验感想。
关键字：氢原子光谱里德伯常量钠黄双线Abstract:This paper introduced the hydrogen atoms spectrum and Rydberg constant experiment from experimental requirements, experimental principle, instruments required, content and Data processing. Considering that the wavelength difference of Na-light double yellow line is indistinguishable from human eyes, we analyze the cause of this phenomenon and the resulting errors quantitatively and propose an innovate experiment method combined with inadequate sharpness and lightness of the spectrum as well as the errors brought during the turning of telescope. We verify the feasibility of this method In theory and summarizes the experience and understanding of basic physics experiment.Key words: hydrogen atoms spectrum, Rydberg constant, Na-light double yellow line目录摘要： (1)关键字 (1)目录 (2)一．实验目的 (3)二．实验原理 (3)1.光栅衍射及其衍射 (3)2.光栅的色散本领与色分辨本领 (4)3.氢原子光谱 (5)4．测量结果的加权平均 (6)三．实验仪器 (7)四．实验内容 (7)五．实验数据及处理 (7)1.光栅常数测量 (8)2.氢原子光谱测里德波尔常数 (8)3.色散率和色分辨本领 (10)六．误差的定量分析 (11)1.人眼的分辨本领 (11)2.计算不确定度和相对误差： (11)七．实验方案的创新设想 (11)1.实验思路及理论验证 (11)2.实验光路 (12)3.方案理论评估 (12)八．实验感想与总结 (13)九．参考文献 (14)一．实验目的1． 巩固提高从事光学实验和使用光学仪器的能力； 2． 掌握光栅的基本知识和使用方法；3． 了解氢原子光谱的特点并用光栅衍射测量巴耳末系的波长和里德伯常数；4． 巩固与扩展实验数据的处理方法，及测量结果的加权平均，不确定度和误差计算，实验结果的讨论等。
实验名称：电磁场与电磁波的研究实验日期：2023年3月15日实验地点：北航物理实验室实验目的：1. 理解电磁场的基本概念和特性。
2. 掌握电磁波的传播规律。
3. 通过实验验证电磁波的理论。
4. 培养实验操作能力和数据分析能力。
实验原理：电磁场是电荷和电流在空间中产生的场，它由电场和磁场两部分组成。
当电荷静止时，周围存在电场；当电荷运动时，会产生磁场。
电磁波是电磁场在空间中的传播形式，其传播速度等于光速。
根据麦克斯韦方程组，电磁波在真空中传播的速度为光速c，且满足以下关系：\[ c = \frac{1}{\sqrt{\mu_0 \epsilon_0}} \]其中，\(\mu_0\)为真空磁导率，\(\epsilon_0\)为真空电容率。
实验器材：1. 电磁场发生器2. 电磁场探测器3. 光电传感器4. 信号发生器5. 示波器6. 信号线7. 电源实验步骤：1. 将电磁场发生器连接到信号发生器，调节信号发生器的频率和幅度。
2. 将电磁场探测器放置在电磁场发生器的正前方，确保探测器与发生器之间的距离固定。
3. 打开信号发生器和电磁场发生器，记录探测器的输出信号。
4. 改变信号发生器的频率和幅度，重复步骤3，记录数据。
5. 将光电传感器放置在电磁场探测器的正前方，记录光电传感器的输出信号。
6. 改变电磁场发生器的位置，重复步骤5，记录数据。
7. 使用示波器观察和记录电磁波信号的波形。
实验结果与分析：1. 当信号发生器的频率为10MHz时，电磁场探测器的输出信号稳定，说明电磁场发生器产生的电磁波能够被探测器接收。
2. 随着信号发生器频率的增加，电磁场探测器的输出信号幅度逐渐减小，说明电磁波的传播速度与频率有关。
3. 当电磁场发生器与探测器的距离增加时，光电传感器的输出信号幅度逐渐减小，说明电磁波的传播距离与距离有关。
4. 通过示波器观察，电磁波信号的波形为正弦波，符合电磁波的理论。
实验结论：1. 电磁场是电荷和电流在空间中产生的场，由电场和磁场两部分组成。
探究测定冰的熔解热实验冰水质量比以及实验过程和数据处理的改进方法周晓城，巨建树（北京航空航天大学生物与医学工程学院北京 100191）摘要：本文通过计算得到混合量热法中的最佳冰水质量比并在实验中对此进行比较讨论，验证计算值，得出结论；验证牛顿冷却定律，同时得到实验参照值；并就本人在实验过程中遇到的一些问题提出实验操作以及数据处理方面的一些改进意见和建议；以及在数据处理过程中发现的水量、温差与冷却常数和实验误差之间的大致关系。
关键词：冰水质量比；牛顿冷却定律；数据处理；改进意见；误差规律中图分类号：043文献标识码：A文章编号：1.实验背景测量冰的熔解热的实验方法有很多，在大学物理实验中使用最多的是混合量热法，而作为大学物理少数几个热学实验中的一员，其重要性显而易见。
然而在实验的操作过程中很多同学反映实验不好操作，具体的问题有：1.依据《基础物理实验》[1]，实验中需要保证加冰前与加冰后的稳定温度与室温的温差大约在10-15℃能较好地依据牛顿冷却定律绘制温度补偿修正曲线，而对于没有经验的实验者来说实验中的水量和冰量添加不好把握，加冰太少，可能造成冰块溶解后水温高于室温而无法温度修正，或者加冰太多，造成温度稳定后冰块无法溶解完全，在实验中往往需要经过多次尝试才能取得较好的实验数据，费时费力费水；2.取冰时，所有同学都是徒手取冰的，而对于较低温度（-21℃）的冰块，手的温度较高（30℃左右），即使在取冰和透冰过程中接触的时间很短（亲测至少15s），参照实验过程中冰块溶解降温曲线，吸热也会很明显，从而使得实验结果偏低，而在没有同伴的情况下，为了协调记录时间、记录温度，同时还要投冰动作迅速而使水不外溅，观察到通常同学会找特殊时刻投冰，在这种情况下不是冰块在外界的时间过长甚至开始融化了，就是手忙脚乱实验数据很难记录，实验效果不是很好；3.同时，由于投冰之后冰融化的最初几分钟铂电阻温度计示数变化非常快，而且需记录的数据比较多，同时还要不断搅拌，使得这段数据点很容易记录不全或者记录偏差，而这段数据是数据处理过程中非常重要的部分，直接影响到温度的修正，所以很容易造成实验误差；4.还有数据处理中绘制温度修正曲线时，要求室温线上方的温度修正线与室温线所围面积与下方的面积相等，使用的方法是在坐标纸中绘图，然后通过数格子找到使面积大概相等的时刻t=t0，由于坐标纸大小有限、比例有限，数格子非常麻烦而且这样做是十分不准确的，使得T2′，T3′有了误差，影响实验效果。
为此，本文提出一些实验方法、数据处理方法、实验技巧和对实验室的建议等改进方法相互结合，可以相对较好地解决上述问题。
为了文章叙述方便，把目前课本《基础物理实验》上的实验称为经典实验，本文提出的研究实验称为实验。
经典实验的详细实验原理不再经行赘述，以下对主要原理和需要补充和改进的部分经行说明。
2.实验原理（1）混合量热法原理若有质量为M、温度为T1的冰（在实验室条件下其比热容为c I，熔点为T0），与质量为m、温度为T2的水（比热容为c0）混合，并全部熔解为水后的平衡温度为T3，设量热器的内筒和搅拌器的质量分别为m1和m2，比热容分别为c1和c2，温度计的热容为δm。
如果系统为孤立系统，则冰水混合的热平衡方程为：c I M(T0−T1)+ML+c0M(T3−T0)=(c0m+c1m1+c2m2+δm)(T2−T3)式中，L为冰的熔解热。
可以认为冰的熔点为0℃，即T0=0℃，所以：L=1M(c0m+c1m1+c2m2+δm)(T2−T3)−c0T3+c I T1（2）牛顿冷却定律一个系统的温度如果高于环境温度，则该系统散失热量，而如果低于环境温度，则会放热。
据文献可知，当系统与环境温度差比较小时（不超过10-15℃），散热速率与温度成正比，这就是牛顿冷却定律，可写成：δq=K(T−θ)式中，δq是系统散失的热量；δt为时间间隔；K是散热常数（与系统表面积成正比，并随表面的吸散热本领不同而不同）；T、θ分别为系统与环境的温度；δqδt称为散热速率，即单位时间内系统所散失的热量。
1）温度修正原理根据牛顿散热定律，容易推得，(T−θ)关于t的积分与系统散热量成正比，如下图2.21-1的情况，可认为系统从外界总共吸收的热量为面积S=S2+S5−S4；而将降温曲线与升温曲线向中间延长至T2′和T3′，使得有S1+S2=S3，则新的温度变化曲线中系统总共吸收的热量为S′=S3+S5−S1−S4，而又已经有S1+S2=S3，所以S′=S，所以新的曲线实际上与原曲线是等价的。
此时环境温度较高，但如果像图2.21-2的情况，即环境温度较低，则使得有S1=S3+S2，S2在环境温度曲线上方，则推导过程与上面的方法类似，系统从外界总共吸收的热量为面积S=S5−S2−S4，而新作温度变化图像系统总共吸收的热量依然为S′=S3+S5−S1−S4，又有S1=S3+S2，所以依然可以得到S′=S。
综上所述，在上图两种情况下，均只需要每个图中两部分阴影区域面积相等即可，即修正曲线与原温度变化曲线之差在t2~t3的积分为零。
可以利用这个关系，再使用相应的数据拟合分析软件，即可用积分关系的不定积分方程得到准确的t=t0，再代入降温和升温曲线方程中，即可得到修正后的T2′和T3′。
温度修正曲线把系统散热与冰的融化过程分割开来，T2′~T3′为冰熔化的过程，时间无限短，系统在这个过程中自然无法进行热交换，所以T2′~T3′仅仅是冰熔化引起的水温变化，完成对测量投冰前和冰融化后系统温度的修正。
相关的数据分析软件有matlab、origin、maxima等，matlab、origin能完成绘图和积分的工作，比较适合热学较大数据量的处理，maxima为开源软件，对于软件的获取较为简单，但是三者都需要编程才能实现数据处理，对于初学者会比较难。
这里主要介绍Excel处理数据，具体步骤将会在数据处理部分说明。
2）冷却常数K的计算由牛顿冷却定律表达式：δq δt =K(T−θ)图2.21-1 图2.21-2可知系统散热速率与与环境之间的温差成正比，而在本实验中，此温差是变化的，所以需找到δq与温度之间的关系，有:δq=C mδT其中C m是系统热容，在本实验中其表达式为C m=c0(m+M)+c1m1+c2m2)，注意在加冰前式子中M=0。
可以得到：δT=Km δt因为δq为系统散热，δT带负号，积分可得：ln(T−θ)=−KC mt+a在T−t曲线中，其关系式为：T=Ae−KC m t+θ其中a和A为积分常数。
3. 实验仪器量热器、电子天平、温度计、数字三用表、冰块、水、干拭布、手机支架、手机4. 实验步骤4.1 通过预实验设置变量的讨论范围将我原来的实验数据（表4.1-2）当做预实验（得到的实验结果为L=3.16×105J/kg，相对误差为-5.70%，K降=0.15580J/(K∙s)，K升=0.30327J/(K∙s)），可以得知一系列的实验室参数（表4.1-3）以及实验参量（表4.1-1）：表4.1-1c 1M (T 0−T 1)+ML +c 0M (T 3−T 0)=(c 0m +c 1m 1+c 2m 2+δm )(T 2−T 3) 4.2 对牛顿散热定律的验证为了实验严谨和得到本实验散热常数的理论准确值，我们将对牛顿冷却定律进行验证： 1）取大约200g 热水，为了避开测熔解热过程中已经测过温度范围、避免水温太低而达到温度计能感知的温度时间太长、以及验证牛顿散热定律在此实验中T −θ非纯粹的线性关系，我们取水温大约比室温高5-10℃，并且测量较长时间到15分钟，每分钟记录一个数据点；2）为了验证在低温吸热时牛顿散热定律也成上述关系、以及得到此时的散热常数，同理在比室温低5-10℃范围内也进行以上测量。
3）使用Excel 对数据点进行线性拟合与指数拟合，并做比较评估，计算散热常数作为本实验的理论准确值。
4.3 探究冰水质量比对实验结果的影响t/s R/kΩT/℃0 1.1342 34.51 60 1.1335 34.33 120 1.1327 34.13 180 1.1321 33.97 240 1.1315 33.82 300 1.1309 33.67 315 1.1044 26.82 330 1.0884 22.69 345 1.0768 19.72 360 1.0682 17.49 375 1.0657 16.85 390 1.0630 16.15 405 1.0620 15.90 420 1.0614 15.74 435 1.0614 15.74 450 1.0615 15.77 480 1.0617 15.82 540 1.0619 15.87 600 1.0622 15.95 660 1.0624 16.00 7201.062616.05表4.1-3实验中为了研究在总水量与初温相对一定时的最佳加冰块数，先将初始水量m 与所加冰量M 设为未知数，而已知牛顿散热定律的最佳温度差为10-15℃，假设系统初末温度与环境相差均为12℃，即T 2利用上表参数以及混合量热法的方程： 此为理论最佳比值（实际上量热容对此影响很小）。
所以以1:4的比值向两边拓延，为我们的研究范围。
又实验室量热内筒的容积水量的1/2~2/3[1]大约重160g ，为了控制总水量的变量，以保证各实验冰量相互比较的意义以及我们需要测的散热常数相对不变，所以拟定总水量（即含冰融化后的水量）为大约200g 。
实验前测得冰的质量约为：心形：13g ；十字形14.3g 实验测得室温大约为：18℃由于冰的形状大小固定，无法得到任意质量的冰块，所以以冰的整块数为研究对象，进行实验，为了方便研究，冰的质量取为13.5g ，计算该组水的大概质量： （此步骤数据均为约值） 组别（冰水比） 冰块数 冰质量M/G初始水质量 M/G 水温 T 2/℃ 总质量(M+M)/G—— 1 14 186 30 末温高于室温1（1:6.4） 2 27 173 30 200 2（1:3.8） 3 41 159 30 200 3（1:2.7） 4 54 146 30 200——56813230冰不能完全化实验步骤和经典实验大致相同，但是有一些小技巧可以帮助提高实验过程中的调理性、实验效率和实验结果的准确性，接下来针对实验背景中提出的问题，对操作和数据记录提出一些建议：1）取冰的时候使用隔热手套。
手直接接触冰块势必会导致冰块温度上升，而如果使用手套，尤其是如果有锡箔或者微波炉手套的话，就能相对很好地解决这个问题，所以建议热学实验室能在冰箱上配备几副隔热手套，帮助解决这个问题。
2）实验过程中使用手机和固定支架，以录像时间为实验时间，帮助监控实验数据变化。
