戴维宁定理和诺顿定理
戴维宁定理是关于线性有源二端网络的串联型等效电路的定理。（此处所
谓有源二端网络是指含有独立源的二端网络）。
1. 物理叙述：
图 3-4-1 任意有源二端网络的串联型等效电路图
任何一个有源二端网络都可以用一个电压源和电阻的串联组来代替。
电压源的电压等于一端口的开路电压
串联电阻等于将外电路断开后原二端网络
内全部电源置零后的端口电阻（除源网络的等效电阻）
除源方法：电压源——短路 电流源——开路
负载电流的计算公式
2.戴维宁定理的证明：
图 3-4-2 戴维宁定理的证明图
如图（a） (1) 按替代定理用一个电流源代替任意二端网络M ，此电流源的电流(t)
等于被代替的二端网络M 的端口电流，二者的参考方向也相同，如图（b）
(2) 根据叠加定理，线性有源二端网络的端口电压和端口电流可以看成
是两个分量叠加的结果：一个分量是当该网络内部所有独立源共同作用时在网络
端口处产生的电压和电流，如图（c），另一个分量是当该网络外部的电流源单
独作用时在同一端口处产生的电压和电流 ，如图（d）。图（d）中 无源网络
的等效电阻为，网络可以用一个阻值为的等效电阻元件来代替，
则有 。
根据叠加定理可以确定原线性有源二端网络的端口电压为
根据这个关系可以构造出原线性有源二端网络N的等效电路如图（e）(图中恢复
了原任意二端网络M)由此说明有源二端网络可用电压源与电阻的串联组合等效代
替：
电压=有源二端网络的开路电压
电阻=除源网络的等效电阻（除独立源）
图 3-4-3原线性有源二端网络N的等效电路图
3．作用：
在有些情况下只需计算一个复杂电路中某一支路（或某一部分）的电流。我们可
以把这个支路（部分）划出，而把其余部分看成是一个有源二端网络，这个有源
二端网络对于此支路仅相当于一个供给电流的电源。只要将这个网络用电压源于
电阻的串联组合成电流源与电阻的并联组合等效代替就可以使问题简单化。
分别用戴维宁定理和诺顿定理
一、戴维宁定理
戴维宁定理是数学家约翰·戴维宁(John Davidihing)重要的成就，它有助于证明局部可导的函数的极限是全局可导的。这一定理具有重要的理论意义，因为它丰富了函数极限的概念，并为微分几何和复分析提供了重要的技术工具。
戴维宁定理的具体内容是：设f(x)是连续在[a, b]上的函数，并且存在以(a, b)为间隔的非负实数n，使得在[a, b]上部分可导函数（存在区间[c, d]上 n-1次可导，则[a,b]上也存在n-1次可导） 那么f(x)在[a, b]上可以进行n次连续可导，并且在[a, b]上有n次导数存在。
戴维宁定理可以简单阐述如下：如果函数在某个区间中可导，那么它在整个区间中也是可导的。即当函数f(x)在区间[a, b]上有 n-1次可导，则它在[a, b]上也存在n次可导，并且在[a, b]上的n次导数存在。
二、诺顿定理
诺顿定理是数学家约翰·诺顿(John Nortonon)在1915年提出的一个定理，它宣告函数在极限中变得越来越平滑。该定理表明， 当一个函数可以在某一区间内满足n次可连续可导的条件后，它将会在整个区间都满足这些条件。
将进一步阐明，诺顿定理的条件非常简单。它指出，除非函数f(x)在[a,b]上存在以下两个条件：（1）f(x)是n次可连续导数（2）且f(a)、f《b)不同，则函数f(x)在[a,b]上存在n+1次可连续导数。
从这里可以看出，诺顿定理是一种进一步完善的定理，其它定理都表明函数变得复杂，而该定理却表明函数变得越来越平滑或者更准确地说，变得更理想。
总之，戴维宁定理和诺顿定理都是函数理论中极其重要的两个定理，它们对于广义函数和微积分中函数极限的理解有着深远的影响。
简述戴维宁定理和诺顿定理
戴维宁定理和诺顿定理是几何学中的重要定理，它们有着深远的影响，在很多几何学中得到了广泛的应用。
戴维宁定理是一个关于多边形内角和外角之和的定理，即：任何一个多边形的内角和外角之和为360度。这个定理在1732年由瑞典数学家戴维宁首次提出，它是几何学中一个最基本的定理，在很多几何学中都得到了广泛的应用。
诺顿定理是一个关于多边形内角和外角之和的定理，即：任何一个多边形的内角和外角之和为2π。这个定理在1841年由英国数学家诺顿首次提出，它也是几何学中一个非常重要的定理，在几何学中得到了广泛的应用。
戴维宁定理和诺顿定理都是在多边形内角和外角之和的定理，但是它们的推导方法却有所不同。戴维宁定理是基于几何学中基本的定理，它是由一个多边形的角度进行推导的；而诺顿定理是基于微分几何学中基本的定理，它是由多边形内角和外角之和的微分方程进行推导的。
戴维宁定理和诺顿定理都是几何学中重要的定理，它们的推导方法不同，但它们的应用范围却是相同的，它们都可以用来解决几何学中的问题，比如：多边形的面积、多边形的周长等。 总之，戴维宁定理和诺顿定理是几何学中重要的定理，它们有着深远的影响，在很多几何学中得到了广泛的应用，它们都可以用来解决几何学中的问题。
第四章 电路定理
一、教学基本要求
1、了解叠加定理的概念，适用条件，熟练应用叠加定理分析电路。
2、掌握戴维宁定理和诺顿定理的概念和应用条件，并能应用定理分析求解具体电路。
二、教学重点与难点
1. 教学重点：叠加定理、戴维宁定理和诺顿定理。
2．教学难点：各电路定理应用的条件、电路定理应用中受控源的处理。
三、本章与其它章节的联系：
电路定理是电路理论的重要组成部分，本章介绍的叠加定理、戴维宁定理和诺顿定理适用于所有线性电路问题的分析，对于进一步学习后续课程起着重要作用，为求解电路提供了另一类分析方法。
四、学时安排 总学时：6
教 学 内 容 学 时
1．叠加定理和替代定理 2
2．戴维宁定理、诺顿定理和最大功率传输定理 2
3．特勒根定理、互易定理和习题 2
五、教学内容 § 叠加定理
1.叠加定理的内容
叠加定理表述为：在线性电路中，任一支路的电流(或电压)都可以看成是电路中每一个独立电源单独作用于电路时，在该支路产生的电流(或电压)的代数和。
2.定理的证明
图
图所示电路应用结点法：
解得结点电位：
支路电流为：
以上各式表明：结点电压和各支路电流均为各独立电源的一次函数，均可看成各独立电源单独作用时，产生的响应之叠加，即表示为：
式中a1,a2,a3 ，b1,b2,b3和c1,c2,c3 是与电路结构和电路参数有关的系数。
3.应用叠加定理要注意的问题
1) 叠加定理只适用于线性电路。这是因为线性电路中的电压和电流都与激励（独立源）呈一次函数关系。
2) 当一个独立电源单独作用时，其余独立电源都等于零（理想电压源短路，理想电流源开路）。如图所示。
=
三个电源共同作用 is1单独作用
+ +
us2单独作用 us3单独作用
图
3) 功率不能用叠加定理计算(因为功率为电压和电流的乘积，不是独立电源的一次函数)。
