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课程名称：大学物理实验（二）
实验名称：弗兰克-赫兹实验
图2.1 弗兰克-赫兹管原理图
设氩原子的基态能量为E1，第一激发态的能量为E2
E2−E1。
初速度为零的电子在电位差为U的加速电场作用下具有能量则电子与氩原子只能发生弹性碰撞，二者之间几乎没有能量转移。
子与氩原子就会发生非弹性碰撞，氩原子将从电子的能量中吸收相当于从基态跃迁到第一激发态，而多余的部分仍留给电子。
位差为U0则
eU0=E2−E1
图3.1弗兰克-赫兹仪实物图
对应的V G2是内部的锯齿电压，作用是急速电压自动变化。
对应于示波器观测模
I P(×10-8A)
U G2(×
图6.1 加速电压与电流的关系图
可以发现电流随电子的能量呈现有规律的周期性变化，且两相邻谷点(或峰尖)即为氩原子的第一激发电位值。
同时，可以读出峰谷的横坐标值。
峰的横坐标值如下表：
表6.1 加速电压与电流的关系图的峰横坐标记录表
第二个峰X3第三个峰X5第四个峰X7第五个峰X9
2.90 4.08 5.25 6.46
表6.2 加速电压与电流的关系图的锋横坐标记录表
第二个谷X4第三个谷X6第四个谷X8第五个谷X10
3.52
4.66
5.84 7.04
算出氩原子的第一激发电位。
弗兰克赫兹实验报告内容弗兰克-赫兹实验为能级的存在提供了直接的证据，对玻尔的原子理论是一个有力支持，那么，下面是给大家整理收集的弗兰克赫兹实验报告内容，供大家阅读参考。
弗兰克赫兹实验报告内容1仪器弗兰克-赫兹管(简称F-H管)、加热炉、温控装置、F-H管电源组、扫描电源和微电流放大器、微机X-Y记录仪。
F-H管是特别的充汞四极管，它由阴极、第一栅极、第二栅极及板极组成。
为了使F-H管内保持一定的汞蒸气饱和蒸气压，实验时要把F-H管置于控温加热炉内。
加热炉的温度由控温装置设定和控制。
炉温高时，F-H管内汞的饱和蒸气压高，平均自由程较小，电子碰撞汞原子的概率高，一个电子在两次与汞原子碰撞的间隔内不会因栅极加速电压作用而积累较高的能量。
温度低时，管内汞蒸气压较低，平均自由程较大，因而电子在两次碰撞间隔内有可能积累较高的能量，受高能量的电子轰击，就可能引起汞原子电离，使管内出现辉光放电现象。
辉光放电会降低管子的使用寿命，实验中要注意防止。
F-H管电源组用来提供F-H管各极所需的工作电压。
其中包括灯丝电压UF，直流1V~5V连续可调;第一栅极电压UG1，直流0~5V连续可调;第二栅极电压UG2，直流0~15V连续可调。
扫描电源和微电流放大器，提供0~90V的手动可调直流电压或自动慢扫描输出锯齿波电压，作为F-H管的加速电压，供手动测量或函数记录仪测量。
微电流放大器用来检测F-H管的板流，其测量范围为10^-8A、10^-7A、10^-6A三挡。
微机X-Y记录仪是基于微机的集数据采集分析和结果显示为一体的仪器。
供自动慢扫描测量时，数据采集、图像显示及结果分析用。
原理玻尔的原子理论指出:①原子只能处于一些不连续的能量状态E1、E2……，处在这些状态的原子是稳定的，称为定态。
原子的能量不论通过什么方式发生改变，只能是使原子从一个定态跃迁到另一个定态;②原子从一个定态跃迁到另一个定态时，它将发射或吸收辐射的频率是一定的。
一、实验概述弗兰克-赫兹实验是由德国物理学家W.弗兰克和G.赫兹于1914年进行的。
该实验旨在研究电子与气体原子之间的碰撞，通过测量电子与原子碰撞后的能量变化，证实了原子能级的存在，为量子力学的发展奠定了基础。
二、实验原理根据量子理论，原子只能处在一系列不连续的能量状态，称为定态。
相应的定态能量称为能级。
原子的能量要发生变化，必须在两个定态之间以跃迁的方式进行。
当基态原子与带一定能量的电子发生碰撞时，可以使原子从基态跃迁到高能态。
弗兰克-赫兹实验的原理可由以下公式表示：E1 = E0 + eV1其中，E1为第一激发态能量，E0为基态能量，e为电子电荷，V1为电子的能量。
三、实验方法1. 实验装置：实验采用了一个真空管，其中充满了低压气体（如氩气或汞气）。
管中设有阴极、栅极和阳极，通过调节电压使电子在电场作用下加速，并与气体原子发生碰撞。
2. 实验步骤：（1）调整阴极和栅极之间的电压，使电子在电场作用下获得足够的能量；（2）调整栅极和阳极之间的电压，观察输出电流的变化；（3）记录不同电压下输出电流的变化，分析电子与气体原子碰撞后的能量变化。
四、实验结果与分析1. 实验结果表明，当电子能量达到一定值时，输出电流出现明显的峰值。
这表明，电子与气体原子发生了有效的碰撞，使原子从基态跃迁到第一激发态。
2. 通过对实验数据的分析，我们可以得到氩原子和汞原子的第一激发电位。
实验结果显示，氩原子的第一激发电位约为4.9V，汞原子的第一激发电位约为13.6V。
3. 实验结果与波尔理论预测的能级结构相吻合，进一步证实了原子能级的存在。
五、结论1. 弗兰克-赫兹实验证实了原子能级的存在，为量子力学的发展奠定了基础。
2. 实验结果与波尔理论预测的能级结构相吻合，进一步证实了量子理论在原子物理领域的正确性。
3. 弗兰克-赫兹实验对于理解原子结构、电子与原子相互作用以及量子力学的发展具有重要的意义。
4. 该实验方法为后续的原子物理和量子力学实验提供了借鉴和参考。
弗兰克-赫兹实验报告12页一、实验简介弗兰克-赫兹实验是用于研究原子中的电子能级的实验，由德国物理学家弗兰克和赫兹于1914年首次进行。
该实验基于能量量子化的概念，对气体中电子的能级结构进行了实验研究。
实验中使用汞气作为气体样品，并观察了在逐渐递增的电压下电子的能量变化以及电子在经过汞原子时的散射现象。
本实验在原子物理学以及量子力学发展历史上具有里程碑的意义。
二、实验原理1.能量量子化在原子中，电子所拥有的能量和它的运动状态是量子化的，因此它们只存在于特定的能量状态中。
这些能量状态被称为能级，其能量可以通过光子吸收和辐射来进行变化。
2.汞原子的能级汞原子是大型原子，其中包含80个电子，因此具有复杂的能级结构。
常见的汞原子能级包括原子的基态以及第一、第二、第三激发态等。
在本实验中，我们将重点关注第一激发态，其能量为4.9电子伏。
3.散射现象在电子经过汞原子时，它们将与原子中的电子进行散射，影响它们的移动方向和能量。
通过观察不同电压下电子在汞蒸汽中的散射情况，可以研究电子在汞原子中的散射过程以及不同能级的存在情况。
三、实验步骤1.设备调试首先对设备进行调试，检查电源、电压计、放大器等设备是否正常运行。
2.样品处理使用灯丝对汞样品进行加热，使其升华产生汞性气体。
3.电子管与样品接触将电子管的阳极与汞样品接触，使电子通过样品并进行散射。
4.电压递增逐渐递增电压，观察电子的能量变化以及电子在经过汞原子时的散射情况。
5.测量数据通过放大器和电压计来测量电压和电流等数据，记录不同电压下电流和电压之间的关系。
四、数据分析通过测量数据可以得到不同电压下汞蒸汽中散射电子的动能，进一步可以得知电子在不同能级中的能量情况。
例如，在电压为10伏的情况下，当电流增大时，证明散射电子的动能增加，这表明电子已经达到第一激发态能级。
当电压增加到50伏时，电流在急剧减小，这表明散射电子已经失去了能够到达下一个能级所需的能量。
从而可以推断出汞原子存在第一激发态能级。
一、实验背景弗兰克赫兹实验是由德国物理学家夫兰克和赫兹于1914年进行的实验，该实验旨在通过观察电子与气体原子碰撞后电子能量变化，验证原子能级的存在。
实验结果对于原子物理和量子力学的发展具有重要的意义。
二、实验目的1. 验证原子能级的存在；2. 研究电子与气体原子碰撞的能量交换；3. 深入了解原子内部结构的量子化特性。
三、实验原理根据波尔原子模型理论，原子中电子在特定轨道上运动时，具有确定的能量值，即能级。
当电子与原子碰撞时，可能会发生能量交换，从而使电子从低能级跃迁到高能级。
实验中，通过测量电子与气体原子碰撞后的能量变化，可以验证原子能级的存在。
四、实验方法1. 实验装置：实验装置主要包括电子枪、气体室、阳极、阴极和示波器等。
2. 实验步骤：（1）将氩气充入气体室，使其成为稀薄气体；（2）调节电子枪的电压，使电子从阴极发射出来；（3）通过调节阳极电压，控制电子与气体原子碰撞；（4）观察示波器上的电流变化，记录电流与加速电压的关系；（5）改变气体室的温度，重复实验。
五、实验结果1. 电流与加速电压的关系：实验结果显示，当加速电压较低时，电流随电压的增加而增加；当加速电压达到一定值时，电流不再随电压增加而增加，呈现饱和状态。
这说明电子与气体原子碰撞后，能量交换达到平衡，电子无法继续从高能级跃迁到更高能级。
2. 第一激发电位：通过实验数据，测量得到氩原子的第一激发电位为15.8V，与理论值15.76V相符。
3. 温度对实验结果的影响：实验发现，随着气体室温度的升高，第一激发电位有所降低。
这是因为温度升高导致原子振动加剧，使得电子与原子碰撞的能量交换更加困难。
六、实验结论1. 弗兰克赫兹实验验证了原子能级的存在，证明了原子内部能量是量子化的；2. 实验结果与波尔原子模型理论相符，为量子力学的发展奠定了基础；3. 实验结果表明，电子与气体原子碰撞后，能量交换是有限度的，存在能量阈值。
七、实验总结弗兰克赫兹实验是一项经典的物理实验，其结果对于原子物理和量子力学的发展具有重要的意义。
弗兰克赫兹实验报告姓名： xxx 学号： xxxxxxxxxx 班级：本硕 xxx 班实验日期： xxx 年 10 月 13 日夫兰克-赫兹实验1、测量氩原子的第一激发电势，证明原子能级的存在，从而加深对量子化概念的认识。
2、加深对热电子发射的理解，学习将电子与原子碰撞微观过程与宏观物理量相结合的实验设计方法。
1911 年，卢瑟福根据α 粒子散射实验，提出了原子核模型。
1913 年，玻尔将普朗克量子假说运用到原子有核模型，建立了与经典理论相违背的两个重要概念：原子定态能级和能级跃迁概念。
电子在能级之间迁跃时伴有电磁波的吸收和发射，电磁波频率的大小取决于原子所处两定态能级间的能量差，并满足普朗克频率定则。
随着英国物理学家埃万斯(E.J.Evans)对光谱的研究，玻尔理论被确立。
1914 年，德国科学家夫兰克和他的助手赫兹采用慢电子与稀薄气体中原子碰撞的方法(与光谱研究相独立)，简单而巧妙地直接证实了原子能级的存在，并且实现了对原子的可控激发。
1925 年，由于他二人的卓越贡献，他们获得了当年的诺贝尔物理学奖。
夫兰克-赫兹实验至今仍是探索原子内部结构的主要手段之一。
所以，在近代物理实验中，仍把它作为传统的经典实验。
根据玻尔的原子理论，原子只能处于一系列不连续的稳定状态之中，其中每一种状态相应于一定的能量值Ei(i=1,2,3‥)，这些能量值称为能级。
最低能级所对应的状态称为基态，其它高能级所对应的态称为激发态。
( h 为普朗克常数)本实验中是利用一定能量的电子与原子碰撞交换能量而实现，并满足能量选择定则：ev=E-E(1) 110E 为第一激发能量(第一激发态是距基态最近的一个能态)，E 为基态能量， ev 为该原子第一激发能。
式(1)中， 101 实验原理如图(1)所示：在充氩的夫兰克—赫兹管中，电子由阴极 K 发出，阴极 K 和第一栅极G1 之间的加速电压 VG1K 及与第二栅极 G2 之间的加速电压 VG2K 使电子加速。
弗兰克赫兹实验报告内容弗兰克赫兹实验报告内容弗兰克-赫兹实验为能级的存在提供了直接的证据，对玻尔的原子理论是一个有力支持，那么，下面是CN人才公文网小编给大家整理收集的弗兰克赫兹实验报告内容，供大家阅读参考。
弗兰克赫兹实验报告内容1仪器弗兰克-赫兹管(简称F-H管)、加热炉、温控装置、F-H管电源组、扫描电源和微电流放大器、微机X-Y记录仪。
F-H管是特别的充汞四极管，它由阴极、第一栅极、第二栅极及板极组成。
为了使F-H管内保持一定的汞蒸气饱和蒸气压，实验时要把F-H管置于控温加热炉内。
加热炉的温度由控温装置设定和控制。
炉温高时，F-H管内汞的饱和蒸气压高，平均自由程较小，电子碰撞汞原子的概率高，一个电子在两次与汞原子碰撞的间隔内不会因栅极加速电压作用而积累较高的能量。
温度低时，管内汞蒸气压较低，平均自由程较大，因而电子在两次碰撞间隔内有可能积累较高的能量，受高能量的电子轰击，就可能引起汞原子电离，使管内出现辉光放电现象。
辉光放电会降低管子的使用寿命，实验中要注意防止。
F-H管电源组用来提供F-H管各极所需的工作电压。
其中包括灯丝电压UF，直流1V~5V连续可调;第一栅极电压UG1，直流0~5V连续可调;第二栅极电压UG2，直流0~15V连续可调。
扫描电源和微电流放大器，提供0~90V的手动可调直流电压或自动慢扫描输出锯齿波电压，作为F-H管的加速电压，供手动测量或函数记录仪测量。
微电流放大器用来检测F-H管的板流，其测量范围为10^-8A、10^-7A、10^-6A三挡。
微机X-Y记录仪是基于微机的集数据采集分析和结果显示为一体的仪器。
供自动慢扫描测量时，数据采集、图像显示及结果分析用。
原理玻尔的原子理论指出:①原子只能处于一些不连续的能量状态E1、E2……，处在这些状态的原子是稳定的，称为定态。
原子的能量不论通过什么方式发生改变，只能是使原子从一个定态跃迁到另一个定态;②原子从一个定态跃迁到另一个定态时，它将发射或吸收辐射的频率是一定的。
弗兰克赫兹实验实验报告弗兰克赫兹实验是20世纪初为了研究原子结构而开展的经典实验之一，也是量子力学发展史上的重要里程碑之一。
本文将对该实验的原理、实验装置、实验过程及结果进行介绍并进行简要的讨论。
一、实验原理弗兰克赫兹实验主要基于静电击穿现象的基础上进行。
在一个低压气体管内，将两个电极分别放在管的两端，使得电子能够从负极经过气体管向另一端正极方向运动。
当电子运动的速度达到一定的程度时，可以与气体原子相撞，使气体原子激发成为离子或激发态。
当电子经过气体管内的一个区域时，便可以观察到该区域的荧光现象。
二、实验装置弗兰克赫兹实验的实验装置主要由一个玻璃管组成，管中充满了低压气体。
实验中通过气体管两端的电极和外部高压电源构成电路，使电子可以在管内自由运动。
三、实验过程在实验进行时，首先将气体管中的气体抽成非常低的压强，然后通过高压电源，在管的两端分别加上负极和正极电压，使得气体管内形成一个电场。
当电压达到一定程度时，电子可以克服气体原子的束缚，在电场作用下自由运动。
当一些电子与气体原子碰撞时，气体原子可能会发生激发或电离，然后通过复合释放荧光。
荧光以波长分布明显的分界线出现（即发生荧光的气体种类不同，发射的光谱线也不同）。
通过测量压强与电场强度等参数，可以得到不同气体在不同电场强度下的谱线变化情况。
四、实验结果通过弗兰克赫兹实验的实验数据可以得出结论：（1）气体原子处于激发态不能较长时间复合释放，而处于离子状态的气体原子则不同。
（2）获得荧光的气体原子数与电子数不成正比，而且气体压强不能过高。
（3）通过不同气体在不同电场下的光谱线，证明了气体原子的能级结构。
五、实验讨论弗兰克赫兹实验是20世纪初的一个经典实验，尽管它不能很好地解释电子轨道等量子力学的本质，但它在理论形成的历程上起到了重要作用。
通过实验结果可以证明气体原子的能级结构，而这个结果也间接验证了量子力学理论的正确性。
而通过不同气体在不同电场下的发光谱线变化的规律性，也为后来分子谱学的研究奠定了基础性的实验基础。
大连理工大学大 学 物 理 实 验 报 告院（系） 专业 班级 姓 名 学号 实验台号 实验时间 年 月 日，第 周，星期 第 节实验名称 夫兰克-赫兹 实验教师评语实验目的与要求：1、测量氩原子的第一激发电位；2、证实原子能级的存在，加深对原子结构的了解；3、了解在微观世界中，电子与原子的碰撞几率。
主要仪器设备：DH4507智能型弗兰克-赫兹实验仪，BY4320G 示波器实验原理和内容：夫兰克一赫兹实验原理(如图1所示)，阴极K ，板极A ，G 1 、G 2分别为第一、第二栅极。
K-G 1-G 2加正向电压，为电子提供能量。
1G K U 的作用主要是消除空间电荷对阴极电子发射的影响，提高发射效率。
G 2-A 加反向电压，形成拒斥电场。
电子从K 发出，在K-G 2区间获得能量，在G 2-A 区间损失能量。
如果电子进入G 2-A 区域时动能大于或等于e 2G A U ，就能到达板极形成板极电流I .电子在不同区间的情况：1. K-G 1区间 电子迅速被电场加速而获得能量。
2. G 1-G 2区间 电子继续从电场获得能量并不断与氩原子碰撞。
当其能量小于氩原子第一激发态与图1弗兰克-赫兹实验原理图灯丝电压基态的能级差∆E ＝E 2-E 1 时，氩原子基本不吸收电子的能量，碰撞属于弹性碰撞。
当电子的能量达到∆E ，则可能在碰撞中被氩原子吸收这部分能量，这时的碰撞属于非弹性碰撞。
∆E 称为临界能量。
3. G 2-A 区间 电子受阻，被拒斥电场吸收能量。
若电子进入此区间时的能量小于eU G 2A 则不能达到板极。
由此可见，若eU G 2K <∆E ，则电子带着e U G 2K 的能量进入G 2-A 区域。
随着U G 2K 的增加，电流I 增加（如图2中Oa 段）。
若e U G 2K ＝∆E 则电子在达到G 2处刚够临界能量，不过它立即开始消耗能量了。
继续增大U G 2K ，电子能量被吸收的概率逐渐增加，板极电流逐渐下降（如图2中ab 段）。
继续增大U G 2K ，电子碰撞后的剩余能量也增加，到达板极的电子又会逐渐增多（如图2中bc 段）。
若e U G 2K >n ∆E 则电子在进入G 2-A 区域之前可能n 次被氩原子碰撞而损失能量。
板极电流I 随加速电压2G K U 变化曲线就形成n 个峰值，如图2所示。
相邻峰值之间的电压差∆U 称为氩原子的第一激发电位。
氩原子第一激发态与基态间的能级差为∆E= e ∆U 。
步骤与操作方法：1． 将面板上的四对插座 （灯丝电压，2G K U ：第二栅压，1G K U ：第一栅压，2G A U ：拒斥电压） 按面板上的接线图与电子管测试架上的相应插座用专用连接线连好。
微电流检测器已在内部连好。
将仪器的“信号输出”与示波器的“CH1输入（X ）”相连；仪器的“同步输出”与示波器的“外接输入”相连。
2． 打开仪器电源和示波器电源。
3． “自动/手动”挡开机时位于“手动”位置，此时“手动 ”灯点亮。
4． 仪器上电流档共有10-9A 、10-８A 、10-７A 和10-６A 。
四档开机时位于“10-9A ”， 且之后实验中保持档位不变。
5． 按电子管测试架铭牌上给出的灯丝电压值、第一栅压1G K U 、拒斥电压2G A U 、电流量程I 预置相应值。
更改电压时， 按下相应电压键，指示灯点亮，按下“∧”键或“∨”键，更改预置值，若按下“<” 键或“>” 键,可更改预置值的位数，向前或向后移动一位。
6． 同时按下“set ” 键和“>” 键，则灯丝电压，第一栅压，第二栅压和拒斥电压等四组电压按预置图2弗兰克-赫兹实验2G K U ～I 曲线a bcI (nA)2G K (V )U O U 1 U 2 U 3 U 4 U 5 U 6 U 7值加载到电子管上，此时“加载 ”指示灯亮。
（表明四组电压均完成加载） 7． 仪器预热10分钟8． 按下“自动/手动”键，此时“自动 ”灯点亮。
此时仪器进入自动测量状态。
在自动测量状态下，第二栅压从0开始变到85V 结束，期间要注意观察示波器曲线峰值位置，并记录相应的第二栅压值。
9． 将仪器切换到手动挡， 再次预热5分钟。
10．改变第二栅压从0开始变到85V 结束，要求每改变1V 记录相应I 和2G K U （在示波器所观察的曲线峰值位置附近每0.2V 记录相应I A 和2G K U 值，不少于10个点。
）11．实验完毕后，同时按下“set ”键 +“< ”键，“加载 ”指示灯熄灭，使四组电压卸载。
关闭仪器电源和示波器电源。
数据记录与处理：自动测量峰值电压数据：手动测量的峰值电流I和峰值电压U G2K数据：结果与分析：由于数据量巨大，为保证曲线的精准性，使用Matlab 6.5 作为计算工具，来拟合U-I曲线，以下为拟合曲线的程序代码将数据输入Matlab：以U G2K为自变量X，I为应变量Y，输入数据：x=[0.0 1.0 2.0 3.0 4.0 5.0 6.0 7.0 8.0 9.0 10.0 11.0 11.8 12.0 12.2 12.412.6 12.8 13.0 13.2 13.4 13.6 13.8 14.0 14.2 14.4 14.614.8 15.0 16.0 17.0 18.0 19.0 20.0 21.0 22.0 23.0 24.024.6 24.8 25.0 25.2 25.4 25.6 25.8 26.0 26.2 26.4 26.626.8 27.0 27.2 27.4 27.6 28.0 29.0 30.0 31.0 32.0 33.034.0 35.0 36.0 37.0 37.2 37.4 37.6 37.8 38.0 38.2 38.438.6 38.8 39.0 39.2 39.4 39.6 39.8 40.0 40.2 41.0 42.043.0 44.0 45.0 46.0 47.0 48.0 49.0 50.0 50.2 50.4 50.650.8 51.0 51.2 51.4 51.6 51.8 52.0 52.2 52.4 52.6 52.853.0 53.2 54.0 55.0 56.0 57.0 58.0 59.0 60.0 61.0 62.063.0 63.8 64.0 64.2 64.4 64.6 64.8 65.0 65.2 65.4 65.665.8 66.0 66.2 66.4 66.6 66.8 67.0 68.0 69.0 70.0 71.072.0 73.0 74.0 75.0 76.0 77.0 78.0 78.2 78.4 78.6 78.879.0 79.2 79.4 79.6 79.8 80.0 80.2 80.4 80.6 80.8 81.081.2 82.0 83.0 84.0 85.0 ]y=[0.0 0.0 0.0 0.0 0.0 0.0 0.0 0.0 0.0 10.0 25.3 31.7 25.3 35.9 35.335.6 35.6 35.7 35.4 35.1 35.7 35.6 36.4 35.7 35.9 36.135.1 35.5 34.3 34.2 30.0 19.9 6.0 0.0 0.0 9.6 24.6 39.4 47.849.4 49.8 49.8 50.1 49.2 49.5 48.7 49.1 48.5 48.6 47.646.3 45.7 45.1 43.3 41.0 39.0 27.0 8.4 0.0 2.0 13.6 29.644.4 53.0 59.0 59.7 60.8 60.2 60.7 59.6 59.3 60.5 60.458.6 58.6 57.3 57.8 55.0 53.4 51.9 51.4 41.8 27.4 11.712.5 19.6 31.1 43.5 55.8 63.3 68.7 70.5 70.0 70.5 70.869.6 70.1 70.2 70.1 68.9 66.9 67.0 66.1 65.3 60.4 60.354.8 50.0 41.2 35.1 34.0 39.0 47.3 57.1 66.6 72.9 80.983.0 82.2 83.9 82.7 83.1 83.4 82.3 82.7 82.2 81.4 81.278.6 78.5 76.3 76.3 73.7 71.7 67.7 63.6 62.4 63.0 67.574.6 80.5 87.7 93.7 99.5 101.6 104.6 103.0 105.2 104.4 103.3103.9 103.9 103.9 104.3 100.6 103.1 101.5 103.0 102.3 100.8 100.997.9 99.5 98.1 ]定义函数f为以x，y为基础得到的拟合函数，经实验得，当以28次多项式拟合时，得到的函数图像能够较好的符合所需的曲线形状；f=polyfit(x,y,28);然后绘制函数图像；b=polyval(f,x); plot(x,y,'o',x,b); grid on可以得到函数图像（见下页图），可见除去开头由于过多电流零值，和曲线末尾数据不稳定导致的曲线拟合出现坏点以外，其余部分的曲线均能够正确地反映电流随电压值增加而发生的变化。
然后根据图像和已测得的相关数据， 可以得到实际手动测量中得到的电流峰值及其对应的电压值如下然后使用MLS 处理这一组数据， 以得到氩原子的第一激发电位； 设其满足这样的线性关系U n a U K G ∆+=2， 其中以n 为自变量， ΔU 为斜率， a 为截距； 计算过程如下：9486.12)()(2=--=∑∑x x y x x b iii， 28.0=-=x b y a96095.02)(2=---=∑n bx a ys i iy ，22971.0)(2=-=∑x xs s iyb8946.01)()(22=+-=∑n x x x s s iya 又对于任意一标准差与扩展不确定度的关系有， z z v zA s s t U *57.2== 得到a 与b, 即电流截距与第一激发电位ΔU 的最终值为V a )6.09.12(b U A,10*2)0(-9±==∆±=讨论、建议与质疑：2. I 的谷值并不为零，而且谷值依次沿2G K U 轴升高，如何解释？电子被加速后所带的能量为E ， 设氩原子的第一激发能为U ，若E 不等于nU ， 则电子会带着剩余的E-nU 的能量撞击到第二极板上而产生电流。
因此I 的谷值不会为零。
当G2K 电压不断升高时， 电子所含有的能量E 越来越大， 而根据原子物理学相关理论， 电子所含有的能量越大， 与氩原子撞击的概率就越小， 故有的电子可能只与氩原子发生一次碰撞、 甚至不发生碰撞， 便携带剩余的能量撞击到A 极板上形成电流，一方面未发生碰撞的电子越来越多， 同时电子剩余的能量也越来越大，所以当加速电压G2K 不断升高时，所以曲线上的电流谷值也不断升高。
