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大学工程光学第五章

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工程光学第五章

工程光学第五章

18
需要注意的问题：
（1）在具体的光学系统中，如果物平面位置有 了变动，究竟谁是真正起限制轴上物点光瞳作 用的孔径光阑？
A
A
19
（2）孔径光阑对轴外物点如何影响？ 孔径光阑位置不同，轴外物点参与成像的光束 位置就不同。 孔径光阑的位置不同，轴外物点发出并参与成像 的光束通过透镜的部位不同。 孔径光阑的位置将影响通过所有成像光束而需要 的透镜口径大小。
37
5.5 景深和焦深
5.5.1 景深
想一想：为什么看许多照片时感觉远近都清楚？
理论上，只有共轭的物平面才能在像平面上成清晰 像，其他物点所成的像均为弥散斑。但当此斑对眼 睛的张角小于眼睛的最小分辨角1’时，人眼看起来 仍为一点。此时，该弥散斑可认为是空间点在平面 上的像。
38
如图，当Z1’和Z2’小到可以看成一点时，我们认
4
孔径光阑
孔径光阑
-U A U
h A=∞
5
5.1.2 视场光阑
1、在光学系统中，用于限制成像范围大小的光 阑称为视场光阑。如照相机中的底片框。 2、光学系统中描述成像范围大小的参量称为视 场。 3、系统对近距离物体成像时，视场大小用物体 高度y表示，对远距离物体成像时，用视场 角w表示。
6
入瞳
13
判断孔径光阑的步骤：
（1）求出所有通光器件在物方的共轭像； （2）确定这些器件在物方允许的光束孔径角 （物在无限远处时，确定允许的光束高度） （3）比较得出其中最小孔径角所对应的器 件，即为孔径光阑。
判断方法二： 从轴上物点追迹一条近轴光线，求出光线在每个折射面上的投射高度， 然后将得到的投射高度与相应折射面得实际孔径相比，比值最大的为孔 径光阑。

工程光学_郁道银_光学习题解答

工程光学_郁道银_光学习题解答

第一章习题1、已知真空中的光速c＝3 m/s，求光在水（n=1.333）、冕牌玻璃（n=1.51）、火石玻璃（n=1.65）、加拿大树胶（n=1.526）、金刚石（n=2.417）等介质中的光速。

解：则当光在水中，n=1.333时，v=2.25 m/s,当光在冕牌玻璃中，n=1.51时，v=1.99 m/s,当光在火石玻璃中，n＝1.65时，v=1.82 m/s，当光在加拿大树胶中，n=1.526时，v=1.97 m/s，当光在金刚石中，n=2.417时，v=1.24 m/s。

2、一物体经针孔相机在屏上成一60mm大小的像，若将屏拉远50mm，则像的大小变为70mm,求屏到针孔的初始距离。

解：在同种均匀介质空间中光线直线传播，如果选定经过节点的光线则方向不变，令屏到针孔的初始距离为x，则可以根据三角形相似得出：所以x=300mm即屏到针孔的初始距离为300mm。

3、一厚度为200mm的平行平板玻璃（设n=1.5），下面放一直径为1mm的金属片。

若在玻璃板上盖一圆形纸片，要求在玻璃板上方任何方向上都看不到该金属片，问纸片最小直径应为多少？解：令纸片最小半径为x,则根据全反射原理，光束由玻璃射向空气中时满足入射角度大于或等于全反射临界角时均会发生全反射，而这里正是由于这个原因导致在玻璃板上方看不到金属片。

而全反射临界角求取方法为：(1)其中n2=1, n1=1.5,同时根据几何关系，利用平板厚度和纸片以及金属片的半径得到全反射临界角的计算方法为：(2)联立（1）式和（2）式可以求出纸片最小直径x=179.385mm，所以纸片最小直径为358.77mm。

4、光纤芯的折射率为n1、包层的折射率为n2,光纤所在介质的折射率为n0，求光纤的数值孔径（即n0sinI1,其中I1为光在光纤内能以全反射方式传播时在入射端面的最大入射角）。

解：位于光纤入射端面，满足由空气入射到光纤芯中，应用折射定律则有：n0sinI1=n2sinI2 (1)而当光束由光纤芯入射到包层的时候满足全反射，使得光束可以在光纤内传播，则有：(2)由（1）式和（2）式联立得到n0 sinI1 .5、一束平行细光束入射到一半径r=30mm、折射率n=1.5的玻璃球上，求其会聚点的位置。

精品课件-工程光学(韩军)-第5章

精品课件-工程光学(韩军)-第5章
第5章 光学系统中的光束限制 第5章 光学系统中的光束限制
5.1 光阑及其作用 5.2 孔径光阑、入射光瞳和出射光瞳 5.3 视场光阑、入射窗和出射窗 5.4 光学系统的景深 5.5 远心光路
第5章 光学系统中的光束限制 5.1 光阑及其作用
1. 孔径光阑是限制轴上物点成像光束立体角的光阑。如果在 过光轴的平面上来考察，这种光阑决定轴上点发出的平面光束 的孔径角。孔径光阑有时也称为有效光阑。在任何光学系统中， 孔径光阑都是存在的。
第5章 光学系统中的光束限制
如图5-1所示，当光阑在位置1时，轴外点B以光束成像， 而光阑在位置2时，即以光束成像，这样可以把成像质量较差 的那部分光束拦掉。必须指出，光阑位置改变时，应相应地改 变其直径以保证轴上点的光束的孔径角不变。此外，合理地选 取光阑的位置，在保证成像质量的前提下，可以使整个光学系 统的横向尺寸减小，结构均匀对称。由上图可以看出，光阑在 位置2时所需的透镜孔径比在位置1时所需的孔径要小。
第5章 光学系统中的光束限制
以上就光学系统如何寻找孔径光阑以及相关的问题进行了 分析和讨论。至于一个实际的光学系统，其孔径光阑该如何设 置，是一个需要在设计阶段就解决的问题。一般而言，孔径光 阑的位置是根据是否有利于缩小光学系统的外形尺寸，是否有 利于改善镜头结构设计，是否能使光学系统的使用更为方便， 尤其是是否有利于改善轴外点成像质量等因素来考虑的。它的 孔径大小则由轴上点所要求的孔径角的边缘光线在光阑面上的 高度来决定。最后，按所确定的视场边缘点的成像光束和使轴 上点的边缘光线无阻拦地通过的原则，来确定光学系统中各个 透镜和其他光学元件的通光直径。可见，孔径光阑位置不同， 会引起轴外光束的变化和系统各透镜通光直径的变化，而对轴 上点光束却无影响。因此，孔径光阑的位置实质上是由轴外光 束来确定的。

工程光学课后答案-第二版-郁道银

工程光学课后答案-第二版-郁道银

工程光学第一章习题1、已知真空中的光速c＝3 m/s，求光在水（n=1.333）、冕牌玻璃（n=1.51）、火石玻璃（n=1.65）、加拿大树胶（n=1.526）、金刚石（n=2.417）等介质中的光速。

解：则当光在水中，n=1.333时，v=2.25 m/s,当光在冕牌玻璃中，n=1.51时，v=1.99 m/s,当光在火石玻璃中，n＝1.65时，v=1.82 m/s，当光在加拿大树胶中，n=1.526时，v=1.97 m/s，当光在金刚石中，n=2.417时，v=1.24 m/s。

2、一物体经针孔相机在屏上成一60mm大小的像，若将屏拉远50mm，则像的大小变为70mm,求屏到针孔的初始距离。

解：在同种均匀介质空间中光线直线传播，如果选定经过节点的光线则方向不变，令屏到针孔的初始距离为x，则可以根据三角形相似得出：所以x=300mm即屏到针孔的初始距离为300mm。

3、一厚度为200mm的平行平板玻璃（设n=1.5），下面放一直径为1mm的金属片。

若在玻璃板上盖一圆形纸片，要求在玻璃板上方任何方向上都看不到该金属片，问纸片最小直径应为多少？解：令纸片最小半径为x,则根据全反射原理，光束由玻璃射向空气中时满足入射角度大于或等于全反射临界角时均会发生全反射，而这里正是由于这个原因导致在玻璃板上方看不到金属片。

而全反射临界角求取方法为：(1)其中n2=1, n1=1.5,同时根据几何关系，利用平板厚度和纸片以及金属片的半径得到全反射临界角的计算方法为：(2)联立（1）式和（2）式可以求出纸片最小直径x=179.385mm，所以纸片最小直径为358.77mm。

4、光纤芯的折射率为n1、包层的折射率为n2,光纤所在介质的折射率为n0，求光纤的数值孔径（即n0sinI1,其中I1为光在光纤内能以全反射方式传播时在入射端面的最大入射角）。

解：位于光纤入射端面，满足由空气入射到光纤芯中，应用折射定律则有：n0sinI1=n2sinI2 (1)而当光束由光纤芯入射到包层的时候满足全反射，使得光束可以在光纤内传播，则有：(2)由（1）式和（2）式联立得到n0 sinI1 .5、一束平行细光束入射到一半径r=30mm、折射率n=1.5的玻璃球上，求其会聚点的位置。

工程光学第05章

工程光学第05章

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波长
辐 通 量
8 7 6 5 4 3 2 1 0
x 10
20~1200℃范围内黑体单色辐通量
300℃ 280℃
250℃ 220℃ 200℃ 180℃ 150℃ 120℃ 100℃ 80℃ 50℃
0 1 2 3 4 5 6 7 8
20℃
10 11 12 13 14 15
9
波长
20~300℃范围内黑体单色辐通量
dΩ内发出的光通量为dΦv，则点光源在该方向上的发光强度Iv为：
Iv d v d
（坎德拉cd）
1979年第十六届国际计量大会对发光强度的单位坎德拉作了明 确的规定：“一个光源发出频率为540×1012Hz的单色光，在一定 方向的辐射强度为1/683（W/sr），则此光源在该方向上的发光强 度为1坎德拉”。 ⑤ 光亮度Lv： 发光面的元面积dA，在和发光表面法线N成θ角的 方向，在元立体角dΩ内发出的光通量为dΦv，则光亮度Lv为：
v
v
780 380 780
K mV e d
' '
380
K mV e d
5.2光传播过程中光学量的变化规律
1.点光源在与之距离为r处的表面上形成的照度
照度:
E
d dA
d Id
dA cos d 2 r
5 4
15 h c 5 . 67032 0 . 00071
3 2
10 8
(W/m
2
K )
4
（3）实际辐射表面 实际辐射表面单色辐射功率按波长分布是不规则的，而 且在同一温度下实际辐射表面单色辐射功率总是小于对应波 长下黑体单色辐射功率。 引入发射率（黑体系数）：

工程光学第五章习题及答案

工程光学第五章习题及答案

第五章习题及答案
1、一个100W的钨丝灯，发出总光通量为，求发光效率为多少?
解：
2、有一聚光镜，（数值孔径），求进入系统的能量占全部能量的百分比。

解：
而一点周围全部空间的立体角为
3、一个的钨丝灯，已知：，该灯与一聚光镜联用，灯丝中
心对聚光镜所张的孔径角，若设灯丝是各向均匀发光，求1）灯泡总的光通量及进入聚光镜的能量；2）求平均发光强度
解:
4、一个的钨丝灯发出的总的光通量为，设各向发光强度相等，求以灯为中心，半径分别为：时的球面的光照度是多少？
解：
5、一房间，长、宽、高分别为：，一个发光强度为的灯挂在天花板中心，离地面，1）求灯正下方地板上的光照度；2）在房间角落处地板上的光照度。

解：。

工程光学第5章

工程光学第5章
第五章 光度学和色度学基础
辐射量和光学量及其单位
光传播过程中光学量的变化规律
成像系统像面的光照度 颜色的分类及其表现特征 颜色混合及格拉斯曼颜色混合定律 颜色匹配 色度学中的几个概念 颜色相加原理及光源色和物体色的三刺激值 CIE标准色度学系统
均匀颜色空间及色差公式
第一节 辐射量和光学量及其单位 辐射量：纯粹的物理量； 光学量：视觉感受来度量可见光。 一. 辐射量 1.辐射能: 反射、传输、接收的能量，单位焦耳。 （Qe） 2. 辐通量：单位时间内的辐射能，单位瓦特。 dQe e dt 3. 辐出度：辐射源单位发射面积发出的辐通量。 d e Me dA
五. 余弦辐射体 发光强度空间分布可用 下式表示的发光表面：
I I N cos
余弦辐射体在各方向的 光亮度相同：
I I N cos I N L 常数 dA cos dA cos dA
余弦辐射体可能是发光面，也可能是投射或反射体
乳白玻璃
漫反射面
余弦辐射体向平面孔径角为U的立体角范围内 发出的光通量：
LdAsin U
2
LdA sin 2 U
设为透射比，则： LdAsin 2 U dA 1 2 dA n sin U n sin U
轴上像点的照度与孔径角 正弦的平方成正比，与线 放大率的平方成反比。
2 1 n 2 2 L sin U 2 L sin 2 U 所以： E n
二. 光学量
与辐射量相对应，有以下的光学量（下标V） 1.光通量，单位流明；对人眼刺激程度，（辐通量 2.光出射度；（辐出度） 3.光照度；（辐照度） 4.发光强度；（辐强度） 5.光亮度。（辐亮度）
发光强度的单位为坎德拉，是国际单位制七个 基本量之一，规定为：一个光源发出频率为 540*1012Hz的单色光，在一定方向的辐射强度 为：1/683W/sr, 则该方向上的发光强度为1坎。

工程光学第5章

工程光学第5章
在测量物体大小的显微镜中， 在测量物体大小的显微镜中，把孔径光阑置于光学系统 的像方焦平面上， 的像方焦平面上，以消除由于物平面位置不准确所引起 的测量误差； 的测量误差； 在测量物体距离的大地测量仪器中， 在测量物体距离的大地测量仪器中，常把孔径光阑置于 光学系统的物方焦平面上，以消除由于调焦不准（ 光学系统的物方焦平面上，以消除由于调焦不准（像平 面和标尺分划刻线面不重合）而造成的测量误差。 面和标尺分划刻线面不重合）而造成的测量误差。
30
二、光学系统的景深
31
景深∆ 入瞳一定时，在景像平面上获得清晰像的空间深度。 景深∆：入瞳一定时，在景像平面上获得清晰像的空间深度。
远景深度∆ 对准平面到能成清晰像的最远平面（远景平面）的距离； 远景深度∆1：对准平面到能成清晰像的最远平面（远景平面）的距离； 近景深度∆ 对准平面到能成清晰像的最近平面（近景平面）的距离； 近景深度∆2：对准平面到能成清晰像的最近平面（近景平面）的距离；
显 微 镜 、 望 远 镜
18
5.3 渐晕光阑及场镜的应用
轴外光束的渐晕
19
由轴外物点发出的充满入瞳的光束中部分 光线被其他光孔阻挡的现象叫轴外光束的 光线被其他光孔阻挡的现象叫轴外光束的 渐晕——轴上与轴外物点成像光束大小不 渐晕 轴上与轴外物点成像光束大小不 同的现象。 同的现象。 视场光阑与物面和像面均不重合——视场 视场光阑与物面和像面均不重合 视场 产生渐晕。 产生渐晕。 轴外物点的成像光线因逐渐减弱而没有清 晰的视场边界。 晰的视场边界。
24
各种光阑在光学系统中的作用： 各种光阑在光学系统中的作用：
（1）孔径光阑：决定像面的照度； ）孔径光阑：决定像面的照度； （2）视场光阑：决定系统的视场； ）视场光阑：决定系统的视场； （3）渐晕光阑：限制光束中偏离理想位置 ）渐晕光阑： 的一些光线，用以改善系统的成像质量； 的一些光线，用以改善系统的成像质量； （4）消杂光光阑：拦截系统中有害的杂散 ）消杂光光阑： 光。

工程光学习题解答

工程光学习题解答

第一章习题1、已知真空中的光速c＝3 m/s，求光在水（n=1.333）、冕牌玻璃（n=1.51）、火石玻璃（n=1.65）、加拿大树胶（n=1.526）、金刚石（n=2.417）等介质中的光速。

解：则当光在水中，n=1.333时，v=2.25 m/s,当光在冕牌玻璃中，n=1.51时，v=1.99 m/s,当光在火石玻璃中，n＝1.65时，v=1.82 m/s，当光在加拿大树胶中，n=1.526时，v=1.97 m/s，当光在金刚石中，n=2.417时，v=1.24 m/s。

2、一物体经针孔相机在屏上成一60mm大小的像，若将屏拉远50mm，则像的大小变为70mm,求屏到针孔的初始距离。

解：在同种均匀介质空间中光线直线传播，如果选定经过节点的光线则方向不变，令屏到针孔的初始距离为x，则可以根据三角形相似得出：所以x=300mm即屏到针孔的初始距离为300mm。

3、一厚度为200mm的平行平板玻璃（设n=1.5），下面放一直径为1mm的金属片。

若在玻璃板上盖一圆形纸片，要求在玻璃板上方任何方向上都看不到该金属片，问纸片最小直径应为多少？解：令纸片最小半径为x,则根据全反射原理，光束由玻璃射向空气中时满足入射角度大于或等于全反射临界角时均会发生全反射，而这里正是由于这个原因导致在玻璃板上方看不到金属片。

而全反射临界角求取方法为：(1)其中n2=1, n1=1.5,同时根据几何关系，利用平板厚度和纸片以及金属片的半径得到全反射临界角的计算方法为：(2)联立（1）式和（2）式可以求出纸片最小直径x=179.385mm，所以纸片最小直径为358.77mm。

4、光纤芯的折射率为n1、包层的折射率为n2,光纤所在介质的折射率为n0，求光纤的数值孔径（即n0sinI1,其中I1为光在光纤内能以全反射方式传播时在入射端面的最大入射角）。

解：位于光纤入射端面，满足由空气入射到光纤芯中，应用折射定律则有：n0sinI1=n2sinI2 (1)而当光束由光纤芯入射到包层的时候满足全反射，使得光束可以在光纤内传播，则有：(2)由（1）式和（2）式联立得到n0 sinI1 .5、一束平行细光束入射到一半径r=30mm、折射率n=1.5的玻璃球上，求其会聚点的位置。

工程光学知识点整理

工程光学知识点整理

工程光学知识点整理-CAL-FENGHAI-(2020YEAR-YICAI)_JINGBIAN工程光学课件总结班级：姓名：学号：目录第一章几何光学基本原理 (1)第一节光学发展历史 (1)第二节光线和光波 (2)第三节几何光学基本定律 (5)第四节光学系统的物象概念 (10)第二章共轴球面光学系统 (11)第一节符号规则 (11)第二节物体经过单个折射球面的成像 (13)第三节近轴区域的物像放大率 (16)第四节共轴球面系统成像 (18)第二章理想光学系统 (21)第一节理想光学系统的共线理论 (21)第二节无限远轴上物点与其对应像点F’---像方焦点 (23)第三节理想光学系统的物像关系 1，作图法求像 (27)第四节理想光学系统的多光组成像 (33)第五节实际光学系统的基点和基面 (38)第六节习题 (41)第四章平面系统 (42)第一节平面镜 (42)第二节反射棱镜 (43)第三节平行平面板 (46)第四节习题 (48)第五章光学系统的光束限制 (49)第一节概述 (49)第二节孔径光栅 (51)第三节视场光栅 (54)第四节景深 (55)第五节习题 (56)第八章典型光学系统 (57)第一节眼睛的光学成像特性 (57)第二节放大镜 (62)第三节显微镜系统 (64)第四节望远镜系统 (70)第五节目镜 (74)第六节摄影系统 (76)第七节投影系统 (78)第八节光学系统外形尺寸计算 (80)第九节光学测微原理 (85)第一章几何光学基本原理光和人类的生产活动和生活有着十分密切的关系，光学是人类最古老的科学之一。

对光的每一种描述都只是光的真实情况的一种近似。

研究光的科学被称为“光学”（optics），可以分为三个分支：几何光学物理光学量子光学第一节光学发展历史1，公元前300年，欧几里得论述了光的直线传播和反射定律。

2，公元前130年，托勒密列出了几种介质的入射角和反射角。

3，1100年，阿拉伯人发明了玻璃透镜。

工程光学第五章知识点

工程光学第五章知识点

第五章光学系统的光束限制第一节概述1，问题提出●光学系统应满足前述的物像共轭位置和成像放大率要求●应满足一定的成像范围●应满足像平面上有一定的光能量和分辨本领●这就是如何合理限制光束的问题●每个光学零件都有一定的大小，能够进入系统成像的光束总是有一定限度的。

决定每个光学零件尺寸的是系统中成像光束的位置和大小，因此在设计光学系统时，都必须考虑如何选择成像光束的位置和大小的问题。

这就是本章所要讨论的内容。

●例如：人的眼睛中的虹膜能随着外界光线的强弱改变瞳孔的直径。

进入眼睛的光能量将随着瞳孔直径的改变而改变。

当外界景物过亮时，瞳孔就缩小，以减少进入眼睛的光能量，避免过度刺激视神经细胞；当外界景物较暗时，虹膜自动收缩，瞳孔直径加大，使进入眼睛的光能量增加，所以瞳孔其实就是一种孔径光阑。

●通常，光学系统中用一些中心开孔的薄金属片来合理的限制成像光束的宽度、位置和成像范围。

这些限制成像光束和成像范围的薄金属片称为光阑。

光阑主要分两类：孔径光阑和视场光阑。

此外还有消杂光阑、渐晕光阑。

下面先一一做简单介绍，再重点讲解孔径光阑和视场光阑。

2.孔径光栅●孔径光阑限制轴上点光束的孔径角（对于无限远物体，限制入射高度）●对有限远处的物体用孔径角U来表示孔径大小，对于无限远物体则用入射高度（孔径高度）h来表示照相机上的“光圈”就是可变的孔径光阑●人眼的瞳孔也是可变的孔径光阑，对于目视光学系统如显微镜、望远镜等必须把瞳孔作为一个光阑来考虑●视场光阑限制成像范围●对有限远处的物体用物高y（或像高y'）来表示视场（线视场），对无限远处的物体用视场角ω来表示●●照相机中的底片框就是视场光阑●照相机的标准镜头的视场角（2ω）为40~45°，而广角镜头的视场角（2ω）在65°以上3.渐晕光栅●渐晕：轴外点光束被部分拦截●光束被部分拦截使得相应像点的照度下降●渐晕光阑可拦截成像质量较差的轴外点光束4.消杂光光栅●杂散光：通过光学系统投射到像平面上不参与成像的有害的光●杂散光产生的原因：主要是由于非成像光线通过光学系统在镜筒的内壁表面反射，或是在光学零件的各表面之间多次反射和折射，最终投射到像面上●通常在光组中加入消杂光光阑以阻拦杂散光，并把光学零件的非工作面、镜筒的内壁、光学零件的支承件涂黑来吸收杂散光第二节孔径光栅●限制轴上物点孔径角u的大小，或者说限制轴上物点成像光束宽度，并有选择轴外物点成像光束位置作用的光阑叫做孔径光阑。

华中科技大学 工程光学第五章 光的偏振和晶体光学基础

华中科技大学 工程光学第五章 光的偏振和晶体光学基础
38
Brewster
David Brewster (1781-1868), Scottish physicist, professor of physics at St. Amdrews College. Initially a minister in the Church of Scotland, Brewster became interested in optics, found the angle named after him, contributed also the dichroism, absorption spectra, and stereo-photography, invented the kaleidoscope, and wrote a book about it. 39
which regulate the polarization of light by
reflection from transparent bodies.”
40
Malus
Etienne Louis Malus (1775-1812), French army officer and engineer. One evening in 1808 while standing near a window in his home in Paris, Malus was looking through a crystal of Iceland spar at he setting sun reflected in the windows across the street. As he turned the crystal about the line of sight, the two image of the sun seen through the crystal became alternately darker and brighter, changing every 90o of rotation. After this accidental observation Malus followed it up quickly by more solid experimental work and concluded that the light by reflection on the glass, became polarized.

第5章工程光学

第5章工程光学

入射光瞳和出射光瞳
我们把物面上任意点入射的光束中，通过入瞳中心的光线称 为该物点的主光线，它代表了该物点的光束中心。主光线与光 轴的夹角为视场角ω（图5-6），如果设物距为l ，入瞳距为 lz ，由图5-6可知，物高与视场角的关系为
y (l z l )tg
（5-1）

入瞳
1 A
2
-y M1 M2 N1 N2
3
4
4.4 折射棱镜与光楔
(1) 最小偏向角的表达式为 sin (2) 折射棱镜的色散 (3) 光楔: 折射角很小的棱镜称为光楔。
m
2 n sin
4.4.4 光学材料

2
光学玻璃可分为冕牌和火石两大类，一般情况下， 冕牌玻璃的特征是低折射率低色散，火石玻璃是高折射 率高色散。但随着光学玻璃工业的发展，高折射率低色 散和低折射率高色散的玻璃也相继出现，促进了光学工 业的发展。
A F U2 U 1 A F D1 D2
孔径光阑的判断
应当指出，光学系统的孔径光阑只是对确定的物体 位置而言的，如果物体位置发生变化，原来孔径光阑有可
F'
能失去限制作用而被其它器件所代替，孔径光阑的所属将 发生变化。如例题5-1中，当物体移至无限远，这时轴上 物点发出的平行光束中，D1允许通过的孔径高度最小， 因此，此时D1成为孔径光阑。
tgu1
tgu 2 tgu P
，得： l ' 40(mm)
D1 2 6 2 0.03 100 100
D2 ' 2 3/ 2 0.021 100 30 70 DP ' 2 2/2 0.0167 100 40 60
A
P'
L' 2

工程光学第五章

工程光学第五章

最低照度:0.02 Lux (F1.2, 5600º K)
第五章
光度学和色度学基础
4. 像的亮度、主观亮度
光学系统成像的亮暗。
像的亮度不可能大于物的亮度。
主观亮度：由观察者判断的明亮程度。
第二节 光传播过程中光学量的变化规律 一、点光源在与之距离为r处的表面上形成的照度
d E dA
d Id
L1 L2
光在元光管内传播，亮度不变
四、光束经界面反射和折射后的亮度 设入射光的光亮度为L，由于在入射过程中，自 光源到入射面类似于元光管，故其亮度不变。
d L cos dAd
或：d L cos idAd 入射的光通量
反、折射的光通量：
d1 L1 cos i1dAd1
红外、紫外、 X-ray 、温度、压力、流场、资源分布、 人口分布……
第五章
光度学和色度学基础
第一节
光度学基本概念
1. 辐通量和光通量 辐通量：单位时间内通过某截面的所有波长的 总电磁辐射能量。(瓦：W ) e 辐射体发出各种波长成分，不同波长具有不同 的辐射本领。 人眼对不同波长的电磁辐射具有不同的响应灵 敏度。对555nm最敏感。引入视见函数 V ( )
I cos E r2
cos dA d r2
在被照面上，面的方位不同，其照度亦不同。 平方反比定律：同样大小的被照面，其照度值随它距点 光源的距离r的增加成反比例减小。
二、面光源在与之距离为r处被照面上的照度
d 面光源的亮度为： L cos 1dAs d
则： d L cos 1dAs d


红＋绿＝黄
红＋蓝＝紫
蓝＋绿＝青
红＋蓝＋绿＝白
红＝白－蓝－绿＝黄＋紫

工程光学第五章

工程光学第五章

光反射、介质对光的吸收、以及反射面对光的透射和吸收
等所造成的光能损失。常用光学系统的透射比


来
衡量光学系统中光能损失的大小。式中 为经入瞳进入 系统的光通量， 为由系统出瞳入射的光通量。
（一）光在两透明介质界面上的反射损失 光照射到两透明介质光滑界面上时，大部分光折射到
另一介质中，也有一小部分光反射回原介质，反射光没通 过界面，形成光能损失。
3、漫透射体与漫反射体。
余弦辐射体可能是自发光面，如绝对黑体、平面灯 丝钨灯等，也可能是透射或反射体。受光照射经透射或 反射形成的余弦辐射体，称做漫透射体和漫反射体。乳 白玻璃是漫透射体，其经光照射后透射光强度分布如图 5-8a所示；硫酸钡涂层表面是典型的漫反射面，其反射 光强度分布如图5-8b所示。
反射光通量与入射光通量之比称为反射比，通常以 表示。由光的电磁理论可以导出。


1 2
[
sin sin
2 2
(i (i

i') i')

tg 2 (i tg 2 (i

i')] i')
i i' 分别为入射击角和折射角。 与 i i' 有关
当光垂直入射或近似于垂直入射时 ( n n )
.
v
则光亮度为:
doe
N
Lv

dv
cosdAd

Iv
cosdA
d
dA
单位：cd/m2
亮度可理解为单位面积的发光强度
cos dA
图5-1 辐亮度定义中各量的示意图
表示有限尺寸的发光体发出的可见光在空间分布的情况.
三、辐射量与光学量之间的关系

工程光学第五章光度学与色度学

工程光学第五章光度学与色度学

N2 P1d1 P2d2 L
PdM N3 M
1, 2分别为冕牌玻璃和火石玻璃与空气所成界面
反射比;
P1, P2,L , PM 分别为M 种介质各自的透明率;
为反射面的反射比;
N1为冕牌玻璃个数; N2为火石玻璃个数;
d1, d2,L , dM为M 种介质的中心厚度.
20
§5-4 颜色的分类及匹配
光学系统中，常用反射面来改变光的进行方向，反射元 件对光的透射和吸收，使反射面的反射比ρ<1。
当入射光的光通量0,反射光的光通量1 0,则
光通量损失:1 1 0
镀银反射面 0.95;镀铝反射面 0.85;抛光良好 19
的棱镜全反射面 1.
④光学系统的总透射比
0
1 1
N1
1 2
18
光通量为Φ的光束通过厚度为dl的薄介质层，被介质吸 收的光通量dΦ与光通量Φ和介质厚度dl成正比，即：
d Kdl 0eKl 0 pl
p eK表示光通过单位厚度1cm介质层时，出射光通
量与入射光通量之比，为介质的透明率。
因此光通量损失为: 0 1 ekl 0
③反射面的光能损失
cos dAd
sr m2 )
六个辐射量，对所有的光辐射都适用，是纯物理量。
3
4
对可见光，常用光学量来度量
二、光学量
①光通量Φv：标度可见光对人眼的视觉刺激程度的量。 单位为流（明）lm。 ②光出射度Mv：光源单位发光面积发出的光通量，即：
Mv
dv dA
,单位流每平方米lm m2
.
③光照度Ev：单位受照面积接受的光通量，即：
Lv
dv
cos dAd
Iv ,单位坎每平方米(cd

第五章工程光学基础

第五章工程光学基础

望远镜系统中成像光束的选择
为满足出瞳在目镜之外的要求，孔径光阑 要放在分划板以左的地方。 假定孔径光阑分别 安放在如下三个地方，通过分析比较三组像方 数据来确定孔径光阑的位置： （1）物镜左侧10mm （2）物镜上 （3）物镜右侧10mm
望远镜系统中成像光束的选择
根据望远镜系统性质可知，若要求双目望远镜 的出瞳直径 D ' = 5 mm ，则入瞳直径为
显微镜系统中的光束限制与分析
显微镜系统中的光束限制与分析
1.像方焦阑（物方远心）光路 将光阑放在像方焦面上，则入瞳在 无穷远处。 此时可消除测量误差（调焦不准时也 不会带来测量误差）。
显微镜系统中的光束限制与分析
显微镜系统中的光束限制与分析
孔径光阑在像方焦点上，所以称作像方焦阑光路。主 光线（中心光线）平行于光轴，交光轴于物空间无 穷远处，称为“物方远心”光路；或者理解成入瞳 在无穷远处。 正是利用了“主光线方向不变”，因为主光线决 定了像点或中心的位置。 焦阑光路（远心光路）的缺点是透镜的口径大。 2.物方焦阑（像方远心）光路 图与分析都和像方焦阑光路类似，只是孔径光阑 放在物方焦面上，其他略
望远镜系统中成像光束的选择
由表可见，物镜的通光口径无论在何种光阑位 置情况下都是最大的；出瞳距 l z ' 相差不大，且能 满足预定要求。 所以选择使物镜口径最小的光阑位置是适宜的， 故取第二种情况将物境框作为系统孔径光阑。 下面通过图所示，看看上述三种情况下光阑位置 对于轴外点光束位置的选择。为图示清晰，只画出 三种情况时的入瞳位置。
照相系统和光阑
三、孔径光阑与视场光阑的确定
孔径光阑的确定： 孔径光阑的确定： 由作图法或解析法在物空间或像空间求得实际光阑 像位置和大小，然后做轴上物点对这些光阑像边缘的 连线，这些连线与光轴夹角最小的光阑像所对应的共 轭光阑就是实际光组的孔径光阑 视场光阑的确定： 由作图法或解析法求出物空间实际光阑像位置和大 小，再由入瞳中心向各光阑在物空间所成的象的边缘 引光线，找出其中对入瞳中心张角最小的那个光阑的 象，其所对应的共轭光阑就是实际光组的孔径光阑。
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2
工程光学
246 I' 1.26 10 4 cd ' 0.0195 246 I 292 cd 0.845 如果灯泡在各方向均匀发光，则灯泡所发出的总光通量为 4I 4 292 3670 lm 假定光视效能K 15lm / W，则灯泡的功率为 3670 e 245W K 15 h 75 灯泡的位置l 130 mm tgu 0.578
工程光学
第二节 光传播过程中光学量的变化规律 1.光亮度在同一介质中的传递——光束的光亮度
d1 L1 cos i1dA1d1 L1 cos i1dA1
L2 cos i2 dA2
dA2 cos i2 r2
dΩ 2
d 2 L2 cos i2 dA2 d 2
dA1 cos i1 r2
工程光学
常见照度（勒克司lx）： 阳光直射（正午）下，110,000 阴天室外，1000 商场内，500 阴天有窗室内，100 普通房间灯光下，100 满月照射下，0.2 一个普通40瓦的白炽灯泡，其发光效率大约是每瓦 10流明，因此可以发出400流明的光。我们可以认为 灯泡在空间上发光是均匀的，那么距离该灯泡1米处， 其照度为400/12.56=32勒克司。其中12.56 = 4π，
工程光学
光亮度——描述有限大小光源在特定方向的的发光特性
单位：cd/m2
dIv d v Lv dAn ddA cosi
Ω
工程光学
光谱光视效率函数 V(λ)（视见函数） 辐射强度相同，波长λ 不同的A，B辐射源，对人眼 产生的视觉强度不同。人眼对λ=555nm的黄绿光最 灵敏，定
V(555)=1
工程光学
探照灯分析 例：利用如图所示的探照灯，在15m远的地方照明 直径为2.5m的圆面积。要求达到的平均照度为50lx， 聚光镜的焦距为150mm，通光直径也等于150mm。 试对该探照灯进行分析。
工程光学
在均匀照明的情况下： EA 50 (1.25) 2 246 lm 1.25 0.075 tg (u ' ) 0.0783 15 u ' 4 .5 h 75 tgu tgu' 0.0783 0.578 f' 150 u 30 u' ' 4 sin 4 sin 2 (2.25 ) 0.0195 sr 2 2 u 4 sin 4 sin 2 (15 ) 0.845 sr 2
这种光源称为余弦辐射体 单面发光
LA
2LA
双面发光
工程光学
证明：根据朗伯定律，求光亮度为L，发光微面dA在 半顶角为u的圆锥面发出的光通量。
Id
0
I I 0 cos , d 2d cos I 0 2 cosd cos I 0 d cos
2 0 0 u u
I 0 (1 cos2 ) LdA sin 2 u 单面发光，u 90 LdA 双面发光， 2LdA
工程光学
例：假定一个钨丝充气灯泡的功率为300W,光视效能 2 为20lm/W,灯丝尺寸为 8 8.5mm ，双面发光，求在灯 丝面内的平均光亮度。
第五章 光度学（辐射量和光学量） 立体角
工程光学
定义：一个任意形状封闭锥面所包含的空间称为 “立体角”。单位：球面度。 以锥顶为球心，以r为半径做一圆球，如果锥面在圆 球上所截的面积等于r2，则该立体角为一个“球面 度”（sr）。 整个球面面积为4r 2 ，因此对整个空间有
4r 2 2 4 r
单位：瓦每球面度（W/sr）
工程光学
辐射亮度Le：在辐射体表面A点周围取微面dS，在 AO方向上取微小立体角d，dA在AO垂直方向上的 投影面积为dAn，dAn dA cos。假定在AO方向上的 辐射强度为I e，我们把I e与dAn之比称为辐射亮度Le
Ie d e Le dAn ddA cos
工程光学
发光效率——辐射体（光源）发出的总光通量与总 辐射能通量之比。
v (lm / W ) e
白炽灯 1W～14lm 莹光灯 1W～50lm
工程光学
面积 1 平方米的发光表面在法线方向的发光强度为 1 cd时的亮度为 1cd/m2 某些光源，L不随方向变，此时 I 随方向变，即
I i I N cosi
V ( ) 1
λ V(λ)
420 0.004
510 0.5
555 1.0
610 0.5
700 0.004
工程光学
I v (555 ) 683 I e I v (555 ) 683V (555 ) I e V (555 ) 1 I v ( ) 683V ( ) I e K ( ) 683V ( )光视效能, 单位lm / W I v ( ) K ( ) I e v ( ) K ( ) e ( )
在该方向上的发光强度Iv为1cd。
I v (555) 683 I e
683
光出射度Mv：发光表面单位面积上发出的光通量， 单位：勒克斯（lx）
d v Mv dA
工程光学
光照度Ev:光源发出的光投射到某表面，该表面上的 亮暗程度定义为单位面积上得到的光通量。 单位：勒克斯（lx）
d v Ev dA
工程光学
将n sin i n' sin i ' 两端分别对i和i ' 微分，并与折射定律表达式对应 端相乘。 n 2 sin i cos idi n'2 sin i ' cos i ' di'
d' sin i ' di' n 2 cosi 2 d sin idi n' cosi '
工程光学
第三节 成像光学系统像面的照度 一、轴上像点的光照度
' L' dA' sin 2 u 'max ' n' 2 2 E' L' sin u 'max L( ) sin 2 u 'max dA' n n' n, 则 E ' L sin 2 u 'max
K e 20 300 6000 lm 6000 7 2 L 1.4 10 cd / m 6 2A 2 8 8.5 10
工程光学
全扩散表面的光亮度： 大多数物体本身是不发光的，而是被其他发光体照明 后，光线在物体表面进行漫反射。 如果被照明物体的表面在各方向上的光亮度是相同 的，则称这样的表面为全扩散表面，全扩散表面具 有余弦辐射特性。
单位:瓦每球面度平方米
W /(sr m )
2
工程光学
光度量：
光通量 v ：标度可见光对人眼的视觉刺激程度的量。
单位：流明（lm）
发光强度 I v ：设点光源在元立体角dΩ内发出的光通 量为dΦV，则其发光强度为
d v Iv d
dΩ
dA
单位坎德拉 （cd）
工程光学
一个光源发出的波长为555nm的单色光，在一 定方向的辐射强度Ie为 1 W / sr ，则此光源
工程光学
反射时n' n, 若不记能量损失，则 L' L 2 2 n' n L' ' L L' L 若考虑能量损失，则 2 2 n' n L ' ' L
2 2 2 2
工程光学
总结：若不考虑能量损失，则 （1 ）当光线在两介质的分界面上发生折射时 L'2 L2 2 L0 2 n' n L0 称为折合光亮度。 （2）当光线在两种介质的分界面上发生反射时 n' n L'2 L2 2 , L' ' L 2 n' n (3)当光线在同一介质中传播时 n' n L'2 L2 2 , L1 L2 2 n' n
2
d' L' dA cos i ' d' L' n 2 d LdA cos id Ln' 若无能量所失，则 d' d L' n Ln'
2 2
L' L 2 2 n' n
2
2
工程光学
d ' L' dA cos i ' d' L' n 2 d LdA cos id Ln '2 若记反射能量所失，则 d ' 1 )d （ L' n 2 (1 ) Ln '2 L '2 L2 (1 ) 2 2 n' n (1 )d L' n 2 d Ln '2 n'2 L' (1 ) L 2 ( 为反射系数) n
工程光学
假定离A点 l 处有一微面dA，dA的法线ON与AO 夹角为 ，那么微面dA对A点所张立体角为
dA cos d 2 l
θ
假定一个圆锥面的半顶角为 ，该圆锥所包含的立 体角为
4 sin

2
2

当

sin 较小时，

2
2
，则

2
工程光学
证明：
dA rd 2r sin 2r 2 sin d dA d 2 2 sin d 2d cos r 2d cos 2 (1 cos )
dΩ 1
d1 d 2 L1 L2
光在同一介质中传播，忽略散射及吸收，则在传播中 的任一截面上，光通量与亮度不变。光束的亮度就是 光源的亮度。
工程光学