c6狭义相对论基础c

又 (1) 所以
(2)
将(2)式与前边的(1)式联立，有
所以
2. 洛仑兹变换 将四个求得的a11, a12, a21, a22系数代入设定的变换式，有
(正变换) 从S系变换到S系
从S系变换到S系(逆变换)
说明
(1) 洛仑兹变换中x是x和t的函数，t是x和t的函数，而且都与 S系和S系的相对运动速度u有关,揭示出时间、空间、物 质运动之间的关系.
由长度收缩公式
l cos 45 u c 1 l 'cos 30
2
解得
l cos 45 u c 1 l 'co s 30
2
4.3.3 时间的相对性 y' S' 固有时间0：在相对观测者静止 y S 的惯性系中同一地点先后发生的 两个事件之间的时间间隔。
t ' t 先出球，后击球 ---- 先后顺序颠倒
光速不服从经典力学的速度变换定理
乙
§4.2 狭义相对论的基本假设与洛伦兹变换
主要内容：
1. 狭义相对论的两个基本假设 2. 洛伦兹变换
4.2.1 狭义相对论的两个基本假设 1. 相对性原理 物理定律在所有惯性系中都具有相同的形式.
2. 光速不变原理 在所有惯性系中，光在真空中的传播速率具有相同的值c .
麦克斯韦 物 伽利略 … 牛顿 … … 1831-1879 1642-1722 理 1564-1642 学 电磁学 关 力学 键 概 念 的 热力学 发 展 1900 1800 1600 1700
以牛顿力学和麦克斯韦电磁场理论为代表的经典物理学，到20世 纪初，已经取得了空前的成就。人类对物质世界的认识，已从宏观 低速物体的运动规律逐渐扩展到高速传播的电磁波（包括光波）的 场物质运动规律。

基本物理规律（包括力学规律）的方程，是洛仑兹变换下 的协变式：在洛仑兹变换下，方程的形式不变。 真空中的光速相对于任何惯性系沿任何方向恒为C，并与 光源的运动状态无关。 光速不变原理和爱因斯坦相对性原理所蕴含的时空观， 应该由一个时空变换来表达。早在 1899 年，洛仑兹就给出了 惯性系间的时空变换式，即洛仑兹变换。 但洛仑兹导出他的时空变换时却以“以太”存在为前提， 并认为只有t才代表真正的时间，而t'只是一个辅助的数学量。 1905年，爱因斯坦则在全新的物理基础上得到这一变换关系。 17
L2
S
P
A
L1
干涉条纹
实验结果：条纹无移动(零结果 )。以太不存在，光速与参考系 无关。
12
M2
“我的实验 竟然对相对 论这个怪物 的诞生起了 作用，我对 此感到十分 遗憾。”
s
G
M1
u
T
迈克尔逊-莫雷实验原理图
理论值 N 0.4 实验精度 N 0.01
实验值 N 0.01
爱因斯坦对麦克尔逊－莫雷实验的评价： “还在学生时代，我就在想这个问题了。我知道迈克耳 逊实验的奇怪结果。我很快得出结论：如果我们承认麦克 尔逊的零结果是事实，那么地球相对以太运动的想法就是 错误的。这是引导我走向狭义相对论的最早的想法。”
第六章 狭义相对论基础
Special theory of relativity 经典物理学： 三大支柱：
力学
热力学、统计物理 电磁学
19世纪末已发展得相当完善 汤姆逊指出：在物理学晴朗的天空中还有两朵小小的乌云 紫外灾难 以太漂移零结果
量子力学
狭义相对论
1
Albert Einstein
1879 –1955

6狭义相对论基础第六章狭义相对论基础本章讨论⾼速运动时的运动学和动⼒学主要内容：狭义相对论的基本假设同时性的相对性洛仑兹变换式运动时钟变慢和长度缩短洛仑兹速度变换相对论性质量和动量相对论性能量相对论性⼒和加速度间关系第⼀部分相对论运动学（§1－§6）§1.⼒学相对性原理和伽⾥略变换⼀.⼒学相对性原理原理：⽜顿⼒学规律在⼀切惯性系中形式相同，或⼀切惯性系对⼒学规律平权。

由相对性原理可知，不可能通过⼒学实验来确定所在参考系的运动（伽⾥略实验）。

⼆. 伽⾥略变换运动描述的相对性和⼒学规律的普适性，要求给出不同惯性系对同⼀对象描述的⼒学量间的变换关系，以与⼒学相对性原理在理论上⾃洽。

伽⾥略变换式是在⽜顿绝对时空观基础上给出的时空坐标变换关系式。

事件的时空坐标：每个参考系中各有静⽌于其中的尺度和⼀系列的同步钟，某⼀事件发⽣的时空坐标就⽤该参考系中的尺和当地钟测量。

设S'系相对S系以u沿x轴匀速运动,两参考系的y与y'、z与z'轴平⾏，x与x'轴重合，t = t' =0时，原点O、O'重合。

对事件P，其在S'系和S系中的时空坐标间变换关系如下：x '= x- uty' = yz' = zt' = t上述⼀组变换式称为伽⾥略变换式.显然，这是认为时间和长度的测量与参考系（运动）⽆关，即绝对时空观的结果。

由此还可导出质点速度间的变换关系： u v v -='该式称为伽⾥略速度相加定理。

讨论：设S 系为惯性系，对其中的质点有 a m F =S '系为另⼀惯性系，由伽⾥略变换知，其中质点的加速度 a a =' , ⽜顿⼒学观点：质量和⼒与参考系(运动）⽆关，即 m m F F ='=', ,故在S '系中有 a m F ''='伽⾥略变换与⽜顿定律的不变性相协调，亦即与由⽜顿定律导出的⼒学规律的不变性相协调。

x '1 o o' x 1 z z'
l0
x '2 x ' x2 x
中测得棒有 多长?
设 在S系中某时刻 t 同时测得棒两端坐 标为x1、x2，则S系中测得棒长 l= x - x ， l 与l 的关系为：
2 1 0
( x ut ) ( x ut ) l x x u 1 c x x l u u 1 1 c c
2
逆 变 换
x ( x ut )
u t (t x) c
2
y y z z
注意
u c 时, u c 1
转换为伽利略变换式.
§6.4 同时性的相对性
同时的相对性
事件 1 :车厢后壁接收器接收到光信号. 事件 2 :车厢前壁接收器接收到光信号.
12
x
时间延缓 ：运动 的钟走得慢 .
注意 1 时间延缓是一种相对效应 . 2 时间的流逝不是绝对的，运动 将改变时间的进程.（例如新陈代谢、放 射性的衰变、寿命等 ） 3
u c 时，Δt Δt .
狭义相对论的时空观
(1) 两个事件在不同的惯性系看来， 它们的空间关系是相对的，时间关系也 是相对的，只有将空间和时间联系在一 起才有意义. (2)时—空不互相独立，而是不可分 割的整体. (3)光速 C 是建立不同惯性系间时空 变换的纽带.
2 2
讨论
S系
u Δt Δx c Δt ' 1
2 2
S′系 ------不同时
1 Δx 0 Δt 0
同时不同地
2 Δx 0 Δt 0
同地不同时 ------不同时
讨论
u Δt Δx c Δt ' 1

第18页/共51页
洛仑兹坐标变换式
正变换
逆变换
x
x ut
1
u2 c2
y y
z z
t
t
u c2
x
2
1 u2 c 第19页/共51页
x x' ut '
1
u2 c2
y y
z z
t
t'
u c2
x'
1
u2 c2
令 u
c
正变换
1 1 2
逆变换
x x ut x x ut
y y
第2页/共51页
v ' a'
正变换：
把S′系的各量用S系的各量表示。
y
y’
u
P(x, y, z, t)
ut o
o’ z
z’
坐标变换
x' x ut y' y z' z t' t
x’
x’
x x
速度变换
加速度变换
vx vx u
vy vy
a' a
vz vz
——伽利略变换式
第3页/共51页
o
x1
第14页/共x251页 x
l x2 x1 ut
Δt是B′、A′相继通过 x1这两个事件之间的固有时。
l和l ' 之间有什么关系呢？
在S′系，棒静止，由于S系向左运动，x1这一点相继经过B′和A′端。
y
u
o
y
u
o o′ y′
o′
y′
A’
A′ x1
x1经过A′和B′两事件之间的时间间隔，在S’ 系中测量为：

1
u2 ＝5 c2
1－（9103 / 3108 )2
4.999999998m
差别很难测出。
若 u = o.98 c
l l0
1
u2 c2
＝5
1－（0.98)2 1 m
相差5倍！
例2、试从π介子在其中静止的参照系来考虑π介子的平 均寿命。
解：从π介子的参照系看来，实验室的运动速率为 u=0.99c, 实验室中测得的距离是 l=52m 为固有长度 ， 在π介子参照系中测量此距离应为：
小结
前言:
类型：港口,车站,航空港 影响因素：经济,社会,技术,自然
港
概念：具有一定面积的水域和陆域，供船舶
口 出入和停泊、货物和旅客集散的场所
的
建
区位选择：
自然条件：航行,停泊,筑港
设 经济和社会条件:腹地,城市
上 海 港
（1）是 ____上的港，兼作____港，主要港区 沿_____分布。
的 （2）_____是中国经济_____地区，包括
讨论 1) 同时性的相对性是光速不变原理的直接结果
2) 相对效应(总之；沿两个惯性系相对运动方向发生的两个
事件，在其中一个惯性系中表现为同时的，在另一惯性系中观 察，则总是在前一惯性系运动的后方的那一个事件先发生。）
3) 当速度 u 远远小于 c 时，两个惯性系结果相同
2.时间膨胀
y′
S ′系中， A ′处有光源闪光 M′
爱因斯坦
1）爱因斯坦的相对性理论 是牛顿理论的发展
一切物 理规律
力学 规律
2） 光速不变与伽利略变换 革命性
与伽利略的速度相加原理针锋相对
3） 观念上的变革
时间标度 牛顿力学 长度标度

1
——同时的相对性
用洛伦兹变换式说明同时性的相对性。
S系 S 系
A( x1 ,0,0, t1 )和B( x2 ,0,0, t2 ) A( x1 ,0,0, t1 )和B( x2 ,0,0, t2 )
t u t 2 x c 2 1 2 1 u c u t 2 2 x2 c t2 1 u 2 c2
固有长度：棒静止时测得的它的长度叫棒的静长或 1 固有长度 .（最长）
注意
长度收缩是一种相对效应, 此结果反之亦然 . 当 u c 时 l l .
u 9 103 m / s的速率相对 例6.3 固有长度为5m的飞船以 于地面匀速飞行时，从地面上测量，它的长度是多少？
l 5m 固有长度
消去 x'
1
x' k ( x ut )
x ut u 2 1 ( ) c
消去
x
u t 2 x c t 2 2 1 u c
u t 2 x c t 2 2 1 u c
洛仑兹变换式
S S 正变换
x x ut 1 u 2 c2
1
u c
(B )Vt
V 2 ( D)Ct 1 ( ) C
( C)
6.5 在S系中观察到在同一地点发生两个事件，第二事件 S 发生在第一事件之后2s，在 系中观察到第二事件在第一 事件后3s发生。求在 S 系中这两个事件的空间距离。
1
自然和自然规律隐藏在黑暗之中， 上帝说“让牛顿降生吧”， 一切就有了光明； 但是，光明并不久长，
1
魔鬼又出现了， 上帝咆哮说：“让爱因斯坦降生吧”， 就恢复到现在这个样子。
牛顿: Newton
爱因斯坦: Einstein

《狭义相对论的基本原理》讲义在物理学的发展历程中，狭义相对论无疑是一座重要的里程碑。

它彻底改变了我们对时间和空间的理解，对现代物理学的发展产生了深远的影响。

接下来，让我们一同深入探讨狭义相对论的基本原理。

一、相对性原理相对性原理是狭义相对论的首要基本原理。

它指出，物理规律在所有惯性参考系中都是相同的。

这意味着，无论我们处于何种匀速直线运动的惯性参考系中，进行物理实验和观察所得到的结果应该遵循相同的物理规律。

为了更好地理解相对性原理，我们可以想象这样一个场景：在一辆匀速直线行驶的火车上，有一个人在做一个物理实验，比如测量光在真空中的传播速度。

同时，在地面上也有一个人在做同样的实验。

按照相对性原理，他们所得到的测量结果应该是完全一致的，不会因为火车的运动状态而有所不同。

相对性原理打破了传统的绝对时空观。

在牛顿力学中，存在着一个绝对静止的参考系，而狭义相对论则否定了这种绝对静止的存在，强调了参考系的相对性。

二、光速不变原理光速不变原理是狭义相对论的另一个核心基本原理。

它表明，真空中的光速在任何惯性参考系中都是恒定不变的，与光源和观察者的相对运动状态无关。

这一原理与我们日常生活中的经验似乎有所冲突。

通常，当我们观察一个运动的物体时，它的速度会因为我们自身的运动状态而发生变化。

但对于光来说，情况却完全不同。

无论我们是朝着光源运动，还是背离光源运动，或者光源本身在运动，我们测量到的光速始终是一个恒定的值，约为 299792458 米/秒。

为了验证光速不变原理，科学家们进行了许多实验。

其中，迈克尔逊莫雷实验是一个重要的例证。

这个实验试图测量地球在以太中运动时对光速的影响，但结果却发现光速没有任何变化，这为狭义相对论的提出奠定了实验基础。

三、时间膨胀狭义相对论带来的一个令人惊讶的结果是时间膨胀。

当一个物体以接近光速的速度运动时，相对于静止的观察者，运动物体上的时间会变慢。

这可以通过一个简单的思想实验来理解。

假设在地球上有一个精确的时钟，同时在一艘高速飞行的宇宙飞船上也有一个相同的时钟。

系无关。质量的测量与运动无关。
牛顿力学的回答: 对于任何惯性参照系 , 牛顿力学的规律都具有
相同的形式 . 这就是经典力学的相对性原理 .
或 牛顿力学规律在伽利略变换下形式不变 或 牛顿力学规律是伽利略不变式
三.伽利略变换的困难
对于不同的惯性系，电磁现象基本规律的形式 是一样的吗 ？
真空中的光速
y
s
x1
o 12
9
3
6
12
9
3
6
d
x2
12 x
93
6
t (t' ux')
c2
x' 0
t t2 t1 t'
t t'
1 2
固有时间 ：同一地点发生的两事件的时间间隔 .
t t' t0 固有时间
时间延缓 ：运动的钟走得慢 .
注意 1）时间延缓是一种相对效应 .
2）时间的流逝不是绝对的，运动将改变 时间的进程.（例如新陈代谢、放射性的衰变、 寿命等 . ）
c
d
v
t1 t2
结果:观察者先看到投出后的球，后看到投出前的球.
900 多年前（公元1054年5月）一次著名的超新星 爆发， 这次爆发的残骸形成了著名的金牛星座的蟹状 星云。北宋天文学家记载从公元 1054年 ~ 1056年均能 用肉眼观察, 特别是开始的 23 天, 白天也能看见 .
当一颗恒星在发生超新星爆发时, 它的外围物质向 四面八方飞散, 即有些抛射物向着地球运动, 现研究超 新星爆发过程中光线传播引起的疑问 .
*
(x', y', z'
x'
x
ma'

现代物理学讲座
狭义相对论基础
狭义相对论基础
special relativity 狭义相对论的基本假设 同时性的相对性 运动时钟变慢和长度缩短 洛仑兹(时空和速度)变换 相对论性质量 相对论性动量和能量
数学上很 容易，观 念上不易 理解
Galileo
Newton
Maxwell
Lord Kelvin (William Thomson)(1824-1907)
即
m
d
u m
d
(u v)
dt
dt
m
d
u
dt
F m d dt2r2 , F md d2r2 t
FF
这说明牛顿力学中的运动方程在伽利略变换下基 本方程保持形式不变。
如：动量守恒定律
Sm 1 v 1 m 2 v 2 m 1 v 1 0 m 2 v 20
S
m 1 v 1 m 2 v 2 m 1 v 1 0 m 2 v 20
二、Albert Einstein 的选择
由牛顿时空观出发，已知在伽利略变换下，一 切力学规律对所有的惯性系都有相同的形式，但电 磁学却不服从伽利略相对性原理。
从逻辑上说，对同一种变换，力学规律有相同的 形式，而电磁学规律的形式却不相同，这是不可思 义的。这个矛盾的存在有两种可能性：一种可能性 是Maxwell给出的电磁学理论并不正确，而Galilean transformation是正确的；另一种可能性是Maxwell theory 是正确的，但力学规律在高速（v→c）情况 下并不正确，Galilean transformation在高速情况 下，也不正确，应存在一种新的变换，
Albert Einstein所建立的相对论，就是在下列 思想基础之上的，即时空具有更深刻地均匀性， 自然定律在时空的四维“空间”的一组变换 Lorentz transformation下是不变的，时空中的旋 转和平移是这类变换的特殊情形。

一个参照系可以校准所有的时钟，有统一时间基准。
狭义相对论力学基础课件
27
三. 洛仑兹变换蕴含的时空观(一)
1. 由洛仑兹变换看同时性的相对性
事件1 事件2
S
(x1,t1)
(x2 ,t2 )
两事件同时发生 t1 t2
tt2 t10
狭义相对论力学基础课件
S
( x1, t1 ) (x2 , t2 )
t t2 t1
S S
u
A M B
研究的问题
两事件发生的时间间隔
S ？
S
M 发出的闪光 光速为c
M
S？
AMBM A B 同时接收到光信号
事件1、事件2 同时发生
狭义相对论力学基础课件
33
S系中的观察者又
如何看呢？
S S
u
M 处闪光 光速也为 c
A B 随 S 运动
A M B
A 迎着光 比 B早接收到光
事件1、事件2 不同时发生 事件1先发生 M
发生在x’=－ut’处，
即 x’+ut’=0。
yS
y
S
u
x
o o
x
说明该事件的两观测值x与（ x’+ut’）必成比率， 即 x=k(x’+ut’) 。
同样地，对于在S’系中O’点于t’时刻发生的事件， 其x’=0。但在S系中观察为该事件发生在x=ut处，
即 x－ut=0 。
说明该事件的两观测值x’与（ x－ut）必成比率， 即有 x’=k’(x－ut) 。
在两个惯性系中考察同一物理事件
设惯性系S 和相对S运动的惯性系S’
t时刻，物体到达P点
O,O 重合时，t t 0计时开始。

2E
1

2
E
,

2
B

1
2B
c2 t 2
c2 t 2
对于一维的方程
2E 1 2E

0
x2 c2 t 2
若按伽利略变换,将变为
2E' x'2

1 c2
2E' t '2

2u c2
2E' x 't '

u2
2
c
2E' x'2
0
显然波动方程呈现不同的形式
经典力学的基本观点:
1.四个与参照系无关的绝对量:空间间隔、时间间隔、 质量、相互作用力.牛顿绝对时空间观;
2.在一切惯性系中， 描写力学规律的形式在 伽利略变换下， 保持不变.力学相对性原理;
3.从一惯性系S到另一惯性系S’,运动质点P的位置 和速度的变换遵从伽利略变换式.
§ 6-2狭义相对论的基本假设
x' x ut (x ut)
u2 1
c2
x ut u2
1 c2
ut ' u2
1 c2
移项可得 t' (t ux )
x (x'ut')
1 1 2
c2
从以上两式消去 x , 又有
t (t' ux')
c2
洛伦兹坐标 变换
正变换
设相对S’系静止有一光脉冲仪
Mo
d
发射光信号与接受光信号时间差 o
t' 2d
X’
c
发射与接受在同一地点
t ' 称之为固有时或本征时,常用 o

《狭义相对论的基本原理》讲义在探索物理学的奇妙世界时，狭义相对论无疑是一座令人瞩目的高峰。

它彻底改变了我们对时间和空间的理解，为现代物理学的发展奠定了坚实的基础。

接下来，让我们一同深入了解狭义相对论的基本原理。

狭义相对论建立在两条基本原理之上。

第一个基本原理是相对性原理。

相对性原理指出，物理规律在所有惯性参考系中都是相同的。

这意味着，无论你是在一个静止的实验室中，还是在一艘以匀速直线运动的飞船里，只要是惯性参考系，你进行的物理实验都会得到相同的结果。

为了更好地理解这个原理，让我们想象一个简单的实验。

假设你在一个封闭的车厢里，无法看到外面的景象。

你手里拿着一个小球，松手让它自由下落。

在这个车厢里，小球会垂直下落。

现在，假设这个车厢正在以匀速直线运动前进，从外面静止的观察者来看，小球的运动轨迹是一条抛物线。

但对于身处车厢内的你来说，小球依然是垂直下落的。

这就是相对性原理的一个直观体现：在不同的惯性参考系中，物理现象的表现形式可能不同，但背后的物理规律是一致的。

第二个基本原理是光速不变原理。

这一原理表明，真空中的光速在任何惯性参考系中都是恒定不变的，与光源和观察者的相对运动状态无关。

想象一下这样的场景：有一束光从一个静止的光源发出。

当你以一定的速度朝着光源运动时，按照我们的日常经验，你会觉得光相对于你的速度变快了。

但在狭义相对论中，不是这样的！无论你是朝着光源运动，还是背向光源运动，光相对于你的速度始终是恒定的，约为299792458 米/秒。

这个原理初看起来似乎与我们的直觉相悖，但它却有着深刻的实验基础和逻辑必然性。

那么，基于这两个基本原理，狭义相对论带来了哪些令人惊叹的结论呢？首先是时间膨胀。

简单来说，运动中的时钟会比静止的时钟走得慢。

这可不是说时钟出了故障，而是时间本身的流逝发生了变化。

假如有一对双胞胎，其中一个留在地球上，另一个乘坐高速飞船去太空旅行。

当旅行者回来时，他会发现留在地球上的兄弟比自己老了很多。

第6章狭义相对论基础(Special Relativity)·经典力学：宏观，低速( << c)·相对论：高速·狭义相对论(Special Relativity)研究：惯性系中的物理规律；惯性系间物理规律的变换。

揭示：时间、空间和运动的关系。

广义相对论(General Relativity)研究：非惯性系中的物理规律及其变换。

揭示：时间、空间和物质分布的关系。

§1 力学相对性原理和伽利略变换经典力学：力学基本规律；力学相对性原理；伽利略变换一、力学基本规律·牛顿定律·有关定理：动量定理；角动量定理；动能定理、功能原理。

·守恒定律：动量守恒；角动量守恒；机械能守恒。

它们只在惯性系中成立；在任何惯性系中形式相同。

二、力学相对性原理(Principle of relativity in mechanics) 1.力学相对性原理一切力学规律在不同的惯性系中有相同的形式。

·力学相对性原理源于牛顿的时空观：时间和空间的测量不依赖于惯性参考系，当然力学规律也不依赖于惯性参考系。

2.一切惯性系在力学上是等价(平权)的没有谁更优越；不存在有特殊的、绝对的惯性系。

3.在一惯性系中作任何力学实验都无法确定该惯性系是静止还是匀速直线运动·最早由伽里略从实验上提出来，即通过力学实验无法判定一个惯性系的运动状态。

三、伽利略变换(Galilean tranformation)牛顿的时空观可通过以下坐标和时间变换来体现。

1.事件(event)·t 时刻在空间某处发生的一个物理现象。

·事件的时空坐标：P(x、y、z、t )2.伽利略坐标变换伽利略变换给出某一事件在不同惯性系之间时空坐标的变换关系。

设两惯性系：S、S' (以直角坐标表示) ·对应轴平行，且x、x'轴重合；·t = t ' = 0时o、o'重合；u (轴运动。

( x2 ut x1 ut )2 ( y2 y1 )2 ( z 2 z1 )2 ( x2 x1 )2 ( y2 y1 )2 ( z 2 z1 )2 l
由上面结果可见，在伽利略变换下，一切惯性系中测得的长 度都是相同的，即空间是绝对的,与参照系无关。 设有两事件P1和P2，S系中的观察者测得两事件发生的时间 为t1和t2， S’系中的观察者测得两事件发生的时间为t’1和t’2， 由伽利略变换有：
t1 t1
t2 t2
t 2 t1 t 2 t1
可见在两个参照系中时间和时间间隔也是相同的，即时 间是绝对的，时间间隔也是绝对的，与参照系无关。因此 我们得出结论：经典力学的时间和空间都是绝对的，它们 毫不相关、相互独立。这样的时空观叫绝对时空观。
三、力学相对性原理
半镀银 玻璃片 补偿 平面镜 玻璃片 平面镜 光源 望远镜 可调平面镜
铸铁水银槽 木制浮体 厚砂岩板
水银 水平仪 平面镜 平面镜
光源
半镀银 玻璃片 望远镜 补偿玻璃片 平面镜
迈克耳孙-莫雷实验装置
平面镜 可调平面镜
三、迈克耳孙-莫雷实验结果的意义 实验结果是否定的： 没有看到任何预期的条纹移动 后来又有许多人在不同条件下反复重做了该实验 结论没有任何变化 迈克耳孙-莫雷实验结果表明： 以太假设并不成立 在惯性系中光沿各方向的传播速度相同 结论与伽利略变换相矛盾
§15-2 迈克耳孙-莫雷实验
一、迈克耳孙-莫雷实验的目的 以太 曾被认为是传播电磁波的介质 如果伽利略变换也适用于电磁现象
麦克斯韦方程组只在相对于以太静止的参考系中成立
推论
在以太中光速一定，沿各方向的速度都是 c
按照伽利略速度变换法则 在相对以太运动的参考系中光沿各方向的速度不同

《狭义相对论的基本原理》知识清单在探索物理学的奇妙世界时，狭义相对论无疑是一座巍峨的山峰。

它彻底改变了我们对时间和空间的理解，让人类对宇宙的认知上升到了一个新的高度。

接下来，让我们一同走进狭义相对论的基本原理，揭开这神秘面纱背后的科学真谛。

一、相对性原理相对性原理是狭义相对论的核心基石之一。

它指出，物理规律在所有惯性参考系中都是相同的。

这意味着，无论你是在一个匀速直线运动的火车上，还是在静止的地面上，只要是惯性参考系（即不受外力作用，保持匀速直线运动状态的参考系），你所观察到的物理现象都应该遵循相同的规律。

举个例子来说，如果在地面上做一个物理实验，比如测量自由落体的加速度，得到的结果是 g；那么在一个匀速直线运动的火车上做同样的实验，得到的结果也应该是 g。

这个原理打破了以往人们认为存在一个绝对静止的参考系的观念，强调了物理规律的普适性和相对性。

相对性原理的意义在于，它让我们认识到，不同的观察者可能会对同一物理事件有不同的描述，但这些描述在本质上是等价的，没有哪一个参考系是特殊的或优越的。

二、光速不变原理光速不变原理是狭义相对论中另一个令人惊叹的基本原理。

它断言，真空中的光速在任何惯性参考系中都是恒定不变的，约为 299792458米/秒。

这与我们日常生活中的经验似乎相悖。

比如，当我们坐在一辆行驶的汽车上，向同一方向扔出一个球，相对于地面上的观察者，球的速度是汽车的速度加上球相对汽车的速度。

但对于光来说，情况却完全不同。

假设一束光从一个静止的光源发出，对于一个以一定速度运动的观察者来说，他测量到的这束光的速度仍然是恒定的光速，而不是光速加上观察者的运动速度。

光速不变原理是狭义相对论的重要基石，它引发了一系列令人震惊的推论和现象，如时间膨胀和长度收缩。

三、时间膨胀时间膨胀是狭义相对论的一个奇特效应。

简单来说，运动的时钟会比静止的时钟走得慢。

为了更好地理解这一现象，我们可以想象一个思想实验。

假设有一对双胞胎，其中一个留在地球上，另一个乘坐高速宇宙飞船进行太空旅行。

3
二、伽利略变换
u = u i x = const .
t = 0 ， t′ = 0 时
y
y′ u P(x , y , z , t ) . ut （x′, y′, z′, t ′）
O′
O
O′ 与 O 重合，则p点：
x x′
z′ （1）坐标变换：由时空间隔的绝对性，有： ⎧ x′ = x − ut ⎪ y′ = y ⎪ ' — 伽利略变换 → r = r − ut ⎨ (Galilean transformation) ⎪ z′ = z ⎪ 4 ⎩ t′ = t
u
tA = tB
x′
x
u
tA′ = tB′
x′
x′
x
重要规律:沿惯性系S和S′ 相对运动方向发
生的两个不同地点事件，若 S 中是同时发生 的，则S′ 中就不是同时发生的。（同时性的相
对性原理）
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说明：
(1)沿垂直于相对运动方向发生的两件事的同时 性并不具有相对性。在 S 和 S ′ 中两束相遇的光 走的路程都分别是相同的。 (2)相对论中，有因果关联事件，具有绝对性 无因果关系的两事件……时序可能颠倒 有因果关系的两事件……时序不可能颠倒
四、经典力学的时空观
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（1）经典力学的运动学特点 ① 时间和空间是绝对的； ② 伽利略变换。 (eg:刚体细棒的长度 l = l ') （2）经典力学的动力学特点： ① 质量不随时间变化； ② 力学相对性原理。 时间、空间、质量都与惯性参照系 的相对运动无关 以上观点有其局限性……
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§6.2 狭义相对论的基本原理
A
l0
B
在S’系中来测此棒 的长度（动长）： 注意：S’系中的测量者必须同时去测量运动 棒的两个端点的坐标。