重大流体力学实验1(流体静力学实验)

流体静力学实验实验报告一、实验背景流体静力学是研究流体在静力平衡下的性质和行为的学科，涉及到流体的压力、密度和静力平衡等基本概念。

通过实验研究流体静力学可以帮助我们深入了解流体的性质和应用。

二、实验目的本实验的目的是通过对水的流体静力学特性的测量，掌握流体的压力、密度和浮力的基本原理，并学会使用相应的实验仪器和测量方法。

三、实验仪器和材料1. U型管：用于测量液体的压力和压力差。

2. 水平支架：用于固定实验仪器。

3. 液体容器：用于装载待研究的液体。

4. 液体：一定量的水用于实验。

5. 液体注射器：用于向U型管注入液体。

6. 尺子：用于测量U型管液面高度差。

四、实验原理1. 流体静力学基本概念在流体静力学中，有几个重要的概念需要了解：- 压力：液体或气体对单位面积施加的力，单位为帕斯卡（Pa）。

- 密度：单位体积内的质量，单位为千克每立方米（kg/m^3）。

- 浮力：液体或气体对浸入其中的物体所产生的向上的力，大小等于被排开的液体或气体的重量。

2. 流体压力的测量利用U型管可以测量流体的压力和压力差。

当两端的液面高度相等时，称为等静压力。

当液面高度不相等时，可以根据液面高度差来计算压力差。

3. 测试物体的浮力将一个物体浸入液体中，液体对物体产生的浮力等于物体的重力，可以通过测量液面升高的高度来计算浮力的大小。

1. 准备工作a. 将U型管固定在水平支架上，确保U型管两端的高度相等。

b. 准备液体，注意液体的纯净度和温度。

c. 将液体注入液体容器中。

2. 测量液体压力和压力差a. 将一根液体注射器连接到U型管的一端，并抽出液体注射器中的空气。

b. 将液体注射器的另一端放入液体容器中，并记录液体在U型管两端的高度差。

c. 移动液体注射器，使液体在U型管两端的高度相等，并记录高度。

3. 测试物体的浮力a. 将一个已知质量的物体悬挂在弹簧秤上，记录其重力的大小。

b. 将物体浸入液体容器中，记录液面升高的高度。

流体力学课程实验思考题解答(一)流体静力学实验1、 同一静止液体内的测压管水头线就是根什么线？答:测压管水头指γpZ +,即静水力学实验仪显示的测压管液面至基准面的垂直高度。

测压管水头线指测压管液面的连线。

从表1、1的实测数据或实验直接观察可知,同一静止液面的测压管水头线就是一根水平线。

2、 当0<B p 时,试根据记录数据确定水箱的真空区域。

答:以当00<p 时,第2次B 点量测数据(表1、1)为例,此时06.0<-=cm p Bγ,相应容器的真空区域包括以下3三部分:(1)过测压管2液面作一水平面,由等压面原理知,相对测压管2及水箱内的水体而言,该水平面为等压面,均为大气压强,故该平面以上由密封的水、气所占的空间区域,均为真空区域。

(2)同理,过箱顶小杯的液面作一水平面,测压管4中该平面以上的水体亦为真空区域。

(3)在测压管5中,自水面向下深度为0∇-∇=H A P γ的一段水注亦为真空区。

这段高度与测压管2液面低于水箱液面的高度相等,亦与测压管4液面高于小水杯液面高度相等,均为0∇-∇=H A P γ。

3、 若再备一根直尺,试采用另外最简便的方法测定0γ。

答:最简单的方法,就是用直尺分别测量水箱内通大气情况下,管5油水界面至水面与油水界面至油面的垂直高度w h 与o h ,由式o o w w h h γγ=,从而求得o γ。

4、 如测压管太细,对测压管液面的读数将有何影响？答:设被测液体为水,测压管太细,测压管液面因毛细现象而升高,造成测量误差,毛细高度由下式计算γθσd h cos 4= 式中,σ为表面张力系数;γ为液体的容重;d 为测压管的内径;h 为毛细升高。

常温(C t ︒=20)的水,mm dyn /28.7=σ或m N /073.0=σ,3/98.0mm dyn =γ。

水与玻璃的浸润角θ很小,可认为0.1cos =θ。

于就是有 dh 7.29= ()mm d h 单位均为、 一般说来,当玻璃测压管的内径大于10mm 时,毛细影响可略而不计。

流体力学课程实验思考题解答（一）流体静力学实验1、 同一静止液体内的测压管水头线是根什么线？ 答：测压管水头指γpZ +，即静水力学实验仪显示的测压管液面至基准面的垂直高度。

测压管水头线指测压管液面的连线。

从表1.1的实测数据或实验直接观察可知，同一静止液面的测压管水头线是一根水平线。

2、 当0<B p 时，试根据记录数据确定水箱的真空区域。

答：以当00<p 时，第2次B 点量测数据（表1.1）为例，此时06.0<-=cm p Bγ，相应容器的真空区域包括以下3三部分：（1）过测压管2液面作一水平面，由等压面原理知，相对测压管2及水箱内的水体而言，该水平面为等压面，均为大气压强，故该平面以上由密封的水、气所占的空间区域，均为真空区域。

（2）同理，过箱顶小杯的液面作一水平面，测压管4中该平面以上的水体亦为真空区域。

（3）在测压管5中，自水面向下深度为0∇-∇=H A P γ的一段水注亦为真空区。

这段高度与测压管2液面低于水箱液面的高度相等，亦与测压管4液面高于小水杯液面高度相等，均为0∇-∇=H AP γ。

3、 若再备一根直尺，试采用另外最简便的方法测定0γ。

答：最简单的方法，是用直尺分别测量水箱内通大气情况下，管5油水界面至水面和油水界面至油面的垂直高度w h 和o h ，由式o o w w h h γγ=，从而求得o γ。

4、 如测压管太细，对测压管液面的读数将有何影响？答：设被测液体为水，测压管太细，测压管液面因毛细现象而升高，造成测量误差，毛细高度由下式计算γθσd h cos 4= 式中，σ为表面张力系数；γ为液体的容重；d 为测压管的内径；h 为毛细升高。

常温（C t ︒=20）的水，mm dyn /28.7=σ或m N /073.0=σ，3/98.0mm dyn =γ。

水与玻璃的浸润角θ很小，可认为0.1cos =θ。

于是有 dh 7.29= ()mm d h 单位均为、 一般说来，当玻璃测压管的内径大于10mm 时，毛细影响可略而不计。

实验（一）流体静力学综合性实验一、实验目的和要求掌握用测压管测量流体静压强的技能；通过测量静止液体点的静水压强，加深理解位臵水头、压强水头、及测管水头的基本概念；观察真空现象，加深对真空度的理解；验证不可压缩流体静力学基本方程；测量油的重度。

二、实验装臵本实验装臵如图1.1所示图1.1流体静力学综合性实验装臵图1.测压管2.带标尺测压管3.连通管4.真空测压管5.U 型测压管6.通气阀7.加压打气球8.截止阀9.油柱 10.水柱 11.减压放水阀说明：1.所有测压管液面标高均以标尺(测压管2)零度数为基准；2.仪器铭牌所注▽B 、▽C 、▽D 系测点B 、C 、D 标高；若同时取标尺零点作为静力学基本方程的基准，则▽B 、▽C 、▽D 亦为ＺB 、ＺC 、ＺD3.本仪器中所有阀门旋柄顺管轴线为开。

4.测压管读数据时，视线与液面保持水平，读凹液面最低点对应的数据。

三、实验原理1在重力作用下不可压缩流体静力学基本方程const γpz =+或h p p γ+=0式中：z —被测点在基准面以上的位臵高度；p —被测点的静水压强，用相对压强表示，以下同；0p —水箱中液面的表面压强γ—液体容重； h —被测点的液体深度。

上式表明，在连通的同种静止液体中各点对于同一基准面的测压管水头相等。

利用液体的平衡规律，可测量和计算出连通的静止液体中任意一点的压强，这就是测压管测量静水压强的原理。

压强水头γp和位臵水头z 之间的互相转换，决定了夜柱高和压差的对应关系：h γp ∆=∆ 对装有水油（图1.2及图1.3）U 型侧管,在压差相同的情况下，利用互相连通的同种液体的等压面原理可得油的比重So 有下列关系：21100h h h γγS w+==图1.2 图1.3据此可用仪器（不用另外尺）直接测得So 。

四、实验方法与步骤1.搞清仪器组成及其用法。

包括： 1）各阀门的开关；2）加压方法 关闭所有阀门（包括截止阀），然后用打气球充气； 3）减压方法 开启筒底阀11放水4）检查仪器是否密封 加压后检查测管1、2、5液面高程是否恒定。

流体力学实验思考题解答（一）流体静力学实验1、 同一静止液体内的测压管水头线是根什么线？ 答：测压管水头指γpZ +，即静水力学实验仪显示的测压管液面至基准面的垂直高度。

测压管水头线指测压管液面的连线。

从表1.1的实测数据或实验直接观察可知，同一静止液面的测压管水头线是一根水平线。

2、 当0<B p 时，试根据记录数据确定水箱的真空区域。

答：以当00<p 时，第2次B 点量测数据（表1.1）为例，此时06.0<-=cm p Bγ，相应容器的真空区域包括以下3三部分：（1）过测压管2液面作一水平面，由等压面原理知，相对测压管2及水箱内的水体而言，该水平面为等压面，均为大气压强，故该平面以上由密封的水、气所占的空间区域，均为真空区域。

（2）同理，过箱顶小杯的液面作一水平面，测压管4中该平面以上的水体亦为真空区域。

（3）在测压管5中，自水面向下深度为0∇-∇=H AP γ的一段水注亦为真空区。

这段高度与测压管2液面低于水箱液面的高度相等，亦与测压管4液面高于小水杯液面高度相等，均为0∇-∇=H AP γ。

3、 若再备一根直尺，试采用另外最简便的方法测定0γ。

答：最简单的方法，是用直尺分别测量水箱内通大气情况下，管5油水界面至水面和油水界面至油面的垂直高度w h 和o h ，由式o o w w h h γγ=，从而求得o γ。

4、 如测压管太细，对测压管液面的读数将有何影响？答：设被测液体为水，测压管太细，测压管液面因毛细现象而升高，造成测量误差，毛细高度由下式计算γθσd h cos 4=式中，σ为表面张力系数；γ为液体的容重；d 为测压管的内径；h 为毛细升高。

常温（C t ︒=20）的水，mm dyn /28.7=σ或m N /073.0=σ，3/98.0mm dyn =γ。

水与玻璃的浸润角θ很小，可认为0.1cos =θ。

于是有dh 7.29=()mm d h 单位均为、 一般说来，当玻璃测压管的内径大于10mm 时，毛细影响可略而不计。

一、实验目的1. 理解流体力学基本原理，掌握流体力学实验的基本方法。

2. 通过实验验证流体力学中的一些基本定律和公式。

3. 提高观察、分析、解决问题的能力。

二、实验内容1. 流体静力学实验：测量液体在不同深度处的压强，验证流体静力学基本方程。

2. 流体动力学实验：测量流体在管道中的流速、流量，验证流体动力学基本方程。

3. 流体流动阻力实验：测量流体在管道中的阻力损失，研究阻力系数与雷诺数的关系。

4. 康达效应实验：观察流体在凸面物体表面的流动，验证康达效应。

三、实验原理1. 流体静力学基本方程：p = ρgh，其中p为压强，ρ为液体密度，g为重力加速度，h为液体深度。

2. 流体动力学基本方程：Q = Av，其中Q为流量，A为管道横截面积，v为流速。

3. 阻力系数与雷诺数的关系：Cf = f/ρvd，其中Cf为阻力系数，f为摩擦系数，ρ为流体密度，v为流速，d为管道直径。

4. 康达效应：流体在凸面物体表面的流动受到表面摩擦力的影响，会向凸面吸附。

四、实验步骤1. 流体静力学实验：（1）准备实验装置，包括水箱、U形管、测压管等。

（2）调整水位，记录不同深度处的压强。

（3）计算液体在不同深度处的压强，验证流体静力学基本方程。

2. 流体动力学实验：（1）准备实验装置，包括管道、流量计、流速计等。

（2）调节阀门，控制流量和流速。

（3）测量管道中的流速和流量，验证流体动力学基本方程。

3. 流体流动阻力实验：（1）准备实验装置，包括管道、流量计、压差计等。

（2）测量管道中的阻力损失，记录数据。

（3）分析阻力系数与雷诺数的关系。

4. 康达效应实验：（1）准备实验装置，包括自来水龙头、汤匙、照相机等。

（2）观察流体在汤匙背面的流动，记录现象。

（3）分析康达效应。

五、实验结果与分析1. 流体静力学实验结果：验证了流体静力学基本方程p = ρgh。

2. 流体动力学实验结果：验证了流体动力学基本方程Q = Av。

3. 流体流动阻力实验结果：阻力系数与雷诺数的关系符合理论分析。

工程流体力学实验报告实验一流体静力学实验实验原理在重力作用下不可压缩流体静力学基本方程或(1.1)式中：z被测点在基准面的相对位置高度；p被测点的静水压强，用相对压强表示，以下同；p0水箱中液面的表面压强；γ液体容重；h被测点的液体深度。

另对装有水油（图1.2及图1.3）U型测管，应用等压面可得油的比重S0有下列关系：(1.2)据此可用仪器（不用另外尺）直接测得S0。

实验分析与讨论1.同一静止液体内的测管水头线是根什么线？测压管水头指，即静水力学实验仪显示的测管液面至基准面的垂直高度。

测压管水头线指测压管液面的连线。

实验直接观察可知，同一静止液面的测压管水头线是一根水平线。

<0时，试根据记录数据，确定水箱内的真空区域。

2.当PB，相应容器的真空区域包括以下三部分：(1)过测压管2液面作一水平面，由等压面原理知，相对测压管2及水箱内的水体而言，该水平面为等压面，均为大气压强，故该平面以上由密封的水、气所占的空间区域，均为真空区域。

(2)同理，过箱顶小水杯的液面作一水平面，测压管4中，该平面以上的水体亦为真空区域。

(3)在测压管5中，自水面向下深度某一段水柱亦为真空区。

这段高度与测压管2液面低于水箱液面的高度相等，亦与测压管4液面高于小水杯液面高度相等。

3.若再备一根直尺，试采用另外最简便的方法测定γ最简单的方法，是用直尺分别测量水箱内通大气情况下，管5油水界面至水面和油水界面至油面的垂直高度h和h0，由式，从而求得γ0。

4.如测压管太细，对测压管液面的读数将有何影响？设被测液体为水，测压管太细，测压管液面因毛细现象而升高，造成测量误差，毛细高度由下式计算式中，为表面张力系数；为液体的容量；d为测压管的内径；h为毛细升高。

常温(t=20℃)的水，=7.28dyn/mm，=0.98dyn/mm。

水与玻璃的浸润角很小，可认为cosθ=1.0。

于是有(h、d单位为mm)一般来说，当玻璃测压管的内径大于10mm时，毛细影响可略而不计。

中国石油大学（华东）工程流体力学实验报告实验日期：成绩：班级：学号：姓名教师：同组者：实验一、流体静力学实验一、实验目的：填空1．掌握用液式测压计测量静压强的技能；2．验证不可压缩流体静力学，加深对位置水头、压力水头和测压管水头的理解；3. 观察真空度（负压）的产生过程，进一步加深对真空度的理解；4．测定油的相对密度；5．通过对诸多流体力学的实验分析，进一步提高解决静力学实际问题的能力。

二、实验装置1、在图1-1-1下方的横线上正确填写实验装置各部分的名称本实验的装置如图所示。

1. 测压管；2. 带标尺的测压管；3. 连通管；4. 通气阀；5. 加压打气球；6. 真空测压管；7. 截止阀；8. U型测压管；9. 油柱；10. 水柱；11. 减压放水阀图1-1-1 流体静力学实验装置图2、说明1．所有测管液面标高均以 测压管2 零读数为基准；2．仪器铭牌所注B ∇、C ∇、D ∇系测点B 、C 、D 标高；若同时取标尺零点作为 静力学基本方程 的基准，则B ∇、C ∇、D ∇亦为B z 、C z 、D z ；3．本仪器中所有阀门旋柄 均以顺 管轴线为开。

三、实验原理 在横线上正确写出以下公式1．在重力作用下不可压缩流体静力学基本方程形式之一：pz γ+=const（1-1-1a ）形式之二：h p p γ+=0 （1-1b ）式中 z ——被测点在基准面以上的位置高度；p ——被测点的静水压强，用相对压强表示，以下同；0p ——水箱中液面的表面压强；γ——液体重度；h ——被测点的液体深度。

2. 油密度测量原理当U 型管中水面与油水界面齐平（图1-1-2），取其顶面为等压面，有01w 1o p h H γγ== （1-1-2） 另当U 型管中水面和油面齐平（图1-1-3），取其油水界面为等压面，则有02w o p H H γγ+= 即02w 2o w p h H H γγγ=-=- （1-1-3）h 1wh 2图1-1-2 图1-1-3由（1-1-2）、（1-1-3）两式联解可得： 21h h H +=代入式（1-1-2）得油的相对密度o do d =211h h h + （1-1-4）根据式（1-1-4），可以用仪器（不用额外尺子）直接测得o d 。

流体静力学实验报告流体静力学实验报告引言流体静力学是研究流体在静止状态下的力学性质和行为的学科。

通过实验可以更好地理解流体静力学的基本原理和特性。

本实验旨在通过测量流体静力学中的压力、密度和浮力等参数，探究流体静力学的基本规律。

实验目的1. 理解流体静力学的基本概念和原理；2. 学会使用测量仪器和设备进行流体静力学实验；3. 掌握测量流体参数的方法和技巧；4. 分析实验结果，验证流体静力学的基本规律。

实验仪器和设备1. 压力计：用于测量流体的压力；2. 密度计：用于测量流体的密度；3. 漂浮物：用于测量流体的浮力；4. 实验容器：用于容纳流体。

实验原理1. 压力原理：根据帕斯卡定律，流体静压力在任何方向上都相等。

通过测量流体的压力，可以推导出流体的密度和深度等参数。

2. 密度原理：流体的密度是指单位体积内的质量。

通过测量流体的质量和体积，可以计算出流体的密度。

3. 浮力原理：根据阿基米德原理，物体在液体中受到的浮力等于所排除液体的重量。

通过测量漂浮物的浮力，可以计算出液体的密度。

实验步骤1. 将实验容器装满待测流体，并确保容器内没有气泡。

2. 将压力计的测量管插入流体中，记录下测量管的位置。

3. 通过压力计测量流体的压力，并记录下相应的数值。

4. 使用密度计测量流体的质量和体积，并计算出流体的密度。

5. 将漂浮物放入流体中，测量漂浮物所受到的浮力，并计算出液体的密度。

6. 重复以上步骤，取多组数据进行比较和分析。

实验结果与分析通过实验测量得到的压力、密度和浮力等数据可以进行比较和分析。

根据测量结果可以得出以下结论：1. 流体的压力与深度成正比，压力随深度增加而增加。

2. 流体的密度与质量和体积成正比，密度随质量和体积增加而增加。

3. 流体的浮力与液体的密度和漂浮物的体积成正比，浮力随密度和体积增加而增加。

结论通过本次实验，我们深入了解了流体静力学的基本原理和特性。

实验结果验证了流体静力学的基本规律，加深了我们对流体静力学的理解。

流体力学实验思考题解答（一）流体静力学实验1、 当0<B p 时，试根据记录数据确定水箱的真空区域。

答：以当00<p 时，第2次B 点量测数据（表1.1）为例，此时06.0<-=cm p Bγ，相应容器的真空区域包括以下3三部分：（1）过测压管2液面作一水平面，由等压面原理知，相对测压管2及水箱内的水体而言，该水平面为等压面，均为大气压强，故该平面以上由密封的水、气所占的空间区域，均为真空区域。

（2）同理，过箱顶小杯的液面作一水平面，测压管4中该平面以上的水体亦为真空区域。

（3）在测压管5中，自水面向下深度为0∇-∇=H A P γ的一段水注亦为真空区。

这段高度与测压管2液面低于水箱液面的高度相等，亦与测压管4液面高于小水杯液面高度相等，均为0∇-∇=H A P γ。

2、 若再备一根直尺，试采用另外最简便的方法测定0γ。

答：最简单的方法，是用直尺分别测量水箱内通大气情况下，管5油水界面至水面和油水界面至油面的垂直高度w h 和o h ，由式o o w w h h γγ=，从而求得o γ。

3、 如测压管太细，对测压管液面的读数将有何影响？答：设被测液体为水，测压管太细，测压管液面因毛细现象而升高，造成测量误差，毛细高度由下式计算γθσd h cos 4= 式中，σ为表面张力系数；γ为液体的容重；d 为测压管的内径；h 为毛细升高。

常温（C t ︒=20）的水，mm dyn /28.7=σ或m N /073.0=σ，3/98.0mm dyn =γ。

水与玻璃的浸润角θ很小，可认为0.1cos =θ。

于是有 dh 7.29= ()mm d h 单位均为、 一般说来，当玻璃测压管的内径大于10mm 时，毛细影响可略而不计。

另外，当水质不洁时，σ减小，毛细高度亦较净水小；当采用有机玻璃作测压管时，浸润角θ较大，其h 较普通玻璃管小。

如果用同一根测压管测量液体相对压差值，则毛细现象无任何影响。

中国石油大学（华东）工程流体力学实验报告实验日期：成绩：班级： A 学号： B 姓名： C 教师： D 同组者：实验一、流体静力学实验一、实验目的1．掌握用液式测压计测量流体静压强的技能。

2．验证不可压缩流体静力学基本方程，加深对位置水头、压力水头和测压管水头的理解。

3．观察真空度（负压）的产生过程，进一步加深对真空度的理解。

4．测定油的相对密度。

5．通过对诸多流体静力学现象的实验分析，进一步提高解决静力学实际问题的能力。

二、实验装置本实验的装置如图1-1所示。

1. 测压管；2. 带标尺的测压管；3. 连通管；4. 通气阀；5. 加压打气球；6. 真空测压管；7. 截止阀；8. U形测压管；9. 油柱；10. 水柱；11. 减压放水阀图1-1 流体静力学实验装置图说明：（1）所有测压管液面标高均以标尺（测压管2）零读数为基准。

（2）仪器铭牌所注▽B ,▽C ,▽D 系测点B,C,D 的标高。

若同时取标尺零点作为静力学基本方程的基准，则▽B ,▽C ,▽D 亦为z B ,z c ,z D 。

（3）本仪器中所有阀门旋柄均以顺管轴线为开。

三、实验原理1．在重力作用下不可压缩流体静力学基本方程。

形式一：const pz =+γ(1-1-1a)形式二：h p p γ+=0 （1-1-1b ）式中 z ——测点在基准面以上的位置高度；p ——测点的静水压强（用相对压强表示，以下同）； 0p ——水箱中液面的表面压强；γ——液体的重度； h ——测点的液体深度。

2．油密度测量原理。

当U 形管中水面与油水界面齐平（见图1-2），取油水界面为等压面时，有H h p w 0101γγ== (1-1-2) 另当U 形管水面与油面齐平（见图1-3）,取油水界面为等压面时，有：H H p w 002γγ=+即H H h p w w γγγ-=-=0202 （1-1-3） 由式(1-1-2) 、式（1-1-3）两式联立可解得：21h h H +=代入式（1-1-2）可得油的相对密度0d 为：2100h h h d w w +==γγ （1-1-4）根据式（1-1-4），可以用仪器（不用额外的尺子）直接测得0d 。

中国石油大学（华东）工程流体力学实验报告实验日期：2013年4月8日成绩：班级：海油1102学号：11093226姓名：张家林教师：王连英同组者：谢天刘佳林花靖实验一、流体静力学实验一、实验目的：填空1．掌握用液式测压计测量流体静压强的技能；2．验证不可压缩流体静力学基本方程，加深对位置水头、压力水头和测压管水头的理解；3. 观察真空度（负压）的产生过程，进一步加深对真空度的理解；4．测定油的相对密度；5．通过对诸多流体静力学现象的实验分析，进一步提高解决实际问题的能力。

二、实验装置1、在图1-1-1下方的横线上正确填写实验装置各部分的名称本实验的装置如图所示。

1. 测压管；2. 带标尺的测压管；3. 连通管；4. 通气阀；5. 加压打气球；6. 真空测压管；7. 截止阀；8. U 形测压管；9. 油柱；10. 水柱；11. 减压放水阀图1-1-1 流体静力学实验装置图2、说明1．所有测管液面标高均以 测压管2标尺 零读数为基准；2．仪器铭牌所注B ∇、C ∇、D ∇系测点B 、C 、D 标高；若同时取标尺零点作为 静力学基本方程 的基准，则B ∇、C ∇、D ∇亦为B z 、C z 、D z ；3．本仪器中所有阀门旋柄 均以顺 管轴线为开。

三、实验原理 在横线上正确写出以下公式1．在重力作用下不可压缩流体静力学基本方程 形式之一：z+p/γ=const（1-1-1a ）形式之二：h p p γ+=0 （1-1b ）式中 z ——被测点在基准面以上的位置高度；p ——被测点的静水压强，用相对压强表示，以下同； 0p ——水箱中液面的表面压强；γ——液体重度；h ——被测点的液体深度。

2. 油密度测量原理当U 型管中水面与油水界面齐平（图1-1-2），取其顶面为等压面，有01w 1o p h H γγ== （1-1-2） 另当U 型管中水面和油面齐平（图1-1-3），取其油水界面为等压面，则有02w o p H H γγ+= 即02w 2o w p h H H γγγ=-=- （1-1-3）h 1wh 2图1-1-2 图1-1-3由（1-1-2）、（1-1-3）两式联解可得： 21h h H +=代入式（1-1-2）得油的相对密度o dd 0=γo /γw =h1/(h1+h2) （1-1-4）根据式（1-1-4），可以用仪器（不用额外尺子）直接测得o d 。

中国石油大学（华东）现代远程教育工程流体力学实验报告学生姓名：学号：年级专业层次：16春网络春高起专学习中心：山东济南明仁学习中心提交时间：2016年5月30日??1．在重力作用下不可压缩流体静力学基本方程????????形式之一： ?????????????????（1-1a）????????形式之二： ?P=P0+γh??????????????????????（1-1b）????????式中? Z——被测点在基准面以上的位置高度；????????P——被测点的静水压强，用相对压强表示，以下同；????????P0——水箱中液面的表面压强；????????γ ——液体重度；????????h——被测点的液体深度。

????????2．油密度测量原理????????当U型管中水面与油水界面齐平（图1-2），取其顶面为等压面，有???P01=γw h1=γ0HP01???????????????????????（1-2）????????另当U型管中水面和油面齐平（图1-3），取其油水界面为等压面，则有??P02+γw H=γ0H ????????即??P02=-γw h2=γ0H-γw H?????????????????????（1-3）????????由（1-2）、（1-3）两式联解可得：????????代入式（1-2）得油的相对密度??????????????????????? ?????????（1-4）????????据此可用仪器（不用另外尺）直接测得。

????????流型判别方法(奥齐思泽斯基方法)：? 本实验的装置如图1-1所示。

图1-1? 流体静力学实验装置图1.测压管；??2.带标尺的测压管；??3.连通管；??4.真空测压管；?? 型测压管；6.通气阀；??7.加压打气球； ??8.截止阀； ??9.油柱；? ?10.水柱；?? 11.减压放水阀说明1．所有测管液面标高均以标尺（测压管2）零读数为基准；2．仪器铭牌所注、、系测点B、C、D标高；若同时取标尺零点作为静力学基本方程的基准，则、、亦为、、；3．本仪器中所有阀门旋柄顺管轴线为开。

实验目的1.掌握用液式测压及测量流体静压强的技能。

2.验证不可压缩流体静力学基本方程，加深对位置水头，压力水头和测压管水头的理解。

3.观察真空度（负压）的生产过程，进一步加深对真空度的理解。

4.测量油的相对密度。

5.通过对诸多流体静力学现象的实验分析，进一步提高解决静力学实际问题的能力。

实验环境常温室内实验注意事项1.用打气球加压，减压需缓慢，以防液体溢出及油滴吸附在管壁上。

打气后务必关闭加压气球下端的阀门，以防漏气。

2.在实验过程中，装置的气密性要求保持良好。

实验步骤1.了解仪器的组成及其用法，包括：（1）各阀门的开关。

（2）加压的方法：关闭所有阀门，然后用打气球充气。

（3）减压方法：开启筒底减压放水阀们11放水（4）检查仪器是否密封：加压后检查测压管1,2,8的夜面高程是否恒定。

若下降，则查明原因并加以处理。

2.记录仪器编号及各常数。

3.进行实验操作，记录并处理数据。

完成表1-1及表1-2。

4.量测点静压强。

（1）打开通气阀4（此时po=0），记录水箱液面高标▽0和测压管的液面标高▽H（此时▽o=▽H）（2）打开通气阀4及截止阀7，用打气球加压使po>0,测记▽o及▽H。

（3）打开减压放水阀11，使p o<0(要求其中一次p B<0,即▽H<▽B),测记▽0及▽H。

5.测出测压管6插入水杯中水的深度。

6.测定油的相对密度do。

（1）开启通气阀4，测记▽0.（2）关闭通气阀4，用打气球加压（p o>0）,|微调放气螺母使U型管中水面与液面齐平，测记▽0及▽H（此过程反复进行3次）。

（3）打开通气阀4，待液面稳定后，关闭所有阀门，然后开启减压放水阀11降压（po<0），使U型管中水面与油面相齐平，测记▽0及▽H（此过程反复进行3次）。

实验结论与数据实验心得通过这次试验，让我更深刻的体会到了流体静力学的奥妙，也验证了流体在重力作用下的平衡作用，很好的将基本理论与实验联系起来，也对相关公式有了更深的理解，更再次体会到了团队合作的重要性。

流体力学的实验报告流体力学的实验报告引言：流体力学是研究流体运动及其力学性质的学科，广泛应用于工程、物理学、地质学等领域。

本实验旨在通过一系列实验，探究流体在不同条件下的性质和行为，以加深对流体力学的理解。

实验一：流体静力学实验在这个实验中，我们使用了一个U型管，通过调节管内液体的高度，观察液体在管内的压力变化。

实验结果表明，液体的压力与液柱的高度成正比，且与液体的密度和重力加速度有关。

这一实验验证了流体静力学的基本原理，即压力在静止的液体中是均匀的。

实验二：流体动力学实验在这个实验中，我们使用了一个水平旋转的圆筒，将水注入圆筒内，然后通过旋转圆筒，观察水的运动情况。

实验结果表明，水在旋转圆筒中呈现出旋涡状的流动，且流速随着距离圆筒中心的距离增加而增加。

这一实验验证了流体动力学的基本原理，即在旋转系统中，流体的速度随着距离中心的距离而改变。

实验三：流体黏性实验在这个实验中，我们使用了一个粘度计，测量了不同液体的粘度。

实验结果表明，液体的粘度与其分子间相互作用力、温度和压力有关。

较高的粘度意味着液体的黏性较大，流动较困难。

这一实验验证了流体黏性的基本原理，即液体的黏度与流体内部分子的相互作用有关。

实验四：流体流速实验在这个实验中，我们使用了一个流速计，测量了液体在不同管道中的流速。

实验结果表明，管道的直径、液体的黏度和施加的压力差都会影响流体的流速。

较大的管道直径、较小的黏度和较大的压力差都会导致流体的流速增加。

这一实验验证了流体流速的基本原理，即流体在管道中的流速与管道的几何形状和施加的压力差有关。

结论：通过以上实验，我们深入了解了流体力学的基本原理和实际应用。

流体力学在工程领域中有着广泛的应用，例如水力学、气体力学、液压学等。

深入研究流体力学的原理和实验，有助于我们更好地理解和应用流体力学的知识，为工程设计和实际应用提供科学依据。

壹、静水压强实验一、实验目的1、加深对水静力学基本方程物理意义的理解，验证静止液体中，不同点对于同一基准面的测压管水头为常数（即C gp z =+ρ）。

2、学习利用U 形管测量液体密度。

3、建立液体表面压强a p p >0，a p p <0的概念，并观察真空现象。

4、测定在静止液体内部A 、B 两点的压强值。

二、实验原理在重力作用下，水静力学基本方程为：C gp z =+ρ 它表明：当质量力仅为重力时，静止液体内部任意点对同一基准面的z 与gp ρ两项之和为常数。

重力作用下，液体中任何一点静止水压强gh p p ρ+=0，0p 为液体表面压强。

a p p >0为正压；a p p <0为负压，负压可用真空压强v p 或真空高度v h 表示：abs a v p p p -= gp h v v ρ= 重力作用下，静止均质液体中的等压面是水平面。

利用互相连通的同一种液体的等到压面原理，可求出待求液体的密度。

三、实验设备在一全透明密封有机玻璃箱内注入适量的水，并由一乳胶管将水箱与一可升降的调压筒相连。

水箱顶部装有排气孔1k ，可与大气相通，用以控制容器内液体表面压强。

若在U 形管压差计所装液体为油，水油ρρ<，通过升降调压筒可调节水箱内液体的表面压强，如图1-1所示。

图 1—1四、实验步骤1、熟悉仪器，测记有关常数。

2、将调压筒旋转到适当高度，打开排气阀1k ，使之与水箱内的液面与大气相通，此时液面压强a p p =0。

待水面稳定后，观察各U 形压差计的液面位置，以验证等压面原理。

3、关闭排气阀1k ，将调压阀升至某一高度。

此时水箱内的液面压强a p p >0。

观察各测压管的液面高度变化并测记液面标高。

4、继续提高调压筒，再做两次。

5、打开排气阀1k ，使之与大气相通，待液面稳定后再关闭1k （此时不要移动调压筒）。

6、将调压筒降至某一高度。

此时a p p <0。

流体力学课程实验思考题解答（一）流体静力学实验1、 同一静止液体内的测压管水头线是根什么线 答：测压管水头指γpZ +，即静水力学实验仪显示的测压管液面至基准面的垂直高度。

测压管水头线指测压管液面的连线。

从表的实测数据或实验直接观察可知，同一静止液面的测压管水头线是一根水平线。

2、 当0<B p 时，试根据记录数据确定水箱的真空区域。

答：以当00<p 时，第2次B 点量测数据（表）为例，此时06.0<-=cm p Bγ，相应容器的真空区域包括以下3三部分：（1）过测压管2液面作一水平面，由等压面原理知，相对测压管2及水箱内的水体而言，该水平面为等压面，均为大气压强，故该平面以上由密封的水、气所占的空间区域，均为真空区域。

（2）同理，过箱顶小杯的液面作一水平面，测压管4中该平面以上的水体亦为真空区域。

（3）在测压管5中，自水面向下深度为0∇-∇=H AP γ的一段水注亦为真空区。

这段高度与测压管2液面低于水箱液面的高度相等，亦与测压管4液面高于小水杯液面高度相等，均为0∇-∇=H AP γ。

3、 若再备一根直尺，试采用另外最简便的方法测定0γ。

答：最简单的方法，是用直尺分别测量水箱内通大气情况下，管5油水界面至水面和油水界面至油面的垂直高度w h 和o h ，由式o o w w h h γγ=，从而求得o γ。

4、 如测压管太细，对测压管液面的读数将有何影响答：设被测液体为水，测压管太细，测压管液面因毛细现象而升高，造成测量误差，毛细高度由下式计算γθσd h cos 4=式中，σ为表面张力系数；γ为液体的容重；d 为测压管的内径；h 为毛细升高。

常温（C t ︒=20）的水，mm dyn /28.7=σ或m N /073.0=σ，3/98.0mm dyn =γ。

水与玻璃的浸润角θ很小，可认为0.1cos =θ。

于是有dh 7.29=()mm d h 单位均为、 一般说来，当玻璃测压管的内径大于10mm 时，毛细影响可略而不计。

工程流体力学实验报告实验一流体静力学实验实验原理在重力作用下不可压缩流体静力学基本方程或 1.1式中：z被测点在基准面的相对位置高度；p被测点的静水压强,用相对压强表示,以下同；p水箱中液面的表面压强；γ液体容重；h被测点的液体深度;有下列关系：另对装有水油图1.2及图1.3U型测管,应用等压面可得油的比重S1.2;据此可用仪器不用另外尺直接测得S实验分析与讨论1.同一静止液体内的测管水头线是根什么线测压管水头指,即静水力学实验仪显示的测管液面至基准面的垂直高度;测压管水头线指测压管液面的连线;实验直接观察可知,同一静止液面的测压管水头线是一根水平线;2.当P B<0时,试根据记录数据,确定水箱内的真空区域;,相应容器的真空区域包括以下三部分：1过测压管2液面作一水平面,由等压面原理知,相对测压管2及水箱内的水体而言,该水平面为等压面,均为大气压强,故该平面以上由密封的水、气所占的空间区域,均为真空区域;2同理,过箱顶小水杯的液面作一水平面,测压管4中,该平面以上的水体亦为真空区域; 3在测压管5中,自水面向下深度某一段水柱亦为真空区;这段高度与测压管2液面低于水箱液面的高度相等,亦与测压管4液面高于小水杯液面高度相等;3.若再备一根直尺,试采用另外最简便的方法测定γ0;最简单的方法,是用直尺分别测量水箱内通大气情况下,管5油水界面至水面和油水界面至油面的垂直高度h 和h 0,由式,从而求得γ0;4.如测压管太细,对测压管液面的读数将有何影响设被测液体为水,测压管太细,测压管液面因毛细现象而升高,造成测量误差,毛细高度由下式计算式中,为表面张力系数；为液体的容量；d 为测压管的内径；h 为毛细升高;常温t=20℃的水,=7.28dyn/mm,=0.98dyn/mm;水与玻璃的浸润角很小,可认为cos θ=1.0;于是有h 、d 单 位 为mm一般来说,当玻璃测压管的内径大于10mm 时,毛细影响可略而不计;另外,当水质不洁时,减小,毛细高度亦较净水小；当采用有机玻璃作测压管时,浸润角较大,其h 较普通玻璃管小;如果用同一根测压管测量液体相对压差值,则毛细现象无任何影响;因为测量高、低压强时均有毛细现象,但在计算压差时,互相抵消了;5.过C 点作一水平面,相对管1、2、5及水箱中液体而言,这个水平面是不是等压面 哪一部分液体是同一等压面不全是等压面,它仅相对管1、2及水箱中的液体而言,这个水平面才是等压面;因为只有全部具备下列5个条件的平面才是等压面：1重力液体；2静止；3连通；4连通介质为同一均质液体；5同一水平面;而管5与水箱之间不符合条件4,因此,相对管5和水箱中的液体而言,该水平面不是等压面;6.用图1.1装置能演示变液位下的恒定流实验吗关闭各通气阀门,开启底阀,放水片刻,可看到有空气由c进入水箱;这时阀门的出流就是变液位下的恒定流;因为由观察可知,测压管1的液面始终与c点同高,表明作用于底阀上的总水头不变,故为恒定流动;这是由于液位的降低与空气补充使箱体表面真空度的减小处于平衡状态;医学上的点滴注射就是此原理应用的一例,医学上称之为马利奥特容器的变液位下恒定流;7.该仪器在加气增压后,水箱液面将下降而测压管液面将升高H,实验时,若以P0=0时的水箱液面作为测量基准,试分析加气增压后,实际压强H+δ与视在压强H的相对误差值;本仪器测压管内径为0.8cm,箱体内径为20cm;加压后,水箱液面比基准面下降了,而同时测压管1、2的液面各比基准面升高了H,由水量平衡原理有则本实验仪d=0.8cm, D=20cm,故H=0.0032于是相对误差有因而可略去不计;其实,对单根测压管的容器若有D/d 10或对两根测压管的容器D/d 7时,便可使0.01;实验二 不可压缩流体恒定流能量方程伯诺利方程实验实验原理在实验管路中沿管内水流方向取n 个过断面;可以列出进口断面1至另一断面i 的能量方程式i=2,3,……,n取a1=a2=…an=1,选好基准面,从已设置的各断面的测压管中读出值,测出通过管路的流量,即可计算出断面平均流速v 及,从而即可得到各断面测管水头和总水头;成果分析及讨论1.测压管水头线和总水头线的变化趋势有何不同 为什么测压管水头线P-P 沿程可升可降,线坡J P 可正可负;而总水头线E-E 沿程只降不升,线坡J 恒为正,即J>0;这是因为水在流动过程中,依据一定边界条件,动能和势能可相互转换;测点5至测点7,管收缩,部分势能转换成动能,测压管水头线降低,Jp>0;测点7至测点9,管渐扩,部分动能又转换成势能,测压管水头线升高,J P <0;而据能量方程E 1=E 2+h w1-2, h w1-2为损失能量,是不可逆的,即恒有h w1-2>0,故E 2恒小于E 1,E-E 线不可能回升;E-E 线下降的坡度越大,即J 越大,表明单位流程上的水头损失越大,如图2.3的渐扩段和阀门等处,表明有较大的局部水头损失存在;2.流量增加,测压管水头线有何变化 为什么有 如 下 二 个 变 化 ：1流量增加,测压管水头线P-P总降落趋势更显著;这是因为测压管水头,任一断面起始时的总水头E及管道过流断面面积A为定值时,Q增大,就增大,则必减小;而且随流量的增加阻力损失亦增大,管道任一过水断面上的总水头E相应减小,故的减小更加显著;2测压管水头线P-P的起落变化更为显著;因为对于两个不同直径的相应过水断面有式中为两个断面之间的损失系数;管中水流为紊流时,接近于常数,又管道断面为定值,故Q增大,H亦增大,P-P线的起落变化就更为显著;3.测点2、3和测点10、11的测压管读数分别说明了什么问题=均为37.1cm偶有毛细影测点2、3位于均匀流断面图2.2,测点高差0.7cm,HP响相差0.1mm,表明均匀流同断面上,其动水压强按静水压强规律分布;测点10、11在弯管的急变流断面上,测压管水头差为7.3cm,表明急变流断面上离心惯性力对测压管水头影响很大;由于能量方程推导时的限制条件之一是“质量力只有重力”,而在急变流断面上其质量力,除重力外,尚有离心惯性力,故急变流断面不能选作能量方程的计算断面;在绘制总水头线时,测点10、11应舍弃;4.试问避免喉管测点7处形成真空有哪几种技术措施分析改变作用水头如抬高或降低水箱的水位对喉管压强的影响情况;下述几点措施有利于避免喉管测点7处真空的形成：1减小流量,2增大喉管管径,3降低相应管线的安装高程,4改变水箱中的液位高度;显然1、2、3都有利于阻止喉管真空的出现,尤其3更具有工程实用意义;因为若管系落差不变,单单降低管线位置往往就可完全避免真空;例如可在水箱出口接一下垂90弯管,后接水平段,将喉管的高程降至基准高程0—0,比位能降至零,比压能p/γ得以增大Z,从而可能避免点7处的真空;至于措施4其增压效果是有条件的,现分析如下： 当作用水头增大h 时,测点7断面上值可用能量方程求得;取基准面及计算断面1、2、3,计算点选在管轴线上以下水柱单位均为cm;于是由断面1、2的能量方程取a 2=a 3=1有1因h w1-2可表示成此处c1.2是管段1-2总水头损失系数,式中e 、s 分别为进口和渐缩局部损失系数;又由连续性方程有故式1可变为2 式中可由断面1、3能量方程求得,即3由此得4代入式 2有Z 2+P 2/γ随h 递增还是递减,可由Z 2+P 2/γ加以判别;因5若1-d3/d24+c1.2/1+c1.3>0,则断面2上的Z+p/γ 随h 同步递增;反之,则递减;文丘里实验为递减情况,可供空化管设计参考;在实验报告解答中,d 3/d 2=1.37/1,Z 1=50,Z 3=-10,而当h=0时,实验的Z 2+P 2/γ=6,,将各值代入式2、3,可得该管道阻力系数分别为c1.2=1.5,c1.3=5.37;再将其代入式5得表明本实验管道喉管的测压管水头随水箱水位同步升高;但因Z 2+P 2/γ接近于零,故水箱水位的升高对提高喉管的压强减小负压效果不显著;变水头实验可证明该结论正确;5.由毕托管测量显示的总水头线与实测绘制的总水头线一般都有差异,试分析其原因;与毕托管相连通的测压管有1、6、8、12、14、16和18管,称总压管;总压管液面的连续即为毕托管测量显示的总水头线,其中包含点流速水头;而实际测绘的总水头是以实测的值加断面平均流速水头v2/2g 绘制的;据经验资料,对于园管紊流,只有在离管壁约0.12d 的位置,其点流速方能代表该断面的平均流速;由于本实验毕托管的探头通常布设在管轴附近,其点流速水头大于断面平均流速水头,所以由毕托管测量显示的总水头线,一般比实际测绘的总水线偏高;因此,本实验由1、6、8、12、14、16和18管所显示的总水头线一般仅供定性分析与讨论,只有按实验原理与方法测绘总水头线才更准确;实验三 不可压缩流体恒定流动量定律实验实验原理恒定总流动量方程为取脱离体,因滑动摩擦阻力水平分离,可忽略不计,故x方向的动量方程化为即——作用在活塞形心处的水深；式中：hcD——活塞的直径；Q——射流流量；——射流的速度；V1x——动量修正系数;β1实验中,在平衡状态下,只要测得Q流量和活塞形心水深h,由给定的管嘴直径d和活塞c直径D,代入上式,便可验证动量方程,并率定射流的动量修正系数β值;其中,测压管的1标尺零点已固定在活塞的园心处,因此液面标尺读数,即为作用在活塞园心处的水深; 实验分析与讨论1、实测β与公认值β=1.02～1.05符合与否如不符合,试分析原因;实测β=1.035与公认值符合良好;如不符合,其最大可能原因之一是翼轮不转所致;为排除此故障,可用4B铅笔芯涂抹活塞及活塞套表面;2、带翼片的平板在射流作用下获得力矩,这对分析射流冲击无翼片的平板沿x方向的动量力有无影响为什么无影响;因带翼片的平板垂直于x轴,作用在轴心上的力矩T,是由射流冲击平板是,沿yz平面通过翼片造成动量矩的差所致;即式中Q——射流的流量；——入流速度在yz平面上的分速；Vyz1——出流速度在yz平面上的分速；Vyz2——入流速度与圆周切线方向的夹角,接近90°；α1——出流速度与圆周切线方向的夹角；α2——分别为内、外圆半径;r1,2该式表明力矩T恒与x方向垂直,动量矩仅与yz平面上的流速分量有关;也就是说平板上附加翼片后,尽管在射流作用下可获得力矩,但并不会产生x方向的附加力,也不会影响x方向的流速分量;所以x方向的动量方程与平板上设不设翼片无关;3、通过细导水管的分流,其出流角度与V2相同,试问对以上受力分析有无影响无影响;当计及该分流影响时,动量方程为即垂直,则x方向的动量方程与设置导水管与否无关;该式表明只要出流角度与V14、滑动摩擦力为什么可以忽略不记试用实验来分析验证的大小,记录观察结果;提示：平衡时,向测压管内加入或取出1mm左右深的水,观察活塞及液位的变化因滑动摩擦力<5墸,故可忽略而不计;如第三次实验,此时h c =19.6cm,当向测压管内注入1mm 左右深的水时,活塞所受的静压力增大,约为射流冲击力的5;假如活动摩擦力大于此值,则活塞不会作轴向移动,亦即h c 变为9.7cm 左右,并保持不变,然而实际上,此时活塞很敏感地作左右移动,自动调整测压管水位直至h c 仍恢复到19.6cm 为止;这表明活塞和活塞套之间的轴向动摩擦力几乎为零,故可不予考虑;5、V 2x 若不为零,会对实验结果带来什么影响 试结合实验步骤7的结果予以说明;按实验步骤7取下带翼轮的活塞,使射流直接冲击到活塞套内,便可呈现出回流与x 方向的夹角α大于90°其V 2x 不为零的水力现象;本实验测得135°,作用于活塞套圆心处的水深h c ’=29.2cm,管嘴作用水头H 0=29.45cm;而相应水流条件下,在取下带翼轮的活塞前,V 2x =0,h c =19.6cm;表明V 2x 若不为零,对动量立影响甚大;因为V 2x 不为零,则动量方程变为1就是说h c ’随V 2及α递增;故实验中h c ’> h c ;实际上,h c ’随V 2及α的变化又受总能头的约束,这是因为由能量方程得2而所以从式2知,能量转换的损失较小时,实验四 毕托管测速实验实验原理4.1式中：u－毕托管测点处的点流速；c－毕托管的校正系数；－毕托管全压水头与静水压头差;4.2联解上两式可得 4.3式中：u －测点处流速,由毕托管测定；－测点流速系数；ΔH－管嘴的作用水头;实验分析与讨论1.利用测压管测量点压强时,为什么要排气怎样检验排净与否毕托管、测压管及其连通管只有充满被测液体,即满足连续条件,才有可能测得真值,否则如果其中夹有气柱,就会使测压失真,从而造成误差;误差值与气柱高度和其位置有关;对于非堵塞性气泡,虽不产生误差,但若不排除,实验过程中很可能变成堵塞性气柱而影响量测精度;检验的方法是毕托管置于静水中,检查分别与毕托管全压孔及静压孔相连通的两根测压管液面是否齐平;如果气体已排净,不管怎样抖动塑料连通管,两测管液面恒齐平;2.毕托管的动压头h和管嘴上、下游水位差H之间的大关系怎样为什么由于且即一般毕托管校正系数c=11‰与仪器制作精度有关;喇叭型进口的管嘴出流,其中心点的点流速系数=0.9961‰;所以Δh<ΔH;本实验Δh=21.1cm,ΔH=21.3cm,c=1.000;3.所测的流速系数说明了什么若管嘴出流的作用水头为H,流量为Q,管嘴的过水断面积为A,相对管嘴平均流速v,则有称作管嘴流速系数;若相对点流速而言,由管嘴出流的某流线的能量方程,可得式中：为流管在某一流段上的损失系数；为点流速系数;本实验在管嘴淹没出流的轴心处测得=0.995,表明管嘴轴心处的水流由势能转换为动能的过程中有能量损失,但甚微;4.据激光测速仪检测,距孔口2－3cm轴心处,其点流速系数为0.996,试问本实验的毕托管精度如何如何率定毕托管的修正系数c若以激光测速仪测得的流速为真值u,则有而毕托管测得的该点流速为203.46cm/s,则ε=0.2‰欲率定毕托管的修正系数,则可令本例：5.普朗特毕托管的测速范围为0.2－2m/s,轴向安装偏差要求不应大于10度,试说明原因;低流速可用倾斜压差计;1施测流速过大过小都会引起较大的实测误差,当流速u小于0.2m/s时,毕托管测得的压差Δh亦有若用30倾斜压差计测量此压差值,因倾斜压差计的读数值差Δh为,那么当有0.5mm的判读误差时,流速的相对误差可达6%;而当流速大于2m/s时,由于水流流经毕托管头部时会出现局部分离现象,从而使静压孔测得的压强偏低而造成误差; 2同样,若毕托管安装偏差角α过大,亦会引起较大的误差;因毕托管测得的流速u是实际流速u在其轴向的分速ucosα,则相应所测流速误差为α若>10,则6.为什么在光、声、电技术高度发展的今天,仍然常用毕托管这一传统的流体测速仪器毕托管测速原理是能量守恒定律,容易理解;而毕托管经长期应用,不断改进,已十分完善;具有结构简单,使用方便,测量精度高,稳定性好等优点;因而被广泛应用于液、气流的测量其测量气体的流速可达60m/s;光、声、电的测速技术及其相关仪器,虽具有瞬时性,灵敏、精度高以及自动化记录等诸多优点,有些优点毕托管是无法达到的;但往往因其机构复杂,使用约束条件多及价格昂贵等因素,从而在应用上受到限制;尤其是传感器与电器在信号接收与放大处理过程中,有否失真,或者随使用时间的长短,环境温度的改变是否飘移等,难以直观判断;致使可靠度难以把握,因而所有光、声、电测速仪器,包括激光测速仪都不得不用专门装置定期率定有时是利用毕托管作率定;可以认为至今毕托管测速仍然是最可信,最经济可靠而简便的测速方法;实验五雷诺实验实验原理实验分析与讨论⒈流态判据为何采用无量纲参数,而不采用临界流速雷诺在1883年以前的实验中,发现园管流动存在两种流态——层流和紊流,并且存在着层流转化为紊流的临界流速V’,V’与流体的粘性ν及园管的直径d有关,即1 因此从广义上看,V’不能作为流态转变的判据;为了判别流态,雷诺对不同管径、不同粘性液体作了大量的实验,得出了用无量纲参数vd/ν作为管流流态的判据;他不但深刻揭示了流态转变的规律,而且还为后人用无量纲化的方法进行实验研究树立了典范;用无量纲分析的雷列法可得出与雷诺数结果相同的无量纲数;可以认为式1的函数关系能用指数的乘积来表示;即2 其中K为某一无量纲系数;式2的量纲关系为3从量纲和谐原理,得L ：2α1+α2=1T ：-α1=-1联立求解得α1=1,α2=-1将上述结果,代入式2,得或雷诺实验完成了K 值的测定,以及是否为常数的验证;结果得到K=2320;于是,无量纲数vd/ν便成了适应于任何管径,任何牛顿流体的流态转变的判据;由于雷诺的奉献,vd/ν定命为雷诺数;随着量纲分析理论的完善,利用量纲分析得出无量纲参数,研究多个物理量间的关系,成了现今实验研究的重要手段之一;⒉为何认为上临界雷诺数无实际意义,而采用下临界雷诺数作为层流与紊流的判据 实测下临界雷诺数为多少根据实验测定,上临界雷诺数实测值在3000～5000范围内,与操作快慢,水箱的紊动度,外界干扰等密切相关;有关学者做了大量实验,有的得12000,有的得20000,有的甚至得40000;实际水流中,干扰总是存在的,故上临界雷诺数为不定值,无实际意义;只有下临界雷诺数才可以作为判别流态的标准;凡水流的雷诺数小于下临界雷诺数者必为层流;一般实测下临界雷诺数为2100左右;⒊雷诺实验得出的圆管流动下临界雷诺数2320,而目前一般教科书中介绍采用的下临界雷诺数是2000,原因何在下临界雷诺数也并非与干扰绝对无关;雷诺实验是在环境的干扰极小,实验前水箱中的水体经长时间的稳定情况下,经反复多次细心量测才得出的;而后人的大量实验很难重复得出雷诺实验的准确数值,通常在2000～2300之间;因此,从工程实用出发,教科书中介绍的园管下临界雷诺数一般是2000;⒋试结合紊动机理实验的观察,分析由层流过渡到紊流的机理何在从紊动机理实验的观察可知,异重流分层流在剪切流动情况下,分界面由于扰动引发细微波动,并随剪切流速的增大,分界面上的波动增大,波峰变尖,以至于间断面破裂而形成一个个小旋涡;使流体质点产生横向紊动;正如在大风时,海面上波浪滔天,水气混掺的情况一样,这是高速的空气和静止的海水这两种流体的界面上,因剪切流动而引起的界面失稳的波动现象;由于园管层流的流速按抛物线分布,过流断面上的流速梯度较大,而且因壁面上的流速恒为零;相同管径下,如果平均流速越大则梯度越大,即层间的剪切流速越大,于是就容易产生紊动;紊动机理实验所见的波动→破裂→旋涡→质点紊动等一系列现象,便是流态从层流转变为紊流的过程显示;⒌分析层流和紊流在运动学特性和动力学特性方面各有何差异层流和紊流在运动学特性和动力学特性方面的差异如下表：运动学特性: 动力学特性:层流: 1.质点有律地作分层流动 1.流层间无质量传输2.断面流速按抛物线分布 2.流层间无动量交换3.运动要素无脉动现象 3.单位质量的能量损失与流速的一次方成正比紊流: 1.质点互相混掺作无规则运动 1.流层间有质量传输2.断面流速按指数规律分布 2.流层间存在动量交换3.运动要素发生不规则的脉动现象 3.单位质量的能量损失与流速的1.75～2次方成正比实验六文丘里流量计实验实验原理根据能量方程式和连续性方程式,可得不计阻力作用时的文氏管过水能力关系式式中：Δh为两断面测压管水头差;由于阻力的存在,实际通过的流量Q恒小于Q’;今引入一无量纲系数µ=Q/Q’μ称为流量系数,对计算所得的流量值进行修正;即另,由水静力学基本方程可得气—水多管压差计的Δh为实验分析与讨论⒈本实验中,影响文丘里管流量系数大小的因素有哪些哪个因素最敏感对d2=0.7cm 的管道而言,若因加工精度影响,误将d2－0.01cm值取代上述d2值时,本实验在最大流量下的μ值将变为多少由式可见本实验水为流体的μ值大小与Q 、d 1、d 2、Δh 有关;其中d 1、d 2影响最敏感;本实验中若文氏管d 1 =1.4cm,d 2=0.71cm,通常在切削加工中d 1比d 2测量方便,容易掌握好精度,d 2不易测量准确,从而不可避免的要引起实验误差;例如当最大流量时μ值为0.976,若d 2的误差为－0.01cm,那么μ值将变为1.006,显然不合理;⒉为什么计算流量Q ’与实际流量Q 不相等因为计算流量Q ’是在不考虑水头损失情况下,即按理想液体推导的,而实际流体存在粘性必引起阻力损失,从而减小过流能力,Q<Q ’,即μ<1.0;⒊试证气—水多管压差计图6.4有下列关系：如图6. 4所述,,⒋试应用量纲分析法,阐明文丘里流量计的水力特性;运用量纲分析法得到文丘里流量计的流量表达式,然后结合实验成果,便可进一步搞清流量计的量测特性;对于平置文丘里管,影响ν1的因素有：文氏管进口直径d 1,喉径d 2、流体的密度ρ、动力粘滞系数μ及两个断面间的压强差ΔP;根据π定理有从中选取三个基本量,分别为：共有6个物理量,有3个基本物理量,可得3个无量纲π数,分别为：根据量纲和谐原理,π1的量纲式为分别有 L ：1=a 1+b 1-3c 1T ：0=- b 1M ：0= c 1联解得：a 1=1,b 1=0,c 1=0,则同理将各π值代入式1得无量纲方程为或写成进而可得流量表达式为2式2与不计损失时理论推导得到的3相似;为计及损失对过流量的影响,实际流量在式3中引入流量系数µQ 计算,变为4比较2、4两式可知,流量系数µQ 与R e 一定有关,又因为式4中d 2/d 1的函数关系并不一定代表了式2中函数所应有的关系,故应通过实验搞清µQ 与R e 、d 2/d 1的相关性;通过以上分析,明确了对文丘里流量计流量系数的研究途径,只要搞清它与R e 及d 2/d 1的关系就行了;由实验所得在紊流过渡区的µQ ～R e 关系曲线d 2/d 1为常数,可知µQ 随R e 的增大而增大,因恒有μ<1,故若使实验的R e 增大,µQ 将渐趋向于某一小于1 的常数;另外,根据已有的很多实验资料分析,µQ 与d 1/d 2也有关,不同的d 1/d 2值,可以得到不同的µQ ～R e 关系曲线,文丘里管通常使d 1/d 2=2;所以实用上,对特定的文丘里管均需实验率定µQ ～R e 的关系,或者查用相同管径比时的经验曲线;还有实用上较适宜于被测管道中的雷诺数R e >2×105,使µQ 值接近于常数0.98;流量系数µQ 的上述关系,也正反映了文丘里流量计的水力特性;⒌文氏管喉颈处容易产生真空,允许最大真空度为6～7mH 2O;工程中应用文氏管时,应。