平均扩散距离:
leff=l0+(1- )(lA+l0)/2 这意味着有效厚度比实际皮
层厚度大得多。
Knudsen与粘性流的区 分主要取决于孔的大小。
对于大孔(r>10m)发 生粘性流,气体分子仅仅 是彼此互相碰撞,不同气 体组分间不能实现分离。 气体通量正比于r2。适用 Hagen-Poiseuille方程。
Ji=Pi/l(ci,1s-ici,2sexp(-Vi (p1p2)/R/T))
对反渗透而言:
J=Jw+Js 可得: Jw = Aw(p-)
Js=Ps c/l 渗析:
i=1, (p1-p2)=0 Ji=Pic/l 气体渗透
混合气体通过膜是彼此间基本独 立,液体混合物则受流动耦合及 热力学相互作用的影响,这种协 调效应会对最终分离产生很大影 响。
气体、液体、蒸汽等通 过无孔膜的传递基本上 均采用溶解-扩散机理 描述。即:
渗透系数P=溶解度S×扩 散系数D
溶解度为热力学参数, 表示平衡条件下渗透物 被膜吸收的量;
.
通量为常数,通量(J)与
2、相互作用体系
推动力(X)之间的关系为
3、结晶度的影响 第四节、膜的传递统一化方法
线性,对单组分而言,符合 Fick维象定律,将质量通量 与浓度差关联。
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1
§3.1、基本传质形式
组分从高化学位向低化学位的被动传递
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2
§3.1、基本传质形式
在多组分体系中由于推动力和通量之间是互相耦合 的,不能用简单的唯象方程表示。各组分间渗透不 是互相独立的。
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10
§3.2、多孔膜的传递
对努森流也可以用微孔 扩散模型加以描述:
Ji=(P1y1i-P2y2i)/(MiT)1/2 P1 、P2为膜两侧压力, y1i、y2i 为膜两侧组分的 分率,Mi 为 i组分的分 子量