LA-UR-
Approved for public release;
distribution is unlimited.
Los Alamos National Laboratory, an affirmative action/equal opportunity employer, is operated by the Los Alamos National Security, LLC for the National Nuclear Security Administration of the U.S. Department of Energy under contract DE-AC52-06NA25396. By acceptance of this article, the publisher recognizes that the U.S. Government retains a nonexclusive, royalty-free license to publish or reproduce the published form of this contribution, or to allow others to do so, for U.S. Government purposes. Los Alamos National Laboratory requests that the publisher identify this article as work performed under the auspices of the U.S. Department of Energy. Los Alamos National Laboratory strongly supports academic freedom and a researcher’s right to publish; as an institution, however, the Laboratory does not Title: Author(s): Intended for: 14-24680MCNP 6.1.1-Beta Release Notes
Tim Goorley
Release with MCNP 6.1.1
MCNP TM 6.1.1 - Beta Release Notes
Tim Goorley
6/24/2014
This document provides an overview of the MCNP 6.1.1 beta release, including the new features, bug fixes and other important changes to how the code runs. The production version of the code, MCNP 6.1, was released in June 2013.
I.Introduction
II.New Features – Code
III.New Features - Data
IV.Code Fixes
V.Changes to Nuclear and Atomic Data
https://www.doczj.com/doc/471810115.html,ments on using the Beta release for Criticality Safety applications
VII.Known Issues
VIII.Work in Progress
IX.Changes in Running the code
X.Provided Executable Compilation Details
XI.Installation Instructions
I.Introduction
The latest release of MCNP6 Monte Carlo code is designated MCNP 6.1.1 beta. We recommend that this beta release is not to be used for production level calculations, because it does not have the same level of verification, validation and testing as MCNP 6.1, both in the evaluation of new features and existing feature interoperability, and testing on a wide variety of hardware and
operating systems. However, if users wish to perform their own V&V, it is ultimately up to their careful consideration how these executables should be used. This release does have the same
high level of confidence for the existing capabilities released in MCNP 6.1.
We have created this release for users interested in testing the new capabilities that are mostly for homeland security and non-proliferation applications. The beta version does not include new
capabilities for the criticality safety community, but does run significantly faster than the
production version. The MCNP package available from RSICC contains the final production
version of MCNP 5 and MCNP X, and the latest production version of MCNP 6, in addition to this beta release and the associated nuclear and atomic data. Additional information on the new features can be found in the associated MCNP references collection, and in several cases, in the revised MCNP 6 Manual.
II.New Features - Code
a.Added Correlated Gamma Multiplicity (CGM) model from LANL, to produce correlated
secondary particles (gammas) for ACE-based neutron interactions. This feature also provides
more realistic neutron and gamma multiplicities. CGM is invoked by setting the 9th entry on the
phys:n card to 2 (effectively a switch between no/ACE/CGM). The default is still to use ACE data. A test suite (Testing/Features/CGM) was added to test this capability. Artf28690
b.Enabled delayed alphas from nuclear interactions as well as spontaneous delayed-alpha sources
(PAR=sa and PAR=zaid on SDEF card). Added delayed-alpha emission spectra to the
delay_library_v2.dat file (and higher versions). artf29914
c.Allow spontaneous neutron (PAR=sn)_and beta (PAR=sb) sources. Enable the production of
these with heavy-ion decay as well (PAR=ZZAAA ERG=0). Also added DBCN(10), for user input of the half-life threshold for stability (default 1.5768e16 s) Artf27040, artf27488
d.Improved time integration of secondary-particle production from spontaneous decay. Although
time-dependence is not used for the sampling of source particles from spontaneous decay, the time-dependent differentials are still integrated to obtain total production values. The linear algorithm used to integrate these complex distributions, that are often spread over many decades in time (e.g., 1e-6 to 1e20 s), can lead to significant errors in the integral values (exceeding 50% in some cases). This improvement reset the decay constants to unity and redistributed the 234 time steps to within 20 s (~10 decays), just for the case of spontaneous decay. User control is provided to allow the user to truncate a decay chain after a certain number of decays (~1s per decay). This integration improvement should keep integration errors to <10%. Artf30049
e.Added correlated sampling of Delayed-Particle Production. This feature offers correlated
sampling of delayed particles from spontaneous and induced decay. When chosen, this treatment invokes a Monte Carlo sampling of Cinder90 decay branches. Delayed particle spectra from only the sampled branch are subsequently sampled. Use the SAMPLING=[all|correlate] keyword on the ACT card.
Three bug fixes involving CINDER_MOD.F90 were also included. Artf28681
f.Several unstructured mesh improvements have been made. Added the capability to use the
unstructured mesh geometry with electrons, positrons, and protons (or any heavy charged
particle) transport. Previously only neutron and gamma transport were supported. Pulse height tallies, DXTRAN and point detectors now work with the UM. Overlapping models can be selected globally or by part. Background materials are no longer treated as a void, it is the
material specified by the container cell. Because of a tracking algorithm change, neutron/photon transport problems have speedups of 20-50%. See the updated UM users’ Guide. The code writes version 4 of the eeout file. The um_post_op utility now has the ability to write a single edit to a file ordered by position. The um_pre_op utility can now check element volumes, and check for twisted and deformed elements in the Abaqus.inp file. Artf30091
g.The number of digits in the mctal and output file were increased for large integers. Artf30637
h.Several performance enhancements were implemented. Lines of fortran code were revised to
reduce setup and wall-clock runtimes. Includes changes to variable initialization, and binary searches. These improvements are always enabled and there are no user controls for them.
Artf30039, artf23878
i.Added the capability to create Cerenkov optical photons from charged particles and have
reflection/refraction at surfaces. The keywords refi, refc, refs added to material cards, 16th entry on phys:
j.Added the Compton Image Tally option, which creates a special tally option (FT card) that enables the creation of two lattice detector grids which can be used in coincidence to create backward-projected Compton circles via a straightforward imaging algorithm. The overlapping of the Compton circles across particle histories should form an image of the source. Artf28594.
k.The Cosmic source feature (PAR=cr) now includes heavy ions. A test suite
(Testing/Features/COSMIC) was added to test this capability. Artf29193.
III.New Features – Data
a.The 3rd version of Background.dat file was released and is located in the MCNP_DATA
directory. It includes cosmic-source calculations on a 5x10 (latxlong) grid on Earth, and NORM calculations on this grid for the US. This updated file is now the default. Artf28699 and
Artf31113
b.The file kcksyst.dat was added to the MCNP_DATA directory. It contains parameter
systematics for level density calculations for a wide range of nuclei. It is needed by CoH and/or CGM for poorly known nuclei. The reference for how those systematics were established is:
"Phenomenological Nuclear Level Densities using the KTUY05 Nuclear Mass Formula for
Applications Off-Stability," T.Kawano, S.Chiba, H.Koura. J. Nucl. Sci. Tech. 43(1) 1-8 (2006)
c.The file ripl-3.dat was added to the MCNP_DATA directory. It is a compilation of all known
discrete level data (so low-lying levels) for each nucleus, as evaluated in the RIPL-3 IAEA
collaboration effort (https://https://www.doczj.com/doc/471810115.html,/RIPL-3/)
d.Update to the delayed particle emissions library, delay_library.dat, which now includes alpha
emissions. The new name is delay_library_v3.dat. MCNP 6.1.1beta will now automatically look for a file named delay_library_v3.dat. artf29914, cmmt124209.
IV.Code Fixes: The following is a list of the titles of higher priority bugs that have been fixed since the production release.
artf32748 : Fix for cell-source rejection in unstructured embedded geometries
artf32340 : MCNP6 - fix error messages in LLNL fission package
artf32339 : MCNP6 – bug fix for translation of torus surface
artf31799 : DF dose tally IC=99 option has bug in neutron response
artf31254 : LNK3DNT tracking accuracy bug
artf30048 : Unrealistic scores in segmented electron energy deposition tally.
artf26783 : Time structure of delayed particles contains anomalous structure
artf30637 : Plot and mctal large float and integer
artf31704 : Some problems show xsdir lines printed to screen during initialization
artf31044 : NCIA options not working correctly
artf30139 : Bad Trouble error in acecas
artf31027 : Table 100 print error
artf31263 : FT ROC Tally Option Fails to Rendezvous Properly
artf27841 : WWG Bug
artf31264 : um_post_op misc. fixes
artf30700 : Incorrect creations time of secondary particles from electrons in magnetic field cells artf31200 : Energy deposition embee gives Nan"s for void cells
artf31180 : DXTRAN diagnostic prints using DD card limits
artf27105 : Magnetic field tracking loses particles if the field direction is perpendicular to a plane surface
artf29785 : Invalid particle termination before tallyd
artf27097 : FT TMC option gives bad results
artf30140 : fixcom bug fix
artf29966 : Fission Multiplicity Crash
artf21940 : DXTRAN diagnotic table incorrect for kcode problems
artf18109 : PWT card and large source weights can produce wrong
artf27742 : Burnup Compatability with Other KCODE Features
artf25705 : Continuous S(alpha,beta) sampling bug
artf28915 : Tally Plots Show Zero Ordinates for Nonzero Tally
artf29432 : Cyclic Time bins created incorrectly from keywords
artf29431 : Cosmic Source Zero Weight Particles
artf29415 : Cosmic Source Option Should Use Provided Polar and Azimuthal Angles
artf29404 : Segfault in expirx print in sourceb
artf29305 : Enable FT ROC with FT PHL
artf29292 : Tracking Differences with MPI and Delayed Particles
artf29205 : Event Log Analyzer bugs & minor fixes
artf18748 : Integer overflow in dxtran diagnotics output
artf29075 : Use of DF 99 Dose option with TMESH tallies is improper
artf28704 : WW MESH keyword "kmesh" doesn not accept degrees or radians
artf28857 : Density-Effect Bug with Mixtures
artf28953 : Conductor Specification Bug
artf28819 : MCTAL Plots For Flux Image Are Often Not Correct
artf28122 : New eprdata does not transport photons at the upper energy limit (100 Ge
artf28646 : particle weight drops without weight cutoff being played when using SI A
artf28599 : Cross Section Plotter Fails to Ignore Coherent Scattering in Some Cases
artf28387 : Setting tags for light ion recoil and aceion
artf31834 : Electron transport hangs in French UM Problem
artf31130 : UM output for regression testing
artf31043 : F8 tallies yield incorrect results with unstructured mesh
V.Changes to Nuclear and Atomic Data
The original S(alpha,beta) data tables for uranium in uranium oxide (u-o2 and u/o2), zirconium in zirconium hydride (zr-h and zr/h), and silicon dioxide (sio2) had some problems in the header of those files. Updated and corrected versions of those files have been provided with a ZAID
extension of 3xt; 2xt is the extension of the originally released files. The new (corrected) data
tables are for: u-o2.30t ..... u-o2.37t, zr-h.30t ..... zr-h.37t, sio2.30t ..... sio2.36t. These new tables are the default. The following xsdir files have been revised to include these updates:
xsdir_mcnp6.1, xsdir_mcnp6.1_endfb-7.0, xsdir_mcnp6.1_endfb-7.1. These files will overwrite the old xsdir files during installation. It is the intent of the mcnp development team to prevent users from using the wrong data tables, so older copies of these files will also be overwritten during the installation of the beta.
https://www.doczj.com/doc/471810115.html,ments on using the Beta release for Criticality Safety applications
MCNP6.1 is the new production version of MCNP [1] released in June 2013. An updated beta
version, MCNP6.1.1, is targeted for release in summer 2014 to enable the use of several new
features for homeland security and nonproliferation applications. The beta version does not include new capabilities for the criticality safety community, but does run significantly faster than the
production version. To verify that both MCNP6.1 and MCNP6.1.1 are performing correctly for criticality safety applications, several suites of verification/validation benchmark problems were run
in early 2014. Detailed results and discussion are provided in LA-UR-14-22480, and summarized here:
The general conclusions from the recent testing of MCNP6.1 and MCNP6.1.1 for criticality safety applications are:
* Both MCNP6.1 and MCNP6.1.1 perform correctly for criticality safety applications.
* While small differences were noted for a few cases, these are strictly due to computer roundoff and are not a concern for verification/validation.
* MCNP6.1 runs roughly 20-30% slower than MCNP5-1.60.
* MCNP6.1.1 runs at least 50-70% faster than MCNP6.1 and 10-15% faster than MCNP5- 1.60.
Criticality safety analysts should consider testing MCNP6.1 or MCNP6.1.1 on their particular
problems and validation suites, to prepare for the migration from MCNP5 to MCNP6. It is expected that this migration should be accomplished within the next 1-3 years.
F.B. Brown, B.C. Kiedrowski, J.S. Bull, "Verification of MCNP6.1 and MCNP6.1.1 for Criticality
Safety Applications", LA-UR-14-22480 (2014).
VII.Known Issues
The following is a list of known, higher-priority bugs:
artf31853 : Nested dxtran spheres in a lattice caused bad trouble error.
artf28495 : LNK3DNT issues with eigenvalue calculations
artf29933 : Infinite loop in sdef cell sampling in a lattice
artf29268 : Questionable posting to TALMESH and/or TALHEAT manifesting in PHL special tally treatment
artf26747 : Protons on He3 cause array-out-of-bounds error in array XSS
artf28325 : Mix-and-match transport below tabular limits.
artf28042 : mesh tally isotopic production feature results include reactions in a void
artf10665 : Coincident surface errors using tr in fill
artf27093 : Conversion of particle type from LAQGSM to mcnp causes MPI segmentation error artf18740 : Mesh tally number of tracks calculation incorrect, using FM option -1
artf25475 : lost particles in a magnetic field lattice
VIII.Works in Progress
a.Adding the capability to transport light ion source particles (1H, 2H, 3He, 4He, 6Li, 7Li) onto the
same light ion targets, using nuclear and atomic data tables, not theoretical models. The models can be wrong by orders of magnitude for threshold nuclear reactions. This capability is still
under development and requires the user to download the nuclear data file (CP2011) and updated xsdir, which will be made available from the https://www.doczj.com/doc/471810115.html, webpage in the near future. A
warning message will be issued by the code if the particle falls below the lowest energy of the
data table. The light ion tables are only for the source particle onto a heavier particle (thus there is no table for 7Li onto 2H). artf27087
b.The charged particle light ion data tables, ACE library CP2011, are not yet available at the time
of this beta release, but will be made available shortly on the https://www.doczj.com/doc/471810115.html, website. This data comes from both LANL and TENDL evaluations. See “The Los Alamos CP2011 ACE
Format Charged Particle Transport Library for MCNP6”, by D. Kent Parsons and Morgan C.
White.
c.Correct elevation scaling for the cosmic background source capability is under development. IX.Changes in running the code.
a.MCNP6 can now print out version information to the screen when the –v is added to the
command prompt line. Artf30585
X.Provided Executable Compilation Details
The mcnp v 6.1.1 beta executable for Linux was built with:
Intel Fortran 12.1.5
Gcc 4.7.x
CONFIG= “intel plot omp”
64-bit executable (x86_64 arch)
The mcnp v 6.1.1 beta executable for Linux was built with:
Windows Server 2008 Release 2 Standard – Service Pack 1, with AMD-64 bit CPUs
Intel Fortran 12.1.7
Gcc 4.7.x
CONFIG= “intel plot omp”
64-bit executable (x86_64 arch)
The mcnp v 6.1.1 beta executable for Mac was built with:
Mac OS X 10.6.8 (supported on 10.6 & higher)
Intel Fortran 12.0
gcc 4.2.1
CONFIG="intel plot omp"
64-bit executable (x86_64 arch)
XI.Installing Instructions
The directions for installing MCNP6v1.1 are found in the HTML file
“ABOUT_MCNP611.html”, located in the top level directory on the MCNP 4th DVD (ie. the
DVD specific to the MCNP6.1.1 beta release). If you do not already have MCNP6v1 installed, you need to install it first (using RSICC DVDs 1,2 and 3).
半导体（高纯锗和Si（Li））探测器拥有精锐的能量分辨率，由其组成的γ和X射线能谱测量技术与产品，不仅是核结构、分子物理、原子碰撞等核物理与核反应研究的重要工具，而且在核电、环境、检验检疫、生物医学、天体物理与化学、地质、法学、考古学、冶金和材料科学等诸多科学与社会领域得到了越来越广泛的应用。 四十多年来，ORTEC 探测器种类不断丰富、性能不断提高，在探测效率上，能提供相对效率200%的P型同轴探测器、175%效率的P型优化（“宽能”）同轴探测器和100%效率的N型探测器。 一、探测器机理与各指标的简要意义 放射性核素产生的γ光子和X射线，其能量一般在keV至MeV范围。由于其不带电荷，通过物质时不能直接使物质产生电离，不能直接被探测到，因此γ和X射线的探测主要依赖于其通过物质时与物质原子相互作用，并将全部或部分光子能量传递给吸收物质中的一个电子。这种相互作用表现出光子的突变性和多样性，在吸收物质中主要产生三种不同类型的相互作用：光电效应、康普顿效应或电子对效应，而产生的次级电子（光电子）再引起物质
的电离和激发，形成电脉冲流，电脉冲的幅度正比于γ和X射线的能量。三种效应中，光电效应中γ光子把全部能量传递给光电子而产生全能峰，是谱仪系统中用于定性定量分析的主要信号；而康普顿效应和电子对效应则会产生干扰，应尽可能予以抑制。 在谱仪中，探测器（包括晶体、高压和前置放大器）实际上是一个光电转换器，将光子的能量转变成幅度与其成正比的电脉冲。然后通过谱仪放大器将该脉冲成形并线性放大，再送入模数变换器即ADC中将输入信号根据其脉冲幅度转变成一组数字信号，并将该数字信号送入多道计算机数据获取系统，由相关软件形成谱图并进行分析。 以下简要阐明所涉及的相关物理概念： 1、相对效率、绝对效率与实际效率 相对探测效率（即标称效率）的定义：按ANSI/IEEE Std. 325-1996定义，Co-60点源置于探测器端面正上方25cm处，对1.33MeV能量峰，半导体探测器与3"×3" NaI探测器计数率的比值，以%表示。绝对效率：Co-60点源置于探测器端面正上方25cm处，1.33MeV 能量峰处所产生的实际探测效率（3"×3"NaI探测器，此绝对效率为0.12%）。实际探测效率：取决于感兴趣核素所在能量峰、探测器的晶体结构、实际样品的形状、体积及探测器与样品间的相对位置关系等因素。 针对低活度样品的测量，通过提高实际探测效率以提高测量灵敏度是选择探测器的出发点。 2、能量分辨率（FWHM）：探测器或系统对不同能量γ和X射线在探测中的分辨能力，通常以半高宽（FWHM，全能峰高度一半处所对应的能量宽度）表示。比如对于1.33MeV 能量峰，按ANSI/IEEE Std. 325-1996定义，Co-60点源置于探测器端面正上方25cm处，在计数率为1kcps时的全能半高宽。由于高纯锗探测器的分辨率本身已经相当精锐，除了在中子活化、超铀元素分析等少数应用中，能量分辨率已不是首要考虑的因素。更加实际的分辨率问题是在高计数率和计数率动态变化（如中子活化、裂变产物、在线监测、现场测量）情况下，如何保证分辨率尽可能的稳定。 3、康普顿效应与峰康比 γ光子与探测器中的半导体原子的电子相互作用时，将部分能量传递给电子，剩余能量的γ光子以一定的角度散射出去，成为康普顿散射。康普顿效应的结果会导致在低能部分的全能峰下方形成康普顿坪，成为相关能量峰的本底或甚至淹没此能量峰。 峰康比：对1.33MeV能量峰，指其全能峰的中心道计数与1.040MeV至1.096MeV区间内康普顿坪的平均道计数之比。 4、峰形 表征全能峰对称性之指标，通常以FTWH（十分之一全高宽）与FWHM（半高宽）之比表示。为严格定义峰形，ORTEC对部分探测器同时提供F.02WH（五十分之一全高宽）与FWHM（半高宽）之比。 二、ORTEC所有同轴探测器全面严格保证能量分辨率、峰康比和峰形指标。 1、ORTEC HPGe与Si（Li）探测器的分类与特点： GEM系列: P型同轴HPGe探测器 GEM Profile系列: P型优化同轴HPGe探测器 同一型号的探测器采用相同的晶体结构和尺寸，从而保证了相当一致的效率曲线； GEM-M系列：专门设计适用于马林杯状样品的测量，探测器端窗直径与晶体有效厚度一致；GEM-F系列：采用扁平结构晶体（直径>长度），对于滤纸、滤膜等薄层样品的测量能获得最理想的实际探测效率； GEM-FX系列：有着-F系列类似的晶体结构，但采用超薄的接触极和碳纤维端窗，能量响应范围10keV至10MeV；还可作为超铀元素测量的理想选择；提供15%，20%和50%三种探测效率选择；
西南科技大学2010-2011-1学期 《核辐射探测学》本科期末考试试卷(B卷) 课程代码 2 4 3 1 4 0 9 8 0 命题单位国防科技学院辐射防护与环境工程教研室 一．填空题（每空2分，共30分） 1.带电粒子的射程是指__________________，重带电粒子的射程与其路程_________。 2.根据Bethe公式，速度相同的质子和氘核入射到靶物质中后，它们的能量损失率之比是 _________ 3.能量为2.5 MeV的γ光子与介质原子发生康普顿散射，反冲电子的能量范围为_________， 反冲角的变化范围是_________。 4.无机闪烁体NaI的发光时间常数是430 ns，则闪烁体被激发后发射其总光子数目90%的光 子所需要的时间是_________。 5.光电倍增管第一打拿极的倍增因子是20，第2~20个打拿极的倍增因子是4，打拿极间电 子传输效率为0.8，则光电倍增管的倍增系数为_________。 6.半导体探测器中，γ射线谱中全能峰的最大计数率同康普顿峰的最大计数率之比叫做____。 7.电离电子在气体中的运动主要包括_________、_________、_________。 8.探测效率是指___________与进入探测器的总的射线个数的比值。 9.若能量为2 keV的质子和能量为4 keV的α粒子将能量全部沉积在G-M计数器的灵敏体积 内，计数器输出信号的幅度之比是_________。 10.当PN结探测率的工作电压升高时，探测器的结电容_________，反向电流_________。 二．名词解释（每题4分，共16分） 1.湮没辐射 2.量子效率 3.电子脉冲电离室 4.分辨时间 三．简答题（每题8分，共32分） 1.电离室的工作机制？屏栅电离室相比一般的平板电离室有什么优点？ 2.有机闪烁体中“移波剂”、无机闪烁体中“激活剂”，他们的作用分别是什么？ 3.简述PIN结探测器的结构和工作原理，和PN结探测器相比它有什么优点？ 4.气体探测器、闪烁探测器、半导体探测器各有什么优点？用于α粒子探测的主要是哪类探 测器，为什么？ 四．计算题（共22分）
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南华大学船山学院毕业设计(论文) 题目基于MCNP的高纯锗探测器探测效率的模拟专业名称核工程与核技术 指导教师廖伶元 指导教师职称讲师 班级核技01班 学号20109530164 学生姓名张健新 2014年 5 月 16 日
南华大学船山学院 毕业设计（论文）任务书 专业：核工程与核技术 题目：基于MCNP的高纯锗探测器探测效率的模拟起止时间：2013.12.20-2014.5.25 学生姓名：张健新 班级：核技01班 指导老师：廖伶元 系/室主任：王振华 2013 年 12 月 20 日
论文(设计) 内容及要求： 一、毕业设计（论文）原始依据 MCNP程序能运用蒙特卡罗方法模拟计算三维复杂几何结构中的中子、光子、电子或者耦合中子/光子/电子输运问题，我们通过MCNP对高纯锗探测器进行建模模拟，并对所模拟的高纯锗探测器的探测效率进行模拟计算并与实际实验数据相比较。 二、毕业设计（论文）主要内容 1、介绍γ射线及其探测方法的基本理论 2、对半导体探测器的基本工作原理进行介绍，重点介绍高纯锗探测器的工作原理 3、运用MCNP对厂家给出数据进行对高纯锗探测器进行建模，模拟出其探测效率，并与实验得出探测效率相比较 4、数据分析，得出结论； 三、毕业设计（论文）基本要求 1、根据设计任务书设计内容，作出设计进度安排，写出开题报告； 2、撰写毕业设计（论文），篇幅不少于1.5万字，图表数据完整； 3、收集查找资料，参考资料不少于六本； 4、按毕业设计（论文）规范要求，打印装订成册两本； 四、毕业设计（论文）进度安排 1、2014年1月到2014年3月搜集，阅读文献。 2、2014年4月学习使用MCNP并进行模拟 3、2014年5月完成论文 五、主要参考文献 [1] 凌球郭兰英编著.核辐射探测[M].北京:原子能出版社,2002 [2] 张虎,罗降,张全虎,何彬. 核探测器的发展和现状[A]. 第十四届全国核电子学与核探测技术学术年会论文集（1）[C]. 2008 [3] 张建芳 . 高纯锗探测器探测效率的MCNP模拟[A]. 2009 指导老师： 年月日
金属和矿产— 有色金属A
公司背景 云南临沧鑫圆锗业股份有限公司（云南锗业）是我国锗行业龙头企业之一，公司业务覆盖锗矿开采冶炼，以及下游锗系列产品深加工。 公司上游锗矿资源量处于全国龙头和全球领先地位。公司目前拥有2座含锗褐煤矿山和3处探矿权（其中一处探矿权尚在申请中），锗金属保有储量近689.5吨，占全国上表储量的19.7%。此外公司正积极着手整合公司主要锗矿基地——临沧当地另3处锗矿。 公司长期以来重视对产业链下游——锗深加工领域的持续投入，并在技术和人员这两方面取得了深厚的积累，目前公司已位居我国锗产业链最为完整的企业之一。2010年公司通过IPO方式积极募集资金投入处于锗产业链价值顶端的红外光学锗镜头和高效太阳能电池用锗单晶项目。2010年11月底，公司积极盘活超募资金，联合光纤龙头企业建设光纤四氯化锗项目，力争巩固公司锗深加工多领域领先优势。 当前公司利润主要来自于区熔锗锭等传统锗初级产品（区熔锗锭和二氧化锗）。公司现有金属锗初级产品年产能39吨，此外大寨矿区尚有年产能8.6吨金属锗扩建工程正在按期建设中。2010年上半年公司区熔锗锭营收占比为63.8%，毛利占比为66.3%。 公司控股股东东兴集团直接和间接共持有45.85%的公司股权。公司实际控制人为包文龙。
图表2.公司股权和主要控股公司结构图 图表3. 2010年上半年销售收入构成图表4. 2010年上半年毛利润构成 红外锗单晶 加工 锗镜片 高纯二氧化 10.1% 11.4% 锗 9.8% 66.3% 红外锗单晶 资料来源：公司数据资料来源：公司数据
锗是我国具有资源禀赋优势的战略稀贵金属 锗是一种全球储量极为稀少的稀贵金属。锗普遍伴生于赤铁矿、铅锌矿和煤矿。此外在一定条件下锗还可以超常富集，形成独立的矿床。 全世界已上储量表的锗保有储量约为8,600金属吨，基本为铅锌伴生，而褐煤中锗储量基本未上储量表。我国已探明锗矿产地约35处，上储量表的保有储量3,500金属吨（褐煤含锗均未上表），占全球上表保有储量的40.70%，而远景储量更高达约9,600金属吨。 与稀土相似，我国锗提纯加工产量位居全球首位。根据USGS 数据，2009年我国锗金属加工量高达100吨，全球占比高达71.43%。 我国目前已探明锗主要分布在全国12个地区，其中广东、云南、内蒙、吉林、山西、广西和贵州等地区储量较多，约占全国锗总上表储量的96%。 云南省锗资源中已上储量表的有12处，保有储量为1,182金属吨，占全国上表储量的33.77%。除铅锌伴生锗以外，更加吸引我们注意的是云南省目前所掌握褐煤中锗的资源储量已超过其铅锌伴生锗资源储量总数，褐煤中伴生锗资源远景储量可达2,000-3,000金属吨。 锗的化合物广泛应用于光纤通信、红外光学、太阳能电池以及PET催化剂等领域。在通信“光进铜退”、红外光学加速民用化以及太阳能新能源产业蓬勃发展的推动下，我们相信锗的下游应用领域拥有极为诱人的发展潜力。综合锗资源的稀缺性和下游旺盛需求，我们认为锗的战略资源地位将愈发凸显。
四、实验装置 高纯锗探测器×1；高压电源×1；电脑（数据处理系统）×1；放射源152Eu（已知活度A=2.75×104Bq)；放射源241Am（未知活度） 五、实验步骤 1、高纯锗探测器的效率曲线图 利用已知活度的放射源152Eu测量高纯锗探测器的效率曲线图： （1）将放射源152Eu置于高纯锗探测器中间，关闭好铅室门，在探测系统中点击“Acquire”，找到“MCB Properties”项，设置工作高压为2000V，测量时间Live time为600.00s（即10min），点击开始测量 （2）找出放射源152Eu各个能量谱线的峰值和对应的分支比。 （3）待测量系统显示测量时间Live time达到设置值，找出放射源152Eu各个能量谱线的峰值对应的全吸收峰净面积S并记录。 （4）根据c=S/ ε η t ，单位：(Bq?s-1) 计算出每个能量谱线的峰值所对应的探测效率ε，做出探测器探测效率与能量的关系曲线。 2、计算得出放射源241Am的比活度 （1）将放射源241Am置于高纯锗探测器中间，关闭好铅室门，探测器参数参见1部分步骤无需更改（测量时间：10min)，点击开始测量。 （2）找出放射源241Am的能量谱线峰值以及相应的分支比。 （3）待测量系统显示测量时间Live time达到设置值，找出放射源241Am能量谱线的峰值对应的全吸收峰净面积S并记录。 （4）根据所测得高纯锗探测器的效率曲线图找到241Am能量谱线的峰值能量对应的探测效率ε，根据c=S/ ε η t ，单位：(Bq?s-1) 计算出放射源241Am的放射性活度A.。 六、实验数据记录及问题分析 1、高纯锗探测器的效率曲线图 表1：放射源152Eu各项参数值 根据上表数据，以能量为横坐标，探测效率为纵坐标，用Excel做出高纯锗探测器的效率曲线图，如图1：
LS-DYNA Software Version 971 (R4.2.1) Release Notes
CONTENTS Page 1.INTRODUCTION 1 2.ENHANCEMENTS AND MODIFICATIONS MADE TO VERSION 971 RELEASE 4.2.1 2 2.1AIRBAGS 2 2.2ALE 2 2.3CONSTRAINED OPTIONS 3 2.4CONTACT OPTIONS 3 2.5CONTROL OPTIONS 4 2.6DATABASE & OUTPUT 6 2.7DEFINE OPTIONS 7 2.8EFG 8 2.9ELEMENTS 8 2.10EOS 9 2.11IMPLICIT 10 2.12INCLUDE OPTIONS 11 2.13INITIAL CONDITIONS 11 2.14INTERFACE 12 2.15LOADS 12 2.16MATERIAL MODELS 13 2.17PERAMETER 17 2.18PERTURBATION 17 2.19RIDGEWALL 17 2.20SECTION OPTIONS 17 2.21SENSOR 18 2.22SET OPTIONS 19 2.23SPH 19 2.24TITLE 19 2.25RESTART_INPUT_DATA 19
1. INTRODUCTION LS-DYNA 971 release 4.2.1 is an enhanced and bug-fixed release built on LS-DYNA 971 release 3. This release is not being issued to clients on CD. The software can be downloaded from the Oasys Ltd website at: https://www.doczj.com/doc/471810115.html,/dyna. The version, revision (build) number and date of the LS-DYNA code are as follows: Version ls971 R4.2.1 Revision 53450 The revision number, precision and version type can be checked in the test box printed at the top of the .OTF and MESSAG files as per the example below. ___________________________________________________ | | | Livermore Software Technology Corporation | | | | 7374 Las Positas Road | | Livermore, CA 94551 | | Tel: (925) 449-2500 Fax: (925) 449-2507 | | https://www.doczj.com/doc/471810115.html, | |_________________________________________________| | | | LS-DYNA, A Program for Nonlinear Dynamic | | Analysis of Structures in Three Dimensions | | Version : ls971d R4.2.1 Date: 06/08/2009 | | Revision: 53450 Time: 07:09:25 | | | | Features enabled in this version: | | Shared Memory Parallel | | ANSYS Database format | | 32 Bit IEEE Binary File | | | | Licensed to: ATG OVE ARUP | | Issued by : arup | | | | Platform : PC WIN32 | | OS Level : Windows XP Pro SP3 B2600 | | Compiler : Intel Fortran Compiler 10.1 | | Hostname : MCCPC6CQHB4J | | Precision : Double precision (I8R8) | | Product ID : 53929 | | | | Unauthorized use infringes LSTC copyrights | |_________________________________________________|
Release Notes for C51 8051 Development Tool Kits This file contains release notes and last minute changes that are not found in the printed manuals. Information in this file, the accompany manuals, and software is Copyright ? Keil Software, Inc and Keil Elektronik GmbH. All rights reserved. Contents 1.What's New in C51 2.Example Programs 3.Device Database? 4.Peripheral Simulation 5.Technical Support 6.Contact Details What's New in C51 The following sections list the changes instituted in each release of the C51 toolset. C51 Version 9.01 Release ?[C51 Compiler] ?Corrected: when MODDA is used and int numbers are multiplied and assigned to long, the result is potential incorrect. ?[Device Support] ?Added: debug support for Infineon XC82X devices. ?[New Supported Devices] ?Infineon XC822T-0F, XC822M-1F, XC822MT-1F, XC824MT-1F, and XC824M-1F devices. C51 Version 9.00 Release ?[μVision4]
红外探测器 设计研发部-平 一、红外探测器市场以及应用领域 红外探测技术目前主要分为近红外、中红外和远红外三种研究领域。其中，中红外探测技术由于中红外线的高强度和高穿透性，应用最为广泛，研究也最为成熟；远红外的主要优点就是其穿透性，可用于探测、加热等，应用也比较广泛。近红外，由于其包含氢氧键、碳氢键、碳氧键等功能键的特征吸收线。大气中的水气、二氧化碳、大气辉光等也集中在这个波段。特有的光谱特性使得短波红外探测器可以在全球气候监测、国土资源监测、天文观测、空间遥感和国防等领域发挥重大作用。红外探测器广泛应用于军事、科学、工农业生产和医疗卫生等各个领域，尤其在军事领域，红外探测器在精确制导、瞄准系统、侦察夜视等方面具有不可替代的作用。随着红外探测技术的飞速发展，红外探测器在军事、民用等诸多领域都有着日益广泛的应用。作为高新技术的红外探测技术在未来的应用将更加广泛，地位更加重要。 小型红外探测器是受价格驱动的商品市场，而中型和大型阵列探测器则是受成本和性能驱动的市场，并且为新产品提供了差异化的空间。但是在每种红外探测器技术（如热电/热电偶/微测辐射热计）之间存在着巨大的障碍。由于这些技术都是基于不同的制造工艺，如果没有企业合并或收购，很难从一种技术转换到另外一种技术。 红外探测器已进入居民日常安防中，其中主动式红外探测器遇到
树叶、雨、小动物、雪、沙尘、雾遮挡则不应报警，人或相当体积的物品遮挡将发生报警。主动红外探测器技术主要采用一发一收，属于线形防，现在已经从最初的单光束发展到多光束，而且还可以双发双收，最大限度地降低误报率，从而增强该产品的稳定性，可靠性。据美国相关公司市场调研分析师预测，全球军用红外探测器需求额有望在2020年达到163. 5亿美元，复合年均增长率为7. 71%。 红外探测器按探测机理可分为热探测器和光子探测器，按其工作中载流子类型可以分为多数载流子器件和少数载流子器件两大类，按照探测器是否需要致冷，分为致冷型探测器和非致冷型探测器。非致冷探测器目前主要是非晶硅、氧化钒和InGaAs等探测器，致冷型探测器主要包括碲镉汞三元化合物、量子阱红外光探测器Ⅱ类超晶格等。在过去的几十年里，大量的新型材料、新颖器件不断涌现，红外光电探测器完成了第一代的单元、多元光导器件向第二代红外焦平面器件的跨越，目前正朝着以大规模、高分辨力、多波段、高集成、轻型化和低成本为特征的第三代红外焦平面技术的方向发展。 二、焦平面红外探测器应用现状 热探测器的应用早于光子探测器。热探测器包括热释电探测器、温差电偶探测器、电阻测辐射热计等。热探测器具有宽谱响应、室温工作的优点，但是它响应时间较慢、高频时探测率低，目前主要应用于民用领域。光子探测器是基于光电效应制备的探测器，通过配备致冷系统，具有高量子效率、高灵敏度、低噪声等效温差、快速响应等优点。在军事领域，光子探测器占据主导地位。常用的光子探测器有
高纯锗能谱仪认识实验报告 一、实验目的 1、了解半导体γ谱仪及相应数据采集软件的一般操作使用方法； 2、了解天然放射性核素铀、镭、钍、钾和人工放射性核素137Cs、60Co等的特征γ射线谱； 3、了解能量刻度方法； 4、理解低本底相对法γ谱定量分析原理。 二、实验内容 认识137Cs单能源的仪器谱（复杂谱） 学习用152Eu放射源进行探头能量刻度的方法； 采集并观测226Ra的γ射线谱，认识镭组γ射线谱的主要成份，学习伽马谱定性分析原理；采集混合体标准源谱线，了解伽马谱定量分析原理。 三、实验仪器 高纯锗伽马能谱仪组成：探测器（HPGe)探头(晶体＋前置放大器＋低温装置)；多道脉冲幅度分析器（MCA) (一般大于4000道，现在一般都带有数字稳谱功能)；计算机(谱解析软件及定量分析软件) 示意图： 探测器（HPGe)探头(晶体＋前置放大器＋低温装置) 1、探测器结构：高纯锗伽马能谱仪探测器分为N型和P型。所有高纯锗探测器本质上就是一个大的反转二极管。为了放大信号，需要连接二极管和进行信号处理的电子学线路，在晶体上做出两个接触极。晶体上的电接触具有两极：较厚的锂扩散极，即N+接触极（几百微米）；较薄的离子注入极，即P+极（几百纳米）。锂接触极较厚，因为此极是金属锂扩散到晶体中所形成的，厚度可控制在几百微米的量级，晶体能够被切割成任意形状。然而，晶体（二极管）内部的电场分布很重要，这点使得具有实用价值的晶体形状被限制成带有中心圆孔的圆盘状或圆柱体状。圆柱体探测器的一端是封闭的，又称为同轴探测器；而圆盘状的探测器一般称为平面探测器。 根据所用材料类型的不同(N型或者P型)，接触极是不同的。对于P型探测器，较厚的锂扩散极在探测器的外表面而薄的离子注入极在内表面。对于N型探测器，接触极和P型恰好
EasyBuilder8000 V4.65.11 Build 2014.01.29 新增功能 1.工具栏新增下列两项功能： 显示公共窗口的元件：可以设定是否在一般页面显示公共窗口的内容。 显示重迭窗口的元件：可以设定是否在一般页面显示所选的重迭窗口内容。 2.[定时式资料传输]元件的最小运行时间间隔缩短为0.2秒。 3.元件[安全] 属性中的[最少按键时间(秒)] 项目新增0.1秒至0.9秒选项。 4.宏指令中的[时间间隔] 项目所使用的时间单位由"秒”更改为”100ms”，以提供更 高的执行频率。
5.在[系统参数设置] 的[HMI 属性] 设定页中新增[穿透端口] 设定功能。用户可 以依实际需要修改穿透端口的编号。 此外，也新增系统寄存器LW-9904 (穿透服务器端口号)。用户可以在HMI上实时修改端口编号。 穿透端口的编号若被变动，则在使用穿透功能前，需一并修改Project Manager中[穿透通讯] 设定页里的[HMI埠号]。这两者的设定必须保持一致，穿透功能才能正常运作。 6.Barcode/Keyboard (USB/COM)驱动程序支持USB RFID装置。
功能修正 1.提升ASCII Server驱动程序的命令回复速度，反应时间缩短为6ms。 2.避免因网络质量不稳定时，导致[定时式资料传输] 元件无法传送数据到远程 HMI。 3.修正当使用宏指令宣告浮点数(float) 数组时, 若一并赋予初始值(如下图所示)， 且初始值非浮点数(例如1或2等整数)，将无法正确设定初始值。
驱动程序 1.新增Siemens S7-300 (ISO Ethernet) 驱动程序。 2.修正Beckhoff Twincat 3 ADS/AMS (Ethernet), Beckhoff ADS/AMS (Ethernet) 与 Beckhoff Embedded PC驱动程序： ●可以过滤记录或警报等非必要的数据，保持通讯的畅通。 ●增加AMS Net Id 设定功能格。AMS Net ID 格式为六个字节： xxx.xxx.xxx.xxx.xxx.xxx；默认值一般为IP 地址+.1.1。 3.修正Siemens TI505 驱动程序无法读写Remote IO 所映像的XY地址。 4.修正OMRON EtherNet/IP (NJ Series) 驱动程序无法连接NJ301 系列PLC。 5.修正Mitsubishi Q00UJ/QnU/QnUD/QnUDH/QnUDEH/L (mini USB) 驱动程序，可以 过滤异常的数据，保持通讯的畅通。 6.BACnet/IP 驱动程序支持[BACnet/IP to MS/TP] Adapter 与[BACnet/IP] Server。
高纯锗探测器的广泛应用和自主研制进展 发表时间：2017-03-28T10:25:02.147Z 来源：《电力设备》2017年第2期作者：郑鹏[导读] 在本文中，将就高纯锗探测器的广泛应用和自主研制进展进行一定的研究。（山东核电有限公司 265116）摘要：高纯锗探测器是现今物理探测工作中经常应用的设备类型，具有较为广泛的应用价值。在本文中，将就高纯锗探测器的广泛应用和自主研制进展进行一定的研究。关键词：高纯锗探测器；广泛应用；自主研制； 1 引言 高纯锗探测器是应用在粒子物理、天体物理以及核物理方面实验研究的重要设备，在微量元素分析、材料科学研究方面具有重要的作用，具有探测效率高、稳定强以及分辨率好的优点。近年来，我国也针对其开展了较为广泛的应用与研究，并获得了一定的成果。 2 物理研究作用 2.1 暗物质探测在目前天体物理以及宇宙学研究当中，我们所能够观测到的物质仅仅为全部物质的4%，有23%左右物质是无法观测的，而是以暗物质形式出现，该类物质具有自身的质量，但不会发光。在暗物质研究中，其质量则同弱作用中性粒子具有较为密切的关联。近年来，寻找暗能量以及暗物质存在证据、对其性质进行研究成为了物理领域当中的一项重点内容。在具体研究中，国际上所使用的方式也各有不同，主 要有粒子探测以及天文探测等方式，其中，高能量分辨率的高纯锗探测器则成为了其中的一项重要工具类型。在暗物质探测工作中，高纯锗探测器同液氩探测器以及液氙探测器相比具有更高的灵敏度以及能量阈，非常适合应用在10GeV以下暗物质粒子的探测工作当中。其在实际探测中的原理，即当暗物质粒子打在锗原子核后，将形成反冲作用，并给出电、热信号。目前，所使用的锗探测器类型有两种：一种在常规温度下工作，而另一种则在及低温度下工作，无论是哪一种方式，锗探测器自身都具有较小的电容与噪声。 2.2 76Ge无中微子双β衰变在近年来的物理研究当中，中微子一直是较为热门的研究话题，根据物理标准模型理论，其为无质量的，但在中微子振荡实验中，却可以发现中微子质量实际上并不为0。该种发现的获得，也为标准模型理论的扩展提供了重要的实验基础。为了能够在多种扩展理论当中实现物理机制的确定，物理学家也以较多方式实现中微子质量信息的量测，以此实现理论预期情况的甄别以及量化。其中，无中微子双β衰变实验则是研究当中经常使用的一种方式。在普通双β衰变中，其将对一对正负电子以及正反中微子进行发射，其中，中微子质量为0，而无中微子双被β在衰变当中并不会发射中微子。而在扩展理论当中，则有一种majorana起到作用，该种中微子同其反粒子具有相同的特征，质量可以不为0，当获得该同位素衰变半衰期后，则能够对该中微子的质量上限获得。在锗5种天然同位素中，76Ge是其中的一种，对此，在具体实验中的第一步，即需要对其实现同位素浓缩处理，在经过提纯之后形成具有较高纯度的锗单晶，在将其制作成探测器之后开展实验研究。 目前，国际上有IGEX、HM以及GERDA等已经开展了该项实验，其中，GERDA是由美国、中国以及欧洲部分国家联合开展的实验项目，其处于1400m深度位置，使用了21 kg 含76Ge浓缩度达 86% 的高纯锗探测器阵列。在经过一定实验后，其获得了以下方面结果：76Ge无种子微子双β衰变的半衰期下限在1.1×10a25以上。而为了能够获得更为准确的中微子质量上限，在部分实验中，则对76Ge探测器进行了一定的扩充，即使其达到100kg级别。为了对该计划进行实现，则需要在高纯锗单晶拉制、76Ge同位素分离以及探测器制备方面不断应用新工艺，在降低生产成本的基础上实现研究目标。化学角度方面，已经有学者以能谱分析方式通过高纯锗探测器的应用对放射性元素铀、钍、镭进行探测，以β测量方式的应用作为铀的测量道。在现今高纯锗探测器技术不断提升的情况下，使用高纯锗探测器进行上述放射性元素的测定能有效降低复杂γ谱的影响，通过标准γ射线谱特征同样品间净面积的比较，即能够获得三项元素的含量。 3 高纯锗单晶和高纯锗探测器研制进展对高纯锗探测器来说，其原材料纯度为12-13N，对此，要想实现高纯锗探测器的制作，就需要先做好高纯锗单晶的研制。为了实现该目标，从上世纪80年代开始，我国相关单位就已经开展了该方面的尝试，并在不断的研究当中获得了以下成果：第一，掌握了高纯锗单晶制备技术，能够拉制出直径在20-50cm、纯度为12N的锗单晶；第二，对高纯锗探测器的制备关键技术具有掌握，且通过高纯锗单晶材料的应用制备出同轴高纯锗探测器在探测效率以及探测分辨率方面都能够满足公司产品指标。同时，通过独立拉制12N高纯锗材料已经制作出了平面高纯锗探测器。在该制作过程中，其使用的工艺流程为：首先，对GeCl4原料进行多次精馏提纯以及特殊化学处理，以此在对材料当中杂质含量大幅度降低的情况下将区熔过程中难以去除的As、B以及P等杂质进行去除。在对该原料反复提出后，再在清洁环境下还原、水解处理，在区熔后得到5-6N的锗锭。之后，使用自主创新工艺设备，包括有特殊尺寸高频线圈以及净化、涂层工艺等，并在区熔中做好各类参数的优化，最终获得12N高纯锗多晶。最后，使用以自主创新方式研发的直控高频感应单晶路，使用高纯石英作为炉体，并通过特殊石墨石英封装技术的应用避免杂质出现扩散情况，始终保持炉体具有较高的真空度，并通过高纯气体的应用实现单晶高纯度的保证。同时，在具体调试以及设计当中保证炉体具有好的热场，以此获得小位错高纯锗，在此不断探索当中逐渐掌握最佳成晶条件，逐渐实现拉晶自动化程度的提升；第四，自主建立了先进高纯锗测试以及制备系统，通过进口高纯锗单晶材料的应用实现同轴高纯锗探测器以及P型平面型高纯锗的制备，即在反复实践中做好制备关键技术的掌握。同时，对工艺流程进行不断的改善，在腐蚀、镀膜、离子扩散方面做好把关创新，在做好新工艺检验的情况下形成自身特色，同时，在离子注入过程中掌握了优化离子注入能量以及分布均匀度的方式，有效实现产品品质的提升。 4 结束语作为核物理方面实验研究的重要设备，高纯锗探测器的研制应用十分关键。在不断的研究当中，我国在高纯锗探测器自主研发方面也获得了一定的成果，并以同国际合作以及加强研究等方式逐渐向着更高的方向发展，在上文中，我们对高纯锗探测器的广泛应用和自主研制进展进行了一定的研究，对高纯锗探测器的研究发展具有重要的意义。参考文献：
高纯锗探测器的选择 针对实际测量条件选择最适合的高纯锗(HPGe)探测器，主要依据以下几条简单的原则。这些原则均是基于基础的核物理原理，如探测过程如何实现、γ光子如何穿透材料以及γ能谱仪的工作原理等。未经仔细选择的高纯锗探测器，将不会对谱仪系统的整体表现产生很好的优化。本文主要协助用户轻而易举的做出明智而实用的选择。 1、高纯锗探测器的类型及其特点 所有高纯锗探测器本质上就是一个大的反转二极管。高纯锗材料分为N型和P型，由晶体中施主和受主的浓度来决定。为了放大信号，需要连接二极管和进行信号处理的电子学线路，在晶体上做出两个接触极。晶体上的电接触具有两极：较厚的锂扩散极，即N+接触极（几百微米）；较薄的离子注入极，即P+极（几百纳米）。锂接触极较厚，因为此极是金属锂扩散到晶体中所形成的，厚度可控制在几百微米的量级，晶体能够被切割成任意形状。然而，晶体（二极管）内部的电场分布很重要，这点使得具有实用价值的晶体形状被限制成带有中心圆孔的圆盘状或圆柱体状。圆柱体探测器的一端是封闭的，又称为同轴探测器；而圆盘状的探测器一般称为平面探测器。 根据所用材料类型的不同(N型或者P型)，接触极是不同的。对于P型探测器，较厚的锂扩散极在探测器的外表面而薄的离子注入极在内表面，ORTEC称之为GEM。对于N型探测器，接触极和P型恰好相反，ORTEC称之为GMX。P型平面HPGe探测器，ORTEC 称之为GLP；N型短同轴探测器，ORTEC称之为LO-AX探测器。图1给出了两种P型探测器晶体的示意图，GEM和GLP；图2给出了两种N型探测器晶体的示意图，GMX和 LO-AX。整体而言，同轴探测器晶体大，探测效率高而能量分辨率较差；平面探测器晶体小，能量分辨率好而探测效率低。 图1. P型高纯锗探测器几何结构示意图。
What's NEW in VERICUT 7.1 IMPORTANT! - Licensing is NOT included in software shipments. See "How to get a license" below for details. December 29, 2010 Dear VERICUT? User: Thank you for your continued investment in VERICUT, an important part of your NC programming and machining process! The VERICUT 7.1’s NC program simulation, verification, and optimization technology is packed with new features making it more powerful and easier to use. This letter describes important changes in VERICUT 7.1. Take a moment to review what's new and improved in this release. Maintenance and Licensing Information Software maintenance keeps you on the cutting edge - CGTech provides update software to customers with current software maintenance. Your continued maintenance ensures that you have the most advanced verification technology available. If your maintenance has expired, please contact your CGTech representative (https://www.doczj.com/doc/471810115.html,/usa/cgtech/contact/). Sincerely, Bill Hasenjaeger CGTech Product Marketing How To Get a License - All users must complete and return the License Request Form in the CD booklet, or submit the application at https://www.doczj.com/doc/471810115.html,/usa/support/license/. Licensing is sent via Email only. NOTE: This software requires a VERICUT 7.1 license.