高等量子力学习题和解答
? 量子力学中的对称性
1、 试证明：若体系在线性变换Q
?下保持不变，则必有0]?,?[=Q H 。这里H ?为
体系的哈密顿算符，变换Q
?不显含时间，且存在逆变换1?-Q 。进一步证明，若Q
?为幺正的，则体系可能有相应的守恒量存在。 解：设有线性变换Q
?，与时间无关；存在逆变换1?-Q 。在变换 若体系在此变换下不变，即变换前后波函数满足同一运动方程
?''?t t
i H i H ?ψ=ψ?ψ=ψ
h h 进而有
2、 令坐标系xyz O -绕z
轴转θd 角，试写出几何转动算符)(θd R z
e
ρ的矩阵表示。
解：
'cos sin 'sin cos 'O xyz z d x x d y d y x d y d z z
θθθθθ
-=+=-+=考虑坐标系绕轴转角
用矩阵表示 '10'10'00
1x d x y d y z z θθ?????? ? ???=- ? ??? ? ??????
???
还可表示为 '()z
e r R d r θ=r
3、 设体系的状态可用标量函数描述，现将坐标系绕空间任意轴n ρ
转θ
d 角，
在此转动下，态函数由),,(z y x ψ变为),,(),()',','(z y x d n U z y x ψθψρ
=。试导出转动算符),(θd n U ρ
的表达式，并由此说明，若体系在转动),(θd n U ρ
下保持不变，则体系的轨道角动量为守恒量。
解：从波函数在坐标系旋转变换下的变化规律，可导出旋转变换算符
()z
e U d θr 利用 (')()()z
e r U d r θψ=ψ
及 (')()r Rr ψ=ψr r
可得 ()1z
e z i
U d d L θθ=-r h
通过连续作无穷多次无穷小转动可得到有限大小的转动算符 绕任意轴n 转θ角的转动算符为
1U U U -+=? 为幺正算符
若 (')()()z
e r U d r θψ=ψr r r
则必有
1
(')()()()()[,]
z z
e e
z H r U d H r U d i H r d H L θθθ-==+r r r r r
h
若哈密顿量具有旋转对称性，就有[,]0z H L =→角动量守恒
4、 设某微观粒子的状态需要用矢量函数描述，试证明该粒子具有内禀自旋
1=S 。
解：矢量函数在旋转变换下
后式代入前式 '(')(')[](')[](')x x y y x y z z r r e d e r d e e r e θθψ=ψ++ψ-++ψr r
r r r r r r r r
又 '(')'(')'(')'(')x x y y z z r r e r e r e ψ=ψ+ψ+ψr r r r r r r r
比较得
'(')(')(')
?[1]()[1]()[1]()()
x x y z x z y z x y r r d r i i d L r d d L r i d L r d r θθ
θθθθψ=ψ-ψ=-ψ--ψ=-ψ-ψr r r r r h h r r
h 类似可得 ?'(')()[1]()?'(')[1]()y x z y
z z z
i r d r d L r i r d L r θθθψ=ψ+-ψψ=-ψr r r
h
r r
h
写成矩阵形式 '(')()'(')()()'(')()z x x y e y z z r r r U d r r r θψψ????
? ?ψ=ψ ? ? ? ?ψψ????
r r r r r r r 其中 ?10?()10?00100?(1)00000z z e z z z i d L d i U d d d L i d L d i d L I d θθθθθθθθθ??
-- ? ?
?=- ? ?
?-
??
?-??
?
=-+ ? ???r h h
h h 改写为 00?()[00]000z e z i i U d I d L I i θθ-??
?=-+ ? ?
??r h h 再令 0000000z i S i -??
?
= ? ???
h 则 ()()z
e z z z i
i U d I d L S I d J θθθ
=-+=-r h h
若哈密顿量具有转动对称性，必有总角动量守恒
由 222
2222000202002x y
z S S S S I ?? ?=++== ? ???
h h 知1S = →当某微观粒子的状态需要用矢量函数来描述的话，则该粒子自旋为１。 例：光子
5、 证明宇称算符的厄米性和幺正性，并证明宇称算符为实算符。
解：定义宇称算符?()()P
r r ψ=ψ-r r
本征问题 ?()()P
r P r ??=r
r
厄米性
幺正性
? 角动量理论
1、 试证明任意个相互独立的角动量算符之和仍是角动量算符。
解： 轨道角动量 ?
[,]x y z L
r p L L i L =?=r
r r
h ； 自旋角动量 ?
[,]x y z S
S S i S =r h ； [,]0L S =r
r → J L S =+r r r 仍为角动量
证：[,][,]
[,][,]
x y x x y y x y x y z z z
J J L S L S L L S S i L i S i J =++=+=+=h h h
一般地若两角动量满足 12[,]0J J =r r
则12J J J =+r r r
也是角动量
进一步：任意个两两对易的角动量算符之和仍为角动量算符 证明：设n m n nm J J i J δ?=r r r
h 即[,]nx my nz nm J J i J δ=h
则对于 1
1
?;,,k k n n n n J J J J x y z μμ
μ===?==∑∑r
r
2、 定义角动量升降算符y
x J i J J ???±=±，试利用升降算符讨论，对给定的角量子数j ，相应的磁量子数m 的取值范围。
解： 利用升降算符可得到给定λ下，2j z 和j 的全部本征函数
１）从jm ψ出发 ２）从j m ψ出发
m m 与—指标方程及取值情况 利用0j m J J ψ+-=和0jm J J ψ-+=
3、 给出角量子数1=j 情况下，角动量平方算符及角动量各分量的矩阵表
示。
解：利用y
x J i J J ???±=± 4、 设总角动量算符21J J J ρρρ+=，1J ρ
、2J ρ相应的角量子数分别为1j 和2j ，试
讨论总角动量量子数j 的取值情况。 解： 设12J J r r
、分别是粒子1、2的角动量 有11
2
2
j m j m ψψ、是相应的本征函数
对两粒子体系（只考虑角动量涉及的自由度），其总角动量 12J J J =+r r r
的
本征方程为
问题：１）12j j j 与、的关系
２）11
2
2
(12)(1)(2)jm j m j m ψψψ与、的关系
已知11
2
2
{(1)(2)}j m j m ψψ是221122{,,,}z z J J J J 共同的正交归一完备本征函数系
→可将(12)jm ψ作展开
5、 已知在3?s 表象中，???? ??=01102?1ηs ，???
?
??-=002?2i i s η，问在1?s 表象中2?s 的矩阵表示是怎样的？ ? 二次量子化方法
1、 给定算符a a n a a ++
=?，，，且满足1},{=+a a ，02
2==+a a ，试证：1）
n n ??2=；n
?的本征值只能取1和0。2）在n ?对角化表象中，给出a a ，+和n ?的矩阵表示。
解：（1）2?(1)n a aa a a a a a a a n
+++++==-== （2）?n
n a a n += 当为真空时0，?0000n
a a +==，本征值为0
?11011n
a a a ++===，本征值为1 因为n n
??2=，有2
2垐垐?n n nn n nn n n n
n
n n n ====
所以有 2n n = 本征值只能取0，1
2、 设0}?,{}?,?{1}?,?{===+
+
+
a a a a a a
，，令a a n ???+=，证明 解：验证
3、 令αααa a n
???+
=，证明无论对玻色子还是费米子，均有 其中α为量子态标记。 解：玻色子，对易关系为
费米子，对易关系为
4、 均匀外场ε
中质量为m ，所带电荷为e -，频率为ω的一维谐振子体系。
引入玻色子 算符
试证明可将哈密顿量表成 并将其对角化。式中ω
ελm e 2η
=。 解：有外电场的哈密顿量为
带入 ,2/)??(?ωωηm p i x m a
+= 得到 )??()2
1
??(?a a a a H
+++=++λωη 式中 ω
ελm e 2η
= 引入 a λω=+
A a λω
++=+A ， 可以证明其对易关系为 [,]1+=A A ，[,]0=A A ，[,]0++=A A
可将哈密顿量表成122H λλλωλωωω+
+
?
????????=-
-+++- ??? ????
????
???A A A A h 设新的Fock 态为
||0n
n +?=?， 则 21||2H n n n λωω?????=+-? ????
???h
? 相对论量子力学
1、 已知μμαα=+
，μνμννμδαααα2=+，
试在βα=4为对角的表象中建立μα的
矩阵表示。
解：狄拉克表象中的γ-矩阵 设
1a b b c α*
??
=
???
其中,,22a b c ?都是的矩阵 则
221
2()()a b a b a bb a c b b c b c a c b bb c α*****??++????== ? ???++??????
有 c a =- 和 2a bb I *+=
利用μνμννμδαααα2=+ 得
14410000a
b I I a b b
a I I
b a αααα*
*
????????+=+ ??? ???----????????
得到 0,x a b i σ==-，那么100x x i i σασ-??
=
??? 或0,y a b i σ==-， 那么200y y
i i σασ-??
=
??? 或0,z a b i σ==-， 那么
300z z
i i σασ-??
=
???
2、 对于自由电子，证明|)|/(p p e e ρ
ρ
ρ
ρρ=?σ是守恒量，并求出其本征值。 3、 中微子是自旋为
1/2，静质量为0的基本粒子。试仿照建立自由电子
Dirac 方程的方法，建立中微子的相对论性波动方程。［参见曾谨言《量子力学》（卷II ）］
? 路径积分方法
1、证明传播子("",'')F D r t r t r r
所满足的组合规则。 解：传播子的组合规则为
证：时间演化算符?
()?(,)iH t t U
t t e '''--'''= 2、试在薛定谔图象下计算一维自由粒子的传播子。 解：自由粒子的演化算符在位置空间中的矩阵元
3、试利用路径积分的方法计算一维自由粒子的传播子［参见曾谨言《量子力学》（卷II ）］。
解： '''22'2(,;,0)[()]exp{[]}exp{[()()]}2
F cl m
D x t x D x t iS x i x t x t δδωδ=-?&
()sin()cl x t A t ωφ=+ （4.5.11） 及两端点的值
'()sin()cl x t A t x ωφ=+= (4.5.12) 从（4.5.12）可以将φ、A 用'x x 及来表示。由（4.5.12）的第二式有 得
t
t x t x A ωωωφsin cos sin cos '
-
= （4.5.13） 将（4.5.12）的两式相除得
φωφωφφωφsin cos cos sin sin )sin(sin '
t t t x
x +=+= （4.5.14） 由（4.5.13）及（4.5.14）可得
)sin cos sin (2't
t x t x x ωωω-= （4.5.15）
)sin (2''t
x
t ctg x x ωω-
= （4.5.16）
]cos 2)[(2
'2'2
t xx t ctg x x m ωωω-+=
（4.5.17） 现在转而求 )0,0;,0(t D F 。记
)()0,0;,0(t J t D F ≡ （4.5.18）
为此讨论下式，利用完备性
?∞
∞-=)0,;,(),;,(1''1'
'1'''x t x D t x t x D dx F F （4.5.19）
用（4.5.10）式中将F D 分成)(t J 及][?x S 的表示。应用于上式的两方，得 ?∞
∞----+-=)](csc 2)()[(2
exp )()(1'''12''2
'11t t x x t t ctg x x m i
dx t J t t J n ωωω ]csc 2)[(2
exp 1''12''2
t xx t ctg x x m i
ωωω-+? （4.5.20） 上面的等式应对任意的',x x 都成立。所以可令0'==x x ，上式成为
2
1
11]sin sin )(sin [
t
t t t m i ωωωωπ-= （4.5.21） 比较上式左右方看出都是由三个变量11,,t t t t -的分别的因子组成，所以可
得
)0,0;,0(sin 2)(t D t
i m t J F ==
ωπω
（4.5.22）
有了（4.5.22）及（4.5.17）后最后可表示谐振子的传播子 ]csc 2)[(2
exp sin 2)0,;,('22
''t xx t ctg x x m i t i m x t x D F ωωωωπω-+=
（4.5.23）
希望以上资料对你有所帮助，附励志名言3条：
1、常自认为是福薄的人，任何不好的事情发生都合情合理，有这样平常
心态，
将会
战胜
很多
困难。
2、君子之交淡如水，要有好脾气和仁义广结好缘，多结识良友，那是积
蓄无
形资
产。很
多成
功就
是来
源于
无形
资产。
3、一棵大树经过一场雨之后倒了下来，原来是根基短浅。我们做任何事
都要
打好
基础，
才能
坚固
不倒。
档案工作人员年度总结 档案工作人员年度总结 档案工作人员年度总结 年档案馆(校史馆、科学技术馆)以党的十八大精神为指导，对照本单位年度工作要点、《吉林大学年工作要点》以及《吉林大学中长期改革与发展规划纲要》确定的各项任务，本着“对历史负责、对学校负责、对师生负责”的原则，不断加强档案的收集、利用力度，不断加强校史的育人功能的发挥，充分体现档案的育人、服务和文化传承的重要职能，现将档案馆本年度工作总结如下： 一、加强档案管理工作制度化建设，拓展档案的收集范围，扩大档案管理工作的宣传力度。 1.完成了《档案馆中长期发展规划纲要》的编撰工作，修订了《档案馆办公会议制度》《档案馆大宗物品采购管理办法》等6项工作制度，新制定了4项工作制度，进一步优化了“档案查借阅流程”、“中英文认证材料制作流程”等工作程序，提高了档案管理工作的科学化、系统化、规范化水平。 2.加强了对全校档案归档工作的指导，修订了《吉林大学档案分类暂行规定》，对归档单位代码表以及各类档案归档范围进行了更加合理的调整，全年共接收各类档案32436卷，逐步加大了对电子、声像、实物和人物档案等的收集、征集和宣传力度，如，本科生毕业合影照片33卷，同比增长18%，基本覆盖全体本科毕业生;实物档案7
卷，同比增长17%;主动采集全校档案照片5650张;征集到部分珍贵史物，如，唐敖庆先生的部分用品，优化了馆藏结构，提高了馆藏含金量。 3.以“6〃9国际档案日”为契机，通过悬挂条幅，举办网上档案知识竞赛，开展档案馆开放日等多种途径开展档案法律知识、业务知识的宣传、宣讲，提高全员档案意识。举办为期1个月的“吉林大学校园历史建筑”专题巡展，深度挖掘档案史料，再现校园中13幢历史建筑的今昔对比，将档案文化与校园文化相融合，为学校科学发展营造良好氛围。 二、整合开发档案资源，增强档案服务能力意识，推动档案管理服务升级。 1.加强馆内基础服务设施建设，增强服务能力，开设档案查、借阅服务大厅，配备自动档案查询终端，在办公区醒目位置粘贴业务办理标示牌，使办公地点、业务流程的指示更加清晰明了;及时更新档案馆主页及校史馆、科技馆展板的相关内容，及时修缮档案库房、校史馆等设施设备，为广大师生创造良好的服务环境。 2.按照最大程度方便师生的原则，出台档案馆办事指南和便民措施，通过设立电话、传真和邮件等方式开展档案利用预约咨询服务，扩大档案信息在线搜索功能，使师生既清晰了办理流程，又减少了来往次数，大大方便了师生，提高了工作效率，全年共接待查档8500余人次。 3.通过设立“档案指导开放日”、建立档案业务交流QQ群等方
练习 6.1 在ψ按A 的本征矢量{}i a 展开的（6.1）式中，证明若ψ 是归一化的，则 1=∑*i i i c c ，即A 取各值的概率也是归一化的。（杜花伟） 证明：若ψ是归一化的，则1=ψψ。根据(6.1)式 ∑=i i i c a ψ, ψi i a c = 可得 1===∑∑* ψψψψ i i i i i i a a c c 即A 取各值的概率是归一化的。 # 练习6.2 (1) 证明在定态中,所有物理量取各可能值的概率都不随时间变化,因而,所有物理量的平均值也不随时间改变. (2) 两个定态的叠加是不是定态? （杜花伟 核对：王俊美） (1)证明：在定态中i E i H i = , Λ3,2,1=i 则 ()t E i i i i t η -=ψ 所以 i A i e i A e A t E i t E i i i ==-η η ψψ. 即所有物理量的平均值不随时间变化. (2)两个定态的叠加不一定是定态.例如 ()()()t E i t E i e x v e x u t x 21,η η --+=ψ 当21E E =时,叠加后()t x ,ψ是定态;当21E E ≠时, 叠加后()t x ,ψ不是定态. # 6.3证明：当函数)(x f 可以写成x 的多项式时，下列形式上含有对算符求导的公式成立： ) (]),([)()](,[X f X i P X f P f P i P f X ?? =?? =ηη （解答：玉辉 核对：项朋） 证明：（1）
) ()()()()()()()()](,[P f P i P i P f P i P f P f P i P i P f P f P i X P f P Xf P f X ??=??-??+??=??-??=-=ηηηηηηψψ ψψψ ψψ ψψ 所以 )()](,[P f P i P f X ?? =η （2） ) () ()())(())(()()())(()()(]),([X f X i X f X i X i X f X i X f X f X i X i X f X Pf P X f P X f ??=?? --??--??-=?? --??-=-=ηηηηηηψψψψψ ψψ ψψ 所以 )(]),([X f X i P X f ?? =η # 练习6.4 下面公式是否正确？（解答：玉辉 核对：项朋） ),()],(,[P X f P i P X f X ?? =η 解：不正确。 因为),(P X f 是X 的函数，所以)],(,[P X f X =0 # 练习6.5 试利用Civita Levi -符号，证明：（孟祥海） （1）00=?=?L X ,L P （2）[]0=?P X L, （3）()()P X X P P X P X L ?-??-=ηi 22 2 2 证明： （1）∑∑∑∑=== ?ijk k j i ijk k j jk ijk i i i i i P X P P X P L P εε L P
上册 1.3 粒子在深度为0V ,宽度为a 的直角势阱(如图1.3)中运动,求 (a)阱口刚好出现一个束缚态能级(即0V E ≈)的条件; (b)束缚态能级总和,并和无限深势阱作比较 . 解 粒子能量0V E 小于时为游离态,能量本征值方程为: []0)(22''=-+ ψψx V E m (1) 令002k mV = ,β=- )(20E V m (2) 式(1)还可以写成 ?? ???≥=-≤=+）（阱外）（阱内4)(2,03)(2,022''2''a x a x mE ψβψψψ 无限远处束缚态波函 数应趋于0，因此式(4)的解应取为()2,a x Ce x x ≥=-βψ 当阱口刚好出现束缚态能级时,0,0≈≈βV E ,因此 2,0)('a x Ce x x ≥≈±=-ββψ （6） 阱内波函数可由式(3)解出,当0V E ≈解为 ()()2,s i n ,c o s 00a x x k x x k x ≤?? ?==ψψ奇宇称 偶宇称 （7） 阱内、外ψ和ψ应该连续，而由式（6）可知，2a x =处，0'=ψ， 将这条件用于式（7），即得 ,5,3,,02cos ,6,4,2,02 sin 0000ππππππ====a k a k a k a k 奇宇称偶宇称(8) 亦即阱口刚好出现束缚能级的条件为 ,3,2,1, 0==n n a k π （9） 即2 22202π n a mV = （10） 这种类型的一维势阱至少有一个束缚能级，因此，如果 2 2202π< a mV ，只存在一个束缚态，偶宇称（基态）。如果22202π = a mV ，除基态外，阱口将再出现一个能级（奇宇称态），共两个能级。如() 222022π= a mV ，阱口将出现第三个能级(偶宇称)。依此类推，由此可知，对于任何20a V 值，束缚态能级总数为 其中符号[A]表示不超过A 的最大整数。 当粒子在宽度为a 的无限深方势阱中运动时，能级为 ,3,2,1,212 =?? ? ??=n a n m E n π 则0V E ≤的能级数为 120-=?? ????=N mV a n π （12） 也就是说，如果只计算0V E ≤的能级数，则有限深)(0V 势阱的能级数比无限深势阱的能级数多一个。注意，后者的每一个能级均一一对应的高于前者的相应能级。
2005年吉林大学硕士研究生入学试题 一、[25分] 一维线性谐振子 [222 1)(x m x V ω=] 初始时刻的状态为： )()(5 1)(52)0,(210x C x x x ???Ψ++=， 其中，)(x n ?为谐振子的正交归一化能量本征函数。 １）若在)0,(x Ψ态上测量能量的平均值为ω=2 3，试求系数C 。 ２）写出时刻振子的波函数，并求出此时测量能量的取值不小于平均 值的几率。 0>t ３）求时刻振子宇称的可取值、取值几率和平均值。 0>t 二、[25分] 在位场)0()()(00>=V x V x V δ中，质量为的粒子从m ∞?处向右运动，试问能量E 如何取值，粒子刚好能有一半的几率被反射回来？ 三、[25分] 已知力学量的本征值谱和正交归一化本征态矢系分别为和 Q ?}{n q }{|>n (，)。现有算符方程，其中"3,2,1=n 0≠n q >>=ψ?||?Q >ψ|为已知态矢。 １）在表象中求出态矢Q >?|的表达式。 ２）若以和分别表示投影到?P ?ψ P ?>?|和>ψ|上的投影算符，试求出它们在表象中的矩阵表示之间的关系。 Q ３）试给出算符的定义，并论证其合理性。 3/1?Q 四、[25分] 设一自旋粒子的能量算符为 2/1z y x S C S B S A H ????++= 其中A 、B 、C 均为实数。 １）求粒子的能量本征值和本征态矢。 ２）若粒子处在H ?的一个本征态上，求粒子自旋分量向上的几率。 y
五、[25分] 设两个质量为m 、自旋为的全同粒子通过位势 2/12212)4()(r b s s a r V ???=G G = 作用，其中r 为两粒子间距离，1s G 和2s G 分别为两粒子的自旋算符，a 为大于 零的实数。 １）为使两粒子束缚在一起，b 应如何取值？ ２）若取，试求基态能量和简并度。 2/3=b ３）若0=b ，求处于基态时两粒子间距离的均方根。 六、[25分] 设体系能量算符为 且有 ,'???0H H H +=,||?)0(0 >>=i E i H i ,|ij j i δ>=<);2,1(=i ;2|1|1|'?>+>>=b a H 、b 均为实数，且为小量。 ,2|1|2|'?>?>>=a b H a １） 若，求体系能级至二级近似，并求出一级近似态矢量。 )0(2)0(1 E E ≠２） 若，求体系能级至一级近似，并求出零级近似态矢量。 )0(2)0(1E E =
吉林大学档案管理软件操作指引-吉林大学档案馆
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吉林大学档案管理软件操作指南 一档案管理系统登陆 档案管理系统是浏览器/服务器结构（B/S）的系统，客户端只要通过浏览器（建议使用Internet Explorer）就可以登陆档案管理系统。具体登陆方法如下： 方法一：进入档案管理网页。如下图： 方法二：在浏览器的地址输入框中输入档案管理系统的IP地址。如下图： 使用档案馆系统管理员给定的用户名和密码进行首次登陆。登陆成功后，系统自动进入“档案信息管理”的功能接口，如下图： 二用户信息修改 用户可以点击上面或左边的“系统设置”进入用户管理界面，可以看见自己的用户信息。用户如果需要修改密码，可以先删除旧的密码，输入自己的新密码。也可以修改用户姓名、联系电话等其他用户信息。更改完信息后点击“修改信息、修改密码”即可。见下图： 三档案著录 在“档案信息管理”页面点击档案表的名称或点击“打开”进入数据库，如下图： 可以看到左边的“表内文件分类目录”。点击“”直至最后一级目录可以进入右边的“档案文件信息管理”页面，最上面显示这个目录的基本信息：它的各级目录名称，以及这个目录下总案卷数和总文件数。中间罗列出这个目录下的数据。如下图： 点击档案管理页面上方的“添加案卷”或者是“添加文件”。进行档案的著录。如下图：
用户参照《吉林大学档案网上著录规则》进行信息著录，完成信息著录后，点击“添加”即可。 四档案信息文件的上载 档案管理系统除了可以支持用户实现对案卷、文件的基本信息的录入、编辑、修改外，还支持用户远程上载各种格式的电子文件，纸质文件扫描图像以及录音、录像等音频、视频多媒体文件。 用户可以有两种方式进入对案卷或文件进行全文、图像或多媒体的操作页面。 方式一：用户可以在“档案文件信息管理”页面下，通过点击对应案卷或文件左侧的三个超链接，如下图红框区中所示： 方法二：用户可以在“编辑案卷、文件”页面下，点击“输入员”右侧的三个按钮。如下图： 全文提交的格式为word、excel、PDF、html和txt文件。 图像文件提交的格式为JPEG、GIF、BMP、RLE、TIF、PNG、DWG、PDF，建议使用JPEG、GIF、BMP格式 视频文件提交的格式为asf、wav。音频文件提交的格式为mp3、wma。 上传的文件名要与归档的文件名保持一致。 （一）用户要对案卷或文件进行全文上传操作，可点击“全文”超链接或“全文”按钮，系统进入“全文”页面。点击“浏览”找到上传文件所在的位置并完成设置后。点击下方的“上传”按钮，完成系统文件的上传。如果上传的文件不是PDF格式，上传完毕后点击“转换”。见下图：（二）用户要对案卷或文件图像、视频、音频上传操作，可点击“图像、视频、音频”超链接或“图像、视频、音频”按钮，系统进入“图像、视频、音频”页面，打开图像、视频、音频上传页面，点击“浏览”找到上传图像、视频、音频所在的位置并完成设置后。点击下方的“上传”按钮，完成系统文件的上传。见下图： 五数据的编辑与修改 （一）在“档案文件信息管理”页面，显示的就是我们已经著录
2 i i i j i j ± 第一章 1、简述量子力学基本原理。 答：QM 原理一 描写围观体系状态的数学量是 Hilbert 空间中的矢量,只相差一个复数因子的两个矢量，描写挺一个物理状态。QM 原理二 1、描写围观体系物理量的是 Hillbert 空间内的厄米算符( A ? )；2、物理量所能取的值是相应算符 A ? 的本征值；3、 一个任意态总可以用算符 A ? 的本征态 a i 展开如下： = ∑C i a i i C i = a i ；而 物理量 A 在 中出现的几率与 C i 成正比。原理三 一个微观粒子在直角坐标下的位置 算符 x ? 和相应的正则动量算符 p ? 有如下对易关系： [x ? , x ? ]= 0 ， [p ? , p ? ] = 0 ， [x ?i , p ? j ]= i ij 原理四 在薛定谔图景中，微观体系态矢量 (t ) 随时间变化的规律由薛定谔方程给 i ? ?t (t ) = H ? (t ) 在海森堡图景中，一个厄米算符 A ?(H ) (t ) 的运动规律由海森堡 方程给出： d A ?(H ) (t ) = 1 [A ?(H ), H ? ] 原理五 一个包含多个全同粒子的体系，在 dt i Hillbert 空间中的态矢对于任何一对粒子的交换是对称的或反对称的。服从前者的粒子称为玻色子，服从后者的粒子称为费米子。 2、薛定谔图景的概念？ 答： (x, t ) =< x |(t )>式中态矢随时间而变而 x 不含 t ，结果波函数ψ(x ，t )中的宗量 t 来自 ψ(t ) 而 x 来自 x ，这叫做薛定谔图景. ?1 ? ? 0? 3、 已知 = ?,= ?. 0 1 (1)请写出 Pauli 矩阵的 3 个分量； (2)证明σ x 的本征态 ? ? ? ? 1 ?1 ? 1 | S x ± >= ? = ? 1? (± ). 4、已知：P 为极化矢量，P=<ψ|σ|ψ>，其中ψ=C 1α+C 2β，它的三个分量为： 求 证： 2 2
2020年吉林大学财会类档案立卷工作规范精品
吉林大学财会类档案立卷工作规范 为了提高我校财会类档案（以下简称财会档案）工作的业务建设和科学管理水平，更好地为学校和具有中国特色的社会主义建设事业服务，并为考核财会档案工作提供依据，根据教育部《高等学校档案实体分类法》、《高等学校档案工作规范》及财政部《会计档案管理办法》，结合我校实际，特制定本规范。 1.财会档案工作的基本原则 1.1 高等学校在财务管理和会计活动中直接形成的具有保存利用价值的文字材料、凭证、帐簿、报表等材料，均属财会档案。 1.2 高校财会档案是记录和反映学校经济业务活动的重要史料和证据,是高校全部档案的重要组成部分。 1.3 财会档案必须实行集中统一管理,以确保其完整、准确、系统和安全、便于开发和利用。 1.4 财会档案工作应纳入财会部门管理制度，纳入财会工作计划、规划，纳入财会部门人员的岗位责任制。在布置、检查、总结、验收财会工作的同时，要同时布置、检查、总结、验收财会档案工作。 1.5 努力实现财会档案的科学化管理，大力开发档案信息资料，为高等学校进行会计监督、分析、决策和制定教育发展计划服务。 1.6 要把财会档案工作列入学校发展规划，在经费、库房、设备和人员分配等工 作条件上给予保证。 2.财会档案归档范围的确定 2.1 确定的原则 2.1.1 归档的财务工作管理和会计活动中形成的文件材料,必须对学校和社会当前与长远具有参考价值和凭证作用。 2.1.2归档的财会文件材料,必须反映财务管理、会计活动的全过程，保证完整、准系统。 2.1.3归档的财会文件材料,必须遵循其自然形成规律,保持其有机联系,充分考虑财会档案的类型特点。 2.2 归档的主要内容和重点 2.2.1 归档的主要内容包括综合管理、会计报表、会计凭证、会计帐簿、工资清册等。具体范围见附件一。 2.2.2 归档的重点是会计活动中各个阶段形成的不同类型的具有长期保存价值的文件材料。 2.3 不归档的文件材料
高等量子力学习题 1、 对于一维问题，定义平移算符()a D x ，它对波函数的作用是() ()()a x x a D x -=ψψ，其中a 为实数。设()x ψ的各阶导数存在，试证明()dx d a x e i p a a D -=?? ? ??= ?exp 。 2、 当体系具有空间平移不变性时，证明动量为守恒量。 3、 若算符()x f 与平移算符()a D x 对易，试讨论()x f 的性质。 4、 给定算符B A ,，证明[][][]....,,! 21 ,++ +=-B A A B A B Be e A A ξξ。 5、 给定算符C B A 和、，存在对易关系[]C B A =,，同时[][]0,,0,==C B C A 。证明Glauber 公式C A B C B A B A e e e e e e e 2 12 1 ==-+。 6、 设U 为幺正算符，证明U 必可分解成iB A U +=，其中A 和B 为厄密算符，并满足 122=+B A 和[]0,=B A 。试找出A 和B ，并证明U 可以表示为iH e U =，H 为厄密 算符。 7、 已知二阶矩阵A 和B 满足下列关系：02 =A ，1=+++AA A A ，A A B + =。试证明 B B =2，并在B 表象中求出矩阵A 、B 。 8、 对于一维谐振子，求湮灭算符a ?的本征态，将其表示为谐振子各能量本征态n 的线性叠加。已知1?-=n n n a 。 9、 从谐振子对易关系[ ]1,=+ a a 出发，证明a e ae e a a a a λλλ--=+ +。 10、 证明谐振子相干态可以表示为 0*a a e ααα-+=。 11、 谐振子的产生和湮灭算符用a 和+ a 表示，经线性变换得+ +=va ua b 和 ++=ua va b ，其中u 和v 为实数，并满足关系122=-v u 。试证明：对于算符b 的任 何一个本征态，2 =???p x 。 12、 某量子体系的哈密顿量为，() 223 2 35++++= a a a a H ，其中对易关系[]1,=-≡++ + a a aa a a 。试求该体系的能量本征值。 13、 用+ a ?和a ?表示费米子体系的某个单粒子态的产生和湮灭算符，满足基本对易式
研究生教育图书馆学专业学校排名： A+ 武汉大学，北京大学 A 南京大学，南开大学，中山大学，黑龙江大学，郑州大学 B+ 四川大学，湘潭大学，吉林大学，山西大学，山东大学，东北师范大学，+ 河北大学，中国人民大学，福建师范大学，西北大学，北京师范大学 B 华南师范大学，天津工业大学，辽宁师范大学，南京农业大学，云南大学，复旦大学，东南大学，安徽大学，华中师范大学，西安交通大学 C 中南大学，天津师范大学，西安电子科技大学，曲阜师范大学，西南大学，广西民族学院，河南科技大学 研究生教育情报学专业学校排名： A+ 武汉大学，北京大学，南京大学 A 南开大学，吉林大学，华中师范大学，郑州大学，黑龙江大学，南京理工大学，华东师范大学，上海大学 B+ 北京师范大学，中山大学，浙江大学，四川大学，南京农业大学，东北师范大学，兰州大学，天津师范大学，华中科技大学，中南大学，西南大学，山西大学，同济大学，中国人民大学，安徽大学，天津大学 B 山东理工大学，重庆大学，华东理工大学，西安电子科技大学，上海交通大学，南京航空航天大学，福州大学，中国农业大学，湘潭大学，山东大学，北京航空航天大学，北京理工大学，华南师范大学，苏州大学，中国医科大学 C 河北大学，山东科技大学，河海大学，西南科技大学，安徽财经大学，新乡医学院，南昌大学，天津理工大学，山西财经大学，江苏大学，青岛科技大学 研究生教育档案学专业学校排名： A+ 中国人民大学 A 武汉大学，安徽大学，云南大学 B+ 辽宁大学，浙江大学，四川大学，南开大学，苏州大学，上海大学，广西民族学院 B 中山大学，黑龙江大学，南京大学，吉林大学，山东大学，湘潭大学 C 湖北大学，福建师范大学，河北大学，南昌大学 研究生教育图书馆、情报与档案管理一级学科排名： A+ 武汉大学，北京大学，南京大学
第一章 1.1 由黑体辐射公式导出维恩位移定律： 能量密度极大值所对应的波长λm 与温度T 成反 比，即λm T = b （常量）；并近似计算b 的数值，准确到两位有效数字。 解：黑体辐射的普朗克公式为：) 1(833 -=kT h e c h ν νν πρ ∵ v=c/λ ∴ dv/dλ= -c/λ2 又 ∵ ρv dv= -ρλdλ ∴ ρλ=-ρv dv/dλ=8πhc/[λ5(e hc/λkT -1)] 令x=hc/λkT ,则 ρλ=8πhc(kT/hc)5x 5/(e x -1) 求ρλ极大值，即令dρλ(x)/dx=0，得： 5(e x -1)=xe x 可得： x≈4.965 ∴ b=λm T=hc/kx ≈6.626 *10-34*3*108/(4.965*1.381*10-23) ≈2.9*10-3（m K ） 1.2√. 在0 K 附近，钠的价电子能量约为3电子伏，求其德布罗意波长。 解： h = 6.626×10-34 J ·s , m e = 9.1×10-31 Kg,， 1 eV = 1.6×10-19 J 故其德布罗意波长为： 07.0727A λ=== 或λ= h/2mE = 6.626×10-34/(2×9.1×10-31×3×1.6×10-19)1/2 ≈ 7.08 ? 1.3 √.氦原子的动能是E= 32 KT （K B 为波尔兹曼常数），求T=1 K 时，氦原子的德布罗意波长。 解：h = 6.626×10-34 J ·s , 氦原子的质量约为=-26-2711.993104=6.641012 kg ???? , 波尔兹曼常数K B =1.381×10-23 J/K 故其德布罗意波长为： λ = 6.626×10-34/ (2×-276.6410?×1.5×1.381×10-23×1)1/2 ≈0 1.2706A 或λ= 而KT E 23 =601.270610A λ-==? 1.4利用玻尔-索末菲量子化条件，求： a ） 一维谐振子的能量： b ） 在均匀磁场作圆周运动的电子轨道的可能半径。 解： a ）解法一：设一维谐振子的质量为m ，广义坐标为 q=Acos(ωt+φ) 根据玻尔—索末菲量子化条件 ∮pdq = nh 得：∮m(dq/dt)dq = m ωA 2∮sin 2θd θ=m ωA 2π=nh ∴ A 2 =nh/(πm ω)=2nh/m ω (其中h=h/2π) 又 ∵ 一维谐振子的周期 T =2π(m/k)0.5
高等量子力学习题和解答 ? 量子力学中的对称性 1、 试证明：若体系在线性变换Q ?下保持不变，则必有0]?,?[=Q H 。这里H ?为 体系的哈密顿算符，变换Q ?不显含时间，且存在逆变换1?-Q 。进一步证明，若Q ?为幺正的，则体系可能有相应的守恒量存在。 解：设有线性变换Q ?，与时间无关；存在逆变换1?-Q 。在变换 若体系在此变换下不变，即变换前后波函数满足同一运动方程 ?''?t t i H i H ?ψ=ψ?ψ=ψ h h 进而有 2、 令坐标系xyz O -绕z 轴转θd 角，试写出几何转动算符)(θd R z e ρ的矩阵表示。 解： 'cos sin 'sin cos 'O xyz z d x x d y d y x d y d z z θθθθθ -=+=-+=考虑坐标系绕轴转角 用矩阵表示 '10'10'00 1x d x y d y z z θθ?????? ? ???=- ? ??? ? ?????? ??? 还可表示为 '()z e r R d r θ=r 3、 设体系的状态可用标量函数描述，现将坐标系绕空间任意轴n ρ 转θ d 角， 在此转动下，态函数由),,(z y x ψ变为),,(),()',','(z y x d n U z y x ψθψρ =。试导出转动算符),(θd n U ρ 的表达式，并由此说明，若体系在转动),(θd n U ρ 下保持不变，则体系的轨道角动量为守恒量。 解：从波函数在坐标系旋转变换下的变化规律，可导出旋转变换算符
()z e U d θr 利用 (')()()z e r U d r θψ=ψ 及 (')()r Rr ψ=ψr r 可得 ()1z e z i U d d L θθ=-r h 通过连续作无穷多次无穷小转动可得到有限大小的转动算符 绕任意轴n 转θ角的转动算符为 1U U U -+=? 为幺正算符 若 (')()()z e r U d r θψ=ψr r r 则必有 1 (')()()()()[,] z z e e z H r U d H r U d i H r d H L θθθ-==+r r r r r h 若哈密顿量具有旋转对称性，就有[,]0z H L =→角动量守恒 4、 设某微观粒子的状态需要用矢量函数描述，试证明该粒子具有内禀自旋 1=S 。 解：矢量函数在旋转变换下 后式代入前式 '(')(')[](')[](')x x y y x y z z r r e d e r d e e r e θθψ=ψ++ψ-++ψr r r r r r r r r r 又 '(')'(')'(')'(')x x y y z z r r e r e r e ψ=ψ+ψ+ψr r r r r r r r 比较得 '(')(')(') ?[1]()[1]()[1]()() x x y z x z y z x y r r d r i i d L r d d L r i d L r d r θθ θθθθψ=ψ-ψ=-ψ--ψ=-ψ-ψr r r r r h h r r h 类似可得 ?'(')()[1]()?'(')[1]()y x z y z z z i r d r d L r i r d L r θθθψ=ψ+-ψψ=-ψr r r h r r h
吉林大学档案网上归档工作规范
吉林大学档案网上归档工作规范 档案网上归档规范化是实现档案管理现代化的一项基础工作。为建立健全我校统一的档案检索体系，深入开发、利用档案信息资源，充分发挥档案在学校和中国特色社会主义建设事业中的作用，特制定本规范。 规范共包括：档案网上著录规则、档案管理软件操作指南、档案网上著录信息打印要求及操作三大部分。 第一部分档案网上著录规则 1 范围 1.1 本规则规定了文件及案卷的网上著录项目、著录格式、著录用文字、著录信息源。 1.2 本规则适用于党群、行政、教学、科研、外事、出版、产品、设备、基建、财会等各类档案的网上著录。 2 著录格式 2.1 文件、案卷所属类别著录格式 一级目录 二级目录 三级目录 2.2案卷级著录格式
副题名 附注 第一责任者 其他责任者页数规格 起止时间 归档单位存址 主题词 出版项奖励名称获奖等级获奖时间 接收人移交时间 输入员 2.3文件级著录格式 信息分类号档案馆室代号全宗号缩微号 实体分类号案卷/盒号及馆编件号保管期限密级正题名 副题名 附注 第一责任者
其他责任者页数规格 起止时间 归档单位存址 主题词 出版项奖励名称获奖等级获奖时间 文号、图号载体文本文种 归档份数 输入员 3 著录项目 3.1 类目项 为了便于对系统中大量的档案数据进行管理，系统可以让用户对同一个档案集下的案卷、文档进行分类。这个类就称之为类目。 3.1.1 一级目录 一级目录著录年度号，使用阿拉伯数字。 3.1.2 二级目录 二级目录著录分类号的第一、二级类目。具体参看吉林大学各类档案管理工作规范。 3.1.3 三级目录 3.1.3.1 博士学位档案 学历博士学位档案三级目录著录“归档单位全称+博士”。例如：“经济学院
吉林大学科学研究类档案立卷工作规 范 1
吉林大学科学研究类档案立卷工作规范 为了提高我校科学研究类档案( 以下简称科研档案) 的质量和管理水平, 更好地发挥科研档案为学校和社会服务的作用, 并为考核我校科研档案工作提供依据, 根据《高等学校档案实体分类法》与《高等学校档案工作规范》等规章, 结合我校实际, 特制定本规范。 1 科研档案工作的基本原则 1.1 凡在科学研究管理和实践活动中直接形成的具有保存价值的文字、图表、数据、声像等各种形式载体的文件材料, 均属科研档案。 1.2 科研档案必须实行集中统一管理, 确保完整、准确、系统和安全, 便于开发利用。 1.3 科研档案工作是科研管理工作的重要组成部分, 是科研活动的重要环节, 必须纳入科研计划、规划、管理制度和有关人员职责范围之中, 与计划管理、课题管理、成果管理等工作紧密结合, 实行科研工作和建档工作”四同步”管理。即下达计划任务与提出科研文件材料归档要求同步; 检查计划进度与检查科研文件材料形成情况同步; 验收、鉴定科研成果与验收、鉴定科研档案材料同步; 上报登记和评审奖励科研成果以及科研人员提职考核与档案部门出具科研课题归档情况的证明材料同步。 1.4 要努力实现科研档案工作科学化管理, 并逐步采用先进管理技术手段, 大力开发档案信息资源, 为学校和社会发展服务。 2
1.5 把科研档案工作列入本单位科研工作的发展计划中, 在经费、设备和人员配备等工作条件上给与保证, 每年应从本单位科研经费总额中拨出一定的数额作为科研档案工作经费。 2 科研档案归档范围的确立 2.1 确定的原则 2.1.1 归档的科研管理和科研实践活动过程中形成的文件材料, 必须对学校和社会当前与长远具有参考价值和凭证作用。 2.1.2 归档的科研文件材料, 必须反映科研管理、科研课题(项目)活动的全过程, 保证完整、准确、系统。 2.1.3 归档的科研文件材料, 必须遵循其自然形成规律, 保持其有机联系, 照顾不同学科、专业的科研文件材料的不同特点和成套性。 2.1.4 几个单位协作完成的研究课题, 由主持单位归档保存一整套档案, 协作单位保存自己所承担任务中形成的科研文件材料, 并将有关的复制件送交主持单位。如确系涉及协作单位的合法权益, 应在协议、合同或委托书中明确其科研文件材料的归属, 但协作单位应将承担课题部分的有关档号及案卷目录提供给主持单位。 2.1.5 与国外合作的研究课题, 经协商在协议合同中明确科研文件材料的归档办法。 2.2 归档的主要内容和重点 2.2.1 归档的主要内容包括综合管理、科研准备、研究实验、总结鉴定、申报奖励、推广应用等方面。具体范围见附件一。 3
第一章 1、简述量子力学基本原理。 答：QM 原理一 描写围观体系状态的数学量是Hilbert 空间中的矢量,只相差一个复数因子的两个矢量，描写挺一个物理状态。QM 原理二 1、描写围观体系物理量的是Hillbert 空间内的厄米算符(A ?)；2、物理量所能取的值是相应算符A ?的本征值；3、一个任意态 总可以用算符A ?的本征态i a 展开如下：ψψi i i i i a C a C ==∑,；而物理量A 在 ψ 中出现的几率与2 i C 成正比。原理三 一个微观粒子在直角坐标下的位置算符i x ?和相应的正则动量算符i p ?有如下对易关系：[]0?,?=j i x x ，[]0?,?=j i p p ，[] ij j i i p x δ =?,? 原理四 在薛定谔图景中，微观体系态矢量()t ψ随时间变化的规律由薛定谔方程给 ()()t H t t i ψψ?=?? 在海森堡图景中，一个厄米算符() ()t A H ?的运动规律由海森堡 方程给出： ()()()[] H A i t A dt d H H ? ,?1? = 原理五 一个包含多个全同粒子的体系，在Hillbert 空间中的态矢对于任何一对粒子的交换是对称的或反对称的。服从前者的粒子称为玻色子，服从后者的粒子称为费米子。 2、薛定谔图景的概念？ 答：()()t x t ψψ|,x =<>式中态矢随时间而变而x 不含t ，结果波函数()t x ，ψ中的宗量t 来自()t ψ而x 来自x ，这叫做薛定谔图景. 3、 已知.10,01??? ? ??=???? ??=βα (1)请写出Pauli 矩阵的3个分量； (2)证明σx 的本征态).(211121|βα±=??? ? ??±>=±x S 4、已知：P 为极化矢量，P=<ψ|σ|ψ>，其中ψ=C 1α+C 2β，它的三个分量为： 求证： 答案：设：C 1=x 1+iy 1,C 2=x 2+iy 2
量子力学思考题 1、以下说法是否正确： （1）量子力学适用于微观体系，而经典力学适用于宏观体系； （2）量子力学适用于 不能忽略的体系，而经典力学适用于 可以忽略的体系。 解答：（1）量子力学是比经典力学更为普遍的理论体系，它可以包容整个经典力学体系。 （2）对于宏观体系或 可以忽略的体系，并非量子力学不能适用，而是量子力学实际上已 经过渡到经典力学，二者相吻合了。 2、微观粒子的状态用波函数完全描述，这里“完全”的含义是什么？ 解答：按着波函数的统计解释，波函数统计性的描述了体系的量子态。如已知单粒子（不考虑自旋）波函数)(r ψ，则不仅可以确定粒子的位置概率分布，而且如粒子的动量、能量等其他力学量的概率分布也均可通过)(r ψ而完全确定。由于量子理论和经典理论不同，它一般只能预言测量的统计结果，而只要已知体系的波函数，便可由它获得该体系的一切可能物理信息。从这个意义上说，有关体系的全部信息显然已包含在波函数中，所以说微观粒子的状态用波函数完全描述，并把波函数称为态函数。 3、以微观粒子的双缝干涉实验为例，说明态的叠加原理。 解答：设1ψ和2ψ是分别打开左边和右边狭缝时的波函数，当两个缝同时打开时，实验说明到达屏上粒子的波函数由1ψ和2ψ的线性叠加2211ψψψc c +=来表示，可见态的叠加不是概率相加，而是波函数的叠加，屏上粒子位置的概率分布由222112 ψψψ c c +=确定，2 ψ中 出现有1ψ和2ψ的干涉项]Re[2* 21* 21ψψc c ，1c 和2c 的模对相对相位对概率分布具有重要作用。 4、量子态的叠加原理常被表述为：“如果1ψ和2ψ是体系的可能态，则它们的线性叠加 2211ψψψc c +=也是体系的一个可能态”。 （1）是否可能出现)()()()(),(2211x t c x t c t x ψψψ+=； （2）对其中的1c 与2c 是任意与r 无关的复数，但可能是时间t 的函数。这种理解正确吗？ 解答：（1）可能，这时)(1t c 与)(2t c 按薛定谔方程的要求随时间变化。 （2）如按这种理解 ),()(),()(),(2211t x t c t x t c t x ψψψ+=
政治的复习可以概括为两个字：李凡…… 政治的复习不用太早开始，看《政治新时器》就好了，前期把书看完、到了11月12月多留一点时间给政治。我们身边的同学都是这么做的，谁用谁说好。政治没啥好说的，我就看了李凡的一套书，只背了4套题，结果考试的时候发现答案变成了材料，几道大题都没有押中，很多多选题也没见过，没有相关知识储备。所以最后结果就只是将就，不是很理想。希望大家吸取教训。像今年其实很多题都是课本原话可以用再用时政提升。要是时间紧张的同学，其实政治完全可以晚一点，这方面可以自己调整。 接下来，我再讲讲英语。考研英语与四六级不同，因此也要认真对待。所以我也是通过蛋核英语参加了英语课程。课程只是给你指明了一个方向和鞭策你学习，课后还是要根据自己的情况努力补齐短板。背单词是每天必须要做的任务，很多同学会选择买一本单词书按顺序背诵，我推荐《一本单词》。我还选择在手机关注木糖英语考研微信公众号与蛋核英语考研微信公众号，每天早上和晚上睡前完成规定的任务。前期只要把基础打好就行，后期冲刺阶段每天要做连续两篇的英语阅读理解，做做真题。以此来熟悉和巩固语感。这里也给学弟学妹们推荐一本真题书——《木糖英语真题手译版》还不错哦。 专业课笔记的整理。 确定“对考试有用”的内容，在做笔记之前，我先广泛收集了历年真题，并对真题做了分析，然后才看书做笔记。 分析真题的目的，是要使备考具有针对性，那么，怎样分析真题？ 第一，将真题按照年份排列，近几年的题反映了出题的方向和考察的重点，需要重点掌握。 第二，分析题型。客观题和主观题的复习策略是不一样的。客观题可能更看重不同选项之间的比较，复习时须着重把握。如果知识点从来都只考小题，那么就没有必要花时间纵深地去学习其背后的知识。相反，常考答题的知识点则需完整地掌握大框架、深刻地挖掘其理论内涵。 第三，分析常考知识点的分布状态。常考的点扎堆的章节，就是需要重点掌握的章节。这一步可以先用便利贴将真题贴到教材中的对应章节，可使重点章一目了然。
1. 导语也成前言、导言，通常在学位论文或篇幅较长的论文中出现，导语应明确交待该领域的学术史，不能闭门造、车自说自话。下列哪个选项不属于导语基本要素 A. 研究方法 B. 研究的价值 C. 研究的计划 D. 研究所用材料的来源 2. 中国科协的一项调查发现，38.6%的科技工作者自认为对科研道德和学术规范缺乏足够了解，49.6%的科技工作者表示自己没有系统的了解和学习过科研道德和学术规范。这种现象所反映出在科学道德和学风问题中应该( ) A. 坚持教育引导 B. 加强制度规范 C. 强化监督约束 D. 坚持自我反省 3. 引文应当是作者在撰写论著时确实参考或引用过的文献，如果为了给人一种阅读了大量文献资料、研究基础扎实的印象，而故意在论著中加入大量实际没有参考或引用过的、或者与本文论题根本不相干的文献，做不相关引用、无效引用。这种行为属于 A. 过度他引 B. 不当自引 C. 模糊引注 D. 著而不引 4. 在合作研究中，故意隐瞒应共享的信息，不提供相关数据和资源等。根据相关加强科研规范的措施和意见，这种行为违反了科研人员须遵守科研规范中的( ) A. 诚实原则 B. 公开原则 C. 公正原则 D. 尊重知识产权 5. 1964年，新疆的一位年轻人郝天护给时任中国科学院力学研究所所长钱学森写信，指出钱学森近期发表的一边力学论文中有一处需要商榷，钱学森当时在力学界已是绝对权威，但收到来信后，不仅亲笔回信，承认了自己的错误，更鼓励郝天护将自己的观点写成文章，并推荐发表在《力学学报上》，这体现出钱学森作为一名合格科技工作者的( ) A. 严谨作风 B. 诚信品行 C. 责任意识 D. 人文素养 6. 解决科学道德和学风问题，关键在于抓好教育、制度和监督三个环节教育是( )，制度是( )监督是( )，惩防结合、标本兼治。 A. 基础关键保障 B. 基础保障关键 C. 核心手段保证 D. 手段保证核心 7. 科研规范是基于科研道德和科学共同体共识的，具有稳定性、连续性的规制和安排，因而具有文化的意义，要求研究者自觉遵守和共同维护。下列（不属于：题干错误）属于当代科技工作者应该坚持的规范是 A. 诚实原则B. 不伤害原则 C. 公正原则 D. 尊重原则 8.在一般学术性期刊中对于署名和单位地址下列描述不正确的是( ) A. 一个作者下写一个地址 B. 如果换了新地址，则应在脚注中写上新地址 C. 必须提供邮政编码 D. 必须提供作者全名，不可隐名发表 9. 学界公认的科研规范中，规定在保守国家秘密和保护知识产权的前提下，公开科研过程和结果相关信息，追求科研活动社会效益最大化。这条原则属于当代科研工作者应该坚持的 A. 公开原则 B. 诚实原则 C. 尊重知识产权原则 D. 声明与回避原则 10. 一搞多投是指同一作者，在法定或约定的禁止再投期间，或者在期限以外获知自己作品将要发表或已经发表，在期刊编辑和审稿人不知情的情况下，试图或已经在两种或多种期刊同时或相继发表内容相同或相近的论文。一稿多投的行为是严格被学界所禁止的行为。下列属于一稿多投行为的是 A. 不尊重科学和实验结果 B. 拼凑数据 C. 不尊重他人学术思想、学术观点 D. 将他人的论文翻译成外文发表在国际学术刊物上 11. 任鸿隽先生于1916 年在“科学精神论”一文中首次明确提出科学精神的概念“科学精神者何？求真理是已。”美国著名学者莱科维茨将科学精神概括为激情（enthusiasm）、创造性和诚信三个方面。可见，科学精神是在长期的科学实践活动中形成的、贯穿于科研活动全过程的共同信念、价值、态度和行为规范的总称。下列不属于科学精神的内涵的是 A. 求真精神 B. 理性的怀疑精神 C. 民主精神 D. 激情状态 12. 病态科学是科学研究者被其主观性错误所自我欺骗而导致的“科学式”的研究。在一定意义上看，病态科学实属科学的常态。下列情况不属于病态科学的是 A. 主观期望的科学 B. 一厢情愿的科学 C. 独断论式的科学 D. 伪科学