大学物理常用公式(电场磁场热力学)

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大学物理常用公式(电场磁场 热力学)

-CAL-FENGHAI-(2020YEAR-YICAI)_JINGBIAN 第四章 电 场

一、常见带电体的场强、电势分布

1)点电荷:2014qEr

04qUr

2)均匀带电球面(球面半径R)的电场:

200()()4rREqrRr 00()4()4qrRrUqrRR

3)无限长均匀带电直线(电荷线密度为):02Er,方向:垂直于带电直线。

4)无限长均匀带电圆柱面(电荷线密度为):

00()()2rRErRr

5)无限大均匀带电平面(电荷面密度为)的电场:0/2E,方向:垂直于平面。

二、静电场定理

1、高斯定理:0eSqEdS 静电场是有源场。

q指高斯面内所包含电量的代数和;E指高斯面上各处的电场强度,由高斯面内外的全部电荷产生;SEdS指通过高斯面的电通量,由高斯面内的电荷决定。

2、环路定理:0lEdl 静电场是保守场、电场力是保守力,可引入电势能

三、 求场强两种方法

1、利用场强势叠加原理求场强 分离电荷系统:1niiEE;连续电荷系统:EdE

2、利用高斯定理求场强

四、求电势的两种方法

1、利用电势叠加原理求电势 分离电荷系统:1niiUU;连续电荷系统: UdU 2、利用电势的定义求电势 rUEdl电势零点

五、应用

点电荷受力:FqE 电势差: bababaUUUEdr

a点电势能:aaWqU

由a到b电场力做功等于电势能增量的负值()abbaAWWW

六、导体周围的电场

1、静电平衡的充要条件: 1)、导体内的合场强为0,导体是一个等势体。

2)、导体表面的场强处处垂直于导体表面。E表表面。导体表面是等势面。

2、静电平衡时导体上电荷分布: 1)实心导体: 净电荷都分布在导体外表面上。

2)导体腔内无电荷:

电荷都分布在导体外表面,空腔内表面无电荷。

3)导体腔内有电荷+q,导体电量为Q:静电平衡时,腔内表面有感应电荷-q,外表面有电荷Q+q。

3、导体表面附近场强:0En

七、电介质与电场

1、在外电场作用下,在外电场作用下,非极性分子电介质分子正、负电荷中心发生相对位移,产生位移极化; 极性分子电介质分子沿外电场偏转,产生取向极化。

2、电位移矢量0rDEE—电介质介电常数,r—电介质相对介电常数。

3、无介质时的公式将0换成(或0上乘r),即为有电介质时的公式

八、电容

1、电容器的电容:/CQU 2、平行板电容器:0rSCd UEd

3、电容串联:121111nCCCC 电容并联:12nCCCC

4、电容器的储能 :221122QWCUC 5、电场的能量密度:4 21122eEDE 第五章 稳恒磁场

一、常见电流磁场分布

1、无限长载流直导线的磁场分布:02IBr 2、载流圆环圆心处磁场: 02IBR

3、长直螺线管、密绕螺绕环内的磁场nIB0 (单位长度上匝数1/nd d:导线直径)

二、磁场定理

1、磁通量:通过某一面元dS磁通:dSBSdBdmcos mSBdS

2、磁场的高斯定理:通过任意闭合曲面的磁通量为零: 0SSdB 稳恒磁场是无源场

3、安培环路定理:0lBdlI内 稳恒磁场是一非保守场

内I:闭合回路所包围的电流的代数和。I的正负:由所取回路的方向按右手定则确定。B指回路上各处的磁感应强度,由回路内外的全部电流产生;环流lldB 只与回路内的电流有关。

三、利用磁场叠加原理求B: ,iiBBBdB

四、应用

1、洛伦兹力:Bvqf 当Bv时:粒子在均匀磁场中作匀速圆周运动:2/mvqvBmvRRqB 2mTqB

2、安培力:电流元受力: BlIdFd 一段载流导线受力:LBlIdF

若直导线上的B处处与导线垂直且相等,则安培力:FIBL

3、匀强磁场中的平面载流线圈受磁力矩:BPMm 磁矩mP:mPNISn

N:线圈匝数;I 为通过线圈的电流强度;S为线圈的面积;n为线圈的法向单位矢量

五、磁场中的磁介质

1、磁介质的分类:抗磁质:1r 顺磁质:1r 铁磁质:1r 2、磁介质安培环路定理: 0IldHl H:磁场强度矢量

HHBr0,:介质的磁导率。r:介质的相对磁导率r0

3、无介质时的公式将0换成(或0上乘r),即为有磁介质时的公式

第六章 变化的电磁场

一、法拉第电磁感应定律: dtdm

感应电流:1mdIRRdt 感应电量:RIdtqm

二、 产生动生电动势的非静电力—洛仑兹力

动生电动势计算:1)ldvBdld 2)dtdm

三、产生感生电动势的非静电力-感生电场力 感生电动势计算:dtdm

四、感生电场的环流:mlSdBEdldSdtt感 感生电场是非保守场。无势能

感生电场的通量: 0SEdS感 感生电场是无源场。感生电场线是闭合曲线。

五、磁场的能量

1、自感磁能、线圈储存的能量 212WLI *2、磁场的能量密度 12mBH

六、麦克斯韦方程的积分形式

ddSdHdlIIIdt 磁场由传导电流和(位移电流)变化的电场激发

位移电流的实质是时变电场,无电荷移动,无焦耳热

第十章

气体动理论及热力学

一、理想气体的状态方程 1、AMNPVRTRTRTN 2、PnkT

玻尔兹曼常数/AkRN;气体普适常数R;阿伏加德罗常数AN;

分子数密度/nNV,质量密度与分子数密度的关系: nm m气体分子质量

二、分子平均动能:2iwkT 分子平均平动动能:32twkT 分子平均转动动能:32rtiwwwkT 理想气体内能:22viiENkTRTCT

三、最概然速率:22pkTRTvm 平均速率: 88kTRTvm

方均根速率: 233kTRTvm 2pvvv

四、热力学第一定律 QEA :第一类永动机是不可能制成的。

五、非平衡过程:绝热自由膨胀过程(气体体积增加一倍):熵增加

00QA120ETT

11122122pVpVVV 1212pp

六、理想气体在各种平衡过程:

过程 过程方式 系统对外做功A 内能增量E 吸收热量Q 摩尔热容

等体 v恒量 0 )(12TTvCv )(12TTvCv vC=iR/2

等压 p恒量 21()PVV

)(12TTvCv )(p12TTvC pvC=CR

等温 T恒量 21ln(/)vRTVV 0 AQ 

绝热 PV恒量 A=E- )(12TTvCv 0 0

七、循环过程 1、 循环一次:0E ;AQ净净=循环曲线围成图形面积

2、循环效率 1AQQQ净放吸吸 *3、卡诺循环效率:211TT

八、一切实际过程都是不可逆过程,只能沿着(无序度增加)熵增加的方向进行。0ds(仅对可逆过程取等号) 可逆过程:无阻力的单摆,无摩擦的准静态过程

九、平均碰撞频率22Zdnv d:分子有效直径 平均自由程:212vZdn

第十二章 量子物理 一、光电方程 212mhmvA,cmeUmv221,00hchA

二 、德布罗意假设 2;hmchpmv

德布罗意波长:hmv 电子012.2AU

德布罗意波是一种没有能量转移的概率波。 1927年戴维孙和革末用电子衍射实验证实实物粒子的波动性。

四、不确定关系:xxPh粒子的坐标和动量不能同时精确确定。

五、2(,,,)xyzt 就表示粒子在t时刻在(x,y,z)处单位体积内出现的概率

波函数的标准化条件:单值、有限、连续。波函数的归一化:21dv

六、玻尔理论:轨道角动量:2hLmvrnn 跃迁假设:nkhEE

轨道半径:020.531,2,3...nrnAn,能级:213.61,2,3...nEeVnn

七、氢原子的量子力学处理:

1、主量子数:123...(1)nn、、、

角量子数:0123...(1)pdlns、、、、、、

磁量子数:012......lml、、、

自旋磁量子数:sm=±1/2

2、核外电子分布遵从:泡利不相容原理;能量最低原理