第 1 页 共 19 页 大学物理实验报告范文3篇
大学物理实验报告范文3篇
大学物理实验报告范文篇一：
一、实验综述
1、实验目的及要求
1.了解游标卡尺、螺旋测微器的构造，掌握它们的原理，正确读数和使用方法。
学会直接测量、间接测量的不确定度的计算与数据处理。
3.学会物理天平的使用。
4.掌握测定固体密度的方法。
2 、实验仪器、设备或软件
1 50分度游标卡尺 准确度=0.02mm 最大误差限 △仪= 0.02mm 2
螺旋测微器 准确度=0.01mm 最大误差△仪= 0.005mm 修正值=0.018mm
3 物理天平 TW-0.5 t天平感度0.02g 最大称量 500g △仪=
0.02g 估读到 0.01g
二、实验过程准确度=0.01mm 估读到0.001mm
测石蜡的密度
仪器名称：
物理天平TW 0.5 天平感量：
0.02 g 最大称量500 g
3、数据处理、分析
h) mm
2、计算钢丝直径 第 2 页 共 19 页 t以2
5C为标准查表取值，计算石蜡密度平均值：
M1
t
M2 M3
=0.9584kgm3
三、结论
1、实验结果
实验结果即上面给出的数据。
2、分析讨论
心得体会：
1、天平的正确使用：
测量前应先将天平调水平，再调平衡，放取被称量物和加减砝码时○
一定要先将天平降下后再操作，天平的游码作最小刻度的12估读。
2、螺旋测微器正确使用：
记下初始读数，旋动时只旋棘轮旋柄，当听到两声 咯咯 响○
时便停止旋动，千分尺作最小刻度的110估读。
思考：
1、试述螺旋测微器的零点修正值如何确定?测定值如何表示? ○
答：
把螺旋测微器调到0点位置，读出此时的数值，测定值是读数+零点修正值 第 3 页 共 19 页 2、游标卡尺读数需要估读吗? ○
答：
不需要。
3、实验中所用的水是事先放置在容器里，还是从水龙头里当时放出来的好，为什么? ○
答：
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1文档来源为:从网络收集整理.word版本可编辑. 【实验题目】声速的测定 班级
姓名
学号
上课日期 2015年 月 日 教室 房间 组号
任课教师签字： 最终成绩：
【实验目的】
1. 了解压电陶瓷换能器的功能
2. 了解超声波产生和接收的原理
3. 学会用共振干涉法和相位比较法和时差法测定声速。
【实验原理】
1. 压电传感器的工作原理。
2. 共振干涉（驻波）法测量波长的原理。
3. 相位比较法测量波长的原理。
4.时差法测量声速的原理：声波传播的距离L与传播的时间t存在下列关系：L=V*t ，只要测出L和t就可测出声波传播的速度V。通过测量二换能器发射接收平面之间距离L和时间t ,就可以计算出当前介质下的声波传播速度。
固体中的纵波声速：
铝：C棒=5150m/s， 有机玻璃：C棒=1500～2200m/s。
5. 固体介质中的声速测量
在固体中传播的声波是很复杂的，它包括纵波、横波、扭转波、弯曲波、表面波等，而且各种声速都与固体棒的形状有关，金属棒一般为各向异性结晶体，沿任何方向可有三种波传播。所以本仪器实验时采用同样材质和形状的固体棒。 固体介质中的声速测量需另配专用的SVG固体测量装置，用时差法进行测量。 实验提供两种测试介质：有机玻璃棒和铝棒。每种材料有长50mm三根样品，只需将样品组合成不同长度测量两次，即可按上面的方法算出声速：
11iiiiiLLvtt (5-2-11)
图5-2-5 测量固体介质中声速的接线图
光杠杆测量杨氏模量实验的改进
李XX
（重庆交通大学土木建筑学院，重庆市 南岸区，400074）
摘要：测量杨氏模量中常用光杠杆来测量加载重物后的微小形变量△L，而光杠杆在使
用前要先调节镜尺之间的相对位置，在用传统光杠杆调节时比较麻烦。本实验通过对传统光杠杆装置作了一点改进，取消了传统光杠杆中的望远镜，而改用光斑来指示标尺上的读数。用这种改进后的光杠杆能快速调节光杠杆，且不会在调节与读取数据过程中使眼睛疲劳，大大提高了实验的效率。
关键词：杨氏模量，激光，光杠杆，仪器改进 中文分类号： 文献标识码：
引言：杨氏模量是描述固体材料抵抗形变能力的重要物理量，是工程技术上极为重要
的常用参数，是工程技术人员选择材料的重要依据之一。测量杨氏模量的方法较多，本文主要介绍用改进后的光杠杆测量杨氏模量。
1 传统光杠杆的缺点
传统光杠杆在使用时要先调节光杠杆、望远镜和标尺之间的相对位置，使在望远镜中能看清平面镜内反射的标尺的像，这就是这个实验的难点。在做这个实验的时候，我们发现这个调节过程是相当麻烦的，而且当我们调节好后如果稍不小心，轻轻碰一下实验装置，便前功尽弃，又得重调，这让我们相当苦恼。我们用传统光杠杆调节了很久才使望远镜中能看到标尺的像，而且调节过程中眼睛非常疲劳，对视力非常不好。
2 实验装置的改进及实验原理
针对传统光杠杆的不足，且为了提高做实验的效率，我对光杠杆进行一些改进，使得改进后的光杠杆使用起来更为方便。我们可以不用望远镜，而在原来望远镜处放置一个能发射光点的光源。使该光源发出的光经光杠杆的平面镜反射后又射在标尺上。则先后之间两个光点的高度差就是经光杠杆放大了的微小形变。
2.1 改进措施及改进后光杠杆的原理
因为氦-氖激光平行性好，能量集中，在各种常用的激光器中，氦-氖激光器输出激光的单色性最好以便能方便精确的在标尺上读数。此外，它还具有结构简单、使用方便、成本低等优点。因此我们用氦-氖激光器作为发射光点的光源。
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————角动量守恒及其应用
姓名： 学号： 班级：
摘要：角动量及其规律是从牛顿定律基础上派生出来的又一重要结果．角动量定理对质点及质点系都成立。在一些体育运动及猫的下落问题中都会用到角动量守恒来解释相关现象。
一、 理论基础
质点的角动量定理为：M=
对其推广到质点系。一质点系由N个质点组成。对质点系中任一个质元J，应用角动量定理得：
M是第J个质元受到的合力矩。将每个质元受到的力矩分为外力矩和内力矩，分别记作 这样，对第J个质元
将它对N个质元求和得
式中， 为质点系所有质点受到和外力矩矢量和， 为质点系所有质点受到和内力矩矢量和。可知质点系所有质点受到和外力矩矢量和 为零（读者可自行证明，在此不做赘述）。
故对质点系来说
前面证明了角动量定理对质点及质点系都成立。接下来探讨角动量守恒所应该满足的条件：
（1）系统不受外力。
（2）系统所受和外力矩为零。
此两种情况下M=0，由角动量定理：M= 得系统角动量变化率为0。即系统角动量为常量，也说明了此时角动量是守恒的。
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另外：L= 此时 ,当I增大时 减小，当I减小时 增大.利用此性质可以解释一些物理现象。
二、 联系实际：
（1） 人体作为一个一个质点系，在运动过程中也应遵循角动量定理。人体脱离地面和运动器械后。仅受重力作用，故人体相对质心角动量守恒。利用人体形状可变的性质，应用角动量守恒定律就可做出千姿百态的动作出来。
(2)当物体绕定轴转动时，如果它对轴的转动惯量是可变的，则在满足角动量守恒的条件下，物体的角速度随转动惯量I的改变而变，但两者之乘积却保持不变，因而当I变大时， 变小；I变小时， 变大。
在花样滑冰中，运动员利用身体的伸缩改变自身的转动惯量，以改变绕自身竖直轴的角速度。
(3) 猫在自由下落中的翻身与角动量守恒
