旋流非预混燃烧火焰流动特性的实验研究-期刊

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原论文编号:084309

旋流非预混燃烧火焰流动特性的实验研究

葛冰 臧述升 郭培卿

(上海交通大学 机械与动力工程学院叶轮机械研究所 上海市东川路800号 200240)

摘 要:利用粒子图像速度场测量技术(PIV)对不同工况下的旋流非预混燃烧流场进行了测量,考察不同燃空

速度比下旋流火焰的流动特性。实验结果表明,流场轴向截面上径向平均速度流场以燃烧器轴线呈中心对称,

轴向平均速度、轴向脉动速度和径向脉动速度沿燃烧器轴线成对称分布,且轴向平均速度和轴向脉动速度的

最大值出现在轴线处。随燃空速度比的增大,轴向平均速度和脉动速度增大,随着与燃烧器表面的距离增加,

流场截面上轴向平均速度和脉动速度差异不断减小。

关键词:旋流燃烧;湍流非预混燃烧;PIV测量

中文分类号:TK16;V211;O357 文献标识码:A

Experimental Study on Flow Structures of Non-premixed Swirling

Flames

GE Bing, ZANG Shu-sheng, Guo Pei-Qing

(Turbo Machinery Institute, Shanghai Jiaotong University, Shanghai 200240, China)

Abstract Experiments have been performed to investigate the characteristic modes and structures of

non-premixed swirling flames. By PIV technique, the velocity distributions of the non-premixed swirling flames

with different fuel jet to annular air flow velocity ratios were observed. The results show that the radial profiles of

mean radial velocity are centrosymmetric along the axis of burner. The distributions of axial mean velocity, axial

root-meansquared fluctuating velocity (rms) and radial root-meansquared fluctuating velocity are symmetrical along

the axis of burner, and the maximums of axial mean and rms velocity are at the center of axial sections. With the

increase of the fuel to air velocity ratio, axial mean and rms velocity add. With adding of the distance between axial

section and the surface of burner, the differences of the radial profiles of axial mean and rms velocity reduces

continuously.

Key words swirling combustion;turbulence non-premixed combustion;PIV measurement 1 引 言

在工程应用中,常用旋流来稳定火焰。当气体

经过旋流后,气流会在钝体下游产生分离,产成一

个漩涡回流区,高温燃烧产物和未燃气体在回流区

内进行热量和质量的交换,从而形成一个稳定的点

火热源和活化中心,使火焰得到稳定[1]。此类火焰

集中了附面层分离,涡的形成,涡量的输运和耗散,

以及涡和尾迹流动的稳定性等许多重要的湍流流

动问题,为此不少研究者进行了大量的实验测量和

数值模拟。由于燃烧现象本身的复杂性,人们对于

旋流燃烧火焰的内部结构了解还不是很充分。 目前,燃烧火焰结构可视化技术成为解决这一

问题的一个重要途径,而PIV粒子成像测速技术的

应用则成为这个研究领域中一个重要方面。由于

PIV技术克服了以往单点测速技术的局限性,实现

了对流场的瞬态、全场、定量的测量,因此,它被

越来越多的研究者所使用。Donghee Han和M.G.

Mungal[2,3]将PIV技术和PLIF技术(激光诱导荧光

法)相结合,测量了湍流射流燃烧流场,得出了流

场的速度分布及CH分布。Widmann, J. F等[4]采用

三维PIV技术对一个旋流喷射火焰在喷嘴出口处

的速度特性进行了研究, 比较了平行于喷嘴出口来稿日期:2008-11-18 基金项目:国家重点基础研究发展计划(2007CB210102) 作者简介:葛冰(1977-),男,江苏沭阳人,博士研究生,主要从事燃烧激光可视化实验及数值模拟方面研究。 的不同截面上的速度。然而,目前在国内此领域的

研究尚少,本文利用PIV技术对变工况甲烷/空气

旋流非预混燃烧速度场进行了测量,考察了不同燃

空速度比下的火焰结构变化,为此类燃烧的理论研

究和数值模拟提供了有益的实验依据。

2 实验装置及方法

Combustor

Optical ports

Bluff-body burner

SeedersCompressorFan

CH4 pressure tankPIV laser sheet

HoneycombsFlowmeterTransducerVaAir VfCH4Φ4Φ40Φ76Φ60PIV measurement field

Seeders104

106

60

Swirl generator VaAir50

20

图1 PIV流场测量实验系统图

Fig. 1. Experimental rig

本实验测量的是不同燃空速度比下甲烷/空气

旋流非预混燃烧速度场,所用的实验装置及其布置

如图1所示。所用的钝体是一个中间有孔的圆台形

钝体(圆盘直径DB=40mm),旋流器为直叶片式,

安装角为50°,叶片厚度为0.6mm(旋流器旋流

数为0.873)。空气流过旋流器与钝体后与喷嘴喷出

的燃气在钝体上方区域混合扩散燃烧。PIV测量区

域为钝体上方104mm×106mm的矩形区域。

为了研究旋流燃烧变工况的特性,实验中空气

速度Va固定在10.5m/s不变,燃气速度Vf由5m/s

增至42m/s(即燃空速度比a从0.476增至4.0),

测量了9个不同工况下的燃烧速度场。为提高实验

统计的精度,实验过程中对每一工况进行650次有

效拍摄。

本实验使用了丹麦Dantec公司生产的PIV系

统,系统采用分辨率为1008×1018象素的CCD相

机,系统具体参数可参看文献[5]。实验中,使用

32×32像素,25%的查询区,因此测量场中可以

得到41×42个矢量。按照文献[6,7],这样的空间

分辨率足以获得接近真实的湍流统计值。实验使用

的示踪粒子为2μm 的MgO粉末。

3 实验结果与分析

(a)a=0.476 (b) a=0.714 (c) a=1.181 (d) a=2.381

图2 实验所得旋流燃烧火焰照片

Fig.2 Typical photographs of swirling flame modes 图2为不同燃空速度比(a)下,实验所得的

旋流燃烧火焰。随着a的增加,实验主要得到了三

种燃烧火焰:回流燃烧火焰(图2a),中心射流主

导火焰(图2b,图2c)和射流型燃烧火焰(图2d)。

为便于分析说明,本文选取了Vf为5m/s,7.5 m/s,

12.4 m/s和25.0 m/s四个典型工况进行研究,即分

别取燃空速度比a为0.476,0.714,1.181和2.381。

图3即为该四个典型工况的速度矢量及流线图。由

图中可以看出,在钝体后的流场中,两对涡系形成

并以中心轴线对称,分别为空气涡和燃料涡。两对

涡系的强弱变化使得火焰的结构发生转变。

(a) a=0.476 (b) a=0.714 (c) a=1.181 (d) a=2.381

图3 旋流燃烧流场速度矢量与流线图

Fig. 3 The vector, and streamlines plots of swirling flows 图4为旋流燃烧火焰速度场等值线分布图,其

中图4a为燃烧流场轴向平均速度等值线分布,图

4b为轴向脉动速度等值线图,图4c为径向平均速

度等值线图,图4d为径向脉动速度等值线图。由

图中可以发现,旋流气体在钝体下游形成一个稳定

的回流区,轴向平均速度,轴向脉动速度,径向脉

动速度沿着轴线对称分布,径向平均速度沿轴线成

反对称分布。

为了解燃空速度比对旋流燃烧流场的影响,本

文对不同燃空速度比下,不同截面上的流动特性进

行了对比、分析。图5为不同燃空速度比下的轴向

平均速度对比图,由图中可看出:

1)整个速度场中轴向平均速度沿钝体中心轴

线成对称分布,流场速度截面上会产生三个峰值,

(a) 轴向平均速度 (b) 轴向脉动速度 (c)径向平均速度 (d) 径向脉动速度 图4 旋流燃烧流场速度等值线图

Fig. 4 The axial and radial velocity contours of swirling flows

图5 轴向平均速度分布 图6轴向脉动速度分布 Fig.5 Profiles of axial mean velocity Fig.6 Profiles of axial rms velocity

轴向平均速度最大值出现在钝体中心轴线处,在

x=±30mm附近时还会有两个小的峰值。

2)随着a增加,轴向平均速度最大峰值不断

增加,两个小峰值之间的距离不断增加,但峰值大

小基本不变。

3)随着与钝体表面距离的增大,最大轴向平

均速度不断减小,不同燃空速度比下的轴向平均速

度差异也不断减小。

图6为不同燃空速度比下的轴向脉动速度分

布对比图,由图中可看出:

1)轴向脉动速度沿着钝体轴线成对称分布,

最大轴向脉动速度出现在轴线附近,沿着中心轴

线,还有两对小的峰值(峰值A,峰值B,具体如图6a所示)。对比图3可知,峰值A形成于燃料涡

与空气涡之间,峰值B形成于空气涡与环流空气之

间,由于回流区漩涡运动产生了速度剪切层从而导

致这两对峰值的产生。

2)随着a增大,中心轴线上最大轴向脉动速

度增大,峰值A、峰值B与轴线的距离也不断增大。

3)随着与钝体表面距离的增大,最大轴向脉

动速度不断减小,不同燃空速度比下的脉动速度差

异也不断减小。

图7,图8分别为不同燃空速度比下的径向平

均速度,径向脉动速度对比图,由图中可看出:

1)整个速度场中径向平均速度沿钝体中心轴

线成中心对称分布,燃空速度比对径向平均速度的 a=0.476

a=1.181A

B