The Color-Octet Contributions to $P$-wave $B_c$ Meson Hadroproduction
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原子物理习题
部分高校原子物理学试题汇编试卷Ａ (聊师）一、选择题1.分别用１MeV的质子和氘核（所带电荷与质子相同，但质量是质子的两倍）射向金箔，它们与金箔原子核可能达到的最小距离之比为：Ａ。
1/4；Ｂ。
1/2; Ｃ.１; Ｄ.２.2.处于激发态的氢原子向低能级跃适时，可能发出的谱总数为:A。
4; B.6； C.10; D.12。
3。
根据玻尔－索末菲理论，n=4时氢原子最扁椭圆轨道半长轴与半短轴之比为：A.1； B。
2; C.3; D.4。
4。
f电子的总角动量量子数j可能取值为：A。
1/2，3/2； B.3/2，5/2; C.5/2，7/2； D。
7/2,9/2.5。
碳原子(C，Z＝6）的基态谱项为A。
3P O; B。
3P2； C.3S1； D.1S O。
6.测定原子核电荷数Z的较精确的方法是利用A。
α粒子散射实验; B。
x射线标识谱的莫塞莱定律；C.史特恩－盖拉赫实验； D。
磁谱仪.7.要使氢原子核发生热核反应，所需温度的数量级至少应为（K）A.107;B.105; C。
1011； D.1015。
8.下面哪个粒子最容易穿过厚层物质？A。
中子； B。
中微子； C。
光子； D。
α粒子9.在（1）α粒子散射实验,(2)弗兰克－赫兹实验，（3）史特恩－盖拉实验,（4)反常塞曼效应中，证实电子存在自旋的有：A。
（1），（2）; B。
（3）,（4)； C。
（2），（4）； D。
（1）,（3）。
10。
论述甲：由于碱金属原子中，价电子与原子实相互作用，使得碱金属原子的能级对角量子数l的简并消除。
论述乙：原子中电子总角动量与原子核磁矩的相互作用，导致原子光谱精细结构。
下面判断正确的是：A.论述甲正确，论述乙错误;B。
论述甲错误,论述乙正确；C。
论述甲，乙都正确，二者无联系；D。
论述甲，乙都正确，二者有联系.二、填充题（每空2分，共20分）1．氢原子赖曼系和普芳德系的第一条谱线波长之比为（）.2．两次电离的锂原子的基态电离能是三次电离的铍离子的基态电离能的( ）倍。
溶胀处理提高芳砜纶可染性
! 溶胀处理提高芳砜纶可染性 印8 染 （ 9::; <%= 9 ） #################################################
!" !!!!" 研究报告 !"
溶胀处理提高芳砜纶可染性
王普慧，周! 翔，王明勇
（ 东华大学 化学与化工学院， 上海 "###$% ）
［ %］ 染率 低， 染色色泽黯淡 。阳 离 子 染 料 加 膨 化 剂 ［ %， "］ 法 染色， 可将芳砜纶织物染得鲜艳颜色， 但膨化剂
有一定毒性，பைடு நூலகம்染色后需洗净残留物， 废液需要处理， 工
［ +， .］ 序比较麻烦。东华大学徐忠志 等采用载体法对芳
砜纶纤维染色， 在所选择的载体中， 苯乙酮的染色深度 最深， 艳度最好， 但苯乙酮具有强烈的刺激性气味， 且 染色后难以去除， 也需要对染色废液进行处理。 芳纶与芳砜纶结构相似， 玻璃化温度 （ "1$ L 左 右） 比芳砜纶高。为解决高温高压法和载体法的染色 不足， 曾有研究者采用芳纶纺丝原液着色法， 赋予芳纶 不同的颜色。但该法所得颜色单一， 限制了它的应用。
!"#$%&’() *+,-.’/’0+ %1 #%/+23/1%(-"’*, &’- 24,//’() #$,0$,-0",(0
3/45 67’879，:;<= &9>?@，3/45 A9?@’BC?@ （ !"##$%$ "& !’$()*+,- . !’$()/0# 12%)2$$,)2%，3"2%’40 52)6$,*)+-，7’02%’0) "###$% ，!’)20）
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王普慧，周! 翔，王明勇
（ 东华大学 化学与化工学院， 上海 "###$% ）
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有一定毒性，பைடு நூலகம்染色后需洗净残留物， 废液需要处理， 工
［ +， .］ 序比较麻烦。东华大学徐忠志 等采用载体法对芳
砜纶纤维染色， 在所选择的载体中， 苯乙酮的染色深度 最深， 艳度最好， 但苯乙酮具有强烈的刺激性气味， 且 染色后难以去除， 也需要对染色废液进行处理。 芳纶与芳砜纶结构相似， 玻璃化温度 （ "1$ L 左 右） 比芳砜纶高。为解决高温高压法和载体法的染色 不足， 曾有研究者采用芳纶纺丝原液着色法， 赋予芳纶 不同的颜色。但该法所得颜色单一， 限制了它的应用。
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含双呋喃共轭桥的有机非线性生色团的合成及性能
１ ４ ０ ４
高 等 学 校 化 学 学 报
Ｖ ｏ １ ． ３ ４
一
２
即
Ｐ Ｐ ｈ， ． ＨＢｒ 一 ｅ ｌ ｆ ｕ ｘ￣ ・ ３ ‘ 一 Ｃｈ ｌ ｏ ｒ ｏ ｆ ｏ ｒ ｍ ｒ ．
，
Ｓ ｃ ｈ ｅ ｍｅ １ Ｓ ｙ ｎ ｔ ｈ ｅ ｔ ｉ ｃ ｒ ｏ ｕ ｔ ｅ ｓ ｏ ｆ ｈｅ ｔ ｔ ａ ｒ ｇ ｅ ｔ ｃ ｏ ｍｐ ｏ ｕ ｎ ｄ ｓ
生 色团分 子 的二 阶非线性 极化 率 ，因此 离域 能低 于苯 环 的五 元 杂环 结 构 受 到关 注 ．目前 ，对 于杂 环共
轭桥 的研究 主要 集 中在噻 吩上 ．但 研 究 表 明 ，在 给体 和受 体 相 同 的情 况 下 ，以 呋 喃环 作 为共 轭
桥 的生色 团表性 能．在 前文 ＿ ｌ 副证 实 含单 呋 喃共 轭 桥 生 色
团具有较好非线性光学性能的基础上 ， 本文设计并合成了一种含双呋喃共轭桥的生色团分子 ， 并测定
了其热 稳定 性 和二 阶非 线性 品质参数 ，以期获 得具 有更 高二 阶非 线性 光学 系数 的新 型有 机非 线 性 光学
材料 ．
１ 实验 部 分
１ ． １ 试 剂与 仪器
所 用试剂 均 为市售 分析 纯． 日本 岛津公 司 Ｆ Ｔ Ｉ Ｒ ． ８ ４ ０ ０型红外 光谱 仪 ， Ｋ Ｂ ｒ 压片 ； 美 国安 捷伦 公 司 Ｖ ａ ｒ ｉ ａ ｎ ４ ０ ０型核 磁共 振仪 ； 美 国利曼公司 Ｅ ｕ ｒ ｏ Ｅ Ａ ３ ０ ０ ０ 型元素分析仪 ； 美国Ｔ Ａ公 司 Ｑ ５ ０型热重分析仪 ；日本岛津公 司 Ｕ Ｖ ２ ４ ５ ０型 紫 外 可见光 谱仪 ； 将０ ． ４ ｎ ｍ分 子筛 经 ３ ０ ０℃处理 ３ ｈ后放 入干 燥器 冷至 室温 ， 将 其加 入测 试所 用溶 剂
Rb85能级图
1 Introduction
3
1 Introductiቤተ መጻሕፍቲ ባይዱn
In this reference we present many of the physical and optical properties of 85 Rb that are relevant to various quantum optics experiments. In particular, we give parameters that are useful in treating the mechanical effects of light on 85 Rb atoms. The measured numbers are given with their original references, and the calculated numbers are presented with an overview of their calculation along with references to more comprehensive discussions of their underlying theory. At present, this document is not a critical review of experimental data, nor is it even guaranteed to be correct; for any numbers critical to your research, you should consult the original references. We also present a detailed discussion of the calculation of fluorescence scattering rates, because this topic is often not treated clearly in the literature. More details and derivations regarding the theoretical formalism here may be found in Ref. [1]. The current version of this document is available at /alkalidata, along with “Cesium D Line Data,” “Sodium D Line Data,” and “Rubidium 87 D Line Data.” This is the only permanent URL for this document at present; please do not link to any others. Please send comments, corrections, and suggestions to dsteck@.
单晶结构解析加氢-绘图问题解答
1.通常，H原子的处理方法作者要给出(1)一般通过理论加H，其温度因子为固定值，可通过INS等文件查看(2) 水分子上H原子可通过Fourier syntheses得到(3)检查理论加上的H原子是否正确，主要看H原子的方向。
若不正确则删去再通过Fourier syntheses合成得到(4) 检查H原子的键长、键角、温度因子等参数是否正常。
通过检查分子间或分子内的H键是否合理最易看出H键的合理性(5) 技巧：有时通过Fourier syntheses得到的H原子是正确的，可一计算其温度因子等参就变得不正常，则可以固定其参数后再精修（如在INS中的该H原子前用afix 1,其后加afix 0）（6）各位来说说方法与心得？2.胡老师，下面的问题怎么解决啊？谢谢您。
220_ALERT_2_B Large Non-Solvent C Ueq(max)/Ueq(min) ... 3.70 Ratio222_ALERT_3_B Large Non-Solvent H Ueq(max)/Ueq(min) ... 4.97 Ratio342_ALERT_3_B Low Bond Precision on C-C bonds (x 1000) Ang (49)B 级提示当然得重视了。
建议你先把H撤消，精修到C的热椭球不太变形和键长趋正常。
如做不到就要看空间群？衍射点变量比太小？以至追查到原始数据的录取参数和处理等。
这些粗略意见仅供参考，如何？3.在XP中画图时，只有一部分，想长出另外的对称部分。
我是envi完了，然后sgen长出来的，可是和symm显示的对称信息不一样。
比如：我根据envi的结果用sgen O1 4555得到的是O1A而不是O1D，这跟文献中标注的不一样啊，怎么统一呢？很困扰，忘达人指教。
xp里是按顺序编号的，第一个sgen出的的统一为A,依次标号。
你如果想一开始就统一D 的话，重新name一下4.高氯酸根怎么精修呀？我用的SHETXL6.1版的，最好告诉我怎么用其中的XSHELL来做，我觉得他好用！Method 1DFIXDfix 1.42 0.02 Cl1 O1 Cl1 O2 Cl1 O3 Cl1 O4Dfix 1.42 0.02 O1 O2 O1 O3 O1 O4 O2 O3 O2 O4 O3 O4Method 2SADISadi 0.01 Cl1 O1 Cl1 O2 Cl1 O3 Cl1 O4Sadi 0.01 O1 O2 O1 O3 O1 O4 O2 O3 O2 O4 O3 O45. 晶体的无序是怎么造成的呀，是晶体培养的问题吗？如果无序太多，在解单晶的时候怎么办？我指的是很多的点，没有结构，他们的峰值都大于了0.5大于0.5没什么的，解完后都在1以下就可以了。
第2章 夸克与轻子 (2)
第二章夸克与轻子Quarks and leptons2.1 粒子园The particle zoo学习目标Learning objectives：我们怎样发现新粒子？能否预言新粒子？什么是奇异粒子？大纲参考：3.1.1￣太空入侵者宇宙射线是由包括太阳在内的恒星发射而在宇宙空间传播的高能粒子。
如果宇宙射线粒子进入地球大气层，就会产生寿命短暂的新粒子和反粒子以及光子。
所以，就有“太空入侵者”这种戏称。
发现宇宙射线之初，大多数物理学家都认为这种射线不是来自太空，而是来自地球本身的放射性物质。
当时物理学家兼业余气球旅行者维克托·赫斯（Victor Hess）就发现，在5000m高空处宇宙射线的离子效应要比地面显著得多，从而证明这种理论无法成立。
经过进一步研究，表明大多数宇宙射线都是高速运动的质子或较小原子核。
这类粒子与大气中气体原子发生碰撞，产生粒子和反粒子簇射，数量之大在地面都能探测到。
通过云室和其他探测仪，人类发现了寿命短暂的新粒子与其反粒子。
μ介子（muon）或“重电子”（符号μ）。
这是一种带负电的粒子，静止质量是电子的200多倍。
π介子（pion）。
这可以是一种带正电的粒子（π＋）、带负电的粒子（π－）或中性不带电粒子（π0），静止质量大于μ介子但小于质子。
K介子（kaon）。
这可以是一种带正电的粒子（K＋）、带负电的粒子（K－）或中性不带电粒子（K0），静止质量大于π介子但小于质子。
科学探索How Science Works不同寻常的预言An unusual prediction在发现上述三种粒子之前，日本物理学家汤川秀树（Hideki Yukawa）就预言，核子间的强核力存在交换粒子。
他认为交换粒子的作用范围不超过10－15m，并推断其质量在电子与质子之间。
由于这种离子的质量介于电子与质子之间，所以汤川就将这种粒子称为“介子”（mesons）。
一年后，卡尔·安德森拍摄的云室照片显示一条异常轨迹可能就是这类粒子所产生。
Gamma6
1
T. E. Coan,1 V. Fadeyev,1 I. Korolkov,1 Y. Maravin,1 I. Narsky,1 R. Stroynowski,1 J. Ye,1 T. Wlodek,1 M. Artuso,2 E. Dambasuren,2 S. Kopp,2 G. C. Moneti,2 R. Mountain,2 S. Schuh,2 T. Skwarnicki,2 S. Stone,2 A. Titov,2 G. Viehhauser,2 J.C. Wang,2 J. Bartelt,3 S. E. Csorna,3 K. W. McLean,3 S. Marka,3 Z. Xu,3 R. Godang,4 K. Kinoshita,4 I. C. Lai,4 P. Pomianowski,4 S. Schrenk,4 G. Bonvicini,5 D. Cinabro,5 R. Greene,5 L. P. Perera,5 G. J. Zhou,5 S. Chan,6 G. Eigen,6 E. Lipeles,6 J. S. Miller,6 M. Schmidtler,6 A. Shapiro,6 W. M. Sun,6 J. Urheim,6 A. J. Weinstein,6 F. Wurthwein,6 D. E. Ja e,7 G. Masek,7 H. P. Paar,7 E. M. Potter,7 S. Prell,7 V. Sharma,7 D. M. Asner,8 J. Gronberg,8 T. S. Hill,8 C. M. Korte,8 D. J. Lange,8 R. J. Morrison,8 H. N. Nelson,8 T. K. Nelson,8 D. Roberts,8 H. Tajima,8 B. H. Behrens,9 W. T. Ford,9 A. Gritsan,9 H. Krieg,9 J. Roy,9 J. G. Smith,9 J. P. Alexander,10 R. Baker,10 C. Bebek,10 B. E. Berger,10 K. Berkelman,10 V. Boisvert,10 D. G. Cassel,10 D. S. Crowcroft,10 M. Dickson,10 S. von Dombrowski,10 P. S. Drell,10 K. M. Ecklund,10 R. Ehrlich,10 A. D. Foland,10 P. Gaidarev,10 L. Gibbons,10 B. Gittelman,10 S. W. Gray,10 D. L. Hartill,10 B. K. Heltsley,10 P. I. Hopman,10 J. Kandaswamy,10 N. Katayama,10 D. L. Kreinick,10 T. Lee,10 Y. Liu,10 N. B. Mistry,10 C. R. Ng,10 E. Nordberg,10 M. Ogg,10 y J. R. Patterson,10 D. Peterson,10 D. Riley,10 A. So er,10 B. Valant-Spaight,10 A. Warburton,10 C. Ward,10 M. Athanas,11 P. Avery,11 C. D. Jones,11 M. Lohner,11 C. Prescott,11 A. I. Rubiera,11 J. Yelton,11 J. Zheng,11 G. Brandenburg,12 R. A. Briere,12 A. Ershov,12 Y. S. Gao,12 D. Y.-J. Kim,12 R. Wilson,12 H. Yamamoto,12 T. E. Browder,13 Y. Li,13 J. L. Rodriguez,13 S. K. Sahu,13 T. Bergfeld,14 B. I. Eisenstein,14 J. Ernst,14 G. E. Gladding,14 G. D. Gollin,14 R. M. Hans,14 E. Johnson,14 I. Karliner,14 M. A. Marsh,14 M. Palmer,14 M. Selen,14 J. J. Thaler,14 K. W. Edwards,15 A. Bellerive,16 R. Janicek,16 P. M. Patel,16 A. J. Sado ,17 R. Ammar,18 P. Baringer,18 A. Bean,18 D. Besson,18 D. Coppage,18 C. Darling,18 R. Davis,18 S. Kotov,18 I. Kravchenko,18 N. Kwak,18 L. Zhou,18 S. Anderson,19 Y. Kubota,19 S. J. Lee,19 R. Mahapatra,19 J. J. O'Neill,19 R. Poling,19 T. Riehle,19 A. Smith,19 M. S. Alam,20 S. B. Athar,20 Z. Ling,20 A. H. Mahmood,20 S. Timm,20 F. Wappler,20 A. Anastassov,21 J. E. Duboscq,21 K. K. Gan,21 T. Hart,21 K. Honscheid,21 H. Kagan,21 R. Kass,21 J. Lee,21 H. Schwartho ,21 A. Wolf,21 M. M. Zoeller,21 S. J. Richichi,22 H. Severini,22 P. Skubic,22 A. Undrus,22 M. Bishai,23 S. Chen,23 J. Fast,23 J. W. Hinson,23 N. Menon,23 D. H. Miller,23 E. I. Shibata,23 I. P. J. Shipsey,23 S. Glenn,24 Y. Kwon,24 z A.L. Lyon,24 S. Roberts,24 E. H. Thorndike,24 C. P. Jessop,25 K. Lingel,25 H. Marsiske,25 M. L. Perl,25 V. Savinov,25 D. Ugolini,25 and X. Zhou25
Rb87能级图
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and is given by
vr
=
¯hkL m
.
(5)
The recoil energy ¯hωr is defined as the kinetic energy of an atom moving with velocity v = vr, which is
¯hωr
=
¯h2 kL2 2m
.
(6)
2 87Rb Physical and Optical Properties
Some useful fundamental physical constants are given in Table 1. The values given are the 1998 CODATA recommended values, as listed in [1]. Some of the overall physical properties of 87Rb are given in Table 2. 87Rb has 37 electrons, only one of which is in the outermost shell. 87Rb is not a stable isotope of rubidium, decaying to β− + 87Sr with a total disintegration energy of 0.283 MeV [2] (the only stable isotope is 85Rb), but has an extremely slow decay rate, thus making it effectively stable. This is the only isotope we consider in this reference. The mass is taken from the high-precision measurement of [3], and the density, melting point, boiling point, and heat capacities (for the naturally occurring form of Rb) are taken from [2]. The vapor pressure at 25◦C and the vapor pressure curve in Fig. 1 are taken from the vapor-pressure model given by [4], which is
and is given by
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The recoil energy ¯hωr is defined as the kinetic energy of an atom moving with velocity v = vr, which is
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(6)
2 87Rb Physical and Optical Properties
Some useful fundamental physical constants are given in Table 1. The values given are the 1998 CODATA recommended values, as listed in [1]. Some of the overall physical properties of 87Rb are given in Table 2. 87Rb has 37 electrons, only one of which is in the outermost shell. 87Rb is not a stable isotope of rubidium, decaying to β− + 87Sr with a total disintegration energy of 0.283 MeV [2] (the only stable isotope is 85Rb), but has an extremely slow decay rate, thus making it effectively stable. This is the only isotope we consider in this reference. The mass is taken from the high-precision measurement of [3], and the density, melting point, boiling point, and heat capacities (for the naturally occurring form of Rb) are taken from [2]. The vapor pressure at 25◦C and the vapor pressure curve in Fig. 1 are taken from the vapor-pressure model given by [4], which is
土壤中砷的形态转化及其分析方法
［ X］ 质量影响的研究已逐步受到重视 % 由于砷在土壤
中的移动性、 毒性及生物有效性在很大程度上取决 于其存在形态， 所以对土壤中砷的形态及其转化、 土 壤中砷形态分析方法的研究也尤为重要和迫切% 5; 土壤中砷的来源及存在形态 5< 5; 土壤中砷的来源 土壤中砷的来源可分为自然源和人为源% 土壤 砷的本底主要来自成土母质， 其浓度高低和分布由 成土过程的环境因素所决定； 除一些特殊的富砷地 区外， 土 壤 中 砷 的 含 量 一 般 不 会 超 过 "6 O> ・ Y> / "［ 6］% 但是， 高砷地区水侵蚀、 植物吸收和火山活 动等自然过程， 可使土壤中的砷逐步分散到环境中， 对周边地区土壤及环境中砷的含量产生较大影响， 并可能导致土壤中砷含量超标乃至污染% 相对自然来源而言， 土壤中砷含量受人为活动 的影响也很显著， 包括： "） 工矿业活动、 废弃物排放
01 01 01
砷的形态， 发现在德国未污染的森林土壤中， 除含有 五 价 砷 和 三 价 砷 外， 还含有一定量的二甲基砷 （ BC"） 、 三甲基砷 （ DC"%） 、 砷甜菜碱 （ "#E ） 及8 种 未知的有机砷， 其中 "#E 的含量最高， 达到 1$ A. ・ . 01； 其次是 BC"， 达 ’ A. ・ . 0 1 ； 而其他形态有机砷 的含量则不足 1 A. ・ . 0 1 ! 而本课题组 $,,’ —$,,+ 年间分别在湖南宝山铜矿、 云南柿竹园地区采集矿 山周边土壤的分析资料发现， 其总砷含量均超过了 &,, -.・/. 0 1 ， 但进一步分析其中不同形态砷的含 量时， 发现所能提取的有效砷主要是五价的无机砷， 三价 无 机 砷 和 有 机 态 砷 则 几 乎 检 测 不 出 来!
中的移动性、 毒性及生物有效性在很大程度上取决 于其存在形态， 所以对土壤中砷的形态及其转化、 土 壤中砷形态分析方法的研究也尤为重要和迫切% 5; 土壤中砷的来源及存在形态 5< 5; 土壤中砷的来源 土壤中砷的来源可分为自然源和人为源% 土壤 砷的本底主要来自成土母质， 其浓度高低和分布由 成土过程的环境因素所决定； 除一些特殊的富砷地 区外， 土 壤 中 砷 的 含 量 一 般 不 会 超 过 "6 O> ・ Y> / "［ 6］% 但是， 高砷地区水侵蚀、 植物吸收和火山活 动等自然过程， 可使土壤中的砷逐步分散到环境中， 对周边地区土壤及环境中砷的含量产生较大影响， 并可能导致土壤中砷含量超标乃至污染% 相对自然来源而言， 土壤中砷含量受人为活动 的影响也很显著， 包括： "） 工矿业活动、 废弃物排放
01 01 01
砷的形态， 发现在德国未污染的森林土壤中， 除含有 五 价 砷 和 三 价 砷 外， 还含有一定量的二甲基砷 （ BC"） 、 三甲基砷 （ DC"%） 、 砷甜菜碱 （ "#E ） 及8 种 未知的有机砷， 其中 "#E 的含量最高， 达到 1$ A. ・ . 01； 其次是 BC"， 达 ’ A. ・ . 0 1 ； 而其他形态有机砷 的含量则不足 1 A. ・ . 0 1 ! 而本课题组 $,,’ —$,,+ 年间分别在湖南宝山铜矿、 云南柿竹园地区采集矿 山周边土壤的分析资料发现， 其总砷含量均超过了 &,, -.・/. 0 1 ， 但进一步分析其中不同形态砷的含 量时， 发现所能提取的有效砷主要是五价的无机砷， 三价 无 机 砷 和 有 机 态 砷 则 几 乎 检 测 不 出 来!
gxxx
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Created: 9/15/2006 13:44
Citation: W.-M. Yao et al. (Particle Data Group), J. Phys. G 33, 1 (2006) (URL: )
Page 4
Created: 9/15/2006 13:44
Citation: W.-M. Yao et al. (Particle Data G (URL: )
Additional Z Bosons Z SM with standard couplings Mass m > 825 GeV, CL = 95% (p p direct search) Mass m > 1500 GeV, CL = 95% (electroweak fit) ZLR of SU(2)L ×SU(2)R ×U(1) (with gL = gR ) Mass m > 630 GeV, CL = 95% (p p direct search) Mass m > 860 GeV, CL = 95% (electroweak fit) Zχ of SO(10) → SU(5)×U(1)χ (with gχ =e /cosθW ) Mass m > 690 GeV, CL = 95% (p p direct search) Mass m > 781 GeV, CL = 95% (electroweak fit) Zψ of E6 → SO(10)×U(1)ψ (with gψ =e /cosθW ) Mass m > 675 GeV, CL = 95% (p p direct search) Mass m > 366 GeV, CL = 95% (electroweak fit) Zη of E6 → SU(3)×SU(2)×U(1)×U(1)η (with gη =e /cosθW ) Mass m > 720 GeV, CL = 95% (p p direct search) Mass m > 619 GeV, CL = 95% (electroweak fit) Scalar Leptoquarks Mass m > 256 GeV, CL = 95% (1st generation, pair prod.) Mass m > 298 GeV, CL = 95% (1st gener., single prod.) Mass m > 202 GeV, CL = 95% (2nd gener., pair prod.) Mass m > 73 GeV, CL = 95% (2nd gener., single prod.) Mass m > 148 GeV, CL = 95% (3rd gener., pair prod.) (See the Particle Listings for assumptions on leptoquark quantum numbers and branching fractions.)
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arXiv:hep-ph/0502155v2 13 Mar 2005TheColor-OctetContributionstoP-waveBcMesonHadroproduction
Chao-HsiChang1,2∗,Cong-FengQiao1,4†,Jian-XiongWang3‡,Xing-GangWu3§1CCAST(WorldLaboratory),P.O.Box8730,Beijing100080,China.
2InstituteofTheoreticalPhysics,ChineseAcademyofSciences,
P.O.Box2735,Beijing100080,China.3InstituteofHighEnergyPhysics,P.O.Box918(4),Beijing100049,China
4DepartmentofPhysics,GraduateSchoolofthe
ChineseAcademyofSciences,Beijing100049,ChinaAbstractThecontributionsfromthecolor-octetcomponents|(c¯b)8(1S0)gand|(c¯b)8(3S1)gtothehBc
orχJBc(theP-waveBcmeson)hadroproductionareestimatedintermsofthecompleteO(α4s)
calculation.Asnecessaryinputsintheestimate,wetakethevaluesoftheoctetmatrixelementsaccordingtotheNRQCDscalingrules,andasaresult,wehavefoundthatthecontributionstotheP-waveproductionmaybethesameinorderofmagnitudeasthosefromthecolor-singletones,|(c¯b)1(1P1)and|(c¯b)1(3PJ)(J=1,2,3).Especially,ourresultindicatesthattheobservationofthecolor-octetcontributionstotheP-waveproductioninthelowtransversemomentumregionisnotveryfarfromthepresentexperimentalcapabilityatTevatronandLHC.
PACSnumbers:12.38.Bx,13.85.Ni,14.40.Nd,14.40.Lb.Keywords:inclusivehadroproduction,color-octetcomponents,P-wavestates.I.INTRODUCTIONBcmesonhasbeenobservedexperimentally[1,2],andwithintheoreticaluncertaintiesandexperimentalerrorstheobservationsareconsistentwiththetheoreticalpredictions.InviewoftheprospectsinBcphysicsattheFermilabTevatronIIandLHC,Bcphysicsisattractingmoreandmoreattentions.ThehadronicproductionoftheBcmeson(itsgroundstatemainly),hasbeenstudiedquitewell[3,4,5,6,7,8,9,10].Especially,ageneratorBCVEGPY[9,10]forhadronicproductionofBcmesonhasbeenavailable,whichcanbeeasilycomplimentedtothePYTHIAenvironment[11]andenhancestheefficiencytogeneratethefullBceventsgreatlyincomparisonwithusingPYTHIAitself.IntheframeworkofeffectivetheoryofNRQCD[12,13],aheavyquarkoniumisconsid-eredasanexpansionofvariousFockstates.Therelativeimportanceamongthoseinfiniteingredientsisevaluatedbythevelocityscalingrule.Asimilarideacanbeappliedtothedoubleheavymesonsystemtoo.Thatis,thephysicalstateofBc,B∗c,hBcandχJBcmesonscanbedecomposedintoaseriesofFockstates:
|Bc=O(v0)|(c¯b)1(1S0)+O(v1)|(c¯b)8(1P1)g+O(v1)|(c¯b)8(3S1)g+···|B∗c=O(v0)|(c¯b)1(3S1)+O(v1)|(c¯b)8(3PJ)g+O(v1)|(c¯b)8(3S1)g+···(1)
and|hBc=O(v0)|(c¯b)1(1P1)+O(v1)|(c¯b)8(1S0)g+O(v1)|(c¯b)8(3PJ)g+···|χJBc=O(v0)|(c¯b)1(3PJ)+O(v1)|(c¯b)8(3S1)g+O(v1)|(c¯b)8(1P1)g+···,(2)
herevistherelativevelocity.NotethatthroughoutthispaperweusethesymbolshBc
andχJBctodenotethefourphysicalP-wavestates(hBcdenotestheP-wavestatewith
thedominantcolor-singletstate(c¯b)1(1P1),whileχJBcdenotestheP-wavestateswiththedominantcolor-singletstates(c¯b)1(3PJ)asdescribedinEq.(2))insteadofB∗cJ,L=1thatisusedinRef.[14].Herethethickenedsubscriptsofthe(c¯b)denoteforcolorindices,1forcolorsingletand8forcolor-octet;therelevantangularmomentumquantumnumbersareshownintheparenthesesaccordingly.Accordingtothevelocityscalingrule,theprobabilityofeachFockstateintheexpansionisproportionaltothescalesinadefinitepowerofv,squaredtheindicatedoneastheabove.Generally,theleadingFockstatesoftheBcandB∗cstatesare|(c¯b)1(1S0)and|(c¯b)1(3S1)respectively,whoseprobabilityinrespectoftherelativevelocityaresettobetheorderofO(v0).AlsofortheproductionoftheBcandB∗c
states,thereisnoproblematall,onecanbesurethatthecontributionsfromleadingFock
state(s)aredominant.AsimpliedinequationsEq.(2),atleadingandnextleadingorder,theproductionofP-waveBcmesonsmayinvolveintheFockstates:|(c¯b)1(1P1),|(c¯b)8(1S0)g,|(c¯b)8(3PJ)g···;|(c¯b)1(3PJ),|(c¯b)8(3S1)g,|(c¯b)8(1P1)g···.Forcolor-singletcomponents(P-wave),thelongdistancenon-perturbativematrixelementscanbedirectlyconnectedwiththefirstderivativeofthewavefunctionsattheorigin,whichcanbecomputedviapotentialmodels[15]and/orpotentialNRQCD(pNRQCD)[16]and/orlatticeQCDetcattheaccuracyforthepresentpurposes,whereas,thereisnoreliablewaytooffersuchaccuratevaluesforthecolor-octetnon-perturbativematrixelementsasthoseforcolor-singletonesevenforlatticeQCD[13].Sofar,wemayonlyhaveroughvaluesofthesematrixelementsrelatingtothecomponents|(c¯b)8(1S0)g,|(c¯b)8(3S1)g···bymeansofthevelocitypowercountingruleoftheNRQCDeffectivetheory[12].Inordertomakeareasonableestimateonthecontributionsfromthecolor-octetcomponentstothehadronicproductionsoastoseeifthecolor-octetcomponentsarevisibleexperimentallyornot,wetakeasimilarwayasdoneinRef.[17],i.e.thecolor-octetmatrixelementsaretakentobesmallerbycertainorderinv2thanthoseobtainedbyrelatingthemtothecolor-singletS-wavewavefunctionsattheorigin|ψ(0)|2.Whereas,thefirstderivativeofthewavefunctions(P-wave)attheoriginforthecolor-singletcomponentswithproperfactorofm(thereducemassoftheboundstate),i.e.ψ′(0)