核辐射测量原理复习知识要点

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核辐射测量方法课件

测量β放射源活度的小立体角装置示意图
1—铅室； 2—铝或塑料板； 3—计数管；4—云母窗； 5—源支架；6—准直器； 7—源托板；8—放射源
in f g f f z fb f f p
与α样品比较，多了fγ，fp、fb、fz必须考虑
核辐射测量方法
f g f s f a f w f m fb f in
5.1 α、β射线的样品活度测量概述
5.1.2 标准样（作为相对测量的标准比对物）
2）液体源已知比活度样品装入容器中提供给用户使用，绝对测量法确定其活度，液体α源 3）气体源将放射性气体封装后，绝对测量法测量其活度。Kr-35、 Xe-133
5.1 α、β射线的样品活度测量概述
5.1.3 影响活度测量的因素（比较绝对探测效率）
5. 氡的射气作用氡的衰变过程中会从岩石结构中释放成为自由的氡的过
程。（自由氡、束缚氡）
射气系数定义为
N1 * 100% N2
式中：N1、N2分别为在某一时间间隔内岩石析出的氡气与产生的全部氡气。
5.4 氡测量方法及其应用
5.4.1 氡的基本知识
5. 氡的射气作用

影响射气系数的主要因素
5.1 α、β射线的样品活度测量概述
5.1.2 标准样（作为相对测量的标准比对物）
要求：纯度高、衰变和射线能量已知
半衰期长、保证稳定的能注量率
制作容易、使用安全 1）固体标准源 α射线标准源：Am-241、Pu-134 β射线源：U-238、Pa-234、Th-234，α粒子通过吸收屏滤除 γ射线源：Co-60、Cs-137、Ra-226、 Am-241 Ra-226作为照射量率的标定源，通过给定的γ常数或标准源常数刻度辐射仪

核辐射物理及探测学期末总结

核辐射物理及探测学期末考前总结复习重带电粒子与物质的相互作用1、特点重带电粒子均为带正电荷的离子；重带电粒子主要通过电离损失而损失能量；重带电粒子在介质中的运动径迹近似为直线。

2、重带电粒子在物质中的能量损失规律1) 能量损失率(Specific Energy Loss)对重带电粒子，辐射能量损失率相比小的多，因此重带电粒子的能量损失率就约等于其电离能量损失率。

电子的散射与反散射电子与靶物质原子核库仑场作用时，只改变运动方向，而不辐射能量的过程称为弹性散射。

由于电子质量小，因而散射的角度可以很大，而且会发生多次散射。

电子沿其入射方向发生大角度偏转，称为反散射。

对同种材料，电子能量越低，反散射越严重；对同样能量的电子，原子序数越高的材料，反散射越严重。

反散射的利用与避免对放射源而言，利用反散射可以提高β源的产额。

A)A) 对对探测器而言，要避免反散射造成的测量偏差。

B)B) 对γ 射线与物质的相互作用特点：γ光子通过次级效应与物质的原子或核外电子作用，光子与物质发生作用后，光子或者消失或者受到散射而损失能量，同时产生次电子；次级效应主要的方式有三种，即光电效应、康普顿效应和电子对效应。

γ射线与物质发生不同的相互作用都具有一定的概率，用截面来表示作用概率的大小。

总截面等于各作用截面之和，即：pc ph σσσσ++=作用截面与吸收物质原子序数的关系5Z ph ∝σZ c ∝σ2Zp ∝σ总体来说，吸收物质原子序数越大，各相互作用截面越大，其中光电效应随吸收物质原子序数变化最大，康普顿散射变化最小。

光电效应康普顿散射电子对效应第七章辐射探测中的概率统计问题辐射探测器学习要点：�探测器的工作机制；�探测器的输出回路与输出信号；�探测器的主要性能指标；�探测器的典型应用。

第八章气体探测器Gas－filled Detector•电离室–工作机制：入射带电粒子(或非带电粒子的次级效应产生的带电粒子)使气体电离产成电子－离子对，电子－离子对在外加电场中漂移，感应电荷在回路中流过，从而在输出回路产生信号。

10 核辐射传感及检测讲解

对铅来说，X和γ 射线穿透能量衰减很大，但俘获中子的能力很小。对氢来说正好相反。
5 射线的获得
(1) X射线的获得
X射线是由一种特制的X射线管产生的，由阴极、阳极和高真空的玻璃或陶瓷外壳组成，阴极是一加热灯丝，用于发射电子，阳极靶是由耐高温的钨制成。
工作时在两极之间加有高电压，从阴极灯丝发射的高速电子撞击到阳极靶上，其动能消耗于阳极材料原子的电离和激发，然后转变为热能，部分电子在原子核场中受到急剧阻止，产生所谓韧致X射线，即连续X射线。
10 核辐射传感器及检测技术
射线检测的物理基础
• 原子的概念回顾
– 原子有质子、中子和电子构成。质子带正电荷，
电子带负电荷，中子不带电。表示为 A Z
X
– 原子由带正电核Z的原子核，和Z个核外电子组成，
Z为原子序数，电子只能处于满足一定条件的离
散轨道上。
– 原子从一个能态En跃迁到另一个能态Em时，将发射或吸收一个一定频率的光子。hv =En-Em
图中可见，只改变管电流时，X射线辐射强度只是在原有各波长下相应增加。只改变管电压时、则除原来各波长相应增加辐射强度外，还出现了更短波长的X射线。
X射线管单位时间内所发出的连续X射线的全部能量的近似公式为
E 0IZU 2
式中 η 0-常数(×10-9)，I-管电流(A)，Z-阳极靶原子序数(钨Z=74)，U-管电压(V)。
放射同位素原子数随时间呈指数减少，放射性同位素以原有N0个原子因衰变而减少到N0/2个原子所需的时间，称为半衰期(T)。
N0 0
N0eT
T 0.693

以使用最广的钴60为例，其半衰期为5.3年
在单位时间内衰变的原子核数量，称为放射性活度，以α 表示，单位为居里(Ci)

核辐射探测相关知识

常用中子探测器
1. 硼电离室和裂变室辐射体：常用10B和235U；
工作状态：一般工作于电流工作状态，裂变室也可工作于脉冲工作状态。硼电离室还常工作于补偿型状态，通过补偿消除本底的影响。
I I1 I 2 I n
I n I
I
2.
10BF 和3He正比计数器 3
工作气体：含10B的BF3或高丰度3He的氦气。
电离室的工作方式可分为：
1) 脉冲型工作状态记录单个入射粒子的电离效应，处于这种工作状态的电离室称为：脉冲电离室 2) 累计型工作状态记录大量入射粒子平均电离效应，处于这种工作状态的电离室称为：累计电离室。
电离室的基本结构
不同类型的电离室在结构上基本相同. 典型结构有平板型和圆柱型。均包括：
3. 含锂闪烁体
常用6LiI(Eu)晶体；铈激活的锂玻璃等。
4. 利用质子反冲效应的探测器
1) 含氢正比计数管——气体介质含H2或CH4。 2) 有机闪烁体——富含H和C，还可以运用n/脉冲形状甄别技术，在较强的场中测量中子。
5. 自给能探测器
中心辐射体是中子活化材料，活化后具有放射性。粒子作为荷电粒子在极板间运动而在外回路中产生输出信号。不需要外加电源，称为自给能探测器。输出信号： i n e
电子与离子在气体中在外电场作用下的漂移速度的主要区别为： (1)电子漂移速度一般为：10 cm s 3 cm 离子漂移速度一般为： 10 s
6
(2)电子的漂移速度对组成气体的组分极为灵敏
在单原子分子气体中（如卤素）加入少量多原子分子气体（如CO2、H2O等）时，电子的漂移速度有很大的增加。
2 2 0 0
ln hv c hv 2

核辐射剂量检测仪原理

核辐射剂量检测仪原理
核辐射剂量检测仪原理是通过测量环境中的核辐射剂量来保护人员和环境免受
核辐射的影响。

它可以用于核电厂、医学设施、核实验室、辐射监测站等场所。

核辐射剂量检测仪的原理基于核辐射与物质的相互作用。

当核辐射通过物质时，它会与物质中的原子相互作用，导致原子的电离和激发。

检测仪可以测量核辐射所产生的电离或激发的粒子或能量，从而确定辐射剂量。

常见的核辐射剂量检测仪有三种类型：电离室、闪烁体和半导体探测器。

电离室是最常用的核辐射剂量检测仪。

它基于气体中的电离现象来测量核辐射
剂量。

当核辐射通过气体时，它会电离气体分子，产生带电粒子和电离的气体分子。

电离室中有两个电极，通过测量电离室中的电流来确定核辐射的剂量。

闪烁体核辐射剂量检测仪使用一种特殊的晶体来测量核辐射。

当核辐射通过闪
烁体时，它会激发晶体内的原子或分子，使其跃迁到一个高能级。

跃迁过程中，晶体会发出可见光或紫外光。

检测仪使用光电倍增管或光电二极管来测量闪烁体发出的光信号，从而确定核辐射的剂量。

半导体探测器是最先进的核辐射剂量检测仪器之一。

它使用半导体材料来测量
核辐射。

当核辐射通过半导体材料时，它会激发半导体中的电子和空穴，产生电流。

检测仪通过测量电流来确定核辐射的剂量。

核辐射剂量检测仪的原理是基于核辐射与物质的相互作用，并利用不同的检测
技术来测量核辐射剂量。

它在核能行业、医学领域和环境监测中起着至关重要的作用，保护人类和环境免受核辐射的损害。

9.19.辐射剂量测量基本原理

S r2 S n1 S r1 S n2
9.2.3 测量剂量的其它方法
1、G－M计数器在剂量测量中的应用
n
•
n
•
•
X Wa / e
Ka
Da

E en / a E en / a E en / a
探测效率与光子能量几乎正比，
就是一个负反馈运算放大器。以三种方式测量电离室的输出信
号：
a. 测量输出电荷量
b. 测量输出电流
c. 测量输出回路中形成的
电压信号
（2）指形电离室
指形电离室是根据自由
空气电离室原理，为便于常
规使用而设计的。图a表示的
电离室设想有圆形空气外壳，
中心为充有空气的气腔。假
定空气外壳的半径等于电离
辐射在空气中产生的次级电
e g
mg
W
Q
K m / K w ( S / )w . g ( ) Pu
e g
mg
1、空腔电离室测量中子的吸收剂量
2）中子剂量Dm的测量
近似解决方案：若电离室经过60Coγ参考射束刻度，即
Ng,c已知，则 :
1 W
mg
( )
N g .c e g .c
Dm ,n
W g ,n K m S
子的最大射程，满足进去气
腔中电子数与离开的相等，
电子平衡存在。此条件下的
电离室可认为与自由空气电
离室具有等同功能。
如果将图a的空气外壳压缩，则可形成图b所表示的固态的
空气等效外壳，所谓空气等效就是该种物质的有效原子序数与
空气有效原子序数相等。
由于固体空气等效材料的密度远大于自由空气的密度，该

核辐射探测技术知识-第二章

它服从法诺分布。
离子对数的方差
2 F E0
W
式中F<1，为法诺因子，可查表得到。
被激发原子的退激方式：
辐射光子。发射波长接近紫外光的光子，这些光子又可能在周围介质中打出光电子，或被某些气体分子吸收而使分子离解。
发射俄歇电子。
上述两过程均在10-9秒内完成。
亚稳原子：某些受激原子处于禁戒的激发态，不能自发的退回基态，只有当它与其它粒子发生非弹性碰撞才能退激，它的寿命约10-4～10-2 s，称为亚稳原子。
对于正离子：
在存在电场的情况下，两次碰撞之间离子从电场获得的能量又会在碰撞中损失，离子的能量积累不起来。离子的平均动能与没有电场的情况相似，为：
1 Mv2 3 kT
2
2
离子漂移速度
k为波尔兹曼常数； T为气体的绝对温度。
u
E
P
电场强度气体压强
离子的迁移率约化场强
离子的迁移率可表示为：
温度，正负离子的相对速度等有关。
一旦形成了负离子，其运动速度远小于电子，正离子与负离子的复合系数要比正离子与电子的复合系数大得多。
复合的结果是把许多有用信号给复合掉，使有用的信号减少。因此，复合现象在探测器正常工作中应尽量避免。
4 漂移
离子和电子由于外加电场的作用沿电场方向运动，这种运动称为“漂移运动”，定向运动的速度为“漂移速度”。
如果在电场中同一点引入一负电荷 e ，它
将在ab两极板上分别感应一定的正电荷，分
别运极动板为时上q，感1 则应和电a极荷q板2上q。2感当应减负电少电荷。荷整沿q个1电过增场程加反中，方，而向流b
过外回路的总电荷量为：
q q2
相应在外回路流过电流为i (t)，电流方向与

核辐射探测的原理

核辐射探测的原理核辐射探测是一种用于探测和测量核辐射的技术，它在核能、医学、环境保护等领域具有重要的应用价值。

核辐射是指放射性物质在衰变过程中释放出的能量和粒子，包括α粒子、β粒子和γ射线。

核辐射探测的原理是基于核辐射与物质的相互作用。

核辐射与物质相互作用的方式有多种，其中包括电离作用、激发作用和散射作用。

电离作用是指核辐射与物质中的原子或分子相互作用，将电子从原子或分子中脱离出来；激发作用是指核辐射与物质中的原子或分子相互作用，使其电子跃迁到较高的能级；散射作用是指核辐射与物质中的原子或分子相互作用，改变其传播方向。

核辐射探测的常用方法包括计数法、能谱法和图像法。

计数法是通过对核辐射进行计数来测量辐射剂量率或活度水平。

计数器是核辐射探测中常用的仪器，它可以对核辐射进行计数和测量。

能谱法是通过分析核辐射的能量分布来确定其成分和能量水平。

能谱仪是能谱分析的主要工具，它可以将核辐射的能量分布转化为能谱图，从而得到核辐射的详细信息。

图像法是通过核辐射与物质相互作用的位置分布来获取核辐射的空间分布信息。

放射性显像仪是图像法的主要工具，它可以将核辐射的位置分布转化为图像，从而实现对核辐射的图像化显示。

核辐射探测的应用非常广泛。

在核能领域，核辐射探测可以用于核电站的辐射监测和核燃料的检验；在医学领域，核辐射探测可以用于放射治疗的剂量监控和核医学诊断；在环境保护领域，核辐射探测可以用于核废料的处理和环境辐射监测。

此外，核辐射探测还可以应用于核安全、核材料检测和核辐射防护等方面。

为了确保核辐射探测的准确性和可靠性，需要进行仪器校准和质量控制。

仪器校准是通过与标准源进行比对，确定仪器的灵敏度和响应特性；质量控制是通过定期检查和维护仪器，确保其性能和工作状态处于良好的状态。

此外，还需要进行辐射防护措施，保护操作人员和周围环境不受核辐射的伤害。

核辐射探测是一种重要的技术手段，可以用于核能、医学、环境保护等领域的辐射监测和剂量测量。

核辐射检测技术

此关系式是设计穿透式厚度计和物位计的理论基础。
若引入质量吸收系数μm=μ/ρ（其中ρ为密度），则上式可改写为：
I

I em h 0
当厚度h一定后，上式即成为核辐射式密度计的理论基础。
研究结果表明，当γ射线能量E小于0.3MeV时，质量吸
收系数将取决于吸收体的化学成份。成份复杂的物质对γ射
0.8
5.48,0.027
常用的放射性同位素及其基本参数
X 射线能量（MeV） 5.9 6.4
12～21
2.核辐射探测器常用的核辐射探测器有：电离室、正比计数器、盖革-弥
勒计数器和半导体探测器等。电离室
正比计数器
三、透射式γ射线测厚仪
1.工作原理由于物质的吸收作用，使得射入核辐射探测器
的射线强度降低，射到探测器的透射射线强度I和物质厚
度h 的关系为：
I I0emh
h 1 Ln I0
m I
2. γ射线测厚仪的结构
3.透射式γ射线测厚仪的应用----输煤量的测量
检测器安装位置示意图
为了使煤层保持一定形状以保证测量的准确性，输煤皮带前方应安装一些刮板。测量用的三套放射源－核辐射探测器输出的信号，经单片机的计算处理，可以求出煤层的截面积，再测出传送皮带的速度，即可由单片机计算出煤的质量流量并予以显示。如果把这个信号进行积分处理，还可以得到总的耗煤量的信息。
N N0et
式中 N0 —— 原有的物质原子数； N —— 物质在 t 时尚未衰变的原子数； λ—— 物质的衰变常数。
放射性元素从N0个原子衰变至N0/2个原子所经历的时间，称为半衰期。不同放射性元素的半衰期T是不同的。
原子系数在83以下的每一种元素都有一个或几个稳定的同位素，原子序数在83以上的同位素则只有放射性同位素。放射性同位素又分天然的和人工的两种。目前知道的可以利用的放射性同位素有二百多种，这些放射性同位素是用原子能反应堆和回旋加速器等办法制造出来的。

核辐射测量教学课件PPT

沉积在堆芯的腐蚀活化产物的放射性很难直接测到。
若测得一回路冷却剂中腐蚀活化产物的放射性，同样可求得在堆芯的表观停留时间。
冷却剂中活化核的数目变化率由下式确定：
dNc dt
N f KrS0
(
+)Nc
(4-30)
积分得：
Nc
NcKr S0
[1 e( )t
]
(4-31)
Nc为单位体积冷却剂中活化核的数目； Kr为活化核向冷却剂的释放率； S0为堆芯表面积； α为活化核在设备表面的沉积率；
➢ 测量还需要一段测量时间，对测量有较大贡献的是那些半衰期比以上所说时间要长的、放射性比活度较大的核素。
➢ 测量的β射线的能量范围为150keV-3MeV的总β放射性。
➢ 测量安全壳内空气中气溶胶总β放射性的目的是为了从测量数据判断一回路压力边界有无泄漏和泄漏率的大小。
➢ 常采用相对测量方法，即测量总β脉冲计数率的变化率，求出取样点处放射性比活度，再进一步求出泄漏率。
➢ 20世纪80年代末，人们为了克服以上不足而研制出了 16N γ放射性连续监测系统，又称16N监测系统或16N监测仪。
➢ 目前，这两种测量方法都被核电站采用，以用作综合分析、判断。
1.基本原理当压水堆动力装置的一回路冷却剂(H20)流经反应堆堆
芯时，16O因受到裂变中子的照射而发生如下核反应：
作用：处理测量单元的测量信号，产生易于理解的相应于所测放射性监测结果的显示值，给出整个监测系统运行状态信息，将显示值转换成模拟信号(直流电流)，使能够远距离显示测量值和报警信号。
4.远程显示单元和接线盒（端子箱）
远程显示单元与信号处理单元中的显示电路完全相同，也是将处理过的信号以不同的单位显示出测量值。只是它放置在需要随时观测测量结果的地方。

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第一章辐射源 1、实验室常用辐射源有哪几类？按产生机制每一类又可细分为哪几种？带电粒子源快电子源： β衰变内转换俄歇电子重带电粒子源： α衰变自发裂变非带电粒子源电子辐射源：伴随衰变的辐射、湮没辐射、伴随核反应的射线、轫致辐射、特征X射线中子源：自发裂变、放射性同位素（α，n）源、光致中子源、加速的带电粒子引起的反应 2、选择辐射源时，常需要考虑的几个因素是什么？答：能量，活度，半衰期。 3、252Cf可做哪些辐射源？答：重带点粒子源（α衰变和自发裂变均可）、中子源。

第二章射线与物质的相互作用

电离损失：入射带电粒子与核外电子发生库仑相互作用，以使靶物质原子电离或激发的方式而损失其能量作用机制：入射带电粒子与靶原子的核外电子间的非弹性碰撞。辐射损失：入射带电粒子与原子核发生库仑相互作用，以辐射光子的方式损失其能量。作用机制：入射带电粒子与靶原子核间的非弹性碰撞。能量歧离：单能粒子穿过一定厚度的物质后，将不再是单能的，而发生了能量的离散；这种能量损失的统计分布，称为能量歧离。引起能量歧离的本质是：能量损失的随机性。射程：带电粒子沿入射方向所行径的最大距离。路程：入射粒子在物质中行径的实际轨迹长度。入射粒子的射程：入射粒子在物质中运动时，不断损失能量，待能量耗尽就停留在物质中，它沿原来入射方向所穿过的最大距离，称为入射粒子在该物质中的射程。重带电粒子与物质相互作用的特点： 1、主要为电离能量损失 2、单位路径上有多次作用——单位路径上会产生许多离子对 3、每次碰撞损失能量少 4、运动径迹近似为直线 5、在所有材料中的射程均很短电离损失：辐射损失：

快电子与物质相互作用的特点： 1、电离能量损失和辐射能量损失 2、单位路径上较少相互作用——单位路径上产生较少的离子对 3、每次碰撞损失能量大 4、路径不是直线，散射大



2ion0

dE4πze-=NZBdxmvradiondE/dxEZdE/dx800222NZmEzdxdErad

21mSradESrad

2NZSrad 带电粒子在靶物质中的慢化： (a) 电离损失－带电粒子与靶物质原子中核外电子的非弹性碰撞过程。 (b) 辐射损失－带电粒子与靶原子核的非弹性碰撞过程。 (c) 带电粒子与靶原子核的弹性碰撞 (d) 带电粒子与核外电子弹性碰撞即轫致辐射：带电粒子穿过物质时受物质原子核的库仑作用，其速度和运动方向发生变化，会伴随发射电磁波。电子的散射与反散射：电子与靶物质原子核库仑场作用时，只改变运动方向，而不辐射能量的过程称为弹性散射。由于电子质量小，因而散射的角度可以很大，而且会发生多次散射，最后偏离原来的运动方向，电子沿其入射方向发生大角度偏转，称为反散射。反散射系数：

入射电子能量越低，反散射越严重；对同样能量的入射电子，原子序数越高的材料，反散射越严重

阻止时间：正电子与物质的相互作用特点：正电子与物质发生相互作用的能量损失机制和电子相同。湮没，放出光子，或者，它与一个电子结合成正电子素，然后再湮没，放出光子。湮没辐射：正电子湮没放出光子的过程。湮没光子：正电子湮没时放出的光子。两个湮没光子的能量相同，各等于0.511MeV 射线与物质的相互作用特点： 光子是通过次级粒子与物质的原子核或原子核外电子作用，一旦光子与物质发生作用，光子或者消失或者受到散射而损失能量，同时产生次电子；产生次级粒子主要的方式有三种，即光电效应、康普顿效应和电子对效应。

光电效应： 射线(光子)与物质原子中束缚电子作用，把全部能量转移给某个束缚电子，使之发射出去光电效应主要发生在原子中结合的最紧的K层电子上。光电子能量为：

光电截面： k为k层光电截面 eiE=hv-B

kph4

5

20cmh



552042

13227hZZ

thk



2th

8eσ=π

mc3

20cmh



hZZh

thk1

5.155204

III

EMckcRkvRvRT22E

MRTa7102.1

5Zph 光电效应：电子对效应：康普顿散射：

低能、高Z，光电效应占优势；中能、低Z，康普顿散射占优势；高能、高Z，电子对效应占优势。

康普顿效应：射线(光子)与核外电子的非弹性碰撞过程。在作用过程中，入射光子的一

部分能量转移给电子，使它脱离原子成为反冲电子，而光子受到散射，其运动方向和能量都发生变化，称为散射光子。

反冲电子与散射光子的能量与散射角及入射光子能量之间的关系：光子的能量：光子的动量：电子的动能：

电子的动量：相对论关系：散射光子能量：反冲电子能量：

反冲角： (1) 任何一种单能射线产生的反冲电子的动能都是连续分布的。且存在最大反冲电子动

能。 (2) 在最大反冲电子动能处，反冲电子数目最多，在能量较小处，存在一个坪。

电子对效应：是当入射射线(光子)能量较高(>1.022MeV)时，当它从原子核旁经过时，在

核力的作用下，入射光子转化为一个正电子和一个电子的过程。电子对效应除涉及入射光子与电子对以外，必须有第三者——原子核的参与，否则不能同时满足能量和动量守恒。电子对效应要求入射光子的能量必须大于1.022MeV。正负电子的总动能为：电子对效应的截面稍大于时：

时：  射线没有射程的概念。窄束  射线强度衰减服从指数衰减规律，只有吸收系数及相应的半吸收厚度的概念。

5phZ

hv

hvE

γP=hv/c

20220201cmcmcmEEe



0e2

mvP=mv=

1-βcv/



e222240E=Pc+mcγγγ

EE=E1+(1-cosθ)mc)cos1()cos1(202Ecm

EEe

12Ectgtgmc



202cmhvEEee



EZp2

hv2

02cm

202cmhv

EZpln2

Zc

2pZ 质量厚度：

第三章概率统计问题二项式分布数学期望

方差

泊松分布数学期望方差高斯分布概率密度函数为：

数学期望方差串级随机变量串级随机变量的主要特点： (A) 期望值：

(B) 方差： (C) 相对方差：一个核在0~t 时间内发生衰变的概率为：

长寿命核素在核衰变过程中核衰变数的方差与其平均值相等误差传递公式：

分析一些常见情况：

tt

mmmteItI

0)(



693.0

2/1t

0000NNnmEnPnNp







0

2Nn=0

σ=Dξ=n-EξPn

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