2kπ, (k 0,1,2, ) 明纹 (2k 1)π , (k 0,1,2, )暗纹
k, (k 0,1,2, ) 明纹 得 (2k 1) , (k 0,1,2, ) 暗纹
2
k, (k 0,1,2, )
• 干涉加强 2kπ, (k 0,1,2, )
(2k 1) , (k 0,1,2, )
若 1 2 ,r2 r1 l
则S1、S2传到P点的光振动的相位差：
(t
1
2π
r1
n
)
(t
2
2π
r2
n
)
2π( r2 r1 ) 2π l
n
n
用介质中的波长n 计算相位差比较麻烦，统一用
光在真空中的波长 计算相位差可简化计算.
以n表示的折射率
由 n c, u
且 u n , c
λν c n
P
S1L S2L, 0
L处似应出 现明条纹，实际
s1*
上却为暗条纹，
说明直接射向屏 的光与反射光在
s2*
K(平面镜) L
L处的相位差有π 的突变，称半波损失.
一般光从光疏介质(光速较大，n较小)正入射或掠 入射(入射角为零或接近90。)到光密介质(光速较小，n
较大)的界面上发生反射时会发生相位为 π 的突变，相
束反射光。当单色光垂直射入薄
膜表面时， ①和②近乎平行, 在 n1 A
A处相遇，e为该处薄膜的厚度, n2
则光程差为
n3
薄膜
2n2e 上下表面都存在或都不存在半波损失
2n2e
2
两反射光之一存在半波损失
二、劈尖
用单色平行光垂直照射 两玻璃片G1和G2间的空气劈 尖，形成干涉条纹为平行于 劈棱的一系列等厚干涉条纹.
