铁氧体软磁材料1

2024年铁氧体软磁（磁芯）市场规模分析引言铁氧体是一种重要的软磁材料，广泛用于电子和电器行业中的各种磁性器件中，如磁芯。

磁芯作为电子产品的核心部件之一，对产品的性能和质量具有重要影响。

本文旨在对铁氧体软磁（磁芯）市场规模进行分析，为相关产业提供参考。

市场概述在现代电子和电器产业中，铁氧体软磁材料是一种非常重要的功能性材料。

它具有优良的磁导率、饱和磁化强度和抗腐蚀性能，被广泛应用于电感器、变压器、电源、传感器等各种电子器件中。

随着电子产品的不断升级换代和需求的增加，铁氧体软磁材料市场也呈现出良好的发展势头。

市场规模分析铁氧体软磁（磁芯）市场规模可以从多个维度进行分析，如地区、产品类型和应用领域等。

地区分析全球范围内，铁氧体软磁材料市场主要集中在亚太地区、欧洲和北美地区。

亚太地区是全球最大的铁氧体软磁应用市场，其市场份额占据全球的70%以上。

中国、韩国和日本是亚太地区主要的铁氧体软磁制造及应用国家。

欧洲和北美地区的市场规模相对较小，但在高端市场和技术创新方面具有一定的竞争优势。

产品类型分析铁氧体软磁材料市场可以根据不同的产品类型进行细分，主要包括磁芯、电感器和传感器等。

其中，磁芯是市场上最主要的产品类型，占据了铁氧体软磁材料市场的主要份额。

磁芯被广泛应用于电源、变压器和电感器等电子设备中，对于提高电路的性能和稳定性起着至关重要的作用。

应用领域分析铁氧体软磁材料广泛应用于各个电子领域，包括通信、汽车、工业控制、医疗设备等。

其中，通信领域是铁氧体软磁材料的主要应用领域之一。

随着5G通信技术的发展和智能手机的普及，对于高频、高性能磁芯的需求不断增加。

此外，汽车电子领域也是铁氧体软磁材料的重要市场，随着车载电子设备和智能驾驶技术的发展，对于高效能磁芯的需求也在不断增长。

市场前景展望随着电子和电器产业的快速发展，铁氧体软磁材料市场具有良好的前景。

新技术的不断涌现和需求的不断增加将持续推动市场的发展。

未来，市场竞争将更加激烈，创新能力和产品质量将成为企业竞争的关键。

高速电机软磁材料
在高速电机应用中，选择合适的软磁材料对电机的性能至关重要。

软磁材料是指具有较低的磁滞损耗和高磁导率的材料，能够有效地传导和集中磁场。

以下是一些常用的软磁材料在高速电机中的应用：
1. 硅钢片（Silicon Steel）：硅钢片是最常用的软磁材料之一，广泛应用于高速电机。

硅钢片由高硅含量的冷轧电工钢制成，具有低磁滞损耗和高饱和磁感应强度。

这使得硅钢片在高速电机中能够减小涡流损耗和磁滞损耗，提高电机的效率和性能。

2. 铁氧体（Ferrite）：铁氧体是一类陶瓷磁性材料，具有较高的电阻率和磁导率。

由于其低导电性，铁氧体在高速电机中能够抑制涡流损耗。

此外，铁氧体具有良好的耐高温性能和耐腐蚀性能，适用于高温和恶劣环境下的电机应用。

3. 高能量磁体（High Energy Magnets）：高能量磁体（如钕铁硼磁体）在高速电机中也扮演重要角色。

这些磁体具有较高的磁能积（磁能密度），能够提供强大的磁场和高电机效率。

高能量磁体通常用于电机的永磁励磁系统，提供稳定和高效的磁场。

4. 高温磁体（High-Temperature Magnets）：对于高速电机应用中的高温环境，如航空航天领域，需要选择能够在高温条件下保持较高磁性能的软磁材料。

一些高温磁体材料，如钴磁体和铱钍磁体，具有优异的磁性能和高温稳定性。

选择合适的软磁材料需要考虑电机的工作条件、性能要求和成本等因素。

不同的软磁材料具有不同的特性和适用范围，因此在设计和
制造高速电机时，要根据具体需求选择最合适的软磁材料。

软磁铁氧体软磁铁氧体是以Fe2O3为主成分的亚铁磁性氧化物，采用粉末冶金方法生产。

有Mn-Zn、Cu-Zn、Ni-Zn等几类，其中Mn-Zn铁氧体的产量和用量最大，Mn-Zn铁氧体的电阻率低，为1～10 欧姆/米，一般在100kHZ以下的频率使用。

Cu-Zn、Ni-Zn铁氧体的电阻率为102～104欧姆/米，在100kHz～10 兆赫的无线电频段的损耗小，多用在无线电用天线线圈、无线电中频变压器。

磁芯形状种类丰富，有E、I、U、EC、ETD形、方形（RM、EP、PQ）、罐形（PC、RS、DS）及圆形等。

在应用上很方便。

由于软磁铁氧体不使用镍等稀缺材料也能得到高磁导率，粉末冶金方法又适宜于大批量生产，因此成本低，又因为是烧结物硬度大、对应力不敏感，在应用上很方便。

而且磁导率随频率的变化特性稳定，在150kHz以下基本保持不变。

随着软磁铁氧体的出现，磁粉芯的生产大大减少了，很多原来使用磁粉芯的地方均被软磁铁氧体所代替。

国内外铁氧体的生产厂家很多，在此仅以美国的Magnetics公司生产的Mn-Zn铁氧体为例介绍其应用状况。

分为三类基本材料：电信用基本材料、宽带及EMI材料、功率型材料。

电信用铁氧体的磁导率从750～2300, 具有低损耗因子、高品质因素Q、稳定的磁导率随温度/时间关系, 是磁导率在工作中下降最慢的一种，约每10年下降3%～4%。

广泛应用于高Q滤波器、调谐滤波器、负载线圈、阻抗匹配变压器、接近传感器。

宽带铁氧体也就是常说的高导磁率铁氧体，磁导率分别有5000、10000、15000。

其特性为具有低损耗因子、高磁导率、高阻抗/频率特性。

广泛应用于共模滤波器、饱和电感、电流互感器、漏电保护器、绝缘变压器、信号及脉冲变压器，在宽带变压器和EMI上多用。

功率铁氧体具有高的饱和磁感应强度，为4000～5000Gs。

另外具有低损耗/频率关系和低损耗/温度关系。

也就是说，随频率增大、损耗上升不大；随温度提高、损耗变化不大。

软磁材料的损耗(一)铁氧体磁性材料处在随时间变化的磁场中，材料所吸收的并以热形式耗散的能量，称为磁性材料的损耗。

在低磁通密度下，铁氧体磁性材料的损耗可用损耗角正切 tgò来表示：(1-13)式中。

Rs＝仅由磁芯引起的测量线圈的串联电阻(Ω)Ls =带磁芯线圈的串联电感(H)f = 频率(Hz) tgò损耗角正切的倒数，称为品质因数，用 Q 表示(1-14)众所周知，铁氧体磁性材料的总损耗包括涡流损耗tgòe，磁滞损耗 tg òh 以及剩余损耗 tgòr，即：tgò=tgòe+tgòh+tgòr (1-15)涡流损耗与材料电阻率，磁芯尺寸及使用频率有关，并可由下面近似公式表示：(1-16)式中，ρ= 材料的电阻率，d = 磁芯尺寸，β=系数。

对厚度为 d 的薄片，β=6；对直径为 d 的园柱体，β=16。

在弱磁场条件下，由磁滞现象引起的损耗角正切由下式表示：tgòh=ηBμeB (1-17)式中，ηB = 材料磁滞常数(T1)B = 测量时磁芯中磁感应强度的峰值(T)μe = 磁芯的有效磁导率。

总损耗减去涡流损耗和磁滞损耗的差值，称为剩余损耗。

在低频弱磁场条件下，因为频率低，涡流损耗可以忽略，且弱磁场下磁滞损耗很小，所以实际测量磁芯损耗角正切实质上主要是剩余损耗值。

当磁芯中有气隙存在时，磁芯损耗因子与有效磁导率μe 有关。

在低磁通密度时，只要漏磁通可忽略，比损耗与气隙长度无关，即：(1-18)因此，常用损耗角正切与相对磁导率之比，来表征磁性材料的优值，有时也用μ·Q 乘积来表示，因为tgò/μ=1/μＱ。

对于开路状态使用的磁芯（如棒形磁芯、螺纹磁场芯等），磁芯损耗用表观品质因数 Qapp 来表示：(1-19)式中，Qe = 有磁芯线圈的品质因数；Q0 = 无磁芯线圈的品质因数；损耗的出现导致磁导率的下降。

软磁材料分类以软磁材料分类为标题，写一篇文章:软磁材料是指在外加磁场下具有高磁导率和低磁滞损耗的材料，主要应用于电子设备、通信设备、电力设备等领域。

根据其物理性质和化学组成的不同，软磁材料可以分为多种类型。

本文将以此为主题，介绍几种常见的软磁材料分类。

一、铁氧体材料铁氧体材料是一类非常重要的软磁材料，其主要成分为氧化铁和一些稀土元素。

铁氧体材料具有高磁导率、低磁滞损耗和较高的饱和磁感应强度，适用于高频应用。

常见的铁氧体材料有镍锌铁氧体（NiZn）、锌铁氧体（ZnFe）、锰锌铁氧体（MnZn）等。

二、铁基合金材料铁基合金材料是指以铁为主要成分，同时添加一定的合金元素来调节其磁性能的软磁材料。

常见的铁基合金材料有铁铝合金、铁硅铝合金、铁镍合金等。

铁基合金材料具有高磁导率、低磁滞损耗和良好的饱和磁感应强度，适用于高频应用和高温环境下的使用。

三、非晶态合金材料非晶态合金材料是一类由金属元素组成的非晶态结构的软磁材料。

它们具有高磁导率、低磁滞损耗和较高的饱和磁感应强度，适用于高频应用和大功率变压器。

非晶态合金材料具有优异的软磁性能，是目前软磁材料研究的热点之一。

四、纳米晶材料纳米晶材料是指在纳米尺度下制备的具有高磁导率和低磁滞损耗的软磁材料。

纳米晶材料具有优异的磁性能和高温稳定性，适用于高频应用和大功率电子设备。

纳米晶材料的制备技术和表征方法是当前研究的热点之一。

五、复合材料复合材料是指由两种或两种以上的材料组成的软磁材料。

常见的复合材料包括软磁粉末和有机粘结剂的复合材料、软磁粉末和金属基底的复合材料等。

复合材料具有高磁导率、低磁滞损耗和较高的饱和磁感应强度，适用于高频应用和大功率电子设备。

总结一下，软磁材料根据其物理性质和化学组成的不同可以分为多种类型，包括铁氧体材料、铁基合金材料、非晶态合金材料、纳米晶材料和复合材料等。

这些材料都具有高磁导率、低磁滞损耗和良好的饱和磁感应强度，适用于不同领域的应用。

随着科技的不断发展，软磁材料的分类和应用也将不断拓展，为电子设备和通信设备等领域的发展提供更多的选择和可能性。

磁性材料及软磁铁氧体科普磁性及软磁铁氧体材料磁性及其普遍性随着科学技术的发展，已揭⽰出⼀切物质都具有磁性，任何空间均存在磁场。

磁性在⽣产和技术、科研和国防、以及家庭⽣活中有⼴泛的应⽤。

磁性是物质的基本属性1）发电机和电动机等电⽓化设备，是以磁场的作⽤和磁性材料为基础进⾏能量转换的。

2）在信息化中，如计算机需要使⽤多种的磁记录器和磁存储器。

3）在⾼能加速器和粒⼦检测器中以及⾼温等离⼦体装置中，都需要使⽤强磁场。

4）磁场是多种研究原⼦核和基本粒⼦的加速器和检测器所必需的重要设备。

5）在⽣物学和医⽅⾯，利⽤弱的⽣物磁性和极微弱的⽣物磁场的变化进⾏⽣理和病理⽅⾯的研究以及疾病的诊断。

地磁地球具有磁性，⼜称“地球磁场”或“地磁场”，指地球周围空间分布的磁场。

地球磁场近似于⼀个位于地球中⼼的磁偶极⼦的巨⼤的地磁场。

它的磁南极（S）⼤致指向地理北极附近，磁北极（N）⼤致指向地理南极附近。

⾚道附近磁场最⼩（约为0.3-0.4Oe），两极最强（约为0.7Oe）。

地球表⾯的磁场受到各种因素的影响⽽随时间发⽣变化。

司南—铁磁材料应⽤的起源中国是磁的故乡。

早在3000多年前我国就已发现磁⽯相互吸引和磁⽯吸铁的现象, 并在世界上最先发明⽤磁⽯作为指⽰⽅向和校正时间的应⽤。

公元前4世纪，中国发明了司南。

后来，出现了指南车。

司南指南车公元前3世纪，战国时期，<<韩⾮⼦>>中这样记载：“先王⽴司南以端朝⼣”。

<<⿁⾕⼦>>中记载：“郑⼈取⽟，必载司南，为其不惑也”。

公元1世纪，东汉，王充在<<论衡>>中写道：“司南之杓，投之于地，其柢指南”。

公元1044年，北宋曾公亮、丁度等修撰的《武经总要》中有应⽤磁⽯的⽔浮型指南针制法的叙述。

公元11世纪，北宋，沈括在<<梦溪笔谈>>中提到了指南针的制造⽅法：“⽅家以磁⽯磨针锋，则能指南......⽔浮多荡摇，指抓及碗唇上皆可为之，运转尤速，但坚滑易坠，不若缕悬之最善。

软磁铁氧体材料吕迪格尔·德赖尔（Ｒｕｄｉｇｅｒ　Ｄｒｅｙｅｒ）　＜卡施克（Ｋａｓｃｈｋｅ）合资有限公司，格廷根，德国＞　 本文对软磁铁氧体的结构—特性关系进行研究．介绍高磁导率的锰锌铁氧体，功率传导直至２ＭＨｚ的锰锌铁氧体和电磁兼容应用的镍锌铁氧体．讨论工艺的影响，特别是对锰锌铁氧体在还原气氛下的烧结控制以及最佳的还原气氛状态的调节．此外，重点介绍铁氧体在功率传导，照明技术，抗干扰和通信技术领域中的应用．　１．　物理的基本原理　一般惯用的说法是对一种显示铁磁性特性的材料称之为”磁性材料”.在这种情况下,电子自旋的所有的磁距通过交换作用在同一个方向上进行排列(图1a),并被保持到不超过该材料特定的极限温度(居里温度Фc).其可达到的磁性参数,如磁导率,磁通密度等是最大.在一定的条件下,邻近的自旋可以处于反平行的,人们称之为反铁磁性(图1b).最好直观的是,当我们将晶体晶格划分成两个亚晶格时,在此际,每个亚晶格又重新是铁磁性的,但是显示出相反的排列.如果每个亚晶格经不同强度的磁化时,那么通过外界作用的磁化保留是不完全的,存在着一种磁性起作用的材料.人们对这种状态称之为亚铁磁性.(图1c).a) 铁磁性 b) 反铁磁性 c)亚铁磁性图1 磁性的状态带有奇数原子的电子具有不平衡的自旋,以致产生一个外部的磁距.在过渡金属(3d-原子)中,这个数还要大些,因为3d-轨道首先将占据单个的(Hund’sche 规则).表1: 3d-金属或挑选的3d-离子的磁距μBS cTiV CrMnFeCoNiCuZnμB1 2 3 4 5 4 3 2 1 0S c3+Ti4+V5+Cr3+Mn2+Fe2+Co2+Ni2+Cu2+Zn2+μB0 0 0 3 5 4 3 2 1 0(还有其他的价态,在这里没有列举的,但是在铁氧体中具有重要作用的有:例如Fe3+ 的磁距为5个玻尔磁子和Mn3+ 为4个玻尔磁子)所有亚铁磁性的物质(材料)都概括在”铁氧体”之中.最简单的铁氧体的成分是用化学式MeOFe2O3 (或MeFe2O4)来表示.这里Me是一个两价的金属离子,如Mn,Fe2+,Co,Ni,Zn或Mg,或者是这些金属的混合物.一般来说,铁氧体就有一个尖晶石结构(称之为矿物尖晶石的晶格:MgAl2O4).在一个单位晶胞中,可能有64个四面体座和32个八面体座,其中仅有8个四面体座和16个八面体座被占据.在软磁铁氧体种类中,特别是具有应用技术意义的有两组:Ni-Zn铁氧体和Mn-Zn 铁氧体.为此,将说明除了Fe2O3和ZnO外,或者是NiO,或MnO所组成的结晶晶格的结构.为了改善对此获得的性能,可以添加各种不同的掺杂,如CoO,TiO2,V2O5,SnO2,CaO或SiO2.技术上可使用的铁氧体的成分局限于一个相对小的范围内,在这方面,FeO3是位于化学计量的范围或有点超化学计量范围(见图3).图2 尖晶石晶格 图3 Mn-Zn 铁氧体混合物在这个范围内,我们可以用各种不同的成分来确定其需要的性能,例如磁导率,饱和磁通密度或居里温度.铁氧体与一种铁磁性磁体(例如与纯铁)来作比较,那么其区别主要是下列的参数: 纯铁的初始磁导率为100000~200000,约高于最高磁导的铁氧体(μI ≈25000)8倍纯铁的饱和磁感应强度为2.3T,约高于铁氧体(约550mT)值的4倍.铁氧体由于它的氧化物基,具有与半导体(Mn-Zn 铁氧体)或电介质(Ni-Zn 铁氧体)可比较的电导率,对此比金属低约106~1012.由此其后果是诱发的涡流在显著较高的频率时才起作用,所以薄片叠成的纯铁在最大频率到10KHz 时使用,而铁氧体直到GHz-范围还能保持磁性有效的.为了能够说明一种磁性材料的性能,材料特定的磁滞曲线的确定提供一个重要的帮助. 由此可以推导出如初始磁导率和增量磁导率,饱和磁通密度,剩余磁通密度和矫顽磁场强度等参数.虽然目前已经能购买到可以很容易用来确定频率直至10MHz 时的磁滞曲线的仪器(价格约250000ＤＭ),在一般情况分别对单个参数进行测量或计算.1.1初始磁导率μi作为表示一种软磁材料的基本特性,在一般情况下是考虑材料的磁导率.一般的定义是:HBu u ∆∆=01---------------------(1)由于磁滞曲线的非线性,我们立即看到,不可能给出唯一的磁导率.那么确定各种不同的有区别的磁导率要根据当时应用的需要.人们对铁氧体应用初始磁导率μi 作为材料参数,其是用很小的最大磁化磁场(B ≤0.25mT)来定义的:HB u u H i ∆∆=→00lim 1-------------------(2) 试图对μi 进行计算,考虑到材料的内在参数,其相互关系将通过下列公式给出1) :...2+•+=σλK Si E M u --------------------------(3)式中:Ms—饱和磁化强度 Ek—各向异性能 λ—磁致伸缩常数 σ--势能然而,对一个实体的铁氧体的初始磁导率要进行精确分析的计算是不可能的.但是这些公式指出,高磁导率的和最高磁导率的铁氧体的初始磁导率是以高的饱和磁化强度,微小的各向异性和一个理想的晶体结构为先决条件的.然而,当这些先决条件也被满足时,μi 值还很大程度上取决于外界的压力;即材料处于压力下(例如在涂复时或在一个紧绕的绕组中),其磁导率可能下降直至60%.唯一能够精确测定μi 的磁芯形状是环形磁芯.由于他的形状和绕缠线圈的方式,实际上磁力线的走向完全在磁芯内部,磁导率不会由于气隙产生露磁而降低.对于通过绕组产生的磁场H 适用于下面的近似方式:el I N H •=--------------------------------------(4)式中:N—绕组匝数I--测试电流和 L e —平均磁路长度.因此,我们通过少的绕组匝数,小的测试电流和长的磁路长度来获得一个小的磁场.用于测定材料特性数据大多数选择一个外径约为30mm 的环形磁芯,在上面绕上10匝或20匝的线圈.测试电流是通过(仪器侧预先确定)测试电压和仪器的内阻来确定的.如果仪器有较多个测试电压时,那么原则上是选择最低的.按照IEC 规定,作为测试频率值应该选择远低于旋磁性的谐振,所以对所有的材料统一的规定,F ≤１０ＫＨｚ；与此同时，测试温度与室温，即约２５℃．　１．２增量磁导率μａ　如果我们将磁场从接近零开始加上较大的值时，那么将改变磁滞曲线的斜率．如果我们将这个斜率作为磁通密度Ｂ的函数时，那么曲线在Ｂ＝０开始与初始磁导率一起增大，为了超过一个最大值接近１．　HBu u a 01=　－－－－－－－－－－－－－－－（５） 人们对这样获得的磁导率称为增量磁导率μａ，其在功率感抗的设计参数中是一个比μｉ更重要的参数，在较弱的磁场下μａ能够明显的区别与μｉ．超过最大值后，Ｌ值降低并在末端效应中接近１（＝达到饱和磁通密度）．曲线的走向是与温度有依赖关系，图４是表示对２５℃和１００℃的相关性．　图４　增量磁导率μａ作为温度Ｔ的函数　 １．３饱和磁通密度Ｂｓ，剩余磁通密度Ｂｒ，矫顽磁场强度Ｈｃ　由于磁场的增强，首先是外斯畴壁的布咯赫壁位移，在一个非弹性的反转过程之前,同磁化强度的转动导向H 的方向.当所有的磁距被排列时,达到最大的磁通密度(=饱和磁通密度Bs)当磁场H 减小时,由于不可逆的巴克好生一阶跃,曲线不再按磁场增强时的走向.在H=0时,滞留一部分(在外部起作用的)磁感应强度,剩余磁通密度Bs.这与工艺过程,磁芯形状和其他可影响的参数有相互依赖关系.为了使这个剩余的磁通密度为零,必须要接上一个相反极性的外界磁场.这个磁场的强度是一个材料特定的参数,矫顽力Hc.1.4损耗一种磁性介质的每次交流磁化都带有损耗,在很弱的磁化磁场下首先是涡流损耗和后效损耗,在稍强些的磁化磁场( B ≈１０ｍＴ）下还附带有磁滞损耗，在这些范围上，在磁芯中发生的损耗功率直接用Ｗ／ｇ或Ｗ／ｃｍ３来说明． １．４．１　相关损耗因数　ｔａｎδ／μｉ　在一个交变场磁化时,在磁芯中产生的磁通密度B 不是在与施加的磁场的相位中(模拟交变电流和交流电压).在产生的磁化强度与磁通密度之间的角δ被称作为损耗角.损耗角越小,材料的Q 值越高.由于这些原因,品质因数Q 被如下来定义:'''tan 1uu u a ==δ --------------(6)对Q 的精确测量一般的使用一种Q 表,其是按照可调谐的振荡回路的原理来工作的.为了将振荡回路调准到谐振上,对此,测试频率调整到固定置位和电容量无极可变的.因为品质因数的测量只有在绕缠的组件上才有可能,真正的材料品质只能够通过对微小的欧姆分量的外推法来确定.然而由于小的相位角,那么我们获得的Q 值非常的离散,因此要更好的证明是可靠的,质量因数是在规定的绕组的情况下来说明并放弃外推法.可是直至今天还没有标准化的测试方法,因此对不同的生产厂的不同材料依据产品目录值来进行对比是不适宜的.1.4.2 磁滞损耗,涡流损耗和后效损耗一种软磁材料的损耗是有较多的部分形成的,按照JORDAN 2) 可以将其分别成3个单独的相加的参数.即磁滞损耗,涡流损耗喝后效损耗:L f n L f e L H f h R R R R eff n e h v ••+••+•••=++=2 -------------------(7)式中: Rh—磁滞损耗电阻 Re—涡流损耗电阻 Rn--后效损耗电阻h,e,n—相对应的损耗系数为了能够将损耗进行分离,将商 R v /f*L 作为在不同Heff 值时频率f 的函数并且图解的对磁场强度与频率零进行外推. 磁滞损耗时由于材料的反复磁化而产生的.因为磁距进行排列不是完全”无摩擦的”和可逆的,所施加的磁场能的一部分转变为热量.在这种情况下,磁滞曲线的面积是所产生的损耗的量值. 涡流是发生在电导的介质中,当经过时间上的变化时,磁通密度产生诱导的环电压.由此出现的涡流在这方面产生的一个磁感应强度,其方向始终是与外界磁场相反的(楞次定律).由此为了保持由此产生的损耗尽可能的小,人们需要具有高电阻率的或宽磁滞曲线的材料(参见第1.5节). 后效损耗由于驰豫过程而形成的.例如当布咯赫壁由于各向异性的晶体场能使电位阱”深化”,不仅因为阳离子扩散,而且因为支撑内部由热能来源的起伏场.然而如果布咯赫壁在一般情况下承受强大的结合力或完全缺乏时,那么将附加低的后效损耗,磁滞损耗也小(叵明伐型—铁氧体). 1.4.3 功率损耗Pv 在较强的磁化磁场中,将直接测量重量单位的或体积单位的磁芯损耗.按照定义,涡流损耗不应该计算在功率损耗,可是测量技术不可能轻而易举的将其分开.对此,人们认识到其影响,在一个双对数的描绘中,损耗作为频率的函数时,开始的线性上升自一个较低的频率开始,超正比的升高.在这些频率下适用:q P v B f r P ••= -------------------------(8)式中:r,p 和q 是材料常数,通常是烧绕过程能对其有影响,所以必须根据实践经验来确定.(参见图5)图5功率损耗作为频率的函数标准测量位置建立在直至1MHz 的基础上,以一个电压信号与一个电流等值的信号的倍增为底数:φcos ••=I U P -------------------------(9)在这时,电流与电压之间的相位差关系到在磁芯中消耗的能量.为了对测量对象记忆正弦形的电压,功率放大器必须提供高的视在功率和低的内阻.电流将通过一个纯粹的直流电阻来进行测定,由此进行电压测量.紧接着进行电流和电压的倍增. 通常,损耗在室温和100℃下，在磁化磁场为　５０ｍＴ　，１００ｍＴ　和２００ｍＴ时进行测量．频率范围是从１６ＫＨｚ（在黑白电视机中行扫描变压器的频率）在这同时扩展到超过１ＭＨｚ，在此之际对于高频只把低的磁化磁场（≤５０ｍＴ）考虑在内． 由于经过引线和触点的能量反射，在≥１ＭＨｚ范围中进行测量是非常昂贵的和不精确的．所以对于计量目的和试验目的，为了尽可能进行精确的测量，人们应用一种量热的方法． 在这个场合，首先是将样品放到所希望的测试频率中施加规定的磁化磁场，并测量其放出的热量．然后在一个纯粹的直流电阻下用直流电流和直流电压来调整相同的温升，由此可以通过简单的倍增来计算功率损耗． １．５　电阻率ρ 　如在第１．４．３节中提及的，电阻率确定涡流损耗的效应．如果我们对曲线走向用电阻率ρ作为频率的函数时，那么首先时保持恒定并且在较高的频率时才渐近地下降到一个恒定的，较低的值．对此的原因是微晶不同的电导率和其围绕的（绝缘的）晶界．如果取决于价电子和传导带的状态时，按频率情况而定，两个部分的一个占主要部分．结果是在用于高频（ｆ＝０．５－１ＭＨｚ）的功率铁氧体中要求小的晶粒尺寸． 对于功率铁氧体来说，电阻率的一个其他的不判影响是它的温度相关性，并通过玻兹曼—函数给出：　()TK E A eT •−•=0ρρ　－－－－－－－－－－－－－－－（１０）　 在一个激活能ＥＡ为０．１－０．５ｅＶ３）　时可以通过对磁芯进行加热从２０℃到１００℃时，电阻率出现二等分，这将导致在较低的频率时涡流损耗已经开始插入．在测量电阻率ρ时的困难是由于接上了测量导线．由于他的类似半导体的特性，容易有累接阻抗通过绝缘层，使精确的测量失真． 一种常用的可能性是接触铆焊，用银－钯糊剂经丝网印刷．紧接着用可焊的材料进行电镀的覆层． １．６　频率特性 如果我们对曲线的走向用初始磁导率μｉ作为频率的函数时，那么，曲线首先有一段恒定，然后当超过最大值（谐振回路的放大系数）后，陡度较大或较小的下降．初始磁导率越高，这个最大值向较低的频率移动越多．作为经验公式适用于铁氧体的使用频率与１／μｉ成正比．通过适合的粉末制备（特别是研磨细度）和最佳的烧结可以对”频率稳定性”明显地改　善．在频率范围在最大值以上时，这个材料不能再用作规定Ｌ－值的电感，因为制造工艺的最佳化仅被限制在旋磁性的谐振以下的范围上，并且在不同的制造批中磁导率下降可能是不相同的．　图６　复数磁导率的实数部分μ’和虚数部分μ”作为频率ｆ的函数　 １．７　温度特性，居里温度Ｑｃ　　一种铁氧体材料的温度曲线很强烈的取决于他的成分（特别是掺杂）和烧结过程．如在任何一种磁性材料中有一规定的温度，在这个温度（居里温度Ｑｃ）上磁性消失．按初始磁导率前是陡度升高（最初的最大值），然后陡度下降．　和制造的‘精确”，初始磁导率的接近Ｑｃ远低于居里温度之下时,一般情况下还出现一个另外的最大值(SPM=感应的磁导率最大值).对于特殊用途(例如在滤波器铁氧体中)可以对μi(T)—曲线通过掺杂(特别是通过C o O;由于他影响磁晶各向异性常数K1的曲线走向)起作用,使其超过所期望的温度范围时单调地升高.2. 制造方法通常是应用粉末状的金属氧化物或金属碳酸盐来作为原材料,其不仅是可以合成制造而且可以用例如钢回收利用设施产生的”副产品”.在最佳成分的称量后，将原始材料在（用少许的水和有机的粘合剂）湿润之前在一个混料机中进行均匀化。

锰锌铁氧体软磁材料及产品系列双高材料■材料用途这种材料具有高磁导率和高剩磁，低功率损耗的特点，适用于宽带变压器（特别是含有直流分量的场合）、脉冲（功率）变压器、特殊要求的扼流圈等磁芯的制造。

该材料特性与西门子公司新近开发的N55材料性能相当。

■材料指标■典型曲线功率铁氧体材料■材料用途这种材料是一种高频率低损耗铁氧体材料, 相当于TDK的PC40(H7C4)。

主要应用于100～500KHz 开关电源变压器。

■材料指标■典型曲线高频功率铁氧体材料■材料用途这种材料是一种高频低损耗材料。

主要应用于500~1000 KHz开关电源，相当于TDK的PC50材料。

■材料指标■典型曲线宽温铁氧体材料■材料用途这种该类材料具有适中的磁导率、高的饱和磁感应强度与低的损耗等优良特性，特别是在很宽的温度范围（-40℃—100℃）内，具有较好的磁导率稳定性。

主要应用于温度范围很宽，电感值变化很小的场合。

■材料指标■典型曲线产品类型【EER磁芯】■ 外形结构■ 用途高频开关电源变压器、匹配变压器、扼流变压器等。

■ 型号【EE磁芯】■ 外形结构■ 用途电源转换用变压器及扼流圈、通讯及其他电子设备变压器、滤波器、电感器及扼流圈、脉冲变压器等。

■ 型号【ETD磁芯】■ 外形结构■ 用途电源转换用变压器及扼流圈、通讯及其他电子设备变压器、滤波器。

■ 型号【EI 磁芯】■ 外形结构■ 用途高频开关电源变压器、功率变压器、整流变压器、电压互感器等。

■ 型号【ET 磁芯】■ 外形结构■ 用途滤波变压器■ 型号【EFD 磁芯】■ 外形结构■ 用途高频开关电源变压器器、整流变压器、开关变压器等。

■型号【UF 磁芯】■ 外形结构■ 用途整流变压器、脉冲变压器、扼流变压器、电源变压器等。

■ 型号【PQ 磁芯】■ 外形结构■ 用途高频开关电源变压器、整流变压器等。

■ 型号【RM 磁芯】■ 外形结构■ 用途高频开关电源变压器、整流变压器、屏蔽变压器、脉冲变压器、脉冲功率变压器、扼流变压器、滤波变压器。

2023年铁氧体软磁（磁芯）行业市场规模分析铁氧体软磁（磁芯）是指由氧化铁、镍氧化物、锌氧化物等多组分混合物烧结制得的一种新型软磁材料，具有高饱和磁感应强度、低磁导率、低磁滞损耗、稳定的磁特性等优点。

广泛应用于变压器、电感器、电子测量仪器、通信设备、汽车电子、医疗器械等场合，成为现代电力和电子技术领域中的重要材料之一。

目前，全球铁氧体软磁（磁芯）行业市场规模持续增长，市场需求推动着技术创新，同时也加速了市场上的激烈竞争。

1.市场规模根据市场研究公司的统计数据，在2020年全球铁氧体软磁（磁芯）行业市场规模约为150亿美元，预计到2025年将达到210亿美元，年均复合增长率为6.98%。

从地域分布来看，亚太地区是全球铁氧体软磁（磁芯）行业最大的市场，占据了市场份额的45%以上，其中中国是该地区最大的市场。

欧洲和北美市场规模相对较小，占据了市场份额的20%以下和15%以下，但在技术方面具有优势。

2.市场趋势（1）智能化和高频化随着智能化和高频化的发展，铁氧体软磁（磁芯）在新型计算机、5G通信、物联网等领域得到了广泛应用。

这些应用对磁芯的性能和质量提出了更高的要求，尤其是在高温、高震动、高频等环境下，对铁氧体软磁（磁芯）的性能有更高的要求。

（2）小型化和节能化目前，小型化和节能化是电子产品和电子设备的发展趋势，对于铁氧体软磁（磁芯）也是如此。

在现代电子设备和电子产品中，一个电子元件中搭载的磁芯数量和体积都在逐渐减小，而功率和效率则在逐渐提高。

（3）产业竞争随着市场规模的不断扩大，铁氧体软磁（磁芯）行业竞争日趋激烈。

目前，市场上主要的厂商有TDK、Murata、AVX和Vishay等，其中TDK和Murata在市场份额方面处于领先地位。

这些企业主要通过技术创新、产品升级、市场拓展和定制化服务等方式增强市场竞争力，同时也带动了整个行业向更高水平发展。

综上所述，随着电力和电子技术的发展和市场需求的不断增加，铁氧体软磁（磁芯）行业市场规模持续扩大，同时也面临着智能化和高频化、小型化和节能化、产业竞争等新趋势和新挑战。