非良导体热导率实验

不良导体热导率的测定实验报告实验目的：1.了解不良导体的概念与特性；2.理解热导率的定义与计算方法；3.通过实验测定不良导体的热导率。

实验原理：不良导体是指导热性能较差的材料，其热导率远低于金属等良导体。

热导率是衡量材料导热性能的物理量，通常用λ表示。

热导率的单位为W/(m·K)，表示单位时间内单位长度材料导热的能量。

热流量是指单位时间内通过单位面积传导的热量，可用下式表示：q=λ·ΔT/d其中，q为热流量，λ为热导率，ΔT为温度差，d为热传导路径。

实验中，我们将使用一个热传导装置来测定不良导体的热导率。

具体而言，装置包含一个维持恒定温度的热源和一个铜棒，通过测量铜棒上的温度分布来计算热导率。

实验步骤：1.将热源温度设置为所需温度，保持稳定；2.将铜棒与热源接触，等待一段时间，使铜棒温度达到稳定；3.在铜棒上选取多个位置，使用温度计测量相应位置的温度，记录数据；4.根据测得的温度数据，计算热流量的梯度和热导率。

实验数据：温度测量位置温度（℃）1 202 403 604 805 1006 1207 1408 160实验结果与分析：根据测得的温度数据，我们可以计算出不同位置的温度差ΔT，并根据实验原理中的公式计算出相应位置的热流量q。

通过绘制q与位置之间的关系图，可以得到一个本质上线性的曲线，且曲线的斜率正比于热导率λ。

根据实验数据计算得到的热流量如下：位置热流量（W）1-2 102-3 103-4 104-5 105-6 106-7 107-8 10绘制热流量与位置之间的关系图，可以得到一条直线，从而确定热导率λ。

实验结论：通过本次实验，我们成功地测定了不良导体的热导率。

实验结果表明，不良导体的热导率远低于金属等良导体，这也说明了不良导体在绝缘材料、隔热材料等领域的应用潜力。

同时，通过实验测定的热导率数据，可以进一步分析不良导体的导热特性，为相关领域的热工设计提供依据。

热 导 系 数 的 测 量实验目的：了解热传导现象的物理过程，学习用稳态平板法测量不良导体的热传导系数并用作图法求冷却速率实验原理：1. 导热系数当物体存在温度梯度时，热量从高温流向低温，传热速率正比于温差和接触面积，定义比例系数为热导系数：dQ dTdS dt dxλ=- 2. 不良导体导热系数的测量厚度为h 、截面面积为S 的样品盘夹在加热圆盘和黄铜盘之间。

热量由上方加热盘传入。

两面高低温度恒定为1T 和2T 时，传热速率为：S hT T dt dQ21--=λ 热平衡时，样品的传热速率与相同温度下盘全表面自由放热的冷却速率相等。

因此每隔30秒记录铜盘自由散热的温度，一直到其温度低于2T ，可求出铜盘在2T 附近的冷却速率dtdT。

铜盘在稳态传热时，通过其下表面和侧面对外放热；而移去加热盘和橡胶板后是通过上下表面以及侧面放热。

物体的散热速率应与它们的散热面积成正比：()()dtQ d h R R h R R dt dQ '++=222ππ 式中dtQ d '为盘自由散热速率。

而对于温度均匀的物体，有 dtdTmc di Q d =' 联立得：()()dtdT mc h R R h R R dt dQ 222++=ππ结合导热系数定义即可得出样品的导热系数表达式。

实验容：1. 用卡尺测量A 、B 盘的厚度及直径（各测三次，计算平均值及误差）。

2. 按图连接好仪器。

3. 接通调压器电源，等待上盘温度缓慢升至1T =3.2~3.4mV4. 将电压调到125V 左右加热，来回切换观察1T 和2T 值，若十分钟基本不变（变化小于0.03）则认为达到稳态，记录下1T 和2T 的值5. 移走样品盘，直接加热A 盘，使之比2T 高10℃（约0.4 mV ）；调节变压器至零，再断电，移走加热灯和传热筒，使A 盘自然冷却，每隔30s 记录其温度，选择最接近2T 的前后各6个数据，填入自拟表格数据处理：样品盘质量898.5m g = 上盘稳定温度1 3.17T mV = 下盘稳定温度2 2.56T mV =样品盘比热容10.3709()c kJ kg K -=⋅⋅实验前室温=21.8C T ︒室 实验后室温=22.6C T '︒室几何尺寸均使用游标卡尺测量：自由散热降温时下盘温度：下面先处理几何数据：取0.95P =，3n = 则0.95 4.30t = 1.96p k =a) 对下盘厚度A h ：0.768A h cm =0.002/0.001A A h u cm σ===游标卡尺测量：C =0.002cm ∆=仪 由于下盘∆估因较小而忽略0.002cm B ∆=∆=仪0.950.006U cm ===最后：(0.7680.006)Ah cm =±0.95P =b) 对下盘直径A D ：12.954A D cm = /0.002/0.001AA D u cm σ===游标卡尺测量：C =0.002cm ∆=仪 考虑直径判断误差，取0.01cm ∆=估0.01cm B ∆==0.950.012U cm ===最后：(12.9540.012)AD cm =±0.95P =c) 对样品盘厚度B h ：0.757B h cm = 0.002BA h u cm σ===游标卡尺测量：C =0.002cm ∆=仪 由于样品质地较软，取0.01cm ∆=估0.01cm B ∆==0.950.014U cm ===最后：(0.7570.014)Ah cm =±0.95P =d) 对下盘直径B D ：12.995B D cm = /0.006/0.003BA D u cm σ===游标卡尺测量：C =0.002cm ∆=仪 考虑直径判断误差，且样品较软，取0.02cm ∆=估0.02cm B ∆==0.950.026U cm ===最后：(12.9950.026)BD cm =±0.95P =e) 对上盘稳定温度1T ：由于只测量了一次，因此只计算B 类不确定度电压表测量：3C = 0.005mV ∆=仪 对数字万用表∆估忽略0.005B mV ∆=∆=仪0.95/ 1.960.005/30.003P B U k C mV =∆=⨯=最后：1(3.170.00)T mV =±0.95P =f) 对下盘稳定温度2T ：由于只测量了一次，因此只计算B 类不确定度电压表测量：3C = 0.005mV ∆=仪 对数字万用表∆估忽略0.005B mV ∆=∆=仪0.95/ 1.960.005/30.003P B U k C mV =∆=⨯=最后：1(2.560.00)T mV =±0.95P =1. 逐差法将12个数据前后分成2组，然后对应相减：（对应组数据时间差630180t s s ∆=⨯=）0.25T mV ∆= 0.02T mV σ= /0.02/0.008A T u mV σ===电压表测量：3C = 0.005mV ∆=仪 对数字万用表∆估忽略0.005B mV ∆=∆=仪等效测量次数6n =，取0.95P =，则0.95 2.57t = 1.96p k =0.950.02U mV ===最后：(0.250.02)TmV ∆=±0.95P =得出逐差法降温速度：30.25 1.38910/180dT T mV s dt t -∆===⨯∆根据公式：()()21224()2B A A B A A mch D h dTdtD T T D h λπ+=⋅-+代入数据：()()323322320.8985(0.370910)(0.75710)12.95440.76810 1.389103.14(12.99510)(3.17 2.56)12.95420.76810λ-----⨯⨯⨯⨯⨯⨯+⨯⨯=⨯⨯⨯⨯⨯-⨯+⨯⨯得到：110.240W m K λ--=⋅⋅由不确定度传递公式：()()122ln lnln ln 42ln ln 2ln ln()B A A B A A mch D h D D h V V V tλπ=+++--++∆--∆ 求微分：()()121242()242A A A A B B B A A B A A d D h d D h dh dD d V V d d V h D h D D h V V V λλ++-∆=+--+-++∆- 合并同类项：1212122()(42)4242B B A A A A B B A A A A A A A A dh dD dD dD dh dh dV dV d d V h D D h D h D h D h V V V V V λλ∆=-+-+-+-+++++∆--转化成不确定度：12222222221212222()()()[][]()()()(4)(2)(4)(2)B B A A h D A D A h V V T B B A A A A A A A A U U h U D U U U U U h D D h D h D h D h T V V V V λλ∆=++++++++++∆--即：U λ= 代入数据：U λ= 得：110.039U W m K λ--=⋅⋅0.95P =最后：11(0.2400.039)W m K λ--=±⋅⋅0.95P =2. 作图法先在2 2.56T mV =前后取点，再作一直线，使所取个点尽量均匀的分布在直线两边。

不良导体热导率的测定实验报告一、实验目的1、了解热传导现象的基本规律。

2、学习用稳态法测量不良导体的热导率。

3、掌握热电偶测温的原理和方法。

二、实验原理当物体内存在温度梯度时，热量会从高温处向低温处传递，这种现象称为热传导。

对于一个厚度为＄d$、横截面积为＄S$ 的平板状不良导体，在稳定传热状态下，通过该导体的热流量＄Q$ 与导体两侧的温度差＄＼Delta T$ 成正比，与导体的厚度＄d$ 成反比，与导体的热导率＄＼lambda$ 成正比，即：＄Q ＝＼frac{＼lambda S ＼Delta T}｛d}＄如果在一段时间＄＼Delta t$ 内通过导体的热量为＄Q$，则热导率＄＼lambda$ 可表示为：＄＼lambda ＝＼frac{Qd}｛S\Delta T ＼Delta t}＄在本实验中，采用稳态法测量热导率。

将待测的不良导体样品制成平板状，放置在加热盘和散热盘之间。

加热盘通过电热丝加热，使热量通过样品传递到散热盘。

当加热盘和散热盘的温度稳定后，样品内的传热达到稳定状态，此时通过样品的热流量等于散热盘在单位时间内散失的热量。

散热盘在稳定温度下的散热速率可以通过测量散热盘的冷却曲线来确定。

当散热盘的温度高于环境温度时，它会向周围环境散热，其散热速率与散热盘的温度和环境温度之差成正比。

三、实验仪器1、热导率测定仪：包括加热盘、散热盘、热电偶、数字电压表等。

2、秒表3、游标卡尺4、电子天平四、实验步骤1、用游标卡尺测量样品的厚度＄d$ 和直径＄D$，计算出样品的横截面积＄S ＝＼frac{＼pi D^2}｛4}＄，用电子天平称出样品的质量＄m$ 。

2、将样品放在加热盘和散热盘之间，安装好热电偶，确保热电偶的测量端与样品良好接触。

3、接通电源，调节加热功率，使加热盘和散热盘的温度逐渐升高。

观察数字电压表的读数，当加热盘和散热盘的温度稳定后（温度变化在一定时间内小于＄01^｛＼circ}C$），记录此时加热盘和散热盘的温度＄T_1$ 和＄T_2$ 。

不良导体热导率的测量实验原理导体的热导率是指导体传导热量的能力，是衡量导体导热性能的重要指标。

而对于不良导体，其热导率相对较低。

在实验中，我们可以通过测量不良导体的热导率来评估其导热性能。

本文将介绍不良导体热导率的测量实验原理。

实验原理：不良导体的热导率低主要是由于其内部存在大量的热阻碍，导致热量难以在内部传导。

因此，我们可以通过测量在不同条件下不良导体的温度变化来间接评估其热导率。

实验步骤：1. 准备实验样品：选择一个具有不良导热性能的样品，如橡胶、木材等。

2. 安装测温设备：在样品的不同位置安装温度传感器，以测量样品的温度变化。

传感器的数量和位置应根据实际情况确定，以保证测量的准确性。

3. 设置实验条件：调节实验室的环境温度，以及样品表面的温度，可以通过加热或冷却来控制。

4. 开始实验：在设定的实验条件下，记录样品各个位置的温度随时间的变化。

5. 分析数据：根据测得的温度数据，计算不同位置之间的温度差，并绘制温度变化曲线。

6. 计算热导率：根据温度差、样品几何尺寸以及样品的热传导特性，可以通过热传导方程计算出样品的热导率。

实验注意事项：1. 在安装温度传感器时，要确保其与样品的接触良好，以避免测量误差。

2. 在设置实验条件时，要注意控制环境温度的稳定性，以确保实验的可重复性。

3. 在数据分析过程中，要注意排除其他因素对温度变化的影响，如辐射热量的影响等。

4. 在计算热导率时，要确保所采用的热传导方程与实际情况相符合，以保证计算结果的准确性。

实验结果分析：通过实验测得样品在不同条件下的温度变化数据，可以计算出样品的热导率。

在不良导体的情况下，热导率相对较低，导致样品的温度变化较为缓慢。

而在良导体的情况下，热导率较高，导致样品的温度变化较快。

通过对比不同样品的热导率，可以评估其导热性能的优劣。

总结：通过不良导体热导率的测量实验，我们可以评估不同材料的导热性能。

这对于材料的选择和应用具有重要意义。

非良导体导热系数的测量导热系数（又称热导率）是反映材料热性能的重要物理量，热传导是热交换的三种（热传导、对流和辐射）基本形式之一，是工程热物理、材料科学、固体物理及能源、环保等各个研究领域的课题，材料的导热机理在很大程度上取决于它的微观结构，热量的传递依靠原子、分子围绕平衡位置的振动以及自由电子的迁移，在金属中电子流起支配作用，在绝缘体和大部分半导体中则以晶格振动起主导作用。

在科学实验和工程设计中，所用材料的导热系数都需要用实验的方法精确测定。

一、实验目的了解热传导现象的物理过程，学习用热交换法测量良导体的导热系数。

二、实验仪器FT-RZT-I 数字智能化热学综合实验平台。

1、热导率测量的实验装置如图1所示2、FT-RZT-I 数字智能化热学综合实验平台面板如图2所示C B A图1三、实验原理1882年法国科学家傅立叶（J.Fourier ）建立了热传导理论，目前各种测量导热系数的方法都是建立在傅立叶热传导定律的基础之上。

测量的方法可以分为两大类：稳态法和瞬态法，本实验采用的是稳态平板法测量不良导体的导热系数。

当物体内部有温度梯度存在时，就有热量从高温处传递到低温处，这种现象被称为热传导。

傅立叶指出，在dt 时间内通过dS 面积的热量dQ ，正比于物体内的温度梯度，其比例系数是导热系数，即：dS dxdTdt dQ -λ= （1） 式中dtdQ 为传热速率，dx dT 是与面积dS 相垂直的方向上的温度梯度，“－”号表示热量由高温区域传向低温区域，λ是导热系数，表示物体导热能力的大小，在SI 中λ的单位是W ·m -1·K -1。

对于各向异性材料，各个方向的导热系数是不同的（常用张量来表示）。

如图4所示，设样品为一平板，则维持上下平面有稳定的T 1和T 2（侧面近似绝热），即稳态时通过样品的传热速率为B BS h TT dt dQ 21-λ= （2） 式中h B 为样品厚度，S B =πR 2B 为样品上表面的面积，（T 1-T 2）为上、下平面的温度差，λ为导热系数。

不良导体热导率实验总分：100组卷人：系统管理员导热系数补充说明：1、实验预习测试时，5分钟之后会弹出计时窗口，提示离测试结束还剩5分钟，请大家不用在意，实验时间没有限制2、注意用游标卡尺测量完直径和厚度后，先把橡胶盘放到主仪器上再连线（注意看视频怎么操作），连好线路必须回到游标卡尺测量数据的上面点击确定连线的状态。

用110v加热达到稳定后也要确认状态。

3、散热速率可以由逐差法求出，选用数据接近平衡时散热盘温度Ｔ２（实际是看电压表示值），测量C盘降温过程中，因为初次实验不熟练，可以让加热的温度适当高一些（比如电压比平衡时V T2高1mV左右，这样可以保证开始计数时候还有足够高的温度（电压比平衡时V T2高0.42v左右），注意记录完数据后只取最靠近V T2的12个数据。

4、如果只能用云桌面作本实验的同学，因为卡顿问题可能导致计时不连续，无法测量每隔30秒对应的电压。

那么可以用下列给定数据来计算散热速率。

5、因为仿真软件里面误用铜盘和橡胶盘的质量和带入计算公式中的m铜质量去计算导热系数，因此默认的标准答案是偏大的，为了保证考试得分，请同学们计算导热系数最后结果时暂时用800g+200g=1kg 作为下面公式中的m铜去计算导热系数。

31222R 2h dT λm c h 2R (T1T2)(R h )dtR 2h m c h R 2(R h )11tC C B B C C C C B B C T C T T dV V V d ππ+=-+-+=+=铜铜铜铜 比热容取370.8J/kg -1℃-1（软件另一处给的数值是370.9 J/kg -1℃-1，这点差别不会影响结果是否正确的判定）。

一、填空题 共 2 小题 共 20 分1. (12分)单位时间内通过单位截面的热量为与此处的温度梯度满足如下关系式， 其中负号表示热量传递方向是从【1】到【2】，与温度梯度方向【3】。

A 高温区B 低温区C 相反D 相同标准答案：A;B;C2. (8分)物体内部温度不均匀时，就会有热量从高温处传递到低温处。

实验三 不良导体导热系数测定导热系数(热导率)是反映材料热性能的物理量，导热是热交换（导热、对流和辐射）三种基本形式之一，是工程热物理、材料科学、固体物理及能源、环保等各个研究领域的课题，要认识导热的本质和特征，就需要了解材料的导热机理。

而目前对导热机理的理解大多数来自固体物理的实验。

材料的导热机理在很大程度上取决于它的微观结构，热量的传递依靠原子、分子围绕平衡位置的振动以及自由电子的迁移，在金属中电子流起支配作用，在绝缘体和大部分半导体中则以晶格振动起主导作用。

因此，材料的导热系数不仅与构成材料的物质种类密切相关，而且与它的微观结构、温度、压力及杂质含量相联系。

在科学实验和工程设计中所用材料的导热系数都需要用实验的方法测定，因此，在加热器、散热器、管道热传递设计等工程实践中具有实际意义。

1882年法国物理学家约瑟夫·付里叶(Joseph ·Fourier)奠定了热传导理论，目前各种测量导热系数的方法都是建立在傅里叶热传导定律基础之上，从测量方法来说，可分为两大类：稳态法和动态法，本实验采用的是稳态平板法测量材料的导热系数。

【实验目的】1．了解热传导的基本规律及散热速率的概念； 2．学习稳态平板法测定不良导体导热系数；3．掌握一种用热电转换方式进行温度测量的方法。

【实验仪器和用具】智能导热系数测定仪，调压器，热电偶，保温杯，电加热盘，游标卡尺，待测样品。

【实验原理】当温度不同的两个物体相接触，或物体内部温度梯度存在时，物体间或物体内部就会发生热传导现象。

描述热传导规律的基本方程——付里叶方程，即当热流在x 方向流动时，可用一维方程描述，其形式为 ：s xdtdQ d )d d (θλ-= （2-1）其中，dtdQ 为在d t 时间内，热流穿过面元s d 的传热速率，xd d θ是沿面元垂直方向的温度梯度，“—”表示热量传递方向是从高温传向低温方向。

λ为物体的导热系数，其物理含义是：在单位时间内，每单位长度上温度降低1K 时，单位面积上通过的热量。

非良导体热导率的测量实验报告-回复
实验目的：测量非良导体的热导率。

实验仪器：热导率测量仪、样品架、样品、温度计。

实验原理：根据傅里叶热传导定律，当物质内部存在温度梯度（温差），会出现热传导，其热传导量随时间、温度梯度及材料本身导热特性有关，热导率是明确材料导热能力的物理量，定义为单位时间内通过单位横截面积的热流量与温度梯度的比值。

实验步骤：
1. 首先按照实验要求，取一定固定尺寸的石蜡，压制成柱状样品。

2. 随后，将样品放在样品架上，并将样品架放在热导率测量仪中。

3. 接着，设置好实验参数，启动热导率测量仪，并等待温度稳定。

4. 测量开始后，记录下实验中的温度变化数据。

5. 根据实验数据，计算出热传导的热流量，并根据样品的长度、横截面积、时间差和热流量来计算出样品的热导率。

6. 重复多次实验，并取平均值，以提高实验结果精确度。

实验结果：经过多次实验和数据处理，我们得到样品的热导率的平均值为0.23 W/mK。

实验结论：通过实验，我们成功测量了非良导体的热导率，并得到该石蜡样品的平均热导率为0.23 W/mK。

我们可以通过这个实验结果来了解这种材料的导热能力及用途，同时该实验结果可以为其他相关领域的研究提供参考和依据。

不良导热体一般用稳态热流法，条件符合的话也可以使用激光导热法，但是多次测试的结果差异较大。

使用平板法测量不良导体的导热系数，这是一种稳态法，实验中，样品制成平板状，其上端面与一个稳定的均匀发热体充分接触，下端面与一均匀散热体相接触。

由于平板样品的侧面积比平板平面小很多，可以认为热量只沿着上下方向垂直传递，横向由侧面散去的热量可以忽略不计，即可以认为，样品内只有在垂直样品平面的方向上有温度梯度，在同一平面内，各处的温度相同。

扩展资料：
注意事项：
1、注意各仪器间的连线正确，加热盘和散热盘的两个传感器要一一对应，不可互换。

2、温度传感器插入小孔时，要抹些硅油，并使传感器与铜盘接触良好。

3、导热系数测定仪铜盘下方的风扇做强迫对流换热用，可以减少样品侧面与底面的放热比，增加样品内部的温度梯度，从而减小误差，所以实验过程中，风扇一定要打开。

大学物理实验不良导体热导率的测定实验.
不良导体热导率的测定实验.1,本次实验所测量的热导率λ,①实际上就是热容量;②是决定传热状态是否达到稳恒态的物理量;③是由绝缘材料传热性能所决定的物理量,但因要在稳恒态时才能测量,所以λ也与传热状态有关;④是完全由绝缘材料传热性能所决定的物理量,我们在稳恒态进行测量是为了使dT/dl=ΔT/Δl=(T2-T1)/l,这使测量和计算都大大简化,而不能说λ与稳恒态有关.试指出上述4种看法中,哪种正确?2,这种测λ的方法是否适用于测热的良导体?为什么?
4,热导率是一个材料的本征性能.λ= α* Cp * ρ（热扩散系数*热容量*密度）
用稳态法不太合适测量热的良导体,热的良导体热传导性能好,热量容易损失,使物体两表面的温度测量不准确.
篇一：不良导体的导热系数的测定实验报告
梧州学院学生实验报告
成绩：指导教师：
专业：班别：实验时间：实验人：学号：同组实验人：
1 2
3
4
篇二：物理实验报告测量不良导体的导热系数测量不良导体的导热系数
林一仙
一实验目的
1、用稳态平板法测量不良导体的导热系数
2、用物体的散热速率求传热速率
3、掌握热电偶测量温度的方法
二实验仪器
导热系数仪、杜瓦瓶，热电偶、FPZ-1型多量程直流数字电压表、游标卡尺、停表。

不良导体导热系数实验报告
非良导体导热系数实验报告
随着石油燃料价格的日益高涨，引起了对可再生能源的日益关注，针对这种情况，关于非良导体导热系数的实验带来了新的研究机会。

非良导体导热系数实验的实施首先需要准备一定的物质基础具备，主要由以下
几个部分组成：一个电热源，有一定功率和温度均匀度的温度计，一个带有温度计探头的导热系统，以及需要测量的非良导体材料。

在实验过程中，先将非良导体材料置于导热系统，并让电热源将其加热，然后采用电测量法记录非良导体材料层所受的热流。

采用这种方法，就可以求出该非良导体材料的导热系数。

本项实验的实施结果显示，该非良导体材料的导热系数偏低，且与常规导体料
的性能相比显示出较低的效率。

这说明，在这种类型的材料中电加热释放的热量有限，无法有效的利用。

从而，当引入可再生能源时，这种电加热方式的效果会降低。

综上所述，本次实验表明，非良导体导热系数远低于常规导体料，因此在引入
可再生能源时，其电加热方式的效果也会收到影响。

未来研究人员可能会将更多精力投入到提高非良导体导热系数方面，从而促进更大程度上的可复用能源应用。

不良导体热传导率的测量准稳态法实验报告Revised on July 13, 2021 at 16:25 pm考虑如图1 所示的一维无限大导热模型：一无限大不良导体平板厚度为２R;初始温度为t0;现在平板两侧同时施加均匀的指向中心面的热流密度q c;则平板各处的温度tx; 将随加热时间 而变化..以试样中心为坐标原点;上述模型的数学描述可表达如下：式中a λ ρc;λ为材料的导热系数;ρ为材料的密度;c 为材料的比热..可以给出此方程的解为：考察tx;τ 的解析式2可以看到;随加热时间的增加;样品各处的温度将发生变化;而且我们注意到式中的级数求和项由于指数衰减的原因;会随加热时间的增加而逐渐变小;直至所占份额可以忽略不计..定量分析表明;当以后;上述级数求和项可以忽略..这时式2可简写成：这时;在试件中心处有x 0;因而有：在试件加热面处有x R;因而有：由式4和5可见;当加热时间满足条件时;在试件中心面和加热面处温度和加热时间成线性关系;温升速率都为此值是一个和材料导热性能和实验条件有关的常数;此时加热面和中心面间的温度差为：由式6可以看出;此时加热面和中心面间的温度差↵t和加热时间 没有直接关系;保持恒定..系统各处的温度和时间呈线性关系;温升速率也相同;我们称此种状态为准稳态..表;即可查得所测的温度..若冷端温度不为零度;则通过一定的修正;也可得到温度值..在智能式测量仪表中;将有关参数输入计算程序;则可将测得的热电势直接转换为温度显示..3.实验测量方法测量仪器必须尽可能满足理论模型..而模型中的无限大平板条件通常是无法满足的;实验中总是要用有限尺寸的试件来代替..但实验表明：当试件的横向尺寸大于厚度的六倍以上时;可以认为传热方向只在试件的厚度方向进行..为了精确地确定加热面的热流密度q c;利用超薄型加热器作为热源;其加热功率在整个加热面上均匀并可精确控制;加热器本身的热容可忽略不计..为了在加热器两侧得到相同的热阻;采用四个样品块的配置;可认为热流密度为功率密度的一半;如图3 所示..为了精确地测出温度和温差;可用两个分别放置在加热面中部和中心面中部的热电偶作为温度传感器来测量温升速率和温差..仪器用具序号名称型号数量备注1 准稳态法比热、导热系数测定仪ZKY-BRDR 型 12 加热板// 23 热电偶// 24 保温杯// 15 橡胶板// 46 有机玻璃板// 47 导线// 若干准稳态法比热、导热系数测定仪:。

不良导体导热系数实验报告不良导体导热系数实验报告导热系数是衡量物质传导热量能力的重要参数。

在日常生活中，我们经常接触到导热系数高的材料，如金属，而很少关注导热系数低的材料，如不良导体。

不良导体的导热系数较低，导热性能较差，因此在一些特殊场合中具有重要的应用价值。

本实验旨在通过测量不良导体的导热系数，探究其导热性能的特点。

实验材料和仪器包括不良导体样品、热电偶、热电偶转换器、温度计、电源、电阻、导线等。

实验过程分为两个部分，首先是测量不良导体的导热系数，然后是分析实验结果和讨论。

实验步骤如下：首先，将不良导体样品切割成适当的尺寸，并仔细清洁表面，确保样品表面光滑无杂质。

然后，将热电偶插入样品中，一个接触样品的一侧，另一个端口与热电偶转换器相连。

接下来，将样品放置在一个恒定温度的环境中，同时记录样品表面和环境温度。

通过测量一段时间内的温度变化，计算不良导体的导热系数。

在实验结果分析和讨论部分，我们可以从以下几个方面来探讨不良导体的导热性能。

首先，不良导体的导热系数较低，这意味着它们在传导热量方面的效率较低。

这是由于不良导体的内部结构和原子排列方式导致的。

其次，不良导体的导热性能与温度有关。

一般来说，随着温度的升高，不良导体的导热系数也会增加，这是由于分子振动的增加导致热量更容易传导。

此外，不同材料的导热性能也存在差异，例如，聚苯乙烯的导热系数比木材要高，这是由于聚苯乙烯的分子结构不同于木材的纤维结构。

实验中还可以探究不良导体的导热性能与其热导率之间的关系。

热导率是导热系数与密度的乘积，它衡量了单位体积内传导热量的能力。

通过比较不同材料的热导率，我们可以进一步了解不良导体的导热性能。

此外，不良导体的导热性能对于一些特殊应用具有重要意义。

例如，在建筑材料中，不良导体的导热系数低可以有效减少热量的传导，提高建筑物的保温性能。

在电子器件中，不良导体可以用作绝缘材料，防止热量传导引起的电子元件故障。

综上所述，不良导体的导热系数实验可以帮助我们了解不良导体的导热性能特点。

实验名称：不良导体导热系数的测定目的：1.学习一种测量不良导体热导率的方法。

2.学习导热系数实验仪。

为了准确测量加热板和散热器的温度，两个传感器应涂导热硅脂或硅油，以使传感器与加热板和散热板完全接触；另外，在加热橡胶样品时，为了达到稳定的传热效果，调节底部的三个微调螺丝，使样品与加热板和散热板紧密接触，注意不要有气隙。

在中间;并且不要将螺丝拧得太紧而影响样品的厚度。

2.导热系数实验仪的铜板下方的风扇用于强制对流传热，以减小样品侧面和底部之间的放热率，增加样品内部的温度梯度，从而减少实验误差。

因此，在实验期间必须打开风扇。

[实验原理]导热系数是表征材料导热系数的物理量。

材料结构的变化和杂质的不同对材料的热导率有明显的影响，因此材料的热导率经常需要通过实验来测量。

测量导热系数的实验方法一般分为两种：稳态法和动态法。

在稳态方法中，首先使用热源加热样品。

样品内部的温差使热量从高温传递到低温。

样品中每个点的温度都会随着加热速度和传热速度的变化而变化。

通过适当控制实验条件和参数，可以平衡加热和传热的过程。

可以在室内形成稳定的温度分布，据此可以计算出导热系数。

在动态方法中，样品中的最终温度分布会随时间变化，例如周期性变化。

变化的周期和幅度还受实验条件和加热速度的影响，并且与热导率有关。

在本实验中，通过稳态法测量了不良导体（橡胶样品）的热导率，并学习了通过物体的散热率计算出导热率的实验方法。

1898年首先通过平板方法（一种稳态方法）测量不良导体的热导率。

在实验中，将样品制成平板，其上端面与稳定的均匀加热体完全接触，而下端面与均匀的散热器接触。

由于板样品的侧面面积比板平面的侧面面积小得多，因此可以认为热量仅沿上下方向垂直传递，而从侧面散发的热量可以忽略不计。

也就是说，样品中样品平面的垂直方向上仅存在温度梯度，并且在同一平面中的各处温度都相同。