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大学物理 15章 第二讲PPT课件

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大学物理第15章 机械波ppt课件

大学物理第15章 机械波ppt课件

2
• 15.1.1 • 15.1.2 • 15.1.3 • 15.1.4
15.1 机械波的产生及特征
机械波的产生 波的分类
波的特征量 波振面和波线
3
15.1.1 机械波的产生
振动的传播过程称为波动。
机械振动在媒质中的传播过程称为机械波。
产生机械波的必要条件：
波源 媒质
作机械振动的物体； 能够传播机械振动的弹性媒质。
若给定 ，波动方程即为距原点 处的质点振动方程 距原点 处质点振动的初相
若给定 ，波动方程表示所给定的 时刻波线上各振动 质点相对各自平衡点的位置分布，即该时刻的波形图。
14
15.2.2 波函数的物理意义(续1)
若 和 都是变量，即 是 和 的函数， 这正是波 动方程所表示的波线上所有的质点的振动位置分布随时间 而变化的情况。可看成是一种动态的波形图。 正向波
波动传播一个波长的 距离所需要的时间,
称为周期.单位s
单位时间内振动状态 (或相位)传播的距离
标准单位m/s
波的传播速度、波长、周期或频率是波的特征量.关系为 u或 u
T
6
15.1.3 波的特征量(续1) 关于波速问题: 波速取决于媒质的弹性(弹性模量)和媒质的惯性(密度)
• 固体:固体可以产生 切变和容变,其相应 弹性模量如下计算
这就是沿 X 轴正向传播的平面简谐波动方程。它是时间和空间的双重周期函
数。
ห้องสมุดไป่ตู้12
15.2.1 平面简谐波的波函数(续2)
沿 X 轴正向传播的平面简谐波动方程
波动方程常用周期 由
波长 或频率 的形式表达 消去波速
得
和 分别具有单位时间和单位长度的含义，
大学物理《电磁学》PPT课件

大学物理《电磁学》PPT课件


2 2 B Bx B y 0.1T
Bz tan 0.57 Bx
300
～1012T ～106T ～7×104T ～0.3T ～10-2T ～5×10-5T ～3×10-10T
资料
原子核表面 中子星表面 目前最强人工磁场 太阳黑子内部 太阳表面 地球表面 人体
2.电场与磁场的相对性
S应线是闭 合的，因此它在任 意封闭曲面的一侧 穿入，必在另一侧 全部穿出。
↑载流螺线管的磁感应线 ←载流直导线的磁感应线 比较
1 e E dS
S
0
Q
dV
静电场中高斯定理反映静电场是有源场；
m B dS 0
安 培 演 示 电 流 相 互 作 用 的 装 置 （ 复 制 品 ）
电流与电流之间的相互作用
I
F F
I
电流与电流之间的相互作用
I F
F
I
磁场对运动电荷的作用
电子束
+
磁场对运动电荷的作用
电子束
S N
+
我们得把问题引向一个更深的层次 思想深邃的科学家自问：磁铁究竟是什么？如 果磁场是由电荷运动激发的，那么来自一块磁铁的 磁场是否也可能是由于电流的的效果呢？ 安培用通电螺线管很好地模拟了一个磁针：
①方向： 曲线上一点的切 线方向和该点的磁场 方向一致。 ②大小：
磁感应线的疏密反映磁场的强弱。
B
③性质： •磁感应线是无头无尾的闭合曲线，磁场中任 意两条磁感应线不相交。 •磁感应线与电流线铰链 通过无限小面元dS 的磁感应线数目dm与dS 的 比值称为磁感应线密度。我们规定磁场中某点的磁


2
大学物理ppt课件完整版

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物理学的发展历史
01
02
03
古代物理学
以自然哲学为主要形式， 探讨自然现象的本质和规 律，如古希腊的自然哲学。
经典物理学
以牛顿力学、电磁学等为 代表，建立了完整的经典 物理理论体系。
现代物理学
以相对论、量子力学等为 代表，揭示了微观世界的 奥秘和宇宙大尺度的结构。
大学物理课程的目的和要求
1 2
掌握物理学的基本概念和原理
放射性衰变
阐述了α衰变、β衰变、γ衰变等放射性衰变过程及 其规律。
粒子物理简介
介绍了基本粒子、相互作用、粒子加速器等基本 概念。
THANKS
感谢观看
麦克斯韦-安培定律
将磁场的变化与电场联系起来，是电磁场理论的基础。
麦克斯韦电磁场理论
麦克斯韦方程组 描述电磁场的基本规律，包括高 斯定律、高斯磁定律、法拉第电 磁感应定律和麦克斯韦-安培定律。
电磁波的应用 如无线电通信、雷达、微波炉等。
电磁波 由变化的电场和磁场相互激发而 产生的在空间中传播的电磁振荡。
大学物理ppt课件完 整版
目 录
• 绪论 • 力学 • 热学 • 电磁学 • 光学 • 近代物理学基础
01
绪论
物理学的研究对象
物质的基本结构和相互作用
研究物质的基本组成、性质以及相互作用，包 括微观粒子和宏观物体之间的相互作用。
物质的运动和变化规律
研究物质在不同条件下的运动状态、变化过程 以及相应的物理量之间的关系。
热力学第二定律
热力学第二定律的表述
热力学第二定律指出，不可能从单一热源取热使其完全转换为有用的功而不产生其他影响。也就是说，热 机的效率不可能达到100%。
卡诺定理和热力学温标
大学物理课件第15章 机械波-驻波

大学物理课件第15章 机械波-驻波


x
三 波 疏 介 质
相位跃变（半波损失）
波 密 介 质 较 大
u
较 小
u
当波从波疏介质垂直入射到波密介质， 被反射 到波疏介质时形成波节. 入射波与反射波在此处的相 位时时相反, 即反射波在分界处产生 的相位跃变， 相当于出现了半个波长的波程差，称半波损失.
π
u
较 大 当波从波密介质垂直入射到波疏介质， 被反射 到波密介质时形成波腹. 入射波与反射波在此处的相 位时时相同，即反射波在分界处不产生相位跃变.
15.5 波的衍射
15.5.2 波的衍射
当波长与障碍物 可比拟的时候，波就 可以绕过障碍物而传 播，并且子波的包迹 组成新的波振面
15.5 波的衍射
15.5.3 波的反射和折射
A2 A2 A1 E1 A1 E1 E2
E2
反射：因为在同一介质中波速相同， 所以有
折射：在两种介质中 相等时间内有
t
15.5.1 惠更斯—菲涅耳原理 惠更斯原理：介质中波动传播到的
各点，都可以看成是发射子波的波源， 其后的任一时刻，这些子波的包络面就 是新的波阵面。
水面波的衍射
惠更斯—菲涅耳原理：介质中波 动传播到的各点，都可以看成是发 射子波的波源，其后的任一时刻， 这些子波的包络面就是新的波阵面， 波阵面上的每一点不仅可以看成是 发射子波的波源，而且这些子波波 源是相干波源，它们发出的子波是 相干波，相干波的干涉决定波的强 度。
BC u1
ADC ABC BAC DCA
BAC i
BC t u1
AD u1t BC
AD u2 t
BAC i, ACD
BC u1 t AC sin i AD u 2 t AC sin sin i u1 n2 n21 sin u 2 n1
大学物理相对论ppt课件

大学物理相对论ppt课件


比 B早接收到光
事件1、事件2 不同时发生
事件1先发生 t 0
6-3 狭义相对论的时空观——爱因斯坦火车
用洛仑兹变换式导出
t2
t2
u c2
x2
1 u2 c2
t1
t1
u c2
x1
1 u2 c2
t
t2
t1
t
u c2
1 u2
x
c2
若x 0 已知 t 0
t
u c2
x
0
同时性的相对性
在一个惯性系的不同地点同时发生的两个事件，在另一 个惯性系是不同时的。
2、 纵向效应
l l0 1 u2 c2
在两参考系内测量的纵向（与运动方向垂直）
的长度是一样的。
3、在低速下 伽利略变换
l l0 1 u2 c2
u c l l0
6-3 狭义相对论的时空观
例2、原长为10m的飞船以u＝3×103m/s的速率相对于地
面匀速飞行时，从地面上测量，它的长度是多少？
t
t
u c2
x
1 u2 c2
c
5.77 109 s
u c 1 ( x )2 x
6-3 狭义相对论的时空观
二.长度的相对性
运动的棒变短
长度测量的定义
对物体两端坐标的同时测量， 两端坐标之差就是物体长度。
S S
u
l0
原长 棒相对观察者静止时测得的它的长度
（也称静长或固有长度）。
棒静止在S'系中 l0是静长
u
隧
a火 车b
A
道
B
在地面参照系S中测量，火车长度要缩短。但隧道的B端 与火车b端相遇这一事件与隧道A端发生闪电的事件不是同时的， 而是B端先与b端相遇，而后A处发生闪电，当A端发生闪电时， 火车的a端已进入隧道内，所以闪电仍不能击中a端。
大学物理下15磁介质

大学物理下15磁介质


二、 介质中的磁场 磁场强度
B B0 B
1、介质中的磁高斯定理
B
B0
B0 dS 0
s
B dS 0
s

B dS 0
s
2、有磁介质时的安培环路定理 磁场强度 无限大各向同性的均匀磁介质中： 磁场强度
H
B
0 r

B

单位（SI）: A/m
r : 介质的相对磁导率
0 r
称介 H dl I
L
第 15 章 磁介质
一、 顺磁性和抗磁性
传导电流产生
真空中： B0
磁介质中:
(类比电介质中的电场)
B B0 B
与介质有关的电流产生
无限大均匀磁介质中： B r B0
B 相对磁导率： r B0
r 1 r 1
抗磁质(铜、铋、硫、氢、银等) 顺磁质(锰、铬、铂、氧、氮等) 铁磁质(铁、钴、镍等) 完全抗磁性
r 1
r 0
几种磁介质的相对导磁率
磁介质种类 铋（293K） 汞（293K） 抗磁质 r＜l 铜（293K） 氢（气体） 液氧（90K） 氧气（293K） 顺磁质 r ＞1 铝（293K） 铂（293K） 铁磁质 r >>1 纯 铁 硅 钢 坡莫合金 相对导磁率 l－16.0×10-5 l－2.90×10-5 l－1.00×10-5 l－3.98×10-5 1＋769.9×10-5 l＋344.9×10-5 l＋1.650×10-5 l＋26.00×10-5 5 ×103（最大值） 7 ×102（最大值） 1 ×105（最大值）
大学物理《电磁学》PPT课件

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电场和磁场都由电荷产生，也都由电荷的受力 情况来检验。那么，这两种场之间到底有什么本质 的区别呢？
众所周知，电荷的静止与运动都是相对观察者 而言的，我们对运动与静止的描述依赖于所选择的 参照系，这样看来，电场和磁场的区别，也只有相 对意义了。
具体地说：给定一试验电荷，在不同的参照系 上，测定该试验电荷的受力情况从而辨认其周围空 间的电场和磁场，所得描述结果是不同的。
作用于
运动电荷 B
产生
三、磁感应强度(Magnetic Induction)
1. 磁感应强度 B 的定义：
对比静电场场强的定义 F q0 E
将一实验电荷射入磁场，运动电荷在磁场中 会受到磁力作用。
实验表明
① Fm v
② Fm q0v sin
2
时Fm达到最大值
Fm
q0
v
θ＝0 时Fm= 0，
①方向：
曲线上一点的切线
方向和该点的磁场方
B
向一致。②大小：ຫໍສະໝຸດ 磁感应线的疏密反映磁场的强弱。
③性质：
•磁感应线是无头无尾的闭合曲线，磁场中任
意两条磁感应线不相交。
•磁感应线与电流线铰链
通过无限小面元dS 的磁感应线数目dm与dS 的 比值称为磁感应线密度。我们规定磁场中某点的磁
感应强度的值等于该点的磁感应线密度。
i jk
F e 0 v y 0 e(v yBzi v yBxk )
Bx 0 Bz
Fz e v y Bx
Bx
Fz e vy
8.69 10-2 T
B
Bx2
B
2 y
0.1T
tan Bz 0.57
Bx
300
资料
原子核表面 中子星表面 目前最强人工磁场 太阳黑子内部 太阳表面 地球表面
《大学物理学》PPT课件

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课程内容包括力学、热学、电磁学、光学和近 代物理等基础知识，涉及物质的基本性质、相 互作用和运动规律等方面。
大学物理学不仅是后续专业课程的基础，也是 培养学生科学素质、创新思维和实践能力的重 要途径。
学习目标与要求
01 掌握物理学基本概念、原理和定律，理解 物理现象的本质和规律。
02
能够运用物理学知识分析和解决实际问题 ，具备实验设计和数据处理的能力。
角动量守恒定律
在不受外力矩作用的封闭系统中，系统的总角动量保 持不变。
能量守恒定律
在封闭系统中，能量不能被创造或消灭，只能从一种 形式转化为另一种形式。
03
热学基础与热力学定律
温度与热量概念
01
温度定义
温度是表示物体冷热程度的物理量，微观上来讲是物体分子热运动的剧
烈程度。
02
热量概念
热量是指当系统状态的改变来源于热学平衡条件的破坏，也即来源于系
05
光学原理与现象解析
几何光学基础
光的直线传播
光在同种均匀介质中沿直线传 播，形成影子、日食、月食等
现象。
光的反射
光在两种物质分界面上改变传 播方向又返回原来物质中的现 象，遵循反射定律。
光的折射
光从一种透明介质斜射入另一 种透明介质时，传播方向发生 改变的现象，遵循折射定律。
透镜成像
凸透镜和凹透镜对光线的作用 及成像规律，包括放大、缩小
库仑定律与电场强度
阐述库仑定律的内容，电场强度的定义及计算 。
电势与电势能
解释电势的概念，电势差的计算，电势能的定义及性质。
稳恒电流与电路分析
1 2
电流与电阻
介绍电流的形成，电阻的定义及影响因素。
欧姆定律与焦耳定律
[理学]大学物理2 第15章课件

[理学]大学物理2 第15章课件


S
d
2
O
S2
D
由S1、S2发出的光波到B点的光程差为：
r2r1dsin
由 图 可 知 ： xD tan 当 很 小 时 : sin ta n
r2r1dtan
h
xd D
13
1、在B点发生干涉加强的条件为 r 2 r 1 k k 0 ,1 ,2 ,
xd D
xkD k0,1, 2,
解：加透明薄片后，①光路的光程为
r e n er (n 1 )e
1
1
P点是中央明纹，两
S1
光路的光程差应等于0
S
d
Δ r 2 r 1 ( n 1 ) e 0 S 2
rr(n1)e 21
r①
P
1
r2 ②
O
D
不加透明薄片时，在P点处有： r2 r1 3
由以上两式可得： n 3 1 1.58 是云母片。
各波列互不相干。
5
激光光源——受激辐射
➢单色激光光源不同原子所 发的光具有相干性
E2
完全一样
E1
E 2E 1/h
（频率、相位、 振动方向、传播 方向都相同）
激光束干涉实验
h
6
获取相干光的方法：把光源上同一点发出的光设法 分成两部分，然后再使这两部分叠加起来。
分波面干涉法
分振幅干涉法
s1
光源 *
3.42，若观察到如图所示的7条明纹。问二氧化硅膜的
厚度d =?
解：上下两面都有半波损
失，互相抵消，光程差为：
2nekk0,1,2,
SiO d 2 Si
棱边处 e=0 , 对应于 k=0 , 所以厚度为 d 处的明纹 对应于 k=6 , 故二氧化硅膜的厚度为:
大学物理第15章

大学物理第15章


外力克服f m作功(消耗机械能) 通过fm转换为感应电流的能量。
15
例长为L的铜棒，在磁感强度为B 的均匀磁场中以角速 度 在与磁场方向垂直的平面内绕棒的一端o 匀速转动，
解： 取线元 d l ，方向沿o指向A
求棒中的动生电动势。
v l d i (v B) d l vB d l
动生电动势的计算公式：
i v B dl
L
v B dl v
fL
（3）说明
L

v
dl
动生电动势的计算公式是普遍的。 动生电动势不依赖于导体回路的存在而产生。 电动势是非静电力对单位电荷所做的功。 动生电动势与“洛伦兹力不做功”并不矛盾。
金属棒上总电动势为
i Bv d l Bl d l BL
L 0 L 0 1 2
2
方向为A0，即o点电势较高。
16
另解：
1 2 S L 2

L
S
Φ BS
dΦ 1 2 d 1 2 BL i BL 2 dt 2 dt
讨论 法拉第圆盘发电机 ——铜盘在磁场中转动。
d ( B) dl
0
B sin 90 dl cos dl Rd 2 BR 2 cos d B2R
方向：
d θ dl

θ

B
R
ab
23
§15-3 感生电动势和感生电场
（1）感生电动势
考虑随时间变化的磁场，即 B Bt ，代入 B dS
分析指出：两种电动势的非静电力不同。
大学物理15-527页PPT

大学物理15-527页PPT


R2 rR3
LH 3dlH 32 π rII((R r3 2 2 R R 2 2 2 2))
πr μμ πr H 3 2 I
R 3 2 r2 R 3 2 R 2 2
B 33H 3 20IR R 3 2 3 2 R r2 2 2
r R3
LH 4dlH 42 π r0
μ H 4 0 B 44H 4 0
解：由于电流分布和磁介质分布具有轴对称性，可知磁
场分布也有轴对称性：H线和B线都是在垂直于轴线的平面 内，并以轴线上某点为圆心的同心圆。于是选取距轴线距离r 为半径的圆为安培环路L，取顺时针方向为绕行方向，应用 式（15-52）介质中安培环路定理则有：
r R1
LH1dlH12πrπIR12π2r
Ir
均匀磁场作用于载流线圈的磁力矩
M Ie n S B m B
向里
M,N
F1
F2 O,P
en B
向里
侧视，向外 F使 ,M
0,M0
稳定平衡
当电流方向与刚才的相反
F3 P
M F1 I
. F2
B
N
F4
Oen
en
F2 O,
B
M,N
F1
侧视，向里
,M0
若 偏 ， F 离 使 ,M
但m 分 ： 子 m 分子
3º若将一磁介质放入磁场中，你如何
判断该介质是顺磁还是抗磁介质？ N
S
4º超在导外体磁是场完中全超抗导磁体体内：B B oB = 0
注：表面分子磁化电流不是自由电荷定向运动形成
三、 磁介质中的安培环路定理
1. 磁化电流(束缚电流) 以无限长螺线管为例
B0
I0
在磁介质内部的任一小区域：

大学物理第15章磁介质的磁化


pm
B
旋及绕核的轨道运动，对应有轨道
磁矩和自旋磁矩。
I
用等效的分子电流的磁效应来
表示各个电子对外界磁效应的总合，
称为分子固有磁矩。
顺磁质： Pm
未加外磁场时:
V内，
Pm
0
抗磁质： Pm 0
类比：电介质的微观图象
不显磁性
有极分子、无极分子。
2). 顺磁质的磁化
加外磁场时: M Pm B
2）有剩磁，去磁要有矫顽力Hc 3）具有使铁磁质性质消失的“居里点”。
装置如图所示：将悬挂着的镍片移近永久 磁铁，即被吸住，说明镍片在室温下具有 铁磁性。用酒精灯加热镍片，当镍片的温 度升高到超过一定温度时，镍片不再被吸 引，在重力作用下摆回平衡位置，说明镍 片的铁磁性消失，变为顺磁性。移去酒精 灯，稍待片刻，镍片温度下降到居里点以 下恢复铁磁性，又被磁铁吸住。
2r3
0
d
l
0
H 0 B 0 (R2 r)
15.3 铁磁质
一 磁化规律
装置：螺绕环; 铁磁质
原理:励磁电流 I; H NI
用安培定理得H
2R
冲击电流计测量B
B r oH
铁磁质的 r 非线性；
起始磁化曲线；
磁饱和现象
B, r
B~H
r ~ H
H
起始磁化曲线；
饱和磁感应强度B S
磁滞回线--不可逆过程
式中N为螺绕环上线圈的总匝数。由对称性可知，在所取圆形 回路上各点的磁场强度的大小相等，方向都沿切线。
H 2r NI
当环内充满均匀介质时
H NI nI
2r
B H 0rH
B 0rnI
例：如图所示，一半径为R1的无限长圆柱体（导体 ≈0）中均
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S S'
y y'
在S' 系中测得：
u
ut '
x'
P
x'x 1u2/c2u't
x x'ut' 1u2 /c2
(2) o
o'
x
？1 xu
2
c2
xx '
河南城建学院 张凤玲
xut x' 1u2/c2 x'x 1u2/c2u't
从以上二式中消去 x' ，有：
消去 x，有：t
t
'
u c2
x
'
t
'
1u2 /c2
河南城建学院 张凤玲
例、用洛仑兹变换验证两个惯性系的时间关系:
在S’系发光和接受光这两个事件的坐标分为 (x’,t’1)和(x’,t’2)
d S’
在S系发光和接受 光这两个事件的
u
u
u
坐标分为
(x1,t1)和(x2,t2)
0 (x1,t1)
则根据洛仑兹变换可得到:
地面S系 (x2,t2)
t t2 t1
t
'2
u c2
x
'
1 u2 /c2
t '1
u c2
x
'
1 u2 /c2
t ' 1 u2 / c2
河南城建学院 张凤玲
例、北京和上海相距1000km，在某一时刻从两地各开出
一列火车。现有一艘飞船沿从北京到上海的方向在高空
掠过，速率恒为u=9km/s。求宇航员测得的两列火车开
出时间的间隔，哪一列先开出？
S S'
u
x1
x2'
x1
S
S'
u
固有时(同一地点先后发生)
河南城建学院 张凤玲
x1
x2
从S'系看。
它是x1经过杆的右端 u
和左端这两个事件的
时间间隔，发生在S‘
系的两个地点， 所以
△t’是运动时。
S
由于杆长为l' ，所 u
以△t'为：
t' l'/u
河南城建学院 张凤玲
固有时△t
S S'
x1
S'
x1
l ' x2' x1'
S系中杆的长度是多少呢？
某一时刻t1,杆右端经过x1 S
t1+△t时刻杆的左端经x1,
t1+△t时刻杆的右端经x2
x 2 x1 ut S系杆长： l x2 x1 ut
河南城建学院 张凤玲
u
x2'
x1
S'
u
x1
x2
现在再来看△t。
它是杆的左端和右端 相继通过x1点这两个 事件的时间间隔，由 于x1是S系中一个固定 点，所以△t是这两个 事件发生的固有时。
解：火箭长度 l0 15m 为原长。
地球参照系下箭长：
l l'
1
u2 c2
＝15
1－0.9351308108
2
4.68m
二、两种时空观对照
牛顿（经典)时空观: 空间是绝对的，时间是绝对的， 空间、时间和物质运动三者没有联系。 爱因斯坦（相对论）时空观: 时间、空间有着密切联系 ，时间、空间与物质运动是不可分割的。
l l'
1
u2 c2
（2）尺缩效应只在相对运动方向上发生；
（3）相对效应
S'
S
在S中的
o
观测者
S'
o
S
u
o L
l0
B
oA
l0
B
A
在S‘中的
观测者
S'
uS o
l0
L
B
oA
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例1 设想有一光子火箭，相对于地球以u=0.95c做直线 运动，若以火箭为参照系测的火箭长度15m，问地球参 照系下，火箭有多长？
二、同时的相对性
在一个惯性系中同时不同地点发生的两个事件，在 另一个惯性系中不再是同时发生的了。
三、时间延缓和动钟减慢
t t' ， ( u)
12
c
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同时的相对性
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§15.4 长度收缩
S S'
一、对运动长度的测量问题
将杆固定在x'轴上。
S'系中杆的长度为：
x1பைடு நூலகம்
同学们好！
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整体概况
概况一
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01
概况二
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02
概况三
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03
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知识回顾： 一.狭义相对论的两条基本原理：
1.相对性原理： 一切物理定律在所有的惯性系中都有相同数学形式。 2. 光速不变原理： 在所有的惯性系中,真空中的光速恒为c ，与光源或 观察者的运动无关。
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§6.5 洛仑兹变换
S S'
(x, y,z,t)
1.坐标变换式
y y ' u (x',y',z',t')
S, S 系只在 x 方向有相对运动
y'y, z'z
在S系中测得：
xut x' 1u2/c2
o
ut
o'
(1 )
u2
x' 1
？ x
c
2'
x
P
xx '
x' xut 1u2 /c2
在S’系测量尺的两端这两
个事件的坐标分别为 (x1’,t’1)和(x2’,t’2)
S S’ u
A’
B’
在S系测量尺的两端这两
个事件的坐标分为 (x1,t)和(x2,t)
O O（’x1，t） （x2，t）X X’
则根据洛仑兹变换可得到:
x' x'2x'1 x2 ut x1 ut x
1 u2 / c2 1 u2 / c2 1 u2 / c2
x x ut 1 u2 c2
y y
z z
t
t
u c2
x
1 u2 c2
u c x x ut
(1
u2 c2
)
1
y z
y z
伽利略变换 t t
（2）揭示了时间、空间与物质运动不可分割的联系 （3）揭示了光速是一切物体运动速度的极限
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例 、用洛仑兹变换验证两个惯性系的长度关系:
x' xut
洛仑兹坐 标变换
1u2 /c2
y' y
或
正变换
z'
t'
z
t
u c2
x
1u2 /c2
t
u c2
x
1u2 /c2
x x'ut' 1u2 /c2
y y'
z
t
z'
t
'
u c2
x'
逆变换
1 u 2 / c 2 P246
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2.洛仑兹变换的意义 （1）洛仑兹变换是不同惯性系中时空变换的普遍关系
S’系 o’
u
S系 北京
o
上海 X
解：取地面为S系，坐标原点在北京，以北京到上 海的方向为x轴的正方向。
飞船为S’系，以飞船起飞点为原点，沿运动方向 为X’轴正向。
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问答环节
Q|A 您的问题是？ ——善于提问,勤于思考
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结束语
感谢参与本课程，也感激大家对我们工作的支持与积极 的参与。课程后会发放课程满意度评估表，如果对我们
课程或者工作有什么建议和意见，也请写在上边
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谢谢聆听
THANK YOU FOR LISTENING 演讲者：XX 时间：202X.XX.XX
x2
根据时间延缓关系:
t' l'/u
t t '
1
u2 c2
l' u
1
u c
2 2
l ut
代入式 l ut
得：l l
1
u2 c2
l
杆相对于观察者静止时测得的长度叫原长也称静
长。
杆相对于观察者运动时，在运动方向上测得的长 度缩短。这种现象称为长度收缩。
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讨论
（1） l l 原长最长