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(导学)6点的运动学

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第6章例题-点的运动例题-all

第6章例题-点的运动例题-all

dx vx = dt = 4 − 4t v = dy = 2 − 2t y dt
加速度的大小：| a |= ax 2 + a y 2 = 20(m/s 2 )
版权所有 张强 钟艳玲
2
例 dy-2 直杆 AB 两端分别沿铅锤和水平直线运动。已知
MA = l1 , MB = l2 , ϕ = ωt (ω = const.)
例 dy-1 已知动点在 xOy 平面内的运动方程为
工 程 力 学 第 6 章 点 的 运 动 学
x = 4t − 2t 2 y = 2t − t 2
单位：m, s
求动点的轨迹方程，速度和加速度的大小。 解 (1) 消去参数 t，得到轨迹方程
x − 2y = 0
(2) 求速度
t≥0
⇒ x ≤ 2, y ≤ 1
2 vC vC t = sin r r 2 vC vC t = cos r r
指向圆盘中心
tan β =
版权所有 张强 钟艳玲
aMy aMx
vC t π vC t π = cot = tan − = tan − ϕ r 2 r 2
13
工 程 力 学 第 6 章 点 的 运 动 学
旋轮线
8
工 程 力 学 第 6 章 点 的 运 动 学
例 dy-5 直线轨道上的纯滚动圆盘，C 点速度为常量。求 M 点的轨迹、速度、加速度以及轨迹的曲率半径。 vC t y D xM = vC t − r sin r r y = r − r cos vC t vC Cr M r ϕ
dx vx = dt = 4 − 4t v = dy = 2 − 2t y dt

理论力学-点的运动学

理论力学-点的运动学

6.1 点的运动方程.速度和加速度
图6-3
6.1 点的运动方程轨迹的参数方程，在时间
t赋予不同数值时，将依次得到每一瞬时点的坐标x,y,z的相
应数值，根据这些数值就可描绘出点的运动轨迹。从运动方
程中消去参数t
当矢径的原点与直角坐标系的原点重合时，将有式（6-4）
当点M运动时，其弧坐标s随时间不断变化，是时间t的单 s=f(t) 6-5
6.1 点的运动方程.速度和加速度
式(6-5)表示点沿已知轨迹的运动规律，称为以弧坐标表
示的点的运动方程
s=f(t )
位置便可唯一确定。这种利用点的运动轨迹建立弧坐标，并
利用弧坐标来描述和分析点的运动的方法称为自然法。在点
的运动轨迹为已知的情况下，采用自然法描述点的运动较为
理论力学
运动学-点的运动学
分析物体的运动时，习惯上从最简单物体的运动开始， 即先研究点的运动，这是本章学习的重点。点的运动学主要 研究点在空间中的位置随时间变化的规律，它既是研究一般 物体运动的基础，又具有独立的应用意义。
6.1 点的运动方程.速度和加速度
6.1.1 点的运动方程
若点M做直线运动，利用点的坐标x来确定点在空间的
t 0
t0 t dt
式（6-6
t瞬时的速度，用v
(6-6)
v
=
•
r
6.1 点的运动方程.速度和加速度
6.1.3 点的加速度
设点M 在瞬时t的速度为v，经过时间间隔Δt后，点的位
置到达M ′时的速度为v ′，如图6-6所示。速度矢的变化量
Δv =v′－v，定义速度矢的变化量Δv与相应的时间间隔Δt
的比值为点的平均加速度，记为a。当Δt→0

数学试题-点的运动学

数学试题-点的运动学

第六章 点的运动学6-1 从水面上方高20m 的岸上一点A ，用长为40m 的绳系住一船B 。

今在A 处以3m/s υ=的均速拉绳，使船靠岸，求5s 末船的速度是多少？在5s 内船移动了多少距离。

解：1）建立坐标系Ox 如图，则动点B的位置坐标为(t)B x =0t =时，(0)34.64m B x ==5s t =时，(5)15m B x ==5s 内船移动的距离(5)(0)34.641519.64m B B s x x ∆=-=-=2）船的速度(t)(t)(40B B x υ==5s t =时，75(5)5m /s 15B υ-===-（沿x 轴反方向） 6-2 已知点的运动方程为250,5005x t y t ==-（y 单位为m 、t 单位为s ）。

求当t=0时，点的切向加速度、法向加速度及轨迹的曲率半径。

解：1）由点的运动矢量法知： 运动方程为250(5005)r ti t j =+-；速度5010v r i tj ==-，速度大小v ==加速度10a v j ==-，加速度大小210/a m s ==；t=0时，050/v m s = 2）由点的运动自然法知： 切向加速度dva dtττ==；法向加速度2n v a n ρ==； t=0时，(0)0a τ=，2(0)10/n a a m s ==，220050250(0)10n v m a ρ===6-3 图示摇杆滑道机构中的滑块M 同时在固定的圆弧槽BC 和摇杆OA 的滑道中滑动。

如弧BC 的半径为R ，摇杆OA 的轴O 在弧BC 的圆周上。

摇杆绕O 轴以等角速度ω转动，当运动开始时，摇杆在水平位置。

试分别用直角坐标法和自然法给出点M 的运动方程，并求其速度和加速度。

解：直角坐标法：1） 建立直角坐标系1o xy 如图，则动点M 的 2） 运动方程cos 2sin 2r R ti R tj ωω=+3） 速度2sin 22cos 2v r R ti R tj ωωωω==-+；速度大小2v R ω==4） 加速度224cos 24sin 2a v R ti R tjωωωω==-- 加速度大小24a R ω== 自然法：1） 建立弧坐标系如图，M o 为原点，ω方向为正方向，则 2） 动点M 的运动方程2s R t ω= 3） 速度2v s R τωτ==4）加速度2204n n v a a a a n R n τωρ=+=+==第七章 刚体的基本运动7-1 图示为把工件送入干燥炉内的机构，叉杆OA=1.5m 在铅垂面内转动，杆AB=0.8m ，A 端为铰链，B 端有放置工件的框架。

理论力学复习总结(知识点)

理论力学复习总结(知识点)

第一篇静力学第1 章静力学公理与物体的受力分析1.1 静力学公理公理1 二力平衡公理：作用于刚体上的两个力，使刚体保持平衡的必要和充分条件是：这两个力大小相等、方向相反且作用于同一直线上。

F=-F’工程上常遇到只受两个力作用而平衡的构件，称为二力构件或二力杆。

公理2 加减平衡力系公理：在作用于刚体的任意力系上添加或取去任意平衡力系，不改变原力系对刚体的效应。

推论力的可传递性原理：作用于刚体上某点的力，可沿其作用线移至刚体内任意一点，而不改变该力对刚体的作用。

公理3 力的平行四边形法则：作用于物体上某点的两个力的合力，也作用于同一点上，其大小和方向可由这两个力所组成的平行四边形的对角线来表示。

推论三力平衡汇交定理：作用于刚体上三个相互平衡的力，若其中两个力的作用线汇交于一点，则此三个力必在同一平面内，且第三个力的作用线通过汇交点。

公理4 作用与反作用定律：两物体间相互作用的力总是同时存在，且其大小相等、方向相反，沿着同一直线，分别作用在两个物体上。

公理5 钢化原理：变形体在某一力系作用下平衡，若将它钢化成刚体，其平衡状态保持不变。

对处于平衡状态的变形体，总可以把它视为刚体来研究。

1.2 约束及其约束力１．柔性体约束２．光滑接触面约束３．光滑铰链约束第2章平面汇交力系与平面力偶系1.平面汇交力系合成的结果是一个合力,合力的作用线通过各力作用线的汇交点,其大小和方向可由失多边形的封闭边来表示,即等于个力失的矢量和,即F R=F1+F2+…..+Fn=∑F2.矢量投影定理：合矢量在某轴上的投影，等于其分矢量在同一轴上的投影的代数和。

3.力对刚体的作用效应分为移动和转动。

力对刚体的移动效应用力失来度量；力对刚体的转动效应用力矩来度量，即力矩是度量力使刚体绕某点或某轴转动的强弱程度的物理量。

（Mo（F）=±Fh）4.把作用在同一物体上大小相等、方向相反、作用线不重合的两个平行力所组成的力系称为力偶，记为（F,F’）。

理论力学填空选择

理论力学填空选择

第一章静力学公理和物体的受力分析一、是非判断题1.1 在任何情况下，体内任意两点距离保持不变的物体称为刚体。

( ) 1.2 物体在两个力作用下平衡的必要与充分条件是这两个力大小相等、方向相反，沿同一直线。

( ) 1.3 加减平衡力系公理不但适用于刚体，而且也适用于变形体。

( ) 1.4 力的可传性只适用于刚体，不适用于变形体。

( ) 1.5两点受力的构件都是二力杆。

( )1.6只要作用于刚体上的三个力汇交于一点，该刚体一定平衡。

( ) 1.7力的平行四边形法则只适用于刚体。

( ) 1.8 凡矢量都可以应用平行四边形法则合成。

( ) 1.9只要物体平衡，都能应用加减平衡力系公理。

( ) 1.10 凡是平衡力系，它的作用效果都等于零。

( ) 1.11合力总是比分力大。

( ) 1.12只要两个力大小相等，方向相同，则它们对物体的作用效果相同。

( ) 1.13若物体相对于地面保持静止或匀速直线运动状态，则物体处于平衡。

( ) 1.14当软绳受两个等值反向的压力时，可以平衡。

( ) 1.15静力学公理中，二力平衡公理和加减平衡力系公理适用于刚体。

( ) 1.16静力学公理中，作用力与反作用力公理和力的平行四边形公理适用于任何物体。

) 1.17 凡是两端用铰链连接的直杆都是二力杆。

（）1.18 如图所示三铰拱，受力F ，F1作用，其中F作用于铰C的销子上，则AC、BC构件都不是二力构件。

（）二、填空题1.1力对物体的作用效应一般分为效应和效应。

1.2 对非自由体的运动所预加的限制条件称为；约束力的方向总是与约束所能阻止的物体的运动趋势的方向；约束力由力引起，且随力的改变而改变。

1.3图示三铰拱架中，若将作用于构件AC上的力偶M处的约束力。

A. 都不变；B. 只有C处的不改变；C. 都改变；D. 只有C处的改变。

第二章一、是非判断题1.1当刚体受三个不平行的力作用时，只要这三个力的作用线汇交于同一点，则刚体一定处于平衡状态。

第6章 点的运动学

第6章 点的运动学
第二篇
运 动 学
机械电子工程学院
1/43
引言 运动学是研究物体机械运动的几何性 质。也就是从几何的观点研究物体的机械 运动，而不涉及运动的原因。 运动，而不涉及运动的原因。 运动学的内容包括：运动方程、轨迹、 运动学的内容包括：运动方程、轨迹、 速度和加速度。 速度和加速度。 学习运动学的意义： 学习运动学的意义：首先是为学习动 力学打下必要的基础； 力学打下必要的基础；其次运动学的理论 可以独立地应用到工程实际中。 可以独立地应用到工程实际中。 机械电子工程学院 2/43
x = x(t) y = y(t) z = z(t)
这就是直角坐标形式的点的运动方程。 这就是直角坐标形式的点的运动方程。 直角坐标形式的点的运动方程 直角坐标与矢径坐标之间的关系 r r r r r = x( t) i + y(t) j + z(t)k
机械电子工程学院 11/43
速度
r r r r r dr dx r dy r dz r v = = i + j + k = vxi +vy j +vzk dt dt dt dt
主法线
r τ r n
法面
r n
密切面
r r r b =τ ×n
副法线
r b
M
τ
r
切线
rr r 构成的坐标系称为自然轴 由三个方向的单位矢量 τ,n,b 构成的坐标系称为自然轴 r 它们的正向确定如下： 的正向指向弧坐标的正向； 正向确定如下 τ 系。它们的正向确定如下： 的正向指向弧坐标的正向；
r r r的方向将随动点在曲线上的位置变化 决定。 决定。自然轴系 τ,n,b 而变化，不是固定坐标系。 而变化，不是固定坐标系。

理论力学知识点总结

理论力学知识点总结理论力学是一门研究物体机械运动一般规律的学科，它是许多工程技术领域的基础。

以下是对理论力学一些重要知识点的总结。

一、静力学静力学主要研究物体在力系作用下的平衡问题。

1、力的基本概念力是物体之间的相互作用，具有大小、方向和作用点三个要素。

力的表示方法包括矢量表示和解析表示。

2、约束与约束力约束是限制物体运动的条件，约束力则是约束对物体的作用力。

常见的约束类型有柔索约束、光滑接触面约束、光滑圆柱铰链约束等，每种约束对应的约束力具有特定的方向和特点。

3、受力分析对物体进行受力分析是解决静力学问题的关键步骤。

要明确研究对象，画出其隔离体，逐个分析作用在物体上的力，包括主动力和约束力，并画出受力图。

4、力系的简化力系可以通过平移和合成等方法进行简化，得到一个合力或合力偶。

力的平移定理指出，力可以平移到另一点，但必须附加一个力偶。

5、平面力系的平衡方程平面任意力系的平衡方程有三个：∑Fx ＝ 0，∑Fy ＝ 0，∑Mo(F) ＝0。

对于平面汇交力系和平面力偶系，平衡方程分别有所简化。

6、空间力系的平衡方程空间力系的平衡方程数量增多，需要考虑三个方向的力平衡和三个方向的力矩平衡。

二、运动学运动学研究物体的运动而不考虑引起运动的力。

1、点的运动学描述点的运动可以使用矢量法、直角坐标法和自然法。

在自然法中，引入了弧坐标、切向加速度和法向加速度的概念。

2、刚体的基本运动刚体的基本运动包括平动和定轴转动。

平动时，刚体上各点的运动轨迹相同、速度和加速度相同；定轴转动时，刚体上各点的角速度和角加速度相同。

3、点的合成运动点的合成运动是指一个动点相对于两个不同参考系的运动。

通过选取合适的动点、动系和定系，运用速度合成定理和加速度合成定理来求解问题。

4、刚体的平面运动刚体平面运动可以分解为随基点的平动和绕基点的转动。

平面运动刚体上各点的速度可以用基点法、速度投影定理和瞬心法求解，加速度则可以用基点法求解。

三、动力学动力学研究物体的运动与作用力之间的关系。

理论力学第六章点的运动学.

d d ds an v v dt ds dt
又 d 1 n dS
an
v2

n an
v2

an是一个沿主法线正方向 的矢量，指向曲率中心 。
法向加速度反映点的速度方向改变的快慢程度。
dv v2 a a a n a a n n n dt
— 与 弧 坐 标 的 正 向 一 致 n — 指 向 曲 线 内 凹 一 侧 b — 与 , n 构 成 右 手 系
b n
[注]：自然坐标系是沿曲 13 线而变动的游动坐标系。
6-3 自然法 3、曲率 (1 / ) ：
定义——曲线切线的转角对弧长 一阶导数的绝对值。表示曲线的 弯曲程度。
一.运动方程、轨迹
矢径是点的单值连续函数，
r xi yj zk
故x,y,z也是时间的单值函数：
x f1 (t ), y f 2 ( t ), z f 3 ( t )
——以直角坐标表示的点的运动方程 上式消去t,即为点的轨迹方程：f ( x , y , z ) 0
6
6-2 直角坐标法
当点M运动时，矢径r随时间而 变化，并且是时间的单值函数：
r r t
—以矢量表示的 点的运动方程
矢端曲线：动点M在运动过程中，矢 径r的末端绘出的一条连续曲线。 ——动点M的运动轨迹
二.点的速度
dr v r dt
方向：沿着矢径r的矢端曲线的切线 方向，且与此点的运动方向一致。
大小：速度矢的模，表明点运动的快慢。
t dv k dt v0 v 0 v ln kt , v v0 e kt v0 v
dx 3、 由 v v0e kt dt

理论力学(短学时)复习提纲

2
v2 dv ； 法向加速度 an dt
tan
at 2 an
3、啮合条件：接触点处速度相等 ※※第八章点的合成运动 1、概念及公式 （1） 一点、二系、三运动 点的绝对运动为点的相对运动与牵连运动的合成。 ※（2） 速度合成定理： va ve vr 2、解题步骤 （1）选择动点、动系。 （2）分析三种运动：绝对运动、相对运动和牵连运动。 （3）作速度分析, 画出速度平行四边形（必须画）,求出有关未知量 (速度,角速度） 。 3、解题技巧 （1）恰当地选择动点.动系, 应满足选择原则，具体地有： a、两个不相关的动点，求二者的相对速度。 根据题意, 选择其中之一为动点, 动系为固结于另一点的坐标系。 b、运动刚体上有一动点，点作复杂运动。 该点取为动点，动系固结于运动刚体上。 c、机构传动, 传动特点是在一个刚体上存在一个不变的接触点,相对于另一个刚体运动。 导杆滑块机构：典型方法是动系固结于导杆，取滑块为动点。 凸轮挺杆机构：典型方法是动系固结与凸轮，取挺杆上与凸轮接触点为动点。
i 1 i 1 i 1
n
n
n
（1）平动： LO M O (mvC ) ， Lz M z (mvC ) （2）定轴转动： Lz J z 2、※动量矩定理： 动量矩守恒定律： 若 M O ( F ( e ) ) 0 ，则 LO 常矢量；若 M z ( F ( e ) ) 0 ，则 Lz 常量 ※3、定轴转动微分方程： J z M z ( F ) （或 J z ※4、刚体对轴的转动惯量 （1）均质圆盘对盘心轴的转动惯量：
※※2、平衡 平面任意力系平衡方程：
MO
FR
Fx 0 一般式 Fy 0 ； M A 0 M A 0 三矩式 M B 0 M C 0

第六章 点的运动


d2 x 2 d2 y 2 d2 z 2 a = ( 2 ) +( 2 ) +( 2 ) dt dt dt
加速度的方向余弦：
cos(a , j ) = ay a
az cos(a , k ) = 12 a
杆初始位置铅垂向上，绕 A 点顺时针转动， 拨动套在固定圆环的小环。已知固定环的半径为 R， 杆运动后与初始位置的夹角φ=ωt（ω为常量）试求小 环作为点的运动方程，速度和加速度。
1
M’
τ’
τ’
ρ
=
lim
s→ 0
dφ φ = ds s
17
3．求单位切向矢量对弧长的导数
τ = τ ′ τ φ τ = 2 τ sin 2
第二篇
运动学
1
引
言
静力学主要研究作用在物体上力系的平 衡条件 物体的运动规律不仅与受力情况有关而 且与物体的惯性和物体原来的运动状态 有关 物体在力作用下的运动规律是一个比较 困难的问题 无论是为下阶段学习的需要，还是为分 析结构的运动打好基础，都有必要先学 好运动学 2
Байду номын сангаас动学是什么？
运动学是研究物体运动几何性质的科学 其任务：
用直角坐标法表示加速度
同理，设 a = a xi + a y j + a zk
dvx d2x = = && ax = x 2 dt dt dv y d2y ay = = = && y 2 dt dt dvz d2z = = && az = z 2 dt dt
因此有
加速度的大小：
ax cos(a , i ) = a
x = f 1( t ) y = f 2( t ) z = f 3( t )
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at dv d2 s 2 v s dt dt v2
M
v
极坐标
a aθ vθ r
M O
vr
an
at
et 为单位矢量
d dr v r vr dt dt v vr er vθ eθ
ds v s dt v vet
0
时间零点对应点O1。
O
500
x
s
s 5t 52 t 2 125 ln( t 52 t 2 ) 125 ln 5
t 52 t 2 s 5t 5 t 125 ln 5
2 2
工程力学导学 运动学_
点的运动学
16
（3）当t=0时，动点的切向、法向加速度及轨迹的曲率半径
r
a
ay
ax
弧坐标
（自然法）
vx M
az v y
dx x dt dy vy y dt dz vz z dt vx
d vx d2 x x 2 v x dt dt d vy d2 y y 2 ay v y dt dt dv d2 z z 2 az z v z dt dt ax
得vMx为常数。
再求导得点M的加速度：
Mx 0 aMx v bv 2 2lvt v 2t 2 (l vt) 2 My aMy v l (2lvt v 2t 2 )3 / 2
即点M的加速度沿轴y向，为：
aM aMy bv 2 l 2lvt v 2t 2 (l vt) 2 (2lvt v 2t 2 ) 3 / 2
x 2 250000 500 y
500 O1
（2）沿轨迹的运动规律，就是要转化为自然坐标的描述。若在 轨迹上建立自然坐标（如图示），则 y
50 x 10t y
s 0
2 y 2 50 2 (10) 2 t 2 v x
t
ds dt
s d s 10 52 t 2 d t
i , j , k 为x,y,z方 位的单位常矢量
r r [s(t )]
空间曲线
s (-) O
M (+) M
s st
r r t
运动轨迹 已知的空间 曲线 平面曲线
极坐标
r
O

A
(t )
er , eθ 为单位矢量
r rer
工程力学导学 运动学_
或
a a 2 a 2 rw 2 x y ay tan tan 2 ax
工程力学导学 运动学_
点的运动学
13
s
r
2.自然坐标法：
M 1

当点的运动轨迹已知时,用自然坐标表达更简 捷。
s r rwt
v ds rw s dt
位置坐标
分加速度
工程力学导学 运动学_
点的运动学
15
例3：一动点位置函数为：x=50t，y=500-5t2，式中：x和y以m计， t以s计。试求（1）动点运动的轨迹；（2）动点沿运动轨迹的运 动规律；（3）当t=0时，动点的切向、法向加速度及轨迹的曲率 半径。 解: （1）在直角坐标的运动描述中，消去时间t得轨迹方程：
v l sin
l vt l
l vt 2lvt v 2t 2
工程力学导学 运动学_
点的运动学
10
l b v x ( l b ) sin v M Mx l b cot vMy y cos M b v l
O

位置坐标 注意对的
v vy 1 M vx r

复合求导！
或
ay
v v 2 v 2 rw x y vy cot tan 1 vx
M r
2 a
ax

x rw 2 sin wt x ax v 2 a v y r w cos wt y y
O

v
A x
本题点M的运动轨迹未知，故用直角坐标 来描述。设角，则有
xA l cos l vt sin v A l 及 vA x
xM (l b) cos yM b sin
得 cos
得
l b v x ( l b ) sin v M Mx l vt l cot 式中 b cot 2 2 vMy y cos M b l (l vt) v l
an
a a τ e t a n en
2

en 为单位矢量
2

A
er , eθ为单位矢量
dv d2 r d d ar r r 2 r dt dt dt dt d r d d2 aθ 2 r 2 dt dt dt
4. 补充习题 … … … … … … … … … … … … 22
工程力学导学 运动学_
点的运动学
3
运动学
叙言:1.运动学的研究对象:1)质点；2)刚体 2. 运动的相对性:1) 相对静系；2)相对动系 1.内容提要
1) 基本概念 研究点的一般运动，就是要研究点的运动几何性质，要确 定点的几何性质，必须有一个参照物。点的运动几何性质只有 相对参照物（一般用坐标系表示）才有意义。这就是运动的相 对性。 2)主要公式 (1) 点的运动描述 本章点的运动方程是以一个固定物为参考系，来研究点的 几何位置随时间变化的规律。
点的运动学
8
3. 典型例题
工程力学导学 运动学_
点的运动学
9
例1：杆AB长为l，其两端点A、B分别沿轴Ox、Oy运动。已知 点A以匀速v运动，方向如图示，若AM=b，设运动初始时杆位 于水平位置。试求杆上点M的速度与加速度。 y 解: 对于既要建立点的位置坐标，又要求解 B 速度、加速度的问题，应先建立点的位置坐 标，根据速度、加速度方程是位置坐标的一 M 阶、二阶导数关系，问题可全部求解。
v r M
合速度
分加速度

0 at v v2 2 a r w n r
a r
M

合加速度： a an 方向:指向曲率中心（圆心）。
工程力学导学 运动学_
点的运动学
14
r O
M
3.极坐标法：

点做平面曲线运动，也可以用极坐标求解。
A
r const wt
a ar er aθ eθ
工程力学导学 运动学_
点的运动学
7
2. 基本要求 1) 对给出的点的运动物体，能选择适当的坐标系，并予以 图示，建立出点的运动方程。 2) 根据点的运动描述、速度方程、加速度方程以及它们之 间的微积分关系，正确熟练地进行速度及加速度分析。
工程力学导学 运动学_
合加速度。
工程力学导学 运动学_
点的运动学
11
例2：点M沿固定的圆弧线运动。已知：圆的半径为r，=wt。 试求：（1）用各种坐标来描述点M的运动；（2）在各种坐标 中的速度分量；（3）在各种坐标中的加速度分量。
M
r

解: 不论点M在平面内的运动轨迹是否已知，都 可以用直角坐标方法。一般地坐标原点就选在 本机构的静点上。本机构在各种约束下只须一 个运动参变量就可描述，可见点M的x,y均应为 角坐标的函数。
l cos wt y sin wt b
x y ( )2 ( )2 1 l b
b O
l
O1
x
（2）沿轨迹的运动描述，就是要转化为自然坐标的描述。若在 轨迹上建立自然坐标（如图示），则
lw sin wt x bw cos wt y
工程力学导学 运动学_
点的运动学
4
点的位置坐标的几种表示方法
形式
矢量
r
z O
图例 M
运动描述
r r t
与矢量式关系
适用
空间曲线
M
z
直角坐标 x 弧坐标
（自然法）
O
y
x
y
x x(t ) y y t z z t
r xi yj zk
点的运动矢端曲线就是运动轨迹；其切线方位就是速度的方 位；速度的矢端曲线的切线就是加速度的方位，加速度指向轨 迹曲线的凹向。
工程力学导学 运动学_
点的运动学
6
点的速度、加速度的几种表示方法
形式 矢量 O 直角坐标
vz
图例 M
v
速度方程
dr v r dt
加速度方程
2 d dv r a v r 2 dt dt
工程力学导学 运动学_
点的运动学
12
y r M
1.直角坐标法：
x
x r cos r cos wt y r sin r sin wt 2 2 2 x y r 轨迹方程：
rw sin wt vx x rw cos wt vy y
工程力学导学 运动学_
点的运动学
1
工程力学导学
点的运动学
工程力学导学 运动学_
点的运动学
2
运动学
叙言
点的运动学 目录
1. 内容提要… … … … … … … … … … … … 3 2. 基本要求 … … … … … … … … … … … … 7 3. 典型例题 … … … … … … … … … … … … 8