电介质材料在各类电子器件的功能实现中扮演着重要的角色，它又被称为电介质。
在电场的作用下，电介质中的带电粒子可以偏离原来的平衡位置，发生相对位移，进而产生电极化。
而某类特殊的电介质，在外部机械应力的作用下（如压应力）发生形变，这个形变可以导致极化，并且在该电介质的相对的两个断面形成符号相反的束缚电荷，而且束缚电荷的电荷密度正比于机械应力，这样一种特殊的电介质即为压电材料。
在压电材料中，又存在着一个特殊的分类，即热释电材料，在热释电材料中，温度的变化可以引起电极化，从而在存在温差的两个端面上形成电势差。
铁电材料又是一类特殊的热释电材料，铁电晶体一定是极性晶体，在一定温度范围内，即使不存在外加电场，晶体中的正、负电荷中心也不重合，每一个晶胞存在固有的电偶极矩，电偶极矩之间会发生长程的相互作用，因此一定区域中的电偶极子将产生平行排列而发生自发极化，而自发极化的方向可以随着外加电场方向的改变而改变。
以上所述的几种关系可以用以下的示意图1.1 来概括表达：图1.1. 电介质、压电、热释电、铁电材料关系图及电滞回线图原理：铁电材料是热释电材料的一个分支，它不仅具有自发极化，而且在一定温度范围内，自发极化随会随外电场的改变而改变，而且极化强度随外电场的变化存在一个如下图所示的滞回关系，这是铁电材料的一大特征，在铁电晶体两端加上电场E 后，极化强度P 随电场强度E 增加沿从坐标原点O 出发的曲线上升，中间有一段为线性上升，然后逐渐趋于平缓，最后达到饱和，不再上升。
而当E 下降，P 不沿原曲线下降，而是沿原曲线上方的曲线下降。
当E 为零时,极化强度P 不等于零而为P B,称为剩余极化强度。
只有加上反向电场E H 时P 才会等于零,E H 称为铁电材料的矫顽电场强度。
整条电滞回线如图所示。
铁电晶体是由许多小区域组成，这些小区域称为电畴，电畴内的极化方向一致，而相邻电畴的极化方向有所不同，因此众多电畴的电偶极矩的取向是随机的，表现出各向同性。
