Fermion Condensation Quantum Phase Transition versus Conventional Quantum Phase Transitions

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04Fermion Condensation Quantum Phase Transition versus Conventional

Quantum Phase Transitions

V.R.Shaginyan a,b ?,J.G.Han b ,J.Lee b

a Petersburg Nuclear Physics Institute,Gatchina,188300,Russia

b CAPST,SungKyunKwan University 300,Chun-Chun-Dong Jangan-gu Suwon 44-746,Korea Abstract The main features of fermion condensation quantum phase transition (FCQPT),which are distinctive in several aspects from that of conventional quantum phase transition (CQPT),are considered.We show that in contrast to CQPT,whose physics in quantum critical region is dominated by thermal and quantum ?uctuations and characterized by the absence of quasiparticles,the physics of a Fermi system near FCQPT or undergone FCQPT is controlled by the system of quasiparticles resembling the Landau quasiparticles.Contrary to the Landau quasiparticles,the e?ective mass of these quasiparticles strongly depends on the temperature,magneti

c ?elds,density,etc.This system of quasiparticles having general properties determines the universal behavior of the Fermi system in question.As a result,the universal behavior persists up to relatively high temperatures comparatively to the case when such a behavior is determine

d by CQPT.W

e analyze striking recent measurements o

f speci?c heat,charge and heat transport used to study the nature of magnetic ?eld-induced QCP in heavy-fermion metal CeCoIn 5and show that the observed facts are in good agreement with our scenario based on FCQPT and certainly seem to rule out the critical ?uctuations related with CQPT.Our general consideration suggests that FCQPT and the emergence of novel quasiparticles near and behind FCQPT and resemblin

g the Landau quasiparticles are distinctive features intrinsic to strongly correlated substances.PACS :71.10.Hf;71.27.+a;74.72.-

h Keywords :Quantum phase transitions;Heavy fermions;Transport properties

Typeset using REVT E X

It is generally accepted that the fundamental physics that gives rise to the high-T c supercon-ductivity and non-Fermi liquid(NFL)behavior with a recovery of the Landau-Fermi liquid(LFL) behavior under the application of magnetic?elds observed in heavy-fermion(HF)metals and high-T c compounds is controlled by quantum phase transitions.This has made quantum phase transitions a subject of intense current interest,see e.g.[1,2].

A quantum phase transition is driven by control parameters such as composition,density or magnetic?elds and takes place at a quantum critical point(QCP)when temperature T=0.QCP separates an ordered phase generated by quantum phase transition from a disordered phase.It is expected that the universal behavior is only observable if the system in question is very near to QCP, for example,when the correlation length is much larger than microscopic length scales.Quantum phase transitions of this sort are quite common,and we shall label such quantum phase transitions as conventional quantum phase transitions(CQPT).In the case of CQPT,the physics is dominated by thermal and quantum?uctuations of the critical state,which is characterized by the absence of quasiparticles.It is believed that the absence of quasiparticle-like excitations is the main cause of the NFL behavior and other types of the critical behavior in the quantum critical region.Basing on the assumption of scaling related to the divergency of the correlation length,one can construct the critical contribution to the free energy and evaluate the corresponding properties such as critical exponents, the NFL behavior,etc.[1,2].Moving along this way,one may expect di?culties.For example,having the only critical contribution,one has to describe at least two types of the behavior exhibited by di?erent HF metals,see e.g.[3–5].Note that HF metals are three-dimensional structures,see e.g. [3,6–8]and,thus,the type of behavior cannot be related to the dimension.The critical behavior observed in measurements on HF metals takes place up to rather high temperatures comparable with the e?ective Fermi temperature T k.For example,the thermal expansion coe?cientα(T)measured √

on CeNi2Ge2shows a1/

quasiparticles strongly depends on the temperature,magnetic?elds,density,etc.This system of quasiparticles having general properties determines the universal behavior of the Fermi system in question at?nite temperatures and in magnetic?elds being the main cause of the NFL behavior and other types of the critical behavior.As a result,the universal behavior persists up to relatively high temperatures and magnetic?elds comparatively to the case when such a behavior were determined by CQPT.We analyze striking recent measurements of speci?c heat,charge and heat transport which where used to study the nature of magnetic?eld-induced QCP in heavy-fermion metal CeCoIn5 [10,11]and show that the observed facts are in good agreement with our scenario based on FCQPT.

In the LFL theory,the existence of low-energy elementary excitations is the general property of a Fermi liquid and these excitations are represented by quasiparticles[13].The quasiparticle distribution function n(p,T)is given by the equation

δ?

n(p,T)

=0.(1)

The function n(p,T)depends on the momentum p and the temperature T.Here?=E?T S?μN is the thermodynamic potential,andμis the chemical potential,whileε(p,T),

ε(p,T)=

δE[n(p)]

(2π)3

,(3)

which results from purely combinatorial considerations.Eq.(1)is usually presented as the Fermi-Dirac distribution

n(p,T)= 1+exp (ε(p,T)?μ)

M?L =

1

dp|p=p F.(5)

It is implied that in the case of LFL M?L is positive and?nite at the Fermi momentum p F.As a result,the T-dependent corrections to M?L,to the quasiparticle energyε(p),and to other quantities, start with T2-terms being approximately temperature independent.

There exist special solutions of Eq.(1)associated with the so-called fermion condensation[14,15]. Being continuous and satisfying the inequality0

ε(p)?μ=0,if0

whereε(p)is given by Eq.(2).At T=0,Eq.(6)de?nes a new state of electron liquid with FC [14–16],which is characterized by a?at spectrum in the(p f?p i)region,and which can strongly in?uence measurable quantities up to temperatures T?T f.Here T f stands for the temperature where the fermion condensate e?ects disappear,T f/εF～(p f?p i)/p F,[15].HereεF～p2F/M?L is the Fermi energy.Note that at T?T f the occupation numbers of quasiparticles is approximately temperature independent,n(p,T)?n0(p),with n0(p)being given by Eq.(6).At T=0in the state with FC,the order parameter coincides with the order parameter of superconducting state κ(p)=

1

x?x F C∝

density and spin?uctuations in the question are not the critical?uctuations and the divergency of the

e?ective mass is not a result of the critical?uctuations or vanishing the quasiparticle renormalization factor z[19,21,23,28,30].We remark that in the case of the superconducting phase transition when

T c/εF?1,the critical region of the critical?uctuations of the order parameter is so narrow that is almost irrelevant from the experimental point of view[34].Thus,we can conclude that at?nite

temperatures T>T c the physics of Fermi system near FCQPT or behind the critical point of FCQPT

is controlled by the system of quasiparticles resembling the Landau quasiparticles.Therefore,at T c→0,the area of applications of the quasiparticle scenario extends practically to T=0because the critical region becomes very narrow and eventually vanishes.

Assume that T c→0and r<0,then at?nite temperatures T?T f,the occupation numbers in the region(p f?p i)are still determined by Eq.(6),and the quasiparticle system becomes divided into two quasiparticle subsystems:the?rst subsystem is occupied by normal quasiparticles with the ?nite e?ective mass M?L independent of T at momenta p

M?F C?p F p f?p i

T [4,5].Here,α(T)is the thermal expansion coe?cient and C(T)is the speci?c heat.In fact,at T→0, the system approaches the FC quantum critical line from above,and its behavior is controlled by the system of quasiparticles with the e?ective masses M?F C and M L.At T→0,the Fermi system in question is undergone a weakly?rst-order quantum phase transition because the entropy is not a continuous function at T=0:δS=S(T>0)?S(T=0)is?nite since S(T=0)=0,and at 0

At T≥0and r=(x?x F C)>0,the system is on the disordered side and the e?ective mass given by Eq.(7)becomes?nite.As a result,the kinetic energy comes into a play and makes the?at part vanish.Obviously,at T=0,Eq.(6)has only the trivial solutionε(p=p F)=μ,and the quasiparticle

occupation numbers are given by the step function,n F(p)=θ(p F?p).AtεF?T>T?(x)and |x?x F C|/x F C?1,the e?ective mass M?depends on the temperature[5,23]

M?(T)∝1

T

.(10)

The state of system with M?strongly depending on T and r resembles the strongly correlated liquid. In contrast to the strongly correlated liquid,there is no energy scale E0given by Eq.(9).Such a system can be viewed as a highly correlated liquid and becomes the Landau Fermi liquid at T→0. We expect that Eq.(9)is valid up to temperatures T～T k?εF[5,23].

The LFL behavior is restored by the application of magnetic?eld B>B c0and T-dependent corrections to the e?ective mass begin with T2-terms.Here B c0is a critical?eld which suppresses the magnetically ordered state and can be as big as10-12T[36]and even bigger.If the magnetically ordered state is absent then B c0=0,as it takes place in the case of CeRu2Si2[5,37].At r>0and T?(B)>T,the e?ective mass M?(B)of the restored LFL depends on magnetic?eld B[5,23]

M?(B)∝

1

B?B c0, while the e?ective mass is given by[38]

M?(B)∝

1

B?B c0

.(12)

It follows from Eqs.(11)and(12)that the Kadowaki-Woods ratio K=A(B)/γ2(B)is conserved because A(B)∝(M?(B))2andγ(B)∝M?(B).Thus,the quasiparticle systems described by Eqs.

(8),(9),(10),(11),and(12)determine the universal behavior which is observed in measurements on HF metals[5].

To capture and summarize the salient features of magnetic?eld-tuned CQP observed recently in CeCoIn5[10,11],we apply the above consideration based on FCQPT.A recent study of CeCoIn5in magnetic?elds B>B c0have revealed that the coe?cients A(B)and C(B),describing scattering in the LFL regime and determining the T2contributions to the resistivityρand thermal resistivityκr respectively,possess the same critical?eld dependence

A(B)∝C(B)∝

1

could expect that some kind of critical?uctuations could cause the observed behavior.For example,

large scattering from antiferromagnetic?uctuations of?nite momenta could degrade the heat and charge transport in a similar way[40].In this case,in order to preserve the Kadowaki-Woods ratio

these?uctuations are to properly in?uence the speci?c heat which characterizes the thermodynamic properties of the system and is not directly related to the transport one.On the other hand,there are

no theoretical grounds for this.Therefore,the conservation of the Kadowaki-Woods ratio observed

in recent measurements on CeCoIn5[10]de?nitely seems to rule out these?uctuations.While both the constancy of Kadowaki-Woods ratio[10]and the constancy of the A(B)/C(B)ratio[11]give

strong evidence in favor of the quasiparticle picture.We remark that the above consideration of

relationships between critical?uctuations and FCQPT is in agreement with these facts.

It is instructive to brie?y analyze the behavior of the system when the magnetic?eld is changed

through B c0.Broadly speaking,the magnetic?eld can be regarded as the tuning parameter(like e.g. pressure or density)which produces CQP,while B c0can be regarded as the metamagnetic?eld at

which FCQPT takes place.We remember that the behavior of system at FCQPT is not determined

by critical?uctuations,therefore,the behavior is not disturbed by the proximity to?rst order phase transitions which could take place near the metamagnetic?eld.At B

(B?B c0)with(B c0?B)in Eqs.(11)and(12)and in the formulas determining functions T?(B). Then it follows from Eqs.(11)and(12)that at B=0,the system in question exhibits the LFL behavior at temperatures T

the temperature T?(B)is depressed,T?(B)→0,showing the reverse trend with respect to the case when B>B c0,so that the area of the LFL behavior vanishes.Therefore,it might be said that increasing magnetic?eld B suppresses the LFL behavior enhancing the NFL behavior.As a result, in both cases r<0and r>0,at the elevated magnetic?eld with BB c0.For example,at increasing magnetic?eld B→B c0,the Sommerfeld coe?cientγbecomes divergent at T→0.We can conclude,that passing through the critical?eld B=B c0leads to a sharp maximum in M?(B),γ(B),ρ(B),χ(B),etc,see Eq.(11).While the Kadowaki-Woods ratio is conserved when the system exhibits the LFL behavior.Note that very near B=B c0the temperature T?(B)→0,therefore at?nite temperatures,the sharp maximum is substituted by a relatively broad maximum which becomes sharper as T→0.A similar behavior to the described above was observed in measurements on Sr3Ru2O7[41]and CeIrIn5[42].A detailed consideration of these items will be published elsewhere.

A few remarks related to the high-T c superconductivity are in order here.Let us discuss the situation in a?nite external?eld as it is done in the case of continues phase transitions.Switch on the pairing interactionλV(p1,p2)generating the pairing?eld

?(p)=λ V(p,p1)κ(p1)d p1

(1?n0(p))n0(p)is determined by the strong Landau interaction rather then by the weak pairing interaction.We consider a weak coupling regime at which the occupation numbers of quasiparticles n0(p)are not disturbed by the pairing interaction and given by Eq.(6). The pairing?eld,being linearly coupled with the order parameter,see Eq.(14),removes the system from its critical point replacing FCQPT with the superconducting phase transition.In response to it,the FC plateau inclines with the slope being proportional to?1,while the e?ective mass becomes ?nite M?F C∝1/?1[12].In that case,it turns out that the maximum value of the superconducting

gap?1is linear with respect to small values ofλ[14,15,17]and can be as large as?1～0.1εF and the transition temperature behaves as T c∝x(x F C?x)where x stands for the doping level[12,43].At ?nite temperatures T≤T c,the quasiparticle excitations are the Bogoliubov quasiparticles.Moving along this line,it is possible to explain the main features of the high-T c superconductivity including a recovery of the LFL behavior under applied magnetic?elds as well,see e.g.[12,14,15,43–45].

As the Landau theory of Fermi liquid,the theory of the high-temperature superconductivity based on FCQPT deals with the quasiparticles which are elementary excitations of low energies.This theory produces the general qualitative description of the superconducting state,normal one and the recovery of the LFL behavior under the application of magnetic?eld[12,14,15,45].On the other hand,one can choose the phenomenological parameters and obtain the quantitative consideration of the superconductivity as it can be done in the framework of the Landau theory when describing a particular normal Fermi-liquid,say liquid3He.Thus,any theory which is capable of describing FC and incorporates with the BCS theory will produce the qualitative picture of the superconducting state and the normal state which coincides with the picture based on FCQPT.Both of the pictures can agree at a numerical level provided the corresponding parameters are adjusted.For example, since the formation of?at band corresponding to FC is possible in the Hubbard model[32],one can, generally speaking,repeat the results of the theory based on FCQPT within the Hubbard model. It is appropriate mention here that the corresponding numerical description con?ned to the case of T=0has been obtained within the Hubbard model[46,47].

In conclusion,we have shown that in contrast to CQPT,whose physics is dominated by thermal and quantum?uctuations and characterized by the absence of quasiparticles,the physics of a Fermi system near FCQPT or undergone FCQPT is determined by quasiparticles resembling the Landau quasiparticles.Contrary to the Landau quasiparticles,the e?ective mass of these quasiparticles is strongly depends on the temperature,magnetic?elds,density,etc.This system of quasiparticles has the general properties and determines the universal behavior of the Fermi system under considera-tion including the recovery of the LFL behavior under applied magnetic?elds which preserves the Kadowaki-Woods ratio.This universal behavior persists up to relatively high temperatures compar-atively to the case when such a behavior is determined by CQPT.We have analyzed the striking recent measurements of speci?c heat,charge and heat transport which where used to study the na-ture of magnetic?eld-induced QCP in heavy-fermion metal CeCoIn5and shown that the observed facts are in good agreement with our scenario based on FCQPT and certainly seem to rule out the critical?uctuations related with CQPT.We have demonstrated that the Fermi system in question can be represented by the electronic systems of the high-T c superconductors,HF metals and by some two-dimensional Fermi systems.Finally,our general consideration suggests that FCQPT and the emergence of novel quasiparticles at QCP and behind QCP and resembling the Landau quasiparticles are qualities intrinsic to strongly correlated substances.

The authors are grateful for the?nancial support provided by the Korea Science and Engineer-ing Foundation through the Center for Advanced Plasma Surface Technology at SungKyunKwan University.

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M.Randeria,N.Trivedi,cond-mat/0305611.

[47]P.W.Anderson et al.,cond-mat/0311467.

孔板流量计安装要求

孔板流量计安装要求 1) 直管段必需是圆的，并且对节省件前2D范畴，其圆度请求其甚为严酷，而且有必然的圆度目标。详细权衡方式：孔板流量计装置管道前提—孔板流量计安装要求 6、出口、入口阀门，进入口阀门开度要分歧 5、接上旌旗灯号线、电源线 b.在节省件后，在OD和2D用上述方式测得8个内径单测值，肆意单测值与D比力，其最大误差不得跨越2% 4、节省件下游侧为关闭空间或直径2D大容器时，则关闭空间或大容器与节省件之间的直管长不得小于30D(15D)。若节省件和关闭空间或大容器之间另有其它部分阻力件时，则除在节省件与部分阻力件之间设有附合的最小直管段长1外，从关闭空间到节省件之间的直管段总长也不得小于 30D(15D)。 7、翻开不锈钢三阀组的均衡阀，迟缓孔板的凹凸压端的阀门，待流体经过流量计后封闭不锈钢三阀组均衡阀即可。

a.节省件前OD，D/2，D，2D4个垂直管截面上，以大至相等的角间隔至多别离丈量4个管道内径单测值，取均匀值D。肆意内径单丈量值与均匀值之差不得跨越0.3% 孔板流量计装置管道前提 3、为流体的活动在节省件前1D出构成充实成长的紊流速度散布，并且使这种散布成平均的轴对称形，所以： 1、节省件前后的直管段必需是直的，不得有可见的蜿蜒。 2、装置节省件用得直管段该当是滑腻的，如不滑腻，流量系数应乘以粗拙度批改稀少。 2) 节省件前后请求一段足够长的直管段，这段足够长的直管段和节省件前的部分阻力件方式相关和直径比相关。 (3)节省件下游侧第一阻力件和第二阻力件之间的直管段长度可按第二阻力件的方式和=0.7(非论现实值是几多)取 所列数值的1/2

浅谈英语电影字幕翻译(一)

浅谈英语电影字幕翻译(一) 【摘要】随着近几年来中外文化交流的深入,大量的外国影片被引介到中国,在娱乐人们眼球的同时,也促进着人们对于影片欣赏水平能力的提高。国外影片的引进,也刺激了另一个新兴领域—字幕翻译的发展,本文旨在通过探讨英语电影的字幕特点,以期提出一些翻译策略。【关键词】英语电影;字幕特点;翻译策略 一引言 近年来随着对外文化交流的发展与深入,一大批优秀的外国影片被引进到中国,受到人们的喜爱。大量国外影片的引进,带动了英语字幕翻译需求的增长,然而,关于英语电影字幕翻译的标准始终未有一个统一的标准,但由于影视作品是剧作者根据自身生活的经历或经验创造而成,反映了一定的社会文化背景,其语言对白具有不同于其他文体的显著特点。因此,在对英语电影翻译时,应把握住其特点进行翻译。 二英语电影字幕的语言特点 1口语性 以剧情为主的影视作品一般主要是靠角色之间的互动来展开情节,这种互动一般以对话来呈现。既然是对话,就是生活中浅显易懂的日常口语,即简短、直接、生动,并且含有较多的非正式语及俗语等。 2文化性 著名翻译家Nida指出:语言是文化的一部分,任何文本的意义都有直接或间接地反映一个相应的文化,词语意义最终也只能在相应的文化中找到。译制片本身就属于艺术的二度创作,目的就是向目的语观众介绍国外文化,促进民族文化的发展。 3服务性 英语字幕不是独立存在的。它必须与影视作品的画面、声音等结合在一起才具有意义。如果把一段字幕抽取出来,单看其内容,是无法了解其真正涵义的,而其最终目的决定了字幕的服务性的特点。 4时空受限性 既然字幕不可能独立于画面和声音而存在,这也就决定了其在时间停留和空间安排上都受到限制的特点。一方面,它不可能象书本上的文字一样长久停留在同一处,静止不动。随着与其语境相吻合的画面和声音的消失,它也必然消失,被下一句字幕所取代,即字幕瞬时性的本质。另一方面,字幕的空间存在也受到较大限制。影视剧最大的魅力就在于其图像与声音的完美结合。字幕作为并非必要的一种后来添加物,其存在的前提便是不能对画面的整体视觉效果造成较大的破坏。因此,字幕的排版也必须符合审美标准。在长期的字幕制作实践中,字幕的外观效果形成了较统一的评判标准,字体不能过大,也不能过小。另外,每一句字幕的长度也受到限制。由于画面是一闪而过,字幕停留的时间较短,往往只有两三秒甚至更少,因此内容不能太多。同时,是否添加标点符号,哪些标点可以省略,哪些不能省略,这些问题也必须加以考虑。

孔板流量计安装说明

孔板流量计说明书 一、用途 标准环室孔板、法兰孔板节流装置是无刻度的流量测量装置，它与气动、电动差压变送器或双波纹管差压变送器配套使用。在冶金、化工、石油、电力工业系统连续测量介质温度≤400℃的液体、气体、蒸汽流经孔板所产生的压差，又变送器将该压差讯号转换成比例的输出信号，再有二次仪表或调节器，对被测量流量进行记录，指示或调节。 二作用原理和结构 1、基本原理 在管道内部装上孔板或喷咀等节流件，由于节流件的孔径小于管道内径，当流体流经节流件时，流束截面突然收缩，流速加快。节流件后 端流体的静压力降低，于是在节流件前后产生产生静压 力差（见图1），该静压力差与流体过的流体流量之间有 确定的数值关系、符合Q=K。△P 。用差压变送器 （或差压计）测量节流件前后的差压，实现对流量的测量。 2、节流装置的结构 节流装置的结构如图2、3所示： 图2、标准环室孔板节流装置结构示图（Pg≤25） 1、法兰 2、导管

3、前环室 4、节流件 5、后环室 6、垫 7、螺栓8、螺母 图3、标准法兰孔板节流装置示意图（Pg≥64）1、取压法兰2、孔板3、导压管4、密封垫5螺母6螺栓 三、安装要求 节流装置的安装和适用于下列管段和管件有关：节流件上游侧第一阻力件、第二阻力件，节流件下右侧第一阻力件，从节流件上游第二阻力件到下游第一阻力件之间的管段以及差压讯号管路等。

1、管道条件： （1）节流件前后的直管段必须是直的，不得有肉眼可见的弯曲。 （2）安装节流件用得直管段应该是光滑的，如不光滑，流量系数应乘以粗糙度修正稀疏。 （3）为保证流体的流动在节流件前1D出形成充分发展的紊流速度分布，而且使这种分布成均匀的轴对称形，所以 1）直管段必须是圆的，而且对节流件前2D范围，其圆度要求其甚为严格，并且有一定的圆度指标。具体衡量方法： （A）节流件前OD，D/2，D，2D4个垂直管截面上，以大至相等的角距离至少分别测量4个管道内径单测值，取平均值D。任意内径单测量值 与平均值之差不得超过±0。3% （B）在节流件后，在OD和2D位置用上述方法测得8个内径单测值，任意单测值与D比较，其最大偏差不得超过±2% 2）节流件前后要求一段足够长的直管段，这段足够长的直管段和节流件前的局部阻力件形式有关和直径比β有关，见表1（β=d/D, d为孔板开孔直径，D为管 道内径）。 （4）节流件上游侧第一阻力件和第二阻力件之间的直管段长度可按第二阻力件的形式和β=0。7（不论实际β值是多少）取表一所列数值的1/2 （5）节流件上游侧为敞开空间或直径≥2D大容器时，则敞开空间或大容器与节流件之间的直管长不得小于30D（15D）。若节流件和敞开空间或大容器之间尚有其 它局部阻力件时，则除在节流件与局部阻力件之间设有附合表1上规定的最小 直管段长1外，从敞开空间到节流件之间的直管段总长也不得小于30D（15D）。

从文化视角看电影字幕翻译

从文化视角看电影字幕翻译 电影字幕翻译是翻译领域的一个新热点。随着全球化和电影业的迅速发展，电影字幕翻译越来越得到重视，在翻译研究中的地位日益提高。本文简要概述了影视字幕及字幕翻译的特点和分类，从翻译的归化、异化、顺应法入手，对电影《功夫熊猫》中的经典片段的字幕翻译进行了分析。在此基础上，探讨了如何将归化和异化相结合及如何处理好源语和译入语的关系，以期减少文化差距，促进文化交流。 标签：电影字幕翻译归化异化顺应论 随着国际交流的日益频繁，全球化步伐的加快，跨文化交际应运而生。了解异国文化的重要途径之一是国际影视作品，电影字幕翻译应运而生，并越来越受到翻译领域的重视。作为翻译界的一个新兴领域，字幕翻译通过为影视作品配以字幕，使电影观众在较短时间内获取大量信息的同时，欣赏到原汁原味的外国文化。电影字幕翻译与文化有着密不可分的关系。语言不能脱离文化而存在，影视翻译是文学翻译的重要组成部分。在电影字幕翻译中，要把源语文化通过恰当的译语传达给目标受众，因此，正确处理好源语文化和译入语文化的关系非常重要。 一、电影字幕的分类及特点 电影字幕从不同的角度有不同的分类方法。从语言学角度看，字幕翻译可以分为内字幕翻译和语际字幕翻译。前者主要负责把话语转换成文本，与此同时，说话方式发生改变，而语言本身未改变。语际字幕翻译是在保留原声的情况下，把源语译为目的语，并将目的语同步显示在屏幕或图片下端的过程。在这个过程中，观众通过欣赏配以字幕的影视作品，在短时间内获取大量信息，同时也能让他们欣赏到不同的风俗文化所带来的视觉享受。有时把这种字幕翻译称为“对角字幕翻译”。（Gottlirb H,1994）通常所说的字幕翻译即为语际字幕翻译。 从内容上看，鉴于原文本的内容与性质不尽相同，电影的字幕翻译可分为显性电影字幕翻译和隐性电影字幕翻译。从形式上看，字幕翻译可以是双语影视字幕，字幕的形式分为两行，一行为源语字幕，另一行为译语字幕。另外，字幕翻译也可以是单语影视字幕，其特点是只显示出一种语言。(刘靖之，1991)电影字幕翻译也可根据电影作品的类别而进行划分，如纪录片翻译、公益片翻译、故事片翻译等。 作为一种跨文化交际的方式，电影字幕翻译在文化交流方面发挥了巨大作用。钱绍昌呼吁翻译界重视影视翻译，同时归纳了影视语言的聆听性、综合性、瞬间性、通俗性等几大特点，(钱绍昌，2000)这对影视字幕翻译有很强的指导性。 二、归化、异化、顺应论综述 翻译不仅是两种语言的转换，更是文化信息的传递。语言的转换是翻译的表

孔板流量计说明书

孔板流量计 一、用途及工作原理 孔板流量计用以测定瓦斯抽放管路中的瓦斯流量。当气体经管路通过孔板时，流速会增大，在孔板两侧产生压差，且流量与压差之间存在着一个恒定的关系，通过压差可以计算出管路中气体的流量。 二、构造 孔板流量计由孔板、取压嘴（压差计接头）和钢管组成。孔板选用304材质。 其结构简图如图所示。 1、4管路； 2、3法兰盘；5、9压差计接头；6密封圈；7连接螺栓；8孔板；10负压表 孔板流量计结构简图 孔板流量计测定装置主要组成：①孔板流量计；②U型压差计；③测压咀；⑤负压表。结构如下图所示。 1、孔板； 2、橡胶垫圈； 3、法兰盘； 4、测压咀； 5、压力表； 6、胶皮管； 7、U型管压差计；8、钢管 孔板流量计结构原理图

三、规格 通过估算抽放瓦斯量和水柱压差Δh值的测量范围，合理选择孔板直径的大小。一般 孔板压差Δh测量范围在100~1000Pa。详细见附录。 四、使用 孔板流量计先与管路连接固定好，然后将U型压差计灌半下水。排净玻璃管中的气泡后，将连接胶管插上。将两根胶管对折，一只手攥紧，将胶管的另两端插到流量计的测压 咀上。插牢后攥胶管的手松开（要使两根管同步通气），稳定后按说明书读取压差，计算。 五、注意事项 (1)在抽放瓦斯管路中安装孔板时，孔板的孔口必须与管道同心，其端面与管道轴线垂直， 偏心度﹤1－2%； (2)安装孔板的管道内壁，在孔板前后距离2D的范围内，不应有凹凸不平，焊缝和垫片 等； (3)孔板流量计的上游(前端)，管道直线长度≧20D，下游(后端)长度≧10 D； (4)要经常清理孔板前后的积水和污物，孔板锈蚀要更换； (5)抽放瓦斯量有较大变化时，应根据流量大小更换相应的孔板。 六、管道抽放瓦斯量的计算 可采用下列简易公式对移动泵站最大抽气量进行计算： q v = K h 式中：q v—气体体积流量，m3/min； K —孔板系数（出厂时已测定）； Δh —U型管水柱压差，mm。若为水银柱，应乘以13.6。

煤矿井下瓦斯抽放管路专用孔板流量计安装注意事项【最新版】

煤矿井下瓦斯抽放管路专用孔板流量计安装注意事项 常见孔板流量计安装错误 1.孔板前后直管段不符合要求 孔板前后直管段的作用就是为了保证管道内流体的流动稳定，但由于工艺管道上常有拐弯、分叉、汇合等阻力件出现，使流体稳定变为扰动，从而导致测量误差。消除方法是按照前后管道要求，合理设计节流装置的安装位置。 2.孔板上下游面受损或孔板法兰垫片凸出管道内 在运输孔板或施工人员安装孔板过程中，容易造成上下游面受损或法兰垫片凸出管道内，从而导致测量误差。消除方法是提高施工人员的技术素质和责任心。施工人员在安装孔板前应仔细检查孔板片，若发现孔板上下游面受损，应及时更换;在安装孔板过程中应避免损坏孔板片;安装法兰垫片时，要使法兰垫片中心线和管道中心线一致。 3.孔板上下游面反装 安装前，应正确辨认管道内介质流向及孔板方向，否则将导致测

量值偏低。这是因为施工人员的粗心所致，消除方法就是在安装孔板时，使孔板上标有“+”的面处在流向的上游侧。 4、不同孔板装错位置 这种情况一般在试车阶段特别容易出现。在试车阶段，各工艺管道需要多次吹扫，频繁拆装孔板。若孔板尺寸一样，稍不注意就会出现差错，调换孔板即可恢复正常。 由此可见为了让仪表发挥最大功能和作用，正确选型是首要条件，正确安装是决定性因素。

孔板流量计安装前注意事项 1.仪表安装前，工艺管道应进行吹扫，防止管道中滞留的铁磁性物质附着在仪表里，影响仪表的性能，甚至会损坏仪表。如果不可避免，应在仪表的入口安装磁过滤器。仪表本身不参加投产前的气扫，以免损坏仪表。 2.仪表在安装到工艺管道之前，应检查其有无损坏。

3.仪表的安装形式分为垂直安装和水平安装，如果是垂直安装形式，应保证仪表的中心垂线与铅垂线夹角小于2°;如果是水平安装，应保证仪表的水平中心线与水平线夹角小于2°。 4.仪表的上下游管道应与仪表的口径相同，连接法兰或螺纹应与仪表的法兰和螺纹匹配，仪表上游直管段长度应保证至少是仪表公称口径的5倍，下游直管段长度大于等于250mm。 5.由于仪表是通过磁耦合传递信号的，所以为了保证仪表的性能，安装周围至少250px处，不允许有铁磁性物质存在。 6.测量气体的仪表，是在特定压力下校准的，如果气体在仪表的出口直接排放到大气，将会在浮子处产生气压降，并引起数据失真。如果是这样的工况条件，应在仪表的出口安装一个阀门。 7.安装在管道中的仪表不应受到应力的作用，仪表的出入口应有合适的管道支撑，可以使仪表处于最小应力状态。 8.安装PTFE(聚四氟乙烯)衬里的仪表时，要特别小心。由于在压力的作用下，PTFE会变形，所以法兰螺母不要随意拧得过紧。

电影字幕文化词语的翻译-2019年文档资料

电影字幕文化词语的翻译 一、文化词语与电影字幕翻译 文化词语就是指蕴含特定社会文化意义、含有特定文化信息的词语。文化词语与民族心理、风俗习惯和社会变革等密切相关，是词汇中最活跃的部分。因此，文化词语在语言中随处可见。 电影字幕翻译包括三个基本特点：瞬时性、通俗性和综合性。瞬时性是指电影字幕翻译中没有加注说明，因此要求字幕翻译简洁明了，在第一时间就可以得到观众的理解和接受。通俗性是指电影字幕翻译需要通俗易懂，尽量使用口语语言而非书面语言。综合性是指电影字幕翻译需要能够和影片中人物表情、肢体语言、动态画面等因素相协调。众所周知，影视翻译不仅是一种文字转换，更是一定区域历史和社会文化生活的反映。因此，任何一部电影中都包含了一些特殊文化信息的文化词语。这些文化词语会受到接受文化需求的制约，使观众难于理解和接受。如果电影字幕翻译力图在母语中尽可能地传递源语影片中的文化信息，保留原片的风格，就必然需要采用涉及文化翻译的两种翻译策略即归化和异化策略。 二、归化与异化 归化是指在翻译中最大限度地淡化原文的陌生感的翻译 策略。归化翻译要求译文既要克服语言障碍，又要克服文化障碍，尽量避免文化冲突，尽可能使源语文化所反映的世界接近目的语

文化读者的世界，从而达到源语文化与目的语文化之间的“文化对等”。 异化是指在翻译中一定程度上保留原文的异域性的翻译 策略。异化翻译提倡翻译的主要目的是文化交流，源语文化将会丰富目的语文化和目的语的语言表达方式。异化翻译的目的是帮助读者理解异国文化的特异之处。 三、电影《国王的演讲》中文化词语的翻译 电影《国王的演讲》讲述了英国国王乔治六世（伯蒂）由于身患口吃，致使他无法在公众面前演讲。伯蒂因为无法治愈口吃感到既痛苦又失望。在妻子伊丽莎白的介绍下，伯蒂结识了语言治疗师莱昂纳尔。莱昂纳尔凭借自己的经验和信心消除了伯蒂的疑虑，伯蒂开始配合治疗，取得了不错的效果，两个人也渐渐成为朋友。然而，对于自己是否顶替哥哥爱德华王子继承王位的问题，两个人意见发生了分歧，不欢而散。伯蒂的父亲去世之后，爱德华王子主动放弃了王位，伯蒂成为国王乔治六世。伯蒂这时明白了莱昂纳尔的良苦用心，两人在伊丽莎白的撮合下又重归于好。在莱昂纳尔的协助下，伯蒂终于战胜了自己，发表了历史上著名的圣诞节演讲。该片是一部反映二战前后英国皇室生活的影片，无论从画面和语言上都赋予了浓厚的英伦风格，影片中包含了一些能够反映英伦国家生活的文化词语，下面我们就来探讨两种翻译策略在处理文化词语方面的应用。 （一）电影《国王的演讲》中文化词语的归化翻译

正确安装孔板流量计的几点要求

正确安装孔板流量计的几点要求
充满管道的流体，当它们流经管道内的节流装置时，流束将在节流装置的节流件处形 成局部收缩，从而使流速增加，静压力低，于是在节流件前后便产生了压力降，即压 差，介质流动的流量越大，在节流件前后产生的压差就越大，所以孔板流量计可以通 过测量压差来衡量流体流量的大小。 这种测量方法是以能量守衡定律和流动连续性定 律为基准的。 1、节流件前后的直管段必须是直的，不得有肉眼可见的弯曲。 2、安装节流件用得直管段应该是光滑的，如不光滑，流量系数应乘以粗糙度修正稀 疏。 3、为保证流体的流动在节流件前 1D 出形成充分发展的紊流速度分布，而且使这种分 布成均匀的轴对称形，直管段必须是圆的，而且对节流件前 2D 范围，其圆度要求其 甚为严格，并且有一定的圆度指标。 具体衡量方法：节流件前 OD，D/2，D，2D4 个垂直管截面上，以大至相等的角距离至 少分别测量 4 个管道内径单测值，取平均值 D。任意内径单测量值与平均值之差不得 超过±0.3% ;在节流件后，在 OD 和 2D 位置用上述方法测得 8 个内径单测值，任意单 测值与 D 比较，其最大偏差不得超过±2%; 节流件前后要求一段足够长的直管段， 这段足够长的直管段和节流件前的局部阻力件 形式有关和直径比β 有关。 节流件上游侧第一阻力件和第二阻力件之间的直管段长度 可按第二阻力件的形式和β =0.7(不论实际β 值是多少)取所列数值的 1/2 ； 4、节流件上游侧为敞开空间或直径≥2D 大容器时，则敞开空间或大容器与节流件之 间的直管长不得小于 30D(15D)。若节流件和敞开空间或大容器之间尚有其它局部阻 力件时，则除在节流件与局部阻力件之间设有附合规定的最小直管段长 1 外，从敞开 空间到节流件之间的直管段总长也不得小于 30D(15D)。 5、接上信号线、电源线 6、开启进口、出口阀门，进出口阀门开度要一致 7、打开不锈钢三阀组平衡阀，缓慢开启孔板高低压端的阀门，待流体通过流量计后 关闭不锈钢三阀组平衡阀即可。 特点 ▲ 孔板流量计 节流装置结构易于复制，简单、牢固，性能稳定可靠，使用期限长， 价格低廉。 ▲孔板计算采用国际标准与加工 ▲ 孔板流量计 应用范围广，全部单相流皆可测量，部分混相流亦可应用。 ▲标准型节流装置无须实流校准，即可投用。 ▲孔板流量计 安装更简单，无须引压管，可直接接差压变送器和压力变送器。 智能型孔板流量计特点 ▲采用进口单晶硅智能差压传感器 ▲高精度，完善的自诊断功能 ▲智能孔板流量计智能孔板流量计其量程可自编程调整。

汽车空调鼓风机控制模块

一鼓风机转速控制 鼓风机转速控制由鼓风机转速控制开关电路和水温控制开关电路构成。鼓风机转速控制开关包括：自动空调放大器、鼓风机电阻器和功率晶体管。功率晶体管根据来自空调器放大器的BLW端子的鼓风机驱动信号，改变流至鼓风机电机的电流，从而改变鼓风机转速。功率晶体管有一个熔点为114℃的温控保险丝，以保护晶体管不致因过热而损坏。水温控制开关电路是由水温传感器感知发动机冷却液温度，进行发动机预热控制。鼓风机转速控制运行过程如下 鼓风机控制电路图 1鼓风机转速的自动控制 鼓风机转速的自动控制过程与温度控制相似，是根据TAO值自动控制鼓风机转速。AUTO（自动）开关位于暖风装置控制板上。当这个开关接通时，自动空调器放大器根据TAO 的电流强度控制鼓风机转速。

鼓风机转速与TAO值的关系图 （1）低速运转 AUTO开关位于暖风装置控制板上。当这个开关接通时，安装在自动空调器放大器内的微电脑接通TR1，起动暖风装置继电器。这使电流从蓄电池流至暖风装置继电器，然后流至鼓风机电机，再流至鼓风机电阻器，后接地。这样，就使鼓风机电机低速运转。同时AUTO （自动）和Lo（低速）指示灯亮。 鼓风机低速运转电路运作图 （2）中速运转

当AUTO开关接通时，与低速控制时一样，起动暖风装置继电器。安装在自动空调器放大器内的微电脑（ECU），将从TAO值计算所得的鼓风机驱动信号，经BLW端子输出至功率晶体管。于是，电流从蓄电池流至暖风装置继电器，然后至鼓风机电机，再流至功率晶体管和鼓风机电阻后接地。这样，就使鼓风机电机以相应于鼓风机驱动信号的转速运转。同时AUTO（自动）指示灯点亮，Lo（低）、M1（中1）、M2（中2）、Hi（高）指示灯也根据情况可能发亮。 从功率晶体管进入自动空调器放大器的VM端子的信号，是反映鼓风机实际转速的信号。微电脑（ECU）参考这个信号校正鼓风机驱动信号。 （3）特高速度运转。 当AUTO开关接通时，允许安装在自动空调器放大器内的微电脑（ECU）接通TRl和TR2，驱动暖风装置继电器和鼓风机继电器。于是，电流从蓄电池流至暖风装置继电器，然后至鼓风机电机，再至鼓风机风扇继电器后至接地。这样，就使鼓风机电机以特高速度运转。同时，AUTO和Hi指示灯亮。

孔板流量计的安装注意点和原理分析

孔板流量计的安装注意点和原理分析 一、孔板流量计的安装注意事项 1.气体取压口最好在管道上部；液体取压口在侧面以下但不要在正下方，沉积颗粒会堵着取压口的；蒸汽的话取压口在管道侧面； 2.孔板方向不要弄错了，标“+”的为正向，“-”为负向，“+”是迎着流体过来的方向。 3.正负取压口引出的导压管在任何情况下都要保持平行； 4.孔板一般都要配合差压变送器用的，导压管与差压变送器连接时要注意正负压不要装反，“H”为正，“L”为负； 5.测气体的话差压装置建议放在管道上方，液体的话放在管道下部，测蒸汽嘛如果有配冷凝罐的话，应当保持冷凝罐在同一水平面高度上。 6.直管段要求了，按计算书计算出安装孔板时要求的前后直管段长度，通常为前20D后10D来装（D是指孔板的口径）节流装置V锥流量计与孔板流量计性能比较：V锥形流量计(又称内锥、V锥、V型锥流量计)是新一代差压式流量计测量仪表，由专用的节流装置锥形管与通用的差压变送器、二次仪表配套构成。锥形管是专利技能产品，对残旧的差压装置作了很大的技能改进，它由一圆形测量管和置入测量管内并与测量管同轴的特型芯体构成。芯体与测量管内圆柱面之间构成异径环型过流裂痕，对流过的流体进行节流，其节流历程同环型孔板、经典文丘里管的节流历程近似。锥形管的特殊构造，有效的消除了而今在用孔板、喷嘴的性能毛病，使之在运用历程中不永存类似孔板等节流件的锐缘磨蚀与积污纰漏，并能对节流前管内流体速度散播梯度及大概永存的各种非轴对称速度散播进行额外有效的流动排解(整流)，从而能实现高切确度与高平乱性的流量测量。锥形管流量计可用于对各种液体、气体和蒸汽的测量，是尺寸孔板等残旧节流式仪表的梦想换代产品，为改进而今的工业、能源计量成果，供给了一项有效、可靠的计量手腕。 二、产品性能机理简析 孔板流量计为何能有如此优秀的技能性能?最本原的原因是靠其简单而又科学合理的构造及其所造成的节流模式。应该说，锥形管是环形孔板与经典文丘里管的技能再发家，它将环形孔板、经典文丘里管、耐磨孔板以及锥形入口孔板的性能优特性融会在一齐，彻底消除了孔板的计量性能毛病，使之造成了一项齐全”择优遗传杂交”特性的新型节流式流量测量仪表。尺寸孔板的首要计量性能毛病：①运用历程中，额外减省爆发节流件锐缘磨蚀和积污，造成流出系数缓缓变换,导致难以克制的流量测量差池。②在中低雷诺数测量区，流出系数随流量工况变革而变革的幅度较大，导致编制性的测量差池。③安设直管段哀求过高，以及孔板安设的峻厉圭臬哀求难以达标，经常造成运用安设附加差池较大，该差池经常难以定量评估。④压损大。

从跨文化交际的角度看英语影视字幕的翻译

最新英语专业全英原创毕业论文，都是近期写作 1《玛丽巴顿》和《南方与北方》中的劳资冲突比较分析 2理解美式幽默的初步分析 3从《在路上》解读“垮掉的一代”时代背景与主题 4[毕业论文](经贸英语系毕业论文)草根营销以及策略 5论托尼莫里森《宠儿》的哥特式元素 6试析《弗兰肯斯坦》中的哥特风格 7英语商业广告以及公益广告的语言特点比较 8《紫颜色》中爱丽斯沃克妇女主义解读 9英法词汇的比较研究 10论《最后的莫西干人》中的印第安情结 11英汉谚语中“爱”的情感隐喻对比研究 12文档所公布均英语专业全英原创毕业论文。原创Q 805 990 74 9 13The Self-image of Charles Dickens in David Copperfield 14从女性主义视角解读《飘》中斯嘉丽?奥哈拉的性格特征 15合作原则视角下的商务谈判委婉语研究 16反复在格特鲁德斯泰因的作品《三个女人》中的运用 17中西方社交礼仪差异研究——以商务礼仪为例 18俄狄浦斯情结在劳伦斯及其作品《儿子与情人》中的体现 19对外新闻的导语编译研究 20从言语行为理论看商务沟通中的委婉语 21《喜福会》中的文化身份分析 22浅谈英语广告的特点及翻译 23 A Contrastive Study on the Cultural Differences between Chinese and Western Wedding Customs 24从文化差异的角度看习语的翻译 25《芭芭拉少校》中的现实主义 26英语词汇教学中联想记忆法之研究 27论格列佛人物形象在《格列佛游记》中所起的讽刺效果 28中西广告语言中的文化差异 29情感因素对外语教学的影响 30 A Comparative Study of Politeness Expressions in English and Chinese 31从中美文化差异看中国人创新能力的缺失与培养 32模糊语言在商务英语沟通中的语用功能 33福克纳的《喧哗与骚动》中凯蒂的悲剧成因分析 34跨文化交际在宝洁公司营销战略中的应用 35论基督教对信徒的影响分析 36托马斯哈代与张爱玲作品中女性悲剧命运对比研究——以苔丝和顾曼桢为例 37The Charm of Female Independence in Jane Eyre 38英汉恐惧隐喻对比研究 39心理因素对提高英语口语的影响 40现代美式英语和英式英语的比较研究 41梭罗《瓦尔登湖》中的“简单”原则

孔板流量计的正确使用和安装方法范本

工作行为规范系列 孔板流量计的正确使用和 安装方法 （标准、完整、实用、可修改）

编号：FS-QG-36965孔板流量计的正确使用和安装方法Proper use and installation method of orifice plate flowmeter 说明：为规范化、制度化和统一化作业行为，使人员管理工作有章可循，提高工作效率和责任感、归属感，特此编写。 孔板流量计由传感、变送、运算显示三大部分主要适用于饱和蒸汽、过热蒸汽、压缩空气、混和非易燃易爆气体和热水的工业计量，对上述流体的流量测量、显示、计量及生产过程的在线自动控制等用途均可采用。投入运行最重要的注意事项就是一定要在导压管内灌满水或注入的高温蒸汽冷却后才能启动运。 孔板流量计节流件前后的直管段必须是直的，安装节流件用得直管段应该是光滑的，如不光滑，流量系数应乘以粗糙度修正稀疏。节流件前后要求一段足够长的直管段，节流件上游侧为敞开空间或直径≥2D大容器时，则敞开空间或大容器与节流件之间的直管长不得小于30D（15D）。若节流件和敞开空间或大容器之间尚有其它局部阻力件时，则除在节流件与局部阻力件之间设有附合规定的最小直管段长1外，

从敞开空间到节流件之间的直管段总长也不得小于30D （15D）。 孔板流量计如何正确使用？科信仪表下面就为大家进行详细说明： 1，导压管系统注满冷水作导压介质，测量高温蒸汽一般通过冷水导压。在管线没输送蒸汽的情况下，打开一次阀，压力阀和平衡阀，关闭排污阀，直接从冷凝罐注水孔注入冷水，直至全注满为止。当然也可以关闭平?阀和压力阀，打开一次阀引进高温蒸汽慢慢冷却成水。这种方法由于蒸汽温度太高，容易损坏仪表，一般不采用。特别要注意测量高温蒸汽时导压管没注满水或温度很高严禁投入运行。测量压缩空气、冷水直接采用被介质导压。 2，差压变送器排气或排液，导压管注满水后，在差压变送器的压容室内有时要聚集少量气体影响导压，必须进行排除。拧开正、负压容室下部的螺栓排液。一般新投入运行的仪表不用排液。检查导压管线系统无任何泄露，关闭所有阀门，准备投入运行。 请输入您公司的名字

孔板流量计安装注意事项与措施

孔板流量计安装注意事项与措施 孔板流量计安装前的十条注意事项 1.仪表安装前，工艺管道应进行吹扫，防止管道中滞留的铁磁性物质附着在仪表里，影响仪表的性能，甚至会损坏仪表。如果不可避免，应在仪表的入口安装磁过滤器。仪表本身不参加投产前的气扫，以免损坏仪表。 2.仪表在安装到工艺管道之前，应检查其有无损坏。

3.仪表的安装形式分为垂直安装和水平安装，如果是垂直安装形式，应保证仪表的中心垂线与铅垂线夹角小于2°；如果是水平安装，应保证仪表的水平中心线与水平线夹角小于2°。 4.仪表的上下游管道应与仪表的口径相同，连接法兰或螺纹应与仪表的法兰和螺纹匹配，仪表上游直管段长度应保证至少是仪表公称口径的5倍，下游直管段长度大于等于250mm。 5.由于仪表是通过磁耦合传递信号的，所以为了保证仪表的性能，安装周围至少250px处，不允许有铁磁性物质存在。 6.测量气体的仪表，是在特定压力下校准的，如果气体在仪表的出口直接排放到大气，将会在?浮子处产生气压降，并引起数据失真。如果是这样的工况条件，应在仪表的出口安装一个阀门。 7.安装在管道中的仪表不应受到应力的作用，仪表的出入口应有合适的管道支撑，可以使仪表处于最小应力状态。 8.安装PTFE（聚四氟乙烯）衬里的仪表时，要特别小心。由于在压力的作用下，PTFE会变形，所以法兰螺母不要随意拧得过紧。 9.带有液晶显示的仪表，安装时要尽量避免阳光直射显示器，降低液晶使用寿命。 10.低温介质测量时，需选夹套型。 孔板流量计安装过程中的二十八条注意事项

1.仪表开孔应避免在成型管道上开孔。 2.注意流量计前后直管段长度。 3.如有接地要求的电磁、质量等流量计，应按说明进行接地。 4.工艺管道焊接时，接地线应避开仪表本体，防止接地电流流经仪表本体入地，损坏仪表。 5.工艺焊接时，避免接地电流流经单、双法兰仪表的毛细导压管。

孔板流量计工作原理

孔板流量计工作原理 充满管道的流体，当它们流经管道内的节流装置时，流束将在节流装置的节流件处形成局部收缩，从而使流速增加，静压力低，于是 在节流件前后便产生了压力降，即压差，介质流动的流量越大，在节 流件前后产生的压差就越大，所以孔板流量计可以通过测量压差来衡量流体流量的大小。这种测量方法是以能量守衡定律和流动连续性定 律为基准的。 孔板流量计又称为差压式流量计，是由一次检测件(节流件)和二次装置(差压变送器和流量显示仪)组成，广泛应用于气体、蒸汽和液体的流量测量。具有结构简单，维修方便，性能稳定，使用可靠等特点。详细介绍: 一、概述孔板流量计又称为差压式流量计，是由一次检测件(节流件)和二次装置(差压变送器和流量显示仪)组成，广泛应用于气体、蒸汽和液体的流量测量。具有结构简单，维修方便，性能稳定，使用 可靠等特点。孔板节流装置是标准节流件可不需标定直接依照国家 标准生产，1.国家标准GB2624-81<流量测量节流装置的设计安装和使用；2.国际标准ISO5167<国际标准组织规定的各种节流装置； 3.化工部标准GJ516-87-HK06。 二、工作原理充满管道的流体流经管道内的节流装置，在节流件附近造成局部收缩，流速增加，在其上、下游两侧产生静压力

差。在已知有关参数的条件下，根据流动连续性原理和伯努利方程可以推导出差压与流量之间的关系而求得流量。 孔板流量计由截流元件孔板、均压环、三阀组和智能多参数变送器组成。 三阀组： 三阀组的作用是将差压变送器的正负压室与引压管导通或切断，导通或切断差压变送器。 停用时：关闭负压阀,打开平衡阀,关闭正压阀. 投用时：打开正压阀,关闭平衡阀,打开负压阀.在有隔离液的情况下要确保三阀组不能同时打开,防止隔离液因为差压而跑掉. 五阀组比三阀组多2个排污阀。 初次使用时应先打开平衡阀，再打开低压侧负压阀，接着是打开高压侧正压阀，最后关闭平衡阀，变送器工作，这样操作很好的保护了变 送器。在变送器的工作过程中也可以打开平衡阀给变送器调零等操作 孔板流量计的安装位置是直管的前10D后5D。 造成孔板测量不准的几个原因：

计量4-孔板流量计维护保养规范

精心整理孔板流量计维护保养规范

1.检查与准备 1.1分公司根据维护保养需要下达ERP工单后开始相关工作。 1.2到达作业现场后，上报调度人员并填写PPS维检修作业计划，经同意后将压力变送器的相关设备停止运行。 1.3工器具及备品备件 2.1.2每月对孔板阀操作检查一次，清除孔板表面污物，目测孔板重要部位，如有划伤、蚀坑、磨损等缺陷，应予以更换，密封件如有损伤变形必须更换。检查内容主要有： 2.1.2.1外观检查：孔板不应有脏物、积尘、腐蚀及明显损伤变形。 2.1.2.2测量孔径：是指新孔板使用前的孔径测量，方法是用0.02级的游标卡尺在内圆上大致相等角度的四个方位测量，其结果的算术平均值就作为现场实测孔径值，此值应与孔板上标出的孔径值一致。

2.1.2.3变形检查：用游标卡尺的棱面分别贴靠孔板上、下游面在大致垂直的两个方位上，估计最大缝隙宽度，其值与计量管内径的比值应小于0.5%。 2.1.2.4尖锐度检查:检查孔板开孔直角入口边缘的尖锐度,若发现有肉眼可见的划痕、冲蚀和擦伤等缺陷，建议更换孔板。 2.1.2.5五阀组检查：检查五阀组高低压阀腔有无漏气，关闭根部阀打开平衡阀后检查零点有无漂移。 2.1.2.6引压管清理：每月对引压管进行放空、吹扫，防止引压管内积聚污物。 2.4.1.6慢开放空阀，将上阀腔压力放空至零。 2.4.1.7取下防雨保护罩，拧松螺钉，取掉顶板、压板。 2.4.1.8逆时针方向继续旋转齿轮轴1，提出孔板。 2.4.2清洗孔板 2.4.2.1清除空板表面油污。 2.4.2.2使用抹布及酒精清洗孔板。

2.4.3装入孔板的步骤： 2.4. 3.1在孔板密封环四周少许抹一层黄油，将孔板装入导板后放入上阀腔，并将其向下摇至碰到滑板为止。（孔板开孔扩散方向应朝向介质流动方向） 2.4. 3.2顺时针慢摇齿轮轴1至能装压板、顶板位置即可。 2.4. 3.3依次装入密封垫片、压板、顶板，拧紧顶板上的螺钉，盖好防雨保护罩。 2.4. 3.4关闭放空阀。 2.4. 3.5打开平衡阀，平衡上下腔压力。 4．风险提示及风险削减、预控措施

孔板流量计安装方法

孔板流量计安装方法 在众多流体流量的测量仪表当中，最常见的一种节流式流量计要算孔板流量计了，但很多第一次使用孔板流量计的用户对它的安装方法还很陌生，下面我公司为大家简要介绍一下孔板流量计的安装，希望对大家有所帮助： 安装孔板流量计的管道条件及步骤： 1、节流件前后的直管段必须是直的，不得有肉眼可见的弯曲。 2、安装节流件用的直管段应该是光滑的，如不光滑，流量系数应乘以粗糙度修正系数。 3、为保证流体的流动在节流件前1D处形成充分发展的紊流速度分布，而且使这种分布成均匀的轴对称形，所以： (1)直管段必须是圆的，而且对节流件前2D范围，其圆度要求极为严格，并且有一定的圆度指标。具体衡量方法： A.节流件前OD，D/2，D，2D四个垂直管截面上，以大致相等的角距离至少分别测量4个管道内径单测值，取平均值D。任意内径单测量值与平均值之差不得超过±0.3%。 B.在节流件后，在OD和2D位置用上述方法测得8个内径单测值，任意单测值与D比较，其最大偏差不得超过±2%。 (2)节流件前后要求一段足够长的直管段，这段足够长的直管段和节流件前的局部阻力件形式有关和直径比β有关。 (3)节流件上游侧第一阻力件和第二阻力件之间的直管段长度可按第二阻力件的形式和β=0.7（不论实际β值是多少）取所列数值的1/2。 4、节流件上游侧为敞开空间或直径≥2D大容器时，则敞开空间或大容器与节流件之间的直管长不得小于30D（15D）。若节流件和敞开空间或大容器之间尚有其它局部阻力件时，则除在节流件与局部阻力件之间设有附合规定的最小直管段长1外，从敞开空间到节流件之间的直管段总长也不得小于30D（15D）。 5、根据流量计安装说明书接上信号线、电源线。 6、开启进口、出口阀门，进出口阀门开度要一致。

孔板安装要求

标准孔板流量计安装的注意事项 1、管道条件： （1）节流件前后的直管段必须是直的，不得有肉眼可见的弯曲。 （2）安装节流件用得直管段应该是光滑的，如不光滑，流量系数应乘以粗糙度修正稀疏。（3）为保证流体的流动在节流件前1D出形成充分发展的紊流速度分布，而且使这种分布成均匀的轴对称形，所以 1）直管段必须是圆的，而且对节流件前2D范围，其圆度要求其甚为严格，并且有一定的圆度指标。具体衡量方法： （A）节流件前OD，D/2，D，2D4个垂直管截面上，以大至相等的角距离至少分别测量4个管道内径单测值，取平均值D。任意内径单测量值与平均值之差不得超过±0。3% （B）在节流件后，在OD和2D位置用上述方法测得8个内径单测值，任意单测值与D比较，其最大偏差不得超过±2% 2）节流件前后要求一段足够长的直管段，这段足够长的直管段和节流件前的局部阻力件形式有关和直径比β有关，见表1（β=d/D, d为孔板开孔直径，D为管道内径）。 （4）节流件上游侧第一阻力件和第二阻力件之间的直管段长度可按第二阻力件的形式和 β=0。7（不论实际β值是多少）取表一所列数值的1/2 （5）节流件上游侧为敞开空间或直径≥2D大容器时，则敞开空间或大容器与节流件之间的直管长不得小于30D（15D）若节流件和敞开空间或大容器之间尚有其它局部阻力件时，则除在节流件与局部阻力件之间设有附合表1上规定的最小直管段长1外，从敞开空间到节流件之间的直管段总长也不得小于30D（15D）。 节流件上下游侧的最小直管段长度表1 节流件上游侧局部阴力件形式和最小直管段长度L 注：1、上表只对标准节流装置而言，对特殊节流装置可供参考 2、列数系为管内径D 的倍数。 3、上表括号外的数字为“附加相对极限误差为零”的数值，括号内的数字为“附加相对极限误差为±0.5%”的数值。即直管段长度中有一个采用括号内的数值时，流量测量的极限相对误差τQ/Q。应再算术相加0.5%亦即（τQ/Q+0.5）% 4、若实际直管段长度大于括号内数值，而小于括号外的数值时，需按“附加极限相对误差为0.5%”处理。 （1）直流件安装在管道中，其前端面必须与管道轴线垂直，允许的最大不垂直度不得超过±1°。 （2）节流件安装在管道中后，其开孔必须与管道同心，其允许的最大不同心度ε不得超过

汽车空调原理与检修教案_课件

《汽车空调原理与检修》教案 汽车空调原理与检修理论教学与实训、实践教学 一、授课班级 专业：2011级汽车专业 年级：二年级 班级：2011级 学生人数：47 人 二、学时安排 总学时：34学时 理论学时：20学时 实践学时：14学时 三、教学进度 四、教学目标 《汽车空调原理与检修》是高职高专汽车类专业的主要专业基础课程之一，是一门选修课。通过本课程的学习，使学生掌握汽车空调制冷系统的结构、各个部件的基本原理、汽车空调常见故障的诊断、检修方法等方面的知识，为后续课程如汽车检测、汽车运用和汽车维修等打好坚实的理论和实践基础，进而能为今后进行汽车故障的诊断和修理工作。 （一）能力目标：

1、根据车辆的类型,辨别空调的类型，汽车空调系统各组成部件的位置认知，掌握各类型汽车空调控制面板的操作方式； 2、能进行热水阀的拆装与检修，能进行加热器和管路的拆装和检修，能进行通风配气系统的拆装和检修； 3、能对汽车空调制冷系统进行常规的基本检查，能对汽车空调制冷系统进行检漏操作，能正确使用汽车空调制冷剂的回收专用设备，熟练掌握汽车空调制冷系统加注制冷剂的操作重点掌握内容：汽车空调系统检漏和制冷剂加注，汽车空调维修专用设备的使用； 4、通过拆装认识和理解各部件的结构和工作原理，通过系统分解组装来全面认识和理解制冷系统的结构和工作原理，会使用压力计进行制冷系统的压力检测，能熟练进行汽车空调系统各部件的检修，能够运用制冷系统各部件的工作原理进行故障分析。重点掌握的内容:汽车空调系统各部件的拆装和检修； 5、学会汽车空调控温器及其电路的检测，学会汽车空调鼓风机及其电路的检测，学会汽车空调冷凝器及其电路的检测，学会汽车空调压缩机离合器及其电路的检测，重点掌握汽车空调温度控制系统电路分析，汽车空调温度控制系统电路检测； 6、能进行汽车空调控制电路传感器及线路检测，能进行汽车空调控制伺服电动机及线路检测，能使用检测仪器调出故障代码，能进行汽车空调的自诊断； 7、能正确进行汽车空调的使用和维护，重点掌握的内容:汽车空调的正确使用与维护。 （二）知识目标： 1、了解汽车空调的类型及特点，了解空调的发展历程，掌握空调系统的类型及基本组成，了解与空调相关的热力学知识及其在汽车空调上的应用； 2、了解汽车空调暖风系统的类型及结构组成，了解空调暖风系统的工作原理，掌握空调通风配气净化系统的功能和结构组成，了解空调净化系统的结构组成； 3、理解汽车空调制冷系统的作用,组成和工作路线，理解汽车空调制冷系统两种类型(膨胀阀和孔管)的工作原理，掌握汽车空调制冷系统各种检漏方法和各种检漏仪正确使用方法，掌握汽车空调制冷剂回收专用设备的正确使用方法； 4、理解汽车空调各件(压缩机,冷凝器,干燥器和集液器,膨胀阀孔管)作用和组成结构，理解汽车空调制冷系统各部件的工作原理； 5、理解汽车空调的基本控制部件及其组成和工作原理，理解汽车空调的温度自动控制装置的类型,结构和工作原理，理解发动机怠速稳定装置的类型,结构和工作原理，理解汽车空调放大器装置的类型,结构和工作原理，理解汽车空调

孔板流量计的安装要求

孔板流量计安装注意事项： 1、管道条件： （1）节流件前后的直管段必需是直的，不得有肉眼可见的弯曲。 （2）装置节流件用得直管段应该是润滑的，如不润滑，流量系数应乘以粗糙度修正稀疏。 （3）为保证流体的活动在节流件前1D出构成充沛开展的紊流速度散布，而且使这种散布成平均的轴对称形，所以 1）直管段必需是圆的，而且对节流件前2D范围，其圆度要求其甚为严厉，并且有一定的圆度目标。详细权衡办法： （A）节流件前OD，D/2，D，2D4个垂直管截面上，以大至相等的角间隔至多辨别测量4个管道内径单测值，取均匀值D。恣意内径单测量值与均匀值之差不得超越±0。3% （B）在节流件后，在OD和2D地位用上述办法测得8个内径单测值，恣意单测值与D比拟，其最大偏向不得超越±2% 2）节流件前后要求一段足够长的直管段，这段足够长的直管段和节流件前的部分阻力件方式有关和直径比β有关，见表1（β=d/D, d为孔板开孔直径，D为管道内径）。 （4）节流件下游侧第一阻力件和第二阻力件之间的直管段长度可按第二阻力件的方式和β=0。7（不管实践β值是多少）取表一所列数值的1/2 （5）节流件下游侧为关闭空间或直径≥2D大容器时，则关闭空间或大容器与节流件之间的直管长不得小于30D（15D）若节流件和关闭空间或大容器之间尚有其它部分阻力件时，则除在节流件与部分阻力件之间设有附合表1上规则的最小直管段长1外，从关闭空间到节流件之间的直管段总长也不得小于30D（15D）。节流件上下游侧的最小直管段长度表1 节流件下游侧部分阴力件方式和最小直管段长度L 注：1、上表只对规范节流安装而言，对特殊节流安装可供参考 2、列数系为管内径D 的倍数。 3、上表括号外的数字为“附加绝对极限误差为零”的数值，括号内的数字为“附加绝对极限误差为±0.5%”的数值。即直管段长度中有一个采用括号内的数值时，流量测量的极限绝对误差τQ/Q。应再算术相加0.5%亦即（τQ/Q+0.5）% 4、若实践直管段长度大于括号内数值，而小于括号外的数值时，需按“附加极限绝对误差为0.5%”处置。 （1）直流件装置在管道中，其前端面必需与管道轴线垂直，允许的最大不垂直度不得超越±1°。 （2）节流件装置在管道中后，其开孔必需与管道同心，其允许的最大不同心度ε不得超越下列公式计算后果:ε≤0.015D（1/β-1）。 （3）一切垫片不能用太厚的资料，最好不超越0.5mm，垫片不能突出管壁内否则能够惹起很大的测量误差。 （4）但凡调理流量用的阀门，应装在节流件后最小值管段长度以外 （5）节流安装在工艺管道上的装置，必需在管道清洗吹扫后停止。 （6）在程度或倾斜管道装置的节流安装的取压方式。 1）被测流体为液体时，为避免气泡进工艺管道 入到牙关，取压扣应处于工艺管道 中心线下偏≤45°的地位上正负取αα α1