BOKASUN a fast and precise numerical program to calculate the Master Integrals of the two-l

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BOKASUN:a fast and precise numerical program to calculate the Master Integrals of the two-loop sunrise diagrams.1Michele Ca?o a ,Henryk Czy˙z b ,2,Micha l Gunia b ,Ettore Remiddi a a INFN and Dipartimento di Fisica dell’Universit`a ,Bologna,Italy b Institute of Physics,University of Silesia,Katowice,Poland PROGRAM SUMMARY Program Title:BOKASUN Journal Reference:

Catalogue identi?er:

Licensing provisions:none

Programming language:FORTRAN77

Computer:any computer with FORTRAN compiler accepting FORTRAN77stan-dard;tested on various PC’s with LINUX

Operating system:LINUX

RAM:120kbytes

Classi?cation:4.4

Nature of problem:

Any integral arising in the evaluation of the two-loop sunrise Feynman diagram can be expressed in terms of a given set of Master Integrals,which should be calculated numerically.The program provides with a fast and precise evaluation method of the Master Integrals for arbitrary(but not vanishing)masses and arbitrary value of the external momentum.

Solution method:

The integrals depend on three internal masses and the external momentum squared p2.The method is a combination of an accelerated expansion in1/p2in its(pretty large!)region of fast convergence and of a Runge-Kutta numerical solution of a system of linear di?erential equations.

Running time:

To obtain4Master Integrals on PC with2GHz processor it takes3μs for series expansion with calculated in advance coe?cients,80μs for series expansion without calculated in advance coe?cients,from few seconds up to few minutes for Runge-Kutta method(depending on the required accuracy and the values of the physical parameters).

LONG WRITE-UP

1Introduction

The sunrise diagram with arbitrary masses is one of the basic ingredients of any two-loop calculation,and its fast numerical evaluation is of direct interest in Monte Carlo simulation programs.Many procedures for a pre-cise evaluation of the Master Integrals(MI’s)can be found in the literature [1,2,3,4,5,6,7,8,9,10,11,12,13,14].In[15]a fast and precise series expansion was proposed in the much simpler case of equal internal masses.In this paper we adapt the method to the arbitrary mass case by considering the accelerated expansion in inverse powers of p2,which provides with a fast and precise con-vergence in a wide region covering the biggest part of p2values.The expansion does not work in a relatively small region(roughly from p2=0to the physical threshold).A similar expansion in p2around the regular point p2=0(the?rst terms where given in[16])is unpractical due to the severe numerical insta-bility of the coe?cients of the expansion[17],associated with the presence of nearby pseudothresholds(this feature is peculiar to the arbitrary mass case, as opposed to the equal mass limit).In the regions were the expansion in1/p2 does not work we use the Runge-Kutta algorithm developed in[11,18,19]to obtain the Master Integrals(MI’s)of the sunrise diagram as the numerical solutions of a suitable system of linear di?erential equations.The execution

time is of the order of a few seconds (minutes)when the Runge-Kutta method is used (depending on the values of p 2and the masses and also on the required precision),while it drops to about 80μs when the new expansion applies and to 3μs if the expansion coe?cients are calculated in advance (all CPU times are given for a 2GHz PC).

2The notation

We use here the same notation and de?nitions as in [11],which we recall shortly for convenience of the reader.The four Master Integrals (MI’s)related to the general massive 2-loop sunrise self-mass diagram in n continuous dimensions and with fully Euclidean variables are de?ned as

F j (n,m 21,m 22,m 23,p 2)=μ8?2n

(k 21+m 21)α1(j )(k 22+m 22)α2(j )((p ?k 1?k 2)2+m 23

)α3(j ),

(1)where j =0,1,2,3refers to the 4MI’s;for j =0,αi (j =0)=1for i =1,2,3;for j >0,αi (j )=2when i =j and αi (j )=1when i =j .

The mass scale is chosen as

μ=m 1+m 2+m 3,(2)which comes out to be the appropriate mass scale parameter for the numerical discussion.The expansion of the MI’s around n =4has the form [16]

F j (n,m 21,m 22,m 23,p 2)=C 2(n ) 1

(n ?4)F (?1)j (m 21,m 22,m 23,p 2)+F (0)

j (m 21,m 22,m 23,p 2)+O (n ?4)

.(3)

where the coe?cient C (n )

C (n )= 2√2 ,(4)

not to be expanded,can be replaced by its value C(4)=1,at n=4,when multiplying a function regular in(n?4).The coe?cients of the poles in (n?4)of F j(n,m21,m22,m23,p2)are known in closed analytic form[16,11],and are not reconsidered here,as from now on we deal only with the?nite parts F(0)j(m21,m22,m23,p2)of the MI’s.

It is convenient to use reduced masses and reduced external invariant

m i,r≡m i(m

1+m2+m3)2

,(5)

together with a dimensionless version of F0(n,m21,m22,m23,p2),de?ned by F0,r(n,m21,m22,m23,p2)≡

F0(n,m21,m22,m23,p2)

simpli?cation of the coe?cients of F0.All that resulted not only in shortening of the expressions,but what is more important,in signi?cant(about10times) gain in CPU time necessary for the calculation of the sunrise master integrals. To speed up the convergence of the series and to enlarge the convergence region we use the Bernoulli change of variables,introduced in[20]and systematically used in[21,15],separately for each of the seriesΣi,j from Eq.(7).Each of the seriesΣ(we drop here the subscript to shorten the expressions)

Σ=

∞

n=0a n 1

p2r (9)

becomes

Σ=a0+

∞

l=01

(n?k)!k!

(?1)k k l.(11)

We obtain an expansion in y which,with18terms,provides with double precision(real*8)results for all values of p2r outside the interval[-1.5,0.5]and for arbitrary masses.The precision of the result is estimated by taking the ratio of the last term to the sum of all the terms.As a matter of fact the double precision accuracy is obtained for particular values of masses also in a wider region of p2r(see next section).The estimation of the error was checked against the results of a Runge-Kutta method of comparable precision.It is to be recalled here that the convergence of the expansion in powers of1/p2r is superior to the Runge-Kutta approach for large values of p2r,so that the check is a really stringent one in the region?1.5

As the coe?cients of the Bernoulli accelerated series are obtained numerically, we have checked the numerical stability of the procedure.The expected can-cellations occurring in Eq.(11)were never a?ecting the accuracy of the result

and the formulae remained numerically stable at variance with the formulae for the expansion at p2=0,which were thus not used in the program.

For the values of p2r for which the asymptotic expansion does not work we use the direct numerical solution of the system of di?erential equations by means of the Runge-Kutta method described in details in[11].The algorithm works relatively fast in the region of small p2r values.Thus the combination of the methods,used in the present program,allows for the fast and accurate evaluation of the sunrise Master Integrals for all values of p2r.

4The outline of the program

The way the program works is shown schematically in Fig.1.First,the pro-gram reads from the?le input

s,where the series expansion coe?cients are calculated in advance in the subroutine prepare

Fig.1.The?owchart of the BOKASUN program(see the text for details).?s(?rk): accuracy obtained by the expansion(Runge-Kutta)method.F s n(F rk n),n=0, (3)

results obtained by means of the expansion(Runge-Kutta)method.The?s

p2,m1in,m2in,m3in,acc,Fn,deltare,deltaim

declared as

real*8p2,m1in,m2in,m3in,acc(3)

complex*16Fn(0:3)

real*8deltare(0:3),deltaim(0:3)

p2is the square of the four momentum

m1in,m2in,m3in are the internal masses

acc(1)is the required relative precision for the real parts of the MI’s

acc(2)is the required relative precision for the imaginary parts of the MI’s acc(3)is the required relative precision for the modulus of the MI’s;used only for Runge-Kutta method

Fn(i),i=0,1,2,3?nite part of the ith MI

deltare(i)(deltaim(i))relative accuracy of the real(imaginary)part of the ith MI

5Tests of the program and typical run times

In[11]many tests of the Runge-Kutta method were performed in all regions of the https://www.doczj.com/doc/462904770.html,parisons have shown an excellent agreement between the code developed in[11]and the values published in[1,8].In[12]the author states also the complete agreement with[11]of his code,published later as a part of[14].In view of these comparisons we have just checked that the new part of the program,which uses the large p2r expansion gives results which are in agreement with the Runge-Kutta method.As matter of fact,when the expansion in1/p2r applies,our program reaches a precision of10?14or better,which is higher than the other available programs,so that a direct comparison up to that precision was in general not possible.Nevertheless, extensive comparisons were made,limited to the relative precision of10?11(or slightly better;that is the maximum precision which one can reach with the Runge-Kutta method for large p2r values)for various sets of masses.The results were always in agreement within the errors.Machine precision comparisons were possible with[15]in the equal mass case,and an excellent agreement was found.

The main gain in using the series expansion,whenever possible,is the reduc-tion of CPU time necessary to obtain the result.The CPU time(on a laptop with Intel Centrino Duo T74002.16GHz processor)necessary for calculation of the Master Integrals with the double precision machine accuracy,with the expansion method,is about8·10?5s,which reduces to about3·10?6s when the expansion coe?cients are calculated in advance.With the Runge-Kutta method it takes10s at p2r=0.1and1800s at p2r=10to obtain the relative accuracy of10?11.

TEST RUN OUTPUT

The distributed version of the program contains also a code of the test run, which uses both subroutines bokasun and bokasun

BOKASUN.dat and appends the results of the MI’s with the obtained relative accuracies to?les f0.dat(F0),f1.dat (F1),f2.dat(F2)and f3.dat(F3).In the?les f0.dat.ref,f1.dat.ref, f2.dat.ref and f3.dat.ref,distributed together with the program,the re-sults expected for the test run are given.The test run takes about6minutes CPU as it calculates many points using the Runge-Kutta method.

Acknowledgments

Henryk Czy˙z is grateful for the support and the kind hospitality of the INFN and Dipartimento di Fisica dell’Universit`a di Bologna.

References

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[arXiv:hep-ph/0111255].

医科达Precise型直线加速器真空故障维修研究

医科达Precise型直线加速器真空故障维修研究 发表时间：2019-07-18T12:42:30.247Z 来源：《科技尚品》2018年第10期作者：丁春江冯惠华戴晓敏梁兵梁卫聪 [导读] 随着我国科学技术的发展，医学设备也在不断的增加，而医科达Precise型直线加速器作为医院重要的医学设备，提高对其的故障检修是其中的重点和关键，本文从医科达加速器的概述、真空系统的组成以及医科达Precise型直线加速器真空故障维修等方面进行简要的分析和研究，进而为研究故障出现的原因和因素，针对其因素采取相应的解决方式，进而保障其加速器的正常运行。 开平市中心医院放疗中心 前言 在医院的临床手术中，医科达Precise型直线加速器是其中的重要设备，它的作用是避免加速管内放电击穿，防止电子枪阴极中毒，即钨丝材料的热子或灯丝氧化，减少电子与残余气体杂质的碰撞损失，因此，对医科达Precise型直线加速器真空系统的故障进行排除是其中的重要工作，在故障的排除中，要加强对原因的分析，并对故障进行科学的检修，进而保障加速器的正常使用。 1.医科达加速器的概述 1.1特点 在进行医科达加速器的真空系统的维修中，要先对医科达加速器进行熟悉和了解，通过对其结构和特征的熟悉，能够更加针对的预测其故障发生，其主要有以下几个特点： 首先，其加速器在使用的过程中可以避免加速管内放电击穿，进而提高加速器的使用效率，故此，该加速器具有较大的优势。 其次，在医院的使用中，医科达加速器可以避免出现钨丝材料灯丝或者热子氧化的问题，同时防止电子枪的阴极出现中毒的问题。 最后，医科达加速器能够有效降低电子和残余气体发生碰撞的概率，避免造成势能损失。 由此可见该直线加速器在医院的使用中能够提高其使用效率，并为医院的手术等提供高效率的使用，保障手术的正常进行。 1.2结构 在对医科达Precise型直线加速器进行分析中，要先对其结构进行熟悉，医科达Precise直线加速器是行波加速，用的是可拆卸密封的行渡加速管，其结构示意图如下： 从上图中可以看出，医科达Precise直线加速器的结构较为复杂，在进行故障的维修过程中，呀针对其结构进行故障分析，进而得出故障所在。故此，要加强对医科达直线加速器的结构分析，进而提高维修效率。 2.真空系统 在医科达Precise型直线加速器真空系统中，要对真空系统进行分析，其加速器的真空系统构成较为复杂，在进行故障的分析中，可以借助科学技术和信息技术对医科达直线加速器的真空系统进行检测，进而对其故障因素进行分析，进而保障真空系统的安稳运行，同时，加速器对真空的检测主要是通过对离子泵的工作电流的检测换算过来的，真空监测主要是加速器可以对真空度、真空联锁以及真空电路进行监测，在监测的过程中可以对加速器的情况进行观察。 3.医科达Precise型直线加速器真空故障维修 3.1故障表现 在对医科达Precise型直线加速器真空维修前要先对故障表现进行了解，进而能够快速的找到其故障所在。医科达加速器在使用的过程中，如果长时间的没有进行检修，其真空系统就会出现故障，进而影响加速器的使用，因此，在使用加速器要定期对其进行检修，医科达Precise直线加速器使用时起，如果在6MV电子线治疗模式时剂量不稳，同时低剂量联锁，治疗暂停，经常报Magnetron timer，其它电子线及X线治疗模式均正常，这时就是出现故障，需要对其加速器进行检修，这时，需要对加速器进行检修，故此，在医科达Precise型直线加速器使用过程中，要加强对其加速器故障的检测，如果一旦出现故障要及时进行处理，避免由于故障而影响其使用。 3.2故障分析和排除 在对医科达Precise型直线加速器的故障分析中，首先要先对其真空系统出现故障的因素进行分析，一般医科达直线加速器的真空故障有两个原因，其一是可能加速器的真空系统有泄漏点，该泄漏点导致真空系统出现故障，进而影响其正常使用，其二，可能加速器的 离子泵泵体故障损伤无法工作，这些是加速器真空系统可能出现故障的因素，通过对因素的分析进而对故障进行分析，在医科达工程师到达后，初步诊断为离子泵性能减退，通过测试，关闭枪端钛泵，靶端真空值上升，但是真空值还是未达到工作条件。再次判断为真空系统有泄漏点，在对故障分析完成之后，要对其可能出现的故障进行排除，找出真正出现故障的因素，在进行故障排除的过程中，针对一些可能出现的特殊故障要采取针对性的措施，进而进而提高故障排除的效率。 3.3故障处理 故障处理是加速器真空系统运行中的重要环节，在对医科达Precise型直线加速器真空系统的故障分析和排除之后，要对其故障进行处

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医科达电子直线加速器技术参数 1、双模式的数字化加速器，提供宽范围的X线和电子线能量，充分满足放射治疗外照射的临床需要。 2、射线束能量：多能量可定制性：多至2档X射线能量(4~18MV)和6档电子线能量(4~20MeV) 3、主机性能及配置： （1）独特设计的滚筒式机架：高度可靠性和稳定性，开放的机架结构，便于维修，最低的等中心高度（124cm），最大的等中心到治疗头的净空间距离45cm。 （2）高效能的行波加速管：行波加速管二十年无条件保用，允许较低的电压梯度，对行波加速管的真空要求低，使电子枪等部件可快速拆卸并易于更换。 （3）大功率FasTraQ磁控管：专门的紧凑型微波功率源，5MW功率输出，具有快速调谐的能力，快速的束流切换特性<0.1秒，提供24个月的保用期。 （4）滑雪式偏转系统：完全的消色散系统，并维持射束的对称性，伺服控制的三极磁偏转系统，精确的靶点聚焦，极佳的半影。（5）可单独拆卸更换灯丝的电子枪：电子枪伺服系统反应快速，确保束流能量的精度。

（6）六通道开放式结构的电离室：最新型超薄壁陶瓷材料电离室，自动校正KTP（温度、湿度、气压），监测射线的剂量、对称性和平坦度，具有长期的高灵敏和高稳定性，适合精确的伺服控制射线束流，重复精度：+/-0.5%，线性精度：+/-1%，2-10MU时的线性精度对保证IMRT的放疗精度尤其重要，旋转（运动束流）投照时的稳定性：±1%，分辨率：0.1MU。 （7）运动系统：用于操纵治疗头、机架及病人床的运动，手控盒可操纵加速器的所有动作，治疗头上有四个控制钮，可操纵治疗头的所有运动，治疗床两边各有一个控制板，可操纵床的所有运动，所有运动都是无线调速。 （8）安全连锁系统：通过硬件限位和软件防碰撞二种方式，确保病人和操作人员的安全。 （9）真空系统：维持加速管和电子枪的真空状态，在加速器中有效使用离子泵，有助于减少能源消耗，保护环境，并维持高的开机率。（10）水冷系统（内循环）：保证加速器的频率稳定，进而保证能量的稳定，用于加速器的热交换。 4、控制系统：全新的第三代全集成、全数字控制系统，确保更为平顺的流程工作方式，有效地提高治疗病人的周转率，基于Windows 平台的图形用户界面，易学习和使用，模块化软件结构，配置安装各

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加速器缩略语定义Abbreviation Definition ABCActive BreathingCoordinator主动呼吸协调器 ACBarm control board 臂控制板 AFCautomatic frequencycontrol 自动频率控制 AFDaxis filmdistance 轴向膜距 AIangiographicimage血管造影图像 ALARPas low as reasonablepracticable尽可能低 AmSiAmorphousSilicon 非晶硅 APSAutomatic PositioningSystem?自动定位系统? ASUassisted setup辅助设置 BCBendingCoarse弯曲粗 BEVbeam eyeview光束视角 BFBendingFine弯曲细度 BLDbeam limitingdevice限束装置 BLSbeam limitingsystem束流限制系统 BMPBitmap (imageformat)位图(图像格式) BOMbill ofmaterials材料单 CANcontroller area network控制器局域网 CATcustomer acceptancetests客户验收试验 CAXcentralaxis中央轴，中心轴 CBcircuitbreaker]断路器 CCcouchcontrol 床控制 CCPCAN calibrationprotocol CAN校准协议 CCTVclosed circuittelevision 闭路电视 CDcompactdisc CITP clients interface terminal panel (interface between Elekta product and client hardware)客户界面终端面板（Elekta产品与客户端硬件之间的接口） CMMcorrective maintenancemanual校正维护手册 CMUMClinical Mode User’s Manual 临床模式用户手册 CRPcommon referencepoint 公共参考点 CTComputerizedTomography计算机X射线断层

医科达加速器离子泵监护装置的设计与实现

研究论著RESEARCH WORK 引言 随着放疗技术的发展，放疗作为肿瘤治疗的三大主要治疗手段之一，越来越受到广大肿瘤患者的认可，约有75%的患者需要采用放射治疗[1]。目前，国内外医院放疗用设备主要是瑞典的医科达和美国的瓦里安医用直线加速器，医科达加速器具有电子枪可拆卸的行波加速管，加速管内的真空度靠枪端和靶端的两个溅射式离子泵维持[2]。由于加速管可拆卸接口较多，密封度很难保证，两个离子泵必须24 h通电工作以维持加速管内真空度在10-6 mbar以下[3-4]。当发生断电几个小时以上，真空度下降[5]，来电后离子泵开始工作时负荷较大（或发生局部漏气时），泵体温度上升[6]。虽然工作电流大到一定值时，离子泵电源会因过流而自我保护，但此时离子泵的温度已达100℃以上，远远超出了其正常工作的温度[7-9]。如果不及时断电冷却，会严重影响其工作性能和使用寿命，甚至直接烧坏[10-12]。因加速器上没有对离子泵工作状态的指示和提示，工作人员对这种情况不能及时发现，直至加速管真空度下降到出现连锁保护。更危险的是夜间或周六、周日无人值班时发生以上情况。两个离子泵的价格50余万元，不但会导致严重的经济损失，而且影响病人的正常放疗。为解决这一问题，笔者设计了一种离子泵监护装置，可有效地避免以上情况的发生。 1 设计方法与工作原理 1.1 离子泵的结构 加速管真空系统是由枪端和靶端两个溅射式离子泵维持，其内部结构见图1。阳极为纵横排列的薄壁不锈钢筒，阴极为放置于阳极两端的两块钛板，阳极、阴极一起封装于不锈钢的外壳中，壳外加一U形永磁体，磁力线方向平行于阳极筒轴，垂直于阴极钛板。阴阳极之间加有7.3 kV 的直流高压，泵体内的残余气体分子在正交电磁场的作用下发生潘宁放电，产生的阳离子轰击阴极钛板，溅射出的钛原子在阳极筒内壁和阴极轰击较少的部位形成新鲜的钛 医科达加速器离子泵 监护装置的设计与实现 魏绪国1a，李修磊1a，王宏英1a，张明臣1b，王绪刚1a，王永明2 1. 聊城市人民医院 a. 放疗科；b. 设备科，山东聊城 252000； 2. 南京君茂医疗器械有限公司，江苏南京 210000 [摘 要] 目的 为避免医科达加速器离子泵高温损坏，及时发现工作异常，设计一种离子泵监护装置。方法选取我院小儿康根据枪靶端离子泵的工作特性和结构特点，设计一种有效的监护方法，并将各监护部件集成于监控箱内，安装在加速器机架的合适位置。结果经过应用检验，该装置实现了离子泵工作温度的实时显示、超温报警及断电保护功能，达到预设目标。结论离子泵监护装置安装简单可靠，能有效地保护离子泵，弥补了加速器设计的缺陷，避免了经济损失。 [关键词] 直线加速器；离子泵；真空度；离子泵监护装置 Design and Implementation of the Monitoring Device for the Elekta Accelerator Ion Pump WEI Xuguo1a, LI Xiulei1a, WANG Hongying1a, ZHANG Mingchen1b, WANG Xugang1a, WANG Yongming2 1. a. Department of Radiotherapy; b. Department of Equipment, Liaocheng City People’s Hospital, Liaocheng Shandong 252000, China; 2. Nanjing Junmao Medical Devices Co., Ltd., Nanjing Jiangsu 210000, China Abstract: Objective In order to avoid the high temperature damage of the Elekta accelerator ion pump and detect the abnormal work in time, a monitoring device of ion pump was designed. Methods According to the working characteristics and structural characteristics of the ion pump at the gun target, an effective monitoring method was designed. The monitoring components were integrated into the monitoring box and installed in the proper position of the accelerator frame. Results After application test, the device could realize real-time display of working temperature of ion pumps, over temperature alarm, and power failure protection function, suggesting the achievement of the preset target. Conclusion The ion pump monitoring device is simple and reliable, which can effectively protect the ion pump, make up for the defects of accelerator design, and avoid economic loss. Key words: linear accelerator; ion pump; vacuum degree; ion pump monitor [中图分类号]TH774 [文献标识码] A doi：10.3969/j.issn.1674-1633.2019.04.020 [文章编号] 1674-1633(2019)04-0076-04 收稿日期：2018-09-29 修回日期：2018-11-05 作者邮箱：sdlcwxg@https://www.doczj.com/doc/462904770.html, 中国医疗设备 2019年第34卷 04期 V OL.34 No.04 76

医用直线加速器比较表

医用直线加速器比较表 厂商Elekta VARIAN SIEMENS 说明 机型Precise Clinac EX Primus 基本结构Elekta加速器的高度集成化控制系统、性能绝佳的敞开式设 计保证可加速器的高开机率。其他厂家的产品都是封闭式设 计，常因机器设计不佳而停机，更换加速管时间长。 加速管行波驻波驻波最低的加速器使用消耗费用：驻波加速管对真空度的要求、能 量的转换、能谱的宽度等几个方面都优于驻波加速管。Elekta 保持和发展了行波管加速原理，通过独特的设计使一台加速器 可提供3档电子线。一机多用。其他厂家加速器最多产生两个 光子线。Elekta加速器具有低功耗、高效率、长寿命，自1953 年生产世界上第一台直线加速器以来，从未更换过加速管。 机架类型滚筒式中心轴承式中心轴承式Elekta滚筒机架磨损小，等中心变化小，十年精度1mm，终身 保证机架等中心精度在2mm（V和S都采用中心轴承式，十年 等中心偏差超过2mm），且为敞开式设计，散热性能好，连续 工作时间长，便于维修。 微波功率源仅用磁控管（ 5.5MW） 即可需速调管（5.5MW）加 微波驱动 需速调管（7MW）加 微波驱动 Elekta使用EEV公司的长寿命磁控管，停机时间短，运行费 用低，且无条件保修2年。 低运行费用的微波功率源：Elekta公司采用的微波功率源是 磁控管，集振荡器和放大器为一体，结构简单，不需额外的微 波振荡器（或微波驱动器）等组件，从而简化功率源的结构。 磁控管的体积小，能安装在机架上，直接把微波馈送到加速管， 不需特殊接头，且易更换，停机时间短（而速调管必须配上配 上微波振荡器才能实现磁控管的功能，磁控管的寿命比速调管 短一半，但由于振荡器的寿命与磁控管差不多，导致使用速调 管的费用为使用磁控管的4～5倍。

医科达直线加速器参数(精)

Precise 全数字直线加速器 双模式的数字化加速器,提供宽范围的 X 线和电子线能量,充分满足放射治疗外照射的临床需要。 具有如下详述的特征和配置: 1.0 射线束能量 Precise 数字化加速器具有无可匹敌的多能量可定制性:2档 X 射线能量 (4~15MV 和 9档电子线能量(4~22MeV 2.0 Precise 全数字直线加速器主机系统包含如下特性: 独特设计的滚筒式机架直线加速器 -由强劲的刚性结构带来的高度可靠性和稳定性 -开放的机架结构,便于维修,需维护的重要部件均分布在易于接近的位置 -最低的等中心高度(124cm ,具有最优的临床可用性 -最大的等中心到治疗头的净空间距离 45cm 高效能的行波加速管 -行波加速管二十年无条件保用 -允许较低的电压梯度, 对行波加速管的真空要求低, 使电子枪等部件可快速拆卸并易于更换 大功率 FasTraQ 磁控管: -专门的紧凑型微波功率源, 5MW 功率输出,具有快速调谐的能力 -快速的束流切换特性 <0.1秒

-提供 24个月的保用期 独有的滑雪式偏转系统: -完全的消色散系统,并维持射束的对称性 -伺服控制的三极磁偏转系统 -精确的靶点聚焦,极佳的半影 可单独拆卸更换灯丝的电子枪 -电子枪伺服系统反应快速,确保束流能量的精度 -易于更换,维护费用低 六通道开放式结构的电离室 -最新型超薄壁陶瓷材料电离室 -自动校正 KTP (温度、湿度、气压 ,监测射线的剂量、对称性和平坦度-具有长期的高灵敏和高稳定性,适合精确的伺服控制射线束流 -重复精度:+/-0.5% -线性精度:+/-1% -2-10MU 时的线性精度对保证 IMRT 的放疗精度尤其重要 -旋转(运动束流投照时的稳定性:±1% -分辨率:0.1MU 运动系统 -用于操纵治疗头、机架及病人床的运动

医用直线加速器

医用直线加速器 医用加速器是生物医学上的一种用来对肿瘤进行放射治疗的粒子加速器装置。带电粒子加速器是用人工方法借助不同形态的电场，将各种不同种类的带电粒子加速到更高能量的电磁装置，常称“粒子加速器”，简称为“加速器”。要使带电粒子获得能量，就必须有加速电场。依据加速粒子种类的不同，加速电场形态的不同，粒子加速过程所遵循的轨道不同被分为各种类型加速器。目前国际上，在放射治疗中使用最多的是电子直线加速器。 电子直线加速器 电子直线加速器是利用具有一定能量的高能电子与大功率微波的微波电场相互作用，能量电子直接引出，可作电子线治疗。电子打击重金属靶，产生韧致辐射，发射X射线，作X线治疗。 根据电子与微波电场的作用方式不同，电子直线加速器分为行波加速器和驻波加速器。 一个最简单的电子直线加速器至少要包括，一个加速场所（加速管），一个大功率微波源和波导系统，控制系统，射线均整和防护系统。当然市场上作为商品的设备要远比这些复杂，但这些基本部件都是必不可少的。医用加速器的分类 分类情况 医用加速器按照能量区分可以分为低能机、中能机和高能机。 按照X能量的档位加速器分为单光子、双光子和多光子。 低中高能机的区分主要在于给出的电子线的能量。 医用加速器用于放疗的适应症 1、当其用于常规放疗时其适应症为： 医用加速器适应症广泛，可用于头颈、胸腔、腹腔、盆腔、四肢等部位的原发或继发肿瘤，以及手术后残留的术后或手术前的术前治疗等。 西门子直线加速器 它所产生的高能X线具有照射深度强，射线集中等优点为，不仅能有效杀死癌细胞，而且能保护正常组织少受损伤，是治疗深部肿瘤的理想设备。它优于国产加速器，可以产生六档电子线，为肿瘤治疗提供了更好的方法。 高能X线具有皮肤损伤小，照射量高，保证正常组织效果好的特点，主要用于治疗深部肿瘤，高能电子束，能量可变，可根据不同的肿瘤深度进行调节选择，可用于恶性肿瘤和偏心性肿瘤的治疗，术中放疗也多用于高能电子束。 恶性肿瘤患者的治疗提倡的是综合治疗，放射治疗是不可缺少的手段，约有70%的患者需行放射治疗，医用直线加速器是现今国际上先进的放疗设备。 瓦里安直线加速器 该加速器融合了现代医学影像技术、立体定位技术、计算机、核医学、放射物理、自动化智能控制等多种现代高新科技，可实现对全身肿瘤的常规放射治疗、三维立体定向精确放疗、立体定向放射外科治疗(俗称X-刀治疗)、适形调强放射治疗(诺力刀治疗)等。该直线加速器能最大限度杀死肿瘤，保护人体正常组织提供更加准确、高效、安全的技术保障。 1具有双光子、多档能量的电子线，保证各种不同深度的肿瘤治疗剂量组要。肿瘤隐藏的再深，他也能像海底捞针一样抓住它2。具有多叶准直系统，能完成精确放疗计划。可从三维方向上随着肿瘤的不同形状变化，产生与肿瘤形状近似的照射体积，使治疗更精确。3。具有三维调强治疗计划系统，调强放射治疗是当今世界上