a r X i v :g r -q c /0408078v 3 11 N o v 2004
Exact solutions of Lovelock-Born-Infeld Black Holes
Mat′?as Aiello,1,?Rafael Ferraro,1,2,?and Gast′o n Giribet 1,3,?
1
Departamento de F′?sica,Facultad de Ciencias Exactas y Naturales,
Universidad de Buenos Aires,Ciudad Universitaria,Pabell′o n I,1428Buenos Aires,Argentina
2
Instituto de Astronom′?a y F′?sica del Espacio,Casilla de Correo 67,Sucursal 28,1428Buenos Aires,Argentina
3
Institute for Advanced Study,Einstein Drive,Princeton NJ08540
The exact ?ve-dimensional charged black hole solution in Lovelock gravity coupled to Born-Infeld electrodynamics is presented.This solution interpolates between the Ho?mann black hole for the Einstein-Born-Infeld theory and other solutions in the Lovelock theory previously studied in the literature.The conical singularity of the metric around the origin can be removed by a proper choice of the black hole parameters.The thermodynamical properties of the solution are also analyzed and,in particular,it is shown that the behaviour of the speci?c heat indicates the existence of a stability transition point in the vacuum solutions.We discuss the similarities existing between this ?ve-dimensional geometry and the three-dimensional black hole.Like BTZ black hole,the Lovelock black hole has an in?nite lifetime.
I.
INTRODUCTION
The Einstein tensor is the only symmetric and con-served tensor depending on the metric and its derivatives up to the second order,which is linear in the second derivatives of the metric.Dropping the last condition,Lovelock [1]found the most general tensor satisfying the other ones.The obtained tensor is non linear in the Rie-mann tensor and di?ers from the Einstein tensor only if the space-time has more than 4dimensions.There-fore the Lovelock theory is the most natural extension of general relativity in higher dimensional space-times.The Lovelock theory for a particular choice of the coe?-cients of the action could be thought as the gravitational analogue of Born-Infeld electrodynamics [2].
In the last decades a renewed interest in both Lovelock gravity and Born-Infeld electrodynamics has appeared because they emerge in the low energy limit of string the-ory [3,4,5].Since the Lovelock tensor contains deriva-tives of the metric of order not higher than the second,the quantization of the linearized Lovelock theory is free of ghosts.For this reason the Lovelock Lagrangian ap-pears in the low energy limit of string theory.In particu-lar,the Gauss-Bonnet terms (quadratic in the Riemann tensor)were studied in Ref.[6]and the quartic terms in Refs.[7,8].The Lovelock theory of gravity was also discussed in Refs.[9,10,11].
Ho?mann was the ?rst one in relating general relativ-ity and the Born-Infeld electromagnetic ?eld [12].He ob-tained a solution of the Einstein equations for a point-like Born-Infeld charge,which is devoid of the divergence of the metric at the origin that characterizes the Reissner-Nordstr¨o m solution.However,a conical singularity re-mained there,as it was later objected by Einstein and
2
?1(for even D )and N =
D ?1
2k
√
2 The Lagrangians up to order2are given by[16,18,19]
L0=√
2
√?g R
L2=1?gδi1i2i3i4
j1j2j3j4R j1j2
i1i2
R j3j4
i3i4
=
=
√
(2n)!
χ(?)
whereχ(?)are the Euler-Poincar′e topological invariants, which are zero in odd dimensions.
Hence,the geometric action is written as
S= d D x L(3)
From the variational principle we obtain the Lovelock tensor(Gμν),
δS= d D xδL= d D x Gμν√
2k+1δμi1i2....i2k
νj1j2 (2)
R j1j2
i1i2
....R j2k?1j2k
i2k?1i2k
(5)
Gμν=
N
k=0αkλ2(k?1)Gμν(k)(6)
where N=D
2for odd D.
When the dimension is D=4,Gμνdi?ers from the Ein-stein tensor in a divergence term.The Lovelock tensors for k=0and k=1are
Gμν(0)=gμν
Gμν(1)=Rμν?1
2
R gμν+Λgμν
?α{1
2λ2
.The Gauss-Bonnet constantα=α2λ2will allow us to track the changes in the equations,when we compare with the respective ones of general relativity. The coupling constantαintroduces a length scale l L～√
Ψ(r)
dr2+r2dθ2+r2sin2θdχ2
+r2sin2θsin2χd?2(9) In this case,the solution of Eqs.(8)is
Ψ±(r)=1+
r2
1+
M
16α2
+
Λ
6
M+πα[24]withα>0forΨ?and α<0forΨ+.Then
Ψ(r)=1+
r2
4α πr4+4αΛ
πr2?
Λ
3 Let us notice that in the case of non-vanishing cosmo-
logical constant,besides the leading term in the expan-
sion(12),we?nd?nite-αcorrections to the black hole
https://www.doczj.com/doc/3a17335292.html,ly
Ψ(r)=1?2m d
6
r2+O(αr?6)(13)
where the dressed parameters m d andΛd are given by Λd=Λ 1+∞ n=2c nμn?1
m d=m 1+∞ n=2n c nμn?1
being
c n=(2n?3)!!
3
Λα.
Furthermore,in the case of the charged solution we will discuss in section IV,the(charge)parameter Q receives similar corrections due to these?nite-αe?ects,resulting Q2d=Q2 1+∞ n=2n c nμn?1
Notice that the parameterμcontrols the dressing of the whole set of black hole parameters.The above power expansion converges for values such thatμ<1.Besides, for the caseμ>1we?nd a di?erent expansion,leading to the following dressed parameters in the large r regime
m d=m
|μ|
1+∞
n=2
n c nμ1?n
Thus,we note that the Newtonian term～m d r?2van-ishes in the limit|Λα|→∞.The particular caseμ=1 is discussed below.Moreover,it is possible to see that,if one considers the caseαΛ>0,the e?ective cosmological constant in the largeμlimit turns out to be
Λd= α?3|μ|).
On the other hand,for the case of vanishing cosmolog-ical constant(Λ=0),the solution(11)displays an event horizon located at r h= π?2αwhen m≥πα. Then,the horizon can reach the point r=0for a mas-sive object with m=πα;in this case r=0is a naked singularity.If m<παthere is no horizon.
One of the relevant di?erences existing between the black hole solutions in Einstein and Lovelock theories is the fact thatΨ(r)is not singular at the origin.Instead, the metric is regular everywhere.From(10)we obtain
Ψ(r=0)=1? παand,in fact,we will?nd a similar aspect for the case of the Lovelock-Born-Infeld charged black hole.
If the object has no mass(m=0),one gets de Sitter (a<0?Λ>0)and anti-de Sitter(AdS)solutions (a>0?Λ<0)as particular cases;namely
Ψ(A)dS(r)=1+a r2
where a=
1
1+
4
4
.At this point of the space of parameters, the solution(10)becomes
ΨBT Z(r)=
r2
m
4
one?nds that the solution becomes the metric which represents the near boundary limit of AdS5,like it happens with the massless BTZ(M BT Z=0)which is obtained by making the three-dimensional black hole to disappear.Then,the parallelism with the solutions in D=3turns out to be exact since the?ve-dimensional metric obtained by keeping only the leading terms in the near boundary limit of AdS5corresponds to M=0in (14)as well,which is precisely the Lovelock black hole solution(10)with minimal mass m=πα.Besides,a conical singularity is found in the range0 The digression above relies in the fact that,besides the parameter m,which classi?es the black hole geom-etry,we have additional parameters characterizing the ?eld theory by means of the couplingsαk of the di?erent contributions L k in the Lovelock Lagrangian L.This is the case of the cosmological constantΛand the Gauss-Bonnet constantα.As an example,we observed that if one constrains the theory on a particular curve in the space of parameters de?ned byΛα=?3 4 space of parameters(Λ,α)lead to quite di?erent quali- tative behaviours of the theory and,consequently,of its solutions. III.BORN-INFELD ELECTRODYNAMICS In1934Born and Infeld[29,30]proposed a non-linear electrodynamics with the aim of obtaining a?nite value for the self-energy of a point-like charge.The Born- Infeld Lagrangian leads to?eld equations whose spheri- cally symmetric static solution gives a?nite value b for the electrostatic?eld at the origin.The constant b ap- pears in the Born-Infeld Lagrangian as a new universal constant.Following Einstein,Born and Infeld considered the metric tensor gμνand the electromagnetic?eld tensor Fμν=?μAν??νAμas the symmetric and anti-symmetric parts of a unique?eld b gμν+Fμν.Then they postulated the Lagrangian density L= ?det gμν(15) where the second term is chosen so that the Born-Infeld Lagrangian tends to the Maxwell Lagrangian when b→ ∞.In four dimensions,this Lagrangian results to be L=√4π 1? b2?P2 4FμνFμν= 1 8 √ ?g1?E2(r) ?r √ b2 =0 where√ √b 1 √?gμν In the static isotropic case it results to be diagonal: T00=T r r= b2 b2 Tχχ=Tθθ=T??= b2 1? E2(r) π 3 Γ 1 2r3 3r2dΨ(r)dr?12αΨ(r)dΨ(r) r3 ( 5 The left hand side can be written as a total radial deriva- tive,to be easily integrated.The solution is Ψ±(r)=1+r2 6α + 16 r4 3α r0dr 2(21) where M is an integration constant.The integral in-side the square involves an incomplete elliptic integral of the?rst kind F(a,b)[32],namely r0dr 4 r 4L4 r√L0dt1+t6= 1 4F arccos L2+(1?√ L2+(1+ √3 πr2 ,so we obtainα>0forΨ?andα<0for Ψ+.In that limit the solution is Ψ(r)=1?2m 6 M+πα+ π√3 Γ 7 √ 4α?r2 πr4? 2 3r3 r4 ∞r dr r6+L6 1 π m?2L4b2γ 6 r2? 4b2 r6+L6?r3 (23) This limit agrees with the quoted four-dimensional Ho?-mann solution[12]with a conical singularity in the origin Ψ(r)(LBI)[α=0.1,Q=1,Λ=0,b=1,m=π]. of the black hole.Consequently,by performing the limit b→∞in Eq.(23)we recover the Reissner-Nordstr¨o m solution in?ve dimensions with cosmological constant, ΨRN(r)=1? 2m 3r4? Λ 4α? r2 πr4? 8Q2α 3 1 πα? b2L4γ2 (25) Depending on the values of the parameters of the black hole(charge Q,mass m,Born-Infeld constant b and Gauss-Bonnet constantα)the square root could be imag-inary.Ifα>0and m≥π √ √ 6 Conversely,we can think in the critical value m c as follows:we can de?ne a critical value Q2c=b?1 2m π?2α?r4h 3 r h √ 3Q2.Figure3shows di?erent behaviors of the solutionΨ(r)for di?erent values of b.This parame-ter controls the cualitative behaviour close to the origin. The metric for the subcritical case(m of the black hole mass(horizontal axis)for di?erent values of b and in the Reissner-Nordstr¨o m case(RN)[α=0.5,Q=3,Λ=0]. [m=2,α=0.5,Q=1,b=2,Λ=0],for m=m c[m=3.49,α=0.5,Q=1,b=2,Λ=0]and for m>m c[m=5,α=0.5,Q=1,Λ=0]. V.THERMODYNAMICS Now,let us move to the thermodynamics of the vac-uum solution.The Hawking temperature of the black hole is proportional to the surface gravityκand it is given by the formula T= 2m radius [α=0.1,Λ=0]. try results κ= π ?2α πα) = 2r h 2πk B r h ?r h ?T r h (4α+r 2h ) 2 4α (m =3πα),where the speci?c heat changes the sign (Fig.5),represents a transition point (in the Fig.4this point is the maximum).When r h of this transition point is T 0= √2 (12αr h +r 3 h ) (30) In the limit α→0the entropy is proportional to the area of the event horizon,in agreement with the Bekenstein-Hawking formula.On the other hand,the ?rst term in the equation (30)is a consequence of the Gauss-Bonnet term.It is possible to see that this correc-tion term in the entropy formula is proportional to the integral of the scalar curvature invariant of the horizon [34].This computation con?rms,by means of a con-cise example,the observation derived from Hamiltonian methods in [35]about the fact that the entropy of Love-lock black holes is not simply the area formula,but topo-logical invariants also contributes to the whole entropy.This aspect was also discussed in [25]. Besides,by using the Stefan-Boltzmann law in ?ve di-mensions to compute the ?ux of thermal radiation we can approximately obtain the black hole evaporation time ?t ;namely dm dt ∝T 5r 3 h (31) With the expression for the Hawking temperature (27) and integrating (31)one ?nds that the lifetime of the Lovelock black holes turns out to be in?nite.This is due to the linear dependence between the temperature and the horizon radius for small black holes.Hence,these are eternal black holes. Furthermore,we ?nd that the themodynamics of the Lovelock black holes in presence of a negative cosmo-logical constant is also consistent with the known re-sults of Einstein gravity solutions within the appropri-ate range.Certainly,the Lanczos Lagrangian represents short-distance corrections to Einstein gravity which start to be relevant at scales comparable with l L ～ √ stant as a function of the mass [α=0.1,Λ=?0.6]. the value of the cosmological constant Λintroduces an-other length scale,given by l Λ～Λ?2,which marks the scales where the cosmological term starts to dominate.Hence,we can identify the range bounded by the max-imum and the minimum of Fig.6as the scales where the results coming from general relativity ?t the ther-modynamic behaviour of the Lovelock solution.Con-sequently,for very large scales (large black holes)the thermodynamic behaviour is well approximated by the AdS-Schwarzschild black hole solution while the short distance corrections start to dominate at the scale l L .Within this context,we can also notice that the ther-modynamical properties of the black hole geometry that appears in the case Λα=?3 2πk B r h 4 as a function of the mass [α=0.1,Λ=?7.5]. stant αmust be positive in order to have a well behaved solution for all value of r .The metric does not diverge at r =0;for the critical mass m =m c the conical singular-ity,which is characteristic of the Ho?mann-Born-Infeld solution,is removed (nevertheless,the origin is a curva-ture singularity). We commented the di?erences existing with respect to the Reissner-Nordstr¨o m black holes and,from this anal-ysis,we observed that,unlike the general relativity,the Lovelock-Born-Infeld theory admits charged black hole solutions with only one horizon.This is due to the fact that for a given charge Q ,there exist values of mass that force the internal black hole radius to reach the origin.There is another important distinction between the solutions of both theories.Also in contrast to the Schwarzschild solution,the temperature of the black hole remains ?nite;in particular,we showed that the temper-ature goes to zero when the horizon radius approximates to the origin,and there is not Hawking radiation.This leads to ?nd an in?nite lifetime for Lovelock solutions because the short-distance e?ects render the small black holes stable.The temperature of the transition point,where the short-distance corrections start to be relevant,is T = √ 4 in the space of pa-rameters.We discussed the similar features of this phase and the Anti-de Sitter black holes. 9 ACKNOWLEDGMENTS R.F.was supported by Universidad de Buenos Aires (UBACYT X103)and Consejo Nacional de Investiga-ciones Cient′??cas y T′e cnicas(Argentina). G.G.was supported by Fundaci′o n Antorchas and In-stitute for Advanced Study;on leave of absence from Universidad de Buenos Aires. We thank M.Kleban,J.M.Maldacena,R.Rabad′a n, R.Troncoso and J.Zanelli for useful discussions. [1]Lovelock D.,J.Math.Phys.12,498(1971). [2]Ba?n ados M.,Teitelboim C.and Zanelli J.,Lovelock-Born- Infeld Theory of Gravity in J.J.Giambiagi Festschrift,La Plata(edited by Falomir H.,Gamboa R.RE.,Leal P.and Schaposnik F.,World Scienti?c,Singapore)(1990). [3]Fradkin E.S.and Tseytlin A.A.,Phys.Lett.B163,12 (1985). [4]Bergeshoe?E.,Sezgin E.,Pope C.N.and Townsend P.K., Phys.Lett.B188,70(1987). [5]Metsaev R.R.,Rahmanov M.A.and Tseytlin A.A.,Phys. Lett.B193,207(1987). [6]Zwiebach B.,Phys.Lett.B156,315(1985). [7]Cai Y.and Nu?n ez C.,Nucl.Phys.B287,279(1987). [8]Gross D.J.and Sloan J.H.,Nuc.Phys.B291,41(1987). 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LS171色差仪 使用说明书V0.46 一、仪器简介 LS171是一款便携式智能APP色差仪，利用手机APP的内存大和屏幕操作方便的特点，大大改善和扩充了色差仪的功能。APP自带多本电子色卡对测量的颜色快速匹配出最接近的色卡编号，可通过微信、QQ、邮箱等进行测量的色彩分享。仪器同时具有色差对比功能，色差阈值可设置，多种色差公式可选择，可实现QC快速检测。仪器配有OLED显示器，除了可以配合手机APP使用，还可以单独使用。 二、技术参数 三、仪器特点 1.仪器配有OLED显示器，可单独使用，也可以配合手机APP使用。 2.多本电子色卡，快速匹配出最接近的色卡编号，色卡匹配准确率大于90%。 3.具有QC检测功能，色差阈值可设置，多种色差公式可选。 4.多种颜色空间可选，方便多种需求的颜色测量。 5.可以导入导出颜色数据，做到多设备数据共享。 6.仪器内置补偿光路，数值稳定，允许长周期校准。 7.内置可充电锂电池，单次充满可连续测量10000次。 四、手机APP安装 Colorimeter APP支持安卓操作系统5.0及以上，用手机浏览器或者微信扫描下面二维码，按提示下载并安装Colorimeter.apk。 注意事项： 安装过程中或第一次安装后打开APP，手机会提示权限设置，客户需全部设置成允许，否则会出现APP 不能搜索到设备，将无法使用APP。 五、仪器操作 5.1开机/关机 开机: 短按仪器上按键开机，开机后显示仪器的版本号和序列号，然后进入测量界面。 关机: 长按仪器上按键关机；手机未连接蓝牙时，3分钟无操作自动关机；手机连接蓝牙时，30分钟无操作自动关机。 5.2蓝牙连接 仪器开机，打开APP软件，首先显示LOGO界面。LOGO显示3秒后，进入“连接设备”界面并自动开始搜索蓝牙设备，搜索到的设备会显示在界面下方，点击与仪器SN号匹配的设备，等待设备连接，连接成功后会跳转到“校准界面”。 密度测量方法汇总己 Company number【1089WT-1898YT-1W8CB-9UUT-92108】 密度测量方法汇总 一、天平量筒法 1、常规法 实验原理：ρ= m/v 实验器材：天平（砝码）、量筒、烧杯、滴管、线、水、石块 实验步骤： （1）调节好的天平，测出石块的质量m ； （2）在量筒中倒入适量的水，测出水的体积V 1 （3）将石块用细线拴好，放在盛有水的量筒中，（排水法）测出总体积V 2； 实验结论： 2、天平测石块密度 方案1（烧杯、水、细线） 实验原理：ρ= m/v 实验器材：天平、水、空瓶、石块 实验过程： 1 2v v m －＝ V m = ρ 1、用天平测石块质量m 1 2、瓶中装满水，测出质量m2 3、将石块放入瓶中，溢出一部分水后，测出瓶、石块及剩余水的质量m 3 推导及表达式：m排水=m1＋m2－m3 V石=V排水 =(m1＋m2－m3)／ρ水 ρ石=m 1／V石=m 1ρ水／(m1＋m2－m3) 方案2（烧杯、水、细线） 实验原理：ρ= m/v 实验器材：烧杯、天平、水、细线、石块 实验过程： 1、在烧杯中装适量水，用天平测出杯和水的总质量m 1 2、用细线系住石块浸没入水中，使石块不与杯底杯壁接触，用天平测总质量m2 3、使石块沉入水底，用天平测出总质量m 3 推导及表达式：m石=m3－m1 V 石=V 排=（m2－m1)／ρ水 ∴ρ石=m 石／V 石=(m3－m1)ρ水／（m2－m1) 3、等体积法 实验器材：天平(含砝码)、刻度尺、烧杯(无刻度)、适量的水、足量的牛奶、细线。 实验步骤： 1.用调节好的天平，测出空烧杯的质量m 0； 2.将适量的水倒入烧杯中，用天平测出烧杯和水的总质量m 1，用刻度尺量出水面达到的高度h （或用细线标出水面的位置）； 3.将水倒出，在烧杯中倒入牛奶，使其液面达到h 处（或达到细线标出的位置），用天平测出烧杯和牛奶的总质量m 2。 实验结果： ∵ 因为水和牛奶的体积相等， V 牛＝V 水 ∴ 4、 等质量法 水 水 牛 牛 ＝ ρρm m 为了让我们更快地了解公司、适应工作，一般公司都会对我们进行培训。本站今天为大家精心准备了顺丰新员工培训心得，希望对大家有所帮助! 顺丰新员工培训心得 2016年12月29日，我很荣幸的参加了由省外运公司组织为期三天的“第十期新员工入职集训”，物流公司员工培训总结。通过本次活动，我不仅锻炼了自己，考验自己，还更加坚定了不抛弃、不放弃的精神及团队合作的精神，从各个活动项目中受益匪浅，感想颇多。从省公司领导和培训老师的口里知道外运的历史和发展史及其它兄弟公司的整体经营情况有了总的认识，更深刻理解了公司的企业文化、历史及发展，并对自己的职业发展有了更明确的规划。 第一天，我们接受了由创睿培训机构为我们带来的户外拓展训练，由于在不知道都有什么项目，自身有旧伤的情况下，训练未开始我就和培训老师说明了该状况，但我同时也表述了如果有些项目我能参加，我会200%的投入到项目中，与团队共同奋进。尤其记得在空中单杠这个项目时，我们要登上8米那么高的高空再跳起来抓住空中的单杠，看着都害怕别说去做了，在各位队友跃跃欲试的时候，而我则选择了放弃该项目。教官、队友们知道后都来做我思想工作，告诉我没事的，可是我考虑再三最终还是没能参加，工作总结《物流公司员工培训总结》。 这也是我在一天的所有项目中唯一没有参与的项目，不过我为队友们拍下了纵身一跃，抓住单杠的身影。其余的项目我都尽自己的最大努力去完成，哪怕完成的不好和完成后一个人跑到角落里疼的偷哭，我都没有丝毫的不开心，因为我参与了，努力了。痛并快乐的，结果固然重要，但是我享受了整个过程。其实，人最大的敌人就是自己，你若战胜了自己，那你就胜利了、成功了。我参加了并且尽力了，所以结果如何我都成功了。通过想队名、口号、排队形等这样的训练，使我们团队中人的心走到了一起，使我们明白了一个企业的成功需要我们大家的共同努力，我们都是企业中重要的一员，企业的成功需要我们每一个成员的共同努力，我们是不可缺少的，我们对企业都是有责任的，我们都需要发挥自己的聪明才智为企业成功尽一份力。由于我所在的队是二队，要想一个和“二”相关或者谐音的队名，最后我们集思广益，队名“二锅头”口号“够劲、够辣、天下无双”队形“内外双V”…… 在这些游戏中，让我感觉到，这是一个针对个人也是针对团体的一个体验式的训练。在这次的训练中，我对自己有了很多的认识，同时我也回顾了我以前的很多经历，人生没有重新来过的机会，一件事情也没有重新再来一次的机会，机会对每个人只有一次，你错过了，就会一辈子后悔，当你在做这件事的时候，假如你没有全力以赴的去做和付出，那么不管是成功还是失败，你的人生当中都会留下很多遗憾，在我们付出的同时也应该要做到的，不是吗?当成功的时候那种喜悦开心.直到会哭的那种从心里流出的泪水，才是我们最真挚的情感…一个人的力量是小的，但是把每个小的力量加在一起，众人拾柴火焰才会高，同时我也想到了企业，我们游戏中所应具备的精神、品质不恰恰也是我们企业中互相协作的精神。我们对企业都是有责任的，我们都需要发挥自己的聪明才智为企业成功尽一份力。 在介绍公司企业价值部分，培训老师主要归纳了三点 测量物体密度得方法 一、测固体密度 基本原理:ρ=m/V： 1、称量法： 器材：天平、量筒、水、金属块、细绳 步骤：1）、用天平称出金属块得质量； 2）、往量筒中注入适量水，读出体积为V1， 3）、用细绳系住金属块放入量筒中，浸没，读出体积为V2。 计算表达式：ρ=m/(V2-V1) 2、浮力法(一)： 器材：木块、水、细针、量筒 步骤：1）、往量筒中注入适量水，读出体积为V1；2）、将木块放入水中，漂浮，静止后读出体积 V2；3）、用细针插入木块，将木块完全浸入水中，读出体积为V3。 计算表达式：ρ=ρ 水 (V2-V1)/(V3-V1) 5、浮力法（二）： 器材：刻度尺、圆筒杯、水、小塑料杯、小石块 步骤：1）、在圆筒杯内放入适量水，再将塑料杯杯口朝上轻轻放入，让其漂浮，用刻度尺 测出杯中水得高度h1; 2)、将小石块轻轻放入杯中，漂浮，用刻度尺测出水得高度h2; 3)、将小石块从杯中取出，放入水中，下沉，用刻度尺测出水得高度h3、 计算表达式：ρ=ρ水 (h2-h1)/(h3-h1) 3、密度计法： 器材：鸡蛋、密度计、水、盐、玻璃杯 步骤：1）、在玻璃杯中倒入适量水，将鸡蛋轻轻放入，鸡蛋下沉； 2）、往水中逐渐加盐，边加边用密度计搅拌，直至鸡蛋漂浮，用密度计测出盐水得 密度即等到于鸡蛋得密度； 二、液体得密度： 1、称量法： 器材：烧杯、量筒、天平、待测液体 步骤：1）、用天平称出烧杯得质量M1； 2）、将待测液体倒入烧杯中，测出总质量M2； 3）、将烧杯中得液体倒入量筒中，测出体积V。 计算表达：ρ=(M2-M1)/V 2、比重杯法 器材：烧杯、水、待液体、 测量物质密度的方法 一、测物质密度的原理和基本思路 1.实验原 理: 2.解决两个问题: ①物体的质量 m ②物体的体积 V 3基本思路 （1）解决质量用: ①天平 ②弹簧秤③量筒和水 漂浮： （2）解决体积用： ①刻度尺（物体形状规则） ②量筒、水、（加）大头针 ③天平（弹簧秤）、水 ④弹簧秤、水 利用浮力 二、必须会的十种测量密度的方法（无特殊说明，设ρ物>ρ液，就是物体在液体中下沉。） 第一种方法：常规法（天平和量筒齐全） 1.形状规则的物体 ①.仪器：天平、刻度尺 ②.步骤：天平测质量、刻度尺量边长V=abh ③.表达式： 2.形状不规则的物体 ①.仪器：天平、量筒、水 ②.步骤：天平测质量、量筒测体积V=V 2-V 1 ③.表达式： 3.测量液体的密度： ①.仪器：天平、量筒、小烧杯。待测液体。 ②.步骤：第一步：天平测烧杯和待测液体的总质量m 1质量、第二步：将一部分液体倒入量筒中测出体积为V ，第三步：测出剩余液体和烧杯的总质m 2。 ③.表达式： 排水浮gV F G ρ== 【想一想】 为什么不测空烧杯的质量？如果先测出空烧杯的质量在再装入适量液体，然 后将全部液体倒入量筒测出体积，也能测出密度，这样做对测量结果有什么影响？ 【想一想】假如被测固体溶于水，比如：食盐、白糖、如何用量筒测出体积？ 第二种方法：重锤法（ρ液>ρ物） 1：仪器：天平砝码量筒水细线重物（石块） 2：步骤： 1.器材：天平（含砝码）、细线、小烧杯、溢水杯和水．待测木块 2.步骤：①用天平测出木块的质量m. ②在量筒中放适量的水。 ③将石块和木块用细线栓在一起石块在下木块在上之间有适当距离。将石块浸没在量筒中，记下体积V 1④将木块浸没量筒中。记下体积V 2 3.表达式： 为什么要把石块放入量筒中在记录数据V 1 ？为什么没有记录 【想一想】 装入量筒中水的体积？ 第三种方法：溢水等体积法（有天平、没有量筒） 1.器材：天平砝码、小烧杯、水、溢水杯、待测物体 2.步骤： 3：表达式： 第四种方法：密度瓶法 1.器材：天平（含砝码）、细线、小烧杯、水． 2.步骤： 分析： m 1 m 2 m 3 水 排水物ρ3 12V m m m V -+= =1 2V V m -= 物ρ 《网店美工视觉设计实战教程（全彩微课版）》 教学大纲 一、课程信息 课程名称：网店美工：店铺装修+图片美化+页面设计+运营推广（全彩微课版） 课程类别：素质选修课/专业基础课 课程性质：选修/必修 计划学时：21 计划学分：2 先修课程：无 选用教材：《网店美工视觉设计实战教程（全彩微课版）》，何晓琴编著，2018年；人民邮电出版社出版教材； 适用专业：本书可作为有志于或者正在从事淘宝美工相关职业的人员学习和参考，也可作为高等院校电子商务相关课程的教材。 课程负责人： 二、课程简介 随着网店的迅速普及和全民化，衍生了“淘宝美工”这个针对网店页面视觉设计的新兴行业。本书从淘宝美工的角度出发，为淘宝卖家提供全面、实用、快速的店铺视觉设计与装修指导。主要包括网店美工基础、图片调色、图片修饰、店铺首页核心模块设计、详情页视觉设计、页面装修、视觉营销推广图制作等，最后针对无线端进行首页、详情页视觉的设计与装修。本书内容层层深入，并通过丰富的实例为读者全方面介绍淘宝美工在日常工作中所需的知识和技能，有效地引导读者进行淘宝店铺装修的学习。 本课程主要对淘宝美工的设计基础和方法进行详细介绍，通过学习该课程，使学生了解网店美工的基本要求，以及掌握网店的设计与制作。 三、课程教学要求 体描述。“关联程度”栏中字母表示二者关联程度。关联程度按高关联、中关联、低关联三档分别表示为“H”“M”或“L”。“课程教学要求”及“关联程度”中的空白栏表示该课程与所对应的专业毕业要求条目不相关。 四、课程教学内容 五、考核要求及成绩评定 注：此表中内容为该课程的全部考核方式及其相关信息。 六、学生学习建议 （一）学习方法建议 1. 理论配合实战训练进行学习，提高学生的实战动手能力； 2. 在条件允许的情况下，可以申请一个网店，进行深入学习； 3. 提高学生的是设计感和审美能力; （二）学生课外阅读参考资料 《网店美工：店铺装修+图片美化+页面设计+运营推广（全彩微课版）》，何晓琴编著，2018年，人民邮电出版社合作出版教材 色彩色差仪是量化色彩现象，建立色彩标准，改善产品外观，颜色品管控制，进而进行电脑配色的不可缺少的工具，目前色彩色差仪种类，品牌较多，用户在选择时可能会遇到无所适从的情况，或者容易被误导从而产生选择的困境。 用户可能发现这样的情况：同样都是测色仪，价格差异很大，测出来的结果也有不同。因此，在选购测色仪时，有些“性能指标”是必须要注意的，这样才能选购一部性能价格比最好的仪器。 1、这台仪器是“色差仪”还是“分光光度测色仪”： 色差仪的精确度比较低，并且，一定要注意：有些甚至不能给出颜色的色彩坐标空间的绝对值（L，a, b值），只能给出两个样品之间（通常是标准与样品之间）的色差值（Delta-E），这种色差仪不能买，因为没有颜色的绝对值数据，没有办法与他人进行数据交换，也不能建立和管理数据库，只相当于正常的色彩色差仪的10%功能，价格再低廉也无法满足测试要求，不能贪图便宜，购得这样的毫无应用价值的仪器。 分光测色仪精度较高，与单纯的色差仪测色的方法不同，分光测色仪能测量每个颜色点（10nm或者20nm波长间隔）的“反射率曲线”，而色差仪不能。分光测色仪可以模拟多种光源，而色差仪一般只有一种或最多两种模拟光源。 2、“分光光度测色仪”又分为“0/45度”和“d/8度积分球”两种测量-观察方式 观察方式：“0/45度”只能用来检测平滑的表面，而且不能用于电脑配色。“d/8度积分球式”可以用来测量各种各样的表面，比如：光滑的金属喷涂表面，橘皮漆面甚至布料，并且可以得到用于电脑配色的原始数据。在测定时，还可以采用消除镜面反射和包含镜面反射的测量模式，这在测量光洁表面，有明显反射表面的色彩时非常有用。 另外，积分球分喷涂积分球和雕刻积分球两种，美国爱色丽公司采用的是雕刻积分球，即采用一大块BaSO4晶体在内部雕刻而成，性能稳定而持久，受命几乎是无限的，而其他的积分球，采用金属内球面表面喷涂工艺制作而成，虽然成本低，但是，使用两三年，不断受强光照射和暴露在灰尘，湿气中之后，表面会泛黄，并且容易脱落，导致整个仪器的精度下降甚至报废，因为，爱色丽控股的LABSPHERE公司是世界上最大的积分球供应厂家，这是爱色丽色彩色差仪保持世界最先进品质的技术秘密之一。 3、各种“d/8度积分球”测色仪的区别： 多数公司选用“d/8度积分球”测色仪，但是，必须注意的是：不同品牌、不同型号之间仍有很大差别，导致不同的测量精度。 一台测色仪除了微处理器及有关电路外，有四个主要组成部分：光源、积分球、光栅（分光单色器）和光电检测器。这也是衡量一台仪器优劣的主要指标。 3.1 它是“双光束测量原理”还是“单光束测量原理”： 双光束仪器有两个光栅和两个检测器。测量时光源只闪一次，同样测样品和参比白。这样就克服了系统变化所带来的误差，测量数据的精度非常高。只是仪器成本较高。 单光束仪器只有一个光栅和一个检测器。所以测量时光源闪两次，分别测样品和参比白。而两次测量时的系统误差（光源光强分布差异，光路变化，温度变化，电路漂移等）被当做样品和参比白间的差异，所以误差比较大，仪器的台间差也比较大。 3.2 光源：目前争论比较多的一个问题，特在此详细说明。 在颜色测量仪器中，选择什么光源，应首先考虑的是稳定性，光源定向性，寿命以及最终获得的光谱曲线的有效性。目前采用的多为钨丝灯及氙灯两种光源。 钨灯是颜色测量仪器（包括各种可见分光光度计）最常用的光源，它是一个装有钨丝的，内充惰性气体或者卤素（防正钨丝氧化和热蒸发）的透明灯泡。用钨作为灯丝材料是因为钨有 顺丰物流的实习报告范文 一、实习目的、要求： 通过两个月的实岗操作，明确客服代表这一工作岗位的岗位职责，掌握客服这一工作岗位的基本技能;增强自身与客户沟通交流的能力;了解公司运作的基本模式、公司运营的基本环境、感知公司企业文化、体验真切上班生活;培养一种对待工作认真、负责的态度，适应工作时的基本作息制度;为今后正式工作打下基础。 二、实习主要内容： 1、接听顺丰速运公司4008 111 111 客服热线中1号键接单和咨询业务;物流公司客服实习报告由提供! 2、受理新客服下单业务，为新客服建立详尽的系统信息：具体的发件地址、联系方式等，同时通过系统匹配合适业务员，尽快上门收取客户快件; 3、通过电话与老客户核对发件地址、具体的联系方式和联系人，同时，安排地区同事尽快收取客户快件; 4、受理客户催收快件、取消发件等业务，帮助客户解决发件环节上的一系列问题; 5、解答客户有关公司业务上的一系列疑问或是客户的咨询，如：有关运价、可收送范围、收送的时效等; 6、积极参加公司早晚班会议，了解当日公司最新业务知识;参与公司有关的新业务知识方面的培训;参与与公司员 工及领导的沟通活动等。 三、实习总结(可另附报告)： 实习单位 顺丰速运(集团)有限公司创建于19xx年，总部位于深圳，是国内领先、高速成长的物流速运企业。主要经营国内快递业务。十五年来，顺丰速运以成为“最值得信赖和尊重的中国速运公司”为发展目标，不断引进科学的管理理念和方法，提升技术、营运和管理方面的核心竞争力，创建先进的实物流和信息流双重网络，实现了对快件的全程监控和自动化管理，努力为客户提供优质、安全、高效的速运服务。 成都呼叫中心(四川顺丰通讯科技有限公司)属顺丰速运(集团)下属全资子公司，主要承接华中、华北话务集中呼叫业务，工作职能为：接单、查询及受理投诉等内容。中心于20xx年底开始筹建，20xx年3月24日正式运营，每月均有一至两批客服人员新入职。到现在已经达到三百人以上的规模，其优质的服务和高效的管理，已让其成为国内呼叫行业中的佼佼者。 实习过程的简单回顾： 20**年的暑假两个月时间我与本学院其他几位同学共同参加了四川顺丰通讯科技有限公司开展的暑期实习活动。通过两个月的实习生活，深切的体会到了工作生活与生活的不同之处。虽然是一份实习工作，但也算得上是自己人生中的 利用浮力测量物体密度 第一部分 典例分析 利用浮力知识测定物质密度，其基本原理仍是密度公式ρ=m/V 。因此，充分发挥所 给实验器材的作用，利用浮力知识设法直接或间接地测定出待测物体的质量和体积，便是处理问题的切入点。 一、测定固体密度 利用浮力知识测定固体密度，首先要有能够对物体产生浮力的液体, 此类问题中所涉及到的液体一般是密度已知的水。 对于固体质量的测定，根据具体情况，一般可用以下两种方法测定： （1）将固体挂在弹簧测力计下，根据弹簧测力计测得的物重算出其质量； （2）使固体漂浮在水面，先算出固体所受的浮力，然后利用漂浮条件F 浮＝G 物间接求得质量。 对于固体体积，根据具体情况，一般也可用以下两种方法测定： （1）利用量筒（量杯）测出体积； （2）将弹簧测力计下挂的固体，一次悬放在空气中、另一次浸没于水中，先用弹簧 测力计的两次示数差求得固体所受浮力，然后利用阿基米德原理F 浮＝ρ水 gV 排间接求得 体积。 常见固体类问题有三种情况： (1)ρ物>ρ水：称重法(如以石块为例) [器材]：石块和细线，弹簧测力计、水、烧杯(无刻度) [面临困难]：缺少量筒，体积V 不好测量。 [突破思路]：将石块浸没入水中，测出F 浮，由F 浮=ρ 水 gv 排=ρ 水 gV 石，求出V 石。 [简述步骤（参考）]：①用弹簧测力计测出石块在空气中的重力为G 。 ②将石块浸没入水中，测出它对弹簧测力计的拉力F 拉。(F 浮=G －F 拉) ③ (2)ρ物>ρ水：“空心”漂浮法(如以牙膏皮为例) [器材]：牙膏皮、量筒、水 [面临困难]：缺少天平或弹簧测力计，质量m 或重力G 无法测出。 [突破思路]：想办法使其做成空心状，使其漂浮在水面上，根据G 物=F 浮=ρ水 gV 排，只要 测出V 排即可。 [简述步骤（参考）]： ①将牙膏皮浸没在水中，用排水法测出其体积为V 物。 精密色差仪使用说明书 目录 使用信息------------------------------------------------------------3 概述（产品简介）------------------------------------------------------3 仪器特点（一般特性）--------------------------------------------------4 技术指标（技术特性）------------------------------------------------------------------------4 按键介绍------------------------------------------------------------------------------------------4 接口功能简介------------------------------------------------------------------------------------5 功能显示------------------------------------------------------------------------------------------7 一、HP-200仪器测量操作--------------------------------------------------------------------7 1、开机--------------------------------------------------------------------------------------7 2、语言选择---------------------------------------------------------------------------------8 3、校准页面--------------------------------------------------------------------------------8 4、全黑校准--------------------------------------------------------------------------------9 5、全白校准--------------------------------------------------------------------------------9 6、修改白校准----------------------------------------------------------------------------10 7、进入主程序----------------------------------------------------------------------------12 8、取样界面-------------------------------------------------------------------------------12 9、取样测试-------------------------------------------------------------------------------13 10、检测界面------------------------------------------------------------------------------14 11、保存数据------------------------------------------------------------------------------14 12、USB通信功能介绍-----------------------------------------------------------------15 13、打印-----------------------------------------------------------------------------------15 二、系统功能简介-----------------------------------------------------------------------------16 1、光源选择---------------------------------------------------------------------------16 2、时间设置---------------------------------------------------------------------------16 3、样品调入---------------------------------------------------------------------------17 4、查看记录---------------------------------------------------------------------------17 5、容差设置---------------------------------------------------------------------------18 6、同色异谱---------------------------------------------------------------------------18 7、格式化------------------------------------------------------------------------------19 三、电脑USB驱动安装-----------------------------------------------------------------------19 四、其它若能简介-----------------------------------------------------------------------------19 五、注意事项-----------------------------------------------------------------------------------22 六、常见故障分析-----------------------------------------------------------------------------22 密度测量几种方法 纵观多年的中考试卷，密度是中考的一个重点，同时又是中考的热点，密度的考查主要以操作性的实验题型出现，在考查知识的同时兼顾实验操作技能的考查，按照教科书，根据密度的计算公式ρ＝m/v，利用天平和量筒，分别测出被测物的质量m和体积v，则可算出被测物的密度，这是最基本的测定物质密度的方法。近年来的中考试题，则往往是天平、量筒不会同时具备，此时只要适当有些辅助器材，同样可以完成测定物质的密度，现将几种测定物质密度的方法提供如下。 有弹簧测力计F浮=G-F水示漂浮F浮=G 阿基米德原理F浮=G排液=ρ液gV排 一、测固体密度基本原理:ρ=m/V 1．常规法： 器材：天平、量筒、水、金属块、细绳 步骤：1.用调节好的天平称出金属块的质量m； 2.往量筒中注入适量水，读出体积为V1， 3.用细绳系住金属块放入量筒中，完全浸没后读出体积为V2。 表达式：ρ=m/(V2-V1) 2．浮力法——弹簧测力计（缺天平和量筒） 器材：弹簧测力计、金属块、水、细绳、烧杯 步骤：1.用细绳系住金属块，用弹簧秤称出金属块的重力G； 2.将金属块完全浸入水中，用弹簧秤称出金属块在水中的视重G′； 表达式：ρ=Gρ水/(G-G′) 3．浮力法——天平(缺量筒) 器材：天平、金属块、水、细绳、烧杯 步骤：1.用调节好的天平称出金属块的质量m1 2.用天平上称出装满水烧杯质量m2 3.用细绳系住金属块放入水中，当停止溢水后将金属块取出，用天平称出烧杯和剩下水的质量m3 表达式：ρ=m1ρ水/(m2-m3) 你对实验过程有什么评价 如果测量物体（木块）密度小于水的密度,步骤有什么变化需要添加什么器材 4．浮力法----量筒（缺天平） 器材：木块、水、细针、量筒 步骤：1.往量筒中注入适量水，读出体积为V1 2.将木块放入水中，静止漂浮后读出体积 V2 3.用细针插入木块使完全浸入水中，读出体积为V3 表达式：ρ=ρ水(V2-V1)/(V3-V1) 如果测量物体（金属块）密度大于水的密度,步骤有什么变化需要添加什么器材 二、液体的密度： 1.常规法： 器材：烧杯、量筒、天平、待测液体 步骤：1.用调节好的天平称出烧杯的质量m1 2.将待测液体倒入烧杯中，用天平测出总质量m2 3.将烧杯中的液体倒入量筒中，测出体积V 表达式：ρ=(m2-m1)/V 你对实验过程有什么评价有什么地方可以改进 2.等积法 器材：烧杯、水、待测液体、天平 步骤：1.用调节好的天平称出烧杯的质量m1 2.往烧杯内倒满水，用称出总质量m2 3.倒去烧杯中的水，往烧杯中倒满待测液体，称出总质量m3 计算表达：ρ=ρ水(m3-m1)/(m2-m1) 电源 ON COND 选择校正用 ? 导航轮和 ? 测量按钮进行操作。导航轮 用导航轮可以选择一个选项或者设置此选项。 左转或右转导航轮可以选择一个选项，将其按下，则可以 设置此选项。 选择选项或者设定数值时，持续按下表盘，可以进行连续更改。 将电源开关滑到“I ”侧。 接入电源。左右拨动导航轮，选择COND1 ，然后按下导航轮。左右拨动导航轮，选择CALIBRATION ，然后按下导航轮。 “T*”为当前选定的下次测量时使用的色差Target 号码。 ·未选择的情况下显示为“T---”。左右拨动导航轮，选择WHITE ，然后按下导航轮。将CM-2600d/2500d 与白色校正板相对应，然后按下测量按钮。 灯闪3次后完成校正，切换到测量页面。 分光测色计CM-2600d/2500d 简易使用说明本页用于说明用分光测色计CM-2600d/2500d 进行测量的基本操作顺序。 注：各种具体设定及操作说明，请阅读CM-2600d/2500d 的使用说明书。 标准色的测量色差的测量左右拨动导航轮，选择T 图标，然后按下导航轮。 切换到标准色页面。 将T arget样品紧贴在CM-2600d/2500d 上，然后按下测量按钮。 灯闪后测量标准色样品。 如果标准色被设置到一个已经选择的标准色号码时，将会有提示信息询问您是否要覆盖原有的标准色数据。覆盖则选择“YES”，不覆盖而重新设置号码则选择“NO” 左右拨动导航轮，选择BREAK ，然后按下导航轮。 切换到测量页面。 将CM-2600d/2500d 贴在样品上，按下测量按钮。 灯闪后测量样品颜色，并显示样品色的绝对值和与标准色比较得到的色差值。 在该状态下持续进行测量的话，色差显示将不断更新。如要更改标准色，可选择T图标后按下 导航轮。 顺丰新员工培训考题 篇一：新员工入职培训试题及答案 广东海信电子有限公司新员工入职培训考试 日期：姓名：分数： 一、填空题（8题，每题4分，共32分） 1、海信集团是特大型电子信息产业集团公司，成立于1969 年。 2、海信在国内称为一家拥有海信、科龙、容声三个驰名商标的企业。 3、“三不伤害”是、、。 4、质量是。 5、我们常说的“三检”是指：自检、互检、专检。 6、识别员工在厂内的唯一标识是。 7、员工的月度工资结构是他津贴。 8、现场5S包括、、、、。二、单项选择题（3题，每题3分，共9分） 1、海信集团是特大型信息产业集团公司，形成了大产业板块。（B） A、五 B、六 C、七 D、八 2、加班费是以小时为单位核算的，周一至周五的加班费标准是倍，即是元/小时；周六周日的加班费标准是/小时。（ B ） A、；3 B、；2 C、2 ；3 D、；2 3、质量检验阶段的基本特点是（ A ）A、事后把关，剔除不合格品B、预防为主，预防加把关C、过程检验D、前端检验三、多项选择题（4题，每题3分，共12分） 1、公司福利包括：（ABCD）A、季度劳保福利B、春节、中秋节福利C、节假日加餐D、公司福利假期 2、下面哪些语句是与质量有关的（ABC）A 、战场人遭遇敌人，你首先举起枪，而倒下的却是你——不是你没准，而是碰到一颗臭弹！ B、简用攒钱买了辆私家车，可你却 把它直接开到了河里----因为转向失灵了！ C、终于尝试了一次跳伞，但是再也没有机会尝试其它任何东西---因为降落伞打不开！ D、猪八戒照镜子-----里外不是人！ 3、公司不予以录用或者公司可单方面与员工解除劳动合同的情况包括：（ACD）A、酗酒、赌博、吸毒者；B、残疾人或者孕妇； C、未满16周岁的人； D、有欺骗、隐瞒行为者；四、判断题（5题，每题3分，共15分） 1、生产过程中我想怎么干就怎么干，没有工作要求，也没人能管我。（错） 2、生产过程中，有专门的质量人员负责检验，我只管干活，干好干坏跟我没关系。（错） 3、检验是在过程结束后把坏的从不好的里面挑选出来的，是“马后炮”，而不是促进改进。 4、员工停工待料期间，公司不用正常支付 v1.0 可编辑可修改 多种方法测密度整理卷 一、有天平有量筒 1．用天平（含砝码）、量筒、水、细线测不规则金属块的密度。 （对于密度比水小的物体可以采用细钢针压入的方法） ①用天平测出不规则金属块的质量为m ②向量筒内注入适量的水，测出其体积为V1 ③用细线系住被测物体，将其慢慢浸没到量 筒内的水中，测出总体积为V2 ④则被测物体的密度为： 2．用天平（含砝码）、量筒、烧杯测盐水的密度。 ①将盐水注入烧杯，用天平测出烧杯和盐水的总质量为m1 ②将烧杯中的盐水倒入量筒中一部分，读出示数为V ③用天平测出烧杯与剩余盐水的总质量为m2 ④则被测盐水的密度为： 3、有天平（无砝码）、有量筒-----等质量法 给你天平（无砝码）、量筒、烧杯、足量的水。请你测出酒精的密度 ①把甲烧杯放到天平左盘中，在右盘中放一个相同的乙烧杯，往甲烧杯中倒入适量的水 ②再往乙烧杯中添加酒精，直到天平平衡为止 ③用烧杯分别量出烧杯内和酒精的体积分别为V1、V2 m2 m1 V v1.0 可编辑可修改 ④则被测酒精的密度为 二、有天平无量筒---—等体积法 3.用天平（砝码）、水、空瓶（或烧杯）测牛奶密度。 ①用天平测出空瓶的质量为m0 ②将空瓶注满水，用天平测出其总质量为m1 ③将水倒净擦干，倒满牛奶，测出总质量为m2 ④则牛奶的密度为： m奶＝m2-m0 V奶＝V水＝ 4. 用天平（砝码）、水、溢杯（或烧杯）测出较大石块的 密度（如有量筒可直接测V排） ①用天平测出石块的质量为m1 ②将溢杯装满水，用天平测出溢杯和水的总质量为m2 ③将石块慢慢放入溢杯中，待水溢出后用天平测出溢杯、 剩余水和石块的总质量为m3 ④则石块的质量为： m石＝m1 V石＝V排＝＝ 三、有量筒无天平 5.给你量筒，足量的水、针。在炎热的夏天请你测出一冰块密度 水 排 ρ m 水 － ρ 3 2 1m m m+ 水 水 ＝ 水 ρ ρ 1 m m m-水 奶 ＝ρ ρ? - - 1 2 m m m m 密度的测量常用方法 一、天平、量筒测物体密度 1.原理：ρ=m/V 2. 测固体体积的方法： ①用天平测出物体的质量m ②在量筒内倒适量的水（以浸没待测固体为准）读出体积V1； ③用细线栓好固体慢慢放入到量筒内，读出这时水和待测固体 的总体积V2； ④用V2—V1，得到待测固体的体积． ⑤由ρ=m/V=m/（V2-V1）计算得出物体的密度。 3. 测液体体体积的方法： ①在烧杯内倒入一定量的液体，用天平测出其质量m1； ②将烧杯内的液体倒一部分到量筒里，记下此时的量筒内液体 的体积V1； ③用天平测出烧杯和剩余的液体的质量m2； ④量筒内液体的质量为m1-m2 ⑤由ρ=m/V=（m1-m2）/V1计算得出物体的密度。 温馨提示：(1)该实验测液体质量的方法在测体积时没有残留的液体在杯内，能减小测量的误差．(2)为了计算方便，盐水的体积尽量取整数． 二、只用天平测量物质的密度。 没有测体积的工具，关键就是要想办法求出物体的体积： 1.溢水法测固体体积，测量溢出的水的质量，通过计算得到溢出水的体积就等于物体的体积； 2.等容法可以测量液体和气体的体积，知道容器中水的质量和体积，就可以知道容器的容积，也就是装满其它液体的体积。 例题1：一个空瓶的质量为200g，装满水后的总质量为700g，若在空瓶中装入800g金属颗粒，然后再装满水，则瓶子、金属和水的总质量是1409g，求金属的密度。 例题2：装满水的瓶子的质量是600g，同一个瓶子装满酒精的总质量是500g，装满另一种液体后的总质量是700g，求这种液体的质量。例题3：在一溢水杯中装满水后放入一石块，收集溢出的水的质量是50g，将同一石块放入另一盛满酒精的溢水杯中，收集到溢出的水的质量是40g，则酒精的密度是_____。 例题4：给你一台已调好的天平（带砝码）和一个盛满水的烧杯，只有这些器材如何测量一堆金属颗粒的密度，要求写出实验步骤和计算金属密度的数学表达式。 例题5：××牌方糖是一种用细白砂糖精制而成的长方体糖块，为了测出它的密度，除了这种方糖外还有下列器材：天平、量筒、毫米刻度尺、水、白砂糖、小勺、镊子、玻璃棒，利用这些器材可有多种测量方法，请你答出至少两种测量方法，要求写出： 1）测量的主要步骤及所测的物理量； 2）用测得的物理量表示出计算方糖密度的表达式；三、只用量筒测量密度小于液体的物质的密度（放入液体中漂浮 Hunter ColorFlex色差仪操作规程 1、把ColorFlex色差仪放在一个平稳的工作台上，接近电插座。连接随机附带的AC电源连接器插头到ColorFlex背面的左边插口，将电源孔端插入AC电源连接器，插头插入电插座。电源应有接地。 2、校正ColorFlex色差仪 每天打开ColorFlex色差仪时，均可看到一个校正信息。初始校正也可以反复按向下箭头键直至ColorFlex菜单显示，然后当“仪器校正”被高光后，按测试键。建议每四个小时校正一次并在开启ColorFlex后无论何时出现校正提示时校正。 2.1 检查白板和黑玻璃板是否清洁，如果板需要清洁，按第4节进行。 2.2 如果需测量2.5英寸（64mm）玻璃样品杯中的番茄产品，安装样品杯孔板。 2.3 将黑玻璃板中心放在试样孔，将光洁面对着样品孔。 2.4 按测试键，ColorFlex色差仪测试黑玻璃，然后提示测试白板。仪器白板的值显示在板的背面，便于校验用于校正的白板是否合适，显示的值应与仪器白板背面的值一致。 2.5 在样品孔将白板换下黑玻璃，将板的白的一面正对孔。 2.6 按测试键，ColorFlex色差仪测试白板然后回到最后使用的屏幕。 2.7 从样品口移去白板。 2.8周期性，例如每周一次进行白板和绿板校核，应确保仪器正常操作。，使用Tomato Tile Check 设臵测量番茄红色板，确认仪器联校是合适的。 2.9在校正后，应立即将切换模式开关扳至问号图标指示的位臵进入设臵模式，测量已经赋值的番茄红色板。标准应测出在所赋L、a、b值的±0.2以内。并且利用向上/向下箭头输入番茄红色板的赋值作为标准。 3、进行测试 3.1 切换“模式开关”至测试位； 3.2 如ColorFlex色差仪已进入待机模式，则按测试键开启； 3.3 把样品杯孔扳放在测试孔上校正ColorFlex色差仪； 3.4 按向下箭头键直至得到在顶部列出设臵名称的屏幕。 3.5 按左或右箭头键直至所需的设臵显示。例如要测量酱，按左或右箭头键直至屏幕顶部显示“番茄酱”； 3.6搅和番茄产品使其均匀，但不要把空气引入样品，番茄糊在测量前只可用蒸馏水稀释到Brix为8.5； 3.7 将样品注入或舀入2.5英寸（64mm）玻璃样品杯直至杯几乎满； 3.8 将样品杯放在样品孔板的凹陷区； 3.9 用样品杯不透明罩罩住样品杯； 3.10 按测试键测量样品； 3.11 如果想要打印测量值，按向上箭头/打印键。按此键也将保存测量到数据库； 3.12 从样品口移去样品杯，并小心洗涤后晾干。 4、白板、绿板、黑玻璃和番茄红色板的维护 4.1在不用仪器时，绿板和番茄红板都放在标准盒里，白板放在样品孔上保护仪器内部。 4.2在校正ColorFlex前检查板有无灰尘、指印。 1.0目的 规范使用型号为spectro-gwicle sphere gloss的色差仪，使用该色差仪的时候有据可依，特制定本文件。 2.0范围 使用上海宜瓷龙新材料科技有限公司所有spectro-gwicle sphere gloss的色差仪。3.0存放和维护 3.1不要触碰测量孔径，保护孔径以免被外物穿透。 3.2不要将仪器长时间暴露在直射的阳光下，不可放置在炎热或肮脏的环境中或有具强磁力的磁场周围。随机提供的携带箱是保管仪器的最佳装置。 3.3保护仪器，远离湿气、化学品和可蚀性气体。 3.4仪器外壳和样品定位器能抵抗多种溶剂的侵蚀，但并不能保证对所有化学品都有抗御能力。因而，应经常用柔软的湿布清洁仪器。如果仪器特别脏，可用少量酒精对其进行擦拭。 3.5如果长时间不使用，应取出电池，防止电池腐蚀对仪器造成损害。 4.0测量手势 4.1操作手势如图 手势1：用操作键测量（图1）手势2：用自动触压键测量（图2） 4.2最简便的操作方法是在装电池的部位紧握仪器，大拇指和另三个指头分别在两边压住它，食指放在最上面操作方向键和操作键。（图1） 4.3如果用自动触压器进行测量，则可用任何喜欢的手式。只需对仪器均匀地施加压力，即可完成测试。（图2） 5.0启动与电源 5.1仪器采用可更换电池，使用四节AA电池，最好是碱性电池，也可用充电镍镉电池和镍氢电池。 5.2用操作键打开仪器后，屏幕会显示公司徽标、版权说明和版本信息。仪器进入待机状态，缺省设置为样品的色差测量模式。 5.3电池容量不足时，仪器不能正常使用，屏幕会显示以下信息： Batteries Empty! 在这种情况下，仪器不会对按键操作做出反应，此时需更换电池。 5.4更换电池 5.4.1取出电池座的方法：一只手握住仪器，用食指按下电池座释放键；同时，另一只手按照图示将底座从仪器中拉出，然后取出旧电池。 5.4.2最简单的方法是先在内侧1号2号槽内装入电池，然后再将其余电池装入外侧3号4号槽（见手势图4）。如果电池由于误操作装反了，仪器内置的保护装置会自动启用，以防止对仪器造成损害。 手势3 ：取出电池座（图3）手势4：电池座（图4） 6.0校准 6.1仪器随机带有四块标准板，包括一个黑色校准筒（以下简称黑筒）、一块白色校准标准板、一块绿色检查用参考标准板，以及一块高光泽标准板。所有的标准板都由稳定性极高的材料制成。校准时，以下几点注意事项要确认： 6.1.1标准板是清洁的。 6.1.2仪器完全置于标准板上的挡圈内。 6.1.3如图5所示置仪器于标准板上。 6.1.4打开标准板盖子，将仪器放在标准板上，使显示屏LS171色差仪说明书V0.47
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