台球受力浅析
运动中的球与桌面：
相对滑动速度：
球心速度为c V ，角速度为),,(z y x ωωω=Ω。
球面上任意一点的位置为),,(z y x R ，则球面上该点的速度为R ΩV ?+c 。
如图所示，球引起桌面形变，球如果纯滚动，则球与桌面之间没有滑动。而球面上某点与形变接触面的相对滑动速度是该点速度在球面上的投影（记为r V ），即： R ΩR R V V R R R ΩV R ΩV V ?+?-=??+-?+=2/)(/)/)((R R R c c c c r 滑动动摩擦力：
1.摩擦力的作用点都在接触面内
2.每一点的摩擦力的方向与该点的相对滑动速度r V 方向相反
3.假设接触面内的压力分布为),,(z y x p 因此摩擦力的合力为PdS S r r ?-=V V f μ
，其中S 表示接触面的面积区域。 滑动动摩擦力矩： 由摩擦力计算公式可知力矩PdS S r
r ??
-=V V R M μ r V 的展开式：
记j i Ωy x ωω+=//，k Ωz ω=⊥因为R k R ?+-=R ，所以：
)()(/)))(((//2R k ΩΩR k R k V V V ?+-?++?+-?+-?-=⊥R R R R c c r 展开并忽略二阶小量得：R ΩR Ωk R V k ΩV V ??+??+??+?-≈⊥////)/(R R c c r 受力分析：
接触面很小，R ?的量级远小于R ，若c V 和//Ω不是很小，可认为k ΩV V R c r ?-≈//，
即可以用球最低点的速度来计算摩擦力的方向。因此可以认为整个接触面以k ΩV R c ?-//的速度整体相对于桌面滑动。
我们可以注意到⊥Ω对球在桌面的滚动不起作用，实际上暗示着⊥Ω将在球撞击桌边时起重要作用。
碰撞过程：
碰撞瞬间，只有两球接触面的正压力以及摩擦力较大，其他方向的冲量可忽略不计。 为了方便起见，假设两球接触面很光滑，摩擦因数很小，则两球碰撞，两球接触面的摩擦力就可以忽略。
球只要不是纯滚动，球与桌布之间就一定会有滑动摩擦力。在摩擦力的作用下，运动状态发生改变。
拉杆球：
假设碰撞时可忽略摩擦力则，目标球没有转动，质心的运动方程就如下
''211V V V m m m +=
……1 222121]'[21]'[2121V V V m m m += ……2 1式平方减2式可知碰撞后0''21=?V V ，即碰撞后两球速度方向垂直，观察目标球的受力可知目标球的速度方向只可能在两球连心线上。实际上可以这样理解，白球把连心线方向的速度传递给了目标球，碰撞后白球质心沿垂直于连心线方向以'1V 运动。
但白球是拉杆球，碰撞后并不一直沿'1V 运动，由于白球向后旋转，由k ΩV R c ?-//可知白球最低点的速度合V 以及摩擦力f 如图所示：
因此拉杆球撞击目标球后，先是沿两球撞击点切线方向运动，然后会向偏离目标球的方向发生偏转。
拉杆球如果正击目标球，碰撞后白球质心初始速度为0，但由于反方向的旋转，在摩擦力的作用下，球将向来的方向运动。
定杆球：
由于没有旋转，球如果是正碰，由于速度交换白球将停下来。由于如果打定杆击球太慢就有可能在球到达目标球之前已经变成滚动。此时就变成了跟球。
跟球：
类似的分析可知，跟球和拉杆的偏转相反。若跟球的角速度很大，则在碰撞后白球继续加速较大的速度，从而与目标球发生第二次碰撞。
强旋球：
则是也是由于旋转方向与质心运动方向不一致，而且因为旋转特别强，摩擦力方向几乎由旋转方向决定。
桌边球：
桌边球的分析中，k Ωz ω=⊥显得相当重要，而垂直于桌边的角速度矢量不再如此重要。 分析一个有趣的例子：
假设桌球面平行于XOY 平面，Y 轴为球桌的桌边，如图所示，各角速度矢量也在图中标注，为了方便假设旋转较强，实际上这正是为了突出主要矛盾。
XOY 平面内的投影图 XOZ 平面内的投影图
通过相对滑动，在接触点简单地分析摩擦力，假设球撞击桌边后反弹，由于有y ω的存在，桌面的摩擦力分量会使球减速并再次回到桌边碰撞；而由于x ω的存在，桌面的摩擦力分量会使球沿Y 方向加速。因此球可能产生如下的轨迹：
滚动阻尼：
实际上球不可能做理想的纯滚动，滚动中由于桌布形变凹陷还是会有滚动阻尼和能量损耗，滚动阻尼可以用力矩N M δ=f （N 压力δ等效阻力臂）来表示。
注意，并不只有滚动阻尼才能使球停下，例如球0=c V 0//=Ω时，k Ωz ω=⊥，球只能依靠摩擦力矩停下来。若接触面对球心张角为0α，摩擦阻力矩约为3/23
03απμPR 能量关系：
球与桌面有滑动时滑动摩擦力就存在，球与桌面有滚动则滚动阻尼存在。他们都在消耗能量，只有当球静止时这两种作用才同时消失。
两球碰撞时的摩擦力：
球之间接触面上的摩擦可以做类似的分析，从而对目标球的运动轨迹的估计做出修正。该摩擦力使目标球在碰撞后具有与主球（白球）相反的旋转，但由于球比较光滑目标球的旋转较小，有时为了保证碰撞时两球接触面没有滑动通常要在主球上加点旋转。
击球以及例子：
要注意的是白球的初始运动状态是有杆给出的，因此并不是所有的理论上存在的运动状态都能出现，只有应用各种不同的击球技术才能打出各种各样有趣路线。以下做出简要分析：
击球的目的是通过杆将一定方向的冲量I 传递给白球，如果击球作用点不过质心就会有冲量矩I R ?（R 是击球点的位置）作用到白球上，此时白球就有旋转了。
质心运动：一般情况下⊥I 与桌面的支持力冲量和球的重力冲量抵消，因此质心没有竖直方向的运动，//I 就是球的初始运动方向。如果竖直方向的总冲量不为0，球就会跳起来。
冲量矩I R ?：显然//I R ?使球侧旋，因此具有角度速k Ωz ω=⊥；而⊥?I R 显然将使球具有角速度j i Ωy x ωω+=//。
由于杆杆与球的摩擦较大，杆与球碰撞时，正压力与摩擦力的合力趋向于是击球点受到的力与杆的撞击方向一致，如下图。
当然是在击球点不是太偏是可以粗略地这样认为，但要记住只是粗略，如下图击球点接近球的底部，只要正压力够大就会产生跳球。
为便于分析，暂时认为冲量I 方向与杆击球方向相同。分析时将冲量分为水平方向//I 和竖直方向⊥I 。用下图描述击球位置：
例如以θ角击球右上部，//I 产生的冲量矩使球侧旋k Ωz ω=⊥，⊥I 产生的冲量矩使球产生另外两个方向的角速度j i Ωy x ωω+=//，为例便于分析，做出俯视图：
通过控制击球点，可以使x ω和y ω的大小不同，当击球点偏右时y ω较x ω大。而球杆的倾角θ越大，⊥I 越大，j i Ωy x ωω+=//的效应越强；反之//I 越大，k Ωz ω=⊥的效应越强。以上只对右上击球不为做了粗略估计，在球的不同点规律有差别，例如在中心正下部，即使0=θ同样产生很大的x ω。总之根据作用点的不同以及冲量的方向大小可以对白球的运动做出分析和估计。
作者经验尚不足，若有不妥敬请批评指正。