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物理电磁场带电粒子在复合场中运动

物理电磁场带电粒子在复合场中运动
物理电磁场带电粒子在复合场中运动

专题:带电粒子在复合场中的运动

1)简要磁场:B,洛伦兹力,安培力

2)带电粒子在电场中运动

3)带电粒子在磁场中运动(这一部分之后再讲)

初速度方向垂直于匀强磁场方向的带电粒子运动

初速度方向与匀强磁场方向成任意夹角(分解速度)

4)关于临界!!!问题:

关键在于找到临界点,确定临界状态。根据速度方向找到半径方向;由磁场边界和题设条件画出轨迹,定好圆心

粒子射出或者不射出磁场的临界状态是粒子运动轨迹与磁场边界相切;

粒子射出或者不射出电场的临界状态是粒子到边界时速度恰好为零

5)应用:速度选择器,霍尔效应,质谱仪,回旋加速器,磁流体发电机(每一个应用都应该懂得原理,公式要自己推导一遍)

例1:有两根长直导线a,b互相平行放置,如图为垂直于导线的界面图。在如图平面内,O 点为两根导线连线的中点,M,N为两导线连线的中垂线上两点,与O点的距离相等,aM与MN夹角为 ,若两导线中通有大小相等、方向相同的恒定电流I,单根导线中的电流在M 处产生的磁感应强度为B0,则关于线段MN上各点的磁感应强度,下列说法正确的是()

例2:利用霍尔效应制作的霍尔元件,广泛应用于自动控制领域。如图为霍尔元件工作原理示意图,磁感应强度B。工作面向下,通入图示电流I,CD两侧面形成U CD,下列说法正确的是()

例3:在边长为L 的正方形区域内存在垂直纸面向里的匀强磁场,其磁感应强度大小为B ,在正方形对角线CE 上有一点P ,其到CF 、CD 距离均为L/4,且在P 点处有一个发射正离子的装置,能连续不断的向纸面内的各方向发射出速率不同的正离子,已知离子质量为m ,电荷量为q ,不计离子重力及离子间相互作用。

(1)速率在什么范围内,所有的离子均不可能射出正方形区

域。

(2)求速率为m

qBL v 3213 的离子在DE 边的射出点距离D 点的范围

例4:无限宽广的匀强磁场分布在XOY 平面内,x 轴上下方磁场均垂直xoy 平面向里,x 轴上方磁感应强度为B ,x 轴下方磁感应强度为4/3B ,现有一质量为m ,电量为-q 的粒子以速度v0从坐标原点O 沿y 轴正方向进入上方磁场,在粒子运动过程中,与x 轴交于若干点。不计粒子的重力,求:

(1)粒子在x 轴上方磁场做匀速圆周运动

的半径

(2)设粒子在x 轴上方的周期为T1,x 轴下

方为T2,求T1:T2

(3)如果把x 轴上方运动的半周与x 轴下

方运动的半周成为一周期,则每经过一周

期,在x 轴上粒子右移的距离

(4)在与x 轴的所有交点中,粒子两次通过同一点的坐标位置

例5:如图所示,水平放置的不带电

的平行金属板p 和b 相距h ,与图示

电路相连,金属板厚度不计,忽略边

缘效应。P 板上表面光滑,涂有绝缘

层,其上O 点右侧相距h 处有小孔

k;b 板上有小孔T ,且O, T 在同一条

竖直线上,图示平面为竖直平面。质

量为m 、电荷量为-q(q>O)的静止粒

子被发射装置(图中未画出)从o 点发射,沿p 板上表面运动时间t 后到达K 孔,不与板碰撞地进入两板之间。粒子视为质点,在图示平面内运动,电荷量保持不变,不计空气阻力,重力加速度大小为g 。

(1)求发射装置对粒子做的功;

(2)电路中的直流电源内限为r ,开关S 接“1"位置时,进入板间的粒子落在b 板上的A 点,A 点与过K 孔竖直线的距离为l 。此后将开关S 接"2”位置,求阻值为R 的电阻中的电流强度;

(3)若选用恰当直流电源,电路中开关s 接“1”位置,使进人板间的粒子受力平衡,此时在板间某区域加上方向垂直于图面的、磁感应强度大小合适的匀强磁场(磁感应强度B 只能在0-Bm=qt m )221()521(-+范围内选取),使粒子恰好从b 板的T 孔飞出,求粒子飞出时速度方向与b 板面的夹角角的所有可能值(可用反三角函数表示)。

例6:如图所示,竖直平面(纸面)内有平面直角

坐标系x0y,x 轴沿水平方向。在x ≤0的区域内存在方向垂直纸面向里,磁感应强度大小为B1的匀强磁场。在第二象限紧贴y 轴固定放置长为l 、表面粗糙的不带电绝缘平板,平板平行x 轴且与x 轴相

距h 。在第一象限内的某区域存在方向互相垂直的

匀强磁场(磁感应强度大小为B2,方向垂直于纸面向外)和匀强电场(图中未画出)。一质量为m 、不带电的小球Q 从平板下侧A 点沿x 正向抛出;另一质量也为m 、带电量为q 的小球P 从A 点紧贴平板沿x 轴正向运动,变为匀速运动后从y 轴上的D 点进入电磁场区域做匀速圆周运动,经1/4圆周离开电磁场区域,沿y 轴负方向运动,然后从x 轴上的K 点进入第四象限。小球P 、Q 相遇在第四象限内的某一点,且竖直方向速度相同。设运动过程中小球P 的电量不变,小球P 和Q 始终在纸面内运动且均看作质点,重力加速度为g 。求:

(1)匀强电场的场强大小,并判断P 球所带电荷的正负;

(2)小球Q 的抛出速度v0取值范围;

(3)B1是B2的多少倍?

h B 1 v 0 A P l y x

K Q

D O

例7:汤姆孙发现电子的质谱装置示意如图,M、N

为两块水平放置的平行金属板,板长为L,板右端

到屏的距离为D,且D远大于L,OO’为垂直于屏

的中心轴线,不计离子重力和离子在板间偏离OO’

距离。以屏中心O为原点建立XOY直角坐标系,

其中x轴沿水平方向,y轴沿竖直方向。

(1)设一个质量为m0,电荷量为q0的正离子以速

度v0沿O’O方向从O’射入,板间不加电场和磁场

时,离子打在屏上O点。若在两极板间加一沿+y方向场强为E的匀强电场,求离子射到屏上时偏离O点的距离y0.

(2)假设利用该装置探究未知离子,按照以下结果计算未知离子的质量数

保留原电场,再在板间加沿-y方向的匀强磁场。现有电荷量相同的两种正离子组成的离子流,仍从O’点沿O’O方向射入,屏上出现两条亮线。在两线上取y坐标相同的两个光电,对应的x坐标分别为3.24mm和3.00mm,其中x坐标大的光点是碳12离子击中屏产生的,另一光点是未知离子产生的。尽管入射离子速度不完全相同,但入射速度都很大,且在板间运动时O’O方向分速度总是远大于x方向和y方向的分速度

例8:(易)在直角坐标系XOY中,y>0范围内有匀强磁场B,方向垂直纸面向外,y<0方向有竖直向下电场,平面中两点P.Q坐标为P(-3l,0)Q(0,4l),一质量为m,带电为-q的粒子从O点射出,与x轴正方向夹角为?,一直沿O,Q,P围成的闭合图形运动。粒子重力不计。

(1)求运动速度大小v和?

(2)场强大小E

例9:(2011华约)在xoy平面内,x>0,y>0区域内存在匀强电场,场强大小为E=100v/m,x>0,y<3m区域内存在垂直于xoy平面的匀强磁场,现有一带负电的粒子。电量

m6

10

2-

?

=,从原点O以一定的初动能射出,经过点P(4m,3m)?

=,质量kg

q7

C

2-

10

时动能变为初动能的0.2倍且速度方向平行于y轴,最后从点M(0,5m)射出,此时动能变为过O点时初动能的0.52倍。

(1)写出在线段OP上与M点等势点Q的坐标

(2)求粒子从P点运动到M点的时间。粒子重力不计。

2电磁场基本方程

第2章 电磁场基本方程 2.1 / 2.1-1设空气中有一半径为a 的电子云,其中均匀充满着密度为ρv 的电荷。试求球内 (ra )任意点处的电通密度D 和电场强度E 及D ??和E ??。 [解] 应用高斯定理,取半径为r 的同心球面为高斯面. dv r r D s d D s v v ? ?= ?=?ρ π2 4? 1) ra: 3 3 4 a dv v v v πρρ? = 2 032 3 3?,3?r a r E r a r D v v ερρ==∴ 0,0313 2 =??=??? ? ? ????=??E a r r D v ρ 2.2 / 2.1-2设空气中内半径a 、外半径b 的球壳区域内均分布着体密度为ρv 的电荷。试求 以下三个区域的电场强度E E ??、及E ??:(a)rb. [解] 应用高斯定理,取半径为r 的同心球面为高斯面. dv r r D s d D s v v ? ?= ?=?ρ π2 4? (a) r

电磁场中的基本物理量和基本实验定律.

第二章 电磁场中的基本物理量和基本实验定律 2.1电磁场的源量——电荷和电流 一、电荷与电荷密度 C e 1910602.1-?+= 1、 自然界中最小的带电粒子包括电子和质子——电子电荷量 191.60210C e -=-?←基本电荷量 一般带电体的电荷量 ,3,2,1±==n ne q 2、电荷的几种分布方式 从微观上看,电荷是以离散的方式出现在空间中,从宏观电磁学的观点上看,大量带电粒子密集出现在某空间范围内时,可假设电荷是以连续的形式分布在这个范围内中。 空间中——体电荷 面上——面电荷 线上——线电荷 体电荷:电荷连续分布在一定体积内形成的电荷体。 体电荷密度)(r ' ρ定义: 在电荷空间V 内,任取体积元V ?,其中电荷量为q ?,则 ?'=?=??='→?v v dv r q dv dq v q lin r )()(0 ρρ 3/m c 面电荷:当电荷存在于一个薄层上时,称其为面电荷。 面电荷密度)(r s ' ρ的定义: 在面电荷上,任取面积元s ?,其中电荷量为q ?,则 ds r q ds dq s q lin r s s s s ?'=?=??='→?)()(0 ρρ 2/m c 线电荷:当电荷只分布于一条细线上时,称其为线电荷。 线电荷密度)(r l ' ρ的定义: 在线电荷上,任取线元l ?,其中电荷量为q ?,则 dl r q dl dq l q lin r s l l l ?'=?=??='→?)()(0 ρρ 点电荷:当电荷体积非常小,q 无限集中在一个几何点上可忽略时,称为点电 荷。 点电荷的)(r δ函数表示:∞→?=→?v q lin v 0ρ,保持总电荷不变,

第一节磁场基本物理量何铁磁性材料

第一节磁场基本物理量和铁磁性材料 一、电磁场的基本物理量 为了更好地理解磁场的基本性质,介绍四个常用的基本物理量,即磁感应强度B、通Φ、磁导率μ、磁场强度H。 1、磁感应强度B 磁感应强度B是反映磁场性质的参数.它的大小反映磁场强弱,它的方向就是磁场的方向. 若在磁场中某一区域,磁力线疏密一致,且方向相同,则称该区域为匀强磁场或均匀磁场.在均匀磁场内,磁感应强度处处相同。场 内某点磁力线的方向即磁感应强度的方向,磁力线的多少就表示磁感应强度的大小。 一载流导体在磁场中受电磁力的作用,如图3-1所示。电磁力的大小就与磁感应强度B、电流I、垂直于磁场的导体有效长度L成正比。公式为 F=BILsinα(3一1) 式中,α为磁场与导体的夹角;B为磁感应强度,单位是特斯拉(T),工程上也曾用高斯(Gs)。两个单位的大小关系是:1 Gs=10-4 T。 若α=90°,则 F=BIL (3一2) 电磁力的方向可用左手定则来确定。 2、磁通Φ

磁感应强度B和垂直于磁场方向的某一面积S的乘积称为该截面的磁通Φ。若磁场为匀强磁场,Φ的大小为: Φ= BS (3-3) 磁通Φ的单位为韦伯(Wb), 工程上过去常用麦克斯韦(Mx), 两个单位的大小关系是:1Mx=10-8Wb。 磁力线垂直穿过某一截面, 磁力线根数越多,就表明磁通越大; 磁通越大就表明在一定范围中磁场越强。由于磁力线是首尾闭合的曲线,所以穿入闭合面的磁力线数,必等于穿出闭合面的磁力线数,这就是磁通的连续性。 3、磁导率μ 磁导率μ是用来衡量磁介质磁性性能的物理量。 如图3-2所示一直导体,通电后在导体周围产生磁场,在导体附近一处X点的磁感应强度B与导体中的电流I及X点所处空间几何位置、磁介质μ有关。公式为: (3-4) 由式(3-4)可知磁导率μ越大,在同样的导体电流和几何位置下,磁场越强,磁感应强度B越大,磁介质的导磁性能越好。 不同的介质,磁导率μ也不同,例如真空中的磁导率μ0=4π×10-7H/m,一般磁介质的磁导率μ与真空中磁导率μ0的比值,称为相对磁导率,用表示μr表示,即 (3-5) 磁导率μ的单位为亨/米(H/m)。 根据相对磁导率不同,我们往往把材料分成三大类,第一类μr略小于1,称为逆磁材料,如铜、银等,第二类μr略大于1,如各类气体、非金属材料、铝等,这两类的的相对磁导率μr约等于1,所以常统称为非铁磁性材料;第三类为铁磁性物质,如铁、钴、镍及其合金等,它们的磁导率很高,相对磁导率μr远远大于1,可达几百到上万,所以电气设备如变压器、电机都将绕组套装在用铁磁性材料制成的铁心上。 需要注意的是,铁磁性物质的磁导率μ是个变量,它随磁场的强弱而变化。 4、磁场强度H 磁场强度H也是磁场的一个基本物理量。磁场内某点的磁场强度H等于该点磁感应强度B除以该点的磁导率μ,即 (3-6) 式中,H为磁场强度,单位为安/米(A/m) 由图3-2可知X点的磁场强度H为

大学物理变化的电磁场习题思考题

习题8 8-1.如图所示,金属圆环半径为R ,位于磁感应强度为B 的均匀磁场 中,圆环平面与磁场方向垂直。当圆环以恒定速度v 在环所在平面内 运动时,求环中的感应电动势及环上位于与运动方向垂直的直径两端a 、b 间的电势差。 解:(1)由法拉第电磁感应定律i d dt εΦ =-,考虑到圆环内的磁通量不变,所以,环中的感应电动势0i ε=; (2)利用:()a ab b v B dl ε= ??? ,有:22ab Bv R Bv R ε=?=。 【注:相同电动势的两个电源并联,并联后等效电源电动势不变】 8-2.如图所示,长直导线中通有电流A I 0.5=,在与其相距cm 5.0=d 处放有一矩形线圈,共1000匝,设线圈长cm 0.4=l ,宽cm 0.2=a 。 不计线圈自感,若线圈以速度cm/s 0.3=v 沿垂直于长导线的方向向右 运动,线圈中的感生电动势多大? 解法一:利用法拉第电磁感应定律解决。 首先用 0l B dl I μ?=∑? 求出电场分布,易得:02I B r μπ=, 则矩形线圈内的磁通量为:00ln 22x a x I I l x a l dr r x μμππ++Φ= ?=? , 由i d N d t εΦ=-,有:011()2i N I l d x x a x dt μεπ=--?+ ∴当x d =时,有:041.92102() i N I l a v V d a μεπ-= =?+。 解法二:利用动生电动势公式解决。 由 0l B dl I μ?=∑? 求出电场分布,易得:02I B r μπ=, 考虑线圈框架的两个平行长直导线部分产生动生电动势, 近端部分:11NB l v ε=, 远端部分:22NB lv ε=, 则:12εεε=-= 00411 () 1.921022() N I N I al v l v V d d a d d a μμππ--==?++。

大学物理变化的电磁场习题思考题.doc

习题8 8-1.如图所示,金属圆环半径为R,位于磁感应强度为在的均匀磁场 中,圆环平面与磁场方向垂直。当圆环以恒定速度。在环所在平面内 运动时,求环中的感应电动势及环上位于与运动方1何垂直的直径两 端。、人间的电势差。 解:(1)由法拉第电磁感应定律与=-四,考虑到圆环内的磁通量不变,所以,环中的感dt 应电动势与=0 ; (2)利用:£ab = £ (vx 5)-<77 ,有:£ah = Bv-2R = IBvR o 【注:相同电动势的两个电源并联,并联后等效电源电动势不变】 8-2.如图所示,长直导线中通有电流/=5.0』,在与其相距d = 0.5cm 处放 有一矩形线圈,共1000匝,设线圈长/ = 4.0cm,宽2.0cm。不计线圈自 感,若线圈以速度v = 3.0cm/s沿垂直于长导线的方向|何右运动,线圈中 的感生电动势多大? 解法一:利用法拉第电磁感应定律解决。 首先用\B-dl=^Yl求出电场分布,易得:5 = — , J/2勿尸 则矩形线圈内的磁通量为:O=「"生?/刁尸=竺〃InW, Jv 2兀r2勿x RH N/J Q I/ I 1 dx 由£i=-N—,有:与=一一-—( ---------------- )?— dt 2 勿x + a x dt N a J lav . .??当X = 6/时,有:弓= ----- = 1.92x107/。 2兀0 +。) 解法二:利用动生电动势公式解决。 由f应打="。£/求出电场分布,易得:B = J/2" 考虑线圈框架的两个平行长直导线部分产生动生电动势, 近端部分: 远端部分:& = NBJw £■ NLi(J 1 1 NuJal v f 志)= 1.92皿5

大学物理第8章变化的电磁场试题及答案.docx

第8章变化的电磁场 一、选择题 1.若用条形磁铁竖直插入木质圆坏,则在坏中是否产生感应电流和感应电动势的判断 ](A)产生感应电动势,也产生感应电流 (B)产生感应电动势,不产生感应电流 (C)不产生感应电动势,也不产生感应电流 (D)不产生感应电动势,产生感应电流 T 8-1-1 图 2.关于电磁感应,下列说法中正确的是 [](A)变化着的电场所产生的磁场一定随吋间而变化 (B)变化着的磁场所产生的电场一定随时间而变化 (C)有电流就有磁场,没有电流就一定没有磁场 (D)变化着的电场所产牛:的磁场不一定随时间而变化 3.在有磁场变化着的空间内,如果没有导体存在,则该空间 [](A)既无感应电场又无感应电流 (B)既无感应电场又无感应电动势 (C)有感应电场和感应电动势 (D)有感应电场无感应电动势 4.在有磁场变化着的空间里没有实体物质,则此空间屮没有 [](A)电场(B)电力(C)感生电动势(D)感生电流 5.两根相同的磁铁分别用相同的速度同时插进两个尺寸完全相同的木环和铜环 内,在同一时刻,通过两环包闱面积的磁通量 [](A)相同 (B)不相同,铜环的磁通量大于木环的磁通量 (C)不相同,木环的磁通量大于铜环的磁通量 (D)因为木环内无磁通量,不好进行比佼_

6.半径为G的圆线圈置于磁感应强度为一B的均匀磁场中,线圈平面与磁场方 向垂直,线圈电阻为几当把线圈转动使其法向与〃的夹角曰=6(?时,线圈中通过的电量与线圈面积及转动的时间的关系是 ](A)与线圈面积成反比,与时间无关 (B)与线圈面积成反比,与时间成正比 (C)与线圈面积成正比,与时间无关 (D)与线圈面积成正比,与时间成正比 7.一个半径为r的圆线圈置于均匀磁场中,线圈平面与磁场方向垂直,线圈电阻为 R?当线圈转过30。时,以下各量中,与线圈转动快慢无关的量是 [](A)线圈中的感应电动势 (B)线圈中的感应电流 (C)通过线圈的感应电量 (D)线圈回路上的感应电场 & 一闭合圆形线圈放在均匀磁场中,线圈平面的法线与磁场成30。角,磁感应强度 随吋I'可均匀变化,在下列说法中,可以使线圈中感应电流增加一倍方法的是 [](A)把线圈的匝数增加一倍 (B)把线圈的半径增加一倍 (C)把线圈的面积增加一倍 (D)线圈法线与磁场的夹角减小一倍 9.有一圆形线圈在均匀磁场中作下列几种运动,其中会在线圈中产生感应电流的是[](A)线圈沿磁场方向平移 (B)线圈沿垂直于磁场方向平移 (C)线圈以自身的直径为轴转动,轴与磁场平行 (D)线圈以自身的直径为轴转动,轴与磁场方向垂直 10.一个电阻为R、自感系数为L的线圈,将它接在一个电动势为&/)的交变电源 为 上.设线圈的白感电动势殳,则流过线圈的电流为 知亘0』(C)W (D)亘。丄 [](A) (B) R R R R

电磁场基础知识

磁悬浮列车由于地面导轨中排列的 线圈磁场和车身下部的超导线圈磁 场之间的磁力作用而悬浮在导轨之 上约1cm处.列车前进的动力则是 通过地面导轨线圈中磁场极性的交 替变化来获得的.磁悬浮列车具有 无噪音、高速度、节能等优点. 第11章 变化的电磁场 静止电荷在周围空间激发静电场,运动的电荷则既产生电场也产生 磁场.在电场和磁场都恒定不变的情况下,电场和磁场相对独立,可以分 别研究. 电场和磁场的实质是统一的电磁场,电场变化必然激发磁场,同样, 磁场的变化也会激发电场.历史上,人们对于电场和磁场的联系首先是通 过法拉第电磁感应定律认识到的,在此基础上麦克斯韦提出了涡旋电场 和位移电流假说,并进一步总结出电磁学的基本规律──麦克斯韦方程 组.这一理论在爱因斯坦建立狭义相对论的过程中起了桥梁作用,反过来, 又使人们认识到了电磁场的相对性与统一性. 电磁感应现象在实际中有着广泛的应用.例如变压器、电动机、发电 机以及磁卡的刷卡设备、无线通讯中电磁波的发射和接收等都利用了电 磁感应原理. §11-1 电磁感应 11-1-1 法拉第电磁感应定律 1820年丹麦物理学家奥斯特发现通电导线周围存在磁场,即电流会 产生磁场.按照对称性的思想,人们自然要问,反过来,磁场是否可以产生 电流呢?显然,这会是获得电流的一种实际方法.为此,英国实验物理学

246 第11章 变化的电磁场 家法拉第进行了长达十年的研究,最终在1831年发现了电磁感应现象并总结出电磁感应定律. 如图11?1所示.法拉第的实验可以归结为两类:一类是磁铁(或载流线圈)与不含电源的闭合线圈之间发生相对运动;另一类是线圈之间无相对运动,但载流线圈中有电流变化.在这两类实验中,都会在其附近的不含电源的闭合回路(称为探测线圈A )中产生电流.法拉第发现这两类实验的共同特点是:只要通过回路面积的磁通量的变化ΔΦ (而不是磁通量Φ )不为零,则探测线圈中就有电流产生.这个电流称为感应电流,这类现象称为电磁感应现象(这一名称是法拉第类比静电感应得来的).感应电流的产生,说明回路中有电动势存在,称为感应电动势.由于感应电动势与回路的开闭状态以及回路的电阻无关,所以感应电动势比感应电流更能反映电磁感应的本质. 上述实验结果表明,回路中感应电动势的大小与穿过回路面积的磁通量(常常简称为回路的磁通量)的时间变化率成正比(k 为比例系数) ε=k t d d Φ 仔细分析以上实验结果,还可以得出感应电动势 方向的规律:闭合回路中感应电流的方向,总是使它所 产生的磁通量反抗回路中磁通量的变化.这就是楞次 定律. 如果规定了回路的绕行正方向,并按右手螺旋法则确定该回路面积的法线方向,则由定义,穿过该回路 的磁通量为Φ=?∫∫B S d S .由此可知B 的数值、回路面积S 的大小以及B 与回路面积的法线方向e n 之间夹角的改变,都将引起Φ 变化.考虑到楞次定律,ε 的方向是与d Φ /d t 相反的,如图11?2所示. 在SI 制中,法拉第电磁感应定律表示成下面的数学形式 图 11-1 两类电磁感应现象 图11-2 楞次定律确定电动势的方向

电磁学的国际单位制的基本物理量

电磁学的国际单位制的基本物理量 (2009-03-06 21:51:07)编辑 摘要:我们知道质量m在力学中是基本物理量,但是电量q在电磁学中却不是基本物理量,电流强度I是电磁学的基本物理量,这是为什么呢?另外,力学和电磁学究竟是什么关系呢?电磁学的各物理量之间的关系又怎样呢?大家知道我们是首先对电流强度I及其 单位安培A作出明确的定义,然后其它电磁学量就可根据电流强度I这个基本量而导出。本文就是讨论电流强度I作为电学基本物理量的原因及其定义,以及其它电学物理量(例如:电量q、磁感B、磁场强度H、磁导率μ等)的定义与电流强度I定义的关系。 关键词:电量q 电流强度I磁感强度B安培定律磁导率μ 一、电流强度I作为电学基本物理量的原因及其单位安培(A)的定义 我们知道:引力相互作用、电磁相互作用是自然界中存在的四种基本相互作用中的两种,也是与我们生产、生活关系最为密切的两种基本相互作用。在本文中,笔者主要讨论电磁相互作用的基本理论和概念之间的密切联系,这种密切联系可以从电磁理论中各物理量的单位之间的关系中反映出来。当然讨论这个问题,应以牛顿引力理论作为基础理论。 在现代机器工业和电气化时代,引力相互作用和电磁相互作用的关系更为密切,而且在现代工业中,它们二者的基础理论地位更是不容置疑的。 显然,机械与电气的相互联系是密不可分的,因为现代机械的应用,包括其能源的供给(属于强电)以及机器的控制(即自动控制可认为属于弱电领域)都离不开电气化。 引力基本理论及力学原理是现代工业的最基本的理论,而电气化更使得现代机器工业如虎添翼。电气基本原理即电磁理论与力学原理这些理论之间也愈显得关系更密切,彼此更是相互促进,使这些理论更加丰富和完善。

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