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Density Matrix Methods for
Semiconductor Coulomb
Dynamics
JAMES W.DUFTY,1CHANG SUB KIM,2MICHAEL BONITZ,3
ROLF BINDER4
1Department of Physics,University of Florida,Gainesville,Florida32611
2Department of Physics,Chonnam National University,Kwangju500-757,South Korea
3Universitat Rostock,Fachbereich Physik,Universitatsplatz3,Rostock18051,Germany
¨¨
4Optical Sciences Center,University of Arizona,Tucson,Arizona85721
Received29March1997;revised28April1997;accepted8May1997
ABSTRACT:Current experiments on semiconductor devices using femtosecond lasers
provide new theoretical challenges for the description of charge carrier dynamics.Among
the new features of such experiments are states driven very far from equilibrium and
probes on time scales short compared to scattering and other characteristic material
relaxation times.Standard many-body methods must be modified and extended to
accommodate these features.We propose that the quantum hierarchy for reduced density
operators is an ideal formulation of such initial value problems and describe how the
dominant effects of exchange and charge correlations can be accounted for in a simple
and physically transparent closure of the hierarchy of equations.The transformations,
approximations,and interpretation can be accomplished independent of any particular
matrix representation.Decomposition into kinetic equations for band occupation densities
and polarization densities follows in a straightforward way after the many-body problem
has been brought under control.?1997John Wiley&Sons,Inc.Int J Quant Chem65:929?940,
1997
Correspondence to:J.W.Dufty.
Contract grant sponsor:NSF.
Contract grant numbers:INT9414072;PHY9312723.
Contract grant sponsors:KOSEF;KRF.
DUFTY ET AL.
Introduction
or the past decade,the fabrication of ultra-F small devices and associated developments in laser technology for exploration of their proper-ties have raised important theoretical questions, both conceptual and practical.In particular,the short times sampled in femtosecond laser studies and the wealth of potential information from dif-ferent initial preparations call for a description of
?. Coulomb kinetics e.g.,electrons and holes far from equilibrium,extending from initial times to times long compared to the characteristic collision
w x
times and dephasing times1,2.Such theoretical considerations already have been explored in other contexts,such as transport in simple classical liq-
w x w x uids and plasmas3and for nuclear matter4, but their experimental relevance in these cases has been less compelling.The objective here is to for-mulate the problem of Coulomb kinetics in terms of the fundamental exact first two hierarchy equa-tions for the one-and two-particle reduced density operators.Practical applications result from an approximate closure of the two-particle equation subject to important constraints on acceptable ap-proximations associated with conservation laws, representability,stationary solutions,and quan-tum statistics.These structural properties are inde-pendent of considerations of classical or quantum effects and do not rely on the matrix representa-tion appropriate to the specific problem.The theo-retical analysis of a given approximation occurs at the compact abstract level for greatest simplicity and generality and in a formulation that allows exploitation of previous work on classical systems.
This approach is illustrated for a simple two-band model of a semiconductor,to show how corrections to the semiconductor Bloch equations can be constructed to include the effects of scatter-ing and dynamic screening.In this discussion,only electron?electron and electron?laser interactions are considered;the lattice is presumed to be rigid.
A simple closure approximation including exact three-particle exchange correlations and all resid-ual pair correlations is indicated and its content discussed.Solution of the two-particle equation gives the two-particle reduced density operator as a functional of the one-particle density operator. Use of this result in the first hierarchy equation for the one-particle density operator gives a closed kinetic equation.The resulting non-Markovian ki-netic equation describes the evolution of an arbi-trary initial preparation from asymptotically short times to the long-time Boltzmann limit.The short time evolution includes the buildup of dynamical ?.
screening polarization effects;at long times,the Boltzmann scattering rates are determined from the full T-matrix rather than from the weak cou-pling Born approximation.
In this brief presentation,only the theoretical structure and method are described as an overview of the general approach to carrier dynamics.More detailed calculations based on the approximation suggested here are in progress.
Reduced Density Operators and Hierarchy
We consider N electrons interacting with a rigid ionic lattice,with overall charge neutrality.The electrons interact with the lattice and with each other via bare Coulomb potentials.In addition,
?. they interact with a classical i.e.,many photon
?.
transverse electric field,E t via a dipole interac-tion.The Hamiltonian for the system is then
N
?.?.?.?.
H t s H q U q U t,H s h i1
Y
0e x t00
i s1
N
1
?.?.?.
U s V i,j,U s y?иE t,2
Ye x t
2
i/j
?.
where h i is the single-particle Bloch Hamilto-0
nian for interaction of electron i with the lattice,?.
V i,j is the Coulomb potential for interaction of
N?.
electrons i,j,and?sY?i is the total dipole
i s1
moment due to all electrons.The external field ?.
E t characterizes the laser field,which may have a very short time scale in some pump experiments, but may also represent a longer time driving field with a duration comparable to various dephasing mechanisms.The details of this field are not im-portant for the formal considerations here,but can play a role in the numerical method used to solve the equations.The eigenvalue problem for the Bloch Hamiltonian is described by
?.?.?.?.
h?k s?k?k,3
0???
where?denotes the band index,and k,the mo-
?
mentum quantum number here and in the follow-
.
ing we set?s1.
SEMICONDUCTOR COULOMB DYNAMICS
The initial state of the system is defined by an ?.N -particle density operator,?1,...,N .This could be the Gibbs distribution if the electron ?lattice system is initially in equilibrium,but it is not necessary to specify its form at this point .Im-plicit in the definition of the density matrix is an N -particle symmetrization operator so that a repre-sentation of its matrix elements in terms of unsym-metrized products of single particle states is possi-w x ble 5.This is an important feature that will be exploited in the next section to extract the ex-change correlation of the reduced density opera-?.tors associated with ?1,...,N .The time evolu-tion of the density operator is governed by the Liouville ?von Neumann equation
?.w ?.?.x ?.
??t q i H t ,?t s 0.
4t The reduced density operators for m particles are defined by
?m .?.m ?.?.
f 1,...,m ;t s N Tr ?t .
5m q 1...N The notation on the right side indicates a trace over the degrees of freedom associated with parti-cles m q 1through N .More precisely,in matrix representation,it denotes summation over the di-agonal quantum numbers for these particles .The reduced density operators f ?m .inherit an M -par-ticle symmetrization operator from the corre-sponding N -particle symmetrization operator in ?.?The BBGKY Born,Bogoliubov,Green,Kirkwood,.w x Yvon hierarchy equations 5,6for the time de-pendence of the reduced distribution functions now follow directly from a partial trace of the Liouville ?von Neumann equation,
m
?m .?
.??.?.?..?f
1,...,m ;t q
i
h i y ?i иE t ,
Yt 0i s 1
?m .?.
f 1,...,m ;t m
?m .w ?.?.x
q i V i ,j ,f 1,...,m ;t Yi /j m
w ?.s y
Tr i V i ,m q 1,
Ym q 1i s 1
?m q 1.?.x ?.
f 1,...,m q 1;t .
6The left side of this equation is just the Liouville ?von Neumann equation for m isolated particles .The right side expresses a coupling to the
other degrees of freedom through the Coulomb interactions .In the following,it will be sufficient to consider only the cases with m s 1and 2,
?1.?.w ?.?1.?.x
?f 1;t q i H 1;t ,f 1;t t w ?.?2.?.x ?.
q Tr i V 1,2,f 1,2;t s 0
72?2.?.w ?.?2.?.x
?f 1,2;t q i H 1,2;t ,f 1,2;t t 2
?3.w ?.?.x ?.
q
Tr i V i ,3,f 1,2,3;t s 0,
8Y3i s 1
where the single-particle and two-particle Hamil-tonians are given by
?.?.?.?.
?.
H 1;t s h 1y ?1иE t H 1,2;t 02
??.?.?..?.?.
s
h i y ?i иE t q V 1,2.
9Y0i s 1
These equations are exact but formal since they are not closed in terms of f ?1.and f ?2.alone .It is necessary to construct a suitable approximation that expresses f ?3.as a functional of f ?1.and f ?2..?.?.Then Eqs .7and 8provide the means to calcu-late f ?1.and f ?2..In particular,if the equation for f ?2.is solved as a functional of f ?1.,i .e .,
?2.?.?2.??1..?.
f 1,2;t s F 1,2;t N f ,
10then use of this solution in the first hierarchy Eq .?.?1.7provides a closed kinetic equation for f :
?1.?.w ?.?1.?.x
?f 1;t q i H 1;t ,f 1;t t w ?.?2.??1..x ?.
q Tr i V 1,2,F 1,2;t N f s 0.112This is the approach proposed here for obtaining the appropriate kinetic equation for charge carri-ers .The procedure is representation-independent,and as a first-order equation in time,it is appropri-ately posed as an initial value problem .This is in contrast to the alternative nonequilibrium Keldysh Green’s function method which requires a detailed reconstruction of the specified initial conditions w x from an artificial past history 7.
Exact Exchange Effects and Correlations
There are two important sources of correlations among the charge carriers .One is due to the long-range Coulomb interaction,while the other is due to the exchange symmetry among particles of the
DUFTY ET AL.
same species .It is useful to extract explicitly the dominant effects due to exchange symmetry by identifying the exchange operators implicit in the definitions of the reduced density operators .This will allow a more controlled identification of the residual correlations due to Coulomb interactions .The two-and three-particle reduced density opera-tors are expressed as
?2.?2.?.?.?.
f 1,2;t '1,2;t S 1,2?2.?.?.
?.
s S 1,2f 1,2;t 12?3.?3.?.?.?.
f 1,2,3;t '1,2,3;t S 1,2,3?3.?.?
.?.
s S 1,2,3f
1,2,3;t ,13?.?.where S 1,2and S 1,2,3are the two-and three-particle antisymmetrization operators that convert product states for two and three electrons into antisymmetric states,respectively .Such sym-metrization factors occur necessarily from the defi-nition of the underlying N -particle density matrix .The last equality follows from the permutation symmetry of the reduced density operators and of the symmetrization operators .Next,the correlation ?2.?.operators associated with 1,2;t and ?3.?.f 1,2,3;t are introduced:
?2.?1.?1.?.?.?.?.?.1,2;t 'f 1;t f 2;t q g 1,2;t 14?3.?
.
1,2,3;t ?1.?.?1.?.?1.?.
'f 1;t f 2;t f 3;t ?1.?1.?.?.?.?.q f 1;t g 2,3;t q f 2;t g 1,3;t ?1.?.?.?.?.
q f 3;t g 1,2;t q g 1,2,3;t .
15Since the symmetrization operators have been ex-?.?.tracted explicitly in 12and 13,the correlation
?.?.functions g 1,2;t and g 1,2,3;t are primarily measures of correlations due to the Coulomb inter-actions .Conversely,even when there are no corre-?2.?3.?.?.lations in 1,2;t and 1,2,3;t ,the distri-?2.?.?3.?.bution functions f 1,2;t and f 1,2,3;t have two-and three-particle correlations induced by the antisymmetrization operators .Therefore,it is use-ful to rewrite the first two hierarchy equations in ?.?.terms of g 1,2;t and g 1,2,3;t .The first equa-tion becomes
?1.?.w ?.?1.?.x
?f 1;t q i H 1;t ,f 1;t t ?1.?1.?.?.?.q Tr i V 1,2,f 1;t f 2;t 2s w ?.?.x ?.
q Tr i V 1,2,g 1,2;t s 0,
162s ?.?.?.where V 1,2'V 1,2S 1,2is the pair potential s with exchange effects .The left side of this equation is recognized as generating the time-dependent Hartree ?Fock dynamics so the equation becomes
?1.?1.?.?.?.
?f 1;t q i H 1;t ,f 1;t t h f w ?.?.x ?.
s y Tr i V 1,2,g 1,2;t ,
172s where the Hartree ?Fock Hamiltonian is
?.?.?.H 1;t s H 1;t q V 1;t ,
h f h f ?.?1.?.?.?.
V 1;t 'Tr f 2;t V 1,2.
18h f 2s This is the expected result:The mean-field Hartree ?Fock dynamics is modified by a coupling to other electrons due to the presence of Coulomb correlations .
?.The equation for the correlations,g 1,2;t ,fol-lows from the second hierarchy equation .The ef-fects of the symmetrization operators are evalu-ated in detail in the Appendix leading to the exact ?.equation for g 1,2;t :
??.?.?.?g 1,2;t q i H
1,2;t g 1,2;t t ???.?.y g 1,2;t H
1,2;t ?1.?.?.q Tr i V 1,3,f 1;t ?3s ?.?.=g 2,3;t S 2,3?1.?.?.q V 2,3,f 2;t s ?.?.=g 1,3;t S 1,34
??1.?1.?.?.?.s y i V
1,2;t f 1;t f 2;t ??1.?1.???.?.?.y f 1;t f 2;t V
1,2;t 42
w ?.?.
y
Tr i V j ,3,g 1,2,3;t Y3j s 1?.x ?.
=1y P y P ,
191323with the definitions
???.?.?.?.H
1,2;t s H 1;t q H 2;t q V 1,2;t h f h f ?.20??1.?1.?.??.?.4?.V
1,2;t '1y f 1;t y f 2;t V 1,2.?.
21The first two terms on the left side describe pair
??.dynamics generated by the Hamiltonian H
1,2;t .?.This Hamiltonian differs from H 1,2in two im-portant ways:First,the single-particle energies are renormalized to the mean-field Hartree ?Fock energies .Second,the pair potential is modified
SEMICONDUCTOR COULOMB DYNAMICS
??1.?.?1.?.4
by the prefactor1y f1;t y f2;t describ-ing‘‘blocking’’effects of the statistics.To see
??1.?.?1.?.4 this,note that1y f1;t y f2;t s ??1.?.?1.?.?1.?.?1.?.4
h1;t h2;t y f1;t f2;t,where ?1.?.?1.?.
h1;t s1y f1;t is the‘‘hole’’occupancy.
??. Thus,the matrix elements of V1,2;t are re-
stricted according to the occupation of carrier den-
sity in the nonequilibrium state.Both the blocking
??.
and mean-field effects in H1,2;t account for
significant many-particle correlations in this effec-
tive pair dynamics.The third and fourth terms on
the left side describe polarization or screening ef-
fects that are essential for a proper treatment of the
long-ranged Coulomb interactions.In the classical
limit,these are the linearized Vlasov operators
leading to the Debye?Huckel dynamic screening
¨
and pair correlations.Here,these operators gener-
ate the random phase or chain approximation in-
cluding exchange effects.The first term on the
?.
right side of20is a source of correlations due to
??.
the‘‘commutator’’of V1,2;t with the uncorre-
?1.?.?1.?.
lated pair operator f1;t f2;t;equivalently,
the time derivative of the uncorrelated state is
correlated due to the Coulomb interactions.Here,
this source of correlations is due to the pair inter-
action including blocking effects.Finally,all resid-
ual many-body effects are contained in the last
term on the right side describing three-particle
correlations not associated solely with three-par-ticle exchange effects.
?.?.
Equations17and20are still exact and fully
?.?.
equivalent to Eqs.7and8.However,the analy-
sis of the exchange effects and the transformation
to the correlation functions provides a form in
which the dominant mean field,polarization,and
blocking effects are made explicit.This is a more
convenient form for introduction of appropriate approximations or application to specific prob-lems.
Bloch Representation
The above analysis has used only the abstract operator form of the reduced density operators and associated hierarchy equations.Specific appli-cations require a particular matrix representation. For example,a fully ionized plasma might best be described in terms of single-particle momentum states.To show the relationship of the density matrix approach to the standard equations of semiconductor physics,we consider a representa-
?.2:?.: tion using Bloch states?r s r N?k,h1N?k
?k
?.:
s?k N?k.Only the first hierarchy equation ?
will be considered;the analysis for the second equation is similar:
?1.?1.
?.?.?.?.
?f1;t q i H1;t,f1;t q C1;t s0, t h f
?.
22?.
where C1;t is the‘‘collision’’operator due to pair correlations
?.w?.?.x?.
C1;t s Tr i V1,2,g1,2;t.23
2s
?.
The band occupation densities,n k;t,and the
?
?.
polarization densities,p k;t,are defined by
???
?.2?1.?.:
n k;t'?k N f t N?k
?
?.2?1.?.:?.
p k;t'?k N f t N??k,24
???
where the band indices?/??in the definition of
?.
the polarization density p k;t.To simplify the
???
discussion,we consider the case of only two bands ?.
conduction and valence.Also,we consider only homogeneous states,so that the one-particle den-sity matrix is diagonal in the wave vector,k.The equations are then found to be
?.2?.:?.?n k;t y2Im?k N H1;t N??k p k;t
?4 t?h f???
?.?.
q C k;t s025
??
?.2?.:
?p k;t q i?k N H1;t N?k
t???h f
2?.<:?.
y??k N H1;t??k p k;t
h f???
2?.:
q i?k N H1;t N??k
h f
w?.?.x
=n k;t y n k;t
???
?.?.
q C k;t s0,26
???
where it is understood that?/??.The matrix elements in these equations are easily evaluated:2?.:
?k N H1;t N?k
h f
?.2:?.?. s?k?q?k N V N?k y E tи?,27??,?h f??
?.2:?. where?k'?k N?N?k.Equations25and ??
?.
26then become
?.2:?.
?n k;t y2Im?k N V N??k y E tи?
?
t?h f???
?.?.?.
=p k;t q C k;t s028
4
?????
?.2?.:
?p k;t q i?k N H1;t N?k
t???h f
2?.:?.
y??k N H1;t N??k p k;t
h f???
2:?.
q i?k N V N??k y E tи?
h f???
??.?..?.
=n k;t y n k;t q C k;t s0.
??????
?.
29
DUFTY ET AL.
The matrix elements of the Hartree ?Fock potential are easily evaluated and the resulting equations ?.?.for n k ;t and p k ;t are found to be
?????.??.?..
?n k ;t q 2Im E t и?p k ;t t c c v v c ??.w ?.?.q 2Im V
q n k q q ;t I k ,y q Yc cc q
U
?.?.=I k ,y q q n k q q ;t v c v ?.U
?.=I k ,y q I k ,y q
c v v v ?.?.U
?.q p k q q ;t I k ,y q I k ,y q
c v cc v v ?.?.U ?.x ?.q p k q q ;t I k ,y q I k ,y q
p k ;t v c c v v c v c ?.?.
q C k ;t s 030cc ?.??.?.?.
?p k ;t q i ?k y ?k y E t t c v c v w x .?.
и?y ?p k ;t cc v v c v ??.?.y i V
q n k q q ;t Yc q
v c v v v ?.??.U
?.q 2p k q q ;t Re I k ,y q I k ,y q c v cc c v ?.U
?..?.x y I k ,y q I k ,y q p k ;t
v c v v c v ??.w ?.y i
V
q n k q q ;t Yc ?
q
?.U ?.?.=I k ,y q I k ,y q q n k q q ;t cc v c v ?.U ?.=I k ,y q I k ,y q
c v v v ?.
q p k q q ;t c v ?.U ?.?.=I k ,y q I k ,y q q p k q q ;t cc v v v c ?.U ?.x
=I k ,y q I k ,y q c v v c ?.q E t и?c v
5
??.?..?.?.=n k ;t y n k ;t q C k ;t s 0.31v c c v ?.Here,I k ,q arises from the Coulomb matrix
???elements
2< ?k ;?k V ?k ;?k 11222211??.X X X s ?V q ?Yk q k ,k q k k ,k q q 121211q ?.?. ?. X X =I k ,y q I k ,q 32??1??21122?.i q иr U ?.?. I k ,q ' d r e ?r ?r H ????k ??k y q U ?.?. s I k y q ,y q 33??? ??.and V q is the Fourier-transformed pair potential .The valence and conduction occupation numbers ?.?.are related by n k ;t q n k ;t s constant,and c q the polarization densities are related by p s p ?.c v v c These are the most general hierarchy equations .?.The matrix elements C k ;t describe both ???inter-and intraband collisions and can be ex-pressed in terms of the matrix elements of the ?.?. correlation function g 1,2;t using 23?. C k ;t ???2 s i ?k ;?k V ?k ;?k YY11s 2233?,?,?k ,k ,k 123 1232<<:=?k ;?k g ??k ;?k 2233112<<:y ?k ;?k g ?k ;?k 1122332<<:4?. =?k ;?k V ??k ;?k . 342233s 11Further reduction follows from substitution of the ?.Coulomb matrix element 32. In practice,the relevant values of q may be sufficiently small to justify the approximation ?.?.I k ,q aI k ,0s ?.Then,these equations ?,????,?simplify to the usual forms ?.??.?.. ?n k ;t q 2Im E t и?p k ;t t c c v v c ??.?.?.q 2Im V q p k q q ;t p k ;t Yc v v c q ?.?. q C k ;t s 035cc ?.??.?.?. ?p k ;t q i ?k y ?k y E t t c v c v w x .?. и?y ?p k ;t ??????c v ??.w ?.?.x y i V q n k q q ;t y n k q q ;t Yc v q ?.=p k ;t c v ? ?.?.?.y i V q p k q q ;t q E t и?Yc v c v ?5 q ??.?.. =n k ;t y n k ;t v c ?.?. q C k ;t s 0, 36c v SEMICONDUCTOR COULOMB DYNAMICS with the collision matrix elements ?. C k ;t cc ??.s y 2Im V q Yq /0,k 1 ?2<<:=c k y q ;c k q q g c k ;c k 112<<:q c k y q ;?k q q g c k ;?k 112<<:y c k q q ;c k y q g c k ;c k 112<<:4 ?. y v k q q ;c k y q g c k ;v k 3711?. C k ;t c ???.s y 2Im V q Yq /0,k 1 ?2<<:=c k y q ;c k q q g v k ;c k 112<<:4q c k y q ;v k q q g v k ;v k 11??.?2<<:y V q c k q q ;c k y q g v k ;c k Y11q /0,k 1 2<<:q v k q q ;c k y q g v k ;v k 112<<:y c k ;c k g c k q q ;v k y q 112<<:4?. y c k ;v k g v k q q ;v k y q . 3811Aside from the small q limitation of the Coulomb matrix elements,the above equations are ?.still exact .The detailed dependence of C k ;t ????.?.on n k ;t and p k ;t requires specification of ?????1.?.?.g 1,2;t as a functional of f 1;t .This follows ?.from an approximate solution to Eq .19.To illus-trate the procedure,consider the weak coupling ?.limit in which g 1,2;t is evaluated to first order ?.in the Coulomb interactions .Since g 1,2,3;t oc-?.?.curs in 19multiplied by V 1,2,it is sufficient to ?.evaluate g 1,2,3;t to zeroth order in the poten-tial .However,since the correlations due to statis-tics have already been extracted,the three-particle correlation function vanishes to this order .Also,since the source term on the right side is of first ?.order in the potential,then g 1,2;t also is of first ?.order .Thus,all explicit dependence on V 1,2can be neglected on the left side of the equation,lead-ing to the weak coupling equation ?.w ??.?..?.x ?g 1,2;t q i H 1q H 2,g 1,2;t t ??1.?1.?.? .? . s y i V 1,2;t f 1;t f 2;t ??1.?1.??? .? .? .?. y f 1;t f 2;t V 1,2;t ,394with the solution y i ?H ?1.q H ?2..t i ?H ?1.q H ?2..t ?.?.g 1,2;t s e g 1,2;0e t i ?H ?1.q H ?2..?t y ?. y i d ?e H 0??1.?1.?.?.?.=V 1,2;?f 1;?f 2;???1.?. y f 1;??1.??i ?H ?1.q H ?2..?t y ?.?.?.=f 2;?V 1,2;?e .4?. 40?.Since the Hamiltonian H 1is diagonal in the Bloch representation,it is straightforward to calcu-?.?.late the matrix elements of g 1,2;t given by 40and obtain the collision operator as a quartic func-?w ?.tion of the occupation numbers recall V 1,2;t '??1.?.?1.?.4?.x 1y f 1;t y f 2;t V 1,2.The result is a generalization of the Born ?Boltzmann collision op-erator,extended to include the effects of initial correlations and non-Markovian effects at short times .In the long time limit,it becomes exactly the Uhlenbeck ?Boltzmann collision operator with scattering calculated in the Born approximation .An improved approximation appropriate for most current experimental conditions is described in the next section,where strong scattering and polariza-tion effects are accounted for as well . Pair Correlation Approximation ?.The exact transformed hierarchy Eq .19for ?.g 1,2;t is an appropriate form for the introduc-tion of approximations since it makes explicit the physical mechanisms for renormalized single-par-ticle states,blocking in the pair dynamics,and dynamic screening .The approximations entail some statement about the three-particle correla-?.tions in g 1,2,3;t .More specifically,the approxi-?.mation should give g 1,2,3;t in terms of the pair correlations and one-particle distribution function,so that the first two hierarchy equations become ?1.?.?.closed equations for f 1;t and g 1,2;t .The formal solution to the second equation provides ?.the functional in 10required for a kinetic equa-tion ?2.??1.. F 1,2;t N f ?1.?1.?1.??.?.?.4?.s f 1;t f 2;t q g 1,2;t N f S 1,2. ?. 41 DUFTY ET AL. In general,there is no small parameter on which to base a systematic expansion.However,there are exact structural properties of the hierarchy equa-tion that impose important constraints on the class of approximations considered acceptable.For ex-ample,the single-particle reduced density operator is representable as a trace over the two-particle ?1.?.?2. reduced density operator,Nf1;t s Tr f2?. 1,2;t and,therefore,the exact first hierarchy ?1.?. equation for f1;t should result from a partial trace over any acceptable approximate closure of the second hierarchy equation.Additional con-straints follow from the invariance of the hierarchy equations under symmetry transformations de- ? rived from the Hamiltonian e.g.,rotations,trans- . lations,Galilean boosts.An important conse-quence of these invariances is the local conserva-tion laws for mass,energy,and momentum.Con-straints imposed by the requirement of exact w x conservation laws are discussed in5,8,9.Other constraints can be included as well.For example,if the reduced density operators for the equilibrium state are known,it can be required that they are also solutions to the approximate hierarchy equa-tions.In this way,the class of approximations can be assured to have the most important properties of the exact hierarchy in a context that does not imply weak coupling or other small parameter limits. For long-range Coulomb interactions,it is im-portant to describe screening effects.This is in- ?. cluded explicitly on the right side of20,as are the mean field Hartree?Fock-renormalized single-particle energies and the Pauli blocking effects for the pair potential.Thus,all of the important mech-anisms appear in this form even before consider- ?. ing three-particle correlations in g1,2,3;t.Fur- w x thermore,it is shown in5that any choice for ?. g1,2,3;t that is Hermitian and pairwise symmet-ric in the particle labels preserves both the repre-sentability of f?1.and the exact conservation laws. Consequently,we suggest that the residual three- ?. particle correlations described by g1,2,3;t can be neglected entirely,except for the conditions of very strong coupling.The resulting approximation preserves the exact local conservation laws for mass,energy,and momentum and is time reversal ?invariant.It contains strong collision effects ladder . diagrams through the dependence on the poten-??. tial in H1,2;t and dynamical polarization effects ? in the random-phase approximation ring dia-. grams.There are no a priori limitations on the time scale in this approximation so that a uniform treatment of the initial value problem is possible. ?. With this approximation,Eq.19becomes a ?1. ?.?. closed equation for g1,2;t in terms of f1;t, with the form ??..?. ?y L1,2;t g1,2;t t ?1.?1. ??.?.?. s y i V1,2;t f1;t f2;t ?1.?1.? ? ?.?.?.?. y f1;t f2;t V1,2;t.42 ?. The formal solution provides the functional in10 required for a kinetic equation ?2.??1..??1.?.?1.?. F1,2;t N f s f1;t f2;t ?1. ?.4?.?. q g1,2;t N f S1,2,43 ?1. ?.?.?. g1,2;t N f s Tr U1,2,3,4;t,t g3,4;t 3400 t?. y i Tr dtU1,2,3,4;t,t H34 t0 ?1.?1. ??.?.?. =V3,4;t f3;t f4;t ?1.?1.? ? ?.?.?. y f3;t f4;t V3,4;t. ?. 44?. Here,U1,2,3,4;t,t is the two-particle propaga- ?. tor associated with the generator L2,2;t.Its form and reduction to familiar quantities such as scat-tering matrices and dielectric functions will be w x discussed elsewhere10and only the structural features noted here.The first term on the right side ?. of44gives the pair dynamics due to initial corre-lations determined from the system preparation. The second term describes the correlation buildup even in the absence of such initial correlations. Both contributions can be of equal importance for initial value problems at short times. ?. The collision operator in the kinetic Eq.22 reflects these two contributions: ?.w?.?.x C1;t s y i Tr V1,2,g1,2;t 2s c?.?.?. s I1;t q I1;t45 c?.w?. I1;t s y i Tr V1,2, 234s ?.?.x?. U1,2,3,4;t,t g3,4;t46 00 t ?.?.?. I1;t s y i Tr dt V1,2,U1,2,3,4;t,t H234s t0 ?1.?1. ??.?.?. =V3,4;t f3;t f4;t ? ?1.?1.? ? ?.?.?.?. y f3;t f4;t V3,4;t.47 4 SEMICONDUCTOR COULOMB DYNAMICS The Hartree?Fock dynamics is modified at short times by the conditions of the initial preparation c?. through I t.The other modification is indepen-1 dent of the initial preparation and represents the ?. buildup of scattering effects.The term I1;t grows ?. from zero to an asymptotic value I1;?,while the c?. initial correlations term I t is expected to de- 1 crease to zero for most physical preparations.This initial transient period represents the transition from time scales short compared to the scattering time up to times long enough for completed colli- ?.?. sions.On the long time scale,C1;taI1;?and the kinetic equation takes the usual Markov form. In this limit,a Boltzmann?Uhlenbeck form is ob-tained with scattering determined by the full T-w x matrix11.During the transient period,the in-complete scattering is described by an effective potential with dynamical screening ranging from Coulomb at short times to fully screened at long times. Discussion The objective of this presentation has been to give an overview of an approach to formulating practical kinetic theories for charged particle dy-namics,with the potential for application to cur-rent and proposed experiments on semiconductors using femtosecond lasers to prepare and probe the charges.The new features of such experiments requiring reconsideration of standard kinetic the-ory are states far from equilibrium and the inclu-sion of short time scales.The approach here formu-lates the description in terms of the exact hierarchy for the one-and two-particle reduced density op-erators.These operators determine most directly the relevant observables of interest.There are two components to the analysis.First,an exact trans-formation of the first two hierarchy equations is performed to isolate the strong correlations due to quantum statistics from correlations due to the Coulomb forces.This description in terms of the excess correlations also makes explicit the mean-field effects associated with Hartree?Fock renor-malization of the single-particle energies and the dominant polarization effects necessary to account for screening of the long-range Coulomb forces.As a single-time Markovian first-order set of differen-tial equations,the description is formulated as an initial value problem,appropriate for the experi-mental conditions of interest.The second compo-nent of the analysis is an approximate closure of the second hierarchy equation,with the three-par-ticle correlations expressed as explicit functionals of the two-particle correlations and the one-par-ticle reduced density operator.The resulting ap-proximation transforms the first two hierarchy equations into a closed set of coupled equations to determine the one-particle-reduced density opera-tor and the two-particle correlations.Finally,a last step is possible where the approximate second hierarchy equation is solved formally to give the two-particle correlations in terms of the one-par-ticle density https://www.doczj.com/doc/1316269619.html,e of this result in the exact first hierarchy equation gives a closed kinetic equation for the one-particle density operator. While the coupled pair of equations for the corre-lations and one-particle distribution is local in time ?. Markovian,the reduced kinetic theory descrip-tion in terms of the one-particle distribution alone is necessarily nonlocal in time.This latter feature is essential for a proper treatment of relaxation and transport at short times. The transformation of the hierarchy and result-ing explicit representation of the most important physical mechanisms simplifies the choice of ap-proximations considerably.Additional constraints are associated with the exact relationship on one-and two-particle reduced density operators,the exact conservation laws,and the existence of sta- ? tionary states equilibrium,in the absence of driv-. ing fields.It is proposed in the fifth section that these constraints are satisfied by an approximation ?. obtained by neglecting g1,2,3;t.The resulting approximate equations retain all of the desired physical mechanisms and time scales,excluding only conditions of strong Coulomb coupling.The detailed solution to the equation for the pair corre-lations is essentially an effective two-body prob-lem and will be discussed elsewhere. The analysis of the hierarchy and considerations leading to this approximation occurs at the ab-stract operator level and does not require explicit attention to the detailed structure of the physical ?. system considered e.g.,the number of bands and additional processes are easily accounted for at this abstract level.Having completed the many-body analysis,the physical properties of interest follow directly from an appropriate matrix repre-sentation of the operator equations,so that manip-ulation of complex notation is deferred to this late stage.Of course,the final measure of any ap-proach is the ability to describe interesting new DUFTY ET AL. phenomena in quantitative applications .We hope to report on such results in the near future .ACKNOWLEDGMENTS This research was supported by NSF Grants INT 9414072and PHY 9312723and by KOSEF and KRF through the Nondirected Research Fund . Appendix:Transformation of the Hierarchy Equations Define a superoperator,P ,that exchanges the 12labels of particles 1and 2in all operators to its right: ?.?.?. P X 1,2s X 2,1. 4812This operator should not be confused with the permutation operator defined over quantum states,P ,that permutes the quantum labels of the states .12The second equation of the BBGKY hierarchy then can be written in the compact form: ?2.?.w ?.?2.?.x ?f 1,2;t q i H 1,2;t ,f 1,2;t t ?.w ?.?3.?.x q 1q P Tr i V 1,3f 1,2,3;t y hc 123?. s 0, 49where hc indicates the Hermitian conjugate of the preceding term in the brackets .The objective of this Appendix is to show how the exchange effects ?2.?.?3.?.in the definitions of f 1,2;t and f 1,2,3;t can be evaluated exactly to give the Hartree ?Fock energies,the blocking factors in the pair potential,and the linear operators responsible for polariza-?.?.tion effects .Substitution of 14into 49and use of the first hierarchy equation gives ?2.?2.?.?.w ?.?.x S 1,2?g 1,2;t q i H 1,2;t ,g 1,2;t ?t w ?.?1.?.?1.?.x q i V 1,2;t ,f 1;t f 2;t 4?2.?.?.w ?.?.y S 1,21q P Tr i V 1,3f 1,3;t 123?1.?.?.x =f 2;t S 1,3y hc ?.q 1q P Tr i 123?3.w ?.?.=V 1,3f 1,2,3;t ?.x ?. =S 1,2,3y hc s 0. 50First,note that the last term can be written with an ?.overall prefactor of S 1,2as well using the iden- ?.?.?.tity S 1,2,3s 1y P y P S 1,2and the fact 1323?.that S 1,2commutes with any symmetric two-particle operator .Consequently,the overall opera-?.?.tor S 1,2in 51can be factored out,leaving the simpler result: ?2.?2.?.w ?.?.x ?g 1,2;t q i H 1,2;t g 1,2;t t w ?.?1.?.?1.?.x q i V 1,2;t ,f 1;t f 2;t ?2.?.w ?.?.y 1q P Tr i V 1,3f 1,3;t 123?1.?.?.x =f 2;t S 1,3y hc ?.q 1q P Tr i 123?3.?.?.?.=V 1,3f 1,2,3;t 1y P y P y hc 1323?. s 0. 51?3.?.Next,represent f 1,2,3;t in the last term using ?.15in the equivalent form ?3.?. 1,2,3;t ?2.?1.?1.?.?.?.?.s f 1,3;t f 2;t q f 1;t g 2,3;t ?1.?.?.?. q f 3;t g 1,2;t q g 1,2,3;t to obtain ?3.?.?.?. V 1,31,2,3;t 1y P y P 1323?2.?1.?.?.?.??..s V 1,3f 1,3;t f 2;t S 1,3y P 23?1.?.??.?.q V 1,3g 2,3;t f 1;t ?1.?.?. q g 1,2;t f 3?.4?.?. q g 1,2,3;t 1y P y P . 521323?.The contribution proportional to S 1,3cancels ?.the terms on the second line of 51and the equa-?2.?.tion for g 1,2;t becomes ?2.?2.?.w ?.?.x ?g 1,2;t q i H 1,2;t ,g 1,2;t t w ?.?1.?.?1.?.x q i V 1,2;t ,f 1;t f 2;t ?2.?.?.?.y 1q P Tr i V 1,3f 1,3;t 123?1.?.=f 2;t P y hc 23?.?. q 1q P Tr i V 1,3123?1.?1.??.?.?.?.4=g 2,3;t f 1;t q g 1,2;t f 3?.=1y P y P y hc 1323?3.?.?.?.q 1q P Tr i V 1,3g 1,2,3;t 123?.?. =1y P y P y hc s 0. 531323 SEMICONDUCTOR COULOMB DYNAMICS The fourth term on the left side can be simplified using the identities P P s 1,Tr P s 1,2323323?. 54?.?. P X 1,2,3P s X 1,3,22323to write ?2.?1.?.?.?.Tr V 1,3f 1,3;t f 2;t P 323 ?2.?1.?.?.?.s Tr P P V 1,3f 1,3;t f 2;t P 3232323?2.?1.?.?.?.s Tr P V 1,2f 1,2;t f 3;t 223?1.?2.?.?.?.s Tr f 3;t P V 1,2f 1,2;t 323?1.?2.?.?.?.s Tr P P f 3;t P V 1,2f 1,2;t 3232323?1.?2.?.?.?.s Tr P f 2;t V 1,2f 1,2;t 323?1.?2.?.?.?.?. s f 2;t V 1,2f 1,2;t . 55The second equation of the BBGKY hierarchy now becomes ?2.?.w ??.?..?.x ?g 1,2;t q i H 1;t q H 2;t ,g 1,2;t t ??.?.q i V 1,2;t g 1,2;t y hc ?1.?.?.??.?.q 1q P Tr i V 1,3g 2,3;t f 1;t 123?1.?.?.4?.q g 1,2;t f 31y P y P y hc 1323?1.?1.??.?.?.q i V 1,2;t f 1;t f 2;t ?1.?1.???.?.?.y f 1;t f 2;t V 1,2;t ?3.?.?.?.q 1q P Tr i V 1,3g 1,2,3;t 123?.?. =1y P y P y hc s 0,561323with the definition ??1.?1.?.w ?.?.x ?.V 1,2;t '1y f 1;t y f 2;t V 1,2.?. 57This shows clearly the origin of the Pauli blocking factor in the pair potential . The remaining exchange terms in the second ?.line of 56can be analyzed in a similar way:?1.?.w ?.?. Tr V 1,3g 2,3;t f 1;t 3?1.?.?.x ?.q g 1,2;t f 31y P y P 1323?1.?.?.?.s Tr V 1,3g 1,2;t f 33?1.?.?.y g 2,3;t f 1;t P 13 ?1.?.?.?.?.q Tr V 1,3g 2,3;t f 1;t 1y P 323?1.?.?.?.y g 1,2;t f 3P q P 1323?1.?.?.?.s Tr V 1,3g 1,2;t f 33?1.?.?.y P P g 2,3;t f 1;t P 131313 ?1.?.?.?.?.q Tr V 1,3g 2,3;t f 1;t 1y P 323?1.?.?.?.y P P g 1,2;t f 3P 1q P P 1313131323?1.?.?.?. s Tr V 1,3f 3g 1,2;t 3s ?1.?.?.?.?.q Tr V 1,3g 2,3;t f 1;t 1y P 323?1.?.?.?.?. y P g 2,3;t f 11q P P . 58131323The first term on the right side gives the Hartree ?Fock single-particle energy shift: ?.?.?1.?.V 1;t s Tr V 1,3f 3,h f 3s ?.?.?.V 1,3'V 1,3S 1,3. s The second term can be transformed by writing ?.?.?.the factor 1q P P s 1y P q 1q P P 1323231323?.?.s 1y P q P 1q P .Recall that an overall 232312?.factor of S 1,2has been canceled out in writing ?.?.?.?56.Since 1q P S 1,2s 0,the term P 1q 1223.?.P vanishes in this context and Eq .58simplifies 12to ?1.?.w ?.?. Tr V 1,3g 2,3;t f 1;t 3?1.?.?.x ?.q g 1,2;t f 31y P y P 1323?.?. s V 1,2;t g 1,2;t h f ?1.?.?.?.?.q Tr V 1,3g 2,3;t f 1;t 1y P . 3s 23?. 59The second term gives the polarization effects with ?.exchange .The exact equation for g 1,2;t now ?.takes the final form of 19. References 1.See,e .g .,K .El Sayed,S .Schuster,H .Haug,F .Herzel,and ?.K .Henneberger,Phys .Rev .B 49,73371994,G .Manzke,K .Henneberger,J .Heeg,K .El Sayed,S .Schuster,and H .?.?.Haug,Phys .Stat .Sol .b 188,3951995. DUFTY ET AL. 2.R.Binder and S.W.Koch,Progr.Quantum Elect.19,307 ?. 1995. 3.See,e.g.,J.-P.Boon and S.Yip,Molecular Hydrodynamics ?. 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自1978年凭借《森林里来的孩子》初登文坛，张洁的作品就引起了文坛的广泛关注与争议，仅1978到1987十年间国内对张洁的评论文章就达到了160多篇。这一时期的批评关注点是其作品风格、主题等方面。随着90年代中后期，西方女性主义理论的不断输入，更多研究者尝试着以这种新的理论来解读女性作家的创作。此时，作为新时期女作家旗手的张洁再次受到了研究界的关注，她的创作也在更大程度上被纳入到了中国当代女性主义文学的范畴，考察其作品中女性意识及其发展变化成为了近十年张洁研究的焦点。 一、张洁作品中女性意识研究现状评述 张洁创作中的女性意识在其作品中的显现程度不尽相同，在《沉重的翅膀》、《谁生活得更美好》、《条件尚未成熟》这类作品中，女性意识呈现隐匿状态，因此女性批评的研究者们更倾向于选取张洁作品中女性意识相对凸显的作品进行研究。著名批评家荒林认为张洁前期代表作品《爱，是不能忘记的》、《方舟》和《祖母绿》三篇小说“呈现了作家对女性问题思想的连续深入和统一性，表现了作家对女性新的价值确立的强大热情”。如果说《爱，是不能忘记的》所喧寓的，是一个关于理想爱情与理想男性的神话，那么《方舟》则称得上是一篇预示着理想破灭的“愤世之作”。80年代中期，张洁作品风格转型之巨，不禁让人哗然，此时的张洁以老辣、尖酸的形象极尽讽刺，理想的爱情神话破灭了，理想的男性偶像倒塌了，对此王绯认为，“张洁的审丑意识有着很强烈的性别色彩，在男/女二项对立中，她故意让他们原形毕露，让他们丑态百出。”度过这段偏激、锋利的创作时期，张洁的以其特有的女性姿态书写了两部现实主义作品《红蘑菇》和《她吸的是薄荷味儿的烟》，这两部作品既不同于早期的纯情之作，又有别于她前一阶段的狂怒与怨愤，蕴涵深刻的女性觉悟。有论者曾这样评价到，“此间，张洁的女性书写是在更高一级的层面上对妇女自身和男性弱处的现代审视。”在经历了由“审美”到“审丑”的转变后，张洁的创作逐渐进入了文学”老年期”，此时张洁的心态渐趋平和。随着长篇记事小说《世界上最疼我的那个人去了》的发表，张洁自身的女性意识也得到了升华，小说着眼于探索祖孙三代女性绵绵不绝的血缘之爱。批评家徐坤将这篇作品归入了“母亲谱系的梳理与母女关系重新书写”的范畴。 二、张洁研究中两性批评者的不同声音 以女性意识为切入点来研究张洁作品最早可以追溯到1991年董瑾发表的评 F0/23B(C)、H3/36B、C7030电气系列 F0/23B(C)、H3/36B、C7030Electrical series 使 用 说 明 书 成都久和传动机械有限责任公司 地址:成都市双流县彭镇燃灯社区5组 电话(Phone):（028）67028807 传真(FAX):（028）85847360 邮编(ZIP code):610203 一．使用环境 1．周围空气温度 周围空气温度不超过+40℃,周围空气温度的下限为-25℃。且在24h周期内平均温度不超过+30℃。 2．海拔高度 安装地点的海拔不超过2000m。 3．大气条件 空气清洁，而其相对湿度在最高温度为+40℃，不超过50%，在较低温度时，亦允许有较大的相对湿度，如最湿月平均温度为+20℃，月平均最大相对湿度不超过90%，并注意因温度变化产生在产品表面的凝露。 4．供电电网质量 供电电网容量应保证满足塔机功耗，进线电压波动范围须保证不超过额定电压值的±10%。起升电控柜(L柜)适用于交流50Hz/380V、60Hz/440V三相电源。 5．安装条件 垂直安装倾斜度不超过5°；安装牢固，在主机工作过程中不会发生相对于主机的平移和垂直跳动；安装部位最高震动条件为：5～13Hz时,位移为1.5mm；13～15Hz时，震动加速度为1.0g。 二．阅读电气原理图的方法 1. 符号表示 各个部分字母表示见下列表格: a)操作,检测,指示 b) Ⅰ部分 c)Ⅱ或Ⅲ部分 d）方向或速度 2 . 工作顺序、工作原理及符号 不同的工作阶段用下面两种不同的形式表示： 在开关转换顺序中 A）在工作顺序示意图中，采用下面符号： 接触器或继电器进入“工作状态”：PV 接触器或继电器进入“停止状态”：PV PV表示两种工作状态。 B）在开关转换顺序中，采用下面符号： 接触器或继电器进入“工作状态”并通过同一机械或电气连锁保持：● 接触器或继电器进入“停止状态”：○ 3. 动作特性和各机构功能 F0/23B(C)、H3/36B、C7030等塔式起重机电气控制柜可工作在交流50Hz/380V、60Hz/440V的额定电压条件下。电气控制柜分A、L、HF柜，分别有供电，吊钩升降，小车变幅、回转几大系统。供电系统（A柜）供电源给塔机各机构的用电、并起电路的短路、过载保护作用。吊钩升降（L柜）控制塔机的吊钩起升、下降；小车变幅系统（HF柜）控制塔机的小车变幅（前后）；回转系统（HF柜）控制塔机的回转。 岗位技能要求矩阵填写指导意见一、目的技能要求矩阵的核心是明晰团队能力现状与需求的差距，用以确定未来的发展方向，是一项 非常重要的基础性工作，为课件、培训、技能评估、晋升做好准备工作。: 二、编制 1、技能水平评分标准 0——不作要求； 1——学习知晓：参加过培训，测试合格；但需要在别人的帮助与指导下进行工作。 2——独立应用：接受培训，进行实际工作半年以上，能力评估达标，能够独立上岗。年能力评估达标，并没有发生因能力缺失而造成——熟练应用：达到独立应用的水平，连续23 3次以上成功应急操作的经验。事故发生，或具有年以上该技能的实践经验，具备一定的培训与辅导——指导他人：达到熟练应用的水平，有54 技巧。、责任目标2主要从宏观、微观角度阐述员工对责任目标的知晓、应用、理解与执行。 公司总经理及总经理办公会议成员作为政策的制定者和推行者，应具备指导他人如何有序开展工作的能力标准；专业部门的部门负责人作为政策实施的组织者、策划者、监管者，也应具备指导他人的能力；其他部门部长、车间主任应具备熟练应用能力，领会并组织团队进行执行公司的政策、方针、目标、计划等；各级管理人员应在职责权限范围内，领会公司政策和发展方向，独立运用到本职工作中；基层岗位，包含班组长、主操、副操等，需要知晓公司宏观的责任目标方面内容。 根据技能因素与岗位需求的紧密程度需要特别指出。 （1）方针、政策与目标 主要包括公司的经营方针、经营目标、安全\环保\质量等政策与目标，主要是指宏观方面。 公司总经理及总公司办公会议成员需要达到指导他人的能力标准； 部门部长、车间主任——熟练应用； 管理人员——独立应用； 基层岗位（班长、主操、副操）——学习知晓。 （2）目标与指标 主要指公司级年度/月度计划、目标，如质量目标、环境目标等。 部门部长、车间主任——熟练应用； 管理人员、班长——独立应用； 主操、基层岗位（副操）——学习知晓。 （3）激励机制 主要指激励制度、薪资考核制度、福利政策、奖惩制度等。 部门部长、车间主任——熟练应用； 管理人员——独立应用； 基层岗位——学习知晓。 （4）安全文化 主要包括安全文化的宣导、推行、监督等。 姓名：张永梅 学号：1004224126 系别：生命科学学院<生物技术> 任课教师：胡瑞香 大 众 文 化 与 女 性 文 学 论 文 浅谈女性意识 女性的主体意识即女性作为主体在客观世界中的地位、作用和价值的自觉意识。女性的自我意识，即女性的自身认识，是女性对自身存在的特殊性的探秘，它观察到的不再是男性眼中的女性，而是女性眼中的自己。它既是女性对男性经验的一种积极有效的否定，也是女性的一种自我反思和自我批判。女性的平等意识，即女性对现实生活中从属地位和一切歧视现象与行为的意识敏感性，以及对女性应该享受和男性同等的权利与地位的确切认知。 ——《女性意识》 女性意识随着女性地位的提高也随之增强，对于女性作家作品中女性意识的分析更具有说服力。 张爱玲的小说对读者来说想必已不陌生了，很多人都或多或少的读过她的一些作品，我想，看过她作品的人可能都会不约而同地发现一个问题：张爱玲爱写女人，尤其爱写30、40年代上海的女人，而且写得与众不同，栩栩如生，深入骨髓。如她所塑造的许多特殊女性形象一样，张爱玲的女性意识也是别具一格，独放异彩！ 娇蕊，是张爱玲小说《白玫瑰与红玫瑰》里的人物，她，原来是一个开放热情，充满欲望的女人，把生活的所有都寄托在了男人身上。她，以自己的美貌和妩媚身姿吸引了众多男人的视线，让他们都围绕着她在转，她天真地以为这样就展现了自己的魅力和价值，女人们就是有了独立的地位，可不久她就发现自己错了，振宝，这个自私、无情、虚伪、满脑子假仁义道德、不负责任的男人打碎了她原有的观念，让她清楚的认识到女人的世界不是只有男人的身影。振宝的爱深深地伤害了她，可这个坚强充满活力的女人并没有陷在振宝编制的罗网里一蹶不振，而是重新思考自己的问题，改变原有的幼稚想法，重新寻得希望，组建了一个幸福的家庭，有了一个可爱的儿子。 可以说，和曹七巧相比，娇蕊是张爱玲塑造的另一个典型的女性人物。张爱玲通过对她生活、爱情观转变过程的描写，向读者传达出对女性命运的深沉思索：爱情不是生命的全部，女人不能把所有的希 11.6 疑难解答 危险： 严格遵守11.1章中“危险”一节的要求。 警告： 在（废料）切割器或者料盘分隔板附近工作时不论何时都必须戴厚度适度的保护手套。不论（废料）切割器及料盘分隔板刀片处于固定还是可动状态，甚至贴片机已经断电，都存在高风险的受伤可能性。 严禁从下方进入气压切割装置或者从上方进入空的皮带供料器，甚至是为了解决问题（如供料器卡住时）。 11.6.1 更换气压切割刀片 警告： 佩戴厚度适度的保护手套。 取出刀片时，只能捏住它的外面，左边和右边。 严禁将刀片放置身体上，例如，放到膝盖或者腿上。 不要将脚放到刀片上。你可能会重伤自己或者至少将衣服划破。 拆除刀片后确保没人会因踩到刀片伤到他们自己。 11.6.1.1 移除刀片 运行贴片机，开启压缩空气系统。 中断贴片机菜单中可动器件，然后将它取出。 停止运行贴片机，切断总电源，然后关闭压缩空气。开启位于压缩空气单元的针状阀以使压缩空气流动（查看11.1章中“危险”一节）。 松弛螺丝更换喷嘴，略微将它举起并保持它在这一位置。 拔下电缆和喷嘴气动软管 慢慢的拔出喷嘴。 拧下空供料器各个配件的螺丝（参考图11.4.1 -> 11, 9），然后将这些管道移出机器。 警告： 刀片的刀刃处始终可能伤到你自己。 基于这一原因，挡板、顶盖及保护罩（参见图11.4.3 -> 6,7, 2）必须安装到位。 打开连接电缆顶盖（见图11.6.6 -> 5） 拧下位于连接线缆（见图11.6.6 -> 5）处的气压连接阀（Y型插座：见图11.6.3 -> 9） 拔下电源和控制面板插头插座。（见图：see Fig. 11.6.5 -> 11, 10） 仔细解开外部控制面板箱内（见图11.6.5 -> 15）对应的接线头（向左或者向右）。在此期间不要损坏连线。 将顶盖放回控制面板及连接线缆处。 取出供料器斜槽（它只是扣住而已）。这使得取下刀片变得容易。 警告： 刀片下方必须保持干净。（例如，不要把脚放到下面） 在贴装元器件情况下松弛位于贴片机左右两个侧面的缓冲部件（2头M8六角头两边螺钉，见图 11.4.1 -> 15）。 《伤逝》、《方舟》、《私人生活》之女性形象分析 中文系汉语言文学专业 09050124 王丽菲指导教师：雷振华 摘要：女性寻求自身解放、追求平等自由的斗争从未间断，无论是“五四”时期女性意识的觉醒还是新时期对女性自身价值、命运、感觉方式等精神层面的探讨，都不断演绎和阐释了真正的女性追求与价值。本文以《伤逝》、《方舟》、《私人生活》为题材，论述了20世纪以来女性意识觉醒与回归的进程。 关键字：女性意识；独立；觉醒 目录 引言 (1) 1.女性意识的初步觉醒 (1) 1.1追求恋爱自由、个性解放 (2) 1.2变不了“家庭主妇的角色” (3) 2.女性意识的复苏和深化 (5) 2.1肯定女性的自身价值 (5) 2.2自我救赎的“诺亚方舟” (6) 3.女性性别意识的膨胀 (8) 3.1逃离男权世界 (8) 3.2虚拟私人化的空间 (9) 结语 (11) 引言 虽然女性对爱有天生的渴望，但几千年的父权制使女性始终处于被统治的地位，自然也失去了追求爱情的权利。事实上“由于女性意识、女性自我与当时主导意识形态相冲突，因此几十年来始终受到强大压抑和斥责，广大女性除了做与男人同样的人以外，不能有任何女性意识、特质或特定的流露，这种讳莫如深把女性降到‘空洞能指’的最低水平，其背后深处深藏着那种千百年来顽固不化的传统文化精神——对女性的鄙视和忽略”。［1］而女性主动对爱情、婚姻的追求更是被主流文学作品所避讳。中国新文学中女性意识的觉醒与确定，发轫于“五四”时期。“五四”文学以人的解放为内核，形成了以争取女性独立地位为标志的女性意识传统，并在创作上表现出明显的性别特征和写作姿态。在以后的发展中，随着民族矛盾和阶级矛盾的上升，文学创作中的女性意识被消解在战争的硝烟之中。50年代以后，特别是“文革”时期，女性意识以及写作中的性别特征被阶级性所抹杀。“文革”以后，人性、人道主义在文学创作中恢复、发展与深化的一个重要标志，就是女性意识的再次觉醒与回归，女性从无差别、男性化的社会中脱颖而出，重新获得了自己独立的地位。 女性寻求自身解放、追求平等自由的斗争从未间断，无论是“五四”时期女性意识的觉醒还是新时期对女性自身价值、命运、感觉方式等精神层面的探讨，都不断演绎和阐释了真正的女性追求与价值。本文以《伤逝》、《方舟》、《私人生活》为题材，论述了20世纪以来女性意识的觉醒与回归的进程。 1.女性意识的初步觉醒 “五四”时期，在西方文学思潮的影响下，中国爆发了声势浩大的“五四”新文学运动，这次文学革命的重要实绩之一，就是“人”的发现，尤其是“女人”的发现。中国男性知识分子们在受到“自由、平等、独立”等民主思想和自由主义思潮影响下，在探讨人的自由及价值个体重要性的同时，也注意到了中国女性更悲惨的社会地位。他们纷纷著书立说，为中国女性“人”的意识的觉醒举起了第一面旗帜。如：郭沫若的《三个叛逆女性》，胡适的《易卜生主义》，鲁迅的《我之节烈观》和《伤逝》等等。妇女问题受到前所未有的重视。在这样的氛围下，一批女性创作者在“人”的发现的浪潮中认识了自我，发现了女性，以高昂的主体意识开始了对女性命运和社会问题的思考和探索，发出了大时代中女性的心声，打开了“女人无史”之后的“有史”的开端，知识女性结 Sequence Analysis Software for Macintosh and Windows GETTING STARTED Introductory Tour of the LASERGENE System MAY 2001 DNASTAR, Inc. 1228 South Park Street Madison, Wisconsin 53715 (608) 258-7420 Copyright . 2001 by DNASTAR, Inc. 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DNASTAR, Inc. reserves the right to revise this publication and to make changes to it from time to time without obligation of DNASTAR, Inc. to notify any person or organization of such revision or changes. The screen and other illustrations in this publication are meant to be representative of those that appear on your monitor or printer. 你将格外的不幸，因为你是女人。 ——浅谈张洁《方舟》《方舟》是张洁最富个人特色的作品，小说描写三个中学时代的同窗好友，经过漫长坎坷的人生道路之后，为了摆脱现实的痛苦，又各自离开丈夫相聚在一个住宅的单元里，以求得暂时的庇护。她们如同乘住在一叶“方舟”上，经受着生活海洋里风浪的打击和颠簸，同时通过现实主义表现了现代知识女性人生道路和精神追求上的焦灼、孤独和悲凉。 小说塑造了荆华、梁倩、柳泉三个个性刚硬、独立自强的知识女性形象，她们都是六十年代的大学生，同时三个独身女人在事业和个人生活上都非常不幸。她们都真诚地爱过，但最后无一不感到彻底的幻灭。她们不能接受没有爱情的婚姻，于是同丈夫分居或离婚，这种举动使她们受尽了世人的嘲弄、冷眼和侮辱。这三个人各有特点，但却殊途同归。 荆华是一位思想与学识都很突出的理论工作者，让很多男子汉也佩服的女性，能够写出真正揭示马克思主义真理的论文，却被“凡是派”视为异端，最后还是过着清贫而孤独的生活；梁倩是电影学院的高材生，是极有抱负的才华出众的导演，吃苦耐劳，为了导演一部片子，四处奔波，但仍免不了周围人们的讥讽、嘲弄，最后还是被审查部门枪毙了；柳泉是大学英语系的优等生，是一位热爱工作、精明能干的翻译，为找一份工作，历尽劫难，在男女纠葛中伤痕累累。 正如文章题记所写：“你将格外地不幸，因为你是女人”。张洁在《方舟》中所极力展示的是这三位知识女性在人生道路的追求上无助悲凉的困境。小说的三位主人公曹荆华、柳泉、梁倩分别是三位不同背景的知识女性。荆华与柳泉曾先后离开，荆华是不愿成为生孩子的机器，而柳泉则是不愿成为别人的工具，于是两人冒着身败名裂的危险，成了独身女人。经过一段严峻的生活磨难后，终于靠当年同宿舍住过的老同学梁倩的帮忙，两人搞到了一套房子。然而一个坎子还没有过完，另一个坎子已经等在那里。离异的女子要无端地受到多少“文雅的侵略者”的来犯，白复山的纠缠，居委会贾主任的“关怀”，魏经理的无耻，以及形形色色陌生的，却又自以为有权干预你的种种一一关于婚姻，关于爱情、工作的设想，生活方式甚至走路的姿态，说话的表情以及许许多多不值一提的个人私事。 所谓“寡妇门前是非多”，在一般人的眼里，离过婚的女人，都是些不正经的女人。“谁丢了什么东西，谁倒了什么霉，谁心理不痛快，谁想满足一下自己高人一等的欲望，全可以发泄到她们头上来”。从来没有人怜悯她们，有的只是恶意的猜忌。女主人公所面临的 MAXIDRIVER3.4数字音频处理器 ALTO MAXIDRIVER3.4数字处理器是集增益、噪声门、参数均衡、分频、压缩限 幅、延时为一体的全功能数字音频处理器，具有2个输入通道和6个输出通道，本机内设10种工厂预设的分频模式，64个用户程序数据库位置以及利用多媒体卡（MMC）进行128个用户程序外置储存的功能。MAXIDRIVER3.4是新一代全数字音 频处理器，采用分级菜单形式，操作非常方便。 功能键介绍 前面板 1、MODE---分级菜单选择，按动时循环选择PRESET（预设）、DELAY（延时）、EDIT（编辑）、UTILITY（系统设置）菜单功能。同时相对应的LED指示灯会被点亮。这时可以进入所选择的菜单进行参数编辑。 2、LED指示灯---当你用MODE键选择需要编辑的菜单时，相对应的LED指示 灯会被点亮。 3、2X16位LCD显示屏---显示正在编辑或查看的系统参数或系统状态。 4、数据轮---转动这个数据轮可以调节需要编辑的参数的数值，顺时针旋转提高数值，逆时针旋转减低数值。 5、PREV/NEXT---前翻/后翻键，每个主菜单下面都有若干个子菜单，通过按动这两个按键可以向前或向后选择所需要进行编辑的子菜单。 6、NAVIGATION CURSOR KEYS---光标移动键，每个子菜单中都有若干个可以 编辑的参数选择，按动这两个键，可以选择需要编辑的参数，选中的参数会闪烁。 7、CARD---储存卡插入口，在这个插口插入MMC储存卡，利用PRESET（预设） 菜单下，可以对该储存卡进行写入、读出等操作。 8、ENTER---确认键，按此键可以对所选择的菜单或编辑的参数数值进行确认。 9、ESC---取消键，按此键可以对所选择的菜单或编辑的参数数值进行取消操作，返回上一级菜单。 10、输入电平指示表，实时指示A/B两个输入通道输入电平的强弱数值。 11、MUTE---静音按键，按下后将关闭相应输出通道的输出信号，相对应的 红色LED指示灯将点亮。 12、输出电平指示表，显示每个输出通道输出电平大小数值，这里显示的数 值不是绝对的输出电平数值，而是与该列LED指示灯中的LIMIT（限幅）指示为基础相比较的数值。 山东师范大学学报(人文社会科学版) JOURNA L OF SH ANDONG NOR M A L UNIVERSITY (Humanities and S ocial S ciences ) 2005年第50卷第2期(总第199期) 2005 V ol.50 N o.2(G eneral N o.199) 张洁小说的女性意识浅谈 3 张 莹1,马 芸2 (1.四川师范大学文学院,四川成都,610066;2.四川大学文学院,四川成都,610061) 摘要: 20世纪80年代中期以来,张洁彻底告别了热情高歌的理想主义文本,始终坚持一方面用中性眼光观照社会生活,超越女性意识感情,创造一种不分性别的文学作品;另一方面又不断地寻找“女性自我”,用笔记录下女性“成长”的历程。本文分析了张洁真爱理想的演变过程、女性自我的寻找历程,试图梳理出张洁女性意识的变化成长。 关键词: 真爱理想;解构;女性自我;定位 中图分类号: I206.7 文献标识码:A 文章编号:1001-5973(2005)02-0071-04 3收稿日期:2004-04-19 作者简介:张莹(1965— ),女,四川成都人,四川师范大学文学院副教授;马芸(1981— ),女,四川峨嵋人,四川大学文学院硕士研究生。 沃林格提出决定艺术活动的“艺术意志”来源于人的应世观物所形成的世界态度,即人面对世界形成的心理态度。沃林格把这种态度界定为“世界感”。所以,个体“世界感”的差异决定了在“艺术活动”中的差异。而女性作为普遍意义的人和纯然的女性在“世界感”上必定是双性的。虽然文学自来不缺关于女性的话题,但长久以来都只限定在男性的视野中。只有在女性作为自觉的书写者,从女性立场出发创作关于女性生活和心理的作品,才形成了真正的女性文学。张洁作为一名女作家,一方面在用中性眼光观照社会生活,超越女性意识、感情,创造一种不分性别的文学作品;另一方面则更是在纯然女性眼光下,观照女性自我世界,创作女性心灵外化的女性文学。像大多数女作家一样,张洁同样将男女情感作为自己女性文学创作的基点,关注着女性的生存状况和心理世界。从第一篇涉及到两性关系的小说《爱,是不能忘记的》开始,张洁始终没有放弃探讨“爱”以及“爱”中的男女两性,尤其是女性。 一 虽然女性对爱有天生的渴望,但几千年的父权制使女性始终处于被统治的地位,自然也失去了追求爱情的权利。事实上,“由于女性意识、女性自我与当时主导意识形态相冲突,因此几十年来始终受到强大压抑和斥责,广大女性除了做与男人同样的人以外,不能有任何女性意识、特质或特定的流露,这种讳莫如深把女性降到‘空洞能指’的最低水平, 其背后深处深藏着那种千百年来顽固不化的传统文化精神 ———对女性的鄙视和忽略”[1](P56) 。而女性主动对爱情、婚姻 的追求更是被主流文学作品所避讳。作为一名女性,张洁必定在生活中感受到了历史、社会对于女性的压制,她开始试图用笔探索女性心理、思考女性问题,延续自“五四”后断裂了的对女性的思考。 张洁的女性文学创作是从女性最初“寻找男性”、“寻找爱”开始的,长久以来压抑在女性心中对于理想爱情的呼唤在张洁的笔下终于喷薄而出。既然女性已经获得了经济上的独立,已不在物质上依靠男性,那么,对于爱情她们更希望精神上的契合,追求心灵价值的美好。这种对精神生活的追求相应地造就了一种“理想男性”的形象。就像《爱,是不能忘记的》中的钟雨和《波希米亚花瓶》中的梧桐,她们一个爱着与自己相处不足24小时,连手也不曾握过的“老干部”,一个爱着不能过年轻夫妇那种生活的简,都在享受精神上的爱。她们从旧式的婚姻中解脱出来,被“老干部”和简强大的“精神力量”所吸引,爱的是“成熟而坚定的政治头脑”、“在动荡中的革命年代里出生入死的经历,他活跃的思想,工作上的魄力,文学艺术上的修养”……这是80年代新女性心目中的男性标准。她们开始自主地摆脱对有金钱、有地位的男性的依附关系,在婚恋问题上有了崭新的价值观念,这是女性在追求自我历程中的一个进步。张洁大胆突破了传统观念的束缚,敢于“冒天下之大不韪”为自己也为女性喊出了“爱”的心声。 Pierce? Co-Immunoprecipitation (Co-IP) Kit（26149） 中文说明书 介绍： Thermo 公司的Pierce?免疫共沉淀试剂盒，可通过将铆钉抗体固定在琼脂 糖支撑物上，从裂解液中或其他复杂混合物中，分离出天然蛋白复合物。Co-IP 是一种研究蛋白与蛋白相互作用通用的方法，该方法使用一种诱饵蛋白与抗原 进行免疫沉淀反应，然后可通过免疫共沉淀任何与诱饵蛋白具有相互作用的猎 物蛋白。传统的Co-IP方法使用蛋白A或G共同洗脱抗体的重链和轻链，这很 可能导致将相关的蛋白一起洗脱下来，掩盖一些重要的结果。Pierce?免疫共沉 淀试剂盒通过将共价结合抗体固定在一个胺类活性反应树脂上解决了这一问题。该试剂盒包含足够的用于蛋白结合和恢复的缓冲液，完成对照试验的高校离心 柱和收集管，这些产品进一步缩短了操作实验的时间。 重要产品信息： 略 Co-IP实验步骤： A.抗体固定 注意：以下试验步骤是针对用无胺和其他载体蛋白稀释的10-75μg亲和纯 化抗体（参考重要产品信息一节）。根据实际使用比例参考这一协议步骤。参 考重要产品信息节表1中的建议抗体用量和树脂体积用量。 1.室温平衡胺连接耦合树脂（AminoLink?Plus Coupling Resin）和试剂； 2.为每个Co-IP反应准备2ml 1×Coupling Buffer（超纯水稀释20×Coupling Buffer）； 3.轻轻涡旋混匀装有AminoLink?Plus Coupling Resin的瓶子，使其处于悬浮状态。使用大口径（或剪掉一段枪头端），添加50μl树脂悬液到Pierce提供的离心柱中，将离心柱放入微量离心管中，1000g离心1min，弃滤液； 4.添加200μl 1×Coupling Buffer 清洗树脂2次，离心弃滤液； 5.将离心柱放于纸巾上，轻巧离心柱底部，去除剩余的液体，插上底塞； 6.准备10-75μg亲和纯化抗体用于结合蛋白，调整体积至200μl，使用足够的超纯水和20×Coupling Buffer来制备1×Coupling Buffer。例如：添加10μl 20×Coupling Buffer，180μl超纯水和10μl浓度为1μg/μl。可直接添加含有超纯水、20×Coupling Buffer、亲和纯化抗体的树脂在离心柱中。 7.在通风厨中，每200μl反应体系，添加3μl氰基硼氢化钠溶液； 注：氰基硼氢化钠属剧毒物质，操作时要小心并穿戴防护服。 8.拧紧离心柱上螺帽，室温涡旋孵育90-120min，确保浆体在孵育过程中处于悬浮状态； 9.握紧底塞，拧开并拿走螺帽，将离心柱置于收集管中离心，保存滤液以便验证抗体耦合； 10.打开螺帽，添加200μl 1×Coupling Buffer，离心弃滤液，重复此步骤1次； 11. 向离心柱中添加200μl Quenching Buffer，离心弃滤液； 12. 将离心柱放于纸巾上，轻巧离心柱底部，去除残留液体，插上底塞。在树脂上添加200μl Quenching Buffer； 13. 在通风厨中，添加3μl氰基硼氢化钠溶液，拧紧螺帽；轻轻摇动并孵育15min； 14.取出底塞，拧开螺帽，将离心柱置于一收集管中，离心弃滤液； 15.打开螺帽，采用200μl 1×Coupling Buffer洗脱树脂，离心。再次重复此步骤； 16.用150μl Wash Solution洗脱树脂6次，每次洗脱后离心； 17.不管是进行细胞裂解、Co-IP，还是储存树脂，都需要继续进行下列步骤； 18.用200μl 1×Coupling Buffer洗脱树脂2次，每次需离心； 张洁作品中的女性意识 摘要张洁笔下的主要女性是当时社会中的“另类”，而又是“普遍类”，在此，我将从这几个方面解析在张洁小说作品中的女性意识：她们强烈 的事业心，要求独立和解放，争做强者。以及易被忽视的“女性自身 价值”。 关键词张洁的小说女性意识 “男人的雌化和女人的雄化，将是一个不可避免的、世界性的问题”，张洁，她是这样的定义着当时的社会趋向，预言着后来的世界，女人必将强大起来。她作品中的女人们很多都不愿意雄化，却不得不被迫雄化。 在张洁的作品中体现出来的女性意识主要有女性的反抗精神，强烈的事业心，要求独立、解放。 首先，我们可以很明显的看到，张洁的作品中的女性，都是离了婚或是不愿意结婚的女性，而且离了婚的她们也不愿意再婚。她们在一起承受着各种的磨难，追求着自己的事业，无论她们的事业之路有多么的艰辛。如《方舟》中的荆华、柳泉、梁倩，三个离婚后的女人自小学毕业分开后，再次聚到一块儿。她们有着同样地痛苦婚姻，她们同样地离了婚，她们同样的在工作上有着重重困难，但又同样的不懈地为事业奋斗。 在小说《方舟》中，我们可以看到两位热忠于事业的女性：柳泉、梁倩。 柳泉，在工作上一丝不苟，能够把所有的工作都安排的井井有条，在短时间内精准的记住那些外宾的住房，她可以轻松自若地翻译。她是那么的用心的将自己的工作做好，在工作中，她会自然地流露出那种自信，在工作之后的酒宴上，她表现出了那种“知识妇女，在意识到自己的聪明才智时才有的微笑”，可以使“每一个正直的男人肃然起敬的微笑”。这充分的透露着她在强烈的事业心的驱使下，工作上得到肯定后的满足与自信。 梁倩，在电影的拍摄上，精益求精，最求高的艺术造诣，竭尽能力的要想做出高的成就，摆脱父亲的名望的荫庇，她要通过自己独立的奋斗，让世人都看见她的成就，认可她的工作，她的付出，她的工作成绩，她要实现她的信仰：电影 XK3190-A27E型称重显示指示器 V1.02 上海耀华称重系统有限公司制造 目录 第一章技术参数........................................ - 2 - 第二章安装连接........................................ - 3 - 一、仪表示意图............................................ - 3 - 二、传感器的连接.......................................... - 3 - 三、串行通讯接口与大屏幕.................................. - 4 - 第三章操作说明........................................ - 5 - 一、开机.................................................. - 5 - 二、按键操作说明.......................................... - 5 - 三、称重操作.............................................. - 5 - 第四章标定说明........................................ - 7 - 第五章用户功能设置..................................... - 8 - 第六章信息提示出错说明 ............................... - 10 - 第七章蓄电池的使用 ................................... - 10 - 亲爱的用户： 在使用仪表前，敬请仔细阅读说明书! 岗位技能要求矩阵填写指导意见 一、目的 技能要求矩阵的核心是明晰团队能力现状与需求的差距，用以确定未来的发展方向，是一项 非常重要的基础性工作，为课件、培训、技能评估、晋升做好准备工作。 二、编制： 1、技能水平评分标准 0 ――不作要求； 1――学习知晓：参加过培训，测试合格；但需要在别人的帮助与指导下进行工作。 2――独立应用：接受培训，进行实际工作半年以上，能力评估达标，能够独立上岗。 3――熟练应用：达到独立应用的水平，连续2年能力评估达标，并没有发生因能力缺失而造成 事故发生，或具有3次以上成功应急操作的经验。 4――指导他人：达到熟练应用的水平，有5年以上该技能的实践经验，具备一定的培训与辅导 技巧。 2、责任目标 主要从宏观、微观角度阐述员工对责任目标的知晓、应用、理解与执行。 公司总经理及总经理办公会议成员作为政策的制定者和推行者，应具备指导他人如何有序开展工 作的能力标准；专业部门的部门负责人作为政策实施的组织者、策划者、监管者，也应具备指导他人 的能力；其他部门部长、车间主任应具备熟练应用能力，领会并组织团队进行执行公司的政策、方针、目标、计划等；各级管理人员应在职责权限范围内，领会公司政策和发展方向，独立运用到本职工作中；基层岗位，包含班组长、主操、副操等，需要知晓公司宏观的责任目标方面内容。 根据技能因素与岗位需求的紧密程度需要特别指出。 （1）方针、政策与目标 主要包括公司的经营方针、经营目标、安全环保质量等政策与目标，主要是指宏观方面。 公司总经理及总公司办公会议成员需要达到指导他人的能力标准； 部门部长、车间主任一一熟练应用； 管理人员一一独立应用； 基层岗位（班长、主操、副操）一一学习知晓。 （2）目标与指标 主要指公司级年度/月度计划、目标，如质量目标、环境目标等。 部门部长、车间主任一一熟练应用； 管理人员、班长一一独立应用； 主操、基层岗位（副操）——学习知晓。 （3）激励机制 主要指激励制度、薪资考核制度、福利政策、奖惩制度等。 部门部长、车间主任一一熟练应用； 管理人员——独立应用； 毕业论文文献综述 题目：论张洁的女性意识——以《无字》为中心 专业班级：汉语言 一、前言部分（说明写作的目的，介绍有关概念，扼要说明有关主题争论焦点） 张洁，1960年毕业于中国人民大学，国家一级作家。20世纪70年代末期，她的首篇作品《从森林里来的孩子》在文坛初露锋芒，获得当年的全国优秀短篇小说奖。长篇小说《沉重的翅膀》荣获第二届茅盾文学奖，她是当代文坛上唯一一位两度荣获茅盾文学奖的作家。在国外她也颇有名气，作品被译成十多种语言在许多国家广为流传。1998年已经沉寂了许久的张洁陆续出版了三卷本长篇小说《无字》，并获第二届老舍文学奖和第六届茅盾文学奖。 张洁是“新时期”最重要的女作家之一。从上个世纪八十年代《从森林里来的孩子》、《爱，是不能忘记的》、《沉重的翅膀》、《方舟》、《世界上最疼我的那个人去了》到这个世纪的《无字》和《知在》，张洁一直在用生命书写着时代的音韵。她把写作触角深入到女性生存与社会境况领域内，以强烈的女性意识，传达了作家的女性体验。本文作者将利用所学的文艺理论知识和文学评论方法，从作品体现的女性意识切入，对小说的思想内涵进行总结概括和整体性的探讨，进而达到对张洁的文学成就有比较深入的了解和把握，同时对其做出相应的文学史评价。《无字》这本书中通过描写三代女性的生命史，表现出在社会变迁的大环境之中三位女性命运的沉浮。全书以吴为的成长为主线，剥离出三代女性生命的悲欢离合。女性意识从无到有，不断的枝叶繁茂。我将以女性意识与社会环境的关系来阐述张洁作品中的女性意识，诠释知识女性生存的尴尬与无助。 张洁的作品是女性文学的代表。她的作品大多描述知识分子女性的生活和情感，贯穿了强烈的女性意识。女性文学是文学作品以人的解放为内核，以争取女性独立地位为标志，并在创作上表现出明显的性别特征和写作姿态。刘思谦认为：“女性文学是诞生于一定历史条件下的，以‘五四’新文化运动为开端的具有现代人文精神内涵的以女性为言说主体、经验主体、思维主体、审美主体的文学。” 论《方舟》的女性意识与悲剧色彩 [内容摘要] 张洁是新时期女性主义文学的先导，中篇小说《方舟》是张洁最富个人特色的作品。《方舟》中张洁从理想走向现实，探寻知识女性现实的生存状态与精神追求上的痛苦、绝望与奋争。《方舟》的三个主要人物都是知识女性，她们曾是中学同学，带着不同的人生理想与追求，走进不同的大学，从事不同的职业。曹荆华研究马列主义哲学，柳泉在一家进出口公司做翻译，梁倩则是一位导演，她们都有过婚姻，经过漫长坎坷的人生道路之后，都是人到中年时告别了婚姻。她们的命运都是不幸的，正如作品的“题记”所说：“你将格外地不幸，因为你是女人”。 [关键词]方舟；女性意识；觉醒；悲剧色彩 张洁，当代女作家。原籍辽宁，生于北京，读小学和中学时爱好音乐和文艺。1960年毕业于中国人民大学计划统计系，到第一机械工业部工作。1978年发表第一篇小说《从森林里来的孩子》，获同年全国优秀短篇小说奖。翌年加入中国作协。1982年加入国际笔会中国中心，并随中国作家代表团赴美国参加第一次中美作家会议。任北京市作协副主席。著有作品集《张洁小说剧本选》，小说散文集《爱是不能忘记的》、《方舟》，小说集《祖母绿》，长篇小说《沉重的翅膀》（获全国第2届茅盾文学奖，曾被译成德、英，法，瑞典等多种文字出版）。《只有一个太阳》，散文集《在那绿革地上》以及《张洁集》等。张洁获意大利1989年度“玛拉帕尔帝”国际文学奖。她的《谁生活得更美好》、《条件尚未成熟》分获1979年、1983年全国优秀短篇小说奖；《祖母绿》获全国第3届优秀中篇小说奖，短篇小说《有一个青年》改编拍摄成电视剧播映，张洁以“人”和“爱”为主题的创作，常引起文坛的论争。她不断拓展艺术表现的路子，作品以浓烈的感情笔触探索人的心灵世界，细腻深挚，优雅醇美。 一、女性意识觉醒 女性意识,就是指女性对自身作为人,尤其是女人的价值的体验和醒悟.对于男权社会,其表现为拒绝接受男性社会对女性的传统定义,以及对男性权力的质疑和颠覆；同时,又表现为关注女性的生存状况,审视女性心理情感和表达女性生命体验。在人类诸关系中，两性关系是最基本，最原始的。基于生存，发展这一生物进化的基本规律，它也理简述张洁作品中女性意识的研究
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浅谈女性意识
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《伤逝》《方舟》《私人生活》之女性形象分析
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浅谈张洁《方舟》
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张洁小说的女性意识浅谈
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张洁作品中的女性意识
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论张洁的女性意识——以《无字》为中心【文献综述】
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