激子的光跃迁
不同状态间的跃迁自然会有不同的特点。在第二章中已经讨论过，激子是理想晶体固有的另一种重要的光学激发态，本节讨论其相应的光吸收和光发射。我们将看到它与带间电子与空穴的产生和复合相应的光跃迁不同的行为。
（自由）激子是晶体的本征激发态，类似于晶体中的单电
k。激子光跃迁子态，波函数为布洛赫波，具有确定的波矢ex
同样要遵循准动量守恒。
k。由于光的波矢与k 产生一个激子，准动量就从零变为ex
空间布里渊区的大小相比，要小得多。因而对没有声子参与的（零声子）光吸收跃迁，产生的激子的波矢必定处于布里k 。对激子的零声子光发射跃迁，也同样
渊区中心，即0
ex
只能来自布里渊区中心的激子。这使得激子光跃迁不同于带间电子跃迁，光谱为尖锐的线谱。
有声子参与的激子光跃迁，表现为
*零声子线的伴线，
与零声子线的间隔为相应声子（一个或多个）的能量；
*或者，使谱线加宽。
%
声学声子（小能量声子）协同的光跃迁
带边吸收光谱的精细结构与激子跃迁实验发现，在带间跃迁吸收边的低能方面，往往会出现一系列分立的吸收峰，并且谱峰分布有一定的规律性。图给出了低温（1.2K）下高纯GaAs带边附近的吸收谱（图中右下角虚线表示GaAs带间跃迁吸收边），其主要特征是在吸收边低能方向出现一系列吸收峰，而且吸收强度高（与临近的带间跃迁吸收比）。图中标号为n = 1,2,3,…的吸收谱被归结为自由激子吸收，如
第二章所讨论的，可归之于到不同（类氢）激子态的跃迁。
图中标号为D0-X的吸收峰为中性施主杂质上束缚激子的吸收。与杂质有关的跃迁将在下一章讨论。
图低温下高纯GaAs近带边吸收光谱。
右下角虚线表示带间跃迁吸收边
*
O在低温下的近带边吸收光谱。与图比较，二者共同点是在吸收边图表示Cu
2
O中吸收峰的标号不是从n= 1，而是低能方向出现一系列吸收峰，不同点是Cu
2
n = 2, 3, 4, …。这是由于Cu
O的导带底和价带顶的波函数都是偶宇称的，
2
到类氢1s的激子态的跃迁是禁戒的。
另外一个特点：由于带间吸收低能边背景的干扰，吸收峰呈现不对称性。
与带间跃迁的吸收光谱不同，这些吸收边低能方向的分立吸收峰出现的同时并不伴随光电导，也说明这些分立的吸收峰不是由于价带电子到导带的跃迁引起的，激子的假设正是在这些实验事实的基础上提出的。
O “黄激子”的吸收谱
图 K低温下, Cu
2
；
（入射光强/透射光强）或
注：optical density（OD,光密度）: OD=log
10
OD=log
（1/透光率）,即入射光强度与透射光强度之比值的常用对数值。
10
O，激子结半导体中激子结合能一般很低，属于弱结合激子。如GaAs和Cu
2
合能分别为4 meV 和10 meV ，激子在室温下(26B k T
meV)就会自动离解为电子
和空穴，寿命很短，因此激子吸收在低温下才能观测到。
纯碱卤晶体的带隙较宽，其中的激子结合能较高，属于 强结合激子。
}
这种晶体在可见光区透明，但在真空紫外区，有明显的吸收峰。
、
如图所示，溴化
钠真空紫外吸收边的低能方向出现双峰结构的吸收，被归结为弗兰克尔激子的吸收。这种双峰结构激子吸收可以从原子光谱理论出发来解释：Br -离子外壳层的电子数与氪原子相同，为8个电子。（存在于低温下）氪晶体的真空紫外吸收谱的确也出现这种双峰结构。Br -离子的基态1S 0由电子组态4p 6给出。第一激发态(弗兰克尔激子的基态)的电子组态为4p 55s 1，由于自旋—轨道耦合，使双重态2P 3/2 , 2
P 1/2 劈裂，裂距约为 eV ，与吸收谱双峰结构的间距相符。在碱卤晶体中，负离子同正离子相比具有较低电子激发能级，因此局域在负离子上的激子，往往能量
图 NaBr 晶体的真空紫外吸收光谱。箭头所指的双峰结构来自于弗兰克
尔激子的吸收，测量温度为80 0K 。
较低，更容易存在。
"
GaN 与ZnO 的自由激子及其结合能
纤锌矿GaN 的能带结构，其价带顶在晶场和旋—轨耦合下劈裂为A 、B 、C 三个子带（按照能量从高到低的顺序），它们的对称性分别为9、7、7 。导带底的对称性为7。E A b ，E B b 和 E C b 分别表示与价带3个子带相应的激子的结合能。一般来说，每个子带的空穴有效质量不同，所以3种激子的结合能会有所不同。实际上，GaN 价带3个子带的空穴有效质量差别不大，而且空穴的有效质量比电子有效质量大得多，因此激子结合能主要由电子有效质量决定，所以A- , B-, C- 激子的结合能几乎相等。
PL 激发光谱也常被用来测量GaN 的激子的结合能，以及相应的带隙。在 K 下，得到A-激子发光线(9V 7C )为 eV 。在4 K 下，B-激子(7V 7C )基态跃迁能量为 eV 。 K 下，C-激子(7V 7C )发光峰为 eV (n=2)。实验上确定自由激子的结合能为E b = 28 meV （表）。
上述价带顶劈裂的能量顺序，由高向低按 9—7—7排列，叫做正常序。而对于六方结构的ZnO ，由于自旋—轨道耦合能为负值，所以其价带边的劈裂，能量由高向低按 7—9—7 顺序排列，称为反常序。
图示出了ZnO 的吸收光谱，由此得到A 、B 、C- 三种激子的结合能分别为，， meV ，相应的带隙宽度(室温下)分别为, , eV 。自由激子的吸收，只有在很纯的样品中才能够存在。图的插图中，清楚呈现三种激子的吸收峰，这被归之于上述
~
图 室温和液氮温度下PLD （脉冲激光淀积）-ZnO 的吸收光谱。实线表示在氧气氛中退火后的吸收，虚线则为未退火样品的吸收。插图为氧气氛中退火后的样品在77 K 下的吸
ZnO 样品，在氧气氛中退火后，Zn 空位缺陷密度减少之故。对于晶体ZnO ，由于3个子带的对称性不同，当入射光的电矢量E 晶体光轴C 时，能够观测到A 、B- 激子的吸收，而只有当E C 时，C- 激子才光学激活。对于生长在Al 2O 3衬底上的ZnO 薄膜，薄膜与衬底之间存在较大的晶格常数失配，因而生长的ZnO 薄膜具有较大的晶格畸变，所以3种激子都光学激活，在实验上都被观察到，但C- 激子的强度还是要弱得多。
自由激子的光发射跃迁
对于直接带结构半导体, 自由激子(FE)发光一般是来自
n = 1的激
子能级的跃迁，发射光子能量为
ex = E g – R *
其中R *为激子等效里德堡常数。由于电声子耦合，激子发光还可以有声子的参与。若发射N 个声子，激子发光的光子能量由下式表示：
ex = E g –R *
– NE p
其中E p 为声子的能量，N 为发射的声子数。也即，在激子光谱中，常常出现若干
声子伴线(replica )，光谱位置由上式描述。这些谱线用FE-TO, FE-TA 等
表示，意思是伴随有TO 或TA 声子发射的谱线。对声子参与的光跃迁过程，同样要遵循准动量守恒条件。设激子的波矢为ex k ，声子参与的激子发光的光子波矢为k ，第i 种声子的波矢为i q ，用波矢表示的守恒条件为0ex
i i k n q -=?∑k ，
其中，i n 为伴随发射的第i 种声子数。声子的参与，对间接带结构半导体的激子光跃迁是必要的。
图CdS晶体发射光谱中的激子发射及其声子伴线
因为激子和声子都具有确定的能量，特别是光学声子的色散曲线在布里渊区中心q = 0附近与波矢q的依赖关系不大，即伴随发射的声子具有确定的能量。激子发光光谱中的声子伴线相对于自由激子的谱线，往往呈现有规律的排列，比较容易辨认参与的声子类型和数目，而且伴随多个声子发射的高阶过程的几率随着声子数的增加而降低，所以声子伴随的激子发光的频率（或光子能量）和强度都依次降低，这对于辨认激子发光起源很有帮助。