第二章稳态热传导上海交大

传热学-第二章-稳态热传导精讲

传热学-第二章-稳态热传导

传热学-第二章 导热基本定律及稳态导热第一讲-动力工程

2 稳态热传导

传热学(第四版)第二章：稳态热传导

传热学课件第 二 章 稳 态 热传导

第二章 稳态导热-1

2.2.2导热微分方程的定解条件• 导热微分方程在推导过程中没有涉及导热过程的具 体特点, 所以它适用于无穷多个的导热过程, 也就是 说它有无穷多个解 。 •为了完整的描写某个具体

§2-3 一维稳态导热一、通过平壁的稳态导热 二、通过圆筒壁的稳态导热 三、变截面或变热导率的导热问题一、通过平壁的稳态导热1、通过单层平壁的导热长江大学机械工程学院School

在空间坐标，则gradt t i t j t k x y z河海大学常州校区热能与动力工程系—传热学2020年7月17日4时24分 杨祥花2、傅里叶定律的向量表达式q gradt

2021/4/10通过界面的导热的能量增量源项273.边界条件 第一类边界条件：给定壁面温度 tw 第二类边界条件：给定壁面热流密度 qw第三类边界条件：对流换热条件 h t f4

二、傅里叶（J.Fourier）定律：导热理论基础1.基本概念： 3>.温度梯度gradt:两等温面间的温差△t与其法线方向 的距离△n比值的极限。在单位距离内温度沿法线方

向上热流分量Φx在x+dx点的值，其余类推。得到导入微元体 的热流量为：xx d x xx x xd x xx x x t xd y d z d x yy d y yy y

ln r1 ln(r2 r1)t t1 t2 t1 ln( r ln( r2 r1)r1 )温度呈对数曲线分布求导将系数带入第二次积分结果dt t1 t2 1drln(r2

B.Cd 2t dx2qv0x0 dt0 dxδδq’q’’xdth(tdxtf)h tfh tfx dx平板中的温度分布：t2 qv (2x2)qh vtf具有均匀内热源的平壁任

传热学 Heat TransferShanghai Jiao Tong University2-1 导热的基本定律 傅立叶定律：单位时间通过一定截面的导热量，正比于垂直于截面的温度

d 2t 0 2 dxdt | x 0 h1 (t f 1 t |x 0 ) dxdt | x h2 (t | x t f 2 ) dx稳态导热过程，各处热流密度相同

2. 第一类边界条件下多层平壁的导热• 多层壁：由几层不同材料叠在一起组成的复合壁。• 求解：按照热阻串联相加原则。 t通过三层平壁的热流密度：qtw11t1w21 R,1tw1t

c2 t1 c1 t 2 t1q dt t2 t1 t1 t2dx分析：（和电路分析类比）可类比：q t1 t2 R导热热阻R (I V V1 V2