抛物面天线基础理论
3.1.2 抛物面的几何尺寸及特性
一般用于面天线反射面的抛物面，都具有以剖面图6-6-1中的z轴为中心呈旋转对称式结构。在剖面图中，把o称为抛物面的顶点，F称为抛物面的焦点，
ψ称为抛物面的张角，是从焦点F
到口面边沿射线与OF轴线的夹角；D=2R称为抛物面口面直径，R为口面半径；ρ为焦点F到反射面上任意点的距离。
由抛物面的定义可知：
=+=+
2cos(1cos)
fρρψρψ
此关系式是以焦点F为极坐标原点得出的抛物线方程，由此可进一步得到：
21cos f ρψ=+ 由图
6-6-1还可得到：
2sin sin 21cos sin 1cos f y ftg tg ψρψψψ
ψψψ===+=+
把口面直径0
,2D y R ψψ===代入6-6-3可得到： 222D ftg ψ=，或者0
1142f D tg ψ=•
3.1.3 抛物面天线的工作原理
根据抛物面的集合特性，可以得到抛物面的两个重要性质：
（1）由焦点F发出的射线，经旋转抛物面反射后，反射线互相平行，且都平行于其轴线OF，即//''//
MN M N OF。反过来，平行于OF轴线的射线，经旋转抛物面的反射作用，其反射线均汇聚于其焦点处。
（2）由焦点发出的射线，经由旋转抛物面反射到达口面时，其长度相等，即：
+=+6-6-3
'''
FM MN FM M N
这说明，由焦点F发出的射线，经旋转抛物面反射后，每条射线路程均相等。
根据以上两条可以得到，当把照射器置于焦点位置，并使照射器的相位中心与抛物面焦点重合，照射器辐射出的球面波经旋转抛物面反射后，在口面上将转变成平面波，使抛物面天线口面场形成均匀分布。由前面讨论结果得知，均匀口面场必将产生强方向性辐射场，这就是利用旋转抛物面产生强方向性辐射场的原理所在。
当然，如果把旋转抛物面天线用作接收，入射波又是平面波形式，经抛物面反射后，就会把平面波转换成球面波传送到位于焦点位置的照射器，形成聚集接收，增加照射器接收信号的强度。
3.2 抛物面天线的口径场和辐射场分布与方向性
3.2.1 口径场分布
抛物面天线口面场分布情况，直接决定着整个抛物面天线辐射场的方向性。而口面场分布情况又由照射器、反射面共同来决定。对于实际使用的长焦距抛物面天线，不管采用振子型照射器，还是喇叭天线照射器，造成抛物面天线口面场分布都具有图6-6-3所示的分布特征。
由图6-6-3可见，在实际抛物面天线口面上，其口面场分布不是严格的单一方向线极化波，而是含有sy sx E
E 和两个场分量，只是sy E 分量远大于sx E 分量。为此我们把sy E 称为主极化分量，sx E 称为交叉极化分量。
如照射器辐射功率为P
，方向性系数为D ，口面场主极化分量与二者的关系为：
22cos
6026021cos cos 2sy P D
E P D f f f ψρψ
ψ∑∑====+
由图6-6-4可见，随着,sy
E ψ↑↓，也就是由口面中心'O 向外，距'O 越远，Esy 数值越小。换言之，口面场的主极化分量数值随着离口面中心'O 距离增大，数值变小。这说明实际使用的抛物面天线口面场并非真正的均匀分布结构。在已知抛物面的主极化分量Esy 后，把它代入面天线辐射场表示式中，并对具体的抛物面口面进行积分运算，就可的到抛物面天线的辐射场和方向函数。
3.2.2 抛物面天线辐射场的方向性
3.3 抛物面天线的技术要求
3.3.1 对照射器的要求
依据上面5条，工程中常采用下面几种照射器：
①采用波导馈电的振子型照射器
采用波导馈电的振子型照射器的结构原理如图6-6-4所示。
为了减弱波导口对振子型照射器方向图的遮挡影响，把波导窄边逐渐变窄形成一过渡段，就可以达到这一目的。同时也为了改善振子型照射器方向图的对称性，常在金属薄板的宽边上平行安置“两对”电对称振子构成四振子照射器，如图6-6-4所示，这样就可利用双振子照射器（四振子天线阵）H面方向图比E面方向图主波瓣宽的特性，保证照射器能量均匀射向抛物面方向。
3.3.2 照射器对反射面的影响
（1）照射器对反射面产生的遮挡影响
选用照射器时，如果尺寸过大，将会产生对反射面二次辐射场的遮挡，降低口面场分布的均匀程度，辐射场主瓣变宽，副瓣电平升高，方向系数D下降。
解决措施是：
A、采用高效照射器；
B、采用后馈式馈电方式；
C、采用斜馈式馈电方式，
其原理如图6-6-6所示。
（2）照射器安装公差对辐射场的影响
①纵向偏焦
纵向偏焦指的是照射器虽安装在中心线上，但其相位中心不在抛物面的焦点位置，而是靠近或远离了焦点位置，如图6-6-7所示。
②横向偏焦
3.3.3 反射面对照射器的影响
反射面对照射器的影响，主要是经反射面的作用，把一部分电磁波投射到照射器上，也相当于被照射器再次吸收。照射器通过波导管与发射机相连，它吸收的这部分能量将通过波导管反传
给发射机，其结果相当于照射器改变了馈电波导管的输入阻抗，造成照射器与馈线之间的阻抗失配，在馈线中产生大量驻波成份。驻波的出现相当于波导管的传输效率下降，直接影响面天线辐射功率的有效输出。解决这一问题的技术措施主要有：
补偿法的特点是：
①工作频带是中等的，对直径为 1.5米、焦距为0.573米的抛物面天线，驻波比小于1.4时，其工作频带为（2900～3400）MHz。
②金属圆盘产生的反射场和抛物面其余部分
