Maxwell电磁理论的对称性
- 格式：ppt
- 大小：122.00 KB
- 文档页数：12
下载文档原格式
合集下载
麦克斯韦方程组的对称性和磁单极
总结出了如下方程组 ：
动解决 了磁单极问题 ，因为巨大的膨胀有效地使磁单极密度稀释ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
Ｖ ·Ｄ＝ｐ
（１ａ） 零 。尽管如此 ，从实验上证实磁 单极是 否存在仍具有非常重要的现
ｖ ×Ｅ：一
ｏＩ
Ｖ ·Ｂ＝０
ｖ ×Ｈ＝－
ｏ 【
（１ｂ） （１ｅ） （１ｄ）
实 意义 。在这方面 ，最有希望的要算美 国斯坦福 大学 的一个研究小 组所报导 的结果 。该小组用了一个四绕组线 圈，还用超导量子干涉 器件作 为磁强计 。当一个磁单极穿过绕 组时 ，将 引起一个 ８（为磁通
维普资讯
叙 又 汇 ２００７１ （Ｔ－？－￣Ｉ刊 ） ．
麦竞 斯韦方 程 组的村 弥性 相磁 单嘏
口 李丽萍
（武 汉 市三 角路 中学 湖北 ·武 汉 ４３００６２）
摘 要 对麦克斯韦方程组对称性进行分析 ，指 出没有磁单极是麦氏方程组 对偶性破缺的根源 。在假 定磁 单极存在 条件 下 ，推导 出含磁 单极 的具有更 高对称性的麦克斯韦方程组 。
实验 中只是依葫芦画瓢 ，根本不能领 会实验 的原理和思想 。不利于 造性 的学 ”创造环境和条件 。研究性学习就 是根据这一需要设置的
（２） 密度 为 ｐⅢ，因磁荷运动而形成的磁流密度矢量为 Ｊ 。若将 Ｅ、Ｄ与
式 中 ｎ＝±ｌ，±２，±３，·， 为真 空磁导率 ，ｈ为普朗克常 数 。 Ｂ、Ｈ分别对应 ，则为了讨论方便 ，将 （１ｂ）式改写 为：
这就是著名的 电荷量子化条件 。（２】式表明了即使宇宙 间存 在一个 磁单极 ，它将制 约着每一个 电子 电荷 ｅ的取值 。
有 效 的 培 养 。
当前实验教学 普遍存 在着 只重视简单的操作练习。教材中的演
maxwell对称边界条件
maxwell对称边界条件
Maxwell对称边界条件：
Maxwell方程组描述了电磁场的行为，而边界条件是用来确定边界上电磁场分布的规律。
其中，Maxwell对称边界条件是一种特殊的边界条件。
Maxwell对称边界条件是指在电磁场的垂直的面上，电场和磁场之间满足一定的关系。
具体来说，当电磁场穿过一个对称面时，对称面两侧的电场和磁场满足一定的对称性要求。
在平面问题中，我们将缺少对称面一侧的电场和磁场分别表示为E+和H+，而对称面另一侧的电场和磁场分别表示为E-和H-。
根据Maxwell对称边界条件，以下关系成立：
1. 对称面上的电场分量相等：E+ = E-
2. 对称面上的磁场分量相等：H+ = H-
这些关系表明在Maxwell对称边界条件下，对称面两侧的电场和磁场具有相同的数值。
Maxwell对称边界条件在各种电磁问题中都有广泛的应用。
例如，在导体表面反射的电磁波问题中，适用Maxwell对称边界条件可以得到边界上电场和磁场的正确分布。
总之，Maxwell对称边界条件是一种用来描述电磁场在对称面上行为的边界条件。
它要求对称面两侧的电场和磁场具有相等的数值。
这个条件在许多电磁问题的求解中具有重要的应用价值。
对称性分析在电磁学中的应用研究
对称性分析在电磁学中的应用研究作者：陈修平来源：《农村-农业-农民·下半月》 2020年第7期陈修平摘要：对称性在电磁学中的应用，一方面体现了电磁规律的具体本质，另一方面也是解决各种电磁学问题的主要工具，而且电磁学知识在农村农业发展中占据重要地位。
基于此，本文将对电磁学中关于对称性分析的应用加以简要分析。
关键词：电磁学；对称性分析；应用一、对称性分析应用于麦克斯韦方程组电磁学中，通过亥姆霍兹定理能够知道场源分布明确定场分布，对于场的相关性质主要是以场的环流与通量为依据，也就是安培环路以及高斯定理的描述；至于源的有关性质，主要描述的是源的旋度与散度。
如果场源存在某种对称性的情况，那么场的分布也具备同样的对称性。
在电磁学中，麦克斯韦方程组是其灵魂与核心，它可以将磁场与电场的相关基本性质高度概况，还能知道电场与磁场存在的普遍规律，这一方程组不仅优美简洁，而且体现着对称性。
要是能引入“磁荷”，便可以更好地体现其对称性，将其更好地应用到农业方面。
二、求解磁场问题中应用对称性分析可以一道例题为例进行分析。
例题：已知面电流密度是i的电流经过无限大的平面导体板，试求板外任意点的磁感应强度B。
解析：首先采取对称性分析方式对方向进行分析，具体如图所示(见图1)，将载流薄板的任一点作为坐标原点构建坐标系，将坐标系的X轴垂直于板面，而Y轴、Z轴在板面内，选取电流方向顺Z轴正向。
因为题中给出薄板长宽是无限大的，所以不管是Z轴或者是Y轴，在薄板外任意场点均能看作在薄板的中垂面上，那么这一薄板则能看成相对于Z轴而对称的，由宽是dY的无限长窄条而构成的，可以将每窄条看作为一条长度无限的载流直导线，基于磁感应强度公式，其正面外的任意一场点，每对场点与Z轴对称窄条而生成的合磁场感应强度d +d 沿Y轴正向，所以载流导体薄板产整体所生成的磁感应强度沿Y轴正向，因此仅有Y分量，也就是均匀的无限大载流导体薄板之外任一场点的磁感应强度沿和薄板相平行的Y方向。
maxwell对称边界条件
maxwell对称边界条件
摘要：
1.麦克斯韦方程的边界条件
2.对称边界条件的概念
3.对称边界条件的应用
4.对称边界条件的例子
5.总结
正文：
一、麦克斯韦方程的边界条件
麦克斯韦方程是描述电磁场在空间中演化的基本方程，包括电场、磁场和电磁场能量守恒等方面。
在求解麦克斯韦方程时，我们需要考虑边界条件，即电磁场在边界上的行为。
边界条件对于求解电磁场问题至关重要，因为它们可以影响到电磁场的稳定性和解的唯一性。
二、对称边界条件的概念
对称边界条件是指在边界上，电磁场的某些物理量（如电场强度、磁场强度等）满足某种对称性。
这种对称性可以是关于时间、空间或某些物理量的旋转、镜像等。
对称边界条件是一种非常常见的边界条件，它在许多实际问题中都有重要的应用。
三、对称边界条件的应用
对称边界条件可以用于求解许多实际问题，如电磁波在媒质中的传播、天线辐射等问题。
在这些问题中，我们可以根据对称边界条件来确定电磁场的边
界行为，从而得到电磁场的解。
对称边界条件还可以用于判断电磁场解的稳定性，从而保证电磁场在边界上的行为是合理的。
四、对称边界条件的例子
一个典型的对称边界条件例子是电磁波在球坐标系中的传播问题。
在这个问题中，我们可以根据时间对称性和空间对称性来确定电磁波在球坐标系中的边界行为。
具体来说，我们可以假设电磁波的电场强度和磁场强度分别关于时间t 和径向坐标r 对称，从而得到对称边界条件。
五、总结
对称边界条件是麦克斯韦方程中一种非常重要的边界条件。
它可以用于求解许多实际问题，如电磁波在媒质中的传播、天线辐射等问题。
磁单极子如果存在对电磁理论的影响
磁单极子如果存在对电磁理论的影响磁单极子是一种假设存在的磁场源，它类似于我们所熟悉的电荷，而电荷是电场的源。
磁单极子的存在对电磁理论有很大的影响，下面将详细介绍磁单极子对电磁理论的影响。
在传统的电磁理论中，磁场是由电流所产生的。
根据安培定律，当电流通过导线时，会产生一个闭合的磁场回路。
而磁单极子的存在意味着磁场可以由单独的磁性粒子产生，就像电场可以由单个电荷产生一样。
这一假设被提出后，人们开始研究磁单极子对电磁理论的影响。
首先，磁单极子的存在改变了电磁场的对称性。
在 Maxwell 方程组被归纳为一个更为对称的形式之前，电磁理论的一大困扰就是其对称性的不完全。
正常情况下，磁场旋度为零，即无法找到类似于电荷的源来产生磁场。
然而，如果磁单极子随电荷一起存在，磁场一样可以由单极子产生，从而使电磁场的对称性得以完善。
其次，磁单极子对电磁波的传播产生了重要影响。
在传统的电磁理论中，电磁波是由霍兹(Hertz)发现的，它由振荡的电场和磁场共同组成。
然而，如果存在磁单极子，根据洛伦兹力的作用原理，当电磁波经过磁单极子时，会发生一种相互作用，使得电磁波的传播速度发生变化。
这种相互作用可以通过引入磁单极子-电荷耦合项来实现，从而改变了电磁波在空间中的传播性质。
再次，磁单极子的存在对于电磁场的量子化具有重要影响。
电磁场的量子化是量子电动力学的基础，它描述了电子、光子等粒子与电磁场的相互作用。
在标准的量子电动力学中，电荷的量子化被广泛接受，但磁单极子仍然是一个开放的问题。
如果磁单极子存在，那么量子电动力学的形式将得到修改，新的基本粒子和自旋之间的相互作用将会产生。
最后，磁单极子的存在可能导致磁场的各种有趣现象。
例如，根据磁单极子-电荷相互作用定律，当磁单极子与电荷相互作用时，可能会发生类似于电荷之间的库仑力的作用。
这可能会带来全新的磁学现象和应用，如磁单极子存储器和磁单极子逻辑门等。
总的来说，磁单极子的存在对电磁理论产生了诸多影响。
麦克斯韦方程组的对称破缺——自由磁荷
麦克斯韦方程组的对称破缺KingKong 20120808D B BE t D H J tρ∇⋅=∇⋅=∂∇⨯=-∂∂∇⨯=+∂当麦克斯韦总结出全部的电磁定律，并且用四个方程描述出来的时候，我们惊讶于数学的简洁和强大。
四个方程简洁优美，两个散度方程两个旋度方程（或者说成积分形式的两个围面积分和两个环路积分）把复杂的电磁定律进行了最大程度的简化。
很难想象，自然界的庞杂的电磁定律会屈从于人类发明的这四个小小的表达式。
如果仔细观看，你还是会发现，这四个方程还不算完美，至少缺乏某些对称美。
这种对称性的破缺预示了电与磁的不同。
两个散度方程：空间任意一点电场的散度为该点的电荷密度，该定律清楚地表明了电场的由来。
而对磁场而言空间任意一点的磁场散度为0，说明了磁场的无源性。
无源有两种等价的解释，一是空间该点处确实是虚无的，二是该点处正负物质一样多，效果不对外表现。
因为没有单独的磁荷，正负磁荷是不可分的，所以空间任意点处的磁场散度为0。
两个旋度方程：旋度方程表达的是电磁感应方面的关系，即电场或者磁场发生变化的时候相应的场分布是怎样的。
磁场的旋度方程比电场多一项，即多了一个电流密度。
即空间一点处的磁场旋度不仅仅取决于该点出的电场变化率而且取决于空间该处的电流密度。
而电场的旋度仅仅取决于空间该点出磁场强度的变化率。
为什么磁流密度项没有呢？和散度方程的解释类似，因为正负磁荷的不可分性，导致了空间不可能形成净磁流。
实际上，因为空间磁场的散度为0。
所以麦克斯韦方程组真正表达磁场来源的只有一个磁场的旋度方程，该项表明空间的磁场来源于电场的变化和电流。
有人经常会问，自然界先有电还是先有磁。
从麦克斯韦方程和我们的推导来看，自然界是先有电后有磁，磁只不过是电的一个影子而已（费曼在物理学讲义中证明了磁不过是电的一种相对论效应）。
所以，麦克斯韦电磁定律的对称破缺是由于磁场的磁荷不可分性造成的，即自然界不存在单独的磁荷。
关于麦克斯韦方程对称性的一种讨论
关于麦克斯韦方程对称性的一种讨论Ξ李先荣(黔南民族师范学院物理系副教授 贵州都匀 558000)摘 要:随着越来越多的“对称”被揭示出来,一位杰出的理论物理学家曾说:“大自然似乎想用这些对称来告诉我们什么秘密”。
麦克斯韦方程组由于至今一直假定磁荷(磁单极)不存在,从而存在着十分令人遗憾的不对称。
本文试从假定磁荷(磁单极)存在出发,运用四维洛仑兹协变的变换,推导出一组对称的麦克斯韦方程。
这组“对称的麦克斯韦方程”,兴许能使我们对电磁场理论的基础产生一些新的思索。
关键词:麦克斯韦;方程;协变;对称中图分类号:O41412 文献标识码:A 文章编号:1005—6769(2001)06—0023—04描述宏观电磁现象的麦克斯韦方程组,是大家早已熟悉的,为以下叙述方便,不妨再予列出。
当选取ε0=1,μ0=1,则C =1时,方程组的微分形式为 ・E _=ρe (1) ×B _-9E _9t =j _e (2) ×B _=0(3) ×E _+9B _9t =0(4)在方程组中,已包含了所谓电荷守恒定律,即电流密度j _e 与电荷密度ρe 满足的连续性方程 ・j _e +9ρe 9t=0(5)另外,当带电粒子在电磁场中运动时,受到洛仑兹力 F _e =q e (E _+V _×B _)(6)的作用。
这一组著名的电磁场理论的基本方程表明,不仅电荷与电流在激发电磁场,而且变化的电磁场也在相互激发。
但我们如细心地观察麦克斯韦方程组,就会发现,方程组中关于场源项是没有对称性的,方程(1)、(2)是非齐次方程,表明在自然界中存在着作为场源的电荷与电流;而(3)、(4)两齐次方程,则表明自然界中不存在磁荷与磁流,也就是说,自然界中还没有发现磁荷这种物质,磁单极不存在,对此问题安培曾从理论上作过所谓的“安培假说”,而且仅仅是“假说”。
但是,英国物理学家狄拉克却于1931年根据电动力学、量子力学,作出了令人十分信服的推测,他在《量子场论讲义》文献中曾作过表述:即具有一定条件(量子化)的磁单极子能与薛定谔的波函数一致地存在。
物理学家麦克斯韦介绍
（4）磁感强度的散度 处处等于零。
麦克斯韦方程是宏观电磁场理论的基本 方程，在具体应用这些方程时，还要考虑到介 质特 性对电磁场的影响以及欧姆定律的微分形 式。
方程组的微分形式，通常称为麦克斯韦方 程。 在麦克斯韦方程组中，电场和磁场已经成 为一个不可分割的整体。该方程组系统而完整 地概括 了电磁场的基本规律，并预言了电磁波 的存在。
综合上述两点可知，变化的电场和变化 的磁场彼此不是孤立的，它们永远密切地联系 在一 起，相互激发，组成一个统一的电磁场 的整体。这就是麦克斯韦电磁场理论的基本概 念。
在麦克斯韦电磁场理论中，自由电荷可激 发电场 ，变化磁场也可激发电场。又由于， 稳恒电流可激发磁场 ，变化电场也可激发磁 场 。因此，在一般情况下，电磁场的基本规 律中，应该既包含稳恒电、磁场的规律，也包 含变化电磁场的规律，
正是现代最前沿的物理学所给我们带来的困惑。
（三） 麦克斯韦方程组揭示了电场与磁场 相互转化中产生的对称性优美，这种优美以现代 数学形式得 到充分的表达。但是，我们一方则 应当承认，恰当的数学形式才能充分展示经验方 法中看不到 的整体性（电磁对称性），但别一 方面，我们也不应当忘记，这种对称性的优美是 以数学形式 反映出来的电磁场的统一本质，因 此我们应当认为是在数学的表达方式中“发现” 或“看出” 了这种对称性，而不是从物理数学 公式中直接推演出这种本质，这是一个十分重要 但又极易混 淆的事实，而且，这种认识的意义 是非常深刻和长远的 。
（1）
上述四个方程式称为麦克斯韦方程组的积分形式。
将麦克斯韦方程组的积分形式用高等数学中的方 法可变换为微分形式。微分形式的方程组如下 ：
（2）
上面四个方程可逐一说明如下：在电磁场中任一 点处
（1）电位移的散度 等于该点处自由电荷的体密 度；
麦克斯韦方程是宏观电磁场理论的基本 方程，在具体应用这些方程时，还要考虑到介 质特 性对电磁场的影响以及欧姆定律的微分形 式。
方程组的微分形式，通常称为麦克斯韦方 程。 在麦克斯韦方程组中，电场和磁场已经成 为一个不可分割的整体。该方程组系统而完整 地概括 了电磁场的基本规律，并预言了电磁波 的存在。
综合上述两点可知，变化的电场和变化 的磁场彼此不是孤立的，它们永远密切地联系 在一 起，相互激发，组成一个统一的电磁场 的整体。这就是麦克斯韦电磁场理论的基本概 念。
在麦克斯韦电磁场理论中，自由电荷可激 发电场 ，变化磁场也可激发电场。又由于， 稳恒电流可激发磁场 ，变化电场也可激发磁 场 。因此，在一般情况下，电磁场的基本规 律中，应该既包含稳恒电、磁场的规律，也包 含变化电磁场的规律，
正是现代最前沿的物理学所给我们带来的困惑。
（三） 麦克斯韦方程组揭示了电场与磁场 相互转化中产生的对称性优美，这种优美以现代 数学形式得 到充分的表达。但是，我们一方则 应当承认，恰当的数学形式才能充分展示经验方 法中看不到 的整体性（电磁对称性），但别一 方面，我们也不应当忘记，这种对称性的优美是 以数学形式 反映出来的电磁场的统一本质，因 此我们应当认为是在数学的表达方式中“发现” 或“看出” 了这种对称性，而不是从物理数学 公式中直接推演出这种本质，这是一个十分重要 但又极易混 淆的事实，而且，这种认识的意义 是非常深刻和长远的 。
（1）
上述四个方程式称为麦克斯韦方程组的积分形式。
将麦克斯韦方程组的积分形式用高等数学中的方 法可变换为微分形式。微分形式的方程组如下 ：
（2）
上面四个方程可逐一说明如下：在电磁场中任一 点处
（1）电位移的散度 等于该点处自由电荷的体密 度；
Maxwell方程的对称性
2011届本科毕业论文Maxwell方程的对称性姓名：赵倩系别：物理与信息工程系专业：应用物理学号：070313016指导教师：陈文聪2010年12月18日目录摘要 (2)关键词 (2)0 引言 (3)1麦克斯韦方程组 (4)1.1.1麦克斯韦方程组的地位 (4)1.1.2麦克斯韦方程组的历史背景 (4)1.2麦克斯韦方程组的表达形式 (4)1.2.1微分形式 (5)1.2.2积分形式 (5)2麦克斯韦理论的对称性 (5)2.1对称美 (6)2.2由对称性到协变性 (6)3从麦克斯韦方程组的对称性到磁单极 (10)4含磁单极的麦克斯韦方程组 (11)5 结语 (12)参考文献 (13)致谢 (13)关于麦克斯韦方程组的对称性摘要通过对麦克斯韦方程组的对称性的研究，知道麦克斯韦方程组的表达形式比较对称，人们经常将它看成物理方程数学形式对称的典范。
由于磁单极的不存在，使得介质中的麦克斯韦方程组不完全对称。
本文中假设磁单极存在，运用洛仑兹协变的变换，推导出一组对称的麦克斯韦方程，此时麦克斯韦方程变的高度对称。
关键词麦克斯韦方程组；对称性；协变性；磁单极；Symmetry of Maxwell equationsAbstractBy the symmetry of Maxwell equations the research, know that the expression of Maxwell equations relatively symmetrical form，it is often relatively symmetric physical equations in mathematical form as a model of symmetry。
Since magnetic monopoles do not exist, making the media, Maxwell equations in a symmetrical finish。
Maxwell电磁理论的对称性
谢 谢！
∇ ⋅ D =0
∂A e ∇ × (H + ) =0 ∂t
∂A e H=− − ∇ϕ m ∂t
A m和ϕ e，A e和 ϕ m 分别可以用来刻画纯电荷体系和 纯磁荷体系.
总结和猜想
基于对称性原理，我们预言： •磁荷和磁单极子在某些特定的物理条件下是存在的. •电荷与磁荷在本质上是统一的，电荷与磁荷可以互相 转化. •磁单极子同电子一样，存在对应的反物质粒子. •Maxwell电磁理论具有完全的对称性. 我们期待着磁单极子早日被发现，实现电和磁的 最终统一（不仅是相互作用的统一，而且是物质上的 统一），也许由此可以推动物理学向前迈出更大的一 步.
空间反演P
ρ e → ρ e ρ → ρ m m r → −r t → t
je → − je j → − j m ∂ ∂ m ∇ → −∇, → E → −E ∂t ∂t B → B
时间反演T
ρe → ρe ρ → ρ m m r → r t → −t
设 ρ m j m 分别为磁荷密度和磁流密度，则修正后的 和 Maxwell方程组为
∇ ⋅ D = ρ e ∇ × E = − jm − ∂B ∂t ∇ ⋅ B = ρ m ∂D ∇ × H = je + ∂t
此时Maxwell方程组具有完整的对称性.
守恒律
电荷守恒定律
je → − je j → − j m m ∂ ∂ ∇ → ∇, → − E → E ∂t ∂t B → −B
•Maxwell电磁理论具有（电磁）共轭变换不变性，空间 反演不变性和时间反演不变性. •Maxwell电磁理论在CM PT联合反演下不变.
对比与讨论
∇ ⋅ D = ρ 0 ∇ × E = − ∂B ∂t ∇ ⋅ B = 0 ∂D ∇ × H = j0 + ∂t ∇ ⋅ D = 0 ∇ × E = − ∂B ∂t ∇ ⋅ B = 0 ∂D ∇ × H = ∂t
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
e e
r
m r
m
t t
je je
jm
E
jm E
, t t
B B
▪空间反演P
e e
r
m
r
m
t t
je je
Ejm
jm E
B B
, t t
▪时间反演T
e e rmr m
t t
je je
jm
E
E
jm
B B
, t t
•Maxwell电磁理论具有（电磁）共轭变换不变性，空间 反演不变性和时间反演不变性. •Maxwell电磁理论在CM PT联合反演下不变.
对比与讨论
D 0
E
Bห้องสมุดไป่ตู้
t
B 0
H
j0
D t
无源
D 0
E
B
t
B 0
H
D t
对称性破缺的根源是：迄今还未发现与电荷对应的
孤立磁荷，因而也不存在与传导电流对应的传导磁流.
▪纯电荷体系
磁矢势A m 电势 e
B =0
B= Am
(E Am ) =0 t
E
Am t
•磁单极子同电子一样，存在对应的反物质粒子.
•Maxwell电磁理论具有完全的对称性.
我们期待着磁单极子早日被发现，实现电和磁的 最终统一（不仅是相互作用的统一，而且是物质上的 统一），也许由此可以推动物理学向前迈出更大的一 步.
谢 谢！
磁荷的引入
设 m和 jm分别为磁荷密度和磁流密度，则修正后的 Maxwell方程组为
D e
E
jm
B t
B m
H
je
D t
此时Maxwell方程组具有完整的对称性.
守恒律
▪电荷守恒定律
( E) 0
▪磁荷守恒定律
( H) 0
je
e
t
jm
m
t
反演不变性
▪（电磁）共轭变换CM
e
▪纯磁荷体系
电矢势Ae 磁势m
D =0
D= Ae
(H Ae ) t
=0
H
Ae t
m
A m和 e，Ae和 m分别可以用来刻画纯电荷体系和
纯磁荷体系.
总结和猜想
基于对称性原理，我们预言： •磁荷和磁单极子在某些特定的物理条件下是存在的.
•电荷与磁荷在本质上是统一的，电荷与磁荷可以互相 转化.
Maxwell电磁理论的对称性
刘东文 PB02000823 指导老师：程福臻
章江英
导言 磁荷的引入 守恒律 反演不变性 对比与讨论 总结与猜想
导言
▪对称性原理是贯穿于物理学规律中的概括性最高的 法则之一. ▪基于对称性原理向Maxwell电磁理论引入磁荷，磁 流和磁单极子. ▪Maxwell电磁理论在新的意义下具有完美的对称性.