a r X i v :h e p -t h /0308154v 1 22 A u g 2003BITWISTOR FORMULATION OF MASSIVE SPINNING PARTICLE
S.Fedoruk 1and V.G.Zima 2
1Ukrainian Engineering–Pedagogical Academy,61003Kharkiv,16Universitetska Str.,Ukraine
e-mail:fed@https://www.doczj.com/doc/f314744221.html,
2Kharkiv National University,61077Kharkiv,4Svobody Sq.,Ukraine
e-mail:zima@pht.univer.kharkov.ua,zima@https://www.doczj.com/doc/f314744221.html,
Twistor formulation of massive arbitrary spin particle has been constructed.Twistor space of such particle is formed two twistors and two complex scalars which form together ‘bosonic supertwistor’.The formulation is deduced from space–time one for spinning particle by means of introducing auxiliary harmonic variables and consequent partial ?xing of gauges.It is carried out the canonical quantization of twistor massive particle with nonzero spin.It is found the eigenvalues of Casimir operators on particle states and harmonic expansion of wave function in spectrum.KEYWORDS:twistors;spinning particle;harmonic variables.At present the twistor formulations of point-like and extended objects are acquired grate role in modern particle physics [1-16].Up to now massless (super)particles was considered in (super)twistor approach in the main.In this article we construct twistor formulation of massive spinning particle.At construction of twistor formulation of massive spinning particle it is necessary to solve the question of describing of massive spinning states in form of twistors.The natural method in resolving this task is introducing greater than one twistors [1-4],[16]i.e.in some terminology it is obtained the description of massive state in form of two or more massless states [8].But the problem of spin description and in fact the right chooses of variables in twistor formulation,the constraints and Lagrangian are remained not solved ?nally.The constructive way to ?nding of twistor formulation of spinning particle implies using the appropriate space–time formulation.For this aim from all space–time formulations the more appropriate formulation are those in which the spin degrees of freedom are described by means of commuting variables.Also from such formulations there are appropriate ones in which spin variables are spinors (for obtaining arbitrary spins includ-ing half–integer ones)and describing of arbitrary spins is realized in uniform way.The formulation relativistic spinning particle with index spinor [17-20]is more appropriate formulation for these aims.SPINNING PARTICLE IN INDEX SPINOR FORMULATION From all space–time formulations of spinning particle the formulations with spinning variables of bosonic
type are appropriate ones to construction of twistor formulation of it.For this end we prefer formulation of spinning particle with index spinor.Its advantages are con?ned in use spinor variables for description of particle spin that improve transition to twistor formulation.Also spinning particle with index spinor has a some analogy with usual superparticle which use Grassmannian spinor variable.Therefore for our aim we can exploit the some elements of transition from space–time formulation of superparticle to twistor one.
In index spinor formalism spinning particle is described with space–time vector x μand commuting Weyl spinor ζα.In ?rst order formalism its Lagrangian has the form [17-20]
L =p ˙Π?V (p 2+m 2)?Λ(ζ?p ˉζ
?j ),(1)
where the bosonic ‘superform’is Π≡˙Πdτ=dx ?idζσˉζ+iζσd ˉζ.Here p μis momentum vector of particle with mass m .Real scalars V and Λare Lagrange multipliers.In spinor notation L =?12V (p α˙α
p ˙αα?2m 2)?Λ(ζαp α˙αˉζ˙α?j ),(2)where the bosonic ‘superform’is Π˙αα≡˙Π˙ααdτ≡dx ˙αα+i ˉζ˙αdζα?id ˉζ˙αζα.
We use spinor notations which coincide with[21].In particular,pα˙α=pμσμα˙α,x˙αα=xμσ˙ααμ,where matrices
σμsatisfyσ˙αα
(μσ
ν)α˙β
=?ημνδ˙α˙
β
withημν=diag(?,+,+,+).
Apart from the constraints inserted into the action explicitly,i.e.the mass constraint
T≡1
2
(ζαpζα?ˉpζ˙αˉζ˙α)?j≈0,(6) because S≡1
2
dζ,{S,ˉdζ}=?i
(v iα),i=1,2(7) which considered as Lorentz harmonics[22-24].Its formed2×2complex matrix with unit determinant.The harmonic spinors v iαare subjected to the conditions
h≡vαi vαi+2≈0,ˉh≡ˉv˙αiˉv˙αi+2≈0.(8) where vαi=?ij v jα,ˉv i˙α=?ijˉv˙αj and components of skew–symmetric tensor?ij are equal matrix elements of matrix iσ2,?ij?jk=δi k.The conditions(8)can be inscribed in the equivalent form
vαi v jα??ij≈0,ˉv˙αiˉv˙αj??ij≈0
or also in form
vαi vβi??αβ≈0,ˉv˙αiˉv i˙β??˙α˙β≈0.
Let us complement the system(2)by pure gauge sector of Lorentz https://www.doczj.com/doc/f314744221.html,ly we add to La-grangian(2)standard kinetic terms for harmonics v iα,ˉv˙αi and canonically conjugate variables p vαi,ˉp v˙αi, {v iα,p vβj}=δβαδi j,{ˉv˙αi,ˉp v˙βj}=δ˙β˙αδj i and linear combination of the full set of the constraints,the coe?cients of which are Lagrange multipliers.The number of constraints must be su?cient to exclude all harmonic variables. In addition to kinematic constraints(8)we impose the following natural set of constraints on harmonic variables
p vαi≈0,ˉp v˙αi≈0,(9)
i.e.all conjugate variables for harmonics v iα,ˉv˙αi are zero in weak sense.Of course,the constraints(9)mean that the variables v iα,ˉv˙αi are constant on equations of motion,˙v iα=0,˙ˉv˙αi=0.
The system of constraints(8)and(9)contain two pairs of second class constraints and six of?rst class constraints.The separation of constraints(9)on classes is realized by projection of them on spinors v iα,ˉv˙αi. Because of nonsingularity of harmonic matrix v iα(8),the set of constraints(9)and Lorentz–invariant constraints
p vαi v jα≈0,ˉv˙αiˉp v˙αj≈0(10) are equivalent.
The trace parts of constraints(10)
p vαi v iα≈0,ˉv˙αiˉp v˙αi≈0(11) are conjugate ones for kinematic constraints(8).In real quantities the constraints
i(h?ˉh)=i(vαi vαi?ˉv˙αiˉv˙αi)≈0,h+ˉh=vαi vαi+ˉv˙αiˉv˙αi+4≈0(12) and
D0≡i(p vαi v iα?ˉv˙αiˉp v˙αi)≈0,B0≡p vαi v iα+ˉv˙αiˉp v˙αi≈0(13) form pairs(i(h?ˉh),D0)and(h+ˉh,B0)of conjugate each other second class constraints.
The traceless parts of constraints(10),which commute with constraints(12)and(13),are?rst class constraints.It is convenient to represent these constraints in form real Lorentz invariant3–vectors
D r≡i2(σr)i j(p vαj v iα+ˉv˙αjˉp v˙αi)≈0(14) where matricesσr,r=1,2,3are usual Hermitian Pauli matrices.
Thus spinning particle,added pure gauge sector of Lorentz harmonics,is described phase space variables xμ,pμ;ζα,ˉζ˙α,pζα,ˉpζ˙α;v iα,ˉv˙αi,p vαi,ˉp v˙αi and constraints(3),(5),(6),(8),(13),(14).Let us exclude with using of part of the constraints the variables x,p,ζ,pζand c.c.which are used in space–time formulation.
For that it is convenient to transform by Lorentz harmonics the initial variables x,p,ζ,pζand c.c.to Lorentz–invariant quantities
x(0)=1
ˉv˙αj x˙ααv iα(σr)i j,(15)
2
vαj pα˙αˉv˙αi(σr)i j,(16)
p(0)=1
2
ξi=m1/2ζαv iα,ˉξi=m1/2ˉv˙αiˉζ˙α,(17)
pξi=m?1/2vαi pζα,ˉp iξ=?m?1/2ˉpζ˙αˉv˙αi.(18) At this transition harmonic variables v iα,ˉv˙αi,pαvi,ˉp˙αi v transform to variables
λiα=m1/2v iα,ˉλ˙αi=m1/2ˉv˙αi.(19)
Momentaˉωαi,ω˙αi forλiα,ˉλ˙αi are de?ned by generating function lower.
The transformation(15)–(19)is canonical transformation.The generating function of the canonical trans-formation from system with phase variables xμ,pμ;ζα,ˉζ˙α,pζα,ˉpζ˙α;v iα,ˉv˙αi,p vαi,ˉp v˙αi to the system with phase variables x(0),x(r),p(0),p(r);ξi,ˉξi,pξi,ˉp iξ;λiα,ˉλ˙αi,ˉωαi,ω˙αi has the form
F=p(0)x(0)(x,v,ˉv)+p(r)x(r)(x,v,ˉv)+pξiξi(ζ,v)+ˉp iξˉξi(ˉζ,ˉv)
+ˉωαiλiα(v)+ˉλ˙αi(ˉv)ω˙αi.(20)
Here the expressions for new variables x(0)(x,v,ˉv),x(r)(x,v,ˉv),ξi(ζ,v),ˉξi(ˉζ,ˉv),λiα(v),ˉλ˙αi(ˉv)in term of old variables from the right hand side of the equations(15),(17),(19)have been used.That construction of the generating function reproduces the expressions(15)–(19),whereas the expressions of harmonic momenta p vαi,ˉp v˙αi are
p vαi=m1/2 ˉωαi+12m p(r)ˉλ˙αj x˙αα(σr)i j+pξiζα ,(21)
ˉp v˙αi=m1/2 ω˙αi+12m p(r)x˙ααλjα(σr)j i+ˉp iξˉζ˙α .(22) Therefore in new variables the constraints(13),(14)acquire the additional terms
D0=D0?i(ˉξiˉp iξ?pξiξi)≈0,(23)
B0=B0+2x(0)p(0)+2x(r)p(r)+(ˉξiˉp iξ+pξiξi)≈0,(24)
D r=D r?12(σr)i j(ˉξjˉp iξ?pξjξi)≈0,(25)
B r=B r+x(r)p(0)+x(0)p(r)+1
(σr)i j(ˉωαjλiα?ˉλ˙αjω˙αi)≈0,B r≡1
2
ξi p i jˉξj?j≈0,(30)
m
vαi dζα=m?1/2 ipξi+1mξj p j i ≈0,(31) where p i j≡p(0)δj i+p(r)(σr)i j(in term of initial space–time momentum p i j=vαi pα˙αˉv˙αj=1
2 {A,ψi}{ˉψi,B}?{A,ˉψi}{ψi,B}
the variables pξi,ˉp iξare excluded whereas remaining variablesξi,ˉξi have nonzero Dirac brackets{ξi,ˉξj}?=?i
D0=D0±2ˉξiξi=i(ˉωαiλiα?ˉλ˙αiω˙αi)±2ˉξiξi≈0,(38)
D r=D r±(σr)i jˉξjξi=(σr)i j i
2 ˉωαiλjα?ˉλ˙αiω˙αj ±ˉξiξj≈0.(42) Then D0≈0is de?ned trace part of D i j≈0,D0=D i i,whereas D r≈0are proportional traceless parts D i j?1
m
λiαp i jˉλ˙αj=?1
2ˉλ
˙αi
x˙αα±iˉξiζα,ω˙αi=±1
(λiα),i=1,2(47)
in form of them the four–momentum of particle has the resolved form(44).For ful?lment of the mass–shell condition
pα˙αp˙αα?2m2=?2(p2+m2)≈0
the spinorsλiαare subjected to the conditions(37)
λαiλαi+2m≈0,ˉλ˙αiˉλ˙αi+2m≈0,(48) whereλαi=?ijλjα,ˉλi˙α=?ijˉλ˙αj and components of skew–symmetric tensor?ij are equal matrix elements of matrix iσ2,?ij?jk=δi k.The conditions can be inscribed in the equivalent form
λαiλjα?m?ij≈0,ˉλ˙αiˉλ˙αj?m?ij≈0(49) or also in form
λαiλβi?m?αβ≈0,ˉλ˙αiˉλi˙β?m?˙α˙β≈0.(50) For each spinorλiα,i=1,2it is canonically conjugated spinor
ω˙αi,ˉωαi=
(ξi),i=1,2.(52) Connection of them with index spinorζ(spinning variables in space–time formulation)is de?ned by expres-sions(45).The variables(52)satisfy the constraint(40).
Such form of twistor transformations(44)-(46)give us desired form of kinetic terms in twistor variables. Precisely,using(44)-(46)the kinetic terms in twistor variables are
?12(dˉωαiλiα?dˉλ˙αiω˙αi?ˉωαi dλiα+ˉλ˙αi dω˙αi)±i(dˉξiξi?ˉξi dξi).(53) Spinorsλi andωi are combined in twistors Z i by
Z i a= λiα,ω˙αi .(54) If we introduce in standard way conjugate twistors for ones(54)by
ˉZ
=
˙ai
pα˙αΠ˙αα=?1
2
2 ˙ˉZ a i Z i a?ˉZ a i˙Z i a ?i ˙ˉξiξi?ˉξi˙ξi
?M(S?j)?N j i D i j?Kh?ˉKˉh,(57) where M,N j i,K andˉK are Lagrange multipliers for constraints(40),(42)and(37).
It is note that twistor mass–shell constraints(37)can be rewritten in form
h=Z i a I ab Z bi+2m≈0,ˉh=ˉZ a i I abˉZ bi+2m≈0,(58) if we use so–called in?nity twistors(asymptotic twistors)
I ab= ?αβ000 ,I ab= 000?˙α˙β .
Also the constraints(42)are represented in covariant contractions of twistors
D i j=i
2 ˙ˉZ A i Z i A?ˉZ A i˙Z i A (61)
and the constraints(59)are
D i j=i
2 λiα(σr)i jˉωαj?ω˙αi)(σr)i jˉλ˙αj +ξi(σr)i jˉξj≈0,(64) the normalization conditions
h≡λαiλαi+2m≈0,ˉh≡ˉλ˙αiˉλ˙αi+2m≈0(65) and U(1)–constraint
D0=2D i i=i(λiαˉωαi?ω˙αiˉλ˙αi)+2ξiˉξi≈0.(66) The constraint D0is gauge?xing condition for constraint h?ˉh≈0.We impose also gauge?xing condition(41)
B0=λiαˉωαi+ω˙αiˉλ˙αi≈0(67) for constraint h+ˉh≈0and regard that the constraint(65)–(67)are ful?lled in strong sense.Introduction of Dirac brackets for them do not change commutation relations of another constraints[23],[24]and we may consider the twistor variablesωandλwith standard canonical relations
{λiα,ˉωβj}=δβαδi j,{ˉλ˙αi,ω˙βj}=δ˙β˙αδj i(68) in SU(2)–constraints(64).The kinetic terms in(57)lead to following Dirac brackets forξ–variables
{ˉξi,ξj}?=?i
2
δi j.
The variables
a i≡√2ξi(70) are usual annihilation and creation operators of two–dimensional oscillator
a i,a+j =δj i.
The wave function will be taken in?lling numbers space of these operators.
Thus the wave functionΨ(λ,ˉλ)is subjected the?rst class constraints
(S?J)Ψ≡ 1
2 λiα(σr)i j??ˉλ˙αi(σr)i jˉλ˙αj ,(73)
?r≡1
?λβ)i ,ˉM
˙α˙β
=ˉλ(˙αi
?
and operators D r are the same as in(73).Note that[D r,u sα˙α]=?rsp u pα˙α.Right now we obtain
W2=m2D r D r.(79) But from(72)we see that on physical states D r=D r??r and D r D r=D r D r?2?r D r+?r?r,i.e.on states of spectrum
W2=m2?r?r.(80) But direct calculation gives us that
?r?r=1
2
a+i a i+1)=S(S+1).
In consequence of constraint(71)the operator S is equal J on physical states.Therefore on states of spectrum
W2=m2S(S+1)(81) i.e.in spectrum we have massive particle with?xed spin which equal J.
W A VE FUNCTION OF TWISTORIAL MASSIVE PARTICLE The operators?r form SU(2)–algebra which realized by operators of two oscillators.Let integer non–negative numbers n1and n2are corresponding?lling numbers i.e.n1and n2are the eigenvalues of operators
a+1a1and a+2a2.The constraints(71)gives us that1
2(n1?n2)≡M
takes(2J+1)values M=?J,?J+1,...,J?1,J.In normalized basis the action of operators?±=?1±i?2,?3on wave functionΨ(λ,ˉλ),which has index M,
ΨM(λ,ˉλ),M=?J,?J+1,...,J?1,J,
is
?3ΨM=MΨM,?±ΨM=
(J?M)(J±M+1)ΨM±1,(82) where D±=D1±i D2.All(2J+1)components of wave function are obtained from one component,for example from component of highest weightΨ+J or lowest oneΨ?J
ΨM= (J?M)!(2J)!(?1)M(D?)J?MΨ±J.
These componentsΨ±J are de?ned by equations
D3Ψ±J=±JΨ±J,D±Ψ±J=0,(D?)2J+1Ψ±J=0.(83) The operators D r are generators of SU(2)–transformations,acting on indices i,j,k,...of SL(2,C)–matrix λiα.The constraints(82)state that the wave functionΨM(λ,ˉλ)is de?ned up to local transformations acting on index M
Ψ′M(λ′)=D J MN(h)ΨN(λ),(84) where h∈SU(2)andλ′iα=h i jλjα.The D J MN is matrix of SU(2)–transformations of weight J.Thus the wave function is de?ned in fact on homogeneous space M=G/H=SL(2,C)/SU(2).
The harmonic expansion of function de?ned on SL(2,C)is[25]
Φ(λ)=?
1
32π2
∞
?∞
∞
n=?∞dρ(n2+ρ2)Tr F(χ)T?1χ(λ) ,(85)
where Fourier transformation F(χ)acts on space of function?(z),de?ned on two–dimensional complex plane with coordinates z=zα,α=1,2,by means of
F(χ)?(z)≡ Φ(λ)Tχ(λ)?(z)dλ
and Tχis operator SL(2,C)–transformations
Tχ?(z)=?(zλ).
In decomposition(85)it is taken only representations of basic seriesχ=((n+iρ)/2,(?n+iρ)/2),c(χ)=n2+ρ2.
For SU(2)–covariant function(84)
n=M.
Therefore wave function of massive particle of spin J has harmonic decomposition on basic series of following form
1
ΨM(λ)=?
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轴流式通风机工作原理 一、矿井通风设备的意义： 向井下输送足够的新鲜空气，稀释和排除有害、有毒气体，调节井下所需的风量、温度和湿度，改善劳动条件，保证矿井安全生产。二、矿井机械通风： 1. 抽出式通风 通风机位于系统的出口端，借助通风机的抽力， 使新鲜空气从进风井流入井内，经出出风井排出。 2. 压入式通风 设备位于系统的入口处， 新鲜的空气借助通风机的动力压入井内，并克服矿井巷道阻力，由出风井排出。 3. 两种通风方式的比较 抽出式通风由于是负压通风，一旦通风机停转，井下的空气压力会略有升高，瓦斯涌出量就会减少，有抑制瓦斯的作用； 压入式通风由于是正压通风，一旦通风机停转，井下的空气压力会下降，瓦斯涌出量会增加，是安全受到威胁，一般禁用。 h 2 3
h 三、矿井通风方式 中央并列式 对角式中央分列式（中央边界式） 四、矿井通风机的工作原理 目前煤矿上使用最广泛的是轴流式对旋风机，因为其相较离心式通风机有便于全矿性反风，便于调节风量等优点，得到广泛应用，随着科技进步，轴流式对旋式风机由于效率高、风量大、风压高、噪音低、节能效果显著，是目前使用最广泛的通风机。 1. 集流器：流线型的集流器可以使进入风机的气流均匀，提高风机的运行效率和降低风机的噪声。 2. 进、出口消声器：为两层圆筒结构。 3. 整流罩：流线型的整流罩可以使风机内流场得到优化，提高风机的运行效率和降低风机的噪声。 4. 电动机： 5. 一级叶轮： 6. 二级叶轮： 7. 扩压器：可以回收一定的动压，提高风机的静压比。
五、对旋风机优点： 1、为了适合煤矿通风网路的阻力要求，并确保通风机效率，该机采用了对旋式结构，两机叶轮互为反向旋转，可以省去中导叶并减少中导叶的损失，提高了风机效率。 2、采用电机与叶轮直联的型式，避免了传动装置损坏事故，也消除了传动装置的能量损耗，提高了风机装置效率。 3、电机均安装在风机主风筒内的密闭罩中，密闭罩具有一定的耐压性，可以使电机与风机流道中含瓦斯的气体隔绝，同时还起一定的散热作用，密闭罩设有两排流线型风管道，通过主风筒与地面大气相通，使新鲜空气流入密闭罩中，同时又可使罩内空气在风机运行中保持正压状态。 4、风机最高装置静压效率可达86%以上，高效区宽广，可确保矿井在三个开采阶段主扇效率均为75%以上。扭转了我国大型矿山主扇运行效率低的状况，可节约大量电能。 5、风机可反转反风，其反风量可达正风量的60%，不必另设反风道，具有节约基建投资和反风速度快的优点。 6、叶轮的叶片安装角的可调整，可根据生产的要求来调整叶片角度。 该风机采用特殊设计，性能曲线无驼峰，在任何网络阻力的情况下，均能稳定运行。 六、通风机的附属装置 （1）反风装置 作用：使井下风流反向的一种设施， 以防止进风系统发生火灾时产生的 有害气体进入作业区； 有时救护工作也需要反风。 （2）反风方法： 反风方法： 1）离心式通风机的反风 利用反风道 2）轴流式通风机的反风 反转反风法 反风道反风法 （3）防爆门(防爆井盖) 作用：当井下一旦发生瓦斯 或煤尘爆炸时，受高压气浪的冲击作用， 自动打开，以保护主通风机免受毁坏；
期刊影响因子的“含金量”是多少 这是一个以标准衡量的世界。既然吃饭都有米其林餐厅评级作为参考，更何况严谨的学术科研成果。 期刊影响因子长久以来被学术界视为一个重要的科研水平参考指标。在一本影响因子高的期刊发表论文，科研人员的科研能力和成果也更容易获得认同。然而，部分科学家已对这一指标能否真正反映单篇论文乃至作者学术水平提出质疑，加上每年发布这一指标的汤森路透公司在本月早些时候宣布把相关业务转售给两家投资公司，影响因子未来能否继续维持其「影响力」令人存疑。 广泛影响 根据汤森路透发布的信息，该公司已同意将旗下知识产权与科学业务作价３５．５亿美元出售给私募股权公司Ｏｎｅｘ和霸菱亚洲投资。这一业务包括了世界知名的科技文献检索系统「科学引文索引」（简称ＳＣＩ）以及定期发布的《期刊引证报告》，其中的期刊影响因子是一本学术期刊影响力的重要参考。 新华社记者就此事咨询了汤森路透，该公司一位发言人说，这一交易预计今年晚些时候完成，在此之前该公司还会继续拥有并运营这项业务，「我们将在不影响这项业务开展和质量的前提下完成交易」。 帝国理工学院教授史蒂芬·柯里接受记者采访时说，他对汤森路透用来计算期刊影响因子所使用的数据是否可靠本来就有一定顾虑，「我不确定汤森路透的这次交易是否产生影响，但这项业务的接盘方如果未来能够保证这方面的透明度也是一件好事」。 影响因子的计算方法通常是以某一刊物在前两年发表的论文在当年被引用的总次数，除以该刊物前两年发表论文的总数，得出该刊物当年的影响因子数值。理论上，一种刊物的影响因子越高，影响力越大，所发表论文传播范围也更广。鉴于全球每个科研领域中都有大量专业期刊，如果有一个可靠的指标能告诉研究人员哪个期刊影响力更大，他们就能更高效地选择在一个高质量平台上发表科研成果。 但这又引申出一个现象，即许多科研机构、高校甚至学术同行越来越依赖影响因子来评判一篇论文甚至作者本身的科研水平，进而影响他们的职称评定和获取科研项目资助等机会。 业内争议 这种过度依赖影响因子的做法引起不少业内争议。来自帝国理工学院、皇家学会等科研机构学者以及《自然》《科学》等期刊出版方的高级编辑，合作撰写了一份报告分析其中弊端，并提出相关改进方案。这篇报告已在近期被分享到一个公开的预印本服务器上供同行审阅。 报告分析了包括《自然》《科学》在内１１份学术期刊在２０１３年至２０１４年间所刊发论文被引用次数的分布情况，这些数据也您身边的论文好秘书：您的原始资料与构思,我按您的意思整理成优秀论文论著,并安排出版发表，企鹅1550116010自信我会是您人生路上不可或缺的论文好秘书被用来计算２０１５年相关刊物的影响因子。 报告作者发现，多数论文被引用次数都达不到发表它们的期刊的影响因子数值水平，比如《自然》在这期间所刊发论文中的７４．８% 在２０１５年获得的引用次数就低于这本期刊当年影响因子所显示的水平，《科学》的情况也类似。报告说，这主要是因为这些期刊中有一小部分论文被引用次数非常高，导致影响因子在均值计算过程中出现偏差。 报告详细描述了如何更准确地计算出期刊所刊发论文被引用次数的分布状况，并呼吁各家期刊将这些基础数据公布出来，减少学术界对影响因子的过度依赖。
轴流式风机原理及运行 一．轴流式风机的结构特点 轴流送风机为单级风机，转子由叶轮和叶片组成，带有一个整体的滚动轴承箱和一个液压叶片调节装置。主轴承和滚动轴承同置于一球铁箱体内，此箱体同心地安装在风机下半机壳中并用螺栓固定。在主轴的两端各装一只支承轴承，为承受轴向力。主轴承箱的油位由一油位指示器在风机壳体外示出。轴承的润滑和冷却借助于外置的供油装置，周围的空气通过机壳和轴承箱之间的空隙的自然通风，以增加了它的冷却。 叶轮为焊接结构，因为叶轮重量较轻，惯性矩也小。叶片和叶柄等组装件的离心力通过推力轴承传递至较小的承载环上，叶轮组装件在出厂前进行叶轮整套静、动平衡的校验。 风机运行时，通过叶片液压调节装置，可调节叶片的安装角并保持这一角度。叶片装在叶柄的外端，叶片的安装角可以通过装在叶柄内的调节杆和滑块进行调节，并使其保持在一定位置上。调节杆和滑块由调节盘推动，而调节盘由推盘和调节环所组成，并和叶片液压调节装置的液压缸相连接。 风机转子通过风机侧的半联轴器、电动机侧的半联轴器和中间轴与电机连接。 风机液压润滑供油装置由组合式的润滑供油装置和液压供油装置组成。此系统有2台油泵，并联安装在油箱上，当主油泵发生故障时，备用油泵即通过压力开关自动启动，2个油泵的电动机通过压力开关联锁。在不进行叶片调节时，油流经恒压调节阀而至溢流阀，借助该阀建立润滑压力，多余的润滑油经溢流阀回油箱。 风机的机壳是钢板焊接结构，风机机壳具有水平中分面，上半可以拆卸，便于叶轮的装拆和维修。叶轮装在主轴的轴端上，主轴承箱用螺钉同风机机壳下半相连接，并通过法兰的内孔保证对中，此法兰为一加厚的刚性环，它将力(由叶轮产生的径向力和轴向力)通过风机底脚可靠地传递至基础，在机壳出口部分为整流导叶环，固定式的整流导叶焊接在它的通道内。整流导叶环和机壳以垂直法兰用螺钉连接。 进气箱为钢板焊接结构，它装置在风机机壳的进气侧。在进气箱中的中间轴放置于中间轴罩内。电动机一侧的半联轴器用联轴器罩壳防护。带整流体的扩压器为钢板焊接结构，它布置在风机机壳的排气侧。为防止风机机壳的振动和噪声传递至进气箱和扩压器以至管道，因此进气箱和扩压器通过挠性连接(围带)同风机机壳相连接。 为了防止过热，在风机壳体内部围绕主轴承的四周，借助风机壳体下半部的空心支承使其同周围空气相通，形成风机的冷却通风。 主轴承箱的所有滚动轴承均装有轴承温度计，温度计的接线由空心导叶内腔引出。为了避免风机在喘振状态下工作，风机装有喘振报警装置。在运行工况超过喘振极限时，通过一个预先装在机壳上位于动叶片之前的皮托管和差压开关，利用声或光向控制台发出报警信号，要求运行人员及时处理，使风机返回到正常工况运行。 轴流风机如下图所示
提高学术期刊影响因子的途径 作者：李勤来源：《今传媒》 美国科技信息研究所所长尤金?加菲尔德首先用论文的被引证频次来测度期刊的影响力，1963年美国科技信息研究所正式提出和使用影响因子这一术语。期刊在某年的影响因子是指该刊前两年发表论文在统计当年被引用的总次数除以该刊前两年发表论文的总数。由影响因子的定义可知，期刊的影响因子反映在一定时期内期刊论文的平均被引率。影响因子的三个基本要素是论文量、时间和被引次数，也就是说，期刊所刊发论文的被引情况决定了该期刊的影响因子。总的说来，一篇论文的被引次数越多，说明它的学术影响力越大，同样也表明它的学术质量较高、创新性较强。因为影响因子高的期刊具有较广泛的读者群和比较高的引用率。影响因子的高低客观地反映了期刊和编辑吸引高质量稿件的能力。所以，我们在评价期刊时，影响因子为重要的评价指标之一。许多作者在投稿时，也将影响因子高的期刊作为投稿首选。图书馆或研究院、资料室在选择订阅期刊或优化馆藏期刊时，也把期刊的影响因子作为重要的参考标准之一。而且影响因子也是筛选中文核心期刊的一项重要指标。因此，作为期刊工作者，努力提高期刊的影响因子十分必要。分析学术期刊的计量指标情况，决定影响因子高低的因素通常有这样几点： 一、影响因子的影响因素 一是论文发表时滞。论文发表时滞(DPA)是指期刊论文的出版日期与编辑部收到该文章的日期之时间差，以月为单位。它是衡量期刊时效性的重要指标，与期刊的影响因子和被引频次有密切关系。因为在计算影响因子时，期刊被引频次中两年的时间限制可导致不同刊物中论文的被引证次数有较大的差异。出版周期短的刊物更容易获得较高的影响因子。因而在同一学科领域的研究论文，特别是研究热点领域内的论文，首先被公开发表的论文更有可能引起较大的影响或者被别人引证。 二是论文学术水平。论文的学术质量直接制约着期刊影响因子的提高。学术质量较高的论文，容易被同行认可，引用率自然就高，影响因子也高。相反，学术质量较差的论文，不会被同行认可，得不到同行研究者的重视，引用率自然就低，影响因子也较低。在各类文章中，具有原创性的学术论文常常被研究人员参考和引用。同时有争议的学术讨论更容易获得同行的广泛关注，而普通的介绍性论文则不太被人们关注。 三是参考文献的数量和质量。由于影响因子是根据期刊的引文计算出来的，通常参考文献的内容越新颖，信息质量越高，影响因子就越高。准确的参考文献有助于作者在有限的篇幅中阐述论文的研究背景及其相关的观点和论据。同时可以方便读者追溯有关的参考资料进一步研究问题。统计分析表明，期刊的影响因子主要取决于论文的平均引文数、引证半衰期及论文的被引证率。所以，参考文献数量较多的论文它的平均引文数量就比较大，而且参考文献越准确，读者查阅参考文献就更方便，读者能分享文献信息资源就越多。 根据我们的分析研究，提高学术期刊影响因子，应该在以下几个方面用功夫： ⒈鼓励高质量论文在我国首先发表
轴流式通风机工作原理 一、 矿井通风设备的意义: 向井下输送足够的新鲜空气,稀释与排除有害、有毒气体,调节井下所需的风量、温度与湿度,改善劳动条件,保证矿井安全生产。 二、 矿井机械通风: 1. 抽出式通风 通风机位于系统的出口端, 借助通风机的抽力, 使新鲜空气从进风井流入井内, 经出出风井排出。 2. 压入式通风 设备位于系统的入口处, 新鲜的空气借助通风机的动力压入井内, 并克服矿井巷道阻力,由出风井排出。 3. 两种通风方式的比较 抽出式通风由于就是负压通风,一旦通风机停转,井下的空气压力会略有升高,瓦斯涌出量就会减少,有抑制瓦斯的作用; 压入式通风由于就是正压通风,一旦通风机停转,井下的空气压力会下降,瓦斯涌出量会增加,就是安全受到威胁,一般禁用。 2 3 h h
三、 矿井通风方式 四、 矿井通风机的工作原理 目前煤矿上使用最广泛的就是轴流式对旋风机,因为其相较离心式通风机有便于全矿性反风,便于调节风量等优点,得到广泛应用,随着科技进步,轴流式对旋式风机由于效率高、风量大、风压高、噪音低、节能效果显著,就是目前使用最广泛的通风机。 1. 集流器:流线型的集流器可以使进入风机的气流均匀,提高风机的运行效率与降低风机的噪声。 2. 进、出口消声器:为两层圆筒结构。 中央并列式 对角式 中央分列式(中央边界式 )
3.整流罩:流线型的整流罩可以使风机内流场得到优化,提高风机的运 行效率与降低风机的噪声。 4.电动机: 5.一级叶轮: 6.二级叶轮: 7.扩压器:可以回收一定的动压,提高风机的静压比。 五、对旋风机优点: 1、为了适合煤矿通风网路的阻力要求,并确保通风机效率,该机采用了对旋式结构,两机叶轮互为反向旋转,可以省去中导叶并减少中导叶的损失,提高了风机效率。 2、采用电机与叶轮直联的型式,避免了传动装置损坏事故,也消除了传动装置的能量损耗,提高了风机装置效率。 3、电机均安装在风机主风筒内的密闭罩中,密闭罩具有一定的耐压性,可以使电机与风机流道中含瓦斯的气体隔绝,同时还起一定的散热作用, 密闭罩设有两排流线型风管道,通过主风筒与地面大气相通,使新鲜空气流入密闭罩中,同时又可使罩内空气在风机运行中保持正压状态。 4、风机最高装置静压效率可达86%以上,高效区宽广,可确保矿井在三个开采阶段主扇效率均为75%以上。扭转了我国大型矿山主扇运行效率低的状况,可节约大量电能。 5、风机可反转反风,其反风量可达正风量的60%,不必另设反风道,具有节约基建投资与反风速度快的优点。 6、叶轮的叶片安装角的可调整,可根据生产的要求来调整叶片角度。该风机采用特殊设计,性能曲线无驼峰,在任何网络阻力的情况下,均能
经济学 排名期刊名称主办单位刊号2010年2011年2012年2013年（五年）四年平均值1经济研究中国社会科学院经济研究所CN11-1081/F9.838.60911.55514.45311.112 2会计研究中国会计学会CN11-1078/F8.983 5.9097.0849.0357.753 3经济学（季刊）北京大学中国经济研究中心CN 11-6010/F—— 4.703 4.267 5.386 4.785 4金融研究中国金融学会CN11-1268/F 5.003 3.423 4.669 5.902 4.749 5中国工业经济中国社会科学院工业经济研究所CN11-3536/F 4.797 4.073 3.814 5.644 4.582 6世界经济中国社会科学院世界经济与政治研究所CN11-1138/F 4.535 3.557 3.965 5.742 4.450 7数量经济技术经济研究数量经济与技术经济研究所CN11-1087/F 3.307 3.988 4.318 4.961 4.144 8国际金融研究中国国际金融学会CN11-1132/F 5.326 3.170 3.389 3.066 3.738 9审计研究中国审计学会CN11-1024/F 3.573 2.560 3.878 4.486 3.624 10中国农村经济中国社会科学院农村发展研究所CN11-1262/F 3.341 3.018 3.417 3.782 3.390 11中国农村观察中国社会科学院农村发展研究所CN11-3586/F 2.673 2.193 2.750 4.628 3.061 12财经研究上海财经大学CN31-1012/F 3.135 2.258 2.589 3.223 2.801 13农业经济问题中国农业经济学会CN11-1323/F 2.854 2.478 2.425 3.200 2.739 14中国土地科学中国土地学会、中国土地勘测规划院CN11-2640/F 2.402 2.675 2.518 2.999 2.649 15国际经济评论中国社会科学院世界经济与政治研究所CN11-3799/F 3.753 2.385 2.285 2.143 2.642 16世界经济研究上海社会科学院世界经济研究所CN31-1048/F 3.308 2.473 2.188 2.395 2.591 17国际贸易问题对外经济贸易大学CN11-1692/F 2.905 2.477 2.242 2.690 2.579 18经济科学北京大学CN11-1564/F 3.083 1.968 2.185 3.065 2.575 19南开经济研究南开大学经济学院CN12-1028/F 2.508 1.323 2.424 3.025 2.320 20农业技术经济中国农业技术经济研究会CN11-1883/S 2.221 1.798 1.901 2.549 2.117 21世界经济文汇复旦大学CN31-1139/F 2.143 1.453 2.245 2.596 2.109 22财贸经济中国社会科学院财经战略研究院CN11-1166/F 2.059 1.533 2.240 2.560 2.098 23经济学家西南财经大学CN51-1312/F 2.08 1.593 2.347 2.303 2.081 24经济理论与经济管理中国人民大学CN11-1517/F 2.272 1.718 2.075 2.172 2.059 25证券市场导报深圳证劵交易所综合研究所CN44-1343/F 2.641 1.602 1.687 2.142 2.018 26产业经济研究南京财经大学CN32-1683/F 1.783 1.763 2.153 2.283 1.996 27经济评论武汉大学CN42-1348/F 1.944 1.673 2.013 2.113 1.936 28国际贸易中国商务出版社CN11-1600/F 2.774 2.023 1.542 1.363 1.926 29财经科学西南财经大学CN51-1104/F 2.179 1.584 1.673 1.768 1.801 30当代经济科学西安交通大学CN61-1400/F 1.944 1.447 1.675 2.093 1.790 31现代日本经济吉林大学、全国日本经济学会CN22-1065/F 1.8 1.863 1.829 1.414 1.727 32财经问题研究东北财经大学CN21-1096/F 1.965 1.317 1.567 1.933 1.696 33财经理论与实践湖南大学CN43-1057/F 2.032 1.530 1.460 1.743 1.691 34城市发展研究中国城市科学研究会CN11-3504/TU 1.448 1.569 1.822 1.896 1.684 35审计与经济研究南京审计学院CN32-1317/F 1.42 1.413 1.859 2.002 1.674 36当代财经江西财经大学CN36-1030/F 1.774 1.468 1.685 1.747 1.669 37南方经济广东经济学会、广东省社会科学院CN44-1068/F 1.773 1.181 1.589 2.094 1.659 38上海财经大学学报上海财经大学CN31-1817/C 1.88 1.380 1.658 1.687 1.651 39宏观经济研究国家发展和改革委员会宏观经济研究院CN11-3952/F 1.915 1.535 1.625 1.460 1.634 40商业经济与管理浙江工商大学CN33-1336/F 1.738 1.235 1.458 1.803 1.559 41山西财经大学学报山西财经大学CN14-1221/F 1.594 1.277 1.602 1.724 1.549 42经济与管理研究首都经济贸易大学CN11-1384/F 1.769 1.287 1.382 1.617 1.514 43上海经济研究上海社会科学院经济研究所CN31-1163/F 1.357 1.424 1.658 1.554 1.498 44经济社会体制比较世界发展战略研究部CN11-1591/F 1.501 1.174 1.561 1.649 1.471 45税务研究中国税务杂志社CN11-1011/F 1.779 1.133 1.611 1.360 1.471 46世界经济与政治论坛江苏省社会科学院世界经济研究所CN32-1544/F 1.886 1.442 1.288 1.207 1.456 47中央财经大学学报中央财经大学CN11-3846/F 1.605 1.253 1.349 1.508 1.429 48城市问题北京市社会科学院CN11-1119/C 1.677 1.273 1.218 1.484 1.413 49中南财经政法大学学报中南财经政法大学CN42-1663/F 1.336 1.160 1.517 1.628 1.410 50财贸研究安徽财经大学CN34-1093/F 1.256 1.194 1.524 1.637 1.403 51经济问题探索云南省发展和改革委员会CN53-1006/F 1.433 1.108 1.320 1.294 1.289 52国际经贸探索广东外语外贸大学CN44-1302/F 1.5820.987 1.110 1.249 1.232 53财经论丛浙江财经大学CN33-1154/F0.759 1.147 1.376 1.614 1.224 54金融经济学研究广东金融学院CN44-1696/F 1.139 1.130 1.252 1.252 1.193 55国际商务(对外经济贸易大学学报)对外经济贸易大学CN11-3645/F 1.15 1.150 1.296 1.163 1.190 56农村经济四川省农业经济学会CN51-1029/F 1.2570.981 1.220 1.269 1.182 57江西财经大学学报江西财经大学CN36-1224/F0.9310.872 1.370 1.291 1.116 58财政研究中国财政学会CN11-1077/F 1.0950.994 1.185 1.173 1.112 59现代经济探讨江苏省社会科学院CN32-1566/F 1.0120.994 1.346 1.088 1.110 60经济学动态中国社会科学院经济研究所CN11-1057/F 1.1370.914 1.126 1.197 1.094 61经济经纬河南财经政法大学CN41-1421/F 1.0860.884 1.141 1.239 1.088 62改革重庆社会科学院CN50-1012/F——0.503 1.161 1.591 1.085 63亚太经济福建社会科学院CN35-1014/F 1.4530.9160.9550.990 1.079 64经济纵横吉林省社会科学院CN22-1054/F 1.1880.963 1.107 1.044 1.076 65经济问题山西省社会科学院CN14-1058/F 1.1690.8940.995 1.068 1.032 66云南财经大学学报云南财经大学CN53-1209/F 1.2010.8010.8660.9110.945 67当代经济研究吉林财经大学CN22-1232/F0.9570.8230.9940.9260.925 68广东财经大学学报广东财经大学CN44-1446/F0.8640.8000.9110.8420.854 69河北经贸大学学报河北经贸大学CN13-1207/F0.7510.7390.7760.8640.783 70中国经济问题厦门大学经济研究所CN35-1020/F0.7190.3330.5820.8530.622 71价格理论与实践中国价格协会CN11-1010/F0.6860.5130.6900.5610.613 72中国社会经济史研究厦门大学历史研究所CN35-1023/F0.4960.3950.5290.5020.481 73政治经济学评论中国人民大学CN11-5859/D—————————— 以下为CSSCI扩展版来源期刊 排名期刊名称主办单位刊号2010年2011年2012年2013年（五年）四年平均值1金融评论中国社会科学院金融研究所CN11-5865/F—————— 1.778 1.778 2金融论坛城市金融研究所、中国城市金融学会CN11-4613/F 2.348 1.083 1.000 1.504 1.484 3上海金融上海市金融学会CN31-1160/F 1.801 1.251 1.390 1.215 1.414 4技术经济中国技术经济学会CN11-1444/F 1.138 1.135 1.219 1.264 1.189 5现代城市研究南京城市科学研究会CN32-1612/TU 1.1680.916 1.295 1.333 1.178 6税务与经济吉林财经大学CN22-1210/F 1.225 1.113 1.212 1.001 1.138 7消费经济湘潭大学、湖南商学院、湖南师范大学CN43-1022/F 1.215 1.041 1.165 1.129 1.138 8保险研究中国保险学会CN11-1632/F0.839 1.069 1.408 1.152 1.117
中国学术期刊影响因子年报、国际引证报告发布 王保纯 2012年12月28日07:59 来源：光明日报 中国学术期刊电子杂志社、中国科学文献计量评价研究中心与清华大学图书馆26日共同发布了《中国学术期刊影响因子年报（2012版）》和《中国学术期刊国际引证报告（2012版）》，同时还首次发布了2012年度中国最具国际影响力学术期刊和中国国际影响力优秀期刊，科技界和社科界418个学术期刊分别入选两个名单。 此前，我国对于学术期刊国际影响力的评价，多以SCI（科学引文索引）、SSCI（社会科学引文索引）等国际权威检索机构收录与否作为唯一衡量标准，很多未被收录期刊往往不被看好。《中国学术期刊国际引证报告》的发布是我国学术期刊乃至学术评价领域的一个突破性进展，是我们国家，也是国际上第一次从文献计量的角度，全面、系统、深入地向社会揭示中国学术期刊走向世界取得的成果和存在的问题。此举标志着我国学术期刊有了统一的国际影响力认证标识。 中国科学文献计量评价中心主任杜文涛介绍了此次研究的有关情况。他说，中国最具国际影响力学术期刊和中国国际影响力优秀期刊，是依据《中国学术期刊国际引证报告（2012版）》，按2011年度中国学术期刊被SCI期刊、SSCI期刊引用的总被引频次和影响因子排序，经综合计算，并经40多位期刊界专家审议，最终遴选出的TOP5%期刊和TOP5%-10%期刊。在中国最具国际影响力学术期刊中，科技期刊备选3533种，由上述方法选出175种；人文社科类备选680种，选出34种，共计209种。同样，在中国国际影响力优秀期刊中，由上述方法选出科技类期刊和人文社科类期刊也分别为175种和34种，共计209种。参与报告研制的研究人员惊喜地发现，不少非SCI、SSCI收录期刊比SCI、SSCI收录期刊具有更高的被引用次数。在上榜的418个期刊中，中文期刊达312个。
轴流式风机叶片的工作方式与飞机的机翼类似。但是，后者是将升力向上作用于机翼上并支撑飞机的重量，而轴流式风机则固定位置并使空气移动。 气流由集流器进入轴流风机，经前导叶获得预旋后，在叶轮动叶中获得能量，再经后导叶，将一部分偏转的气流动能转变为静压能，最后气体流经扩散筒，将一部分轴向气流的动能转变为静压能后输入到管路中。 1．叶轮 叶轮与轴一起组成了通风机的回转部件，通常称为转子。叶轮是轴流式通风机对气体做功的唯一部件，叶轮旋转时叶片冲击气体，使空气获得一定的速度和风压。 轴流风机的叶轮由轮毂和叶片组成，轮毂和叶片的连接一般为焊接结构。叶片有机翼型、圆弧板形等多种，叶片从根部到叶顶常是扭曲的，有的叶片与轮毂的连接为可调试，可以改变通风机的风量和风压。一般叶片数为4~8个，其极限范围则在2~50个之间。 2.集风器和流线罩 集风器（吸风口）和流线罩两者组成光滑的渐缩形流道，其左右是将气体均匀的导入叶轮，减少入口风流的阻力损失。 3.前后置导流器 前导流器的作用是使气流在入口出产生负旋转，以提高风机的全压；此外，前置导流器常做成可转动的，通过改变叶片的安装的角度可以改变风机的工况。 后导流器的作用是扭转从叶轮流出的旋转气流，使一部分偏转气流动能转变为静压能，同时可减少因气流旋转而引起的摩擦和漩涡损失动能。 4.扩压器 在轴流风机的级的出口，气流轴向速度很大。扩散筒的作用是将一部分轴向气流动能转变为静压能，使风机流出的气体的静压能进一步提高，同时减少出口突然扩散损失。 轴流式风机的横截面一般为翼剖面。叶片可以固定位置，也可以围绕其纵轴旋转。叶片与气流的角度或者叶片间距可以不可调或可调。改变叶片角度或间距是轴流式风机的主要优势之一。小叶片间距角度产生较低的流量，而增加间距则可产生较高的流量。 先进的轴流式风机能够在风机运转时改变叶片间距（这与直升机旋翼颇为相似），从而相应地改变流量。这称为动叶可调(VP)轴流式风机。
《中国学术期刊影响因子年报》评价指标体系 1.期刊影响力综合评价指标——期刊影响力指数（CI ） 统计某个年度内出版的某些源文献引证期刊的次数，可以在统计学意义上反映期刊在该统计年度产生的影响力。简单而常用的计量指标有期刊的总被引频次（TC ，广延量，评价对象为期刊已发表的所有文献）、影响因子（IF ，强度量，评价对象为期刊在统计年之前两年发表的文献）、即年指标（强度量，评价对象为期刊在统计年发表的文献）等。 显然，上述指标的评价对象是期刊在不同时期发表的文献，且评价角度、计量方法各不相同，任一指标都不能全面反映期刊的影响力。期刊评价中片面强调其中某个指标，都会导致期刊出现片面发展倾向，甚至引发期刊的学术不端行为，干扰期刊正常发展。因此，人们一直在希望找到一个综合反映期刊影响力的计量指标。然而，过去这方面的工作总是试图将TC 、IF 等指标先验地假设为同一线性空间的可加标量，按一组人为设定的权重参数拟合为一个“综合指标”，而未注意区分这些指标的内禀属性，得到的期刊排序结果也难以给予合理的解释。 我们在2013年首次提出了一种综合评价学术期刊影响力的方法，连续三年应用于“中国最具国际影响力学术期刊”的遴选，基本原理、计算方法和结果得到了国内外学术界和期刊界的基本认可。 1.1期刊影响力指数（CI ）的基本定义 定义1：期刊影响力排序空间 在某种可比较大小的期刊范围内（同一学科内）将TC 、IF 分别归一化处理为tc 、if ，并按其大小进行期刊排序，即可在排序意义上将TC 、IF 映射到一个2维空间，称为“期刊影响力排序空间”。 定义2：期刊影响力等位线 在“期刊影响力排序空间”内，定义影响力最大的期刊为（1,1），各刊与之的距离为 22B -1)A 1(R ） （+-=，期刊影响力相等的点连成的线即为期刊影响力等位线。显然，等位线就是以（1,1）为圆心的圆弧，见图1。 定义3：期刊影响力指数（CI ） 学术期刊影响力指数（Academic Journal Clout Index ，简称CI ），是反映一组期刊中各刊影响力大小的综合指标，它是将期刊在统计年的总被引频次（TC ）和影响因子（IF ）双指标进行组内线性归一后向量平权计算所得的数值，用于对组内期刊排序。 CI 的计算公式为： [][]1,0B T C T C T C T C B 1,0A IF IF IF IF A 1)B 1()A 1(2CI 2 2∈--= ∈--=-+--=组内最小 组内最大组内最小个刊组内最小组内最大组内最小 个刊其中）（ CI 的几何意义如下：
Nature Communications 10.742，综合：一区，12.124 Nucleic Acid Research 8.808，生物：一区；10.162 Scientific Reports 5.078，综合类：二区，4.259 Methods 3.221，生物，二区，3.802 BMC Systems Biology 2.853，生物：3区，2.003 Journal of Biomedical informatics 2.482，医学：3区；2.753 Journal of Computational Biology 1.670，生物：四区；1.032 Journal of Bioinformatics and Computational Biology 0.931，生物：四区；0.800 Journal of Theoretical Biology1.833 生物、数学与计算生物学三区 Journal of Mathematical Biology 1.786 生物4区数学与计算生物学3区Bioinformatics (IF: 4.328) BMC Bioinformatics (IF: 3.781)，生物：三区；2.448 BMC Biology (IF: 4.734)，生物：一区；6.779 Briefings in Bioinformatics (IF: 4.627)，生物：一区；5.134 Journal of Computational Biology (IF: 1.563)，生物：四区；1.032 PLoS Computational Biology (IF: 5.895)，生物：二区，2.542 Mathematical Biosciences (IF: 1.148)，生物：四区；1.246 Journal of Biomedical Informatics (IF: 1.924)，医学：三区；2.753 Molecular Biosystems ( IF: 4.236)，生物：三区；2.781 Frontiers in Genetics 4.151 生物二区 Microbial Ecology 3.614 生物：二区，微生物3区
风机是依靠输入的机械能，提高气体压力从而引导气体流动的机械，它是一种从动的流体机械。风机的工作原理与透平压缩机基本相同，只是由于气体流速较低，压力变化不大，一般不需要考虑气体比容的变化，即把气体作为不可压缩流体处理。 风机根据气流进入叶轮后的流动方向分为：轴流式风机、离心式风机和斜流(混流)式风机。 1.离心风机 气流进入旋转的叶片通道，在离心力作用下气体被压缩并沿着半径方向流动。 离心风机(图1) 离心风机是根据动能转换为势能的原理，利用高速旋转的叶轮将气体加速，然后减速、改变流向，使动能转换成势能(压力)。在单级离心风机中，气体从轴向进入叶轮，气体流经叶轮时改变成径向，然后进入扩压器。在扩压器中，气体改变了流动方向造成减速，这种减速作用将动能转换成压力能。压力增高主要发生在叶轮中，其次发生在扩压过程。在多级离心风机中，用回流器使气流进入下一叶轮，产生更高压力。 2.轴流风机 气流轴向进入风机叶轮后，在旋转叶片的流道中沿着轴线方向流动的风机。相对于离心风机，轴流风机具有流量大、体积小、压头低的特点，用于有灰尘和腐蚀性气体场合时需注意。
轴流风机(图2) 当叶轮旋转时，气体从进风口轴向进入叶轮，受到叶轮上叶片的推挤而使气体的能量升高，然后流入导叶。导叶将偏转气流变为轴向流动，同时将气体导入扩压管，进一步将气体动能转换为压力能，最后引入工作管路。 3.斜流式(混流式)风机 在风机的叶轮中，气流的方向处于轴流式之间，近似沿锥流动，故可称为斜流式(混流式)风机。这种风机的压力系数比轴流式风机高，而流量系数比离心式风机高。
斜流式(混流式)风机(图3) 当叶轮旋转时，气体从进风口轴向进入叶轮，贝雷梁受到叶轮上叶片的推挤而使气体的能量升高，然后流入导叶。导叶将偏转气流变为轴向流动，同时将气体导入扩压管，进一步将气体动能转换为压力能，最后引入工作管路。
一、为了说明问题更有条理，我先对SCI/EI收录的会议论文进行说明： （1）EI收录主要收录在期刊上发表的国际会议和国际会议论文集。其中会议论文集、专著等。其中IEE/IEEE、SPIE、ASME、ASCE 等学会的国际会议论文集几乎全部收录。 （2）SCI、SSCI主要收录在期刊上发表的国际会议，如国际会议专刊、增刊，并收录在期刊上刊登的国际会议摘要。SCI、SSCI不收录国际会议论文集（图书）。 （3）ISTP、ISSHP主要收录在专著、期刊、报告、增刊及预印本等形式出版的各种一般会议、座谈、研究会和专题讨论会的会议录文献，包括CD-ROM，EI收录的会议ISTP不一定收录。 （4）部分会议会ISTP、ISSHP被同时收录。 二、对近来部分会议声称能被会议出版的说明： 近来有大量的会议声明能够被一些期刊，如AMR《Advanced Materials Research》，等期刊正刊出版，并且能够被EI检索，对此，大家要注意了，这里鱼目混杂，要擦亮眼睛注意： （1）AMR《Advanced Materials Research》，等这些刊物确实能够被EI检索，因为这几个刊物都是专门接受会议投稿的，也就是专门收录会议论文的，不接受作者的单独投稿。只要能被这个刊物收录可以说就一定能被EI检索，除非你的论文有重大的格式错误，但注意检索类型是CA类型（也就是会议论文）。
（2）论文能否进入这几个刊物，关键就是看你参加的会议是否能够属于刊物的会议列表里，最简单的方法是进入https://www.doczj.com/doc/f314744221.html,/网站，输入你要查询的会议名称，如果该会议能够在此网站上查的到，才证明你的论文能够被该刊物收录，也就说明你的论文能够被Ei检索。 （3）这几个刊物都是属于瑞士TTP出版公司旗下的刊物，其旗下的刊物还有如下刊物，这些刊物上发表的文章都能被EI检索：MSF>Materials Science Forum KEM>Key Engineering Materials SSP>Solid State Phenomena DDF>Defect and Diffusion Forum AMM>Applied Mechanics and Materials AMR>Advanced Materials Research AST>Advances in Science and Technology JNanoR>Journal of Nano Research JBBTE>Journal of Biomimetics, Biomaterials, and Tissue Engineering JMNM>Journal of Metastable and Nanocrystalline Materials JERA>International Journal of Engineering Research in Africa （4）Key Engineering Materials 《关键工程材料》瑞士
风机的工作原理 轴流式风机，就是与风叶的轴同方向的气流(即风的流向和轴平行)，如电风扇,空调外机风扇就是轴流方式运行风机。 轴流式风机又叫局部通风机，是工矿企业常用的一种风机，安不同于一般的风机它的电机和风叶都在一个圆筒里，外形就是一个筒形，用于局部通风，安装方便，通风换气效果明显，安全，可以接风筒把风送到指定的区域． 风机是依靠输入的机械能，提高气体压力并排送气体的机械，它是一种从动的流体机械。风机是我国对气体压缩和气体输送机械的习惯简称，通常所说的风机包括通风机，鼓风机，压缩机以及罗茨鼓风机，离心式风机,回转式风机,水环式风机[2]?,但是不包括活塞压缩机等容积式鼓风机和压缩机。气体压缩和气体输送机械是把旋转的机械转换为气体压力能和动能，并将气体输送出去的机械。 风机应用范围： 风机的工作原理与透平压缩机基本相同，只是由于气体流速较低，压力变化不大，一般不需要考虑气体比容的变化，即把气体作为不可压缩流体处理。 风机是依靠输入的机械能，提高气体压力并排送气体的机械，它是一种从动的流体机械。风机是我国对气体压缩和气体输送机械的习惯简称，通常所说的风机包括通风机，鼓风机，压缩机以及罗茨鼓风机，离心式风机,回转式风机,水环式风机,但是不包括活塞压缩机等容积式鼓风机和压缩机。气体压缩和气体输送机械是把旋转的机械转换为气体压力能和动能，并将气体输送出去的机械。 风机广泛用于工厂、矿井、隧道、冷却塔、车辆、船舶和建筑物的通风、排尘和冷却；锅炉和工业炉窑的通风和引风；空气调节设备和家用电器设备中的冷却和通风；谷物的烘干和选送；风洞风源和气垫船的充气和推进等。 风机的工作原理与透平压缩机基本相同，只是由于气体流速较低，压力变化不大，一般不需要考虑气体比容的变化，即把气体作为不可压缩流体处理。 风机历史 风机已有悠久的历史。中国在公元前许多年就已制造出简单的木制砻谷风车，它的作用原理与现代离心风机基本相同。1862年，英国的圭贝尔发明离心风机，其叶轮、机壳为同心圆型，机壳用砖制，木制叶轮采用后向直叶片，效率仅为40％左右，主要用于矿山通风。1880年，人们设计出用于矿井排送风的蜗形机壳，和后向弯曲叶片的离心风机，结构已比较完善了。 1892年法国研制成横流风机；1898年，爱尔兰人设计出前向叶片的西罗柯式离心风机，并为各国所广泛采用；19世纪，轴流风机已应用于矿井通风和冶金工业的鼓风，但其压力仅为100～300帕，效率仅为15～25％，直到二十世纪40年代以后才得到较快的发展。1935年，德国首先采用轴流等压风机为锅炉通风和引风；1948年,丹麦制成运行中动叶可调的轴流风机；旋轴流风机、子午加速轴流风机、斜流风机和横流风机也都获得了发展。 风机分类 1.风机按使用材质分类可以分好几种，如铁壳风机（普通风机）、玻璃钢风机、塑料风机、铝风机、不锈钢风机等等 2.风机分类可以按气体流动的方向，分为离心式、轴流式、斜流式（混流式）和横流式等类型。 3.风机根据气流进入叶轮后的流动方向分为：轴流式风机、离心式风机和斜流(混流)式风机。 4.风机按用途分为压入式局部风机(以下简称压入式风机)和隔爆电动机置于流道外或在流道内，隔爆电动机置于防爆密封腔的抽出式局部风机(以下简称抽出式风机)。 5.风机按照加压的形式也可以分单级、双级或者多级加压风机。
第一章泵与风机综述 第一节泵与风机的分类和型号编制 一、泵与风机的分类 泵与风机是利用外加能旦输送流体的流体机械。它们大量地应用于燃气及供热与通风专业。根据泵与风机的工作原理，通常可以将它们分类如下： (一)容积式 容积式泵与风机在运转时，机械内部的工作容积不断发生变化，从而吸入或排出流体。按其结构不同，又可再分为； 1．往复式 这种机械借活塞在汽缸内的往复作用使缸内容积反复变化，以吸入和排出流体，如活塞泵(piston pump)等； 2．回转式 机壳内的转子或转动部件旋转时，转子与机壳之间的工作容积发生变化，借以吸入和排出流体，如齿轮泵(gear pump)、螺杆泵(screw pump)等。 (二)叶片式 叶片式泵与风机的主要结构是可旋转的、带叶片的叶轮和固定的机壳。通过叶轮的旋转对流体作功，从而使流体获得能量。 根据流体的流动情况，可将它们再分为下列数种： 1．离心式泵与风机； 2．轴流式泵与风机； 3．混流式泵与风机，这种风机是前两种的混合体。 4．贯流式风机。 (三)其它类型的泵与风机 如喷射泵（jet pump）、旋涡泵(scroll pump)、真空泵(vacuum pump)等。 本篇介绍和研讨制冷专业常用的泵与风机的理论、性能、运行、调节和选用方法等知识。由于制冷专业常用泵是以不可压缩的流体为工作对象的。而风机的增压程度不高(通常只有9807Pa或1000mmH2O以下)，所以本篇内容都按不可压缩流体进行论述。 二、泵与风机的型号编制 （一）、泵的型号编制
除上述基本型号表示泵的名称外，还有一系列补充型号表示该泵的性能参数或结构特点。根据泵的用途和要求不同，其型号的编制方法也不同，现以下列示例说明。 （二）（二）、风机的型号编制 1、1、离心式风机的型号编制 离心式风机的名称包括：名称、型号、机号、传动方式、旋转方向和风口位置等六部分。 (1)名称包括用途、作用原理和在管网中的作用三部分，多数产品第三部分不作表示，在型号前冠以用途代号，如锅炉离心风机G，锅炉离心引风机Y,冷冻用风机LD,空调用风机KT等名称表示。 (2)型号由基本型号和补充型号组成，其形式如下：