Quenched Two Dimensional Supersymmetric Yang-Mills Theory

a r X i v :h e p -t h /9506063v 1 9 J u n 1995BROWN-HET-996

hep-th/9506063

Quenched Two Dimensional Supersymmetric

Yang-Mills Theory Miao Li Department of Physics Brown University Providence,RI 02912li@https://www.doczj.com/doc/fe2103694.html, By studying the pure Yang-Mills theory on a circle,as well as an adjoint scalar coupled to the gauge ?eld on a circle,we propose a quenching prescription in which the combination of the spatial component of the gauge ?eld and P is treated as a dynamic variable.Averag-ing over momentum is not necessary,therefore the usual ultraviolet cut-o?is eliminated.We then apply this prescription to study the large N two dimensional supersymmetric gauge theory.An one dimensional supersymmetric matrix model is obtained.It is not

known whether this model can be solved exactly.However,an extended model with one more complex fermion is exactly solvable,with N =1supersymmetry as Parisi-Sourlas supersymmetry.The exact solvability may have some implications for the N =1quenched model.

June 1995

1.Introduction

The two dimensional supersymmetric Yang-Mills theory may turn out to be a two di-mensional matrix model which can be solved in the large N limit.A set of loop equations are solved in[1]with a certain assumption,its spectrum is studied numerically in[2]in the light-cone formalism.There seems to be at least two major motivations for studying supersymmetric gauge theories in various dimensions.The?rst is the hope that deeper understanding of these theories may shed light on several longstanding open problems in particle theory and quantum?eld theories,such as con?nement[3],dynamic supersymme-try breaking[4]and various kinds of duality[3,5].The second motivation,which is equally important if not more important,is the search for higher dimensional solvable matrix mod-els.As we have learned from the study of zero and one dimensional matrix models,string theory can be reformulated in terms of matrix models.In such models,some spacetime dimensions are dynamically generated,and powerful mathematical tools can be developed to calculate various physical quantities.It may be justi?ed to hope that string theory will be ultimately formulated in this fashion.This latter motivation serves as the primary one for our previous study[1]and the work presented in this paper.Recently,based on the explicit solution of the low energy e?ective action in the supersymmetric SU(N)Yang-Mills theory in four dimensions[6],Douglas and Shenker extract some interesting large N information about the theory[7],and?nd that in the large N limit,the validity region of the low energy solution becomes very narrow.Because of the importance of the large N solution of super-gauge theories,it is then desirable to explore all possible valuable methods.

As long as the large N problem is concerned,Eguchi and Kawai showed that the Euclidean lattice gauge theory can be reduced to a model at a single site with D matrices [8],here D is the spacetime dimension.Unfortunately,it was shown subsequently that the EK model su?ers breakdown of global U(1)symmetries at weak coupling in dimensions higher than two[9],so the EK model is not capable of reproducing the large N result of the Wilson theory in the physical weak coupling regime.A quenched model was then introduced in[9].This idea was substantially augmented by Parisi[10]and by Gross and Kitazawa[11],these authors were able to show that the quenched matrix model indeed correctly produces the large N results for correlation functions in the weak coupling regime. We shall follow refs.[12]to work with the Hamiltonian formalism.

The quenching prescription proposed in this paper is slightly di?erent from the conven-tional one.Instead of?rst calculating quantities with?xed quenching momentum matrix, and then averaging over momenta,we propose to consider the combination of the mo-mentum matrix with the spatial component of the gauge?eld as a dynamic variable.The

motivation for doing this is from consideration of the pure Yang-Mills theory on a cylinder, in which the theory already reduces to a quantum mechanics problem.By construction this prescription works only in two dimensions.The quenched super gauge theory,being equivalent to the original theory in the large N limit,is an one dimensional N=1super-symmetric multi-matrix model.There are two Hermitian bosonic matrices,two Hermitian fermionic matrices,or equivalently one complex bosonic matrix and one complex fermionic matrix.This matrix model is interesting in its own right.It is interesting to study its1/N corrections,even these may have nothing to do with1/N corrections in the original super gauge theory.In the similar spirit,one may try to generalize this supersymmetric matrix model in various ways,and to ask the question whether a doubling scaling limit exists, and if it does,what kind of string theory it describes.

We shall not try to solve the quenched model directly in this paper.The main result of this paper perhaps is the construction of a solvable model by extending the supersymmetric quenched model to include one more complex fermionic matrix.There is still one complex bosonic matrix.The bosonic part of the action di?ers from the N=1model by a potential term.The N=1supersymmetry in the extended model can be explained as Parisi-Sourlas supersymmetry[13].Since such a model can be reduced to a Gaussian model together with a pair of stochastic equations,Green’s functions of bosonic matrices are calculable in principle,once the?rst order stochastic equations are solved.It is conceivable that further understanding of the extended model will shed light on understanding of the quenched model.

Since the quenching prescription was proposed more than ten years ago,it is appropri-ate to review the essential ingredients?rst.We shall do this in the next section.We then proceed in sect.3to discuss the prescription for two dimensional gauge theories by starting with the pure Yang-Mills theory de?ned on a cylinder.We shall argue that by promoting the combination of momentum matrix and the spatial component of the gauge?eld to a dynamic matrix,the average over momenta is automatically done.Also,it is necessary to rescale the coupling constant.The consistency of this prescription is checked in the case of an adjoint matter coupled to the gauge?eld.The supersymmetric quenched model is introduced in sect.4.We do not know how to solve this model yet.Then in sect.5we extend this model to obtain an exactly solvable model.This model exhibits Parisi-Sourlas supersymmetry,and associated?rst order stochastic equations can be integrated.The last section is devoted to a discussion.

2.A Brief Review of the Quenching Prescription

To illustrate the idea of quenching,consider a two dimensional Hermitian matrix M(x,t)with the following action

S(M)= d2x tr 12(?x M)2+g N M3 ,(2.1) where the coupling constant g is held?xed in the limit N→∞.

Instead of quenching all spacetime momenta as in[9,10,11],only the spatial mo-mentum is to be quenched in this paper[12].The prescription is to replace the spatial dependent matrix?eld M(x,t)by exp(iP x)M(t)exp(?iP x),here P is a diagonal matrix with eigenvalues p i.The derivative?x M is replaced by i[P,M]and the quenched action reads

S=a dt tr 12[P,M]2+g N M3 ,(2.2) where a=2π/Λis the ultraviolet cut-o?whose utility we will see shortly,M in the above action depends only on t.The propagator derived from(2.2)is

M ij(t)M lk(t′) =?i

,(2.4)

2π

each integral in the above product is normalized to1.To see this,consider a planar diagram with l loops,n vertices and p propagators.With the standard double-line representation, on assigns momentum p i the line with index i,then momentum conservation is automatic in the quenched model.An example of vacuum diagrams is drawn in the following?gure.

p

i

p

j p l

p

k

The propagator is essentially the same as in the original model,with an extra factor a?1,so there is an additional factor a?p from all propagators.The n vertices contribute a factor(ag)n N?n/2and the contraction of matrix indices gives rise to a factor N l+1. So altogether there is a factor a n?p g n N l+1?n/2=a n?p g n N2,where relations3n=2p and l?p+n=1are used.The factor N2is the right one for a planar diagram.Now multiplying the result by the integral factor(2.4),l integrals in this factor are identi?ed with loop integrals in the original diagram,leaving a factor a l together a?1in(2.4).The rest integral factors normalize to1.Thus,the a dependent factor is a l?p+n?1=1,with the planar relation l?p+n=1.This explains why a factor a in the quenched action is introduced.In the limit N→∞all planar diagrams are included,thus the free energy calculated with the quenching prescription is the same as in the original model.

Calculating Green’s functions requires a little modi?cation.First,according to the quenching prescription,tr M n(x,t)=tr M n(t),so Green’s functions of these quantities will be independent of positions.This is true in the large N limit according to the factor-ization theorem.Next,one would like to calculate the expectation value of quantities such as tr[M(x,t)M(y,t′)]or tr[M(p,t)M(q,t′)].By the quenching prescription

tr[M(p,t)M(q,t′)] =(2π)2δ(p?p ij)δ(q+p ij) M(t)ij M(t′)ji ,

where sum over indices is assumed.In the leading order,applying(2.3)and(2.4),one ?nds that the result is the same as in the original model except for an additional factor a?1.It is easy to see that this factor exists for all connected planar diagrams contributing to this Green’s function.Similarly,when one considers a connected Green’s function of this type involving n matrices,an additional factor a?1is to be compensated.

3.Quenched Yang-Mills Theory on a Cylinder

3.1.Pure Yang-Mills Theory on a Cylinder

The pure Yang-Mills theory on a cylinder reduces to a quantum mechanics problem [16,17],since the only dynamical degrees of freedom are winding modes of the gauge?eld. Because the system itself already e?ectively collapses to a“point”before quenching,it is desirable to compare what obtained in the quenched model to the un-quenched model.

We start by showing how the pure Yang-Mills theory e?ectively reduces to a quantum mechanical system.The standard action

1

S=

(ΠD)2+ΠD F01

2

= d2x tr ?g2

(ΠD)2+ΠD dxU(x)?t A(x)U?1(x)) .

2

It is easy to see that dxU(x)?t A(x)U?1(x))=?i?t UU?1,from the de?nition of U. Thus,all degrees of freedom in A(x)collapse to that of U,and the above path integral ?nally reduces to a path integral of a quantum mechanic system

[dUdΠD]δ([U,ΠD])exp i dt tr(?g2L

where the appropriate measure[dU]is the Haar measure.Instead of working with the holonomy,one can work with D with the de?nition U=exp(iDL).Using the following formula

?i?t UU?1=L 10dτe iDLτ?t De?iDLτ

in(3.3)and noting that exp(iDLτ)e?ectively commutes withΠD,thanks to the delta function in the path integral,one?nds that these exponentials cancel upon taking trace. The delta functionδ([U,ΠD])can be replaced by another oneδ([D,ΠD])and?nally [dDdΠD]δ([D,ΠD])exp i dtL tr(?g2

(ΠD)2+ΠD?t A+iA0[D,ΠD] .(3.6)

2

Again integration of A0results in constraint[D,ΠD]=0,and the path integral becomes [dDdΠD]δ([D,ΠD]exp i dta tr(?g2

un-quenched action.The?rst di?erence is easily resolved by replacing?t A by?t D,since P is supposed to be held?xed with discrete eigenvalues.

Before resolving the second di?erence,we remind ourselves that in the original pro-posal of[11],the constraint that the eigenvalues of D coincide with those of P is imposed. This amounts to inserting the following factor

[dU]δ(D?UP U?1)?(p i),?(p i)=

(p i?p j)2(3.8)

i

into the path integral.We now argue that such constraint should not be imposed in our case of a compact circle.As we have seen,an eigenvalue of DL is the phase of an eigenvalue of the holonomy U.With the above constraint,this eigenvalue would be2πn i and the corresponding phase is trivial in the holonomy.So the constraint(3.8)would lead to a trivial theory.

Now the second di?erence mentioned before between the two actions is formally re-solved by rescalingΠD→L L g2.The rescaling ofΠD does not change the quenched model,since it is just a matter of convention.The rescaling of g2is a little disturbing.By viewing D,instead of A,as the dynamic degrees of freedom,this rescaling appears necessary in order to recover the original theory at the large N limit.Such mod-i?cation is not absurd as it might appear.Note that except for the Gauss law constraint [D,ΠD]=0,the action in(3.7)is quadratic,so a straightforward perturbative argument as presented in the previous section is lacking.In particular,averaging over p i with(2.4) can not be introduced directly.Finally,we would like to point out that the ratio L/a can be taken equal to N.The reason is the following.The number of possible values of p i with both a ultraviolet cut-o?and an infrared cut-o?is just L/a.When P is absorbed into D, the rank of D,N,counts e?ectively the number of possible values of p i.This is pointed out in[14]as well as in[15].

To check the consistency of our special prescription,we shall consider the system of Yang-Mills coupled to an adjoint scalar?eld in the next subsection.

3.2.Yang-Mills Coupled to an Adjoint Scalar

Letφbe an adjoint scalar,therefore a Hermitian matrix?eld for a gauge group U(N). In this subsection we are interested in studying the coupled system with an action

1

S=

with de?nition of covariant derivatives Dμφ=?μφ+i[Aμ,φ].In the above we appropriately rescaledφso that the action is weighted by a factor1/g2.This action can also be written in a?rst order form

S= d2x tr ?g22g2(D xφ)2 = d2x tr ?g22g2(D xφ)2 + d2x tr A0 D xΠD+i[φ,Πφ] .(3.10)

Again integrating out A0in the path integral imposes the Gauss law D xΠD+i[φ,Πφ]=0, which is solved by the following expression

ΠD(x)=U?1(x)ΠD U(x)?i x0dyU(x,y)[φ(y),Πφ(y)]U(y,x),(3.11) whereΠD=ΠD(0),and U(x)is de?ned as in the last subsection,and U(x,y)= P exp(i y x A(x)dx).Now if one puts the system on a circle of circumference L,the periodic boundary condition forΠD(x)no longer results in[U,ΠD]=0,because of the second term in(3.11).Also,after substituting(3.11)into the action(3.10),the action not only depends on U=U(0,L),but also on U(x,y).Therefore,in the quenched model,the eigenvalues of D,as de?ned in the previous subsection is no longer restricted to a circle,since U(x,y)is not well de?ned on this circle.Thus,unlike in the pure Yang-Mills theory,the momentum as part of an eigenvalue of D will enter in the story in an essential way.

The solution(3.11)of the constraint can be simpli?ed by using gauge transformation φ(x)→U?1(x)φ(x)U(x),Πφ(x))→U?1(x)Πφ(x))U(x),

ΠD(x)→U?1(x)ΠD(x)U(x),A(x)→U?1(x)A(x)U(x)?iU?1(x)?x U(x).

The action(3.10)is invariant under this transformation,since the additional term resulting from the transformation is proportional to the constraint,therefore vanishes.The solution (3.11)after subject to this transformation reads

ΠD(x)=ΠD?i x0dy[φ(y),Πφ(y)].(3.12) Since U(x)is not necessarily periodic,the periodic boundary conditions for new?elds are twisted by U,for exampleΠD(L)=UΠD(0)U?1.With the help of the above solution, this condition translates into

[U,ΠD]=?i L0dy[φ(y),Πφ(y)]].(3.13)

One can substitute(3.12)into action(3.10).Once again,one would obtain a term

?g2L

2g2 d2x tr(D xφ)2

is treated as a perturbation term.Certainly there are other terms resulting from solving the constraint.Let us focus on the above term.To normalize the kinetic terms in(3.10), one has to rescaleφ→gφ,Πφ→Πφ/g,D x→gD x.Thus,the above perturbation becomes

?g2L n tr(D xφ)2,(3.14)

where we replaced the integral over the spatial dimension by a sum over discrete momentum modes.Accordingly,the quantity tr(D xφ)2should be viewed as the Fourier transform of the original term.Essentially,there is no ultraviolet cut-o?involved in this perturbation theory.D xφis e?ectively replaced by ipφ+i[a,φ]where a is the constant mode of the gauge?eld.For a detailed discussion we refer to[19]where an adjoint fermion coupled to the gauge?eld is discussed.Now one can replace the sum over momentum modes in(3.14) by a trace,thus the perturbation(3.14)becomes a four point vertex and the combination of p+A becomes an independent?eld.

Finally,we are in a position to propose our quenching prescription.First,as usual,

A(x)=e iP x Ae?iP x,ΠD(x)=e iP xΠD e?iP x,

(3.15)

φ(x)=e iP xφe?iP x,Πφ(x)=e iP xΠφ(x)e?iP x.

With these substitutes,the action in(3.10)becomes

S=L dt tr ?g22g2[D,φ]2 ,(3.16) with constraint

[D,ΠD]+[φ,Πφ]=0.(3.17) It is easy to see that the above constraint is a consequence of the old one with prescription (3.15).What is new here is that the usual ultraviolet cut-o?a is replaced by the infrared

cut-o?L,and D is promoted to a dynamic variable so the average over momentum is not necessary.This is also why a ultraviolet cut-o?is not necessary,since the propagator of φdoes not involve P.The necessity of an infrared cut-o?is best shown in study of the pure Yang-Mills theory.To see that this prescription is consistent,we note that any gauge invariant quantity,such as

tr[φ(x)U(x,y)φ(y)U(y,x)]=trφexp(iD(y?x))φexp(iD(x?y)),

contains P through D.The prescription works only for gauge theories,since in a matrix model with only global symmetry,P appears explicit in all correlation functions.

Before closing this section,we mention once again that the Gross-Kitazawa constraint (3.8)should not be imposed in this model on a compact circle too.And the eigenvalues of D,unlike in the pure gauge theory,should not be restricted to live on a circle.

4.The Quenched Supersymmetric Yang-Mills Theory

4.1.The Quenched Model

In this section,we shall introduce the quenched supersymmetric gauge theory.First, let us introduce the2D super-gauge theory.The vector super-multiplet in two dimensions consists of a vector?eld,a scalar?eld and a Majorana fermion.The scalar?eld is needed, since the vector?eld in two dimensions does not have dynamical degrees of freedom.The

action

S=1

4

F2μν?1

survives.In this gauge,A0+φ=0.Thus we are left with two bosonic?elds A=A1and φ,and two fermionic?eldsλα.The conjugate momenta are

ΠA=1

g2

(?0A+D xφ),

Πφ=1

g2

λ.

(4.3)

with the standard commutation relations

[ΠA ij(x),A lk(y)]=?iδikδjlδ(x?y),[Πφij(x),φlk(y)]=?iδikδjlδ(x?y), {λijα(x),λlkβ(y)}=g2

2(ΠA)2+

1

g2 dx tr

1

g2

D xφ) .(4.6) The relation between these two quantities is H={Q,Q}.

Now we are in a position to introduce the quenched model.The model is obtained by replacing every matrix?eld F(x)with exp(iP x)F exp(?iP x),where F is independent of x and P is a real diagonal matrix,as in the previous section.The covariant derivative D x F(x)is then replaced by exp(iP x)i[D,F]exp(?iP x),where D=P+A.On a circle, the eigen-values of P take discrete values2πn/L,n is an integer.With these substitutions, the Hamiltonian and the super-charge are truncated to a point

H=

g2L

g2

tr ?1

g2

i[D,φ]) ,(4.8) where we replacedΠA byΠD.Still these quantities are not convenient to work with,since the commutation relations are given by(4.4)withδ(x?y)replaced by1/L.Note that here

our prescription is di?erent from the usual one,in that the delta function is not regularized by1/a with a short-distance cut-o?a.The argument is the same as we presented in the last section.The commutators are simpli?ed by substitutions

D→g

L

D,φ→

g

L

φ,λ→

g

L

λ,

ΠD→1LΠD,Πφ→1LΠφ,

Explicitly

[ΠD ij,D lk]=?iδikδjl,[Πφij,φlk]=?iδikδjl,

{λijα,λlkβ}=1

L.The?nal ingredient is the gauge transformation

D→UDU?1,φ→UφU?1,λ→UλU?1,

ΠD→UΠD U?1,Πφ→UΠφU?1,(4.11) where the original gauge transformation parameter U(x)is also replaced by

exp(iP x)U exp(?iP x).

The above gauge transformation is generated by the generator

G=i[D,ΠD]+i[φ,Πφ]+2λ2.(4.12)

A physical state is annihilated by G.

4.2.The Superspace Formulation

The super-charge(4.10)can be written in a more symmetric fashion,if one introduces

λ=λ1?iλ2,ˉλ=λ1+iλ2,

M=φ?iD,

4[M+

il

M,M],

(4.13)

then

Q=tr(λA+ˉλˉA),(4.14)

with corresponding action

S = dt tr [

1M ?il M,M ]?t (2λ[2ˉλ

[M,ˉλ]+l M,λ]].(4.15)This action is invariant under the following SUSY transformation

δM =?2i?λ,δ

M.(4.16)

Since the above transformation has a simple form,one would guess there might be a simple superspace formulation.Indeed there is.Introduce a real fermionic coordinate θas the superpartner of t .Let D =?θ?iθ?t be the super-covariant derivative.The super-charge commuting with D is Q =?θ+iθ?t .There is {Q,Q }=2i?t =2H .Introduce the following super-?elds

Φ=M +iθλ,M +iθˉλ.(4.17)

It is easy to see that the free part of the action (4.15)is

?1ΦD 2Φ= dt tr 1M +i ˉλ?

t λ ,where there is an extra factor 1/2for the fermionic part,which is due to a rescaling λ→λ/

√2D 4[Φ?Φ) .(4.18)

5.An Extended Model With Parisi-Sourlas Supersymmetry

We have tried to solve the quenched model introduced in the last section,for example,by constructing some conserved quantities.So far we have not succeeded in tackling this model directly.The reason why any simple minded method of constructing conserved

quantities does not work is that all A and ˉA

introduced in (4.13)do not commute.For example,a commutator of two matrix elements of A depends on

The supersymmetry to be introduced here is Parisi-Sourlas supersymmetry.Therefore it is convenient to follow the line of the original papers[13]to introduce this model.We start with an action obtained by adding a potential term

l2

M,M]2,

to the bosonic part of(4.15).This term is positive de?nite,since[

M)= dt tr[12[M+il M,M])].(5.1) Note that this action is a complete square.

De?ne the complex Gaussian?elds

η=?t M?il

M,M],ˉη=?t

2

[

2 dt trηˉη.(5.3)

The Green’s functions of M and

M=

M(η,ˉη]e i

M]det[?(η,ˉη)

M)

]F[M,

?(M,

2

[

2

[·,M]?il M]?t?il

?(M,

Ψ]exp iS(Ψ,

with

S(Ψ,

?(M,

(ψ[M,ˉλ]?ˉψ[M,λ]) .(5.5)

2

Note that the structure of this action is almost the same as the fermionic part of action (4.15),except here there are two complex fermionic matrices.(Formally ifψ→ˉλand ˉψ→λ,then the above action is the same as in(4.15).)Now a Green’s function of M and

M] = [dMΨ]F[M,M)+S(Ψ,

M)+S(Ψ,

M=?2i?ˉλ,

δψ=? ?t2[

[

2

M,M]is anti-Hermitian,so the Hermitian part of M satis?es a linear https://www.doczj.com/doc/fe2103694.html,e the same notation as in(4.13),denote this Hermitian part byφand the anti-Hermitian part by D.A general solution forφis

φ(t)= t?∞dt′Reη(t′)+φ(?∞),(5.8)

where Reηdenotes the Hermitian part ofη,φ(?∞)is the value ofφat the in?nite past. Now D satis?es the following equation

?t D?il[φ,D]=?Imη,(5.9)

with Imηbeing the anti-Hermitian part ofη.Sinceφ(t)is known as in(5.8),the solution to the above equation can be expressed in terms ofφ,

D(t)=? t?∞dt′U?1(t′,t)Imη(t′)U(t′,t)+D(?∞),(5.10) where

U(t′,t)=P exp(?il t t′φ(τ)dτ).

Thatφappears in the above path ordered integral is not surprising.Recall that in the quenched model,φis just?A0in the gauge in which one supersymmetry is preserved. Thus,U(t′,t)is just the Wilson line along the time direction.

Now any Green’s function involving only matricesφand D,or equivalently M and

2 tr[M(?t2[

The extended matrix model studied in sect.5,exhibiting Parisi-Sourlas supersymme-try,can be solved exactly.This model is very similar to the quenched model,so further study will undoubtedly shed light on understanding of the quenched model.Some mech-anism is needed to truncate the number of fermionic matrices,in order to come down to the quenched model.We have studied the quenched N=2two dimensional SYM theory, and the resulting theory contains the same number of fermions as in the extended model. There is N=2supersymmetry and an additional bosonic Hermitian matrix.We intend to publish some results concerning this model elsewhere.For now,we just mention that the N=22D SYM theory is the dimensional reduction of the N=14D SYM theory,and the latter is shown to possess the Nicolai mapping[20].In a sense,the Nicolai mapping is nothing but a generalized Parisi-Sourlas mapping.Therefore,we suspect that this model might be interconnected with the two models studied in this paper.

It is our hope that some higher dimensional string theory will eventually emerge from these supersymmetric matrix models.With multi-matrices at hand,it is possible to generate more than one dimensions.Also,so far only supersymmetry can help in overcoming the so-called c=1barrier,and in eliminating problems such as tachyon.We hope to return to models introduced in this paper in near future.

Acknowledgments

We would like to thank M.Douglas for initial encouragement,and S.Das and A. Jevicki for very useful discussions.This work was supported by DOE grant DE-FG02-91ER40688-Task A.

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Lett.B312(1993)155,hep-th/9303153.

[18]J.Wess and J.Bagger,“Supersymmetry and Supergravity,”Princeton University

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[20]H.Nicolai,Phys.Lett.B89(1980)341;Nucl.Phys.B176(1980)419.

小学语文课文《唯一的听众》

小学语文课文《唯一的听众》 用父亲和妹妹的话来说，我在音乐方面简直是一个白痴。这是他们在经受了我数次"折磨";之后下的结论。在他们听来，我拉小夜曲就像在锯床腿。这些话使我感到十分沮丧，我不敢在家里练琴了。我发现了一个练琴的好地方，楼区后面的小山上有一片树林，地上铺满了落叶。 一天早晨，我蹑（niè）手蹑脚地走出家门，心里充满了神圣感，仿佛要去干一件非常伟大的事情。林子里静极了。沙沙的足音，听起来像一曲悠悠的小令。我在一棵树下站好，庄重地架起小提琴，像举行一个隆重的仪式，拉响了第一支曲子。但我很快又沮丧起来，我觉得自己似乎又把锯子带到了树林里。 我感觉到背后有人，转过身时，吓了一跳：一位极瘦极瘦的老妇人静静地坐在木椅上，平静地望着我。我的脸顿时烧起来，心想，这么难听的声音一定破坏了这林中的和谐，一定破坏了这位老人正独享的幽静。 我抱歉地冲老人笑了笑，准备溜走。老人叫住了我，说："是我打扰了你吗，小伙子？不过，我每天早晨都在这儿坐一会儿。";一束阳光透过叶缝照在她的满头银丝上，"我想你一定拉得非常好，可惜我的耳朵聋了。如果不介意我在场，请继续吧。"; 我指了指琴，摇了摇头。意思是说我拉不好。 "也许我会用心去感受这音乐。我能做你的听众吗，每天早晨？"; 我被老人诗一般的语言打动了。我羞愧起来，同时有了几分兴奋。嘿，毕竟有人夸我了，尽管她是一个聋子。我拉了起来。以后，每天清晨，我都到小树林去练琴，面对我唯一的听众，一位耳聋的老人。她一直很平静地望着我。我停下来时，她总不忘说上一句："真不错。我的心已经感受到了。谢谢你，小伙子。";我心里洋溢着一种从未有过的感觉。

很快我就发觉自己变了。我又开始在家里练琴了。从我紧闭门窗的房间里，常常传出基本练习曲的乐声。我站得很直，两臂累得又酸又痛，汗水湿透了衬衣。以前我是坐在木椅上练琴的。同时，每天清晨，我要面对一位耳聋的老人尽心尽力地演奏；而我唯一的听众总是早早地坐在木椅上等我。有一次，她说我的琴声能给她带来快乐和幸福。我也常常忘记她是聋子，只看见老人微笑着靠在木椅上，手指悄悄打着节奏。她慈祥的眼神平静地望着我，像深深的潭水 我一直珍藏着这个秘密，直到有一天，我的一曲《月光》奏鸣曲让专修音乐的妹妹大吃一惊。妹妹追问我得到了哪位名师的指点。我告诉她："是一位老太太，就住在12号楼，非常瘦，满头白发，不过--她是个聋子。"; "聋子？";妹妹惊叫起来，"聋子！多么荒唐！她是音乐学院最有声望的教授，曾是乐团的首席小提琴手！你竟说她是聋子！"; 后来，拉小提琴成了我无法割舍的爱好，我能熟练地拉许多曲子。在各种文艺晚会上，我有机会面对成百上千的观众演奏小提琴曲。那时，我总是不由得想起那位"耳聋";的老人，那清晨里我唯一的听众

六年级上册《唯一的听众》课文内容

六年级上册《唯一的听众》课文内容 用父亲和妹妹的话来说，我在音乐方面简直是一个白痴。这是他们在经受了我数次“折磨”之后下的结论。在他们听来，我拉小夜曲就像在锯床腿。这些话使我感到十分沮丧，我不敢在家里练琴了。我发现了一个练琴的好地方，楼区后面的小山上有一片树林，地上铺满了落叶。 一天早晨，我蹑（niè）手蹑脚地走出家门，心里充满了神圣感，仿佛要去干一件非常伟大的事情。林子里静极了。沙沙的足音，听起来像一曲悠悠的小令。我在一棵树下站好，庄重地架起小提琴，像举行一个隆重的仪式，拉响了第一支曲子。但我很快又沮丧起来，我觉得自己似乎又把锯子带到了树林里。 我感觉到背后有人，转过身时，吓了一跳：一位极瘦极瘦的老妇人静静地坐在木椅上，平静地望着我。我的脸顿时烧起来，心想，这么难听的声音一定破坏了这林中的和谐，一定破坏了这位老人正独享的幽静。 我抱歉地冲老人笑了笑，准备溜走。老人叫住了我，说：“是我打扰了你吗，小伙子？不过，我每天早晨都在这儿坐一会儿。”一束阳光透过叶缝照在她的满头银丝上，“我想你一定拉得非常好，可惜我的耳朵聋了。如果不介意我在场，请继续吧。”

我指了指琴，摇了摇头。意思是说我拉不好。 “也许我会用心去感受这音乐。我能做你的听众吗，每天早晨？” 我被老人诗一般的语言打动了。我羞愧起来，同时有了几分兴奋。嘿，毕竟有人夸我了，尽管她是一个聋子。我拉了起来。以后，每天清晨，我都到小树林去练琴，面对我唯一的听众，一位耳聋的老人。她一直很平静地望着我。我停下来时，她总不忘说上一句：“真不错。我的心已经感受到了。谢谢你，小伙子。”我心里洋溢着一种从未有过的感觉。 很快我就发觉自己变了。我又开始在家里练琴了。从我紧闭门窗的房间里，常常传出基本练习曲的乐声。我站得很直，两臂累得又酸又痛，汗水湿透了衬衣。以前我是坐在木椅上练琴的。同时，每天清晨，我要面对一位耳聋的老人尽心尽力地演奏；而我唯一的听众总是早早地坐在木椅上等我。有一次，她说我的琴声能给她带来快乐和幸福。我也常常忘记她是聋子，只看见老人微笑着靠在木椅上，手指悄悄打着节奏。她慈祥的眼神平静地望着我，像深深的潭水…… 我一直珍藏着这个秘密，直到有一天，我的一曲《月光》奏鸣曲让专修音乐的妹妹大吃一惊。妹妹追问我得到了哪位名师的指点。我告诉她：“是一位老太太，就住在12号楼，非常瘦，满头白发，不过——她是个聋子。”

《唯一的听众》教案.doc

《唯一的听众》教案 学习目标 1、学习本课生字、新词，摘录印象深刻的句子。2、有感情地朗读课文，把握课文内容。 3、体会老教授对“我”的鼓励、给“我”带来的变化，感受人与人之间真情的美好。4、环境描写、人物心理描写的作用。教学目标1．学会6个生字。正确读写“神圣、悠悠、庄重、仪式、抱歉、溜走、介意、追问、荒唐、声望、割舍、大吃一惊”等词语。2．有感情地朗读课文。提出不懂的问题与同学讨论。抄写印象深刻的句子。3．理解课文内容，引导学生从老教授的言行与“我”的心理、行动变化两方面感受人对“我”的爱护、鼓励，以及“我”对她的敬佩、感激之情。教学重点引导学生从老教授的言行与“我”的心理、行动变化两方面感受老人对“我”的爱护、鼓励，以及“我”对她的敬佩、感激之情。教学准备：课件。教学时间：两课时教学过程：第一课时一、导入1．播放《月光奏鸣曲》。同学们，刚才你们听的这首小提琴曲美吗？大家听得多认真、多投入呀！你们，就是这首曲子的──听众（板书）可是，曲子好听琴难拉。有一位小提琴的爱好者，刚开始，他拉出的小夜曲，被人当作是锯桌腿的声音，他感到十分沮丧和灰心，但是后来，他成功了，这都是得益于他的那位──唯一的听众。板书：唯一的（理解词

语）2．齐读课题，质疑：同学们，读了课题，你最想问什么？同学们可真会提问题，老师把大家的问题归纳一下，不外乎这两个：“唯一的听众”是指谁？ “唯一的听众”她做了什么事情？二、初读课文1．那么，你有什么好办法解决这两个问题呢？（好好地读读课文）。2．下面就请同学们自读课文，要求能够读准字音，读通课文，读的时候也不要忘记想想这两个问题的答案。学生自由朗读课文3．现在这两个问题，你能解决吗？（1）“唯一的听众”是指谁？相机板书：老妇人这是一个怎样的老妇人呢？请同学们快速 浏览课文，找出文中相关的句子。交流： （）的老妇人（一位极瘦极瘦的老妇人静静地坐在木椅上，平静地望着我。）（2）“唯一的听众”她做了什么事情？（父亲和妹妹说“我”在音乐方面是个白痴，使“我”十分沮丧，不敢在家中练琴。于是“我”到林中练琴，遇到一位自称耳聋的老妇人，她猜想“我”拉得很好，并愿意天天做“我”的听众。每次“我”停下练琴，她总是夸奖“真不错”。在她的鼓励下，“我”找回了自信，又回到家中练琴。最后写“我”从妹妹那儿知道了老妇人的真实身份，心灵受到震撼。后来拉小提琴成了“我”无法割舍的爱好，每次演出时总会想起这位德高望重的老人。） 4、老师还要检查一下大家对字词的预习情况白痴荒唐声望沮丧绝望懊恼神圣

唯一的听众教案

唯一的听众教案 篇一：唯一的听众 教案 《唯一的听众》教学设计 学习目标 1、学习本课生字、新词，摘录印象深刻的句子。 2、有感情地朗读课文，把握课文内容。 3、体会老教授对“我”的鼓励、给“我”带来的变化，感受人与人之间真情的美好。 4、环境描写、人物心理描写的作用。 课前准备 有关课件。 教学过程 一、板书课题，导入新课 文中的“唯一的听众”指的是谁？为什么称她为“唯一”的听众？ 二、初读课文，解决疑问

1、带着问题初读课文。 2、汇报交流。 三、再读课文，整体感知 1、读一读课文的开头和结尾，说说我在音乐方面发生了什么变化。 2、再读全文，结合课文内容概括“我”发生变化的原因。 3、概括课文主要内容。 四、以点带面，品味全文 1、浏览课文，找出描写老人神态的关键词。（平静） 2、描写老人神态平静的句子，总共出现了几次，在文中画出来。 课件出示： 一位极瘦极瘦的老妇人静静地坐在木椅上，平静地望着我。 她一直很平静地望着我。 她慈祥的眼睛平静地望着我，像深深的潭水?? （1）第一次“平静地望着我”。 ①在什么情况下，老妇人“平静地望着我”？对我产生了什么影响？

再读课文，并画出描写“我”的心理活动的语句。读一读，体会我的心理变化。（沮丧──充满了神圣感──沮丧──羞愧、兴奋） 可以联系上下文体会人物心理。如， 沙沙的足音，听起来像一曲悠悠的小令。（环境描写，侧面反映人物心理活动。） ②是谁给了我动力，让我的心理产生这么大的变化？ 划出描写老教授的语言的词句，读一读。 “是我打搅了你吗，小伙子？不过，我每天早晨都在这儿坐一会儿。” “我想你一定拉得非常好，可惜我的耳朵聋了。如果不介意我在场，请继续吧。” “也许我会用心去感受这音乐。我能做你的听众吗，每天早晨？” a．谈谈体会：从老人的几句话中，可以体会到老人的良苦用心，她在消除“我”的心理障碍。 b．练习读好这三句话。 ③出示“一位极瘦极瘦的老妇人静静地坐在木椅上，平静地望着我”。读一读，谈谈自己的感受。（老人在默默地鼓励我，在给我信心和继续练琴的勇气） (2)第二次“平静地望着我”。

小学语文《唯一的听众》教案

11.唯一的听众 福州市茶园山中心小学黄海燕 一、教学目标： 1、学习本课出现在生字、新词，摘录印象深刻的句子和词语。 2、有感情地朗读课文，把握课文内容。提出不懂的问题与同学讨论。 3、理解课文内容，引导学生从老教授的言行与“我”的心理、行动变化两方面感受老教授爱护、鼓励年轻人成才的美德，体会“我”对德高望重的老教授的敬佩、感激之情。 4、体会环境描写、人物语言描写、神态描写的作用。 二、教学重点： 引导学生从老教授的言行与“我”的心理、行动变化两方面感受老人对“我”的爱护、鼓励，以及“我”对她的敬佩、感激之情。 三、教学难点： 学习作者是如何通过对环境、人物心理活动等方面的描写抒发对老教授的敬佩、感激之情的。 四、课时安排： 2课时 五、课前准备： 生:1、预习课文，给课后生字注音、组词； 2、给课文标上自然段落序号； 3、熟读课文，提出自己的疑问。 师:课件 六、教学过程： 第一课时 一、谈话导入，揭示课题： 1、谈话：同学们，世界上最动听的话语是关爱的话语，最感人的故事是真情的故事，最伟大的力量是爱的力量。这节课就让我们继续沐浴人间真情的暖阳，抚摸一行行温暖心灵的语言，学习这个单元的第三篇课文——《唯一的听众》 (全班齐读课题) 。 请大家把书翻到P47，我们先来听听课文的主人公，在文章的开头和P50的结尾，向我们诉说了什么。请两个学生读。 2、发现： 同学们，你们发现课文的首尾有什么特点了吗？ 首尾两段内容形成了鲜明的对比。 同学们，咱们师生合作，说几组句子，我说句子的前半句，讲作者开始怎样，你们说最后的

结果。我们看看形成了怎样鲜明的对比，可以吗？ 开始，作者拉琴很生疏。后来…… 开始，作者连一支曲子都拉不好。后来…… 开始，作者害怕拉小提琴。后来…… 开始，作者因拉不好小提琴十分沮丧。后来…… 开始，作者被家人称为音乐白痴。后来…… 同学们，这一切都总是使作者想起那位“耳聋”的老人（出示幻灯片：老人的形象），那清晨里——唯一的听众。 3、质疑：同学们，你们能不能根据课文首尾两段的内容，提出一些探究的问题呢？ 学情预测：“唯一的听众”指谁？她做了什么事？作者为什么能有这么大的进步？为什么“我”总是不由自主地想起那位“耳聋”的老人？为什么“耳聋”打了引号？为什么那位老人她要说自己耳聋？那位老人都给了作者怎样的帮助，使他从一个“音乐白痴”成了一个“小提琴演奏家”？为什么说她是作者“唯一的听众”？…… 二、初读课文，整体感知 1、学生大声自由地朗读课文，读准字音，读通句子，边读边思考刚才提出来的问题。 2、“唯一的听众”是指谁？她做了什么事？ 3、认读词语： 沮丧蹑手蹑脚抱歉溜走介意 （读了词语，你仿佛看到了一个怎样的音乐学子？） 神圣悠悠庄重无法割舍大吃一惊 （透过这些词语，你体会到这位年轻人有何变化？） 过渡：是啊，年轻人从一个音乐白痴走向成功，这一切都源自于老人的影响，那么，老人主要是用什么来影响“我”的呢？（语言、神态……） 显然这是一篇写人的文章，课文的主人公——老教授主要是用语言、神态来影响“我”的。我们要仔细听其言，观其行，悟其心，一步步走进这位老人和作者的内心，感悟他们丰富的情感世界。（板书：言行心） 三、细读文本，习言得意 （一）、聚焦三次语言 1、老人诗一般的语言令“我”感动，也令所有的读者感动。请同学们小声朗读课文，用“——”画出描写老人语言的句子。看一看，老人在什么情况下，对作者说了什么？为什么这么说？产生了什么作用？一会儿我们进行交流。找到以后，可以自己小声地读一读老人所说的话。学生小声读。

唯一的听众阅读答案

《唯一的听众》片段阅读答案 很快我就发觉自己变了。我又开始在家里练琴了。从我紧闭门窗的房间里，常常传出基本练习曲的乐声。我站得很直，两臂累得又酸又痛，汗水湿透了衬衣，以前我是坐在木椅上练琴的。同时，每天清晨，我要面对一位耳聋的老人尽心尽力地演奏；而我唯一的听众总是早早地坐在木椅上等我。有一次，她说我的琴声能给她带来快乐和幸福。我也常常忘记她是聋子，只看见老人微笑着靠在木椅上，手指悄悄打着节奏。她慈祥的眼神平静地望着我，像深深的潭水…… 我一直珍藏著这个秘密，直到有一天，我的一曲《月光》奏鸣曲让专修音乐的妹妹感到大吃一惊。妹妹追问我得到了哪位名师的指点。我告诉她：“是一位老太大，就住在12号楼，非常瘦，满头白发，不过—她是一个聋子。” “聋子？！”妹妹惊叫起来，“聋子！多么荒唐！她是音乐学院最有声望的教授，曾是乐团的首席小提琴手，你竟说她是聋子！” 1、联系上下文，说说“声望”的意思：为众人所仰望的名声。 2、作者说：“很快我就发觉自己变了”，我的变化是什么？请用文中的一句话说明： 我又开始在家里练琴了。 3、作者“一直珍藏这个秘密”中“秘密”指什么？ 每天清晨，我要面对一位耳聋的老人尽心尽力地演奏。 4、文章写“我”在拉琴的过程中，老人自始至终“很平静地望着我”。对于老人的“平静”理解恰当的一项是（D） A. 老人耳聋，听不到“我”难听的拉琴声。 B.“我”找到了自信，琴声变得动听，老人听得入神。 C. 老人热爱音乐，她已经完全陶醉于琴声中。 D. 老人做出“平静”的样子，用以鼓励“我”。 5、为什么说“我”的琴声给她带来快乐和幸福？ 在老人热情的鼓励下，“我”的琴技在不断地提高，这正是老人所希望的。她发自内心地为“我”的进步而高兴。 6、为什么作者“也常常忘记她是聋子”呢？ 在“我”的眼里，老人也不再是一个聋子，她在用心感受琴声，“我”和她是用音乐在相互交流。 7、为什么“我”觉得老人的眼睛像“深深的潭水”？ 从她的眼神里“我”读出了老人对“我”的关切、鼓励，读出了老人为“我”琴技的点滴进步的高兴，读出了老人对“我”提出的更高的要求。因此“我”觉得她的眼睛像深深的潭水。 8、看完短文，你觉得老人是个怎样的人？你有什么想对她说的？ 看完短文，我觉得老人是个爱护、鼓励年轻人成才的德高望重的老人。。

《唯一的听众》阅读题(答案)

《唯一的听众》阅读 一、基础知识 1、本文作者_中_国___郑振铎__记叙了“我”在一位音乐教授真诚无私的帮助下，由没有信心学会拉小提琴， 鼓励年轻人成才的美德，表达了 条线索，一是我”的心理、行动的变化，二是老妇人的语言变化。 2、在括号里填上恰当的字组成词语 yōu ( 悠 )久( 幽 )静 ( 忧 )愁( 优 )美 yí ( 仪 )式 ( 遗 )留怀( 疑 ) 转( 移 ) qiàn 道( 道 ) 镶( 镶 ) 拉( 纤 ) ( 欠 )款 二、依据课文内容填空 1、用父亲和妹妹的话来说，我在音乐方面简直是一个白痴。用“白痴”来形容“我”拉小提琴的水平，这对已经能拉小夜曲的“我”来说是个重大的打击，文章开头直接点明了父亲和妹妹的做法，为后文“我”走出家门，到林中练琴作了铺垫，同时也与下文老教授的表现形成了鲜明的对比，从侧面赞美了老人对“我”的爱护与帮助。 2、林子里静极了。沙沙的足音，听起来像一曲悠悠的小令。这句话是环境描写，既写出了早晨树林的安静，又写明了“我”为能找到这样安静的练琴环境的兴奋心情。比喻句形象地说明了“我”对拉好琴重新找回了自信。 3、我的脸顿时烧起来，心想：这么难听的声音一定破坏了这林中的和谐，一定破坏了这位老人正独享的幽静。这句话真实地写出了“我”发现老人后沮丧的心理。文中的两个“一定”强调了难听的琴声带来的后果，突出了“我”的沮丧。说明“我”又一次失去了自信。 4、“我想你一定拉得非常好，可惜我的耳朵聋了。如果不介意我在场，请继续吧。”这是老人对“我”所说的话。作为一位音乐学院最有声望的教授，老人发现“我”拉得并不好，更从我的举动中，发现发现“我”缺乏自信。出于对年轻人的爱护，老人谎称自己耳聋，为听不到好听的琴声向“我”表示歉意。老人的话让“我”有了面对老人拉琴的勇气。 5、我停下来时，她总不忘说上一句说上一句：“真不错。我的心已经感受到了。谢谢你，小伙子。”我心里洋溢着一种从未有过的感觉。这种“从未有过的感觉”就是指被人肯定的快乐。老人用自己的语言帮助“我”重新找回自信，激励“我”刻苦练习。这句话反映了老人与众不同的教育方法。 6、“很快我就发觉自己变了。”“我”由拉小提琴很难、听没自信“变”为有自信、能拉出优美的歌曲“我”发生变化的原因是老教授对我的鼓励和我刻苦的练习。 7、有一次，她说我的琴声能给她带来快乐和幸福。我也常常忘记她是聋子，只看见老人微笑着靠在木椅上，手指悄悄打着节奏。她慈祥的眼神平静地望着我，像深深的潭水…… “平静地望着我”在文中第三次出现，老人自始至终“很平静地望着我”。对于老人的“平静”理解恰当的一项是 B （选填一项） A．老人耳聋，听不到“我”难听的拉琴声。 B．“我”找到了自信，琴声变得动听，老人听得入神。 C．老人热爱音乐，她已经完全陶醉于琴声中。 D．老人做出“平静”的样子，用以鼓励“我”。 从老人的眼神中“我”读出了老人对“我”的关切、鼓励；读出了老人老人为“我”琴技的点滴进步的高兴；读出了老人老人对“我”提出的更高的要求。在我眼里，老人不再是聋子，她在用心感受琴声，“我”和她用音乐相互交流，“我”对老人感激

小学六年级语文课文《唯一的听众》的知识点总结-六年级下册课文《唯一的听众》

小学六年级语文课文《唯一的听众》的知识点总结|六年级下 册课文《唯一的听众》 1.本文记叙了”我”在一位音乐教授真诚无私的帮助下，由没有信心学会拉小提琴，到能够在各种文艺晚会上为成百上千的观众演奏的事，赞扬了老教授爱护、鼓励年轻人成才的美德，表达了”我”对德高望重的老教授的敬佩、感激之情。 2.对句子的理解。 ①用父亲和妹妹的话来说，我在音乐方面简直是一个白痴。 答：用”白痴”形容”我”拉小提琴的水平，这对已经能拉小夜曲的”我”来说是个沉重的打击，更要命的是父亲和妹妹只是经受了数次”折磨”之后就下了这样定义。为此，”我”失去了在家里练琴的自信。文章开头直接点明父亲和妹妹的做法，为下文”我”走出家门，到林中练琴作了铺垫，同时也与下文老教授的表现形成了鲜明的对比，从侧面赞美了老人对”我”的爱护与帮助。 ②林子里静极了。沙沙的足音，听起来像一曲悠悠的小令。 答：这句话写出了早晨树林的安静，以及”我”为能找到这样安静的练琴环境的兴奋心情。沙沙的足音在”我”听来，竟成了一曲悠悠的小令，形象地说明”我”对拉好琴重新找回了自信。正因为如此，”我”才会庄重地架好小提琴，像举行一个隆重的仪式，拉响了第一支曲子。 ③我的脸顿时烧起来，心想，这么难听的声音一定破坏了这林中的和谐，一定破坏了这

位老人正独享的幽静。 答：这句话真实地写出了”我”发现老人后沮丧的心理。”我”希望自己能在这优美的环境中拉出好听的琴声，可偏偏琴技不争气，那声音”觉得自己似乎又把锯子带到了树林里”;不希望有人听见自己在拉琴，却偏偏被老人发现了。文中的两个”一定”，强调了难听的琴声带来的后果，突出了”我”的沮丧。说明”我”又一次失去了自信。 ④”我想你一定拉得非常好，可惜我的耳朵聋了。如果不介意我在场，请继续吧。” 答：这是老人对”我”说的一句话。作为一位音乐学院最有声望的教授，老人听出”我”拉得并不好，更从”我”被人发现后”准备溜走”的举动中，发现”我”缺乏自信。出于对年轻人的爱护，老人谎称自己耳聋，为听不到好听的琴声向”我”表示歉意。听惯了亲人对”我”白痴的评价，第一次听到陌生老人的称赞，尽管是个聋子，但”我”还是充满了快乐。老人的话让”我”有了面对老人拉琴的勇气。 ⑤我停下来时，她总不忘说上一句：”真不错。我的心已经感受到了。谢谢你，小伙子。”我心里洋溢着一种从未有过的感觉。 答：这”从未有过的感觉”就是被人肯定的快乐。而这恰恰来自于老人的陪伴，来自于老人的夸奖。老人并不指点”我”如何拉琴，她就用自己的语言帮助”我”重新找回自信，激励”我”刻苦练习。在她的激励下，”我”终于敢在家里练琴了，而且练得十分认真，十分刻苦。这句话反映了老人与众不同的教育方法。 ⑥有一次，她说我的琴声能给她带来快乐和幸福。我也常常忘记她是聋子，只看见老人微笑着靠在木椅上，手指悄悄打着节奏。她慈祥的眼神平静地望着我，像深深的潭水…… 答：在老人热情的鼓励下，”我”的琴技在不断地提高，这正是老人所希望的。她发自内心地为”我”的进步而高兴。在”我”的眼里，老人也不再是一个聋子，她在用心感受琴声，”我”和她是用音乐在相互交流。”我”对老人的感激之情溢于言表。

唯一的听众1

唯一的听众 课前谈话： Ppt播放音乐： 请同学们聆听一段优美的音乐，这是一曲小提琴曲，聆听着他你有什么感受？（舒服） 师：小提琴曲总是让人浮现连篇，心旷神怡。一位优秀的小提琴家一定是拥有---- 生：无数的观众，鲜花，掌声 师：是的，可是有一位小提琴演奏家从小却是一个音乐白痴，是谁给他带来了这么大的变化呢，这节课就让我们一起走进11课唯一的听众。 一、预习探究 1.出示生字新词，生领读 2.课文讲了一件什么事？ 引导学生用关键词语概括课文内容。遭打击受鼓励获成功二、合作交流 过度：从这三个方面让我们感受到了作者在一步步发生变化。那就让我们来听一听课文的主人公，在文章的开头和结尾，向我们诉说了什么？ 两个学生读首尾两个自然段，其他生思考两个段落向我们说了什么(以前作者拉小提琴特别糟糕，但是经过他唯一的听众给予他自信之后，他的小提琴曲拉得特别好了，而且已经可以在各种文艺晚会上演奏了。) 教师：首尾两段的内容形成了鲜明的对比。同学们，咱们师生合作，说几组句子，我说前半句，讲作者开始怎么样，你们说结果。我们看看这鲜明的对比，可以吗？好，那我先说：开始，作者连一支曲子都拉不好，后来，谁接着，请你。 生：后来，作者能熟练地拉许多曲子 师：开始，作者因拉不好小提琴而十分沮丧。后来。。、。。、 生：作者自信地面对成百上千的观众演奏小提琴 师：非常好！开始，作者害怕拉小提琴。后来 学生：拉小提琴成了作者无法割舍的爱好。 教师：开始，作者被家人称为音乐白痴。后来 生：后来，他成为了小提琴演奏家 教师：能在成百上千的观众面前演奏小提琴，成了小提琴家，这

一切都总是使作者想起那位“耳聋”的老人（出示老人幻灯片）总是想起清晨里——-（唯一的听众）生齐说 师：同学们你们能不能根据课文首尾两段内容，提出一些值得探究的问题呢？ 生：为什么在之前是个音乐白痴，后来成为了小提琴演奏家？师：你的意思是说，为什么作者能有这么大的进步？这个问题踢得好 三、品读感悟 过度：同学们的意思我明白了，也就是说，老人不曾给过作者小提琴的技术的指导，也不曾给她讲过拉小提琴的窍门。那他是怎么帮助作者取得这么大进步的呢？让我们带着问题走进课文需找答案。 （出示：默读课文3—8自然段，用横线画出描写老人语言的句子，用波浪线画出描写老人神态的句子） 师：请同学们默读课文3—8自然段，用横线画出描写老人语言的句子，用波浪线画出描写老人神态的句子，（时间三分钟，开始） 师：同学们找的很认真，谁来读一读 生：我找的是第四自然段我打扰了你吗，小伙子？不过，我每天早晨都在这儿坐一会儿。” “我想你一定拉得非常好，可惜我的耳朵聋了。如果不介意我在场，请继续吧。” 还有第七自然段“也许我会用心去感受这音乐。我能做你的听众吗，每天早晨？” 师：我听出来了，他找了四处对不对。这是描写老人的语言的句子，还有神态的？谁来 生：一位极瘦极瘦的老妇人静静地坐在木椅上，平静地望着我。 ?她一直很平静地望着我。 ?她慈祥的眼神平静地望着我，像深深的潭水…… 师：同学们真厉害，在这么短的时间里找出了这款么多的句子，我们先来关注老人的语言 请同学们快速地读读这些句子，看看从老人的据严重，你能读出什么问题？ 生：这位老人一直用鼓励的语言，鼓励老人好练琴

语文人教版六年级上册唯一的听众

《唯一的听众》教学设计 教学目标： 1、解课文内容，引导学生从老教授的言行与我”的心理、行动变化两方面感受人对我”的爱护、鼓励，以及我"对她的敬佩、感激之情。 2、体会环境描写、人物心理描写的作用。 3、有感情地朗读课文。抄写印象深刻的句子。 教学重点： 引导学生从老教授的言行与我”的心理、行动变化两方面感受老人对我”的爱护、鼓励，以及我”对她的敬佩、感激之情。 教学过程： 一、复习生字词导入 1. 幻灯片出示生字新词，齐读。 2. 教师：同学们，人世间最动听的话语是关爱的话语，最感人的故事是真情故事，最伟大的力量 是爱的力量。今天这节课，我们就学习一篇令人心动的课文。请同学们翻到47页，我们先听一 听课文的主人公，在文章的开头向我们诉说了什么。 【幻灯岀示第一自然段】（请一生读） 教师：你读懂了什么？ 学生：我从音乐白痴”这个词中体会到作者很不会拉琴。 教师：同学们很会读书，能抓关键词来体会。我们再听一听作者在文章结尾写什么。 【幻灯岀示最后一自然段】（请一生读） 教师：你发现了什么？ 学生：作者一开始被称为音乐白痴”后来，他成为能在成百上千的观众面前演奏的小提琴手。 【板书音乐白痴小提琴手” 教师：这样一个被称为音乐白痴的人怎么可能称为小提琴手呢？同学们预习了课文，你知道吗？ 学生：是一位耳聋的老人帮助了他。 教师：接下来，就让我们细细地品读老人诗一般的语言，用心去体会老人平静的眼神。 二、品读老人诗一般的语言 （一）整体品读老人诗一般的语言 老师：我们先品读老人诗一般的语言。【幻灯岀示自读要求】认真默读课文2-8自然段，找岀老 人说的话，用“???~划岀，再想想老人是在什么情况下说的，相关的句子用“一一”划岀。 （学生找句子） （男生读划横线的句子，女生读老人说的话） （二）品读老人第一次诗一般的语言 教师：我们先来看看作者第一次遇到老人时，老人对我说的话。 （全班齐读老人第一次说的话） 教师：这是老人在什么情况下说的？

五年级语文下册 唯一的听众课文简析 沪教版

28 唯一的听众 一、课文简析： 课文讲述了“我”是一位小提琴爱好者，开始学琴时拉出的琴声十分刺耳难听，沮丧而自卑的“我”不敢在家练琴，于是在楼区后小山上的一片树林里练习，“我”在这里邂逅了一位自称耳聋的老妇人。在她的鼓励下，“我”重拾信心，坚持不懈地练琴，终于拉出了美妙的琴声，并发现了事情的真相——老妇人根本不是聋子，而是音乐学院最有声望的教授，曾是首席小提琴手。 课文的第1节主要交代了故事的起因，即“我”为什么要到楼区后小山上的小树林中去拉琴的原因。作者用“白痴”、“折磨”、“锯桌腿的声音”等夸张的语言凸现了“我”琴声的糟糕。 第2－8节写了“我”和老妇人在林中的初次邂逅。“我”是在“显然把那把锯子带到了林子里”、自己诅咒自己是个“白痴”这种极度不自信的情况下见到老妇人的。老妇人自称“耳朵聋了”，并说“也许我会用心去感受这音乐，我能做你的听众吗？就在每天早晨。”从中我们可以体会出老妇人的良苦用心，她以这样巧妙的方式维护了一个年轻人的自尊、自信，用这种特别的方式来鼓舞“我”。 第9节先写了妹妹在听到我的琴声后的反应，和第一节形成鲜明的对比；后写了“我”刻苦练习的一些具体表现。通过这个小节，我们能感受到作者在老妇人的鼓励下所发生的由内而外的变化。 第10－12节两次写到了“我一直珍藏着这个秘密”。前一个“秘密”是指“耳聋”的老妇人每天听我拉琴这件事情，后一个“秘密”是指“我”从妹妹那里知道了真相后并没有捅破这个“谎言”，故作不知，依然面对这位耳“聋”的音乐家静静拉曲。第12节中描绘的“我”拉琴、老妇人聆听的场景非常优美、动人，值得细细品读。 故事十分感人，从中我们既可以感受到“我”的刻苦勤奋，对音乐由衷的喜爱和执著，更从老妇人的言行中感受到了她对年轻音乐人的细腻关心、热情鼓励。故事告诉我们要学会祝福、学会宽慰、学会宽容、学会忍耐，让自己的心灵多些善意。 本文在写作上也很有特点，开头设置了悬念，结尾出人意料；外貌描写和语言描写对人物形象的刻画起到了画龙点睛的作用。 二、学习建议： ·导入新课 本课的导入可以根据课文开头、结尾前后鲜明的对比来制造“悬念”，先可以呈现第一节的前三句，让学生朗读，感受“我”的琴声糟糕透了；再呈现最后一节的第一句和第二句，让学生感受我在音乐上的“成功”。一个原本拉出来的琴声“就像是锯桌腿的声音”的人，怎么就能成为一个演奏家呢？要求学生带着这样的思考进入学习。

《唯一的听众》详细教案

4.老人对我无私的帮助与鼓励，不仅让我对音乐有了更深的理解，更高的造诣，更执着的追求，还让我在做人方面受到了极大的影响和教益，老人是我生命中无人能比的“唯一”。 六、播放小提琴曲。出示ppt 这是一位善解人意的听众。 这是一位循循善诱的听众。 这是一位真诚助人的听众。 这是一位关心呵护年轻人成长的听众。 2.当我得知真相之后，故事会怎样继续下去？ 一种可能是我按捺不住自己的激动，第二天跟老教授摊牌。另一种可能就是作者会守口如瓶，一直珍藏着这个秘密。后者更符合原文的意思。第九自然段已经提到了“我一直珍 藏着这个秘密。” 一位极瘦极瘦的老妇人静静地坐在木椅上，平静地望着我。 她一直很平静地望着我。 她慈祥的眼神平静地望着我，像深深的潭水…… 从中找出相同之处“平静”，安排想象说话训练。 一位极瘦极瘦的老妇人静静地坐在木椅上，平静地望着我。仿佛在说—— 她一直很平静地望着我。仿佛在说—— 她慈祥的眼神平静地望着我，像深深的潭水……仿佛在说—— №1放心吧，我是聋子，什么也听不到，你只管放心的练习。 №2不要因为小小的挫折就沮丧，不要放弃自己梦想。只要坚持就能成功。 №3你的琴技进步了，真为你高兴。 №4功夫不负有心人，坚持练习吧，你一定会成为一个了不起的小提琴手的。 №5不能满足于自己的进步，要不断对自己提出的更高的要求。三天不练手生啊！ 感情朗读。 《唯一的听众》教学设计 《唯一的听众》教学设计 教学目标： 1、有感情地朗读课文。 2、理解课文内容，明白“唯一的听众”是谁。 3、体会老妇人对年轻人的鼓励、尊重、关心与爱护，感受人与人之间真情的美好。 教学准备：多媒体课件 教学过程： 一、情境导入。

小学课文唯一的听众教案

小学课文唯一的听众教案 小学课文唯一的听众教案范文 学习目标 1、学习本课生字、新词，摘录印象深刻的句子。 2、有感情地朗读课文，把握课文内容。 3、体会老教授对“我”的鼓励、给“我”带来的变化，感受人与人之间真情的美好。 4、环境描写、人物心理描写的作用。 课前准备：有关。 教学过程 一、导入新课 1、我们先一起来欣赏一段音乐。 刚才大家一一起听了一段小提琴，听了之后有什么感受呢？ 刚才大家都得如痴如醉，你们就是这首曲子的听众！ 2、文中的听众是谁（ 爸、妹----很多的听众） 既然有那么多的听众，作者为什么说是唯一的听众呢？ 这唯一的听众是指谁（ 老妇人） 二、感知课文 1、作者为什么就写这位老妇人呢？自己读课文。

（1）这位老人对我的.帮助。 锯床腿-----帮助-----优美动听 （2）说说对这位老人的了解。 身份、外貌、为人 个别连起来说说。 三、研读课文 1、文中的我又是怎样的人呢？ 读文中的1-2小节，用自己的话来说一说？ （1）、他是一个对自己缺乏信心的人。 你从哪儿看出。（白痴句子-------读好） (2)、他也是非常喜欢拉小提琴的。 你从哪儿看出。（我发现了一个练琴的好地方，楼------） （出示：第二小节） 你是怎样感到的。(从神圣、伟大的事情、悠悠的小令、庄重、隆重等词体会。) 是啊！这样一个十分喜欢拉小提琴的人，拉出的小提琴却被父亲和妹妹说成是在锯床腿，尽管如此，但他还是一个人走出家门认真地拉。 谁来读。 2、老教授是怎样引导我走向成功之路的呢！ 我就是这样一个十分喜欢拉小提琴但又对自己缺乏信心的人，而文中的老妇人是一个音乐学院的教授管一个乐团首席小提琴手！那么，

小学语文 《唯一的听众》教学案例

《唯一的听众》教学案例 小学语文课堂实录 开实小马红春 ●一、教学目标： 1、学会本课新字、新词，理解词语的含义，会运用个别新词。 2、理解课文内容，了解课文中“我”成功的原因，体会老妇人善良、尊重别人的美好心灵，知道鼓励和帮助对提高别人自信的作用。 3、有感情的朗读课文，体会文中重点句子的含义。 ●二、教学重难点：了解课文中“我”成功的原因，体会老妇人善良、尊重别人 的美好心灵，知道鼓励和帮助对提高别人自信的作用。 ●三、教学过程： 第二课时 ●一、导入 师：今天我们接着学习18课《唯一的听众》，请同学们一起读课题。 生读课题。 师：读书，不仅要读进去，还要跳出来，所谓的跳出来，就是用自己的火眼金睛看课文，产生自己的想法，通过上节课的学习，你对课文中的人物一定有了自己的想法，现在，老师给大家两分钟的时间，请你迅速浏览课文，想想你对课文有了什么想法？ 生快速浏览课文，组织语言。

师：想与不想是完全不一样的，现在老师听听你们的看法。 生：这篇课文讲述的是一位老妇人帮助“我”，使“我”成功的事。 师：看来，你把文章读进了心里，你对文章有了高度的概括。 生：读了课文，我认为老妇人是一个善良、乐于助人的人。 师：你队老妇人有一个美好的印象，老师也一样，真是“英雄所见略同”。 生：这篇文章和我们以前学过的课文《走一步再走下一步》有相似的地方，都说人有信心才能成功。 师：你注意与以前的课文相结合、对照、比较，这样更有助于你的学习。 生：我认为课文中的“我”很坚强。 师：你对课文的感受力比较强。 生：我很喜欢老妇人，她善于鼓励别人。 师：你真会读书，竟看到了语言文字的深处。 二、理解课文 师：这一篇课文并不难懂，但字里行间充满了人情味，都说“风雨过后，就见彩虹”，文中的作者历经风雨，最后见到彩虹了吗？ 生：见到了，因为他成功了。 师：你从课文哪些内容知道的？读一读。 生读最后一段。 师：能深入进去，想想你从句子中哪些词感受到他的成功？ 生：“足够熟练、永远无法割舍、成百上千”等词。

六年级上册语文唯一的听众课文-六年级上册语文课文

六年级上册语文唯一的听众课文:六年级上册语 文课文 那时，我总是不由得想起那位“耳聋”的老人，那清晨里我唯一的听众。WTT在此整理了六年级上册语文《唯一的听众》课文，供大家参阅，希望大家在阅读过程中有所收获! 六年级上册语文《唯一的听众》课文-原文 用父亲和妹妹的话来说，我在音乐方面简直是一个白痴。这是他们在经受了我数次“折磨”之后下的结论。在他们听来，我拉小夜曲就像在锯床腿。这些话使我感到十分沮丧，我不敢在家里练琴了。我发现了一个练琴的好地方，楼区后面的小山上有一片树林，地上铺满了落叶。 一天早晨，我蹑(niè)手蹑脚地走出家门，心里充满了神圣感，仿佛要去干一非常伟大的事情。林子里静极了。沙沙的足音，听起来像一曲悠悠的小令。我在一棵树下站好，庄重地架起小提琴，像举行一个隆重的仪式，拉响了第一支曲子。但我很快又沮丧起来，我觉得自己似乎又把锯子带到了树林里。 我感觉到背后有人，转过身时，吓了一跳：一位极瘦极瘦的老妇人静静地坐在木椅上，平静地望着我。我的脸顿时烧起来，心想，这么难听的声音一定破坏了这林中的和谐，一定破坏了这位老人正独享的幽静。

我抱歉地冲老人笑了笑，准备溜走。老人叫住了我，说：“是我打扰了你吗，小伙子?不过，我每天早晨都在这儿坐一会儿。” 一束阳光透过叶缝照在她的满头银丝上，“我想你一定拉得非常好，可惜我的耳朵聋了。如果不介意我在场，请继续吧。” 我指了指琴，摇了摇头。意思是说我拉不好。 “也许我会用心去感受这音乐。我能做你的听众吗，每天早晨?” 我被老人诗一般的语言打动了。我羞愧起来，同时有了几分兴奋。嘿，毕竟有人夸我了，尽管她是一个聋子。我拉了起来。以后，每天清晨，我都到小树林去练琴，面对我唯一的听众，一位耳聋的老人。她一直很平静地望着我。我停下来时，她总不忘说上一句：“真不错。我的心已经感受到了。谢谢你，小伙子。” 我心里洋溢着一种从未有过的感觉。 很快我就发觉自己变了。我又开始在家里练琴了。从我紧闭门窗的房间里，常常传出基本练习曲的乐声。我站得很直，两臂累得又酸又痛，汗水湿透了衬衣。以前我是坐在木椅上练琴的。同时，每天清晨，我要面对一位耳聋的老人尽心尽力地演奏;而我唯一的听众总是早早地坐在木椅上等我。有一次，她说我的琴声能给她带来快乐和幸福。我也常常忘记她是聋子，只看见老人微

(完整word版)唯一的听众的课文原文

唯一的听众的课文原文 [北师大版第十一册课文] 用父亲和妹妹的话来说，我在音乐方面简直是一个白痴。这是他们在经受了我数次“折磨”之后下的结论。我拉出的小夜曲，在他们听起来，就像是锯桌腿的声音。我感到十分沮丧。我不敢在家里练琴。我终于发现了一个绝妙的去处，楼区后面的小山上有一片树林，地上铺满了落叶。 一天早晨，我蹑手蹑脚地走出家门，心里充满了神圣感，仿佛要去干一件非常伟大的事情。林子里静极了。沙沙的脚步声，听起来像一曲悠悠的小令。我在一棵树下站好，庄重地架起小提琴，像参加一个隆重的仪式，拉响了第一支曲子。 尽管这里没有父亲的妹妹的评论，但我感到懊恼，因为我显然将那把“锯子”带到了林子里。我不由得诅咒自己：“我真是个白痴！” 当我感觉到身后有人而转过身时，我吓了一跳，一位极瘦极瘦的老妇人静静地坐在一张木椅上，双眼平静地望着我。我的脸顿时烧起来，心想，这么难听的声音一定破坏了这林中和谐的美，一定破坏了这位老人正独享的幽静。 我抱歉地冲老人笑了笑，准备溜走。老人叫住我，说：“是我打搅了你吗？小伙子。不过，我每天早晨都在这里坐一会儿。”有一束阳光透过叶缝照在她满头银丝上，“我猜想你一定拉得非常好，只可惜我的耳朵聋了。如果不介意我在场的话，请继续吧。” 我指了指琴，摇了摇头，意思是说我拉不好。 “也许我会用心去感受这音乐。我能做你的听众吗？就在每天早晨。” 我被这位老人诗一般的语言打动了；我羞愧起来，同时暗暗有了几分信心。嘿，毕竟有人夸我了，尽管她是一个可怜的聋子。我于是继续拉了起来。 以后，每天清晨，我都到小树林里去练琴，面对我唯一的听众，一位耳聋的老人。她一直很平静地望着我。我停下来时，她总不忘说一句：“真不错。我的心已经感受到了。谢谢你，小伙子。”我心里洋溢着一种从未有过的感觉。 很快，我就发觉我变了，家里人也流露出一种难以置信的表情。我又在家里练琴了。若在以前，妹妹总会敲敲门，装出一副可怜的样子，说：“求求你，饶了我吧！”而现在，我已经不在乎了。当我感觉到这一点时，一种力量在我身上潜滋暗长。我不再坐在木椅子上，而是站着练习。我站得很直，两臂累得又酸又痛，汗水湿透了衬衣。每天清晨，我都要面对一位耳聋的老人尽心尽力地演奏；而我唯一的听众也一定早早地坐在木椅上等我了。有一次，她竟说我的琴声给她带来快乐和幸福。我也常常忘记了她是个可怜的聋子。 我一直珍藏着这个秘密，终于有一天，我拉的一曲《月光》奏鸣曲让专修音乐的妹妹大吃一惊。妹妹逼问我得到了哪位名师的指点，我告诉她：“是一位老太太，就住在十二号楼，非常瘦，满头白发，不过——她是一个聋子。” “聋子！”妹妹先是一愣，随即惊叫起来，仿佛我在讲述天方夜谭，“聋子？多么荒唐！她是音乐学院最有声望的教授，曾经是乐团的首席小提琴手！你竟说她是聋子！” 我一直珍藏着这个秘密，珍藏着一位老人美好的心灵。每天清晨，我还是早早地来到林子里，面对着这位老人，这位耳“聋”的音乐家，我唯一的听众，轻轻调好弦，然后静静地拉起一支优美的曲子。我渐渐感觉我奏出了真正的音乐，那些美妙的音符从琴弦上缓缓流淌着，充满了整个林子，充满了整个心灵。我们没有交谈过什么，只是在一个美丽的清晨，一个人默默地拉，一个人静静地听。老人靠在木椅上，微笑着，手指悄悄打着节奏。她慈祥的眼睛平静地望着我，像深深的潭水……

唯一的听众

６．唯一的听众 教材分析 课文记叙了“我”在一位音乐教授真诚无私的帮助下，充满信心学会拉小提琴并在各种文艺晚会上为成百上千观众演奏的事，赞扬了老教授呵护、鼓励年轻人成才的美德，表达了“我”对德高望重的老教授的敬佩、感激之情。 全文围绕“我”的心理和行动的变化展开，脉络清晰，层次分明。文章语言质朴、清新，很有美感。 教学目标 1.自主学习本课生字，并能正确书写。 2.有感情地朗读课文，抓住老教授的言行与“我”的心理、行 动变化两方面，感受老人对“我”的爱护、鼓励，以及“我” 对她的敬佩、感激之情。体会人与人之间真情的美好。 3.自主积累描写生动传神的句子。 教学重点、难点 重点：有感情地朗读课文，从老教授的言行“我”的心理、行动两方面，感受老人对“我”的爱护、鼓励，以及“我”对她的敬佩、感激之情。 难点：理解课文中“秘密”蕴含的感情，体会老教授的良苦用心。 教学准备： 教师：有关小提琴演奏的影像资料；生字词卡片。

学生：课前欣赏一些小提琴演奏的曲子。 课时安排: 两课时 教学过程： 第一课时 一、设疑自探 1．播放《月光奏鸣曲》。 同学们，刚才你们听的这首小提琴曲美吗？大家听得多认真、多投入呀！你们，就是这首曲子的──听众（板书） 可是，曲子好听琴难拉。有一位小提琴的爱好者，刚开始，他拉出的小夜曲，被人当作是锯桌腿的声音，他感到十分沮丧和灰心，但是后来，他成功了，这都是得益于他的那位──唯一的听众。 板书：唯一的听众 2．齐读课题，质疑：同学们，读了课题，你最想问什么？ 同学们可真会提问题，老师把大家的问题归纳一下，不外乎这两个： “唯一的听众”是指谁？ “唯一的听众”她做了什么事情？为什么是唯一的听众？

《唯一的听众》课文

《唯一的听众》课文 导读：[北师大版第十一册课文] 用父亲和妹妹的话来说，我在音乐方面简直是一个白痴。这是他们在经受了我数次“折磨”之后下的结论。我拉出的小夜曲，在他们听起来，就像是锯桌腿的声音。我感到十分沮丧。我不敢在家里练琴。我终于发现了一个绝妙的去处，楼区后面的小山上有一片树林，地上铺满了落叶。 一天早晨，我蹑手蹑脚地走出家门，心里充满了神圣感，仿佛要去干一件非常伟大的事情。林子里静极了。沙沙的脚步声，听起来像一曲悠悠的小令。我在一棵树下站好，庄重地架起小提琴，像参加一个隆重的仪式，拉响了第一支曲子。 尽管这里没有父亲的妹妹的评论，但我感到懊恼，因为我显然将那把“锯子”带到了林子里。我不由得诅咒自己：“我真是个白痴！” 当我感觉到身后有人而转过身时，我吓了一跳，一位极瘦极瘦的老妇人静静地坐在一张木椅上，双眼平静地望着我。我的脸顿时烧起来，心想，这么难听的声音一定破坏了这林中和谐的美，一定破坏了这位老人正独享的幽静。 我抱歉地冲老人笑了笑，准备溜走。老人叫住我，说：“是我打搅了你吗？小伙子。不过，我每天早晨都在这里坐一会儿。”有一束阳光透过叶缝照在她满头银丝上，“我猜想你一定拉得非常好，只可惜我的耳朵聋了。如果不介意我在场的话，请继续吧。” 我指了指琴，摇了摇头，意思是说我拉不好。

“也许我会用心去感受这音乐。我能做你的听众吗？就在每天早晨。” 我被这位老人诗一般的语言打动了；我羞愧起来，同时暗暗有了几分信心。嘿，毕竟有人夸我了，尽管她是一个可怜的聋子。我于是继续拉了起来。 以后，每天清晨，我都到小树林里去练琴，面对我唯一的听众，一位耳聋的老人。她一直很平静地望着我。我停下来时，她总不忘说一句：“真不错。我的心已经感受到了。谢谢你，小伙子。”我心里洋溢着一种从未有过的感觉。 很快，我就发觉我变了，家里人也流露出一种难以置信的表情。我又在家里练琴了。若在以前，妹妹总会敲敲门，装出一副可怜的样子，说：“求求你，饶了我吧！”而现在，我已经不在乎了。当我感觉到这一点时，一种力量在我身上潜滋暗长。我不再坐在木椅子上，而是站着练习。我站得很直，两臂累得又酸又痛，汗水湿透了衬衣。每天清晨，我都要面对一位耳聋的老人尽心尽力地演奏；而我唯一的听众也一定早早地坐在木椅上等我了。有一次，她竟说我的琴声给她带来快乐和幸福。我也常常忘记了她是个可怜的聋子。 我一直珍藏着这个秘密，终于有一天，我拉的一曲《月光》奏鸣曲让专修音乐的妹妹大吃一惊。妹妹逼问我得到了哪位名师的指点，我告诉她：“是一位老太太，就住在十二号楼，非常瘦，满头白发，不过——她是一个聋子。” “聋子！”妹妹先是一愣，随即惊叫起来，仿佛我在讲述天方夜