a r X i v :a s t r o -p h /9910395v 1 21 O c t 1999Qualitative Properties of Scalar-Tensor Theories of Gravity
A.A.Coley
Department of Mathematics and Statistics
Dalhousie University,Halifax,Nova Scotia B3H 3J5
PACS:98.80Cq.04.50.+h Abstract The qualitative properties of spatially homogeneous sti?perfect ?uid and minimally coupled massless scalar ?eld models within general relativity are discussed.Consequently,by exploit-ing the formal equivalence under conformal transformations and ?eld rede?nitions of certain classes of theories of gravity,the asymptotic properties of spatially homogeneous models in a class of scalar-tensor theories of gravity that includes the Brans-Dicke theory can be determined.For example,exact solutions are presented,which are analogues of the general relativistic Jacobs sti?perfect ?uid solutions and vacuum plane wave solutions,which act as past and future attractors in the class of spatially homogeneous models in Brans-Dicke theory.1Introduction
Scalar-tensor theories of gravitation,in which gravity is mediated by a long-range scalar ?eld in addition to the usual tensor ?elds present in Einstein’s theory,are the most natural alternatives to general relativity (GR).Scalar-tensor theories of gravity were originally mo-tivated by the desire to incorporate a varying Newtonian gravitational constant,G ,into GR,where a varying G was itself postulated for a variety of observational and theoretical reasons (cf.Barrow,1996).Indeed,the simplest Brans-Dicke theory of gravity (BDT;Brans and Dicke,1961),in which a scalar ?eld,φ,acts as the source for the gravitational coupling with G ～φ?1,was essentially motivated by apparent discrepancies between observations and the weak-?eld predictions of GR.More general scalar-tensor theories with a non-constant BD parameter,ω(φ),and a non-zero self-interaction scalar potential,V (φ),have been formu-lated,and the solar system and astrophysical constraints on these theories,and particularly on BDT,have been widely studied (Will,1993;see also Barrow and Parsons,1997).Obser-vational limits on the present value of ω0need not constrain the value of ωat early times in
more general scalar-tensor theories(than BDT).Hence,more recently there has been greater focus on the early Universe predictions of scalar-tensor theories of gravity,with particular emphasis on cosmological models in which the scalar?eld acts as a source for in?ation(La and Steinhardt,1989;Steinhardt and Accetta,1990).
There are many exact cosmological solutions known in BDT.The earliest?at isotropic and homogeneous Friedmann-Robertson-Walker(FRW)exact BDT solutions presented were the vacuum solutions of O’Hanlon and Tupper(1972)and the special class of power-law perfect?uid solutions of Nariai(1968)with p=(γ?1)ρ,whereγis a constant.The general solutions can be found for allγ;exact zero-curvature solutions were given by Gurevich et al. (1973)and the curved FRW models were presented by Barrow(1993)(these solutions are surveyed in Holden and Wands,1998).
A phase-space analysis of the class of FRW models was performed by Kolitch and Eardley (1993)and was improved upon by Holden and Wands(1998)who presented all FRW models in a single phase plane(including those at”in?nite”values via compacti?cation).It was found that typically at early times(t→0)the BDT solutions are approximated by vacuum solutions(i.e.,the O’Hanlon-Tupper FRW vacuum solutions)and at late times(t→∞)by matter-dominated solutions,in which the matter is dominated by the BD scalar?eld(e.g., the power-law Nariai solutions).Particular attention was focussed on whether in?ation occurs and whether models have an initial singularity.
A variety of exact spatially homogeneous but anisotropic BDT solutions have also been found(Brans and Dicke,1961;Nariai,1972;Belinskii and Khalatnikov,1973;Ruban,1977; Lorenz-Petzold,1984and citations therein,Mimosa and Wands,1995b).Various partial results concerning the asymptotic behaviour of Bianchi models in BDT have also been dis-cussed.For example,Chauvet and Cervantes-Cota(1995)studied the possible isotropization of special classes of Bianchi models and Guzman(1997)presented a proof of the cosmic-no-hair theorem for ever-expanding spatially homogeneous BDT models with matter and a positive constant vacuum energy-density.However,there is no comprehensive and de?nitive discussion of the qualitative properties of anisotropic models in BDT.
Exact perfect?uid solutions in scalar-tensor theories of gravity with a non-constant BD parameterω(φ)have been obtained by various authors;the isotropic FRW vacuum and ra-diation solutions of Barrow(1993),which utilized the techniques of Lorenz-Petzold(1984), were generalized in the zero-curvature case to the more general perfect?uid case with a linear barotropic equation of state(satisfying0≤γ≤4/3but including the important case of dustγ=0)by Barrow and Mimosa(1994)and to sti??uids in addition to vacuum and radiation for curved models by Mimosa and Wands(1995a).A variety of in?ation-ary and non-in?ationary solutions were obtained.This work was extended in a systematic study of the qualitative analysis of curved FRW models with a speci?c form forω(φ)by Barrow and Parsons(1997);in particular,the question of whether a given scalar-tensor
theory solution can approach GR in the weak-?eld limit at late times was addressed.This work was further generalized by Mimosa and Wands(1995b)to various special anisotropic Bianchi models for both BDT and scalar-tensor theories with a particular form forω(φ); both exact solutions were obtained and the asymptotic limits of the solutions,including their possible isotropization,were studied.The qualitative properties of both isotropic and special anisotropic scalar-tensor theory models was also studied by Serna and Alimi(1996). Isotropization and in?ation in anisotropic scalar-tensor theories was discussed earlier by Pi-mentel and Stein-Schabes(1989).In summary,there exist a multitude of partial results on the possible qualitative behaviour of cosmological models in scalar-tensor theories,where the details of their asymptotic properties depend on the particular functional form ofω(φ) assumed[for more references see Wands and Mimosa(1995b)and other papers cited above].
Scalar-tensor theories with a“free”scalar?eld are perhaps not well motivated since, often,quantum corrections produce interactions resulting in a non-trivial potential V(φ). More general scalar-tensor theories including a non-zero scalar potential,and in particular their qualitative properties,have also been studied(see Billyard et al,1998,and references therein).
Scalar-tensor theory gravity is currently of great interest particularly since such theories occur as the low-energy limit in supergravity theories from string theory(Green et al.,1988) and other higher-dimensional gravity theories(Applequist et al.,1987).Indeed,superstring theory is currently the favoured candidate for a uni?ed theory of the fundamental interactions that include gravity,and as such ought to describe the evolution of the very early Universe. In fact BDT,which is the simplest scalar-tensor theory,originated from taking seriously the scalar?eld arising in Kaluza-Klein compacti?cation of the?fth dimension.Superstring theory leads to a variety of new cosmological possibilities including the so-called‘pre-big-bang’scenario(Veneziano,1991;Gasparini and Veneziano,1993),and cosmology is the ideal setting in which to study possible stringy e?ects.
Lacking a full non-perturbative formulation which allows a description of the early Uni-verse close to the Planck time,it is necessary to study classical cosmology prior to the GUT epoch by utilizing the low-energy e?ective action induced by string theory.To lowest order in the inverse string tension the tree-level e?ective action in four-dimensions for the massless ?elds includes the non-minimally coupled graviton,the scalar dilaton and an antisymmetric rank-two tensor,hence generalizing GR(which is presumably a valid description at late, post-GUT,epochs)by including other massless?elds.Additional?elds,depending on the particular superstring model,are negligible in this low-energy limit and can be assumed to be frozen,and hence the massless bosonic sector of(heterotic)string theory reduces gener-ically to a four-dimensional scalar-tensor theory of gravity.As a result,BDT includes the dilaton-graviton sector of the string e?ective action as a special case(ω=?1)(Green et al., 1987).1
A variety of exact string-dilaton cosmological solutions have been found.These include spatially homogeneous models(both Bianchi and Kantowski-Sachs models and their isotropic specializations)and more recently inhomogeneous models(see Barrow and Kunze,1998, and Lidsey,1998,and references within).In addition,Clancy et al.(1998)have begun an investigation of the qualitative properties of a class of anisotropic Bianchi models within the context of four-dimensional low-energy e?ective bosonic string theory.Applications to string theory of techniques developed to study scalar-tensor gravity have been discussed in the isotropic case by Copeland et al.(1994)and in the anisotropic case by Mimosa and Wands(1995b).
As noted above these results are only partial results obtained by treating various special cases.In this paper we shall extend this work and present results on the general asymptotic properties of spatially homogeneous cosmological models in BDT(and in more general scalar-tensor theories of gravity).To our knowledge the only previous generic results in BDT are the investigation of the asymptotic character of solutions close to the cosmological singularity by Belinskii and Khalatnikov(1973),the study of mixmaster behaviour by Carretero-Gonzales et al.(1994)and the cosmic-no-hair theorem results of Guzman(1997).
In the next section we establish the formal equivalence between sti?perfect?uid models in GR and cosmological models in a class of scalar-tensor theories of gravity(including BDT) under conformal transformations and?eld rede?nitions.In section3we then discuss the known asymptotic properties of sti?perfect?uid models in GR;summarizing these results:
1.For all models(Bianchi models of classes A and B),a subset of the Jacobs Disc,which
consists of exact self-similar Jacobs sti??uid solutions(corresponding to singular points of the governing system of autonomous ordinary di?erential equations),is the past attractor.
2.As regards future evolution,all sti?models behave like vacuum models with the fol-
lowing exceptions:
(i)Bianchi I models,all of which are exact Jacobs solutions.
(ii)Bianchi II models,which are future asymptotic to another subset of the Jacobs Disc.
For Bianchi models of types VI0and VII0the future asymptote is a?at Kasner model, as in the case of vacuum models.The Bianchi VIII models do not have a self-similar future asymptote;these ever-expanding sti?models are the only models for which this is the case.
In section3we also discuss sti?perfect?uid models in GR with an additional non-interacting perfect?uid or a cosmological constant.Massless scalar?eld models in GR are subsequently discussed.In section4we discuss the qualitative properties of spatially homo-geneous models in a class of scalar-tensor theories of gravity.This is done by exploiting the formal equivalence of these theories with GR and utilizing the results of section3.We shall concentrate on BDT.In particular,we shall present some exact BDT solutions,including analogues of the general relativistic Jacobs sti?perfect?uid solutions and vacuum solutions (and especially a Bianchi type VII h plane wave solution)alluded to above,which act as past and future attractors in the class of spatially homogeneous BDT models.The asymptotic properties of models in the class of scalar-tensor theories of gravity under consideration can then be easily determined.The qualitative properties of more general scalar-tensor theories, including those with a non-zero scalar potential,can be studied in a similar way(cf.Billyard et al.,1998).
2Analysis
A class of scalar-tensor theories,formally equivalent under appropriate conformal transfor-mations and?eld rede?nitions,are given by the action(in the Jordan frame)(cf.Mimosa and Wands,1995b)
?R?ω(φ)g abφ,aφ,b+2
ρand pressure
g ab(dt=± t)(2.2)
d?ω(φ)+3/2
?g[R?g ab?,a?,a+2L m]d4x,(2.4)
where
L m=
φ2
.(2.5)
The action S is equivalent to the action for GR minimally coupled to a massless scalar ?eld?and matter(L m).We shall attempt to exploit this equivalence to study the asymp-totic properties of the scalar-tensor theories of gravity with action(2.1).In the spatially homogeneous case under considerationφ=φ(t),and hence under the transformation(2.2) the Bianchi type of the underlying model is invariant.Also,in all applications here the trans-formation(2.2)is non-singular and so the asymptotic behaviour of the scalar-tensor theories (2.1)can be determined directly from the corresponding behaviour of the GR models(cf. Billyard et al.,1998)
In the scalar-tensor theory(2.1),the energy-momentum of the matter?elds is separately conserved.In the Einstein frame this is no longer the case(although the overall energy-momentum of the combined scalar?eld and matter?eld is,of course,conserved).Indeed (Mimosa and Wands,1995b),
?a T ab=?1φT a a.(2.6) De?ning
ρ=
φ2
,
(2.7)
p=
φ2
,
then in the spatially homogeneous case we obtain the conservation equation
˙ρ+3(ρ+p)H=?Q˙?(2.8) and the Klein-Gordon equation for?=?(t)
¨?+3H˙?=Q,(2.9)
where
Q=[ρ?3p]
2(3+2ω)
.(2.10)
When Q=0,equations(2.8)and(2.9)indicate energy-transfer between the matter and scalar?eld.Q=0when T≡T a a=3p?ρ=0(i.e.,3ρ=0).We shall assume that the matter satis?es the equation of stateρ(i.e.,p=(γ?1)ρ)whereγis a constant.
Finally,de?ning(Tabensky and Taub,1973)
1
ρ?=p?=
ρ=3ρ=
3Results in General Relativity
The qualitative properties of orthogonal spatially homogeneous(OSH)perfect?uid mod-els with an equation of state p=(γ?1)ρwithin GR have been studied by Wainwright and collaborators(see WE and references within).Indeed,the governing equations of these models reduce to a(?nite)n-dimensional polynomial system of autonomous ordinary di?er-ential equations.Utilizing an orthonormal frame approach and introducing an expansion-normalized(and hence dimensionless)set of variables,it was shown that one di?erential equation(for the expansion or the Hubble parameter)decouples from the remaining equa-tions,allowing for the study of a“reduced”(i.e.,(n?1)-dimensional)system of ordinary di?erential equations.In particular,it was proven that all of the singular points of the “reduced”dynamical system correspond to exact(time-evolving)solutions admitting a ho-mothetic vector(Hsu and Wainwright,1986).Therefore,these(transitively)self-similar cosmological models play an important r?o le in describing the asymptotic behaviour of the spatially homogeneous cosmologies.The dynamics of the more general Bianchi models is complicated by the fact that there exist lower-dimensional attractors(that are not simple singular points)in Bianchi types VIII and IX models(which determine their early time be-haviour)and the phase space of models of types VII0,VIII and IX are not compact(which a?ects the determination of their late time behaviour).
The valueγ=2,of interest in the study of sti?perfect?uids,is a bifurcation value forγin the reduced dynamical system;consequently models withγ=2may have di?erent qualitative properties to models withγ<2.A complete discussion of the caseγ=2has yet to be given,so we begin with a review of this case.
3.1Sti?perfect?uids in GR
The?nite singular points(and their stability)of the reduced dynamical system in the case γ=2has been investigated by Wainwright and collaborators(WE).Indeed,all non-tilting spatially homogeneous solutions of the Einstein?eld equations with a perfect?uid with γ=2(andρ>0)as source which admit a four-dimensional similarity group acting simply transitively on spacetime are listed in table9.2in WE.In particular,the?at isotropicγ=2 solution(FL)is given by
ds2F L=?dt2+t2/3(dx2+dy2+dz2),
(3.1)
1
ρ=
which is an attractor in the class of isotropic models and has important physical applications, and the Jacobs sti?perfect?uid solutions J given by
ds2J=?dt2+t2p1dx2+t2p2dy2+t2p3dz2,
(3.2)
1
ρ=
As mentioned earlier,all of the singular points correspond to transitively self-similar cosmological solutions.In particular,the homothetic vectors corresponding to the metrics (3.1)–(3.4)are given by
X F L=t ?
3 x??y+z?
?t
+(1?p1)x
?
?y
+(1?p3)z
?
?t?
?
?y
+z
?
?t
.(3.5)
3.2Non-interacting perfect?uid and sti?matter
The analysis of the qualitative properties of two non-interacting perfect?uid OSH models was presented in Coley and Wainwright(1992).The situation of interest here corresponds to the case in which the?rst?uid is sti?(γ1=2)and the second is radiation(γ2=4/3). De?ning the radiation density and the sti?matter density byρr andρs,respectively,where
ρr=ργ=4/3
ρs=ργ=2=ρ?,(3.6) and introducing the new variableχ,de?ned by
χ=
ρr?ρs
H
˙χ=1?χ2≥0.(3.8) Hence,for ever-expanding models(H>0),χis monotonically increasing with
lim t→0χ=?1,lim
t→∞
χ=+1.(3.9)
This means that the corresponding cosmological models evolve from an initial state in which the sti??uid(χ=?1)dominates to a?nal state in which the radiation?uid is dominant (χ=+1);i.e.,the asymptotic behaviour of the two-?uid OSH models is described by the asymptotic behaviour of the associated single-?uid models.Therefore,the early time
behaviour of the GR model with a non-interacting sti??uid and radiation or the equivalent massless scalar?eld model coupled to radiation,or the associated BDT model with radiation, can be deduced from the results of the previous subsection.The late-time behaviour of these models is dominated by the radiation.
3.3Cosmological constant
For initially expanding GR spatially homogeneous models with matter and a positive cosmo-logical constant,including the case of a minimally coupled massless scalar?eld,the late time behaviour is determined by the cosmic no-hair theorem(Wald,1983);namely,all Bianchi models(except a subclass of type IX)are future-asymptotic to de Sitter spacetime(see also Coley and Wainwright,1982).
The late time behaviour of ever-expanding spatially homogeneous models in BDT with matter and a positive constant vacuum energy density2[where the termφ
R+λ)]can be determined directly from the cosmic no-hair theorem results of Guzman(1997);namely,all such models are future asymptotic to a?at,isotropic,power-law state(extended in?ation;La and Steinhardt,1989).3Isotropization and in?ation in anisotropic scalar-tensor theories was discussed earlier by Pimentel and Stein-Schabes(1989). 4Applications
To study the qualitative properties of OSH perfect?uid models(with an equation of state p=(γ?1)ρ)within scalar-tensor theories(with no potential),and particularly within BDT, expansional-normalized variables can be introduced and the resulting system of ordinary dif-ferential equations can be investigated(Billyard et al.,1998).In BDT it can be shown that again one di?erential equation decouples and the“reduced”?nite-dimensional system of ordinary di?erential equations can be analysed(WE);the singular points of the reduced dy-namical system again correspond to exact self-similar solutions(Coley and van den Hoogen, 1994).However,here we shall determine some of the more important qualitative properties directly by utilizing the results in the earlier sections and noting that solutions corresponding to singular points of the governing dynamical system can act as future and past attractors.
First,we choose coordinates in which the OSH metric can be written as
ds2=?dt2+γαβ(t,xγ)dxαdxβ;α=1,2,3.(4.1)
At the?nite singular points of the reduced GR dynamical system(in expansion-normalized variables)it can be shown that(Wainwright and Hsu,1989)θ∝t?1,whereθis the expansion of the timelike congruences orthogonal to the surfaces of homogeneity.De?ning the Hubble parameter by H=θ/3,it follows that
H=H0t?1.(4.2)
Also,at the singular points we have that
ρ?
3t?1,ρ?=
d2?t
+Xα(xγ)
?
Now,writing X=X0?
?xα
and using(4.4),equation(4.7)implies that X0
?
dt
=
√
3
t?1.(4.8)
The scalar?eldφ(t)=φ(
φ
dφ
3
(2ω(φ)+3)?1
ω≡±d
2,a constant.(4.10)
Now,the scalar-tensor metric
g ab=X(φ?1)g ab+φ?1L X g ab,
whence from equations(4.5),(4.6)and(4.9)we obtain
L Xφφ?1g ab+2φ?1g ab
=2[1?W(φ)]
ω,a constant,and hence X is in fact a HV.Consequently,the associated exact solution in BDT,which can act as a past or future attractor,is again transitively self-similar.The BD scalar?eld can be obtained from equation(4.9),and is given by(in the time coordinate t)
φ=φ0t2
behaviour of the scalar-tensor models(as t→0+and t→∞)directly from their GR counterparts.
Finally,we note that for the degenerate case in GR in which H is a constant(e.g.,de Sitter spacetime or Minkowski spacetime),equation(4.2)and the ensuing analysis does not follow.We note that this is related to the special case above in which the BD constantω0 is such that
2d
t))is given by equation(4.12)and from equations
(2.2)and(4.1)we?nd that the associated BD metric is given by(in the time coordinate t)
d s2BD=?φ?10t?2ωγαβ(t,xγ)dxαdxβ.(4.14) De?ning a new tim
e coordinate T by(
ω,(4.15) where c≡φ?1ω)?1,we obtain
dωωγαβ(t(T),xγ)dxαdxβ,(4.16)
where t(T)=(T/c)1/(1?ω/(1?
ω
ω.(4.17)?From the form ofφ(T)(
s2F L=?dT2+T2(1?3
3(1?
ω)/3(1?
3 1±d √
3
√3;indeed,asω0→∞,
s2J=?dT2+T2q1dX2+T2q2dY2+T2q3dZ2,(4.19)
where
q i=p i?1?
s2P W=?dT2+D2(T2dx2+T2(r?1?
ω)and v=b(x+1
ωln[T/c])(and all other constants are de?ned as
before).Metric(4.20)can be simpli?ed by a rede?nition of the‘x’coordinate.The BD scalar?eld is given by(4.17).This exact BD plane wave solution is believed to be new.
?From the discussion of the asymptotic properties of sti?perfect?uid models in GR given in subsection3.1and as summarized in the Introduction,we can now deduce the asymptotic properties of spatially homogeneous cosmological models in BDT(in particular, see cases2and3above).Indeed,all of the GR results reviewed in the Introduction have BDT analogues.For example,all orthogonal Bianchi type B BDT models,except for a set of measure-zero,are asymptotic to the future to a vacuum plane-wave state(see,for example, equation(4.19)).One immediate consequence of this result,since Bianchi models of type B constitute a set of positive measure in the set of spatially homogeneous initial data,is that a recent conjecture that the initial state of the pre-big-bang scenario within string theory generically corresponds to the Milne(?at spacetime)universe(Veneziano,1991;Gasparini and Veneziano,1993;Clancy et al.,1998)is unlikely to be valid(recall that past asymptotic behaviour in pre-big-bang cosmology corresponds to future asymptotic states in classical cosmological solutions).
4:Finally,in the special case of de Sitter spacetime
ds2dS=?dt2+e2H0t(dx2+dy2+dz2),(4.21) we have that H(t)=H0,a constant,and we cannot use the analysis of subsection4.1 (compare with equation(4.2);e.g.,equations(4.8)and(4.9)are not valid).In this case we have that
1
=?6|
φ
φ0exp{?6|
φ0is an integration https://www.doczj.com/doc/c913292268.html,ing(2.2)to obtain the metric in the Jordan frame, and introducing the new time coordinate T∝exp(3|
s2dS=?dT2+T2 1+1ω| (dX2+dY2+dZ2),(4.24) whereφ(T)∝T?2.This?at,isotropic,power-law BD solution is clearly in?ationary(1+ 1/3|
from(4.9)(and not given by equation(4.12)).The asymptotic properties of more general scalar-tensor theories can be studied in a similar way(cf.Billyard et al.,1998).
5Discussion
The results presented in this paper are the?rst concerning the generic asymptotic properties of spatially homogeneous models in scalar-tensor theories of gravity.However,some care is needed in interpreting these results and they must be applied in concert with special exact solutions and the analysis of speci?c but tractable classes of models(cf.Mimosa and Wands, 1995b)to build up a complete cosmological picture.
First,the GR analysis(in the Einstein frame)is incomplete in that the phase-space in some Bianchi classes is not compact and the Hubble parameter can become zero(and hence the expansion-normalized variables become ill-de?ned).Second,in scalar-tensor theories of gravity(in the Jordan frame)it is known that there exist solutions which do not have an initial singularity but have a‘bounce’(at which H=0)–typically this occurs for negative values ofω;e.g.,the initial singularity is avoided in BDT ifω0
Consequently,although the asymptotic results presented here are generally valid,the full dynamical properties of the scalar-tensor models,including their global features and their physical interpretation,are determined from these asymptotic results and the properties of the transformations and how solutions are matched together to construct the complete dynamical picture.
ACKNOWLEDGEMENTS
I would like to thank John Wainwright for providing a review of the results concerning the asymptotic properties of spatially homogeneous sti?perfect?uid models within general relativity and for comments on the manuscript.This work was supported,in part,by the Natural Sciences and Engineering Research Council of Canada.
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C.M.Will,1993,Theory and Experiment in Gravitational Physics(Cambridge Univer-sity Press,Cambridge).
第六部分文件管理 1、文件系统的主要目的就是( )。 A、实现对文件的按名存取 B、实现虚拟存储 C、提供外存的读写速度 D、用于存储系统文件 2、文件系统就是指( )。 A、文件的集合 B、文件的目录集合 C、实现文件管理的一组软件 D、文件、管理文件的软件及数据结构的总体 3、文件管理实际上就是管理( )。 A、主存空间 B、辅助存储空间 C、逻辑地址空间 D、物理地址空间 4、下列文件的物理结构中,不利于文件长度动态增长的文件物理结构就是( )。 A、顺序文件 B、链接文件 C、索引文件 D、系统文件 5、下列描述不就是文件系统功能的就是( )。 A、建立文件目录 B、提供一组文件操作 C、实现对磁盘的驱动调度 D、实现从逻辑文件到物理文件间的转换 6、文件系统在创建一个文件时,为它建立一个( )。 A、文件目录 B、目录文件 C、逻辑结构 D、逻辑空间 7、索引式(随机)文件组织的一个主要优点就是( )。 A、不需要链接指针 B、能实现物理块的动态分配 C、回收实现比较简单 D、用户存取方便 8、面向用户的文件组织机构属于( )。 A、虚拟结构 B、实际结构 C、逻辑结构 D、物理结构 9、按文件用途来分,编译程序就是( )。 A、用户文件 B、档案文件 C、系统文件 D、库文件 10、将信息加工形成具有保留价值的文件就是( )。 A、库文件 B、档案文件 C、系统文件 D、临时文件 11、文件目录的主要作用就是( )。 A、按名存取 B、提高速度 C、节省空间 D、提高外存利用率 12、如果文件系统中有两个文件重名,不应采用( )。 A、一级目录结构 B、树型目录结构 C、二级目录结构 D、A与C 13、文件系统采用树型目录结构后,对于不同用户的文件,其文件名( )。 A、应该相同 B、应该不同 C、可以不同,也可以相同 D、受系统约束 14、文件系统采用二级文件目录可以( )。 A、缩短访问存储器的时间 B、实现文件共享 C、节省内存空间 D、解决不同用户间的文件命名冲突
/bin:是binary的缩写,这个目录是对Unix系统习惯的沿袭,存放着使用者最经常使用的命令。如:ls,cp,cat等。 /boot:这里存放的是启动Linux时使用的一些核心文档。 /dev:是device的缩写.这个目录下是任何Linux的外部设备,其功能类似Dos下的.sys 和Win下的.vxd。在Linux中设备和文档是用同种方法访问的。例如:/dev/hda代表第一个物理IDE硬盘。 /etc:这个目录用来存放任何的系统管理所需要的配置文档和子目录。 /home:用户主目录,比如说有个用户叫sina,那他的主目录就是/home/sina，说到这里打个岔.您现在应该明白，在我们访问一些个人网页。如:https://www.doczj.com/doc/c913292268.html,/sina的时候,sina就是表示访问 https://www.doczj.com/doc/c913292268.html, 站点中的用户sina的用户主目录.假如这个网站的操作系统是Linux,那就是表示/home/sina。 /lib:这个目录里存放着系统最基本的动态链接共享库,其作用类似于Windows里的.dll文档。几乎任何的应用程式都需要用到这些共享库。 /lost+found:这个目录平时是空的,当系统不正常关机后,这里就成了一些无家可归的文档的避难所。对了,有点类似于Dos下的.chk文档。 /mnt:这个目录是空的,系统提供这个目录是让用户临时挂载别的文档系统。 /proc:这个目录是个虚拟的目录,他是系统内存的映射,我们能够通过直接访问这个目录来获取系统信息。也就是说，这个目录的内容不在硬盘上而是在内存里啊。 /root:系统管理员,也叫终极权限者的用户主目录。当然系统的拥有者,总要有些特权啊。/sbin:s就是Super User的意思,也就是说这里存放的是一些系统管理员使用的系统管理程式。 /tmp:这个目录不用说,一定是用来存放一些临时文档的地方了。 /usr:这是个最庞大的目录,我们要用到的很多应用程式和文档几乎都存放在这个目录了。具体来说: /usr/X11R6:存放X-Windows的目录。 /usr/bin:存放着许多应用程式. /usr/sbin:给终极用户使用的一些管理程式就放在这. /usr/doc:这就是Linux文档的大本营. /usr/include:Linux下研发和编译应用程式需要的头文档在这里找. /usr/lib:存放一些常用的动态链接共享库和静态档案库. /usr/local:这是提供给一般用户的/usr目录,在这安装软件最适合. /usr/man:是帮助文档目录. /usr/src:Linux开放的源代码,就存在这个目录,爱好者们别放过哦! /var:这个目录中存放着那些不断在扩充着的东西,为了保持/usr的相对稳定,那些经常被修改的目录能够放在这个目录下,实际上许多系统管理员都是这样干的.顺便说一下,系统的日志文档就在/var/log目录中. /usr/local/bin 本地增加的命令 /usr/local/lib 本地增加的库根文件系统 通常情况下，根文件系统所占空间一般应该比较小，因为其中的绝大部分文件都不需要, 经常改动，而且包括严格的文件和一个小的不经常改变的文件系统不容易损坏。 除了可能的一个叫/ v m l i n u z标准的系统引导映像之外，根目录一般不含任何文件。所有其他文件在根文件系统的子目录中。
Documents and Settings是什么文件？ 答案： 是系统用户设置文件夹，包括各个用户的文档、收藏夹、上网浏览信息、配置文件等。补：这里面的东西不要随便删除，这保存着所有用户的文档和账户设置，如果删除就会重新启动不能登陆的情况，尤其是里面的default user、all users、administrator和以你当前登陆用户名的文件夹。 Favorites是什么文件？ 答案： 是收藏夹，存放你喜欢的网址。可以在其中放网址快捷方式和文件夹快捷方式，可以新建类别（文件夹）。 Program Files是什么文件？ 答案： 应用软件文件夹装软件的默认路径一般是这里！当然里面也有些系统自身的一些应用程序Common Files是什么文件？ 答案： Common Files. 这个文件夹中包含了应用程序用来共享的文件,很重要，不能乱删除Co mmon Files这个文件是操作系统包扩系统程序和应用程序Common Files是应用程序运行库文件数据库覆盖了大约1000多个最流行的应用程序的插件,补丁等等文件夹com mon files里很多都是系统文件，不能随意删除，除非确定知道是干什么用的，没用的可以删掉。不过就算删掉了有用的东西，也没大的关系，顶多是某些软件用不了，不会造成系统崩溃。 ComPlus Applications是什么文件？ 答案： ComPlus Applications：微软COM+ 组件使用的文件夹，删除后可能引起COM+ 组件不能运行 DIFX是什么文件？ 答案： 不可以删除，已有的XML数据索引方法从实现思想上可分为两类:结构归纳法和节点定位法.这两种方法都存在一定的问题,结构归纳法的缺点是索引规模较大而且难以有效支持较复杂的查询,而节点定位法的主要缺点是容易形成过多的连接操作.针对这些问题,提出了一种新的动态的XML索引体系DifX,它扩展了已有的动态索引方法,采用一种动态的Bisimil arity的概念,可以根据实际查询需求以及最优化的要求动态决定索引中保存的结构信息,以实现对各种形式的查询最有效的支持.实验结果证明DifX是一种有效而且高效的XML索引方法,其可以获得比已有的XML索引方法更高的查询执行效率. Internet Explorer是什么文件？ 答案： 不用说了，肯定不能删除，IE，浏览网页的！ Kaspersky Lab是什么文件？ 答案：卡巴斯基的文件包，这个是卡巴的报告，在C:\Documents and Settings\All Users\Application Data\Kaspersky Lab\AVP6\Report 的更新文件中有很多repor t文件很占地
All Users文件夹： 『Win9x/ME』所有用户文件夹，里面里面包括系统缺省登录时的桌面文件和开始菜单的内容。『Win2000』在Win2000的系统目录中没有这个文件夹，Win2000将用户的信息放在根目录下的Documents and Settings文件夹中，每个用户对应一个目录，包括开始菜单、桌面、收藏夹、我的文档等等。 Application Data文件夹： 『Win9x/ME』应用程序数据任务栏中的快捷方式，输入法的一些文件等等。根据你系统中使用不同的软件，该目录中的内容也有所不同。 『Win2000』在Documents and Settings文件夹中，每个用户都对应一个Application Data 文件夹，同样每个用户由于使用的软件不同，目录内容也相同。 Applog文件夹： 『Win9x/ME』应用程序逻辑文件目录。逻辑文件是用来记录应用软件在运行时，需要调用的文件、使用的地址等信息的文件。要查看这些文件，用记事本打开即可。 Catroot文件夹： 『Win9x』计算机启动测试信息目录，目录中包括的文件大多是关于计算机启动时检测的硬软件信息。 『WinME』该文件夹位于系统目录的system目录中。 『Win2000』该文件夹位于系统目录的system32目录中。 Command文件夹： 『Win9x/ME』DOS命令目录。包括很多DOS下的外部命令，虽说都是些小工具，但真的很好用，特别是对于系统崩溃时。 『Win2000』这些DOS命令位于系统目录的system32目录中。 Config文件夹： 『Win9x/ME/2000』配置文件夹，目录中包括一些MIDI乐器的定义文件。 Cookies文件夹： 『Win9x/ME』Cookies又叫小甜饼，是你在浏览某些网站时，留在你硬盘上的一些资料，包括用户名、用户资料、网址等等。 『Win2000』每个用户都有一个Cookies文件夹，位于Documents and Settings文件夹的每个用户目录中。 Cursors文件夹： 『Win9x/ME/2000』鼠标动画文件夹。目录中包括鼠标在不同状态下的动画文件。 Desktop文件夹： 『Win9x/ME』桌面文件夹。包括桌面上的一些图标。 『Win2000』这个文件夹在系统目录中也存在，同时在Documents and Settings文件夹的每个用户目录中还有“桌面”文件夹。
linux下各文件夹的结构说明及用途介绍: /bin:二进制可执行命令。 /dev:设备特殊文件。 /etc:系统管理和配置文件。 /etc/rc.d:启动的配置文件和脚本。 /home:用户主目录的基点,比如用户user的主目录就是/home/user,可以用~user 表示。 /lib:标准程序设计库,又叫动态链接共享库,作用类似windows里的.dll文件。 /sbin:系统管理命令,这里存放的是系统管理员使用的管理程序。 /tmp:公用的临时文件存储点。 /root:系统管理员的主目录。 /mnt:系统提供这个目录是让用户临时挂载其他的文件系统。 /lost+found:这个目录平时是空的,系统非正常关机而留下“无家可归”的文件就在这里。 /proc:虚拟的目录,是系统内存的映射。可直接访问这个目录来获取系统信息。 /var:某些大文件的溢出区,比方说各种服务的日志文件。 /usr:最庞大的目录,要用到的应用程序和文件几乎都在这个目录。其中包含: /usr/x11r6:存放x window的目录。 /usr/bin:众多的应用程序。
/usr/sbin:超级用户的一些管理程序。 /usr/doc:linux文档。 /usr/include:linux下开发和编译应用程序所需要的头文件。 /usr/lib:常用的动态链接库和软件包的配置文件。 /usr/man:帮助文档。 /usr/src:源代码,linux内核的源代码就放在/usr/src/linux 里。 /usr/local/bin:本地增加的命令。 /usr/local/lib:本地增加的库根文件系统。 通常情况下,根文件系统所占空间一般应该比较小,因为其中的绝大部分文件都不需要经常改动,而且包括严格的文件和一个小的不经常改变的文件系统不容易损坏。除了可能的一个叫/vmlinuz标准的系统引导映像之外,根目录一般不含任何文件。所有其他文件在根文件系统的子目录中。 1. /bin目录 /bin目录包含了引导启动所需的命令或普通用户可能用的命令(可能在引导启动后。这些命令都是二进制文件的可执行程序(bin是binary的简称,多是系统中重要的系统文件。 2. /sbin目录 /sbin目录类似/bin,也用于存储二进制文件。因为其中的大部分文件多是系统管理员使用的基本的系统程序,所以虽然普通用户必要且允许时可以使用,但一般不给普通用户使用。 3. /etc目录
让你知道C盘的每个文件夹代表什么,其作用是什么 C:\Program Files文件夹介绍 列出常见的几个文件夹： 1、C:\Program Files\common files Common Files （存放软件会用到的公用库文件） 安装一些软件会在里面产生文件夹 比如visual studio symentec antivirus gtk lib 等 他是一些共享资源，这里的共享是指，一个公司所出的一系列软件都需要用这里的文件 比如：vb vc 要用里面visual studio 文件夹下的文件 norton fire wall norton antivirus 等要用里面symentec shared文件夹下的文件acrobat reader photoshop 要用里面adobe 文件夹下的文件 公有文件不能删除 正常的话会有： Microsoft Shared MSSoap ODBC SpeechEngines System Direct X Common Files这个文件是操作系统包扩系统程序和应用程序 Common Files是应用程序运行库文件 数据库覆盖了大约1000多个最流行的应用程序的插件,补丁等等 文件夹common files里很多都是系统文件，不能随意删除，除非确定知道是干什么用的，没用的可以删掉。不过就算删掉了有用的东西，也没大的关系，顶多是某些软件用不了，不会造成系统崩溃。 另外也有说各种软件的注册信息也在里面。 2、C:\Program Files\ComPlus Applications ComPlus Applications：微软COM+ 组件使用的文件夹，删除后可能引起COM+ 组件不能运行 显示名称：COM+ System Application ◎微软描述：管理基于COM+ 组件的配置和跟踪。如果服务停止，大多数基于 COM+ 组件将不能正常工作。如果本服务被禁用，任何明确依赖它的服务都将不能启动。 ◎补充描述：如果 COM+ Event System 是一台车，那么 COM+ System Application 就是司机，如事件检视器内显示的 DCOM 没有启用。一些 COM+软件需要，检查你的C:\Program Files\ComPlus 3、C:\Program Files\InstallShield Installation Information 发现这个网上一些解释的很含糊，说是用来存放部分软件安装信息的文件夹。比较准确的说
> 系统目录WINDOWS下主要文件夹简介 时间:2008-08-14 12:26来源:网络作者:未知点击:599次 WINDOWS系统目录下各个核心文件夹作用及用途介绍,详细完 ├—WINDOWS │ ├—system32（存放Windows的系统文件和硬件驱动程序） │ │ ├—config（用户配置信息和密码信息） │ │ │ └—systemprofile（系统配置信息，用于恢复系统） │ │ ├—drivers（用来存放硬件驱动文件，不建议删除） │ │ ├—spool（用来存放系统打印文件。包括打印的色彩、打印预存等） │ │ ├—wbem（存放WMI测试程序，用于查看和更改公共信息模型类、实例和方法等。请勿删除） │ │ ├—IME（用来存放系统输入法文件，类似WINDOWS下的IME文件夹） │ │ ├—CatRoot（计算机启动测试信息目录，包括了计算机启动时检测的硬软件信息） │ │ ├—Com（用来存放组件服务文件） │ │ ├—ReinstallBackups（电脑中硬件的驱动程序备份） │ │ ├—DllCache（用来存放系统缓存文件。当系统文件被替换时，文件保护机制会复制这个文件夹下的文件去覆盖非系统文件） │ │ ├—GroupPolicy（组策略文件夹） │ │ │ ├—system（系统文件夹，用来存放系统虚拟设备文件） │ ├—$NtUninstall$（每给系统打一个补丁，系统就会自动创建这样的一个目录，可删除） │ ├—security（系统安全文件夹，用来存放系统重要的数据文件） │ ├—srchasst（搜索助手文件夹，用来存放系统搜索助手文件，与msagent文件
Word目录编排功能应用 录是一个文档中不可缺少的一部分，目录的内容通常都是 由各级标题及其所在页的页码组成，目的在于方便阅读者直接查询有关内容的页码。 目录编排是档案编研工作中必不可少的一项工作。如果用手工完成一个文档目录的建立，将是一件机械而容易出错的工作，因为您必须一字不错的将每个标题的内容照抄到相应的目录中，而且要将该标题所在页的页号正确无误地记录下来。当文档中的标题被修改后，您又必须手工更新目录的内容，稍有不慎，生成的目录就会题文不符。笔者在工作中使用Word目录自动编排功能，觉得方便又准确，在此介绍给同行，以供参考。 Word提供了根据文档中标题样式段落的内容自动生成目录的功能。您可以通过控制创建目录的标题级别数来控制目录的级别数。但文档中的标题一定要使用相应的标题样式，否则，Word就不能按标题样式自动创建目录。 Word共提供了9级目录格式，它们一般为“目录1”、“目录2”、“目录3”、……“目录9”。“目录1”的内容一般为“标题1”的内容，如文章的每一章的标题，参考文献、附录、索引等标题，但整个文档的大题目、目录标题的“目录”、前言的标题“前言”等不能作为“目录1”中的内容出现在目录1中。“目录2 ”的内容为“标题2”的内容，“目录3”为“标题3”的内容，以此类推。文档的目录一般只需要3级，最多不超过4级或5级。 一、目录的生成 目录的生成一般都在文档写作完成后才进行。其生成过程就是目录域的插入。要插入目录，首先要选择目录的插入点，一般都选择在
文档正文之前，并将光标定位到该插入点。具体操作步骤如下： 1、 选择?插入(I)?菜单中的〖分隔 符(B)〗命令后，屏幕上显示“分隔符” 对话框，右图所示，点击〖分页符〗中 的“下一页”选项，然后再单击?确定? 按钮。（主要功能是将目录与正文的页 码断开，即确保目录和正文的页码都分 别从“1”开始。） 2、 将光标 定位在分节符 前，选择?插入 (I)?菜单中的〖索 引和目录(D)…〗 命令后，屏幕上 显示“索引和目 录”对话框，如右 上图所示。 3、 激活〖目录(C)〗选项后，在〖格式(T)〗选项下选择合适的目录格式，并在对话框中部查看其预览效果。 4、 在〖显示级别(L)〗选项下输入不同数字以改变目录中包含的标题样式级别数目。 5、 单击?确定?按钮，就会将 目录添加到文档中。右图所示的是用 Word 自动生成的《科研成果简介）》 目录。 二、目录的更新 当对文档的标题作了修改之后， 自然需要对新文档的目录进行更新。如果用手工更新目录的话，就要
linux下各文件夹的结构说明及用途介绍： /bin 二进制可执行命令 /dev 设备特殊文件 /etc 系统管理和配置文件 /etc/rc.d 启动的配置文件和脚本 /home 用户主目录的基点，比如用户user的主目录就是/home/user，可以用~user表示 /lib 标准程序设计库，又叫动态链接共享库，作用类似windows里的.dll文件 /sbin 系统管理命令，这里存放的是系统管理员使用的管理程序 /tmp 公用的临时文件存储点 /root 系统管理员的主目录（呵呵，特权阶级） /mnt 系统提供这个目录是让用户临时挂载其他的文件系统。 /lost+found 这个目录平时是空的，系统非正常关机而留下“无家可归”的文件（windows 下叫什么.chk）就在这里 /proc 虚拟的目录，是系统内存的映射。可直接访问这个目录来获取系统信息。 /var 某些大文件的溢出区，比方说各种服务的日志文件 /usr 最庞大的目录，要用到的应用程序和文件几乎都在这个目录。其中包含： /usr/x11r6 存放x window的目录 /usr/bin 众多的应用程序 /usr/sbin 超级用户的一些管理程序 /usr/doc linux文档 /usr/include linux下开发和编译应用程序所需要的头文件 /usr/lib 常用的动态链接库和软件包的配置文件 /usr/man 帮助文档 /usr/src 源代码，linux内核的源代码就放在/usr/src/linux里 /usr/local/bin 本地增加的命令 /usr/local/lib 本地增加的库根文件系统 通常情况下，根文件系统所占空间一般应该比较小，因为其中的绝大部分文件都不需要经常改动，而且包括严格的文件和一个小的不经常改变的文件系统不容易损坏。 除了可能的一个叫/ v m l i n u z标准的系统引导映像之外，根目录一般不含任何文件。所有其他文件在根文件系统的子目录中。 1. /bin目录 / b i n目录包含了引导启动所需的命令或普通用户可能用的命令(可能在引导启动后)。这些 命令都是二进制文件的可执行程序( b i n是b i n a r y - -二进制的简称)，多是系统中重要的系统文件。 2. /sbin目录 / s b i n目录类似/bin ，也用于存储二进制文件。因为其中的大部分文件多是系统管理员使用的基本的系统程序，所以虽然普通用户必要且允许时可以使用，但一般不给普通用户使用。 3. /etc目录 / e t c目录存放着各种系统配置文件，其中包括了用户信息文件/ e t c / p a s s w d，系统初始化文件/ e t c / r c等。l i n u x正是*这些文件才得以正常地运行。 4. /root目录 /root 目录是超级用户的目录。
Windows下各个文件夹的作用分别是什么 更新时间：2011-08-21 作者：来源：访问： ├—WINDOWS │├—system32(存放Windows的系统文件和硬件驱动程序) ││├—config(用户配置信息和密码信息) │││└—systemprofile(系统配置信息，用于恢复系统) ││├—drivers(用来存放硬件驱动文件，不建议删除) ││├—spool(用来存放系统打印文件。包括打印的色彩、打印预存等) ││├—wbem(存放WMI测试程序，用于查看和更改公共信息模型类、实例和方法等。请勿删除) ││├—IME(用来存放系统输入法文件，类似WINDOWS下的IME文件夹) ││├—CatRoot(计算机启动测试信息目录，包括了计算机启动时检测的硬软件信息) ││├—Com(用来存放组件服务文件) ││├—ReinstallBackups(电脑中硬件的驱动程序备份) ││├—DllCache(用来存放系统缓存文件。当系统文件被替换时，文件保护机制会复制这个文件夹下的文件去覆盖非系统文件) ││├—GroupPolicy(组策略文件夹) ││ │├—system(系统文件夹，用来存放系统虚拟设备文件) │├—$NtUninstall$(每给系统打一个补丁，系统就会自动创建这样的一个目录，可删除) │├—security(系统安全文件夹，用来存放系统重要的数据文件)
│├—srchasst(搜索助手文件夹，用来存放系统搜索助手文件，与msagent文件夹类似) │├—repair(系统修复文件夹，用来存放修复系统时所需的配置文件) │├—Downloaded Program Files(下载程序文件夹，用来存放扩展IE功能的ActiveX等插件) │├—inf(用来存放INF文件。INF文件最常见的应用是为硬件设备提供驱动程序服务，不建议删除其中文件) │├—Help(Windows帮助文件) │├—Config(系统配置文件夹，用来存放系统的一些临时配置的文件) │├—msagent(微软助手文件夹，存放动态的卡通形象，协助你更好地使用系统。若觉的没有必要，可直接删除) │├—Cursors(鼠标指针文件夹) │├—Media(声音文件夹，开关机等wav文件存放于此) │├—Mui(多语言包文件夹，用来存放多国语言文件。简体中文系统中这个文件夹默认是空的，但不建议删除此文件夹) │├—java(存放java运行的组件及其程序文件。不建议删除其中文件) │├—Web ││├—Wall*****(存放桌面壁纸的文件夹) ││ │├—addins(系统附加文件夹，用来存放系统附加功能的文件) │├—Connection Wizard(连接向导文件夹，用来存放“Internet连接向导”的相关文件) │├—Driver Cache(驱动缓存文件夹，用来存放系统已知硬件的驱动文件) ││└—i386(Windows操作系统自带的已知硬件驱动文件，可删除以节省空间)
----------给你一个WINDOWS 文件夹内容的介绍,看了你就明白了. ├—WINDOWS │ ├—system32（存放Windows的系统文件和硬件驱动程序） │ │ ├—config（用户配置信息和密码信息） │ │ │ └—systemprofile（系统配置信息，用于恢复系统） │ │ ├—drivers（用来存放硬件驱动文件，不建议删除） │ │ ├—spool（用来存放系统打印文件。包括打印的色彩、打印预存等） │ │ ├—wbem（存放WMI测试程序，用于查看和更改公共信息模型类、实例和方法等。请勿删除） │ │ ├—IME（用来存放系统输入法文件，类似WINDOWS下的IME文件夹） │ │ ├—CatRoot（计算机启动测试信息目录，包括了计算机启动时检测的硬软件信息） │ │ ├—Com（用来存放组件服务文件） │ │ ├—ReinstallBackups（电脑中硬件的驱动程序备份） │ │ ├—DllCache（用来存放系统缓存文件。当系统文件被替换时，文件保护机制会复制这个文件夹下的文件去覆盖非系统文件） │ │ ├—GroupPolicy（组策略文件夹） │ │ │ ├—system（系统文件夹，用来存放系统虚拟设备文件） │ ├—$NtUninstall$（每给系统打一个补丁，系统就会自动创建这样的一个目录，可删除） │ ├—security（系统安全文件夹，用来存放系统重要的数据文件） │ ├—srchasst（搜索助手文件夹，用来存放系统搜索助手文件，与msagent文件夹类似） │ ├—repair（系统修复文件夹，用来存放修复系统时所需的配置文件）
目录树的主要部分有root（/）、/usr、/var、/home等等。下面是一个典型的linux 目录结构如下： / 根目录 /bin 存放必要的命令 /boot 存放内核以及启动所需的文件等 /dev 存放设备文件 /etc 存放系统的配置文件 /home 用户文件的主目录，用户数据存放在其主目录中 /lib 存放必要的运行库 /mnt 存放临时的映射文件系统，我们常把软驱和光驱挂装在这里的floppy和cdrom子目录下。 /proc 存放存储进程和系统信息 /root 超级用户的主目录 /sbin 存放系统管理程序 /tmp 存放临时文件的目录 /usr 包含了一般不需要修改的应用程序，命令程序文件、程序库、手册和其它文档。 /var 包含系统产生的经常变化的文件，例如打印机、邮件、新闻等假脱机目录、日志文件、格式化后的手册页以及一些应用程序的数据文件等等。建议单独的放在一个分区。[separator] 典型的/usr目录如下： /X11R6 存放X window系统 /bin 存放增加的用户程序 /dict 存放字典 /doc 存放追加的文档 /etc 存放设置文件 /games 存放游戏和教学文件 /include 存放C开发工具的头文件 /info 存放GNU信息文件 /lib 存放库文件 /local 存放本地产生的增加的应用程序 /man 存放在线帮助文件 /sbin 存放增加的管理程序 /share 存放结构独立的数据 /src 存放程序的源代码 由于/usr中的文件不和特定的计算机相关，也不会在通常使用中修改，因此可以通过网络共享这个目录（文件系统），这样，当管理员安装了新的软件之后，所有共享这一文件系统的计算机均可以使用新的软件。 Linux继承了unix操作系统结构清晰的特点。在linux下的文件结构非常有条理。但是，上述的优点只有在对linux相当熟悉时，才能体会到。现在，虫虫就把linux 下的目录结构简单介绍一下。
├—WINDOWS │├—system32（存放Windows的系统文件和硬件驱动程序） ││├—config（用户配置信息和密码信息） │││└—systemprofile（系统配置信息，用于恢复系统） ││├—drivers（用来存放硬件驱动文件，不建议删除） ││├—spool（用来存放系统打印文件。包括打印的色彩、打印预存等） ││├—wbem（存放WMI测试程序，用于查看和更改公共信息模型类、实例和方法等。请勿删除） ││├—IME（用来存放系统输入法文件，类似WINDOWS下的IME文件夹） ││├—CatRoot（计算机启动测试信息目录，包括了计算机启动时检测的硬软件信息） ││├—Com（用来存放组件服务文件） ││├—ReinstallBackups（电脑中硬件的驱动程序备份） ││├—DllCache（用来存放系统缓存文件。当系统文件被替换时，文件保护机制会复制这个文件夹下的文件去覆盖非系统文件） ││├—GroupPolicy（组策略文件夹） ││ │├—system（系统文件夹，用来存放系统虚拟设备文件） │├—$NtUninstall$（每给系统打一个补丁，系统就会自动创建这样的一个目录，可删除）
│├—security（系统安全文件夹，用来存放系统重要的数据文件）│├—srchasst（搜索助手文件夹，用来存放系统搜索助手文件，与msagent文件夹类似） │├—repair（系统修复文件夹，用来存放修复系统时所需的配置文件） │├—Downloaded Program Files（下载程序文件夹，用来存放扩展IE功能的ActiveX等插件） │├—inf（用来存放INF文件。INF文件最常见的应用是为硬件设备提供驱动程序服务，不建议删除其中文件） │├—Help（Windows帮助文件） │├—Config（系统配置文件夹，用来存放系统的一些临时配置的文件） │├—msagent（微软助手文件夹，存放动态的卡通形象，协助你更好地使用系统。若觉的没有必要，可直接删除） │├—Cursors（鼠标指针文件夹） │├—Media（声音文件夹，开关机等wav文件存放于此） │├—Mui（多语言包文件夹，用来存放多国语言文件。简体中文系统中这个文件夹默认是空的，但不建议删除此文件夹） │├—java（存放Java运行的组件及其程序文件。不建议删除其中文件） │├—Web ││├—Wall*****（存放桌面壁纸的文件夹）
文件管理练习题 (一)单项选择题 1．操作系统对文件实行统一管理，最基本的是为用户提供( )功能。A．按名存取 B．文件共享 C．文件保护 D．提高文件的存取速度 2．按文件用途分类，编译程序是( )。 A．系统文件 B．库文件 C．用户文件 D．档案文件 3．( )是指将信息加工形成具有保留价值的文件。 A．库文件 B．档案文件 C．系统文件 D．临时文件 4．把一个文件保存在多个卷上称为( )。 A．单文件卷 B．多文件卷 C．多卷文件 D．多卷多文件 5．采取哪种文件存取方式，主要取决于( )。 A．用户的使用要求 B．存储介质的特性C．用户的使用要求和存储介质的特性 D．文件的逻辑结构 6．文件系统的按名存取主要是通过( )实现的。 A．存储空间管理 B．目录管理 C．文件安全性管理 D．文件读写管理 7．文件管理实际上是对( )的管理。 A．主存空间 B．辅助存储空间 C．逻辑地址空间D．物理地址空间 8．如果文件系统中有两个文件重名，不应采用( )结构。 A．一级目录 B．二级目录C．树形目录 D．一级目录和二级目录 9．树形目录中的主文件目录称为( )。 A．父目录 B．子目录 C．根目录 D．用户文件目录 10．绝对路径是从( )开始跟随的一条指向制定文件的路径。 A．用户文件目录 B．根目录C．当前目录 D．父目录 11．逻辑文件可分为流式文件和( )两类。A．索引文件 B．链接文件 C．记录式文件 D．只读文件 12．由一串信息组成，文件内信息不再划分可独立的单位，这是指( )。A．流式文件 B．记录式文件 C．连续文件 D．串联文件 13．记录式文件内可以独立存取的最小单位是由( )组成的。A．字 B．字节 C．数据项D．物理块 14．在随机存储方式中，用户以( )为单位对文件进行存取和检索。 A．字符串 B．数据项C．字节 D．逻辑记录 15．数据库文件的逻辑结构形式是( )。A．链接文件 B．流式文件 C．记录式文件 D．只读文件 16．文件的逻辑记录的大小是( )。 A．恒定的 B．相同的 C．不相同的 D．可相同也可不同 17．能用来唯一标识某个逻辑记录的数据项为记录的( )。 A．主键 B．次键 C．索引D．指针 18．在文件系统中，( )要求逻辑记录顺序与磁盘块顺序一致。A．顺序文件 B．链接文件 C．索引文件 D．串联文件 19．下列文件中，( )的物理结构不便于文件的扩充。A．顺序文件 B．链接文件 C．索引文件 D．多级索引文件 20．( )的物理结构对文件随机存取时必须按指针进行，效率较低。 A．连续文件 B．链接文件 C．索引文件 D．多级索引文件 2l．链接文件解决了顺序结构中存在的问题，它( )。 A．提高了存储空间的利用率 B．适合于随机存取方式 C不适用于顺序存取 D．指针存入主存，速度快
├WINDOWS │ ├-system32（存放Windows的系统文件和硬件驱动程序） │ │ ├-config（用户配置信息和密码信息） │ │ │ └-systemprofile（系统配置信息，用于恢复系统） │ │ ├-drivers（用来存放硬件驱动文件） │ │ ├-spool（用来存放系统打印文件。包括打印的色彩、打印预存等） │ │ ├-wbem（存放WMI测试程序，用于查看和更改公共信息模型类、实例和方法等） │ │ ├-IME（用来存放系统输入法文件，类似WINDOWS下的IME文件夹） │ │ ├-CatRoot（计算机启动测试信息目录，包括了计算机启动时检测的硬软件信息） │ │ ├-Com（用来存放组件服务文件） │ │ ├-ReinstallBackups（电脑中硬件的驱动程序备份） │ │ ├-DllCache（用来存放系统缓存文件。当系统文件被替换时，文件保护机制会复制这个文件夹下的文件去覆盖非系统文件） │ │ ├-GroupPolicy（组策略文件夹） │ │ │ ├-system（系统文件夹，用来存放系统虚拟设备文件） │ ├-$NtUninstall$（系统每打一个补丁，就会自动创建这样的一个目录） │ ├-security（系统安全文件夹，用来存放系统重要的数据文件） │ ├-srchasst（搜索助手文件夹，用来存放系统搜索助手文件，与msagent文件夹类似） │ ├-repair（系统修复文件夹，用来存放修复系统时所需的配置文件） │ ├-Downloaded Program Files（下载程序文件夹，用来存放扩展IE功能的ActiveX等插件） │ ├-inf（用来存放INF文件，INF文件最常见的应用是为硬件设备提供驱动程序服务） │ ├-Help（Windows帮助文件） │ ├-Config（系统配置文件夹，用来存放系统的一些临时配置的文件） │ ├-msagent（微软助手文件夹，存放动态的卡通形象，协助更好地使用系统）│ ├-Cursors（鼠标指针文件夹） │ ├-Media（声音文件夹，开关机等wav文件存放于此） │ ├-Mui（多语言包文件夹，用来存放多国语言文件。简体中文系统中这个文件夹默认是空的） │ ├-java（存放Java运行的组件及其程序文件。） │ ├-Web │ │ ├-Wall*****（存放桌面壁纸的文件夹） │ │ │ ├-addins（系统附加文件夹，用来存放系统附加功能的文件） │ ├-Connection Wizard（连接向导文件夹，用来存放“Internet连接向导”的相关文件） │ ├-Driver Cache（驱动缓存文件夹，用来存放系统已知硬件的驱动文件）