a r X i v :h e p -p h /0509130v 1 13 S e p 2005
ETHZ-IPP-PR-2005-02
February 2,2008
Study of perturbative QCD predictions at
next-to-leading order and beyond
for pp →H →γγ+X
Fabian St¨o ckli,Andr′e G.Holzner,G¨u nther Dissertori
Institute for Particle Physics,ETH Zurich,Switzerland
Abstract
We study predictions from perturbative Quantum Chromodynamics (QCD)for
the process pp →H →γγ+X .In particular,we compare fully di?erential calculations at next-to-leading (NLO)and next-to-next-to-leading order (NNLO)in the strong coupling constant to the results obtained with the MC@NLO Monte Carlo (MC)generator,which combines QCD matrix elements at NLO with a parton shower al-gorithm.Estimates for the systematic uncertainties in the various predictions due to the choice of the renormalization scale and the parton distribution functions are given for the inclusive and accepted cross sections and for the corresponding acceptance corrections,obtained after applying standard selection and acceptance cuts.Further-more,we compare the distributions for the Higgs signal to those for the irreducible two-photon background,obtained with a NLO MC simulation.
1Introduction
One of the main goals of the future Large Hadron Collider(LHC)at CERN is the search for the Higgs boson.From theoretical considerations[1]it is concluded that the Higgs mass should be below about one TeV/c2.In addition,precision measurements of electro-weak observables[2]indicate that the low-mass region(approximately below200GeV/c2) is preferred.If the Higgs boson mass is smaller than twice the W mass,its decay mode into a pair of photons will be among the most important and distinct channels for the Higgs search.Since this decay can only proceed via loop corrections,the corresponding branching ratio is less than one percent.However,it provides the experimentally cleanest signature[3,4,5].
Obviously,one important aspect of the preparations for the upcoming LHC Higgs searches is to study the predictions for the distributions of kinematic variables for the signal,pp→H→γγ+X,and the background processes(eg.pp→γγ+X),obtained from perturbative Quantum Chromodynamics(QCD).First,it is known that the inclusive Higgs cross section gets large perturbative corrections at next-to-leading order(NLO) [6,7,8,9]and next-to-next-to-leading order(NNLO)[10,11,12,13,14],so it is likely that the dynamics of the process is di?erent at various orders in perturbation theory.That is,the QCD corrections to the production process change the kinematics of the Higgs boson and lead to modi?cations in the kinematics of the?nal-state photons.It is worth noting here that very recently the leading threshold-enhanced third-order(N3LO)corrections to the total Higgs cross sections have been derived[15],showing that the perturbative expansion stabilizes.
Second,the detailed knowledge of di?erential cross sections will help to optimize the search strategy and thus improve the signal over background ratio.In the past,such studies have been performed using leading order(LO)Monte Carlo generators,which usually include a parton shower and a hadronization model and are?nally combined with a full detector simulation.Higher order QCD predictions in general were only available for the inclusive cross sections or for distributions of some kinematic variable of the Higgs boson,for example its transverse momentum,p T[16,17].Therefore,the K-factors applied to the LO predictions to correct for the missing higher order terms would not take account of the analysis selection and acceptance cuts,which might reduce the allowed phase space in a non-trivial way.An attempt to improve on this consists in a re-weighting procedure where the LO plus parton shower results are re-scaled in order to reproduce the higher order prediction for a particular kinematic variable,such as the Higgs p T.Taking account of these weights and of the e?ciencies obtained from the MC simulation,an e?ective K-factor can be computed which incorporates the selection and acceptance factors[18].
Recently,new calculations for the process pp→H→γγ+X beyond NLO have be-come available,which now allow for an analysis of acceptance corrections and the related systematic uncertainties at higher order in perturbative QCD.In particular,the fully dif-ferential cross section at NNLO has been computed for the?rst time[19,20],giving the exact expressions(up to this order of perturbative QCD)for Higgs production and its two-photon decay with up to two additional massless partons(quark or gluons).Therefore
this new semi-analytical calculation allows to apply realistic selection and isolation cuts to the Higgs decay products and the additional partons in the?nal state,as well as to study the distribution of relevant kinematic variables,such as the rapidity and p T of the Higgs and the photons,at NNLO accuracy.
An alternative approach consists in the combination of QCD matrix elements at NLO and a parton shower algorithm,therefore taking into account also large logarithms due to soft and collinear radiation at all orders in the strong coupling constant.This is im-plemented in the Monte Carlo(MC)generator MC@NLO[21,22],combined with the HERWIG MC program[23,24],which in addition handles the hadronization process and particle decays.Several aspects render such an approach interesting for phenomenological studies and experimental analyses.In contrast to a pure parton level calculation,such a MC generator allows to investigate distributions at the particle(hadrons and leptons) level,which is closer to the actually measured?nal state than partons.For example,the detailed internal structure of jets is modeled rather well,studies of lepton isolation from jets are expected to be more realistic and it is possible to simulate also the e?ects of the underlying event and multiple interactions.Finally,it is rather straightforward to feed the output of this generator into a full detector simulation,which is necessary for the experi-menter in order to develop optimised data analyses which rely on a good approximation of the underlying QCD dynamics.There is already a considerable list of processes available in MC@NLO,among these pp→H→γγ+X,and further additions can be expected in the future.
This paper provides a?rst detailed comparison of these newly available predictions. Taking the various calculations,we apply standard cuts to relevant kinematic observables in order to reproduce in a realistic manner the basic aspects of the Higgs search in the two-photon channel at LHC.As a result,we are able to compare the predictions for the inclusive and accepted cross sections,as well as for the corresponding acceptance corrections.These comparisons are done as a function of the Higgs mass and the renormalization/factorization scales.In addition,we study the dependence of the MC@NLO predictions on the choice of the parton distribution functions(pdf).Regarding the latter,it can be interesting to compare the predictions when combining MC@NLO with pdfs extracted at NLO as well as at NNLO accuracy.Although via the combination of NLO matrix elements with the initial state parton shower e?ectively also terms beyond NLO are generated for the perturbative part of the scattering process,the use of NNLO pdfs in MC@NLO should be regarded as equivalent to that of NLO pdfs,since,formally,the accuracy of the results is NLO in both cases.
Interesting kinematic observables of the two-photon?nal state,as proposed in[25]and [20],are computed for the signal as well as for the irreducible two-photon background, pp→γγ+X.The latter is known at NLO accuracy[25,26].It is shown that variables such as the average photon transverse momentum or the rapidity di?erence of the two photons could contribute to the discrimination of the signal from the background.
It is worth noting that the entire study is done at the phenomenological level,i.e.no attempt is made here to simulate any detector e?ects beyond the basic selection criteria, such as acceptance cuts in photon rapidity and transverse momentum,as well as isolation
requirements.We thus emphasize that this paper does not provide a re-evaluation of the Higgs discovery potential at LHC,but rather intends to show the level of theoretical accuracy,which is achievable with the tools that have become available recently,as well as to indicate where more detailed studies,including full detector simulation and the most up-to-date perturbative QCD predictions,might be worthwhile pursuing.
The paper is organized as follows:In Section2we list the details on the computer programs and the relevant parameter settings which were used to perform this study.In Section3the basic event selection cuts are described.The resulting cross sections before and after this selection are discussed in Section4and the distributions of some kinematic variables are presented in Section5.The comparison to the main background is given in Section6.Finally,Section7contains a summary of the results.
2Computer programs and parameter settings
In order to carry out this study we have used several di?erent software packages,which implement the various signal and background predictions up to a certain level of approxi-mation in perturbation theory.The employed programs are:
?FEHIP[20](Version1.0)
This code is used to calculate the fully di?erential cross section for Higgs boson production through gluon fusion at NLO and NNLO QCD,in the narrow-width approximation.The gluon fusion channel via a top quark loop contributes a fraction of about80%to the total Higgs production cross section in the relevant low-mass region.The calculation has been carried out in the limit of an in?nitely heavy top quark,in which the Higgs boson coupling to gluons is point-like.However,the results are re-scaled using the ratio of the LO cross section predictions,obtained with the exact top mass dependence and in the heavy top mass limit.As discussed in[20], this gives an excellent approximation.
For the consistent convolution of the partonic cross sections at NLO(NNLO)with parton distribution functions,the MRST01NLO(NNLO)[27]pdf sets are used.The so-called mode1is employed as the default mode for pdf evolution.For the moment being,no other pdf set is available with this program and we have made no attempt to include further sets.
The code returns the four-momenta of the Higgs boson and the?nal state particles, namely two photons and up to two additional massless partons,which can be used to evaluate an analysis function for every event.This analysis function is then con-voluted with the squared matrix elements of the corresponding?nal state in order to ?nally obtain a cross section.Many of the numerical results,in particular at NNLO, were obtained from[28,20].Concerning statistical uncertainties,the NNLO results for the cross sections(acceptance corrections)are accurate to1%(2%),while the NLO numbers have been computed up to an accuracy of0.1%.
In order to speed up the computation,for the Monte Carlo integration step a parallel VEGAS algorithm has been used[29,30].The available C++code has been slightly modi?ed in order to meet the speci?c needs of FEHIP.The code has been parallelized using the Standard Message Passing Interface MPI[31].
?MC@NLO[21,22](Version2.31)
As described in the introduction,this MC generator consistently incorporates NLO QCD matrix elements into a parton shower framework.In the purely inclusive case the code returns the NLO cross section,whereas the e?ects of the parton shower become only apparent when cuts are applied to the?nal state.In order to eliminate a problem with this version of the code when using renormalization and factorization scales that di?er from the default choice(μ=m H),a correction has been applied [32].
MC@NLO is used together with the HERWIG event generator[23,24],which handles the simulation of the parton shower,the hadronization process and possible particle decays.The exact top mass dependence is retained at the Born level.We have generated events using three di?erent pdf sets.In addition to the two MRST01sets mentioned above,we have also used the CTEQ6M[33]set,which has been extracted at NLO accuracy.
?DIPHOX[26](Version1.2)
The background process pp→γγ+X is computed with this program,which provides a NLO QCD prediction at parton level only.The(unphysical)phase-space slicing
parameter p T
m [26]was set to0.05GeV/c.An additional contribution to this process,
which is not included in DIPHOX,namely the two-loop correction to the gluon fusion subprocess,has been calculated in[25].There it is shown that this contribution is modest,around10%or smaller for the mass range of interest in the low-mass Higgs search.
?HDECAY[34](Version3.101)
This is used to calculate the branching ratio of the Higgs decay to two photons, resulting in BR(H→γγ)=0.22%.
?HIGLU[35](Version2.102)
The program HIGLU allows to calculate the inclusive cross section for Higgs boson production through gluon fusion at NLO,with the exact top mass dependence at both LO and NLO.
Throughout this analysis a top mass of m top=175GeV/c2has been assumed.When-ever we refer to‘the scale’μ,it meansμ=μR=μF,i.e.the factorization and renormal-ization scales are set to the same value.
3Event selection
In this study we attempt to simulate in an appropriate manner the planned Higgs searches at LHC in the two-photon channel,using only phenomenological,i.e.parton and/or parti-
cle level,predictions without any detailed detector simulation.This is achieved by taking into account the geometrical limitations of a typical LHC detector and the foreseen trig-ger requirements.Furthermore,in order to reduce the large irreducible background the following cuts are applied to the?nal state photons:
?The absolute value of the pseudorapidity|ηγ1,2|of each of the two photons must be smaller than2.5.This corresponds to the coverage in polar angle of a detector such as ATLAS[36]or CMS[37].
?One of the two photons must have a transverse energy above40GeV,while the other photon is required to have a transverse energy above25GeV.
?In order to exclude events with considerable hadronic activity around the?nal state photons,as for example can be expected in background events with quark-photon
fragmentation,the photons must be isolated,i.e.the additional energy in a cone √
?R=
The results can be found in Table1.Whereas with MC@NLO we give the acceptances
for each single cut as well as for groups of cuts,in the case of FEHIP we had to restrict ourselves to the acceptance after all cuts,since this NNLO code is very cpu-intensive.
Regarding the inclusive cross section,σinc,we observe that the MC@NLO prediction falls
short of the NLO prediction of FEHIP by about3.3%.By construction MC@NLO should return the exact NLO cross section if no cuts are applied.Thus the observed di?erence has
to be explained by the di?erent treatment of the top mass dependence.FEHIP uses the
in?nite top mass limit in all orders of the calculation and then re-scales the result using the ratio of the exact and approximated(m top→∞)LO cross sections,while MC@NLO keeps the exact top mass dependence at LO,but uses the m top→∞approximation at NLO.For comparison,the result obtained with HIGLU which retains the exact top mass
dependence at LO and NLO isσinc=44.39±0.01pb.Thus FEHIP returns a0.9%higher
and MC@NLO a2.5%lower NLO cross section with respect to HIGLU.
The di?erences of the NLO results with respect to the NNLO result amount to13%
(MC@NLO)and9%(FEHIP,NLO).After the standard selection,these di?erences are re-duced to about10%and6%,respectively.The acceptance corrections for m H=120GeV/c2, de?ned as the ratio between the accepted and the inclusive cross sections,σacc/σinc,agree to within2%(absolute).
It turns out that the NNLO calculation predicts a slightly stronger reduction in the
accepted cross section than the other two approaches.With the MC@NLO generator
we have also studied the e?ect of the individual cuts.We?nd that the reduction in cross section is mainly due to the angular and momentum cuts,whereas the isolation requirement has only a very minor impact.
4.1Choice of pdfs in MC@NLO
As a?rst variation with respect to the parameter choices given above,we investigate the dependence on the pdfs used together with MC@NLO.Since MC@NLO includes the leading e?ects of soft and collinear radiation to all orders,thus beyond NLO,it is interesting to combine it with the NNLO pdf set of the MRST01?ts,which has been extracted using a combination of NLO and NNLO cross sections.Finally,we also take CTEQ6M(NLO) as input,in order to study an alternative set of pdfs,obtained under di?erent assumptions, from a somewhat di?erent data set and thus with di?erent theoretical and experimental systematic uncertainties.
The results are listed in https://www.doczj.com/doc/cd7619718.html,pared to MRST01NLO,the results found with the MRST01NNLO set,for bothσinc andσacc,di?er quite considerably,up to16%,whereas the cross sections obtained with the NLO sets from the MRST01and CTEQ6M?ts agree to better than4%.The considerably lower cross sections obtained with the NNLO set are interpreted as arising from the smaller gluon density and strong coupling used in this set. It is worth noting that in the NNLO calculation,as implemented in FEHIP,the NNLO corrections in the matrix elements,which also include additional scale dependent terms, counter the e?ect of the NNLO evolution of the pdfs.
Interestingly,when looking at the acceptance,we?nd agreement for all three choices
within1.1%,absolute;when also considering the FEHIP results the span between the largest and smallest acceptance increases to2.3%.Half of this span could be de?ned as a 1.8%‘uncertainty’relative to the average of the largest and smallest values.Calculating the same relative uncertainty for the accepted cross section,we?nd4.7%.Thus the acceptance correction is less sensitive with respect to the choice of pdfs and the approximations made by the perturbative calculation than the absolute cross section.
4.2Variation of the Higgs mass
In Table2the results are given for the inclusive and the accepted cross sections for di?erent Higgs masses,obtained with MC@NLO and FEHIP(NNLO).The renormalization and factorization scales are chosen to beμ=m H/2.
In the upper part of the table the inclusive cross sectionsσinc for MC@NLO(MRST01 NLO)and the NNLO results obtained with FEHIP(MRST01NNLO)are compared.It can be observed that the inclusive cross sections obtained with MC@NLO are16%smaller than the NNLO results for the full Higgs mass range investigated here.In the second part of Table2the MC@NLO predictions for the acceptance corrections,after the various cuts, are given.As stated above,the isolation cut has the smallest e?ect on the acceptance corrections.The increased acceptance of the cuts on p T andηwhen increasing the Higgs mass arises from the higher transverse momenta expected in this region.Therefore also the total acceptance increases with larger m H.The results after cuts,obtained with MC@NLO and FEHIP,agree to within11%.This reduced di?erence compared to the inclusive case is due to the slightly larger acceptance correction found with MC@NLO.Remarkably,the acceptance corrections for MC@NLO and FEHIP(NNLO)agree within3.2%(absolute) over the whole investigated mass range.
The results are shown in Fig.1,where the inclusive and accepted cross section,as well as the acceptance correction,are plotted as a function of m H.It is worth noting that the statistical uncertainty of the NNLO results for the acceptance correction is at the2%level.
4.3Variation of the renormalization and factorization scaleμBoth the renormalization and factorization scales are un-physical variables which are in-troduced in the regularization step of the renormalization and/or factorization procedure, which is needed to deal with the divergent integrals encountered in the perturbative cal-culations.An approximation for a perturbatively calculated observable,obtained to some order in the coupling constant,does not depend on these scales up to the calculated order, but a dependence appears at the next-higher order.It is thus interesting to investigate the remaining dependence of a given higher-order calculation.The range over which these scales are varied,and the usually quoted systematic uncertainties corresponding to the spread in the results when varying the scales,are somehow arbitrary and subject to con-troversy.For this analysis we have studied scale variations between m H/4and2m H,in both MC@NLO and FEHIP.It is worth noting that other settings of the scales are possi-ble in MC@NLO,for example,including some p T-dependence.Our approach is convenient
Figure1:Inclusive and accepted cross sections as a function of the Higgs mass,m H, obtained with MC@NLO and FEHIP(at NLO and NNLO).
for a direct comparison of MC@NLO and FEHIP.
The NNLO results when choosing eitherμ=m H/2orμ=2m H are shown in Fig.2. As can be observed in Fig.3,the NLO cross sections start to increase very rapidly when going to very small scales,whereas the scale dependence at NNLO is considerably?atter. The di?erence between the NLO predictions from FEHIP and MC@NLO can be explained by the di?erent treatment of the top mass dependence.
For a Higgs mass of m H=120GeV/c2,as used in Fig.3,it appears that a range of scales between m H/2and2m H might be reasonable for evaluating a possible systematic uncertainty because of this e?ect.Table3summarizes the MC@NLO results for the di?erent scale choices.Despite the rather large variation of the cross sections when varying μ,the acceptance correction is remarkably stable to within0.5%(absolute),even when going to scales as low as m H/4.A similar stability of the acceptance correction has been found for single W production at LHC[40].
Figure2:Inclusive and accepted cross sections at NNLO as a function of the Higgs mass,
m H,for two di?erent scale choices.
5Di?erential cross sections
After having calculated the acceptance for a rather standard set of basic selection cuts,it
is interesting to investigate further kinematic observables which might help to discriminate the signal from backgrounds.In order to be able to optimize such an additional selection,it
is necessary to have a good understanding of the relevant kinematic distributions.Here we concentrate on two observables,which have also been discussed in Refs.[25,20],namely
the distributions of the mean of the transverse momenta of the two?nal state photons
p m T=(pγ1T+pγ2T)/2and the di?erence of their pseudo-rapidities Y?=|ηγ1?ηγ2|/2.As shown in[25],the latter is interesting since a similar distribution for the prompt photon
background is?atter.In the following we focus on a Higgs mass of m H=120GeV/c2
and set the renormalization and factorization scale toμ=m H/2.All the distributions are obtained after applying the selection cuts as described in Section3.
Figure4shows the p m T(left)and Y?(right)distributions obtained with MC@NLO when
using two di?erent pdf sets,MRST01NLO and CTEQ6M NLO.We observe that in the
Figure3:The accepted cross sectionσacc predicted by MC@NLO and FEHIP(NLO and NNLO)as a function of the renormalization and factorization scale,μ,for a Higgs mass of m H=120GeV/c2.
interesting region30GeV/c≤p m T≤100GeV/c the di?erential cross section found with CTEQ6M exceeds that obtained with the MRST01NLO set by up to5%,in accordance with the di?erences seen for the inclusive and accepted cross sections listed in Table1. Obviously,the same feature can be found in the Y?distribution.However,in this case it is remarkable that the ratio of the two predictions is?at over the whole Y?range,which indicates that the shape of this distribution is rather insensitive to the choice of the pdf set.
The same distributions are reproduced in Fig.5,where now the CTEQ6M pdfs have been replaced by those from the MRST01NNLO set.Similarly to the observations above, the shape of the two histograms di?er only slightly,in particular in the case of Y?,with the results based on the NNLO pdfs being lower than those from the NLO set.This has been discussed previously,cf.Section4.1and Table1.Thus the assumption is con?rmed that the choice of the pdf set does not strongly a?ect the shape of these distributions.
Finally,in Fig.6we compare the distributions obtained with MC@NLO and with FEHIP at NNLO.Concerning the variable p m T,we observe that in the peak region the shapes of the distributions di?er rather strongly,with the maximum shifted to lower values when going from MC@NLO to NNLO.The appearance of these large perturbative corrections close to the kinematic boundary has also been discussed in[20].From the upper tail,thus far beyond this boundary,it is evident that at larger photon momenta the cross section is
scaleμ=μF=μRμ=m h/3μ=m h
σinc[pb]47.8537.16
p T-cuts80.2%80.2%
83.2%83.2%83.5% isolation99.7%99.8%
p T-andη-cuts63.4%63.8%
79.6%79.6%79.6%η-cuts and isolation81.3%81.7% Acceptance62.8%63.3%
σacc[pb]30.0523.53
Figure4:The distributions of the kinematic variables p m T(left)and Y?(right),obtained with MC@NLO for the two pdf sets MRST01NLO and CTEQ6M NLO.The standard cuts as indicated in the plots have been applied.
better handle for the signal-background discrimination,since the background is rather?at, whereas the signal is peaked for small values of Y?.
6.1Statistical signi?cance
In Table4we compare the signal cross section obtained with MC@NLO to the background cross section computed with DIPHOX.Here,σinc refers to the inclusive pp→H→γγ+X cross section before any cut.In addition to the acceptance correction found with MC@NLO (cf.Section4),we also account for a photon reconstruction e?ciency of57%as was done in Ref.[25],corresponding to a combination of81%forγ/jet identi?cation per photon and 87%for?ducial cuts.The branching ratio for the Higgs decay channel into two photons is calculated with HDECAY.Altogether this gives an e?ective signal cross section of σe?=0.034pb.If we assume an integrated luminosity of30fb?1,corresponding to about three years of LHC running at low luminosity,we?nd a total number of S=1027signal events.
In order to calculate the number of background events,we only consider events with a total invariant mass of the two?nal-state photons between118and122GeV/c2.In this case,the cross section after cuts amounts toσacc=0.944pb,as shown in the right column of Table4.In addition to the e?ciency factor,we include a20%reducible background[25].
Figure 5:The distributions of the kinematic variables p m T (left)and Y ?
(right),obtained with MC@NLO for the two pdf sets MRST01NLO and MRST01NNLO.The standard cuts as indicated in the plots have been applied.
This leads to an e?ective background cross section of σe?=0.631pb and to a total number of B =18928background events.Thus,we end up with a signi?cance of S/
√
Figure6:The distributions of the kinematic variables p m T(left)and Y?(right),obtained with MC@NLO(pdf set MRST01NLO)and FEHIP(NNLO).The standard cuts as indi-cated in the plots have been applied.
MC@NLO Monte Carlo generator to a full NNLO prediction,not only for inclusive cross sections,but also for the accepted cross sections obtained after applying standard selection cuts.
Whereas the inclusive and accepted cross sections at NLO and NNLO di?er by about 10%,it turns out that the acceptance corrections agree to within2%.The latter are also very stable under variations of the renormalization and factorization scale and rather insensitive to the choice of the parton distribution functions.This is not the case when looking at the cross section themselves,in particular at NLO approximation.
We have also analyzed distributions of kinematic observables constructed from the ?nal-state photon momenta,namely the average of the two photon transverse momenta and their rapidity di?erence.Some di?erences in the shapes of the distributions have been found between MC@NLO and the exact NNLO calculation.More importantly,it has been shown that these distributions should allow for a good discrimination between the Higgs signal and the irreducible prompt photon background.
Figure7:Normalized distributions of Y?and p m T for signal and background.The standard cuts as indicated in the plots have been applied.
Acknowledgements
We would like to warmly thank K.Melnikov,F.Petriello and in particular C.Anastasiou for the many and very interesting discussions,for the help with the FEHIP code and the comments on the manuscript.Furthermore we are grateful to S.Frixione and B.Webber for their feedback on our questions related to MC@NLO,as well as for the useful comments on the manuscript.We thank M.Spira for his advice on theoretical issues. References
[1]T.Hambye and K.Riesselmann,“SM Higgs mass bounds from theory”,
hep-ph/9708416.
[2]G.Altarelli and M.W.Grunewald,“Precision electroweak tests of the standard
model”,Phys.Rept.403-404(2004)189–201,hep-ph/0404165.
[3]ATLAS Collaboration,“ATLAS detector and physics performance.Technical design
report Vol.2”,CERN-LHCC-99-15.
[4]CMS Collaboration,“CMS:The electromagnetic calorimeter.Technical design
report”,CERN-LHCC-97-33.
[5]S.Abdullin et al.,“Summary of the CMS potential for the Higgs boson discovery”,
Eur.Phys.J.C39S2(2005)41–61.
pp→γγ+X
σinc[pb]
63.0%
σacc[pb]σacc[pb]
57%57% branching ratio other reducible background
0.0340.631
int.luminosity[fb?1]int.luminosity[fb?1]
102718928
B=7.5
Table4:Accepted number of signal and background events after applying standard selec-
√
tion cuts and corresponding signi?cance S/
[16]D.de Florian,M.Grazzini,and Z.Kunszt,“Higgs production with large transverse
momentum in hadronic collisions at next-to-leading order”,Phys.Rev.Lett.82
(1999)5209–5212,hep-ph/9902483.
[17]V.Ravindran,J.Smith,and W.L.Van Neerven,“Next-to-leading order QCD
corrections to di?erential distributions of Higgs boson production in hadron hadron collisions”,Nucl.Phys.B634(2002)247–290,hep-ph/0201114.
[18]G.Davatz,G.Dissertori,M.Dittmar,M.Grazzini,and F.Pauss,“E?ective
K-factors for gg→H→WW→?ν?νat the LHC”,JHEP05(2004)009,
hep-ph/0402218.
[19]C.Anastasiou,K.Melnikov,and F.Petriello,“Higgs boson production at hadron
colliders:Di?erential cross sections through next-to-next-to-leading order”,Phys.
Rev.Lett.93(2004)262002,hep-ph/0409088.
[20]C.Anastasiou,K.Melnikov,and F.Petriello,“Fully di?erential Higgs boson
production and the di-photon signal through next-to-next-to-leading order”,
hep-ph/0501130.
[21]S.Frixione and B.R.Webber,“Matching NLO QCD computations and parton
shower simulations”,JHEP06(2002)029,hep-ph/0204244.
[22]S.Frixione,P.Nason,and B.R.Webber,“Matching NLO QCD and parton showers
in heavy?avour production”,JHEP08(2003)007,hep-ph/0305252.
[23]G.Corcella et al.,“HERWIG6:An event generator for hadron emission reactions
with interfering gluons(including supersymmetric processes)”,JHEP01(2001)010, hep-ph/0011363.
[24]G.Corcella et al.,“HERWIG6.5release note”,hep-ph/0210213.
[25]Z.Bern,L.J.Dixon,and C.Schmidt,“Isolating a light Higgs boson from the
di-photon background at the LHC”,Phys.Rev.D66(2002)074018,
hep-ph/0206194.
[26]T.Binoth,J.P.Guillet,E.Pilon,and M.Werlen,“A full next to leading order
study of direct photon pair production in hadronic collisions”,Eur.Phys.J.C16 (2000)311–330,hep-ph/9911340.
[27]A.D.Martin,R.G.Roberts,W.J.Stirling,and R.S.Thorne,“NNLO global
parton analysis”,Phys.Lett.B531(2002)216–224,hep-ph/0201127.
[28]C.Anastasiou,K.Melnikov,and F.Petriello,Private communication.
[29]R.Kreckel,“Parallelization of adaptive MC Integrators”,https://www.doczj.com/doc/cd7619718.html,mun.
106(1997)258,physics/9710028.
如何写先进个人事迹 篇一：如何写先进事迹材料 如何写先进事迹材料 一般有两种情况：一是先进个人，如先进工作者、优秀党员、劳动模范等；一是先进集体或先进单位，如先进党支部、先进车间或科室，抗洪抢险先进集体等。无论是先进个人还是先进集体，他们的先进事迹，内容各不相同，因此要整理材料，不可能固定一个模式。一般来说，可大体从以下方面进行整理。 (1)要拟定恰当的标题。先进事迹材料的标题，有两部分内容必不可少，一是要写明先进个人姓名和先进集体的名称，使人一眼便看出是哪个人或哪个集体、哪个单位的先进事迹。二是要概括标明先进事迹的主要内容或材料的用途。例如《王鬃同志端正党风的先进事迹》、《关于评选张鬃同志为全国新长征突击手的材料》、《关于评选鬃处党支部为省直机关先进党支部的材料》等。 (2)正文。正文的开头，要写明先进个人的简要情况，包括：姓名、性别、年龄、工作单位、职务、是否党团员等。此外，还要写明有关单位准备授予他(她)什么荣誉称号，或给予哪种形式的奖励。对先进集体、先进单位，要根据其先进事迹的主要内容，寥寥数语即应写明，不须用更多的文字。 然后，要写先进人物或先进集体的主要事迹。这部分内容是全篇材料
的主体，要下功夫写好，关键是要写得既具体，又不繁琐；既概括，又不抽象；既生动形象，又很实在。总之，就是要写得很有说服力，让人一看便可得出够得上先进的结论。比如，写一位端正党风先进人物的事迹材料，就应当着重写这位同志在发扬党的优良传统和作风方面都有哪些突出的先进事迹，在同不正之风作斗争中有哪些突出的表现。又如，写一位搞改革的先进人物的事迹材料，就应当着力写这位同志是从哪些方面进行改革的，已经取得了哪些突出的成果，特别是改革前后的．经济效益或社会效益都有了哪些明显的变化。在写这些先进事迹时，无论是先进个人还是先进集体的，都应选取那些具有代表性的具体事实来说明。必要时还可运用一些数字，以增强先进事迹材料的说服力。 为了使先进事迹的内容眉目清晰、更加条理化，在文字表述上还可分成若干自然段来写，特别是对那些涉及较多方面的先进事迹材料，采取这种写法尤为必要。如果将各方面内容材料都混在一起，是不易写明的。在分段写时，最好在每段之前根据内容标出小标题，或以明确的观点加以概括，使标题或观点与内容浑然一体。 最后，是先进事迹材料的署名。一般说，整理先进个人和先进集体的材料，都是以本级组织或上级组织的名义；是代表组织意见的。因此，材料整理完后，应经有关领导同志审定，以相应一级组织正式署名上报。这类材料不宜以个人名义署名。 写作典型经验材料-般包括以下几部分： (1)标题。有多种写法，通常是把典型经验高度集中地概括出来，一
小学生个人读书事迹简介怎么写800字 书,是人类进步的阶梯,苏联作家高尔基的一句话道出了书的重要。书可谓是众多名人的“宠儿”。历来,名人说出关于书的名言数不胜数。今天小编在这给大家整理了小学生个人读书事迹,接下来随着小编一起来看看吧! 小学生个人读书事迹1 “万般皆下品,惟有读书高”、“书中自有颜如玉,书中自有黄金屋”,古往今来,读书的好处为人们所重视,有人“学而优则仕”,有人“满腹经纶”走上“传道授业解惑也”的道路……但是,从长远的角度看,笔者认为读书的好处在于增加了我们做事的成功率,改善了生活的质量。 三国时期的大将吕蒙,行伍出身,不重视文化的学习,行文时,常常要他人捉刀。经过主君孙权的劝导,吕蒙懂得了读书的重要性,从此手不释卷,成为了一代儒将,连东吴的智囊鲁肃都对他“刮目相待”。后来的事实证明,荆州之战的胜利,擒获“武圣”关羽,离不开吕蒙的“运筹帷幄,决胜千里”,而他的韬略离不开平时的读书。由此可见,一个人行事的成功率高低,与他的对读书,对知识的重视程度是密切相关的。 的物理学家牛顿曾近说过,“如果我比别人看得更远,那是因为我站在巨人的肩上”,鲜花和掌声面前,一代伟人没有迷失方向,自始至终对读书保持着热枕。牛顿的话语告诉我们,渊博的知识能让我们站在更高、更理性的角度来看问题,从而少犯错误,少走弯路。
读书的好处是显而易见的,但是,在社会发展日新月异的今天,依然不乏对读书,对知识缺乏认知的人,《今日说法》中我们反复看到农民工没有和用人单位签订劳动合同,最终讨薪无果;屠户不知道往牛肉里掺“巴西疯牛肉”是犯法的;某父母坚持“棍棒底下出孝子”,结果伤害了孩子的身心,也将自己送进了班房……对书本,对知识的零解读让他们付出了惨痛的代价,当他们奔波在讨薪的路上,当他们面对高墙电网时,幸福,从何谈起?高质量的生活,从何谈起? 读书,让我们体会到“锄禾日当午,汗滴禾下土”的艰辛;读书,让我们感知到“四海无闲田,农夫犹饿死”的无奈;读书,让我们感悟到“为报倾城随太守,西北望射天狼”的豪情壮志。 读书的好处在于提高了生活的质量,它填补了我们人生中的空白,让我们不至于在大好的年华里无所事事,从书本中,我们学会提炼出有用的信息,汲取成长所需的营养。所以,我们要认真读书,充分认识到读书对改善生活的重要意义,只有这样,才是一种负责任的生活态度。 小学生个人读书事迹2 所谓读一本好书就是交一个良师益友,但我认为读一本好书就是一次大冒险,大探究。一次体会书的过程,真的很有意思,咯咯的笑声,总是从书香里散发;沉思的目光也总是从书本里透露。是书给了我启示,是书填补了我无聊的夜空,也是书带我遨游整个古今中外。所以人活着就不能没有书,只要爱书你就是一个爱生活的人,只要爱书你就是一个大写的人,只要爱书你就是一个懂得珍惜与否的人。可真所谓
精益生产方式简介 摘要：精益生产是一种起源于丰田和汽车制造的流水线制造方法论。也被称为“丰田生产系统”。精益生产的目标被描述为“在适当的时刻（或第仪式间，the first time）使适当的东西到达适当的地点，同时使白费最小化和适应变化”。创立了精益生产原则的大野耐一发觉他的方法论不但能够减小白费，还能够增进产品流淌和提高质量。本文对精益生产进行了具体的分析，得出它的优越性，并把它与传统的生产方式进行比较，通过分析能够明白精益生产是挽救困难企业的法宝。 关键词：丰田汽车，精益生产，优越性，特点，企业 一、丰田公司的精益生产方式 精益生产（Lean Production，简称LP）是美国麻省理工学院数位国际汽车打算组织（IMVP）的专家对日本“丰田JIT（Justin Time）生产方式”的赞誉之称，精，即少而精，不投入余外的生产要素，只是在适当的时刻生产必要数量的市场急需产品（或下道工序急需的产品）；益，即所有经营活动都要有益有效，具有经济性。精益生产是当前工业界最佳的一种生产组织体系和方式。 精益生产是战后日本汽车工业遭到的“资源稀缺”和“多品种、少批量”的市场制约的产物，它是从丰田相佐诘开始，经丰田喜一郎及大野耐一等人的共同努力直到60年代才逐步完善而形成的。 精益生产既是一种以最大限度地减少企业生产所占用的资源和降低企业治理和运营成本为要紧目标的生产方式，同时它又是一种理念，一种文化。实施精益生产确实是决心追求完美的历程，也是追求杰出的过程，它是支撑个人与企业生命的一种精神力量，也是在永无止境的学习过程中获得自我满足的一种境域。其目标是精益求精，尽善尽美，永无止境的追求七个零的终极目标。 精益生产的实质是治理过程，包括人事组织治理的优化,大力精简中间治理层，进行组织扁平化改革，减少非直截了当生产人员；推进行生产均衡化同步化，实现零库存与柔性生产；推行全生产过程（包括整个供应链）的质量保证体系，实现零不良；减少和降低任何环节上的白费，实现零白费；最终实现拉动式准时化生产方式。 精益生产的特点是排除一切白费，追求精益求精和不断改善。去掉生产环节中一切无用的东西，每个工人及其岗位的安排原则是必须增值，撤除一切不增值的岗位。精简是它的核心，精简产品开发设计、生产、治理中一切不产生附加值的工作，旨在以最优品质、最低成本和最高效率对市场需求作出最迅速的响应。 二、精益生产方式的优越性及其意义 与大量生产方式相比，日本所采纳的精益生产方式的优越性要紧表现在以下几个方面： 1.所需人力资源——不管是在产品开发、生产系统，依旧工厂的其他部门，与大量生产方式下的工厂相比，最低能减至1/2； 2.新产品开发周期——最低可减至l／2或2/3； 3.生产过程的在制品库存——最低可减至大量生产方式下一样水平的1／10； 4.工厂占用空间——最低可减至采纳大量生产方式下的1/2； 5.成品库存——最低可减至大量生产方式下平均库存水平的1/4； 6.产品质量——可大幅度。 精益生产方式是完全地追求生产的合理性、高效性，能够灵活地生产适应各种需求的高质量产品的生产技术和治理技术，其差不多原理和诸多方法，对制造业具有积极的意义。精益生
精益生产方式的历史发展过程 20世纪初，从美国福特汽车公司创立第一条汽车生产流水线开始，大规模的生产流水线一直是现代工业生产的主要特征，改变了效率低下的单件生产方式，被称为生产方式的第2个里程碑。大规模生产方式是以规范化、大批量生产来降低生产成本，提高生产效率的。这种方式适应了美国当时的国情，汽车生产流水线的产生，一举把汽车从少数富翁的奢侈品变成了大众化的交通工具，美国汽车工业也由此迅速成长为美国的一大支柱产业，并带动和促进了包括钢铁、玻璃、橡胶、机电以至交通服务业等在内的一大批产业的发展。大规模流水生产在生产技术以及生产经管史上具有极为重要的意义。但是第二次世界大战以后，社会进入了一个市场需求向多样化发展的新阶段，相应地要求工业生产向多品种、小批量的方向发展，单品种、大批量的流水生产方式的弱点就日渐明显了。为了顺应这样的时代要求，由日本丰田汽车公司首创的精益生产，作为多品种、小批量混合生产条件下的高质量、低消耗进行生产的方式在实践中摸索、创造出来了。精益生产方式在实践应用中根据丰田实际生产的要求而被创造、归纳总结出来的一种革命性的生产方式，被人称为“改变世界的机器”，是继大量生产方式之后人类现代生产方式的第3个里程碑。
总体来说，根据精益生产方式的形成过程可以将其划分为三个阶段：丰田生产方式形成与完善阶段，丰田生产方式的系统化阶段（即精益生产方式的提出），精益生产方式的革新阶段（对以前的方法理论进行再思考，提出新的见解）。 1丰田生产方式的形成与完善阶段 1950年一个年轻的日本工程师丰田英二到底特律对福特的鲁奇厂进行了三个月的参观，当时鲁奇厂是世界上最大而且效率最高的制造厂．但是丰田英二对这个庞大企业的每一个细微之处都作了审慎的考察，回到名古屋后和生产制造方面富有才华的大野耐一一起很快得出了结论：大量生产方式不适合于日本。因为第一，当时日本国内市场狭小，所需汽车的品种又很多，多品种、小批量并不适合大量生产方式的要求；第二战后的日本缺乏大量外汇来大量购买西方的技术和设备，不能单纯地仿效鲁奇厂并在此基础上改进；第三缺乏大量廉价劳动力。由此丰田英二和大野耐一开始了适合日本需要的生产方式的革新。大野耐一先在自己负责的工厂实行一些现场经管方法，如目视经管法、一人多机，U型设备布置法等，这是丰田生产方式的萌芽。 随着大野耐一式的经管方法取得初步实效，他的地位也得到了逐步提升，大野耐一式的经管在更大的范围内得到应用，他的周围同时也聚集了一些人，进一步完
个人先进事迹简介 01 在思想政治方面,xxxx同学积极向上,热爱祖国、热爱中国共产党,拥护中国共产党的领导.利用课余时间和党课机会认真学习政治理论,积极向党组织靠拢. 在学习上,xxxx同学认为只有把学习成绩确实提高才能为将来的实践打下扎实的基础,成为社会有用人才.学习努力、成绩优良. 在生活中,善于与人沟通,乐观向上,乐于助人.有健全的人格意识和良好的心理素质和从容、坦诚、乐观、快乐的生活态度,乐于帮助身边的同学,受到师生的好评. 02 xxx同学认真学习政治理论,积极上进,在校期间获得原院级三好生,和校级三好生,优秀团员称号,并获得三等奖学金. 在学习上遇到不理解的地方也常常向老师请教,还勇于向老师提出质疑.在完成自己学业的同时,能主动帮助其他同学解决学习上的难题,和其他同学共同探讨,共同进步. 在社会实践方面,xxxx同学参与了中国儿童文学精品“悦”读书系,插画绘制工作,xxxx同学在班中担任宣传委员,工作积极主动,认真负责,有较强的组织能力.能够在老师、班主任的指导下独立完成学院、班级布置的各项工作. 03 xxx同学在政治思想方面积极进取,严格要求自己.在学习方面刻苦努力,不断钻研,学习成绩优异,连续两年荣获国家励志奖学金；作
为一名学生干部,她总是充满激情的迎接并完成各项工作,荣获优秀团干部称号.在社会实践和志愿者活动中起到模范带头作用. 04 xxxx同学在思想方面,积极要求进步,为人诚实,尊敬师长.严格 要求自己.在大一期间就积极参加了党课初、高级班的学习,拥护中国共产党的领导,并积极向党组织靠拢. 在工作上,作为班中的学习委员,对待工作兢兢业业、尽职尽责 的完成班集体的各项工作任务.并在班级和系里能够起骨干带头作用.热心为同学服务,工作责任心强. 在学习上,学习目的明确、态度端正、刻苦努力,连续两学年在 班级的综合测评排名中获得第1.并荣获院级二等奖学金、三好生、优秀班干部、优秀团员等奖项. 在社会实践方面,积极参加学校和班级组织的各项政治活动,并 在志愿者活动中起到模范带头作用.积极锻炼身体.能够处理好学习与工作的关系,乐于助人,团结班中每一位同学,谦虚好学,受到师生的好评. 05 在思想方面,xxxx同学积极向上,热爱祖国、热爱中国共产党,拥护中国共产党的领导.作为一名共产党员时刻起到积极的带头作用,利用课余时间和党课机会认真学习政治理论. 在工作上,作为班中的团支部书记,xxxx同学积极策划组织各类 团活动,具有良好的组织能力. 在学习上,xxxx同学学习努力、成绩优良、并热心帮助在学习上有困难的同学,连续两年获得二等奖学金. 在生活中,善于与人沟通,乐观向上,乐于助人.有健全的人格意 识和良好的心理素质.
精益生产方式 Document number【SA80SAB-SAA9SYT-SAATC-SA6UT-SA18】
精益生产方式 精益生产方式（lean production）是美国麻省理工学院组织了世界上14个国家的专家、学者，花费5年时间，耗资500万美元，以汽车工业这一开创大量生产方式和精益生产方式的典型工业为例总结出来的。精益生产方式源于丰田生产方式、并经理论化后，才总结出来的。 精益企业使用精益生产方式生产出来的产品品种能尽量满足顾客的要求，而通过其对各个环节中采用的杜绝一切浪费（人力、物力、时间、空间）的方法与手段满足顾客对价格的要求。这就是精益生产方式的核心思想。 精益生产方式与传统生产模式的区别主要表现为：改变了品质控制手段；消灭（减少）各种缓冲区；增加了职工的参与感和责任感；培训与交流职工；仅在需要的地方采用自动化；精益组织结构。 精益生产方式并不是一系列的原则，而是围绕着最大限度的利用公司的职工、协作厂家与资产的固有能力的综合哲学体系。这个体系要求一个解决问题的环境与对不断改进的贡献。其主要表现在各个环节都是最卓越的，而这个环节打破了传统的职能界限。 精益生产方式的主要特征表现为： (1)品质--寻找、纠正和解决题； (2)柔性--小批量、一个流； (3)投放市场时间--把开发时间减至最小； (4)产品多元化--加快产品周期、减小规模效益影响； (5)效率--提高生产率、减少浪费； (6)适应性--标准尺寸总成、协调合作； (7)学习--不断改善。 精益生产方式的生产关系是人和人互相承担义务的物质利益关系。这种人和人的关系包括：工人和雇主、协作厂和总装厂、协作厂之间、销售商和生产厂同甘共苦。当这一体制正常运转时，就会是体制中的每个成员都产生积极参与和促进不断改善的愿望。这就是精益生产方式的实质和核心。 需要特别说明的是，正是由于科学技术的发展、生产力的进步，才有可能在精益生产方式的生产关系下组织生产。因此，只有在大量生产方式的环境下，精益生产方式才有可能发挥作用。
优秀党务工作者事迹简介范文 优秀党务工作者事迹简介范文 ***，男，198*年**月出生，200*年加入党组织，现为***支部书记。从事党务工作以来，兢兢业业、恪尽职守、辛勤工作，出色地完成了各项任务，在思想上、政治上同党中央保持高度一致，在业务上不断进取，团结同事，在工作岗位上取得了一定成绩。 一、严于律己，勤于学习 作为一名党务工作者，平时十分注重知识的更新，不断加强党的理论知识的学习，坚持把学习摆在重要位置，学习领会和及时掌握党和国家的路线、方针、政策，特别是党的十九大精神，注重政治理论水平的提高，具有坚定的理论信念;坚持党的基本路线，坚决执行党的各项方针政策，自觉履行党员义务，正确行使党员权利。平时注重加强业务和管理知识的学习，并运用到工作中去，不断提升自身工作能力，具有开拓创新精神，在思想上、政治上和行动上时刻同党中央保持高度一致。 二、求真务实，开拓进取 在工作中任劳任怨，踏实肯干，坚持原则，认真做好学院的党务工作，按照党章的要求，严格发展党员的每一个步骤，认真细致的对待每一份材料。配合党总支书记做好学院的党建工作，完善党总支建设方面的文件、材料和工作制度、管理制度等。
三、生活朴素，乐于助人 平时重视与同事间的关系，主动与同事打成一片，善于发现他人的难处，及时妥善地给予帮助。在其它同志遇到困难时，积极主动伸出援助之手，尽自己最大努力帮助有需要的人。养成了批评与自我批评的优良作风，时常反省自己的工作，学习和生活。不但能够真诚的指出同事的缺点，也能够正确的对待他人的批评和意见。面对误解，总是一笑而过，不会因为误解和批评而耿耿于怀，而是诚恳的接受，从而不断的提高自己。在生活上勤俭节朴，不铺张浪费。 身为一名老党员，我感到责任重大，应该做出表率，挤出更多的时间来投入到**党总支的工作中，不找借口，不讲条件，不畏困难，将总支建设摆在更重要的位置，解开工作中的思想疙瘩，为攻坚克难铺平道路，以支部为纽带，像战友一样团结，像家庭一样维系，像亲人一样关怀，践行入党誓言。把握机遇，迎接挑战，不负初心。
主要事迹简介怎么写 概括?简要地反映?个单位(集体)或个?事迹的材料。简要事迹不?定很短，如果情况 多的话，也有?千字的。简要事迹虽然“简要”，但切忌语?空洞，写得像?学?期末鉴定。 ?应当以事实来说话。简要事迹是对某单位或个?情况概括?简要地反映情况，?如有三个??很突出，就写三个??，只是写某???时，要把主要事迹突出出来。 简要事迹?般来说，?少要包括两个??的内容。?是基本情况。简要事迹开头，往往要??段?字来表述?些基本情况。如写?个单位的简要事迹，应包括这个单位的?员、 承担的任务以及?段时间以来取得的主要成绩。如写个?的简要事迹，应包括该同志的性 别、出?年?、参加?作时间、籍贯、民族、?化程度以及何时起任现职和主要成绩。这 样上级组织在看了材料的开头，就会对这个单位或个?有?个基本印象。?是主要特点。 这是简要事迹的主体部分，最突出的事例有?个??就写成?块，并按照?定的逻辑关系进 ?排列，把同类的事例排在?起，?个??通常由?个?然段或?个?然段组成。 写作时，特别要注意以下四点： 1.?第三?称。就是把所要写的对象，是集体的?“他们”来表述，是个?的称之为“他(她)”。 (她)”，单位可直接写名称，个?可写其姓名。 为了避免连续出现?个“他们”或“他 2.掌握好时限。?论是单位或个?的简要事迹，都有?个时间跨度，既不要扯得太远，也不 要故意混淆时间概念，把过去的事当成现在的事写。这个时间跨度多长，要根据实际情况 ?定。如上级要某个同志担任乡长以来的情况就写他任乡长以来的事迹;上级要该同志两年 来的情况，就写两年来的事迹。当然，有时为了需要，也可适当地写?点超过这个时间的 背景情况。 3.?点他?的语?。就是在写简要事迹时，可?些群众的语?或有关?员的语?，这样会给??种?动、真切的感觉，衬托出写作对象?较?的思想境界。在?他?语?时，可适当加?，但不能造假。 4.?事实说话。简要事迹的每?个??可分为多个层次，?个层次先??句话作为观点，再???两个突出的事例来说明。?事实说话时，要尽量把?个事例说完整，以给?留下深 刻印象。
精益生产方式及其特点 新益为精益生产咨询公司概述：精益生产方式起步于上世纪50年代在日本丰田公司诞生的JIT（Just in Time）生产方式，从丰田相佐诘开始，经丰田喜一郎及大野耐一等人的共同实践探索，直到上世纪60年代末才逐步完善形成的，最后由国际汽车计划组织（IMVP）中的美国麻省理工学院的专家命名为Lean Production（简称LP）方式。是公认的当前工业界最佳的一种生产组织体系和方式。 1、精益生产内涵。 精益生产方式是指综合运用多种现代管理方法和手段，以客户需求为依据，充分发挥全体员工的积极性为根本，对企业的各项资源进行有效配置和合理使用，最大限度地为企业谋求经济利益的一种新型生产方式，是全员参与持续改善的一种管理状态。也是一种适时制造，消除一切浪费和故障，向零缺陷、零库存努力的新型生产管理方式。 精益生产方式要求企业在生产组织过程中从客户（内部和外部）的角度来确定企业从产品设计、生产到交付的整个过程，实现客户利益最大化，在“客户拉动”观念指引下，消除产品的过早过多生产，确保现场在制品和库存的大量减少，压缩生产提前期，减少所有资源消耗且不增值活动，并向员工授权，引导员工，激励全体员工用价值流分析方法找出更隐藏的浪费，以求生产过程的持续改善和改进。改进的结果必然是在企业中促使加速从原材料转变为成品的过程，并显著增加产品价值。 2、精益生产方式的核心实质。
精益生产方式的管理出发点是要求企业运用精益思维消除一切Muda，Muda一词源于日本，是指耗费了资源而不创造价值的活动。Muda的内容包括许多，如残次品、超过需求的生产、不必要的各种裕量、不必要的工艺、闲置的资源和库存、各种等待、不必要的运输、不必要的人员变动、需要纠正的错误等。精益生产方式的核心是杜绝一切Muda，以降低生产成本，并以服务对象的需求为依据进行生产，鼓励员工的全面参与，持续改进质量、持续改善工作的一种管理运营方式。目标是彻底消除无效劳动和浪费，以最小的资源投入（包括人力、物力、财力、信息、时间和空间等）为顾客提供及时的产品与服务，为客户创造出尽可能多的价值，最终最大限度地为企业创造经济效益。 精益生产既是一种以最大限度地减少企业生产中所使用的资源和降低企业管理运营成本为主要目标的生产模式，同时它也是一种理念，是支撑个人与企业生命的一种精神力量，是一种员工精益求精无止境追求的企业文化。 3、精益生产方式的方法特点。 精益生产方式要求在生产中，实行拉动式的准时生产，杜绝一切超前、超量生产；最大限度地降低在制品储备；采用快速更换工装模具技术，把单一产品种生产线改造成多品种混合生产线，把较大批量生产改变为多批次小批量生产；在员工技能上强调一专多能，不断提高工作能力，把一线员工组织成作业小组，协同工作；在协作关系上，把大量的零部件设计和生产交给协作厂进行等等。
树立榜样的个人事迹简介怎么写800字 榜样是阳光,温暖着我们的心;榜样如马鞭,鞭策着我们努力奋斗;榜样似路灯,照亮着我们前进的方向。今天小编在这给大家整理了树立榜样传递正能量事迹作文,接下来随着小编一起来看看吧! 树立榜样传递正能量事迹1 “一心向着党”,是他向着社会主义的坚定政治立场;“人的生命是有限的,可是,为人民服务是无限的,我要把有限的生命投入到无限的为人民服务中去”,是他的至理名言;“甘学革命的“螺丝钉”,是他干一行爱一行、钻一行的爱岗敬业态度。他——雷锋,是我们每一个人的“偶像”…… 雷锋的事迹传遍大江南北,他,曾被人们称为可敬的“傻子”。一九六零年八月,驻地抚顺发洪水,运输连接到了抗洪抢险命令。他强忍着刚刚参加救火工作被烧伤的手的疼痛,又和战友们在上寺水库大坝连续奋战了七天七夜,被记了一次二等功。望花区召开了大生产号召动员大会,声势很大,他上街办事,正好看到这个场面,他取出存折上在工厂和部队攒的200元钱,那时,他的存折上只剩下了203元,就跑到望花区党委办公室要为之捐献出来,为建设祖国做点贡献,接侍他的同志实在无法拒绝他的这份情谊,只好收下一半。另100元在辽阳遭受百年不遇洪水的时候,他捐献给了正处于水深火热之中的辽阳人民。在我国受到严重的自然灾害的情况下,他为国家建设,为灾区捐献出自已的全部积蓄,却舍不得喝一瓶汽水。就这样,他毫不犹豫的捐出了自己的所有积蓄,不求功名,不求名利,只求自己心安理得,只求为
革命献出自己的微薄之力,甘愿做革命的“螺丝钉”——在一次施工任务中,他整天驾驶汽车东奔西跑,很难抽出时间学习,他就把书装在挎包里,随身带在身边,只要车一停,没有其他工作时,就坐在驾驶室里看书。他曾经在自己的日记中写下这样一段话：”有些人说工作忙,没时间学习,我认为问题不在工作忙,而在于你愿不愿意学习,会不会挤时间来学习。要学习的时间是总是有的,问题是我们善不善于挤,愿不愿意钻。一块好好的木板,上面一个眼也没有,但钉子为什么能钉进去呢?这就是靠压力硬挤进去的。由此看来,钉子有两个长处：一个是挤劲,一个是钻劲。我们在学习上也要提倡这种”钉子“精神,善于挤和钻。”这就是他,用自己的实际行动来证明自己,用自己的亲生经历来感化世人,用自己的所作所为来传颂古今……人们都拼命地学习他的精神,他的精神被不同肤色的人所敬仰。现在,一切都在变,但是,那些决定人类向前发展的基本要素没有变,那些美好的事物没有变,那些所谓的“螺丝钉”精神没有变——而这正是他的功劳,是他开启了无私奉献精神的大门,为后人树立了做人的榜样…… 这就是他,一位中国家喻户晓的全心全意为人民服务的楷模,一位共产主义战士!他作为一名普通的中国人民解放军战士,在他短暂的一生中却助人无数。而且,伟大领袖毛泽东主席于1963年3月5日亲笔为他题词：“向雷锋同志学习”。 正是因为如此,全国刮起了学习雷锋的热潮。雷锋已经离开我们很长时间了。但是雷锋的精神却深深地在所有中国人心中扎下了根,现在它已经长成一株小树。正以其顽强的生命力,茁壮成长。我坚信,
大学生先进事迹简介怎么写 苑xx，男，汉族，1990年07月22日出生，中国共青团团员，入党积极分子，现任xx学院电气优创0902班班长，担任xx学院09级总负责人、xx学院团委学生会科创部干事、xx学院文艺团主持部部长。 步入大学生活一年以来，他思想积极，表现优秀，努力向党组织靠拢，学习刻苦，品学兼优，工作认真负责，脚踏实地，生活勤俭节约，乐于助人。一直坚持多方面发展，全面锻炼自我，注重综合能力、素质拓展能力的培养。再不懈的努力下获得了多项荣誉： ●获得09-10学年xx大学“百佳千优”(文化体育)一等奖学金和“百佳千优”(班级建设)二等奖学金; ●获得09-10学年xx大学“优秀学生干部”荣誉称号; ●2010年xx大学普通话知识竞赛中获得一等奖; ●2010年xx大学主持人大赛中获得一等奖，被评为金话筒; ●xx学院首届“大学生文明修身”活动周——再生比赛中获得一等奖; ●xx学院首届“大学生文明修身”活动周——演讲比赛中获得一等奖。 一、刻苦钻研树学风 作为班长，他在学习方面，将班级同学分成各个学习小组，布置每日学习任务，分组竞争，通过开展各项趣味学习活动，全面调动班级同学的积极性，如：排演英语戏剧、文学常识竞答、数学辅导小组等。他带领全班同学努力学习、勤奋刻苦，全班同学奖学金获得率达91%，四级通过率达66%。 二、勤劳负责建班风
在日常班级工作中，他尽心尽力，通过网络组织建立班级博客，把班级的日常情况，班级比赛，特色主题班会等活动，及时上传到 班级博客，以方便更多同学了解自己的班级，也把班级的魅力、特色，更全面、更具体的展现出来。 在班级建设中，他带领全班同学参加学院组织的各项文体活动中也收获颇多： ●在xx学院首届“大学生文明修身”活动周中荣获第二名， ●xx学院首届乒乓球比赛中荣获第一名、精神文明奖， ●在xx学院“迎新杯”男子篮球赛中荣获第四名、最佳组织奖。 除了参加学院组织的各项活动外，为了进一步丰富班级同学们的课余生活，他在班级内积极开展各式各样的课余活动： ●普通话知识趣味比赛，感受中华语言的魅力，复习语文文学常识，为南方同学打牢普通话基础，推广普通话知识。 ●“我的团队我的班”主题班会活动中，创办特色活动“情暖你我心”天使行动，亲切问候、照顾其他同学的生活、学习方面细节 小事，即使在寒冷的冬天，也要让外省的同学感受到家一样的温暖。 ●“预览科技知识”科技宫之行，作为现代大学生，不能只顾书本知识，也要跟上时代，了解时代前沿最新科技。 ●感恩节“感谢我们身边的人”主题班会活动，在这个特殊的节日里，他带领同学们通过寄贺卡、送礼物等方式，来感谢老师辛勤 的付出;每人写一封家书，寄给父母，感谢父母劳苦的抚育，把他们 的感激之情，转化为实际行动来感化周围的人;印发感恩宣传单，发 给行人，唤醒人们的感恩的心。 三、热情关怀暖人心 生活中，他更能发挥榜样力量，团结同学，增强班级凝聚力。时刻观察每一位同学的情绪状态，在心理上帮助同学。他待人热情诚恳，积极帮助生活中有困难的同学：得知班级同学生病高烧，病情 严重，马上放下午饭，赶到同学寝室，背起重病同学到校医院进行
个人事迹简介 我是来自计算机与与软件学院的学生，现在为青年志愿者协会的干事，在班级担任生活委员。在过去的一年里，我注重个人能力的培养积极向上，热心公益，服务群众，奉献社会，热忱的投身于青年支援者的行动中！一年时间虽短，但在这一年的时间里，作为一名志愿者，我确信我成长了很多，成熟了很多。“奉献、友爱、互助、进步”这是我们志愿者的精神，在献出爱心的同时，得到的是帮助他人的满足和幸福，得到的是无限的快乐与感动。路虽漫漫，吾将上下而求索！在以后的日子里，我会在志愿者事业上做的更好。 在思想上，我积极进取,关心国家大事，并多次与同学们一起学习志愿者精神,希望我们会在新的世纪里继续努力,发扬我国青年的光传统,不懈奋斗,不断创造,奋勇前进,为实现中华民族的伟大复兴做出了更大的贡献。 在学习上刻苦认真，抓紧时间，不仅学习好学科基础知识，更加学好专业课知识，在课堂上积极配合老师的教学，乐意帮助其它同学，有什么好的学习资料，学习心得也与他们交流，希望大家能共同进步。在上一个年度总成绩在班级排名第四，综合考评在班级排名第二。在工作中，我认真负责，出色的完成老师、同学交给的各项任务，所以班级人际关系良好。
此外参加了学院组织的活动，并踊跃地参加，发挥自己的特长，为班级争得荣誉。例如：参加校举办的大合唱比赛并获得良好成绩；参加了计算机与软件学院党校学习并顺利结业；此外,参加了计算机与软件进行的“计算机机房义务打扫与系统维护”的活动。在这些活动中体验到了大学生生活的乐趣。 现将多次参与各项志愿活动汇报如下：2013年10月26日，参加计算机与软件学院团总支实践部、计算机与软件学院青年志愿者协会组织“志愿者在五福家园的健身公园开展义务家教招新活动”；2013年11月7日，参加组成计算机与软件学院运动员方阵在田径场参加学院举办的学校运动会；2013年12月5日，参与学校学院组织的”一二．五“大合唱比赛；2014年3月12日，参加由宿舍站长组织义务植树并参与植树活动；2014年3月23日，在计算机与软件学院团总支书记茅老师的带领下，民俗文化传承协会、计算机与软件学院青年志愿者协会以及学生会的同学们参观了“计算机软件学院的文化素质教育共建基地--南京市民俗博物馆”的活动；2014年3月26日，参加有宿舍站长组织的“清扫宿舍公寓周围死角垃圾”的活动；2014年4月5日，参加由校青年志愿者协会、校实践部组织的“南京市雨花台扫墓”活动，2014年4月9日，作为班级代表参加计算机软件学院组织部组织的“计算机应用office操作大赛”的活动。 在参与各项志愿活动的同时，我的学习、工作、生活能力得到了提高和认可，丰富生活体验，提供学习的机会，提供学习的机会。
CTPM精益管理文化化咨询——为企业做出效果 咨询网址：https://www.doczj.com/doc/cd7619718.html, 精益生产方式的六大特征 在最早论述精益生产的《改变世界的机器》一书中，研究者们从五个方面论述了精益生产企业的特征。这五个方面是：工厂组织、产品设计、供货环节、顾客和企业管理。归纳起来，精益生产的主要特征为：对外以用户为“上帝”，对内以“人”为中心，在组织机构上以“精简”为手段，在工作方法上采用“综合工作组（Team Work）”和“并行设计”，在供货方式上采用“JIT”方式，在最终目标方面追求“零缺陷”。 一、以用户为“上帝”。产品面向用户，与用户保持密切联系，将用户纳入产品开发过程。以多变的产品，尽可能短的交货期来满足用户的需求，真正体现用户是“上帝”的精神。不仅要向用户提供周到的服务，而且要洞悉用户的思想和要求，生产出适销对路的产品。产品的适销性、适宜的价格、优良的质量、快捷的交货速度、优秀的服务是面向用户的基本内容。 二、以“人”为中心。人是企业一切活动的主体，应以人为中心，大力推行独立自主的小组化工作方式。充分发挥一线职工的积极性和创造性，使他们积极为改进产品的质量献计献策，使一线工人真正成为“零缺陷”生产的主力军。为此，企业要对职工进行爱厂如家的教育，并从制度上保证职工的利益与企业的利益挂钩。企业应下放部分权力，使人人有权、有责任、有义务随时解决所碰到的问题。还要满足人们学习新知识和实现自我价值的愿望，形成独特的、具有竞争意识的企业文化。 三、以“精简”为手段。在组织机构方面实行精简化，去掉一切多余的环节和人员。实现纵向减少层次，横向打破部门壁垒，将层次多、分工细的管理模式转化为分布式平行网络的管理结构。在生产过程中，采用先进的柔性加工设备，减少非直接生产工人的数量，使每个工人都真正对产品实现增值。另外，采用JIT和看板方式管理物流，大幅度减少库存，甚至实现零库存，也减少了库存管理人员、设备和场所。此外，精益不仅仅是指减少生产过程的复杂性，还包括在减少产品复杂性的同时，提供多样化的产品。 四、Team Work和并行设计。精益生产强调以Team Work工作方式进行产品的并行设计。Team Work是指由企业各部门专业人员组成的多功能设计组。它对产品的开发和生产具有很强的指导和集成能力。综合工作组全面负责一个产品型号的开发和生产，包括产品设计、工艺设计、编制预算、材料购置、生产准备及投产等工作。并根据实际情况调整原有的设计和计划。综合工作组是企业集成各方面人才的一种组织形式。 五、JIT供货方式。JIT供货方式可以保证最小库存和最少在制品数。为了实现这种供货方式，应与供货商建立起良好的合作关系，相互信任，相互支持，利益共享。 六、“零缺陷”工作目标。精益生产所追求的目标不是“尽可能好一些”，而是“零缺陷”，即最低的成本、最好的质量、无废品、零库存与产品的多样性。当然，这样的境界是一种最理想的境界，但企业应无止境地去追求这一目标，如此才会使企业永远保持进步，永远走在他人的前头。
《个人事迹简介》 个人事迹简介（一）： 李维波，男，中共党员，自2003年应聘农电工以来，他就把自己的一切奉献给了他热爱的电力事业。在多年的工作中爱岗敬业，勤勤恳恳，任劳任怨。2003年至2007年先后担任过xx供电所线损管理员、用电检查管理员、两率管理员、线路工作负责人;2007年调到xx供电所任用电检查管理员、客户经理;2009年5月调到xx供电所任营销员兼用电检查管理员。 刚踏入电力工作的时候，他还是个电力行业的门外汉，可他深深的明白：知识改变思想!思想改变行动!行动决定命运这句话，明白在当今学习的社会里，对于电力更就应不断的吸取新的知识，更新新的观念，以满足时代对于电力的更高的要求。正是这样他透过自己的努力学习，一步步的从门外汉变成了此刻的技术骨干。 一、加强政治学习，提高理论思想水平 多年以来，他在工作中始终坚持学习邓小平理论和三个代表重要思想。他深知：一个人只有有了与时俱进的思想做指导，人的认识才会提高，思想才能净化，行为也才能与时代同步，与社会同步，与发展同步，也才能成为社会发展的推动者、有作为者，正因为如此，他严格要求自己，认真学习思想理论方面的知识，抓紧一切时间学习，认真听，做好笔记，写好心得，并且用三个代表思想来约束自己，不断提高自身的修养，从而真正实践党的全心全意为人民服务的宗旨。 二、加强专业知识的学习，提高专业技术 在当今信息化的时代，科学技术飞速发展，尤其在电力行业这个技术密集型企业中，学习显得尤为重要。从踏进电力企业的大门开始，他就自觉学习专业知识，以书本为老师，阅读各方面的相关书籍，不断丰富自己的理论基础;以老同志为师傅，细心观察他们的实际操作，不断丰富自己的实践经验;以实践为老师，从中加深对知识的理解和领会。从2003年开始，学会了计算机普通操作，掌握了电力安全方面相关知识、电工基础知识、供电营业规则，参加局每年安规考试多次得到全局前十名，2005年农电体制改革考试应知和应会总分全局第5名。 三、发扬三千精神，做好优质服务 2007年，xx所因滩坑移民影响，电费回收率难以上升，应对电费回收的复杂严峻形势，
精益生产方式JIT 何为精益生产方式 精益生产方式的优越性及其意义 精益生产经管方法上的特点 精益生产与大批量生产方式经管思想的比较 精益生产的结构体系及主要工程 精益生产的结构体系及主要工程 精益生产支柱与终极目标 精益生产与工业工程（IE） 何为精益生产方式 精益生产（Lean Production，简称LP）是美国麻省理工学院数位国际汽车计划组织（IMVP）的专家对日本“丰田JIT（Just In Time）生产方式”的赞誉之称，精，即少而精，不投入多余的生产要素，只是在适当的时间生产必要数量的市场急需产品（或下道工序急需的产品）；益，即所有经营活动都要有益有效，具有经济性。精益生产是当前工业界最佳的一种生产组织体系和方式。 精益生产是战后日本汽车工业遭到的“资源稀缺”和“多品种、少批量”的市场制约的产物，它是从丰田相佐
诘开始，经丰田喜一郎及大野耐一等人的共同努力直到60 年代才逐步完善而形成的。 精益生产既是一种以最大限度地减少企业生产所占用的资源和降低企业经管和运营成本为主要目标的生产方式， 同时它又是一种理念，一种文化。实施精益生产就是决心 追求完美的历程，也是追求卓越的过程，它是支撑个人与 企业生命的一种精神力量，也是在永无止境的学习过程中 获得自我满足的一种境界。其目标是精益求精，尽善尽 美，永无止境的追求七个零的终极目标。 精益生产的实质是经管过程，包括人事组织经管的优化,大力精简中间经管层，进行组织扁平化改革，减少非直接 生产人员；推进行生产均衡化同步化，实现零库存与柔性 生产；推行全生产过程（包括整个供应链）的质量保证体系，实现零不良；减少和降低任何环节上的浪费，实现零 浪费；最终实现拉动式准时化生产方式。 精益生产的特点是消除一切浪费，追求精益求精和不断改善。去掉生产环节中一切无用的东西，每个工人及其岗 位的安排原则是必须增值，撤除一切不增值的岗位。精简 是它的核心，精简产品开发设计、生产、经管中一切不产 生附加值的工作，旨在以最优品质、最低成本和最高效率 对市场需求作出最迅速的响应。
员工主要事迹写法： ｘｘ，一个普通的名字。一个平凡的身影，经常出现在酒店的各个区域巡视。他是保安部副主管。 ｘｘ，自20ｘｘ年x月份进入酒店工作以来，一直表现出色，爱岗敬业，努力学习业务知识，也因此由一名普通保安员逐步成长为酒店一名管理人员，在20ｘｘ年x月正式接手保安部副主管一职。同年6月，参加宁波消防安全管理员的培训，并拿到了相应的资格证书。 作为酒店一名基层管理者，他处处起到了模范带头的作用，他的工作态度会影响整个团队，正所谓：火车跑得快，全靠车头带。在日常工作中他不怕困难，勇于承担责任，用在工作上，就是那份执着、坚定、信念。每当这时，他总是憨厚的笑笑：“还是领导有方，我只是一个执行者罢了”！ 20ｘｘ年x月份，根据国家气象局预报的台风预测消息，第9号强台风“梅花”正向本地移动，可能在6日夜间在浙江省中北部沿海登陆，或紧擦宁波市沿海北上，但不管哪种路线都将对宁波造成严重影响。我酒店在林总经理的号召下，立即由工程部张经理带领工程保安部及各部门相关人员迅速成立临时抗台小组。ｘｘ也同时参加了前期各项准备工作，并同相关人员一同在酒店蹲守两个日夜，直至“梅花”绕道离开。他还开玩笑说：“这个日子很特别，七夕情人节碰上了梅超风”。
20ｘｘ年，对于酒店保安部来说，是较为艰辛的一年，由于市场原因，使得保安部人力处于紧张状态，即使如此，他还是较为圆满的完成了部门的各项培训及其它各项工作，并在ｘｘ月份对酒店全员进行了为期三天的消防知识培训，用自己所学到的知识来跟大家一起分享。同月底，在酒店各层领导的组织与鼓励下圆满的完成了消防模拟演习，事后他说：“大家都比我做的好，我还要努力加强学习啊”。 20ｘｘ年底，酒店餐饮客情非常好，餐饮部自身人员不能满足服务需求，需要其他部门帮工跑菜，这个问题也就落在了工程保安部的肩上。每天在厨房都能看到那一身保安制服的跑菜员，不用问，那肯定是ｘｘ。仅x月份，他在做好自己本职工作的同时，利用非当班时间帮工累计56小时。当然也有其他部门的帮工人员，他们都是优秀的，正是有这些非常优秀的员工，使得酒店营业部门顺利完成了各项任务。每当这时，他又会说：“我虽然是过来帮忙的，但我要把它当成自己的本职工作来做”。 20ｘｘ年底，临近春节，好多员工都想回家过年，保安部员工也不例外，但人员紧张怎么办呢，他又给大家做思想工作，同时分开安排人员回家的假期，以保证春节期间的正常排班，保障酒店的正常运行。但谁能知道他在酒店工作三年多了，每年的春节都是在酒店过的，每年的中秋节也都是在酒店过的，难道他不想在佳节时与家人团聚吗?每当这时，他又说：“人员紧张，名额有限，让给他们。呵呵，再说，我是以店为家”，也许这时，他的笑容里带有一丝让人难以察觉的苦涩！
精益生产方式的优越性的分析 精益生产方式是第二 次世界大战结束后，日本丰田汽车公司在资金和市场需求双重匮乏 的条件 下，在追赶欧美发达国家汽车 制造业的过程中创建的一种不同于西方的批量生产的全 新生产方式。 美国麻省理工学院根据其在国际汽车项目”的研究,对日本丰田生产方式进行 研究和总结，并称其为 精益生产方式。 精益生产方式是综合批量生产与单件生产的优点 ，最大限度的消除浪费，降低库存以及 缩短生产周期，力求实现低成本准时生产的生产模式。其最终目的是通过流程整体优化与持 续改进， 均衡物流，高效利用资源，最大限度的消除浪费，降低成本以及缩短生产周期 ，达到用最 少的投入 （人员、设备、时间和场地等）向顾客提供最完美价值的目的。即持续不断地追求 尽善尽美和精益求 精。精益生产强调 适时、适量、适物”。 精益生产完全不同于批量生产，精益生产与大批量生产方式的关键区别在于物流的触发 机制和在制品库存的 控制机制不同。批量生产和精益生产之争是西方的规模经济理论与丰 产的生产组织和管理技术。它的成功之处在于强调从顾客需求拉动生 产，最大 限度消除浪 费和在制品库存，从而使生产使成本大幅下降。 与大批量生产方式先 比，精益生产方式的优越性主要表现在以下几方面： （1） 所需的人力资源，无 论是在产品开发、生产系统，还是工厂的其他部门，与大批量 生产方 式下的工厂相比，均能减少一半； （2） 新产品开发周期，可 减至二分之一或三分之二； （3） 生产过程中在制品库 存，可减至大批量生产方式下一般水平的十分之一； （4） 工厂占用空间，可减 至采用大批量生产方式工厂的二分之一； （5） 成品库存，可减至大 批量生产方式工厂平均库存水平的四分之一； （6） 产品质量，可提高三倍。 基于精益生产有这么多的优势，各大小企业已先后开始在自己公司或企业内部实行精益 生产: 在2009年，南通醋酸纤维有限公司正式启动精益生产项目，开始构建以精益生产理念、 工具、方法 为基础， 结合南纤生产、管理、文化特点，不断优化制造和管理流程，持续改 田的减少浪费理论之 争，也是推动生产与拉动生产之争。推动生产是基于预测展开 产是基于需求展开。 精益生产由此形成了与大批量生产方式完全不同的管理思想 ，拉动生 形成了一 套完全不同于批量生