a r X i v :h e p -t h /9303122v 2 24 M a r 1993Finiteness and Unitarity of
Lorentz-Covariant Green-Schwarz Superstring Amplitudes
Nathan Berkovits
Math Dept.,King’s College,Strand,London,WC2R 2LS,United Kingdom
e-mail:udah101@https://www.doczj.com/doc/bc11326403.html, KCL-TH-93-6March 1993Abstract In two recent papers,a new method was developed for calculating ten-dimensional superstring ampli-tudes with an arbitrary number of loops and external massless particles,and for expressing them in manifestly Lorentz-invariant form.By explicitly checking for divergences when the Riemann surface degenerates,these amplitudes are proven to be ?nite.By choosing light-cone moduli for the surface and comparing with the light-cone Green-Schwarz formalism,these amplitudes are proven to be unitary.
I.Introduction
There are various methods for calculating ten-dimensional superstring amplitudes,each with its ad-vantages and disadvantages.One method is the light-cone Neveu-Schwarz-Ramond formalism,1which has the advantage of being manifestly unitary,but the disadvantage of non-trivial operators at the interaction points of the light-cone diagram.Besides complicating considerably the amplitude calculations,the presence of these non-trivial interaction-point operators forces the introduction of higher-order contact terms,2,3which are necessary to remove the unphysical divergences when two or more interaction points coincide.
Another method for calculating superstring amplitudes is the manifestly Lorentz-covariant Neveu-Schwarz-Ramond formalism.4In place of the interaction-point operators of the light-cone formalism,the co-variant Neveu-Schwarz-Ramond formalism contains N=1fermionic moduli,which after integrating out gives rise to picture-changing operators.These picture-changing operators di?er from the light-cone interaction-point operators in that their locations on the surface are not predetermined.
Moving the locations of the picture-changing operators changes the integrand of the scattering amplitude by a total derivative,5which gives a surface term contribution due to the presence of a cuto?in the bosonic moduli(the cuto?is necessary in the Neveu-Schwarz-Ramond formalism since before summing over spin structures,the integrand is divergent at points in moduli space where the surface degenerates).6Although this surface-term ambiguity can be removed by requiring that that the scattering amplitudes agree with those obtained using the manifestly unitary light-cone Neveu-Schwarz-Ramond formalism(this implies that at divergent points in moduli space,the locations of the picture-changing operators should coincide with the interaction points of the corresponding light-cone diagram),the need to impose such a requirement is an unpleasant feature of the covariant Neveu-Schwarz-Ramond formalism.Note that because the light-cone interaction-point locations are not holomorphic functions of the moduli,this requirement can not be imposed independently on the right and left-moving contributions to the amplitude.
It is also possible to calculate superstring amplitudes without integrating out the fermionic moduli, using either the light-cone7,8or covariant9Neveu-Schwarz-Ramond formalism on supersheets.With either of these two methods,one ends up with a Lorentz-covariant super-integrand which needs to be integrated over a super-moduli space with boundary.The shape of this boundary can be determined by requiring that the bosonic moduli of the corresponding light-cone super-diagram are pure complex numbers with no nilpotent parts,which guarantees that the light-cone supersheet and non-supersheet formalisms give equivalent amplitudes.7
Another approach to calculating superstring amplitudes is to use the Green-Schwarz formalism,which is manifestly spacetime-supersymmetric and requires no sum over spin structures.Until recently,the only method available for caculating Green-Schwarz superstring amplitudes was the light-cone method,10,11,12 which is manifestly unitary but requires non-trivial operators at the interaction points of the light-cone dia-gram(note that the semi-light-cone method13requires the same non-trivial operators when?z x9+0=0,so it
contains no advantages over the light-cone method14).Because of complications caused by these interaction-point operators,the only manifestly Lorentz-invariant scattering amplitudes that have been calculated using the light-cone Green-Schwarz method have been the tree and one-loop amplitude with four external mass-less particles.Furthermore,proofs of?niteness and Lorentz invariance using the light-cone Green-Schwarz method are complicated by the presence of non-physical singularities when two or more interaction-point operators collide.2,3,12Although these non-physical singularities can be removed by introducing higher-order contact terms,it has not yet been proven that the resulting scattering amplitudes are Lorentz invariant.?An indirect way of proving Lorentz invariance of the light-cone Green-Schwarz formalism is to prove equivalence with the light-cone Neveu-Schwarz-Ramond formalism(after summing over spin structures), which has already been proven equivalent to the manifestly covariant Neveu-Schwarz-Ramond formalism9 (after imposing the previously mentioned non-holomorphic condition near divergent points in moduli space). This indirect link also proves?niteness of the covariant Neveu-Schwarz-Ramond formalism,since the only dangerous divergence in the covariant Neveu-Schwarz-Ramond amplitudes comes from the dilaton tadpole,7which is easily seen to vanish in the light-cone Green-Schwarz formalism(after assuming Lorentz invariance).12,16Although it is not di?cult to prove the equivalence of the light-cone Green-Schwarz and light-cone Neveu-Schwarz-Ramond formalisms(the three-string vertex is the same in the two formalisms,11 and summing over spin structures in the light-cone Neveu-Schwarz-Ramond formalism correctly performs the GSO projection3),it would be preferable to have a more direct proof that Lorentz-covariant superstring amplitudes are?nite.
Recently,a new method has been developed for calculating Green-Schwarz superstring amplitudes that does not require light-cone gauge?xing,and therefore does not contain the problems of light-cone interaction-point operators.17Although this formalism is not manifestly Lorentz invariant,it is straightforward to construct covariant vertex operators and the full set of SO(9,1)Lorentz generators,and to write manifestly Lorentz-invariant expressions for scattering amplitudes involving an arbitrary number of loops and external massless particles.18
z r?y for some y asν→0,15the behaviorν?3ˉνd2νof equation(4.60a)in reference12becomes (z r?y)?2d2z r,which has the expected holomorphic divergence(when interaction points collide,the right-moving sector of the heterotic superstring has the same regular behavior as the bosonic string).Note that the manifestly Lorentz-invariant amplitudes in equation(3.52)of reference12require contact-term contributions similar to those mentioned in Section3.10of reference12.
In this paper,these manifestly Lorentz-invariant Green-Schwarz amplitudes(for external massless bosons)will be proven to be?nite by explicitly checking that all possible divergences are absent.By parameterizing the Riemann surface with light-cone moduli,it will then be proven that these superstring amplitudes agree with amplitudes obtained using the light-cone Green-Schwarz formalism.This proves that the?nite Lorentz-invariant Green-Schwarz scattering amplitudes are unitary and that the light-cone Green-Schwarz amplitudes are Lorentz invariant.Note that this proof of equivalence with the light-cone formalism will not rely on any assumptions such as those made in reference17.
Although only the Type IIB Green-Schwarz superstring will be discussed in this paper,it should be straightforward to generalize these results to all other types of Green-Schwarz superstrings.
II.Lorentz Covariant Green-Schwarz Superstring Amplitudes
This section will summarize the results of references17and18in which Lorentz-covariant Green-Schwarz superstring amplitudes were calculated.
The free matter?elds on a Euclidean worldsheet needed to describe the Type IIB Green-Schwarz superstring consist of ten real spin0bosons,xμ(μ=0to9),four pairs of right-moving spin1
2
fermions,ˉΓ+ˉl andˉΓ?l,two pairs of left-moving spin0and spin1fermions,ˉψ±andˉε?,and one pair of left-moving spin0bosons,ˉh+andˉh?.The chiral bosons,h±andˉh±,all have screening charge?1and take values on a circle of radius1.
The action for these free matter?elds contains an N=(2,2)superconformal invariance19which can be used to gauge-?x x0,x9,and allψ’s,ε’s,and h’s,leaving only the usual light-cone Green-Schwarz?elds of eight x’s,eightΓ’s,and eightˉΓ’s.The generators for the right-moving N=2superconformal transformations are:
T=Γ+ˉlΓ?l??z h++?z h?,G?=?z x+ˉlΓ?l+(ε++1
2?z x9?0ψ?)((?z x9+0+
1
2
ψ??zψ+)e h++e?h?)?e h+((?z h++?z h?)?zψ?+
3 2
(Γ+ˉl?zΓ?l+Γ?l?zΓ+ˉl)?ε+?zψ??ε??zψ++?z h+?z h?+1
2
and+3
ghost?elds,a nilpotent BRST charge Q can be constructed in the usual way out of the N=2stress-energy tensor and the ghosts.20
It is convenient to bosonize the bosonic ghosts,4
γ+=eφ+η+,β?=e?φ+?zξ?,γ?=eφ?η?,β+=e?φ??zξ+,(II.2)
whereη±andξ?are a pair of spin1and spin0fermions,andφ±are two scalar bosons of screening charge +2with negative energy(i.e.,?yφ+(y)?zφ+(z)→?(y?z)?2).
Picture-changing operators,F±,can then be de?ned in the following way:
F+≡[Q,ξ+]=eφ?[G+matter+(b?1
2
?z v)γ?+v?zγ?]+c?zξ?,
where G±matter is de?ned in equation(II.1).
Instanton-number changing operators,I and I?1,can also be de?ned as
I=e [Q,v]=?lmnpΓ+ˉlΓ+ˉmΓ+ˉnΓ+ˉp e h??h++φ??φ++cv,(II.4)
I?1=e? [Q,v]=?lmnpΓ?lΓ?mΓ?nΓ?p e h+?h?+φ+?φ??cv.
Just as the ghost-number of an operator is de?ned by commuting with the ghost charge, dz(cb+uv+?zφ++?zφ?),the instanton-number of an operator is de?ned by commuting with the instanton charge, 1
2ψ+ψ?,x9?0
?
=x9?0+e h++h?,x+ˉl?=x+ˉl?e h?ψ+Γ+ˉl,x?l?=x?l,
x9+0 +=x9+0+
1
where A and B are either SO(9,1)vector-indicesμor sixteen-component SO(9,1)Weyl spinorsα,p AB is the
polarization tensor satisfying kμpμB=kμp Aμ=0,and Vμ0=θα+γμ
αβθβ?e ikνxν,Vα
±1
2Θ([n
i=1
c i z i?q?]?rm U(1),τ),
where q and r are the screening charge and the U(1)charge for eφ,?is the Riemann class,τis the period matrix of the surface and is a complex symmetric g×g matrix with positive-de?nite imaginary part,Z1(τ)is a normalization for Z such that Z( g i=1z i?y;1,0;τ)=Z1(τ)det ijωi(z j),ωi are the g canonical holomorphic one-forms satisfying a jωi=δi,j and b jωi=τij,E(y,z)is the prime form,σ(y)Θ([z? g i=1p i+?],τ)
g j=1E(y,p j)
The formulas for the path integrals over the bosonic?elds are:5
Dxμe?S(xμ)n
j=1exp(ip j xμ(z j))=δ(
n
j=1
p j)(det Imτ)?1
m l=0Z(?x l+ m i=0x i? n j=1y j+ p k=1c k z k;2,?1;τ), where the location of theξ+zero-mode,x0,can be chosen anywhere on the surface,22and
Dh+Dh?e?S(h+,h?)m
i=1exp(c?i h+(y i))
n
j=1
(c+j h?(z j))=(II.12)
(Z1(τ))?1δ
1?g,Σc?
i δ
1?g,Σc+
i i=j E(z i,z j)c?i c+j
m
i=1
σ(z i)?c?i
n
j=1
σ(z j)?c+j
g
k=1
δ(m U(1)
k?[
n
j=1
c+j z j+?]k),
where the constraint imposed on the U(1)moduli can be understood as coming from the global constraint,?,of equation(II.4)in reference17.Note that both(β±,γ?)and h±contain?elds with negative energy (i.e.,?yφ±(y)?zφ±(z)and1
160
(γμαβ),and mμmνvαvβˉvγˉvδ→
1
4
(γραβγγδρημν?γμαβγνγδ?γμγδγναβ)).In this way,the amplitude A can be written as a manifestly Lorentz-invariant function of just the kμr’s and p r AB’s.18
III.Finiteness
In order to check for possible divergences in A of equation(II.7),it is convenient to choose the“tree-with-tadpoles”parameterization for the genus g Riemann surface with N external states.23This parameterization consists of sewing together2g?2+N spheres,S i,each having three punctures,P i,r(i=1to2g?2+N, r=1to3).
First sew P i,3to P i+1,1for i=1to g?1where the radius of the sewed puncture is B i(B i is a complex number whose phase rotates one puncture with respect to the other).Next sew P i+g?1,3to P i+g,1for i=1 to N?1where the radius of the sewed puncture is L i.Now sew P i+g+N,3to P i+1,2for i=1to g?2where the radius of the puncture is H i,and glue P g+N?1,3to P g+N,1where the radius of the puncture is H g?1. At this point,spheres S1...S g+N are sewn together,and sphere S i+g+N is sewn to sphere S i+1for i=1to g?2.Finally,sew P i+g+N,1to P i+g+N,2with radius K i for i=1to g?2,sew P g+N,2to P g+N,3with radius K g?1,sew P1,1to P1,2with radius K g,and insert the N external states on the remaining unsewed punctures P g,2...P g+N?1,2.
The3g?3+N complex bosonic Teichmuller parameters for this parameterization are given by the complex radii,B i(i=1to g?1),L i(i=1to N?1),H i(i=1to g?1),and K i(i=1to g).For this choice of moduli,the contribution from the Beltrami di?erentials is23
|3g?3+N
i=1
C i
y i b(y i)
2
-integer conformal weight),one only needs to check for divergences when the radii approach zero.24
When K i →0,which corresponds to the i th a -cycle on the surface being shrunk to zero,τii →
12τii .25From the de?nition of the Θ-function in equation (III.9)and from the fact that m U (1)i =[ n j =1c +j
z j +?]i ),one ?nds that Z (q,r ;τ)diverges like (K ?12,and all other path integrals are regular.After
combining with the |K i |?2dependence from the Beltrami di?erentials,one ?nds that
A →(log |K i |)?5|K i |?2d 2K i ,
(III.2)
which is not divergent as K i →0(for y =(log |K i |)?1,A →y 3dy as y →0).When any other radius R is shrunk to zero,the genus g surface with N punctures degenerates into a genus g 1surface with N 1punctures and a genus g 2surface with N 2punctures.These two surfaces,G 1and G 2,have period-matrices,τ1and τ2,such that the original period matrix,τ,decomposes into the direct-sum of τ1and τ2.As was shown in reference 21,this implies that
E (x,y )→R ?12g 2a 2σ1(x )σ1(p 1)a 1?1σ2(p 2)a 2E 1(x,p 1)?g 2,(III.3)
Z (
m i =1c i x i +n j =1
d j y j ;q,r ;τ)→R ?1g ?1
,q 1=
m i =1c i ?q (g 1?1),q 2= n j =1d j ?q (g 2?1),and q 1+q 2=q .For a given R ,choose G 2to be the surface containing S g +N ?1,and push the loop containing the Beltrami di?erential for R onto G 2.Since there are 3g 1?2+N 1b ?elds coming from Beltrami di?erentials on G 1and N 1c ?elds coming from vertex operators on G 1,the (b,c )path integral behaves as R
12(1?n ξ±),where n ξ±is the number of ξ±’s
minus the number of η?’s coming from G 1.Since n ξ++n ξ?=1?n b ,the combined path integral behaves as R 1
4[(n h ++n h ?+2)(n h ++n h ?)?(n h +?n h ?)2],and the
path integral over the (ψ±,ε?)behaves like R 1
4[(n h ++n h ?+2)(n h ++n h ?)+(n ψ++n ψ?+2)(n ψ++n ψ?)].(III.4)
Finally,the path integrals over the (Γ?l ,Γ+ˉl )?elds behave like R 1
The only way that the expression in equation(III.4)can diverge is if n h++n h?=nψ++nψ?=?1, in which case it behaves like R?1
2.
So after combining these results with the d2R/|R|2dependence of the Beltrami di?erentials,one?nds that as R→0,
A→A1A2|R|kμkμ?2d2R,(III.5) where kμ= N1r=1kμr=? N r=N1+1kμr,and A1is the amplitude on G1with4(2g?1+N1)picture-changing operators,3g?2+N1loops from Beltrami di?erentials,N1vertex operators,and an operator sitting at the location of the shrunk puncture p1of the form:
|c n b e?φ+?φ?(γ?)nξ+(γ+)nξ?(ε?)nψ+(ε+)nψ?e?n h+h+e?n h?h?
4
l=1
(Γ+ˉl)n l|2e ikμxμ.(III.6)
If R is L i,then N i=i,g1=g?1,and the scattering amplitude has the expected massless pole when kμkμ=0.If R is not one of the L i’s,then N1=kμ=0,and it will now be shown that this implies A1is zero.
After doing the?eld rede?nition,
[x9+0→x9+0+12ψ+?z x9?0,ε?→ε??1
2
ψ+ψ?,ε+→ε+?12ψ??z x9?0],(III.8) the picture-changing operators,F±,no longer contain the zero mode ofψ?.Since A1is zero unless there is a zero mode forψ+andψ?somewhere on the surface,nψ+and nψ?must both be less than zero(these zero modes ofψ±are related to spacetime supersymmetry since two of the sixteen right-moving spacetime-supersymmetry generators are dz(ε±?1
which can be associated with the target-space dilaton in the(?1,?1)ghost picure since e h++h?ψ+ψ?is precisely the matter part of the screening charge that couples to the two-dimensional curvature.
Now suppose R is either B1or one of the H i’s,so g1=1.Changing the location of a picture-changing operator,F±,replaces it with the integral of[Q,?zξ±],and after pulling Q through the Beltrami di?erential for K i(this total derivative is harmless since it has already been shown that the amplitude is?nite near K i=0),Q is left surrounding the operator at the point p1.Since
[Q,ce?φ+?φ?e h++h?ψ+ψ?]=c(η+e?φ?e h?ψ++η?e?φ+e h+ψ?),(III.10)
there are no terms with zero modes of bothψ+andψ?,and therefore A1is independent of the locations of the picture-changing operators.So all of the picture-changing operators can be moved to p1,forcing the zero modes ofψ±to be cancelled and A1to vanish(theψ±path integral becomes proportional to Θ([(g1?1)p1??1]),which vanishes by the Riemann identity).
To prove A1is zero for the other B i radii,use precisely the same argument inductively in i(the total derivative one gets when calculating A1near B i=0is harmless once A has been shown to be?nite near B i?1=0).
So the Green-Schwarz superstring amplitudes of equation(II.7)have been shown to be divergence-free near the limiting points of the Teichmuller parameters,and are therefore?nite.Furthermore,it was proven in reference17that these amplitudes satisfy the non-renormalization theorem,i.e.all multiloop amplitudes with fewer than four external massless states vanish(this proof relied on the assumption that total derivatives coming from BRST-trivial operators don’t contribute to scattering amplitudes,which has now been veri?ed since?niteness implies that there is no need to introduce a cuto?in the moduli space).
IV.Unitarity
In this section,it will be proven that the scattering amplitude of equation(II.7)for external massless boson-boson states is equivalent to the light-cone Green-Schwarz amplitude,and is therefore unitary.This proof will not rely on any assumptions such as those made in reference17concerning the contributions of the non-light-cone parts of the picture-changing operators.
The?rst step is to choose the usual light-cone moduli for the surface,?ρa??ρ1for a=2to2g?2+N (the complex interaction-point locations),A j for j=1to g(the light-cone momenta of the internal loops), and B j for j=1to g(the twists when going around a loop).15These moduli can be understood as coming from the unique meromorphic one-form,?zρ,which has poles of residueαr at the N punctures(αr is the k9+0momentum of the r th external particle)and purely imaginary periods,A j and B j,when integrated around the j th a-cycle and b-cycle.
The locations of the picture-changing operators will be chosen such that|F+F?|2sits at each of the 2g?2+N zeros of the one-form,i.e.at the?ρa’s.Note that since there is no cuto?in the moduli space,there
is no contribution from the total derivatives which arise when changing to this light-cone parameterization of the surface.
With this choice of the moduli,the Beltrami di?erentials contribute26
|2g?2+N
a=2
( C a dρ?b(ρ)? C1dρ?b(ρ))|2g j=1( a j dρ?b(ρ)? a j dˉρ?ˉb(ρ))( b j dρ?b(ρ)? b j dˉρ?ˉb(ρ)),(IV.1)
where?b≡(?zρ)?2b,C a is a small circle surrounding?ρa,and a j,b j are the g a-cycles and b-cycles.
The vertex operators for the external boson-boson states will be chosen in light-cone gauge,i.e.p9?0,μand pμ,9?0are gauged to zero.In this gauge,the bosonic vertex operator with polarization in the4?1
k9+0
ψ+ψ?)e ikμxμ,and the bosonic vertex operator with polarization
in theˉ4+1
k9+0
ψ+ψ?)e ikμxμ.
Since the picture-changing operators must contribute at least2g?2+Nε’s in order to have a non-zero amplitude,each factor of F+F?at the interaction points must contribute an average of one moreεthanψ. For this to happen,each F+F?factor must contribute either
f+=eφ+e?h+ε+[eφ?(?z x?lΓ+ˉl+e h+ε??z x9+0+γ+b)+c?zξ+]or(IV.2)
f?=eφ?e?h?ε?[eφ+(?z x+ˉlΓ?l+e?h+ψ+?z x9?0+γ?b)+c?zξ?],
where normal-ordering needs to be de?ned for the terms in f±that involveγ±b.
Normal-ordering will be de?ned by:F+F?:={Q,ξ+{Q,ξ?}},which corresponds to?rst integrating over the fermionic moduli that couple to the fermionic stress-energy tensor G?,and then integrating over the fermionic moduli that couple to G+.With this de?nition,the term:(eφ?bγ+)(eφ+e?h+ε+):in f+becomes
?z(beφ?η+)e2φ+e?h+ε++
1
2
beφ+η?e?h?ε??z(e2φ?).(IV.4)
Note that each?z x9+0factor in f+must be balanced with a?z x9?0factor from f?since?zρ|?ρ
a
=0
implies that contracting?z x9+0with the external momentum factors,e iαr k9?0
r,gives zero.Also,all v ghosts can be safely ignored since there are no u ghosts to cancel them,and allψ+ψ?factors coming from the vertex operators can be ignored since there are no extraεfactors to absorb them.
It is convenient to attach an instanton-number-changing operator,I?1,to each of the m vertex operators
of polarizationˉ4+1
instanton number of g?1shifts the conformal weights of all U(1)transforming?elds by half of their U(1) charge,so the?elds[Γ+ˉl,Γ?l,β+,β?,γ+,γ?,e h+,e h?]now have conformal weights[1,0,2,1,0,?1,1,0].
It is easy to check that in order to get a non-zero amplitude,there must be precisely(g?1+m)f?operators.So since h?no longer appears anywhere in the integrand,the path integral over the(h+,h?)?elds is trivial,giving a factor of(Z1(τ))?1that cancels the Z1(τ)factor coming from the path integral over the(u,v)ghosts.
After combining with the Beltrami di?erential contribution at?ρa from the loop C a,the operators at the interaction points become:
C a dρ?bf+=(
?2ρ
2
(
?2ρ
dz3
)+b?z bε+eφ?+2φ+η+]
=(beφ++φ?ε+) d?κa exp[limρ→?ρa(ρ??ρa)?κa(?ρx?l?Γ+ˉl+?ε??ρx9+0+?bγ++?β+?ρ?c)],
C a dρ?bIf?=(
?2ρ
2
(
?2ρ
dz3
)]
=((
?2ρ
Since the zero modes of x9±0are absent due to momentum conservation,the zero modes of?c and?ˉc must also be absent(removing these zero modes is the same as replacing the Beltrami di?erential contribution, | 2g?2+N a=2( C a dρ?b(ρ)? C1dρ?b(ρ))|2with| 2g?2+N a=1 C a dρ?b(ρ)|2).
It is easily checked that these matched pairs of non-light-cone matter?elds and ghost?elds have the same boundary conditions at all of the interaction points and vertex operators.For example,ignoring the ?κa dependence,theψ+and?β??elds behave like z?1near f?interaction points,like z near vertex operators of polarizationˉ4+1
andˉ4+1
2
is non-zero at the interaction points).However,since the form of the light-cone contact term is ?z2
completely determined by the condition that the amplitudes are divergence-free when two or more interaction points collide,and since the amplitudes of equation(II.7)contain no such divergences(the picture-changing operators need not sit on the interaction points),the two formalisms must also give equivalent amplitudes for light-cone diagrams that contain colliding interaction points.
V.Conclusion
In this paper,it was shown that the previously calculated Lorentz-invariant Type IIB Green-Schwarz superstring amplitudes for external massless boson-boson states contain no unphysical divergences,and are therefore?nite.Furthermore,it was shown that these amplitudes are unitary since they agree with amplitudes obtained using the light-cone Green-Schwarz formalism(this also proves the?niteness and Lorentz invariance of the light-cone Green-Schwarz formalism).
These proofs required the use of external massless boson-boson states since the other massless states can not be written in a form with zero instanton charge.Nevertheless,it should be possible to generalize the proofs of?niteness and unitarity for amplitudes involving massless fermionic states which carry non-zero instanton charge.It should also be straightforward to construct BRST-invariant vertex operators for
the massive particles out of the covariant xμ±andθα±?elds,and use them to calculate Lorentz-invariant amplitudes involving external massive states.Although these should be?nite,the two and three-point amplitudes are no longer expected to vanish.
One disadvantage of the Lorentz-covariant amplitudes of equation(II.7)is that they are not manifestly N=2worldsheet supersymmetric.Since the fermionic stress-energy tensor is not a quadratic function of the longtitudinal matter?elds,it is not obvious how to combine these matter?elds into N=2super?elds. Although making the N=2worldsheet supersymmetry manifest is not necessary,it would be nice to express the Green-Schwarz superstring amplitudes as super-integrals over N=2bosonic and fermionic moduli.
Acknowledgements
I would like to thank P.DiVecchia,M.Freeman,M.Green,P.Howe,S.Mandelstam,J.Petersen,F. Pezzella,A.Restuccia,J.Sidenius,J.Taylor,A.Tollsten,and P.West for useful discussions,and the SERC for its?nancial support.
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(11)Mandelstam,S.,Prog.Theor.Phys.Suppl.86(1986),p.163.
(12)Restuccia,A.and Taylor,J.G.,Phys.Rep.174(1989),p.283.
(13)Carlip,S.,Nucl.Phys.B284(1987),p.365.
(14)Gilbert,G.and Johnston,D.,Phys.Lett.B205(1988),p.273.
(15)Mandelstam,S.,“The interacting-string picture and functional integration”in1985Santa Barbara Work-
shop on Uni?ed String Theories,eds.M.B.Green and D.Gross(World Scienti?c,Singapore),p.577.
(16)Kallosh,R.and Morosov,A.,Phys.Lett.B207(1988),p.164.
(17)Berkovits,N.,“Calculation of Greeen-Schwarz Superstring Amplitudes using the N=2Twistor-String
Formalism”,SUNY at Stonybrook preprint ITP-SB-92-42,August1992,to appear in Nucl.Phys.B, hep-th bulletin board9208035.
(18)Berkovits,N.,Phys.Lett.B300(1993),p.53,hep-th bulletin board9211025.
(19)Ademollo,M.,Brink,L.,D’Adda,A.,D’Auria,R.,Napolitano,E.,Sciuto,S.,Del Giudice,E.,DiVecchia,P.,
Ferrara,S.,Gliozzi,F.,Musto,R.,Pettorini,R.,and Schwarz,J.,Nucl.Phys.B111(1976),p.77.
(20)Rocek,M.,private communication.
(21)Verlinde,E.and Verlinde,H.,Nucl.Phys.B288(1987),p.357.
(22)Lechtenfeld,O.,Phys.Lett.B232(1989),p.193.
(23)Petersen,J.L.and Sidenius,J.R.,Nucl.Phys.B301(1988),p.247.
(24)Martinec,E.,Phys.Lett.B171(1986),p.189.
(25)DiVechhia,P.,Pezzella,F.,Frau,M.,Hornfeck,K.,Lerda,A.,and Sciuto,S.,Nucl.Phys.B322(1989),p.317.
(26)D’Hoker,E.and Giddings,S.,Nucl.Phys.B291(1987),p.90.
(27)Berkovits,N.,Nucl.Phys.B379(1992),p.96.,hep-th bulletin board9201004.
如何写先进个人事迹 篇一：如何写先进事迹材料 如何写先进事迹材料 一般有两种情况：一是先进个人，如先进工作者、优秀党员、劳动模范等；一是先进集体或先进单位，如先进党支部、先进车间或科室，抗洪抢险先进集体等。无论是先进个人还是先进集体，他们的先进事迹，内容各不相同，因此要整理材料，不可能固定一个模式。一般来说，可大体从以下方面进行整理。 (1)要拟定恰当的标题。先进事迹材料的标题，有两部分内容必不可少，一是要写明先进个人姓名和先进集体的名称，使人一眼便看出是哪个人或哪个集体、哪个单位的先进事迹。二是要概括标明先进事迹的主要内容或材料的用途。例如《王鬃同志端正党风的先进事迹》、《关于评选张鬃同志为全国新长征突击手的材料》、《关于评选鬃处党支部为省直机关先进党支部的材料》等。 (2)正文。正文的开头，要写明先进个人的简要情况，包括：姓名、性别、年龄、工作单位、职务、是否党团员等。此外，还要写明有关单位准备授予他(她)什么荣誉称号，或给予哪种形式的奖励。对先进集体、先进单位，要根据其先进事迹的主要内容，寥寥数语即应写明，不须用更多的文字。 然后，要写先进人物或先进集体的主要事迹。这部分内容是全篇材料
的主体，要下功夫写好，关键是要写得既具体，又不繁琐；既概括，又不抽象；既生动形象，又很实在。总之，就是要写得很有说服力，让人一看便可得出够得上先进的结论。比如，写一位端正党风先进人物的事迹材料，就应当着重写这位同志在发扬党的优良传统和作风方面都有哪些突出的先进事迹，在同不正之风作斗争中有哪些突出的表现。又如，写一位搞改革的先进人物的事迹材料，就应当着力写这位同志是从哪些方面进行改革的，已经取得了哪些突出的成果，特别是改革前后的．经济效益或社会效益都有了哪些明显的变化。在写这些先进事迹时，无论是先进个人还是先进集体的，都应选取那些具有代表性的具体事实来说明。必要时还可运用一些数字，以增强先进事迹材料的说服力。 为了使先进事迹的内容眉目清晰、更加条理化，在文字表述上还可分成若干自然段来写，特别是对那些涉及较多方面的先进事迹材料，采取这种写法尤为必要。如果将各方面内容材料都混在一起，是不易写明的。在分段写时，最好在每段之前根据内容标出小标题，或以明确的观点加以概括，使标题或观点与内容浑然一体。 最后，是先进事迹材料的署名。一般说，整理先进个人和先进集体的材料，都是以本级组织或上级组织的名义；是代表组织意见的。因此，材料整理完后，应经有关领导同志审定，以相应一级组织正式署名上报。这类材料不宜以个人名义署名。 写作典型经验材料-般包括以下几部分： (1)标题。有多种写法，通常是把典型经验高度集中地概括出来，一
脐带间充质干细胞的研究进展 间充质干细胞（mesenchymal stem cells,MSC S ）是来源于发育早期中胚层 的一类多能干细胞[1-5]，MSC S 由于它的自我更新和多项分化潜能，而具有巨大的 治疗价值 ,日益受到关注。MSC S 有以下特点：(1)多向分化潜能，在适当的诱导条件下可分化为肌细胞[2]、成骨细胞[3、4]、脂肪细胞、神经细胞[9]、肝细胞[6]、心肌细胞[10]和表皮细胞[11, 12]；(2)通过分泌可溶性因子和转分化促进创面愈合；(3) 免疫调控功能，骨髓源（bone marrow ）MSC S 表达MHC-I类分子，不表达MHC-II 类分子，不表达CD80、CD86、CD40等协同刺激分子，体外抑制混合淋巴细胞反应，体内诱导免疫耐受[11, 15]，在预防和治疗移植物抗宿主病、诱导器官移植免疫耐受等领域有较好的应用前景；(4)连续传代培养和冷冻保存后仍具有多向分化潜能，可作为理想的种子细胞用于组织工程和细胞替代治疗。1974年Friedenstein [16] 首先证明了骨髓中存在MSC S ，以后的研究证明MSC S 不仅存在于骨髓中，也存在 于其他一些组织与器官的间质中：如外周血[17]，脐血[5]，松质骨[1, 18]，脂肪组织[1]，滑膜[18]和脐带。在所有这些来源中，脐血(umbilical cord blood)和脐带(umbilical cord)是MSC S 最理想的来源，因为它们可以通过非侵入性手段容易获 得，并且病毒污染的风险低，还可冷冻保存后行自体移植。然而，脐血MSC的培养成功率不高[19, 23-24]，Shetty 的研究认为只有6%，而脐带MSC的培养成功率可 达100%[25]。另外从脐血中分离MSC S ，就浪费了其中的造血干/祖细胞(hematopoietic stem cells/hematopoietic progenitor cells,HSCs/HPCs) [26, 27]，因此，脐带MSC S (umbilical cord mesenchymal stem cells, UC-MSC S )就成 为重要来源。 一．概述 人脐带约40 g, 它的长度约60–65 cm, 足月脐带的平均直径约1.5 cm[28, 29]。脐带被覆着鳞状上皮，叫脐带上皮，是单层或复层结构，这层上皮由羊膜延续过来[30, 31]。脐带的内部是两根动脉和一根静脉，血管之间是粘液样的结缔组织，叫做沃顿胶质，充当血管外膜的功能。脐带中无毛细血管和淋巴系统。沃顿胶质的网状系统是糖蛋白微纤维和胶原纤维。沃顿胶质中最多的葡萄糖胺聚糖是透明质酸，它是包绕在成纤维样细胞和胶原纤维周围的并维持脐带形状的水合凝胶，使脐带免受挤压。沃顿胶质的基质细胞是成纤维样细胞[32]，这种中间丝蛋白表达于间充质来源的细胞如成纤维细胞的，而不表达于平滑肌细胞。共表达波形蛋白和索蛋白提示这些细胞本质上肌纤维母细胞。 脐带基质细胞也是一种具有多能干细胞特点的细胞，具有多项分化潜能，其 形态和生物学特点与骨髓源性MSC S 相似[5, 20, 21, 38, 46]，但脐带MSC S 更原始，是介 于成体干细胞和胚胎干细胞之间的一种干细胞，表达Oct-4, Sox-2和Nanog等多
小学生个人读书事迹简介怎么写800字 书,是人类进步的阶梯,苏联作家高尔基的一句话道出了书的重要。书可谓是众多名人的“宠儿”。历来,名人说出关于书的名言数不胜数。今天小编在这给大家整理了小学生个人读书事迹,接下来随着小编一起来看看吧! 小学生个人读书事迹1 “万般皆下品,惟有读书高”、“书中自有颜如玉,书中自有黄金屋”,古往今来,读书的好处为人们所重视,有人“学而优则仕”,有人“满腹经纶”走上“传道授业解惑也”的道路……但是,从长远的角度看,笔者认为读书的好处在于增加了我们做事的成功率,改善了生活的质量。 三国时期的大将吕蒙,行伍出身,不重视文化的学习,行文时,常常要他人捉刀。经过主君孙权的劝导,吕蒙懂得了读书的重要性,从此手不释卷,成为了一代儒将,连东吴的智囊鲁肃都对他“刮目相待”。后来的事实证明,荆州之战的胜利,擒获“武圣”关羽,离不开吕蒙的“运筹帷幄,决胜千里”,而他的韬略离不开平时的读书。由此可见,一个人行事的成功率高低,与他的对读书,对知识的重视程度是密切相关的。 的物理学家牛顿曾近说过,“如果我比别人看得更远,那是因为我站在巨人的肩上”,鲜花和掌声面前,一代伟人没有迷失方向,自始至终对读书保持着热枕。牛顿的话语告诉我们,渊博的知识能让我们站在更高、更理性的角度来看问题,从而少犯错误,少走弯路。
读书的好处是显而易见的,但是,在社会发展日新月异的今天,依然不乏对读书,对知识缺乏认知的人,《今日说法》中我们反复看到农民工没有和用人单位签订劳动合同,最终讨薪无果;屠户不知道往牛肉里掺“巴西疯牛肉”是犯法的;某父母坚持“棍棒底下出孝子”,结果伤害了孩子的身心,也将自己送进了班房……对书本,对知识的零解读让他们付出了惨痛的代价,当他们奔波在讨薪的路上,当他们面对高墙电网时,幸福,从何谈起?高质量的生活,从何谈起? 读书,让我们体会到“锄禾日当午,汗滴禾下土”的艰辛;读书,让我们感知到“四海无闲田,农夫犹饿死”的无奈;读书,让我们感悟到“为报倾城随太守,西北望射天狼”的豪情壮志。 读书的好处在于提高了生活的质量,它填补了我们人生中的空白,让我们不至于在大好的年华里无所事事,从书本中,我们学会提炼出有用的信息,汲取成长所需的营养。所以,我们要认真读书,充分认识到读书对改善生活的重要意义,只有这样,才是一种负责任的生活态度。 小学生个人读书事迹2 所谓读一本好书就是交一个良师益友,但我认为读一本好书就是一次大冒险,大探究。一次体会书的过程,真的很有意思,咯咯的笑声,总是从书香里散发;沉思的目光也总是从书本里透露。是书给了我启示,是书填补了我无聊的夜空,也是书带我遨游整个古今中外。所以人活着就不能没有书,只要爱书你就是一个爱生活的人,只要爱书你就是一个大写的人,只要爱书你就是一个懂得珍惜与否的人。可真所谓
脐带血造血干细胞库管理办法（试行） 第一章总则 第一条为合理利用我国脐带血造血干细胞资源，促进脐带血造血干细胞移植高新技术的发展，确保脐带血 造血干细胞应用的安全性和有效性，特制定本管理办法。 第二条脐带血造血干细胞库是指以人体造血干细胞移植为目的，具有采集、处理、保存和提供造血干细胞 的能力，并具有相当研究实力的特殊血站。 任何单位和个人不得以营利为目的进行脐带血采供活动。 第三条本办法所指脐带血为与孕妇和新生儿血容量和血循环无关的，由新生儿脐带扎断后的远端所采集的 胎盘血。 第四条对脐带血造血干细胞库实行全国统一规划，统一布局，统一标准，统一规范和统一管理制度。 第二章设置审批 第五条国务院卫生行政部门根据我国人口分布、卫生资源、临床造血干细胞移植需要等实际情况，制订我 国脐带血造血干细胞库设置的总体布局和发展规划。 第六条脐带血造血干细胞库的设置必须经国务院卫生行政部门批准。 第七条国务院卫生行政部门成立由有关方面专家组成的脐带血造血干细胞库专家委员会（以下简称专家委
员会），负责对脐带血造血干细胞库设置的申请、验收和考评提出论证意见。专家委员会负责制订脐带血 造血干细胞库建设、操作、运行等技术标准。 第八条脐带血造血干细胞库设置的申请者除符合国家规划和布局要求，具备设置一般血站基本条件之外， 还需具备下列条件： （一）具有基本的血液学研究基础和造血干细胞研究能力； （二）具有符合储存不低于1 万份脐带血的高清洁度的空间和冷冻设备的设计规划； （三）具有血细胞生物学、HLA 配型、相关病原体检测、遗传学和冷冻生物学、专供脐带血处理等符合GMP、 GLP 标准的实验室、资料保存室； （四）具有流式细胞仪、程控冷冻仪、PCR 仪和细胞冷冻及相关检测及计算机网络管理等仪器设备； （五）具有独立开展实验血液学、免疫学、造血细胞培养、检测、HLA 配型、病原体检测、冷冻生物学、 管理、质量控制和监测、仪器操作、资料保管和共享等方面的技术、管理和服务人员； （六）具有安全可靠的脐带血来源保证； （七）具备多渠道筹集建设资金运转经费的能力。 第九条设置脐带血造血干细胞库应向所在地省级卫生行政部门提交设置可行性研究报告，内容包括：
由第二讲的内容可知，在三相静止坐标系中，异步电动机数学模型是一个多输入、多输出、非线性、强耦合的控制对象，为了实现转矩和磁链之间的解耦控制，以提高调速系统的动静态性能，必须对异步电动机的数学模型进行坐标变换。 3.1 变换矩阵的确定原则 坐标变换的数学表达式可以用矩阵方程表示为 y=ax （3-1） 式（3-1）表示利用矩阵a将一组变量x变换为另一组变量y，其中系数矩阵a称为变换矩阵，例如，设x是交流电机三相轴系上的电流，经过矩阵a的变换得到y，可以认为y是另一轴系上的电流。这时，a称为电流变换矩阵，类似的还有电压变换矩阵、阻抗变换矩阵等，进行坐标变换的原则如下： （1）确定电流变换矩时，应遵守变换前后所产生的旋转磁场等效的原则； （2）为了矩阵运算的简单、方便，要求电流变换矩阵应为正交矩阵； （3）确定电压变换矩阵和阻抗变换矩阵时，应遵守变换前后电机功率不变的原则，即变换前后功率不变。 假设电流坐标变换方程为： i=ci′ （3-2） 式中,i′为新变量,i称为原变量,c为电流变换矩阵。 电压坐标变换方程为： u′=bu （3-3） 式中,u′为新变量,u为原变量,b为电压变换矩阵。 根据功率不变原则，可以证明： b=ct （3-4）
式中，ct为矩阵c的转置矩阵。 以上表明，当按照功率不变约束条件进行变换时，若已知电流变换矩阵就可以确定电压变换矩阵。 3.2 定子绕组轴系的变换（a-b-c＜＝＞α-β） 所谓相变换就是三相轴系到二相轴系或二相轴系到三相轴系的变换，简称3/2变换或2/3变换。 三相轴系和二相轴系之间的关系如图3-1所示，为了方便起见，令三相的a轴与两相的α 轴重合。假设磁势波形是按正弦分布，或只计其基波分量，当二者的旋转磁场完全等效时，合成磁势沿相同轴向的分量必定相等，即三相绕组和二相组绕的瞬时磁势沿α、β轴的投影应该相等，即： （3-5） 式中，n3、n2分别为三相电机和两相电机每相定子绕组的有效匝数。 经计算并整理之后可得： （3-6） （3-7）
个人先进事迹简介 01 在思想政治方面,xxxx同学积极向上,热爱祖国、热爱中国共产党,拥护中国共产党的领导.利用课余时间和党课机会认真学习政治理论,积极向党组织靠拢. 在学习上,xxxx同学认为只有把学习成绩确实提高才能为将来的实践打下扎实的基础,成为社会有用人才.学习努力、成绩优良. 在生活中,善于与人沟通,乐观向上,乐于助人.有健全的人格意识和良好的心理素质和从容、坦诚、乐观、快乐的生活态度,乐于帮助身边的同学,受到师生的好评. 02 xxx同学认真学习政治理论,积极上进,在校期间获得原院级三好生,和校级三好生,优秀团员称号,并获得三等奖学金. 在学习上遇到不理解的地方也常常向老师请教,还勇于向老师提出质疑.在完成自己学业的同时,能主动帮助其他同学解决学习上的难题,和其他同学共同探讨,共同进步. 在社会实践方面,xxxx同学参与了中国儿童文学精品“悦”读书系,插画绘制工作,xxxx同学在班中担任宣传委员,工作积极主动,认真负责,有较强的组织能力.能够在老师、班主任的指导下独立完成学院、班级布置的各项工作. 03 xxx同学在政治思想方面积极进取,严格要求自己.在学习方面刻苦努力,不断钻研,学习成绩优异,连续两年荣获国家励志奖学金；作
为一名学生干部,她总是充满激情的迎接并完成各项工作,荣获优秀团干部称号.在社会实践和志愿者活动中起到模范带头作用. 04 xxxx同学在思想方面,积极要求进步,为人诚实,尊敬师长.严格 要求自己.在大一期间就积极参加了党课初、高级班的学习,拥护中国共产党的领导,并积极向党组织靠拢. 在工作上,作为班中的学习委员,对待工作兢兢业业、尽职尽责 的完成班集体的各项工作任务.并在班级和系里能够起骨干带头作用.热心为同学服务,工作责任心强. 在学习上,学习目的明确、态度端正、刻苦努力,连续两学年在 班级的综合测评排名中获得第1.并荣获院级二等奖学金、三好生、优秀班干部、优秀团员等奖项. 在社会实践方面,积极参加学校和班级组织的各项政治活动,并 在志愿者活动中起到模范带头作用.积极锻炼身体.能够处理好学习与工作的关系,乐于助人,团结班中每一位同学,谦虚好学,受到师生的好评. 05 在思想方面,xxxx同学积极向上,热爱祖国、热爱中国共产党,拥护中国共产党的领导.作为一名共产党员时刻起到积极的带头作用,利用课余时间和党课机会认真学习政治理论. 在工作上,作为班中的团支部书记,xxxx同学积极策划组织各类 团活动,具有良好的组织能力. 在学习上,xxxx同学学习努力、成绩优良、并热心帮助在学习上有困难的同学,连续两年获得二等奖学金. 在生活中,善于与人沟通,乐观向上,乐于助人.有健全的人格意 识和良好的心理素质.
交流电动机矢量控制变压变频调速系统（三）第三讲坐标 变换的原理和实现方法 收藏此信息打印该信息添加：李华德来源：未知 由第二讲的内容可知，在三相静止坐标系中，异步电动机数学模型是一个多输入、多输出、非线性、强耦合的控制对象，为了实现转矩和磁链之间的解耦控制，以提高调速系统的动静态性能，必须对异步电动机的数学模型进行坐标变换。 3.1 变换矩阵的确定原则 坐标变换的数学表达式可以用矩阵方程表示为 y=ax （3-1） 式（3-1）表示利用矩阵a将一组变量x变换为另一组变量y，其中系数矩阵a称为变换矩阵，例如，设x是交流电机三相轴系上的电流，经过矩阵a的变换得到y，可以认为y是另一轴系上的电流。这时，a称为电流变换矩阵，类似的还有电压变换矩阵、阻抗变换矩阵等，进行坐标变换的原则如下： （1）确定电流变换矩时，应遵守变换前后所产生的旋转磁场等效的原则； （2）为了矩阵运算的简单、方便，要求电流变换矩阵应为正交矩阵； （3）确定电压变换矩阵和阻抗变换矩阵时，应遵守变换前后电机功率不变的原则，即变换前后功率不变。 假设电流坐标变换方程为： i=ci′ （3-2） 式中,i′为新变量,i称为原变量,c为电流变换矩阵。 电压坐标变换方程为： u′=bu （3-3） 式中,u′为新变量,u为原变量,b为电压变换矩阵。 根据功率不变原则，可以证明： b=ct （3-4）
式中，ct为矩阵c的转置矩阵。 以上表明，当按照功率不变约束条件进行变换时，若已知电流变换矩阵就可以确定电压变换矩阵。 3.2 定子绕组轴系的变换（a-b-c＜＝＞α-β） 所谓相变换就是三相轴系到二相轴系或二相轴系到三相轴系的变换，简称3/2变换或2/3变换。 三相轴系和二相轴系之间的关系如图3-1所示，为了方便起见，令三相的a轴与两相的α轴重合。假设磁势波形是按正弦分布，或只计其基波分量，当二者的旋转磁场完全等效时，合成磁势沿相同轴向的分量必定相等，即三相绕组和二相组绕的瞬时磁势沿α、β轴的投影应该相等，即： （3-5） 式中，n3、n2分别为三相电机和两相电机每相定子绕组的有效匝数。 经计算并整理之后可得： （3-6） （3-7） 图3-1 三相定子绕组和二相定子绕组中磁势的空间矢量位置关系
卫生部办公厅关于印发《脐带血造血干细胞治疗技术管理规 范(试行)》的通知 【法规类别】采供血机构和血液管理 【发文字号】卫办医政发[2009]189号 【失效依据】国家卫生计生委办公厅关于印发造血干细胞移植技术管理规范(2017年版)等15个“限制临床应用”医疗技术管理规范和质量控制指标的通知 【发布部门】卫生部(已撤销) 【发布日期】2009.11.13 【实施日期】2009.11.13 【时效性】失效 【效力级别】部门规范性文件 卫生部办公厅关于印发《脐带血造血干细胞治疗技术管理规范（试行）》的通知 （卫办医政发〔2009〕189号） 各省、自治区、直辖市卫生厅局，新疆生产建设兵团卫生局： 为贯彻落实《医疗技术临床应用管理办法》，做好脐带血造血干细胞治疗技术审核和临床应用管理，保障医疗质量和医疗安全，我部组织制定了《脐带血造血干细胞治疗技术管理规范（试行）》。现印发给你们，请遵照执行。 二〇〇九年十一月十三日
脐带血造血干细胞 治疗技术管理规范（试行） 为规范脐带血造血干细胞治疗技术的临床应用，保证医疗质量和医疗安全，制定本规范。本规范为技术审核机构对医疗机构申请临床应用脐带血造血干细胞治疗技术进行技术审核的依据，是医疗机构及其医师开展脐带血造血干细胞治疗技术的最低要求。 本治疗技术管理规范适用于脐带血造血干细胞移植技术。 一、医疗机构基本要求 （一）开展脐带血造血干细胞治疗技术的医疗机构应当与其功能、任务相适应，有合法脐带血造血干细胞来源。 （二）三级综合医院、血液病医院或儿童医院，具有卫生行政部门核准登记的血液内科或儿科专业诊疗科目。 1.三级综合医院血液内科开展成人脐带血造血干细胞治疗技术的，还应当具备以下条件： （1）近3年内独立开展脐带血造血干细胞和（或）同种异基因造血干细胞移植15例以上。 （2）有4张床位以上的百级层流病房，配备病人呼叫系统、心电监护仪、电动吸引器、供氧设施。 （3）开展儿童脐带血造血干细胞治疗技术的，还应至少有1名具有副主任医师以上专业技术职务任职资格的儿科医师。 2.三级综合医院儿科开展儿童脐带血造血干细胞治疗技术的，还应当具备以下条件：
优秀党务工作者事迹简介范文 优秀党务工作者事迹简介范文 ***，男，198*年**月出生，200*年加入党组织，现为***支部书记。从事党务工作以来，兢兢业业、恪尽职守、辛勤工作，出色地完成了各项任务，在思想上、政治上同党中央保持高度一致，在业务上不断进取，团结同事，在工作岗位上取得了一定成绩。 一、严于律己，勤于学习 作为一名党务工作者，平时十分注重知识的更新，不断加强党的理论知识的学习，坚持把学习摆在重要位置，学习领会和及时掌握党和国家的路线、方针、政策，特别是党的十九大精神，注重政治理论水平的提高，具有坚定的理论信念;坚持党的基本路线，坚决执行党的各项方针政策，自觉履行党员义务，正确行使党员权利。平时注重加强业务和管理知识的学习，并运用到工作中去，不断提升自身工作能力，具有开拓创新精神，在思想上、政治上和行动上时刻同党中央保持高度一致。 二、求真务实，开拓进取 在工作中任劳任怨，踏实肯干，坚持原则，认真做好学院的党务工作，按照党章的要求，严格发展党员的每一个步骤，认真细致的对待每一份材料。配合党总支书记做好学院的党建工作，完善党总支建设方面的文件、材料和工作制度、管理制度等。
三、生活朴素，乐于助人 平时重视与同事间的关系，主动与同事打成一片，善于发现他人的难处，及时妥善地给予帮助。在其它同志遇到困难时，积极主动伸出援助之手，尽自己最大努力帮助有需要的人。养成了批评与自我批评的优良作风，时常反省自己的工作，学习和生活。不但能够真诚的指出同事的缺点，也能够正确的对待他人的批评和意见。面对误解，总是一笑而过，不会因为误解和批评而耿耿于怀，而是诚恳的接受，从而不断的提高自己。在生活上勤俭节朴，不铺张浪费。 身为一名老党员，我感到责任重大，应该做出表率，挤出更多的时间来投入到**党总支的工作中，不找借口，不讲条件，不畏困难，将总支建设摆在更重要的位置，解开工作中的思想疙瘩，为攻坚克难铺平道路，以支部为纽带，像战友一样团结，像家庭一样维系，像亲人一样关怀，践行入党誓言。把握机遇，迎接挑战，不负初心。
主要事迹简介怎么写 概括?简要地反映?个单位(集体)或个?事迹的材料。简要事迹不?定很短，如果情况 多的话，也有?千字的。简要事迹虽然“简要”，但切忌语?空洞，写得像?学?期末鉴定。 ?应当以事实来说话。简要事迹是对某单位或个?情况概括?简要地反映情况，?如有三个??很突出，就写三个??，只是写某???时，要把主要事迹突出出来。 简要事迹?般来说，?少要包括两个??的内容。?是基本情况。简要事迹开头，往往要??段?字来表述?些基本情况。如写?个单位的简要事迹，应包括这个单位的?员、 承担的任务以及?段时间以来取得的主要成绩。如写个?的简要事迹，应包括该同志的性 别、出?年?、参加?作时间、籍贯、民族、?化程度以及何时起任现职和主要成绩。这 样上级组织在看了材料的开头，就会对这个单位或个?有?个基本印象。?是主要特点。 这是简要事迹的主体部分，最突出的事例有?个??就写成?块，并按照?定的逻辑关系进 ?排列，把同类的事例排在?起，?个??通常由?个?然段或?个?然段组成。 写作时，特别要注意以下四点： 1.?第三?称。就是把所要写的对象，是集体的?“他们”来表述，是个?的称之为“他(她)”。 (她)”，单位可直接写名称，个?可写其姓名。 为了避免连续出现?个“他们”或“他 2.掌握好时限。?论是单位或个?的简要事迹，都有?个时间跨度，既不要扯得太远，也不 要故意混淆时间概念，把过去的事当成现在的事写。这个时间跨度多长，要根据实际情况 ?定。如上级要某个同志担任乡长以来的情况就写他任乡长以来的事迹;上级要该同志两年 来的情况，就写两年来的事迹。当然，有时为了需要，也可适当地写?点超过这个时间的 背景情况。 3.?点他?的语?。就是在写简要事迹时，可?些群众的语?或有关?员的语?，这样会给??种?动、真切的感觉，衬托出写作对象?较?的思想境界。在?他?语?时，可适当加?，但不能造假。 4.?事实说话。简要事迹的每?个??可分为多个层次，?个层次先??句话作为观点，再???两个突出的事例来说明。?事实说话时，要尽量把?个事例说完整，以给?留下深 刻印象。
卫生部关于印发《脐带血造血干细胞库设置管理规范(试行)》的通知 发文机关：卫生部(已撤销) 发布日期： 2001.01.09 生效日期： 2001.02.01 时效性：现行有效 文号：卫医发(2001)10号 各省、自治区、直辖市卫生厅局： 为贯彻实施《脐带血造血干细胞库管理办法（试行）》，保证脐带血临床使用的安全、有效，我部制定了《脐带血造血干细胞库设计管理规范（试行）》。现印发给你们，请遵照执行。 附件：《脐带血造血干细胞库设置管理规范（试行）》 二○○一年一月九日 附件： 脐带血造血干细胞库设置管理规范（试行） 脐带血造血干细胞库的设置管理必须符合本规范的规定。 一、机构设置 （一）脐带血造血干细胞库（以下简称脐带血库）实行主任负责制。 （二）部门设置 脐带血库设置业务科室至少应涵盖以下功能：脐带血采运、处理、细胞培养、组织配型、微生物、深低温冻存及融化、脐带血档案资料及独立的质量管理部分。 二、人员要求
（一）脐带血库主任应具有医学高级职称。脐带血库可设副主任，应具有临床医学或生物学中、高级职称。 （二）各部门负责人员要求 1．负责脐带血采运的人员应具有医学中专以上学历，2年以上医护工作经验，经专业培训并考核合格者。 2．负责细胞培养、组织配型、微生物、深低温冻存及融化、质量保证的人员应具有医学或相关学科本科以上学历，4年以上专业工作经历，并具有丰富的相关专业技术经验和较高的业务指导水平。 3．负责档案资料的人员应具相关专业中专以上学历，具有计算机基础知识和一定的医学知识，熟悉脐带血库的生产全过程。 4．负责其它业务工作的人员应具有相关专业大学以上学历，熟悉相关业务，具有2年以上相关专业工作经验。 （三）各部门工作人员任职条件 1．脐带血采集人员为经过严格专业培训的护士或助产士职称以上卫生专业技术人员并经考核合格者。 2．脐带血处理技术人员为医学、生物学专业大专以上学历，经培训并考核合格者。 3．脐带血冻存技术人员为大专以上学历、经培训并考核合格者。 4．脐带血库实验室技术人员为相关专业大专以上学历，经培训并考核合格者。 三、建筑和设施 （一）脐带血库建筑选址应保证周围无污染源。 （二）脐带血库建筑设施应符合国家有关规定，总体结构与装修要符合抗震、消防、安全、合理、坚固的要求。 （三）脐带血库要布局合理，建筑面积应达到至少能够储存一万份脐带血的空间；并具有脐带血处理洁净室、深低温冻存室、组织配型室、细菌检测室、病毒检测室、造血干/祖细胞检测室、流式细胞仪室、档案资料室、收/发血室、消毒室等专业房。 （四）业务工作区域应与行政区域分开。
一个坐标系的坐标变换为另一种坐标系的坐标的法则。 由于交流异步电动机的电压、电流、磁通和电磁转矩各物理量之间是相互关联的强耦合，并且其转矩正比与主磁通与电流，而这两个物理量是随时间变化的函数，在异步电机数学模型中将出现两个变量的乘积项，因此，又为多变量，非线性系统（关键是有一个复杂的电感矩阵），这使得建立异步电动机的准确数学模型相当困难。为了简化电机的数学模型，需从简化磁链入手。 解决的思路与基本分析： 1.已知，三相( ABC )异步电动机的定子三相绕组空间上互差120度，且通以时间上互差120 ω的旋转磁场。 度的三相正弦交流电时，在空间上会建立一个角速度为 1 又知，取空间上互相垂直的（α，β）两相绕组，且在绕组中通以互差90度的两相平衡交流电流时，也能建立与三相绕组等效的旋转磁场。此时的电机数学模型有所简化。 2. 还知, 直流电机的磁链关系为： F---励磁绕组 轴线---主磁通的方向，即轴线在d轴上,称为直轴(Direct axis)。 A---电枢绕组 轴线---由于电枢绕组是旋转的，通过电刷馈入的直流电产生电枢磁动势，其轴线始终被限定在q轴，即与d轴成90度，称为交轴(Quadrature axis)。 由于q轴磁动势与d轴主磁通成正交，因此电枢磁通对主磁通影响甚微。换言之，主磁通唯一地由励磁电流决定，由此建立的直流电机的数学模型十分简化。 如果能够将三项交流电机的物理模型等效的变换成类似的模型，分析和控制就变得大大简单了。 电机模型彼此等效的原则：不同坐标系下产生的磁动势(大小、旋转）完全一致。 关于旋转磁动势的认识： 1) 产生旋转磁动势并不一定非要三相绕组不可。结论是：
树立榜样的个人事迹简介怎么写800字 榜样是阳光,温暖着我们的心;榜样如马鞭,鞭策着我们努力奋斗;榜样似路灯,照亮着我们前进的方向。今天小编在这给大家整理了树立榜样传递正能量事迹作文,接下来随着小编一起来看看吧! 树立榜样传递正能量事迹1 “一心向着党”,是他向着社会主义的坚定政治立场;“人的生命是有限的,可是,为人民服务是无限的,我要把有限的生命投入到无限的为人民服务中去”,是他的至理名言;“甘学革命的“螺丝钉”,是他干一行爱一行、钻一行的爱岗敬业态度。他——雷锋,是我们每一个人的“偶像”…… 雷锋的事迹传遍大江南北,他,曾被人们称为可敬的“傻子”。一九六零年八月,驻地抚顺发洪水,运输连接到了抗洪抢险命令。他强忍着刚刚参加救火工作被烧伤的手的疼痛,又和战友们在上寺水库大坝连续奋战了七天七夜,被记了一次二等功。望花区召开了大生产号召动员大会,声势很大,他上街办事,正好看到这个场面,他取出存折上在工厂和部队攒的200元钱,那时,他的存折上只剩下了203元,就跑到望花区党委办公室要为之捐献出来,为建设祖国做点贡献,接侍他的同志实在无法拒绝他的这份情谊,只好收下一半。另100元在辽阳遭受百年不遇洪水的时候,他捐献给了正处于水深火热之中的辽阳人民。在我国受到严重的自然灾害的情况下,他为国家建设,为灾区捐献出自已的全部积蓄,却舍不得喝一瓶汽水。就这样,他毫不犹豫的捐出了自己的所有积蓄,不求功名,不求名利,只求自己心安理得,只求为
革命献出自己的微薄之力,甘愿做革命的“螺丝钉”——在一次施工任务中,他整天驾驶汽车东奔西跑,很难抽出时间学习,他就把书装在挎包里,随身带在身边,只要车一停,没有其他工作时,就坐在驾驶室里看书。他曾经在自己的日记中写下这样一段话：”有些人说工作忙,没时间学习,我认为问题不在工作忙,而在于你愿不愿意学习,会不会挤时间来学习。要学习的时间是总是有的,问题是我们善不善于挤,愿不愿意钻。一块好好的木板,上面一个眼也没有,但钉子为什么能钉进去呢?这就是靠压力硬挤进去的。由此看来,钉子有两个长处：一个是挤劲,一个是钻劲。我们在学习上也要提倡这种”钉子“精神,善于挤和钻。”这就是他,用自己的实际行动来证明自己,用自己的亲生经历来感化世人,用自己的所作所为来传颂古今……人们都拼命地学习他的精神,他的精神被不同肤色的人所敬仰。现在,一切都在变,但是,那些决定人类向前发展的基本要素没有变,那些美好的事物没有变,那些所谓的“螺丝钉”精神没有变——而这正是他的功劳,是他开启了无私奉献精神的大门,为后人树立了做人的榜样…… 这就是他,一位中国家喻户晓的全心全意为人民服务的楷模,一位共产主义战士!他作为一名普通的中国人民解放军战士,在他短暂的一生中却助人无数。而且,伟大领袖毛泽东主席于1963年3月5日亲笔为他题词：“向雷锋同志学习”。 正是因为如此,全国刮起了学习雷锋的热潮。雷锋已经离开我们很长时间了。但是雷锋的精神却深深地在所有中国人心中扎下了根,现在它已经长成一株小树。正以其顽强的生命力,茁壮成长。我坚信,
脐带血间充质干细胞的分离培养和鉴定 【摘要】目的分离培养脐带血间充质干细胞并检测其生物学特性。方法在无菌条件下用密度梯度离心的方法获得脐血单个核细胞，接种含10%胎牛血清的DMEM培养基中。单个核细胞行贴壁培养后，进行细胞形态学观察，绘制细胞生长曲线，分析细胞周期，检测细胞表面抗原。结果采用Percoll(1.073 g/mL)分离的脐血间充质干细胞大小较为均匀，梭形或星形的成纤维细胞样细胞。细胞生长曲线测定表明接后第5天细胞进入指数增生期，至第9天后数量减少;流式细胞检测表明50%～70%细胞为CD29和CD45阳性。结论体外分离培养脐血间充质干细胞生长稳定，可作为组织工程的种子细胞。 【关键词】脐血;间充质干细胞;细胞周期;免疫细胞化学 Abstract: Objective Isolation and cultivation of mesenchymal stem cells (MSCs) in human umbilical cord in vitro, and determine their biological properties. Methods The mononuclear cells were isolated by density gradient centrifugation from human umbilical cord blood in sterile condition, and cultured in DMEM medium containing 10% fetal bovine serum. After the adherent mononuclear cells were obtained, the shape of cells were observed by microscope, then the cell growth curve, the cell cycle and the cell surface antigens were obtained by immunocytochemistry and flow cytometry methods. Results MSCs obtained by Percoll (1.073 g/mL) were similar in size, spindle-shaped or star-shaped fibroblasts-liked cells. Cell growth curve analysis indicated that MSCs were in the exponential stage after 5d and in the stationary stages after 9d. Flow cytometry analysis showed that the CD29 and CD44 positive cells were about 50%～70%. Conclusions The human umbilical cord derived mesenchymal stem cells were grown stably in vitro and can be used as the seed-cells in tissue engineering. Key words:human umbilical cord blood; mesenchymal stem cells; cell cycle; immunocytochemistry 间充质干细胞(mesenchymal stem cells，MSCs)在一定条件下具有多向分化的潜能，是组织工程研究中重要的种子细胞来源。寻找来源丰富并不受伦理学制约的间充质干细胞成为近年来的研究热点[1]。脐血(umbilical cord blood, UCB)在胚胎娩出后，与胎盘一起存在的医疗废物。与骨髓相比，UCB来源更丰富，取材方便，具有肿瘤和微生物污染机会少等优点。有人认为脐血中也存在间充质干细胞(Umbilical cord blood-derived mesenchymal stem cells，UCB-MSCs)。如果从脐血中培养出MSCs，与胚胎干细胞相比，应用和研究则不受伦理的制约，蕴藏着巨大的临床应用价值[2,3]。本研究将探讨人UCB-MSCs体外培养的方法、细胞的生长曲线、增殖周期和细胞表面标志等方面，分析UCB-MSCs 作为间充质干细胞来源的可行性。
大学生先进事迹简介怎么写 苑xx，男，汉族，1990年07月22日出生，中国共青团团员，入党积极分子，现任xx学院电气优创0902班班长，担任xx学院09级总负责人、xx学院团委学生会科创部干事、xx学院文艺团主持部部长。 步入大学生活一年以来，他思想积极，表现优秀，努力向党组织靠拢，学习刻苦，品学兼优，工作认真负责，脚踏实地，生活勤俭节约，乐于助人。一直坚持多方面发展，全面锻炼自我，注重综合能力、素质拓展能力的培养。再不懈的努力下获得了多项荣誉： ●获得09-10学年xx大学“百佳千优”(文化体育)一等奖学金和“百佳千优”(班级建设)二等奖学金; ●获得09-10学年xx大学“优秀学生干部”荣誉称号; ●2010年xx大学普通话知识竞赛中获得一等奖; ●2010年xx大学主持人大赛中获得一等奖，被评为金话筒; ●xx学院首届“大学生文明修身”活动周——再生比赛中获得一等奖; ●xx学院首届“大学生文明修身”活动周——演讲比赛中获得一等奖。 一、刻苦钻研树学风 作为班长，他在学习方面，将班级同学分成各个学习小组，布置每日学习任务，分组竞争，通过开展各项趣味学习活动，全面调动班级同学的积极性，如：排演英语戏剧、文学常识竞答、数学辅导小组等。他带领全班同学努力学习、勤奋刻苦，全班同学奖学金获得率达91%，四级通过率达66%。 二、勤劳负责建班风
在日常班级工作中，他尽心尽力，通过网络组织建立班级博客，把班级的日常情况，班级比赛，特色主题班会等活动，及时上传到 班级博客，以方便更多同学了解自己的班级，也把班级的魅力、特色，更全面、更具体的展现出来。 在班级建设中，他带领全班同学参加学院组织的各项文体活动中也收获颇多： ●在xx学院首届“大学生文明修身”活动周中荣获第二名， ●xx学院首届乒乓球比赛中荣获第一名、精神文明奖， ●在xx学院“迎新杯”男子篮球赛中荣获第四名、最佳组织奖。 除了参加学院组织的各项活动外，为了进一步丰富班级同学们的课余生活，他在班级内积极开展各式各样的课余活动： ●普通话知识趣味比赛，感受中华语言的魅力，复习语文文学常识，为南方同学打牢普通话基础，推广普通话知识。 ●“我的团队我的班”主题班会活动中，创办特色活动“情暖你我心”天使行动，亲切问候、照顾其他同学的生活、学习方面细节 小事，即使在寒冷的冬天，也要让外省的同学感受到家一样的温暖。 ●“预览科技知识”科技宫之行，作为现代大学生，不能只顾书本知识，也要跟上时代，了解时代前沿最新科技。 ●感恩节“感谢我们身边的人”主题班会活动，在这个特殊的节日里，他带领同学们通过寄贺卡、送礼物等方式，来感谢老师辛勤 的付出;每人写一封家书，寄给父母，感谢父母劳苦的抚育，把他们 的感激之情，转化为实际行动来感化周围的人;印发感恩宣传单，发 给行人，唤醒人们的感恩的心。 三、热情关怀暖人心 生活中，他更能发挥榜样力量，团结同学，增强班级凝聚力。时刻观察每一位同学的情绪状态，在心理上帮助同学。他待人热情诚恳，积极帮助生活中有困难的同学：得知班级同学生病高烧，病情 严重，马上放下午饭，赶到同学寝室，背起重病同学到校医院进行
脐带血干细胞检测 对每份脐血干细胞进行下列检测： ①母体血样做梅毒、HIV和CMV等病原体检测，这一检测使脐血干细胞适合于其它家庭成员应用。如任何一种病原体测试阳性，需重复测定。 ②每份脐血干细胞样本同时检测确定没有微生物污染。 ③细胞活性检测、有核细胞数、CD34+细胞数、集落形成试验等。CD34是分子量115KD 的糖蛋白分子，使用特定单克隆抗体（抗-CD34）确定，脐血祖细胞的大部分，包括体外培养产生造血集落的细胞都包含在表达CD34抗原的细胞群中。 ④HLA组织配型、ABO血型。 一、采血方式及其优点 再生缘生物科技公司采用最严谨的封闭式血袋收集法，避免在收集脐带血液时可能遭受微生物污染的发生，且以最少之操作步骤，收集最大量之脐带血液方式，在产房内即可完成。 二、脐带血处理与保存 脐带血收集于血袋，经专人运送至再生缘生物科技公司之无菌细胞分离实验室后，由专业的技术人员于完全无菌的环境下，依标准操作程序将血液进行分离，收集具有细胞核的细胞，其中含有丰富的血液干细胞，经加入冷冻保护剂和适当品管检测后，并进行以最适合
血液干细胞的冷冻降温程序方式，进行细胞冷冻程序，达到避免细胞受到冷冻过程之伤害。完成后，冷冻细胞立刻保存于摄氏零下196度的液态氮槽中。所有操作程序记录和细胞保存相关数据，均由计算机条形码系统追踪确认，完全符合国际脐带血库之标准操作程序和品管要求。 母亲血液之检测 为确保所操作和保存的脐带血液细胞，符合国际血液操作规范，并提供客户最大的保障，对于产妇血液必须同时进行一些病毒传染病的检测，以确保没有下列病毒，如艾滋病毒(HIV)、C型肝炎病毒(HCV)、人类T细胞淋巴病毒(HTLV)和梅毒(syphilis)，同时对于B型肝炎病毒(HBV)和巨细胞病毒(CMV)加以侦测和纪录，作为将来可能应用脐带血细胞时之必要参考数据并符合卫生医疗之要求。 脐带血细胞之品管 对于所保存之脐带血细胞均进行多项操作流程监控和品管检测，如微生物污染检测、血液细胞浓度、细胞存活率、细胞活性测定等，每一步骤均有详细之纪录，在操作方法和使用仪器方面均定期进行验证和校验，以符合国际医疗标准。 三、实验室、贮存处所介绍 再生缘生物科技公司拥有符合美国联邦标准(FED-STD-209E)和中华民国优良药品制造标准（一区、二区、三区）的生物安全实验室和无菌操作设备，在专业的技术人员依标准操作程序下进行血液分离和保存步骤，保障客户珍贵样品和权益。 分离后之细胞将依浓度分装入4-6个冷冻管，计算机降温冷冻完成后，即由食品工业发展研究所国家细胞库专业液态氮库房人员，将冷冻细胞分别存放于二个不同的脐带血细胞专属液态氮槽中保存，在安全机制上更有保障。液态氮库房拥有五吨的液态氮供应系统，每一液氮槽均有自动充填装置和异常警报系统，和每日值勤人员监控，确保冷冻细胞处于最佳的冷冻状态。 四、安全管制措施 脐带血液经快递送达无菌细胞分离实验室后，每一步骤均有专业技术人员操作和监督，并将所有分析数值详细填于具有条形码管制之分析表格和计算机数据表中，利用条形码和读码系统确认样品之专一性，避免人为失误，且便于追溯和数据品管。 在冷冻细胞保存上
个人事迹简介 我是来自计算机与与软件学院的学生，现在为青年志愿者协会的干事，在班级担任生活委员。在过去的一年里，我注重个人能力的培养积极向上，热心公益，服务群众，奉献社会，热忱的投身于青年支援者的行动中！一年时间虽短，但在这一年的时间里，作为一名志愿者，我确信我成长了很多，成熟了很多。“奉献、友爱、互助、进步”这是我们志愿者的精神，在献出爱心的同时，得到的是帮助他人的满足和幸福，得到的是无限的快乐与感动。路虽漫漫，吾将上下而求索！在以后的日子里，我会在志愿者事业上做的更好。 在思想上，我积极进取,关心国家大事，并多次与同学们一起学习志愿者精神,希望我们会在新的世纪里继续努力,发扬我国青年的光传统,不懈奋斗,不断创造,奋勇前进,为实现中华民族的伟大复兴做出了更大的贡献。 在学习上刻苦认真，抓紧时间，不仅学习好学科基础知识，更加学好专业课知识，在课堂上积极配合老师的教学，乐意帮助其它同学，有什么好的学习资料，学习心得也与他们交流，希望大家能共同进步。在上一个年度总成绩在班级排名第四，综合考评在班级排名第二。在工作中，我认真负责，出色的完成老师、同学交给的各项任务，所以班级人际关系良好。
此外参加了学院组织的活动，并踊跃地参加，发挥自己的特长，为班级争得荣誉。例如：参加校举办的大合唱比赛并获得良好成绩；参加了计算机与软件学院党校学习并顺利结业；此外,参加了计算机与软件进行的“计算机机房义务打扫与系统维护”的活动。在这些活动中体验到了大学生生活的乐趣。 现将多次参与各项志愿活动汇报如下：2013年10月26日，参加计算机与软件学院团总支实践部、计算机与软件学院青年志愿者协会组织“志愿者在五福家园的健身公园开展义务家教招新活动”；2013年11月7日，参加组成计算机与软件学院运动员方阵在田径场参加学院举办的学校运动会；2013年12月5日，参与学校学院组织的”一二．五“大合唱比赛；2014年3月12日，参加由宿舍站长组织义务植树并参与植树活动；2014年3月23日，在计算机与软件学院团总支书记茅老师的带领下，民俗文化传承协会、计算机与软件学院青年志愿者协会以及学生会的同学们参观了“计算机软件学院的文化素质教育共建基地--南京市民俗博物馆”的活动；2014年3月26日，参加有宿舍站长组织的“清扫宿舍公寓周围死角垃圾”的活动；2014年4月5日，参加由校青年志愿者协会、校实践部组织的“南京市雨花台扫墓”活动，2014年4月9日，作为班级代表参加计算机软件学院组织部组织的“计算机应用office操作大赛”的活动。 在参与各项志愿活动的同时，我的学习、工作、生活能力得到了提高和认可，丰富生活体验，提供学习的机会，提供学习的机会。