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工程热力学大总结大全

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第一章基本概念

1.基本概念

热力系统:用界面将所要研究的对象与周围环境分隔开来,这种人为分隔的研究对象,称为热力系统,简称系统。

边界:分隔系统与外界的分界面,称为边界。

外界:边界以外与系统相互作用的物体,称为外界或环境。

闭口系统:没有物质穿过边界的系统称为闭口系统,也称控制质量。

开口系统:有物质流穿过边界的系统称为开口系统,又称控制体积,简称控制体,其界面称为控制界面。

绝热系统:系统与外界之间没有热量传递,称为绝热系统。

孤立系统:系统与外界之间不发生任何能量传递和物质交换,称为孤立系统。

单相系:系统中工质的物理、化学性质都均匀一致的系统称为单相系。

复相系:由两个相以上组成的系统称为复相系,如固、液、气组成的三相系统。

单元系:由一种化学成分组成的系统称为单元系。

多元系:由两种以上不同化学成分组成的系统称为多元系。

均匀系:成分和相在整个系统空间呈均匀分布的为均匀系。

非均匀系:成分和相在整个系统空间呈非均匀分布,称非均匀系。

热力状态:系统中某瞬间表现的工质热力性质的总状况,称为工质的热力状态,简称为状态。

平衡状态:系统在不受外界影响的条件下,如果宏观热力性质不随时间而变化,系统内外同时建立了热的和力的平衡,这时系统的状态称为热力平衡状态,简称为平衡状态。

状态参数:描述工质状态特性的各种物理量称为工质的状态参数。如温度(T)、压力(P)、比容(υ)或密度(ρ)、内能(u)、焓(h)、熵(s)、自由能(f)、自由焓(g)等。

基本状态参数:在工质的状态参数中,其中温度、压力、比容或密度可以直接或间接地用仪表测量出来,称为基本状态参数。

温度:是描述系统热力平衡状况时冷热程度的物理量,其物理实质是物质内部大量微观分子热运动的强弱程度的宏观反映。

热力学第零定律:如两个物体分别和第三个物体处于热平衡,则它们彼此之间也必然处于热平衡。

压力:垂直作用于器壁单位面积上的力,称为压力,也称压强。

相对压力:相对于大气环境所测得的压力。如工程上常用测压仪表测定系统中工质的压力即为相对压力。

比容:单位质量工质所具有的容积,称为工质的比容。

密度:单位容积的工质所具有的质量,称为工质的密度。

强度性参数:系统中单元体的参数值与整个系统的参数值相同,与质量多少无关,没有可加性,如温度、压力等。在热力过程中,强度性参数起着推动力作用,称为广义力或势。

广延性参数:整个系统的某广延性参数值等于系统中各单元体该广延性参数值之和,如系统的容积、

内能、焓、熵等。在热力过程中,广延性参数的变化起着类似力学中位移的作用,称为广义位移。 准静态过程:过程进行得非常缓慢,使过程中系统内部被破坏了的平衡有足够的时间恢复到新的平衡态,从而使过程的每一瞬间系统内部的状态都非常接近平衡状态,整个过程可看作是由一系列非常接近平衡态的状态所组成,并称之为准静态过程。

可逆过程:当系统进行正、反两个过程后,系统与外界均能完全回复到初始状态,这样的过程称为可逆过程。

膨胀功:由于系统容积发生变化(增大或缩小)而通过界面向外界传递的机械功称为膨胀功,也称容积功。

热量:通过热力系边界所传递的除功之外的能量。

热力循环:工质从某一初态开始,经历一系列状态变化,最后又回复到初始状态的全部过程称为热力循环,简称循环。

2.常用公式

状态参数:

121

2x x dx -=?

?=0dx

状态参数是状态的函数,对应一定的状态,状态参数都有唯一确定的数值,工质在热力过程中发生

状态变化时,由初状态经过不同路径,最后到达终点,其参数的变化值,仅与初、终状态有关,而与状态变化的途径无关。 温 度 :

1.BT w m =2

2

式中

2

2

w m —分子平移运动的动能,其中m 是一个分子的质量,w 是分子平移运动的均方根速度;

B —比例常数;

T —气体的热力学温度。

2.t T +=273

压 力 :

1.nBT w m n

p 3

2

2322== 式中 P —单位面积上的绝对压力;

n —分子浓度,即单位容积内含有气体的分子数V

N

n =

,其中N 为容积V 包含的气体分子总数。

2.f

F p =

式中 F —整个容器壁受到的力,单位为牛(N );

f —容器壁的总面积(m 2)。

3.g p B p +=

(P >B ) H B p -=

(P

式中 B —当地大气压力 P g —高于当地大气压力时的相对压力,称表压力;

H —低于当地大气压力时的相对压力,称为真空值。

比容:

1.m

V

v =

m 3/kg 式中 V —工质的容积

m —工质的质量

2.1=v ρ 式中 ρ—工质的密度 kg/m 3

v —工质的比容 m 3/kg

热力循环: ??=w q δδ

或∑=?0u ,?=0du

循环热效率: 1

2121101q q q q q q w t -=-==

η 式中 q 1—工质从热源吸热; q 2—工质向冷源放热;

w 0—循环所作的净功。

制冷系数: 2

12

021q q q w q -==

ε 式中

q 1—工质向热源放出热量;

q 2—工质从冷源吸取热量;

w 0—循环所作的净功。

供热系数: 2

11

012q q q w q -==

ε 式中

q 1—工质向热源放出热量

q 2—工质从冷源吸取热量

w 0—循环所作的净功

3.重要图表

第二章气体的热力性质

1.基本概念

理想气体:气体分子是由一些弹性的、忽略分子之间相互作用力(引力和斥力)、不占有体积的质点所构成。

比热:单位物量的物体,温度升高或降低1K(1℃)所吸收或放出的热量,称为该物体的比热。定容比热:在定容情况下,单位物量的物体,温度变化1K(1℃)所吸收或放出的热量,称为该物体的定容比热。

定压比热:在定压情况下,单位物量的物体,温度变化1K(1℃)所吸收或放出的热量,称为该物体的定压比热。

定压质量比热:在定压过程中,单位质量的物体,当其温度变化1K(1℃)时,物体和外界交换的热量,称为该物体的定压质量比热。

定压容积比热:在定压过程中,单位容积的物体,当其温度变化1K(1℃)时,物体和外界交换的热量,称为该物体的定压容积比热。

定压摩尔比热:在定压过程中,单位摩尔的物体,当其温度变化1K(1℃)时,物体和外界交换的热量,称为该物体的定压摩尔比热。

定容质量比热:在定容过程中,单位质量的物体,当其温度变化1K(1℃)时,物体和外界交换的热量,称为该物体的定容质量比热。

定容容积比热:在定容过程中,单位容积的物体,当其温度变化1K(1℃)时,物体和外界交换的热量,称为该物体的定容容积比热。

定容摩尔比热:在定容过程中,单位摩尔的物体,当其温度变化1K(1℃)时,物体和外界交换的热量,称为该物体的定容摩尔比热。

混合气体的分压力:维持混合气体的温度和容积不变时,各组成气体所具有的压力。

道尔顿分压定律:混合气体的总压力P等于各组成气体分压力P i之和。

混合气体的分容积:维持混合气体的温度和压力不变时,各组成气体所具有的容积。

阿密盖特分容积定律:混合气体的总容积V等于各组成气体分容积V i之和。

混合气体的质量成分:混合气体中某组元气体的质量与混合气体总质量的比值称为混合气体的质

量成分。

混合气体的容积成分:混合气体中某组元气体的容积与混合气体总容积的比值称为混合气体的容

积成分。

混合气体的摩尔成分:混合气体中某组元气体的摩尔数与混合气体总摩尔数的比值称为混合气体

的摩尔成分。

对比参数:各状态参数与临界状态的同名参数的比值。

对比态定律:对于满足同一对比态方程式的各种气体,对比参数r p 、r T 和r v 中若有两个相等,

则第三个对比参数就一定相等,物质也就处于对应状态中。

2.常用公式

理想气体状态方程:

1.RT pv =

式中 p —绝对压力

Pa v —比容

m 3/kg

T —热力学温度

K

适用于1千克理想气体。 2.mRT pV =

式中

V —质量为m kg 气体所占的容积

适用于m 千克理想气体。 3.T R pV M 0=

T 式中 V M =M v —气体的摩尔容积,m 3/kmol ;

R 0=MR —通用气体常数, J/kmol ·K

适用于1千摩尔理想气体。 4.T nR pV 0=

式中

V —nKmol 气体所占有的容积,m 3;

n —气体的摩尔数,M

m

n =

,kmol

适用于n 千摩尔理想气体。

5.通用气体常数:R 0

83140=R

J/Kmol ·K

R 0与气体性质、状态均无关。 6.气体常数:R

M

M R R 8314

0=

=

J/kg ·K

R 与状态无关,仅决定于气体性质。

7.1122

12

p v p v T T =

比热:

1.比热定义式:dT

q

c δ=

表明单位物量的物体升高或降低1K 所吸收或放出的热量。其值不仅取决于物质性质,还与气体热力的过程和所处状态有关。

2.质量比热、容积比热和摩尔比热的换算关系:04

.22'ρc Mc

c == 式中 c —质量比热,kJ/Kg ·k 'c —容积比热,kJ/m 3·k

M c —摩尔比热,kJ/Kmol ·k

3.定容比热:v

v v

v T u dT du dT

q c ???

????==

=

δ 表明单位物量的气体在定容情况下升高或降低1K 所吸收或放出的热量。 4.定压比热:dT

dh dT q c p

p =

=

δ

表明单位物量的气体在定压情况下升高或降低1K 所吸收或放出的热量。

5.梅耶公式:

R c c v p =- R c c v p 0''ρ=-

0R MR Mc Mc v p ==-

6.比热比: v

p v

p v

p Mc Mc c c c c =

=

=

''κ

1

-=

κκR

c v 1

-=

κnR

c p 道尔顿分压定律: V

T n

i i n p p p p p p ,1321??????=++++=∑= 阿密盖特分容积定律: P

T n

i i n V V V V V V ,1321??????=++++=∑= 质量成分:

i

i m g m

=

121

1n

n i i g g g g =++

+==∑

容积成分: i

i V r V

=

121

1n

n i i r r r r r ==++

==∑

摩尔成分: i

i n x n

=

121

1n

n i i x x x x x ==++

+==∑

容积成分与摩尔成分关系:

i

i i n r x n

=

= 质量成分与容积成分:

i i i i i i i i m n M M M g x r m nM M M

=

===

i i i i

i i i M R

g r r r M R ρρ

=== 折合分子量: 1

11

n

i i

n n

i i i i i i i n M m M x M r M n n =======∑∑∑

12112

1

1

n

n i i n

i

M g g g g M M M M ==

=

+++

∑ 折合气体常数:0

1

00

1

n

n

i

i n

i i i

i i i R m

n R R nR M R g R M m

m

m

======

=

=∑∑∑

00

12

1122112

1

1n

n i n n

i n

i

R R R r r r r M r M r M r M R R R R ==

=

=

=

++

++++∑

分压力的确定 i

i i V p p r p V

=

= i i i

i i i i R M

p g p g p g p M R

ρρ=== 混合气体的比热容:121n

n n i i i c g g c g c ==+=∑12c +g c +

混合气体的容积比热容:121

'''n

n n i i i c r r c rc ==+=∑12c'+r c'+

混合气体的摩尔比热容:1

1

n n

i i

i

i i

i i Mc M

g c x M c ====∑∑

混合气体的热力学能、焓和熵 1

n

i

i U U

==

∑ 或 1

n

i i i U m u ==∑

1

n i i H H ==∑ 或 1

n

i i i H m h ==∑

1

n

i

i S S

==

∑ 或 1

n

i i i S m s ==∑

范德瓦尔(Van der Waals)方程

()2a p v b RT v ??

+

-= ???

对于1kmol 实际气体

()02M

M a p V b R T V ??

+

-= ???

压缩因子:

id v pv

z v RT

=

=

对比参数: r c T T T =

, r c p p p =, r c

v v v = 3.重要图表

常用气体在理想状态下的定压摩尔比热与温度的关系

23123(/())p o Mc a aT a T a T kJ kmol k =+++

几种气体在理想气体状态下的平均定压质量比热容

几种气体的临界参数和范德瓦尔常数

几种气体的临界压缩因子

图2-5 通用压缩因子图

第三章热力学第一定律

1.基本概念

热力学第一定律:能量既不能被创造,也不能被消灭,它只能从一种形式转换成另一种形式,或从一个系统转移到另一个系统,而其总量保持恒定,这一自然界普遍规律称为能量守恒与转换定律。

把这一定律应用于伴有热现象的能量和转移过程,即为热力学第一定律。

第一类永动机:不消耗任何能量而能连续不断作功的循环发动机,称为第一类永动机。

热力学能:热力系处于宏观静止状态时系统内所有微观粒子所具有的能量之和。

外储存能:也是系统储存能的一部分,取决于系统工质与外力场的相互作用(如重力位能)及以外界为参考坐标的系统宏观运动所具有的能量(宏观动能)。这两种能量统称为外储存能。

轴功:系统通过机械轴与外界传递的机械功称为轴功。

流动功(或推动功):当工质在流进和流出控制体界面时,后面的流体推开前面的流体而前进,这样后面的流体对前面的流体必须作推动功。因此,流动功是为维持流体通过控制体界面而传递的机械功,它是维持流体正常流动所必须传递的能量。

焓:流动工质向流动前方传递的总能量中取决于热力状态的那部分能量。对于流动工质,焓=内能+流动功,即焓具有能量意义;对于不流动工质,焓只是一个复合状态参数。

稳态稳流工况:工质以恒定的流量连续不断地进出系统,系统内部及界面上各点工质的状态参数和宏观运动参数都保持一定,不随时间变化,称稳态稳流工况。 技术功:在热力过程中可被直接利用来作功的能量,称为技术功。 动力机:动力机是利用工质在机器中膨胀获得机械功的设备。 压气机:消耗轴功使气体压缩以升高其压力的设备称为压气机。

节流:流体在管道内流动,遇到突然变窄的断面,由于存在阻力使流体压力降低的现象。

2.常用公式

外储存能:

1.

宏观动能:

22

1mc E k =

2.

重力位能:

mgz E p =

式中

g —重力加速度。

系统总储存能:

1.p k E E U E ++=

或mgz mc U E ++=2

21

2.gz c u e ++=22

1

3.U E = 或

u e =(没有宏观运动,并且高度为零)

热力学能变化:

1.dT c du v =,?=?2

1dT c u v

适用于理想气体一切过程或者实际气体定容过程 2.)(12T T c u v -=?

适用于理想气体一切过程或者实际气体定容过程(用定值比热计算) 3.10

20

121

2

2

1

t c t c dt c dt c dt c u t vm

t vm

t v t v t t v ?-?=-==????

适用于理想气体一切过程或者实际气体定容过程(用平均比热计算) 4.把

()T f c v =的经验公式代入?=?2

1

dT c u v 积分。

适用于理想气体一切过程或者实际气体定容过程(用真实比热公式计算) 5.∑∑====+++=n

i i i n

i i n u m U U U U U 1

1

21

由理想气体组成的混合气体的热力学能等于各组成气体热力学能之和,各组成气体热力学能又可表示为单位质量热力学能与其质量的乘积。

6.?-=?2

1pdv q u

适用于任何工质,可逆过程。

7.q u =?

适用于任何工质,可逆定容过程

8.?=?21

pdv u

适用于任何工质,可逆绝热过程。

9.0=?U

适用于闭口系统任何工质绝热、对外不作功的热力过程等热力学能或理想气体定温过程。

10.W Q U -=?

适用于mkg 质量工质,开口、闭口,任何工质,可逆、不可逆过程。 11.w q u -=?

适用于1kg 质量工质,开口、闭口,任何工质,可逆、不可逆过程 12.pdv q du -=δ

适用于微元,任何工质可逆过程 13.pv h u ?-?=?

热力学能的变化等于焓的变化与流动功的差值。 焓的变化:

1.pV U H += 适用于m 千克工质

2.pv u h +=

适用于1千克工质

3.()T f RT u h =+= 适用于理想气体

4.dT c dh p =,dT c h p ?=?2

1

适用于理想气体的一切热力过程或者实际气体的定压过程 5.)(12T T c h p -=?

适用于理想气体的一切热力过程或者实际气体的定压过程,用定值比热计算 6.10

20

12

1

2

2

1

t c t c dt c dt c dt c h t pm

t pm

t p t p t t p ?-?=-==????

适用于理想气体的一切热力过程或者实际气体的定压过程用平均比热计算

7.把

()T f c p =的经验公式代入?=?2

1

dT c h p 积分。

适用于理想气体的一切热力过程或者实际气体的定压过程,用真实比热公式计算 8.∑∑====+++=n

i i i n

i i n h m H H H H H 1

1

21

由理想气体组成的混合气体的焓等于各组成气体焓之和,各组成气体焓又可表示为单位质量焓与其质量的乘积。

9.热力学第一定律能量方程

CV S dE W m gz C h m gz C h Q ++??

? ?

?++-??? ?

?

++=δδδδ11211222222

12

1

适用于任何工质,任何热力过程。

10.s w gdz dc q dh δδ---

=2

2

1 适用于任何工质,稳态稳流热力过程

11.s w q dh δδ-=

适用于任何工质稳态稳流过程,忽略工质动能和位能的变化。 12.?-=?2

1vdp q h

适用于任何工质可逆、稳态稳流过程,忽略工质动能和位能的变化。 13.?-=?2

1vdp h

适用于任何工质可逆、稳态稳流绝热过程,忽略工质动能和位能的变化。 14.q h =?

适用于任何工质可逆、稳态稳流定压过程,忽略工质动能和位能的变化。 15.0=?h

适用于任何工质等焓或理想气体等温过程。

熵的变化:

1.?

=?2

1

T

q

s δ

适用于任何气体,可逆过程。 2.g f s s s ?+?=?

f s ?为熵流,其值可正、可负或为零;

g s ?为熵产,其值恒大于或等于零。 3.1

2

ln

T T c s v =?(理想气体、可逆定容过程)

4.1

2

ln

T T c s p =?(理想气体、可逆定压过程) 5.2

112ln ln

p p

R v v R s ==?(理想气体、可逆定温过程)

6.0=?s (定熵过程)

1

21212121

212ln ln

ln ln

ln ln

p p c v v c p p R T T c v v R T T c s v p p v +=-=+=?

适用于理想气体、任何过程 功量:

膨胀功(容积功): 1.pdv w =δ

或?=2

1pdv w

适用于任何工质、可逆过程 2.0=w

适用于任何工质、可逆定容过程 3.()21w p v v =-

适用于任何工质、可逆定压过程 4.1

2

ln

v v RT w = 适用于理想气体、可逆定温过程 5.u q w ?-=

适用于任何系统,任何工质,任何过程。 6.q w =

适用于理想气体定温过程。 7.u w ?-=

适用于任何气体绝热过程。 8.dT C w v ?-=2

1

适用于理想气体、绝热过程 9.

()()???

?

?????????? ??--=--=--=

?-=-k k p p k RT T T R k v p v p k u w 1

121212211111

111

适用于理想气体、可逆绝热过程 10.

()()

()1111

1

11

1

121212211≠???

??????????? ??--=--=--=

-n p p n RT T T R n v p v p n w n n 适用于理想气体、可逆多变过程 流动功:

1122v p v p w f -=

推动1kg 工质进、出控制体所必须的功。 技术功:

1.s t w z g c w +?+?=

2

2

1 热力过程中可被直接利用来作功的能量,统称为技术功。 2.s t w gdz dc w δδ++=

2

2

1 适用于稳态稳流、微元热力过程 3.2211v p v p w w t -+=

技术功等于膨胀功与流动功的代数和。 4.vdp w t -=δ

适用于稳态稳流、微元可逆热力过程 5.?-=2

1vdp w t

适用于稳态稳流、可逆过程 热量:

1.TdS q =δ

适用于任何工质、微元可逆过程。 2.?=2

1Tds q

适用于任何工质、可逆过程 3.W U Q +?=

适用于mkg 质量任何工质,开口、闭口,可逆、不可逆过程 4.w u q +?=

适用于1kg 质量任何工质,开口、闭口,可逆、不可逆过程 5.pdv du q +=δ

适用于微元,任何工质可逆过程。 6.?+?=2

1pdv u q

适用于任何工质可逆过程。

7CV S dE W m gZ C h m gZ C h Q ++??

?

??++-??? ??++=δδδδ112112222

22121 适用于任何工质,任何系统,任何过程。 8.

s w gdz dc dh q δδ+++=22

1

适用于微元稳态稳流过程 9.t w h q +?= 适用于稳态稳流过程 10.u q ?=

适用于任何工质定容过程 11.()12T T c q v -= 适用于理想气体定容过程。 12.h q ?=

适用于任何工质定压过程 13.()12T T c q p -= 适用于理想气体、定压过程 14. 0=q

适用于任何工质、绝热过程 15. ()()11

12≠---=

n T T c n k

n q v 适用于理想气体、多变过程

3.重要图表

第四章 理想气体的热力过程及气体压缩

1.基本概念

分析热力过程的一般步骤:1.依据热力过程特性建立过程方程式,p=f(v); 2.确定初、终状态的基本状态参数;

3.将过程线表示在p-v 图及T —s 图上,使过程直观,便于分析讨论。

4.计算过程中传递的热量和功量。

绝热过程:系统与外界没有热量交换情况下所进行的状态变化过程,即0=q δ或0=q 称为绝热过程。 定熵过程:系统与外界没有热量交换情况下所进行的可逆热力过程,称为定熵过程。 多变过程:凡过程方程为=n pv 常数的过程,称为多变过程。 定容过程:定量工质容积保持不变时的热力过程称为定容过程。 定压过程:定量工质压力保持不变时的热力过程称为定压过程。 定温过程:定量工质温度保持不变时的热力过程称为定温过程。

单级活塞式压气机工作原理:吸气过程、压缩过程、排气过程,活塞每往返一次,完成以上三个过程。 活塞式压气机的容积效率:活塞式压气机的有效容积和活塞排量之比,称为容积效率。

活塞式压气机的余隙:为了安置进、排气阀以及避免活塞与汽缸端盖间的碰撞,在汽缸端盖与活塞行程

终点间留有一定的余隙,称为余隙容积,简称余隙。

最佳增压比:使多级压缩中间冷却压气机耗功最小时,各级的增压比称为最佳增压比。

压气机的效率:在相同的初态及增压比条件下,可逆压缩过程中压气机所消耗的功与实际不可逆压缩过

程中压气机所消耗的功之比,称为压气机的效率。

热机循环:若循环的结果是工质将外界的热能在一定条件下连续不断地转变为机械能,则此循环称为热

机循环。

2.常用公式

气体主要热力过程的基本公式

多变指数n:

z级压气机,最佳级间升压比:

工程热力学知识点总结

工程热力学大总结 '

… 第一章基本概念 1.基本概念 热力系统:用界面将所要研究的对象与周围环境分隔开来,这种人为分隔的研究对象,称为热力系统,简称系统。 边界:分隔系统与外界的分界面,称为边界。 外界:边界以外与系统相互作用的物体,称为外界或环境。 闭口系统:没有物质穿过边界的系统称为闭口系统,也称控制质量。 ) 开口系统:有物质流穿过边界的系统称为开口系统,又称控制体积,简称控制体,其界面称为控制界面。 绝热系统:系统与外界之间没有热量传递,称为绝热系统。 孤立系统:系统与外界之间不发生任何能量传递和物质交换,称为孤立系统。 单相系:系统中工质的物理、化学性质都均匀一致的系统称为单相系。 复相系:由两个相以上组成的系统称为复相系,如固、液、气组成的三相系统。 单元系:由一种化学成分组成的系统称为单元系。 多元系:由两种以上不同化学成分组成的系统称为多元系。 } 均匀系:成分和相在整个系统空间呈均匀分布的为均匀系。 非均匀系:成分和相在整个系统空间呈非均匀分布,称非均匀系。 热力状态:系统中某瞬间表现的工质热力性质的总状况,称为工质的热力状态,简称为状态。 平衡状态:系统在不受外界影响的条件下,如果宏观热力性质不随时间而变化,系统内外同时建立了热的和力的平衡,这时系统的状态称为热力平衡状态,简称为平衡状态。 状态参数:描述工质状态特性的各种物理量称为工质的状态参数。如温度(T)、压力(P)、比容(υ)或密度(ρ)、内能(u)、焓(h)、熵(s)、自由能(f)、自由焓(g)等。 基本状态参数:在工质的状态参数中,其中温度、压力、比容或密度可以直接或间接地用仪表测量出来,称为基本状态参数。

工程热力学与传热学课程总结与体会

工程热力学与传热学课 程总结与体会 Company number:【WTUT-WT88Y-W8BBGB-BWYTT-19998】

工程热力学与传热学 题目:工程热力学与传热学课程总结与体 会 院系:水利建筑工程学院给排水科学与工 程 班级:给排水科学与工程一班 姓名:张琦文 指导老师:姚雪东 日期:2016年5月1日 认识看法地位作用存在问题解决措施未来 发展展望 传热学在高新技术领域中的应用 摘要: 热传递现象无时无处不在【2】它的影响几乎遍及现代所有的工业部门【1】也渗透到农业、林业等许多技术部门中。本文介绍了航空航天、核能、微电子、材料、生物

医学工程、环境工程、新能源以及农业工程等诸多高新技术领域在不同程度上应用传热研究的最新成果。可以说除了极个别的情况以外,很难发现一个行业、部门或者工业过程和传热完全没有任何关系。不仅传统工业领域,像能源动力、冶金、化工、交通、建筑建材、机械以及食品、轻工、纺织、医药等要用到许多传热学的有关知识【1】而且诸如航空航天、核能、微电子、材料、生物医学工程、环境工程、新能源以及农业工程等很多高新技术领域也都在不同程度上有赖于应用传热研究的最新成果,并涌现出像相变与多相流传热、(超)低温传热、微尺度传热、生物传热等许多交叉分支学科。在某些环节上,传热技术及相关材料设备的研制开发甚至成为整个系统成败的关键因素。 前言:通过对传热学这门课程的学习,了解了传热的基本知识和理论。发现传热学是一门基础学科应用非常广泛,它会解决许许多多的实际问题更是与机械制造这门学科息息相关。传热学是研究由温度差异引起的热量传递过程的科学。传热现象在我们的日常生活中司空见惯。早在人类文明之初人们就学会了烧火取暖。随着工业革命的到来,蒸汽机、内燃机等热动力机械相继出现,传热研究更是得到了飞速的发展,被广泛地应用于工农业生产与人们的日常生活之中。当今世界国与国之间的竞争是经济竞争,而伴随着经济的高速发展也带来了资源、人口与环境等重大国

工程热力学(1)考试复习重点总结

第一章 基本概念及定义 一、填空题 1、热量与膨胀功都是 量,热量通过 差而传递热能,膨胀功通过 差传递机械能。 2、使系统实现可逆过程的条件是:(1) ,(2) 。 3、工质的基本状态参数有 、 、 。 4、热力过程中工质比热力学能的变化量只取决于过程的___________而与过程的路经无关。 5、热力过程中热力系与外界交换的热量,不但与过程的初终状态有关,而且与_______有关。 6、温度计测温的基本原理是 。 二、判断题 1、容器中气体的压力不变则压力表的读数也绝对不会改变。( ) 2、无论过程是否可逆,闭口绝热系统的膨胀功总是等于初、终态的内能差。( ) 3、膨胀功的计算式?= 2 1 pdv w ,只能适用于可逆过程。 ( ) 4、系统的平衡状态是指系统在无外界影响的条件下(不考虑外力场作用),宏观热力性质不随时间而变化的状态。( ) 5、循环功越大,热效率越高。( ) 6、可逆过程必是准静态过程,准静态过程不一定是可逆过程。( ) 7、系统内质量保持不变,则一定是闭口系统。( ) 8、系统的状态参数保持不变,则系统一定处于平衡状态。( ) 9、孤立系统的热力状态不能发生变化。( ) 10、经历一个不可逆过程后,系统和外界的整个系统都能恢复原来状态。( ) 三、选择题 1、闭口系统功的计算式21u u w -=( )。 (A )适用于可逆与不可逆的绝热过程 (B )只适用于绝热自由膨胀过程 (C )只适用于理想气体绝热过程 (D )只适用于可逆的绝热过程 2、孤立系统是指系统与外界( )。 (A )没有物质交换 (B )没有热量交换 (C )没有任何能量交换 (D )没有任何能量传递与质交换 3、绝热系统与外界没有( )。 (A )没有物质交换 (B )没有热量交换 (C )没有任何能量交换 (D )没有功量交换

工程热力学期末总结

《工程热力学》期末总结 一、闭口系能量方程的表达式有以下几种形式: 1kg 工质经过有限过程:w u q +?= (2-1) 1kg 工质经过微元过程:w du q δδ+= (2-2) mkg 工质经过有限过程:W U Q +?= (2-3) mkg 工质经过微元过程:W dU Q δδ+= (2-4) 以上各式,对闭口系各种过程(可逆过程或不可逆过程)及各种工质都适用。 在应用以上各式时,如果是可逆过程的话,体积功可以表达为: pdv w =δ (2-5) ? = 2 1 pdv w (2-6) pdV W =δ (2-7) ? = 2 1 pdV W (2-8) 闭口系经历一个循环时,由于U 是状态参数,?=0dU ,所以 W Q ??= δδ (2-9) 式(2-9)是闭口系统经历循环时的能量方程,即任意一循环的净吸热量与净功量相等。 二、稳定流动能量方程 t s w h w z g c h q +?=+?+?+?=2 21 (2-10) (适用于稳定流动系的任何工质、任何过程) ? - ?=2 1 vdp h q (2-11) (适用于稳定流动系的任何工质、可逆过程) 三、几种功及相互之间的关系(见表一) 表一 几种功及相互之间的关系

四、比热容 1、比热容的种类(见表二) 。 )/3 kg m 2、平均比热容:1 21 1221 20 t t t t c t t c t t c - -= (2-12) 3、利用平均比热容计算热量:11220 t t c t t c q -= (2-13) 4、理想气体的定值比热容(见表三)

其中:M M R R g 83140= = [J/(kg ·K)] M —气体的摩尔质量,如空气的摩尔质量为28.96kg/kmol 。 空气的kmol /kg 96.28K)kmol /(J 83140?= = M R R g =287[J/(kg ·K)],最好记住空气的气体常数。 引入比热容比k 后,结合梅耶公式,又可得: g p R k k c 1 -= (2-14) g V R k c 1 1-= (2-15) 五、理想气体的热力学能、焓、熵(见表四) (焓的定义:pv u h += kJ/kg , 焓是状态参数) 六、气体主要热力过程的基本计算公式(见表五)

工程热力学大总结_第五版

第一章基本概念 1.基本概念 热力系统:用界面将所要研究的对象与周围环境分隔开来,这种人为分隔的研究对象,称为热力系统,简称系统。 边界:分隔系统与外界的分界面,称为边界。 外界:边界以外与系统相互作用的物体,称为外界或环境。 闭口系统:没有物质穿过边界的系统称为闭口系统,也称控制质量。 开口系统:有物质流穿过边界的系统称为开口系统,又称控制体积,简称控制体,其界面称为控制界面。 绝热系统:系统与外界之间没有热量传递,称为绝热系统。 孤立系统:系统与外界之间不发生任何能量传递和物质交换,称为孤立系统。 单相系:系统中工质的物理、化学性质都均匀一致的系统称为单相系。 复相系:由两个相以上组成的系统称为复相系,如固、液、气组成的三相系统。 单元系:由一种化学成分组成的系统称为单元系。 多元系:由两种以上不同化学成分组成的系统称为多元系。 均匀系:成分和相在整个系统空间呈均匀分布的为均匀系。 非均匀系:成分和相在整个系统空间呈非均匀分布,称非均匀系。 热力状态:系统中某瞬间表现的工质热力性质的总状况,称为工质的热力状态,简称为状态。 平衡状态:系统在不受外界影响的条件下,如果宏观热力性质不随时间而变化,系统内外同时建立了热的和力的平衡,这时系统的状态称为热力平衡状态,简称为平衡状态。 状态参数:描述工质状态特性的各种物理量称为工质的状态参数。如温度(T)、压力(P)、比容(υ)或密度(ρ)、内能(u)、焓(h)、熵(s)、自由能(f)、自由焓(g)等。 基本状态参数:在工质的状态参数中,其中温度、压力、比容或密度可以直接或间接地用仪表测量出来,称为基本状态参数。 温度:是描述系统热力平衡状况时冷热程度的物理量,其物理实质是物质内部大量微观分子热运动的强弱程度的宏观反映。 热力学第零定律:如两个物体分别和第三个物体处于热平衡,则它们彼此之间也必然处于热平衡。 压力:垂直作用于器壁单位面积上的力,称为压力,也称压强。 相对压力:相对于大气环境所测得的压力。如工程上常用测压仪表测定系统中工质的压力即为相对压力。 比容:单位质量工质所具有的容积,称为工质的比容。 密度:单位容积的工质所具有的质量,称为工质的密度。

哈尔滨工业大学高等工程热力学复习总结

1、例题 例1:有一容积为23 m 的气罐(内有空气,参数为1bar ,20℃)与表压力为17bar 的20℃的压缩空气管道连接,缓慢充气达到平衡(定温)。求:1.此时罐中空气的质量 2.充气过程中气罐散出的热量 3.不可逆充气引起的熵产(大气压1bar ,20℃) 解:充气前1p =1bar 1T =20℃ 质量1m ,充气后2p =0p =17bar 2T =1T =20℃ 质量 2m ①2m = 22RgT V P =1 2RgT V P ②热力学第一定律:Q=E ?+?-)(12)(12τm m d e d e +tot W E ?=u ?=2u -1u =22u m -11u m ; ?-) (12)(12τm m d e d e =00dm u ?-τ =in m u 0=)(120m m u --; tot W =in m -00V p =)(1200m m P V --; 得:Q=22u m -11u m )(120m m u --)(1200m m P V --=22u m -11u m )(120m m h -- 由缓慢充气知为定温过程,1u =2u =0V C 1T ; 0h =0P C 0T ; Q=)(12m m -0V C 1T -)(12m m -0P C 0T =)(12m m -0V C (1T -0γ0T )=(2p -1p )V ) 1(010 01--γγT T T ③S ?=g f S S ++ ?-) (21)(21τ m m d S d S =2m 2S -1m 1S ; f S = T Q ; ?-) (21)(21τ m m d S d S =in S )(12m m -; g S =(2m 2S -1m 1S )-in S )(12m m --0T Q =2m (2S -in S )+1m (in S -1S )-0 T Q ; S ?=2S -1S =P C 12ln T T -g R 1 2ln p p ; g S =2m (P C in T T 2ln -g R in p p 2ln )+1m (P C 1ln T T in -g R 1ln p p in )-0 T Q ; g L S T E 0= 例2:1mol 理想气体2o ,在(T ,V )状态下,1S ,1Ω,绝热自由膨胀后体积增加到2V ,此时2S ,2Ω。 解:①2 1256ln .73/V V nR nRln J K S ===? (n=1mol); S ?=K 1 2ln ΩΩ=nRln2=Kln A nN 2;

工程热力学知识总结

工程热力学概念公式 第一章基本概念 1.基本概念 热力系统:用界面将所要研究的对象与周围环境分隔开来,这种人为分隔的研究对象,称为热力系统,简称系统。 边界:分隔系统与外界的分界面,称为边界。 外界:边界以外与系统相互作用的物体,称为外界或环境。 闭口系统:没有物质穿过边界的系统称为闭口系统,也称控制质量。 开口系统:有物质流穿过边界的系统称为开口系统,又称控制体积,简称控制体,其界面称为控制界面。 绝热系统:系统与外界之间没有热量传递,称为绝热系统。 孤立系统:系统与外界之间不发生任何能量传递和物质交换,称为孤立系统。 单相系:系统中工质的物理、化学性质都均匀一致的系统称为单相系。 复相系:由两个相以上组成的系统称为复相系,如固、液、气组成的三相系统。 单元系:由一种化学成分组成的系统称为单元系。 多元系:由两种以上不同化学成分组成的系统称为多元系。 均匀系:成分和相在整个系统空间呈均匀分布的为均匀系。 非均匀系:成分和相在整个系统空间呈非均匀分布,称非均匀系。 热力状态:系统中某瞬间表现的工质热力性质的总状况,称为工质的热力状态,简称为状态。平衡状态:系统在不受外界影响的条件下,如果宏观热力性质不随时间而变化,系统内外同时建立了热的和力的平衡,这时系统的状态称为热力平衡状态,简称为平衡状态。 状态参数:描述工质状态特性的各种物理量称为工质的状态参数。如温度(T)、压力(P)、比容(υ)或密度(ρ)、内能(u)、焓(h)、熵(s)、自由能(f)、自由焓(g)等。 基本状态参数:在工质的状态参数中,其中温度、压力、比容或密度可以直接或间接地用仪表测量出来,称为基本状态参数。 温度:是描述系统热力平衡状况时冷热程度的物理量,其物理实质是物质内部大量微观分子热运动的强弱程度的宏观反映。 热力学第零定律:如两个物体分别和第三个物体处于热平衡,则它们彼此之间也必然处热平衡。压力:垂直作用于器壁单位面积上的力,称为压力,也称压强。 相对压力:相对于大气环境所测得的压力。如工程上常用测压仪表测定系统中工质的压力即为相对压力。 比容:单位质量工质所具有的容积,称为工质的比容。 密度:单位容积的工质所具有的质量,称为工质的密度。 强度性参数:系统中单元体的参数值与整个系统的参数值相同,与质量多少无关,没有可加性,如温度、压力等。在热力过程中,强度性参数起着推动力作用,称为广义力或势。 广延性参数:整个系统的某广延性参数值等于系统中各单元体该广延性参数值之和,如系统的容积、内能、焓、熵等。在热力过程中,广延性参数的变化起着类似力学中位移的作用,称为广义位移。 准静态过程:过程进行得非常缓慢,使过程中系统内部被破坏了的平衡有足够的时间恢复到新的平衡态,从而使过程的每一瞬间系统内部的状态都非常接近平衡状态,整个过程可看作是由一系列非常接近平衡态的状态所组成,并称之为准静态过程。 可逆过程:当系统进行正、反两个过程后,系统与外界均能完全回复到初始状态,这样的过程称为可逆过程。 膨胀功:由于系统容积发生变化(增大或缩小)而通过界面向外界传递的机械功称为膨胀功,也称容积功。 热量:通过热力系边界所传递的除功之外的能量。 热力循环:工质从某一初态开始,经历一系列状态变化,最后又回复到初始状态的全部过程称为热力循环,简称循环。 2.常用公式 状态参数: 1 2 1 2 x x dx- = ??=0 dx 状态参数是状态的函数,对应一定的状态,状态参数都有唯一确定的数值,工质在热力过程中发生状态变化时,由初状态经过不同路径,最后到达终点,其参数的变化值,仅与初、终状态有关,而与状态变化的途径无关。 温度: 1.BT w m = 2 2 (式中 2 2 w m —分子平移运动的动能,其中m是一个分子的质量,w是分子平移运动的均方根速度;B—比例常数;T—气体的热力学温度。) 2.t T+ =273 压力:

工程热力学复习重点及简答题202

工程热力学复习重点2012. 3 绪论 [1]理解和掌握工程热力学的研究对象、主要研究内容和研究方法 [2]理解热能利用的两种主要方式及其特点 [3]了解常用的热能动力转换装置的工作过程 1.什么是工程热力学 从工程技术观点出发,研究物质的热力学性质,热能转换为机械能的规律和方法,以及有效、合理地利用热能的途径。 2.能源的地位与作用及我国能源面临的主要问题 3. 热能及其利用 [1]热能:能量的一种形式 [2]来源:一次能源:以自然形式存在,可利用的能源。 如风能,水力能,太阳能、地热能、化学能和核能等。 二次能源:由一次能源转换而来的能源,如机械能、机械能等。 [3]利用形式: 直接利用:将热能利用来直接加热物体。如烘干、采暖、熔炼(能源消耗比例大) 间接利用:各种热能动力装置,将热能转换成机械能或者再转换成电能, 4..热能动力转换装置的工作过程 5.热能利用的方向性及能量的两种属性 [1]过程的方向性:如:由高温传向低温 [2]能量属性:数量属性、,质量属性(即做功能力) [3]数量守衡、质量不守衡 [4]提高热能利用率:能源消耗量与国民生产总值成正比。 第1章基本概念及定义 1. 1 热力系统 一、热力系统 系统:用界面从周围的环境中分割出来的研究对象,或空间内物体的总和。 外界:与系统相互作用的环境。 界面:假想的、实际的、固定的、运动的、变形的。

依据:系统与外界的关系 系统与外界的作用:热交换、功交换、质交换。 二、闭口系统和开口系统 闭口系统:系统内外无物质交换,称控制质量。 开口系统:系统内外有物质交换,称控制体积。 三、绝热系统与孤立系统 绝热系统:系统内外无热量交换(系统传递的热量可忽略不计时,可认为绝热) 孤立系统:系统与外界既无能量传递也无物质交换 =系统+相关外界=各相互作用的子系统之和= 一切热力系统连同相互作用的外界 四、根据系统内部状况划分 可压缩系统:由可压缩流体组成的系统。 简单可压缩系统:与外界只有热量及准静态容积变化 均匀系统:内部各部分化学成分和物理'性质都均匀一致的系统,是由单相组成的。 非均匀系统:由两个或两个以上的相所组成的系统。 单元系统:一种均匀的和化学成分不变的物质组成的系统。 多元系统:由两种或两种以上物质组成的系统。 单相系:系统中工质的物理、化学性质都均匀一致的系统称为单相系。 复相系:由两个相以上组成的系统称为复相系,如固、液、气组成的三相系统。思考题: 孤立系统一定是闭口系统吗?反之怎样? 孤立系统一定不是开口的吗、

工程热力学知识点

工程热力学复习知识点 一、知识点 基本概念的理解和应用(约占40%),基本原理的应用和热力学分析能力的考核(约占60%)。 1. 基本概念 掌握和理解:热力学系统(包括热力系,边界,工质的概念。热力系的分类:开口系,闭口系,孤立系统)。 掌握和理解:状态及平衡状态,实现平衡状态的充要条件。状态参数及其特性。制冷循环和热泵循环的概念区别。 理解并会简单计算:系统的能量,热量和功(与热力学两个定律结合)。 2. 热力学第一定律 掌握和理解:热力学第一定律的实质。 理解并会应用基本公式计算:热力学第一定律的基本表达式。闭口系能量方程。热力学第一定律应用于开口热力系的一般表达式。稳态稳流的能量方程。 理解并掌握:焓、技术功及几种功的关系(包括体积变化功、流动功、轴功、技术功)。 3. 热力学第二定律 掌握和理解:可逆过程与不可逆过程(包括可逆过程的热量和功的计算)。 掌握和理解:热力学第二定律及其表述(克劳修斯表述,开尔文

表述等)。卡诺循环和卡诺定理。 掌握和理解:熵(熵参数的引入,克劳修斯不等式,熵的状态参数特性)。 理解并会分析:熵产原理与孤立系熵增原理,以及它们的数学表达式。热力系的熵方程(闭口系熵方程,开口系熵方程)。温-熵图的分析及应用。 理解并会计算:学会应用热力学第二定律各类数学表达式来判定热力过程的不可逆性。 4. 理想气体的热力性质 熟悉和了解:理想气体模型。 理解并掌握:理想气体状态方程及通用气体常数。理想气体的比热。 理解并会计算:理想气体的内能、焓、熵及其计算。理想气体可逆过程中,定容过程,定压过程,定温过程和定熵过程的过程特点,过程功,技术功和热量计算。 5. 实际气体及蒸气的热力性质及流动问题 理解并掌握:蒸汽的热力性质(包括有关蒸汽的各种术语及其意义。例如:汽化、凝结、饱和状态、饱和蒸汽、饱和温度、饱和压力、三相点、临界点、汽化潜热等)。蒸汽的定压发生过程(包括其在p-v和T-s图上的一点、二线、三区和五态)。 理解并掌握:绝热节流的现象及特点 6. 蒸汽动力循环

工程热力学读书笔记

2011/6/1 第一部分:绪论 1、工程热力学 工程热力学是研究热能有效利用及其热能与其他形式能量转换规律的科学。 2、热力学分类 工程热力学(热能与机械能),物理热力学,化学热力学等 3、热力装置的共同特点 热源和冷源、工质、容积变化功、循环 4、热效率 1 W Q η= =收益 代价 5、工程热力学研究内容 能量转换的基本定律,工质的基本性质和热力过程,热工转换设备及其工作原理,化学热力学基础。 6、工程热力学研究方法 (1)宏观方法:连续体(continuum),用宏观物理量描述其状态,其基本规律是无数经验的总结(如:热力学第一定律)。 特点:可靠,普遍,不能任意推广 经典 (宏观,平衡)热力学 (2)微观方法:从微观粒子的运动及相互作用角度研究热现象及规律 特点:揭示本质,模型近似 微观(统计)热力学

第一章:基本概念 1、热力系统 (1)热力系统(热力系、系统):人为指定的研究对象(如:一个固定的空间); (2)外界:系统以外的所有物质; (3)边界(界面):系统与外界的分界面; (4)系统与外界的作用都通过边界; (5)以系统与外界关系划分: 有无 是否传质开口系闭口系 是否传热非绝热系绝热系 是否传功非绝功系绝功系 是否传热、功、质非孤立系孤立系 (6)简单可压缩系统 只交换热量和一种准静态的容积变化功; 2、状态和状态参数 (1)状态:某一瞬间热力系所呈现的宏观状况 (2)状态参数:描述热力系状态的物理量 (3)状态参数的特征: ●状态确定,则状态参数也确定,反之亦然 ●状态参数的积分特征:状态参数的变化量与路径无关,只与初终态有关 ●状态参数的微分特征:全微分 (4)强度参数与广延参数 ●强度参数:与物质的量无关的参数,如压力p、温度T ●广延参数:与物质的量有关的参数可加性,如质量m、容积V、内能(也称之 为:热力学能)U、焓H、熵S 3、基本状态参数 (1)压力p ( pressure ) ●物理中压强,单位: Pa (Pascal), N/m2。 ●绝对压力与环境压力的相对值——相对压力; ●只有绝对压力p 才是状态参数; ●大气压随时间、地点变化;

工程热力学总结

第一部分 (第一章~第五章) 一、概念 (一)基本概念、基本术语 1、工程热力学:工程热力学是从工程的观点出发,研究物质的热力性质、能量转换以及热能的直接利用 等问题。 2、热力系统:通常根据所研究问题的需要,人为地划定一个或多个任意几何面所围成的空间作为热力学 研究对象。这种空间内的物质的总和称为热力系统,简称系统。 3、闭口系统:没有物质穿过边界的系统称为闭口系统。系统内包含的物质质量为一不变的常量,所以有 时又称为控制质量系统。 4、开口系统:有物质流穿过边界的系统称为开口系统。开口系统总是一种相对固定的空间,故又称开口 系统为控制体积系统,简称控制体。 5、绝热系统:系统与外界之间没有热量传递的系统,称为绝热系统。 6、孤立系统:系统与外界之间不发生任何能量传递和物质交换的系统,称为孤立系统。 7、热力状态:我们把系统中某瞬间表现的工质热力性质的总状况,称为工质的热力状态,简称为状态。 8、状态参数:我们把描述工质状态特性的各种物理量称为工质的状态参数。 9、强度性状态参数:在给定的状态下,凡系统中单元体的参数值与整个系统的参数值相同,与质量多少 无关,没有可加性的状态参数称为强度性参数。 10、广延性状态参数:在给定的状态下,凡与系统内所含物质的数量有关的状态参数称为广延性参数。 11、平衡状态:在不受外界影响(重力场除外)的条件下,如果系统的状态参数不随时间变化,则该系统 所处的状态称为平衡状态。 12、热力过程:把工质从某一状态过渡到另一状态所经历的全部状态变化称为热力过程。 13、准静态过程:理论研究可以设想一种过程,这种过程进行得非常缓慢,使过程中系统内部被破坏了的 平衡有足够的时间恢复到新的平衡态,从而使过程的每一瞬间系统内部的状态都非常接近平衡状态,于是整个过程就可看作是由一系列非常接近平衡态的状态所组成,并称之为准静态过程。14、可逆过程:当系统进行正、反两个过程后,系统与外界均能完全回复到初始状态,而不留下任何痕迹, 这样的过程称为可逆过程。 15、热力循环:把工质从某一初态开始,经历一系列状态变化,最后又回复到初始状态的全部过程称为热 力循环,简称循环。 16、循环热效率:正循环中热转换功的经济性指标用循环热效率表示,循环热效率等于循环中转换为功的 热量除以工质从热源吸收的总热量。 17、卡诺循环:由两个可逆定温过程与两个可逆绝热过程组成的,我们称之为卡诺循环。 18、卡诺定理:卡诺定理可表达为:①所有工作于同温热源与同温冷源之间的一切热机,以可逆热机的热 效率为最高。②在同温热源与同温冷源之间的一切可逆热机,其热效率均相等。 19、孤立系统熵增原理:孤立系统的熵只能增大(不可逆过程)或不变(可逆过程),决不可能减小,此 为孤立系统熵增原理,简称熵增原理。 (二)与工质性质有关的概念

工程热力学与传热学课程总结与体会(DOC)

工程热力学与传热学 题目:工程热力学与传热学课程总结与体会院系:水利建筑工程学院给排水科学与工程班级:给排水科学与工程一班 姓名:张琦文 指导老师:姚雪东 日期:2016年5月1日 认识看法地位作用存在问题解决措施未来 发展展望

传热学在高新技术领域中的应用 摘要: 热传递现象无时无处不在【2】它的影响几乎遍及现代所有的工业部门【1】也渗透到农业、林业等许多技术部门中。本文介绍了航空航天、核能、微电子、材料、生物医学工程、环境工程、新能源以及农业工程等诸多高新技术领域在不同程度上应用传热研究的最新成果。可以说除了极个别的情况以外,很难发现一个行业、部门或者工业过程和传热完全没有任何关系。不仅传统工业领域,像能源动力、冶金、化工、交通、建筑建材、机械以及食品、轻工、纺织、医药等要用到许多传热学的有关知识【1】而且诸如航空航天、核能、微电子、材料、生物医学工程、环境工程、新能源以及农业工程等很多高新技术领域也都在不同程度上有赖于 应用传热研究的最新成果,并涌现出像相变与多相流传热、(超)低温传热、微尺度传热、生物传热等许多交叉分支学科。在某些环节上,传热技术及相关材料设备的研制开发甚至成为整个系统成败的关键因素。 前言:通过对传热学这门课程的学习,了解了传热的基本知识和理论。发现传热学是一门基础学科应用非常广泛,它会解决许许多多的实际问题更是与机械制造这门学科息息相关。传热学是研究由温度差异引起的热量传递过程的科学。传热现

象在我们的日常生活中司空见惯。早在人类文明之初人们就学会了烧火取暖。随着工业革命的到来,蒸汽机、内燃机等热动力机械相继出现,传热研究更是得到了飞速的发展,被广泛地应用于工农业生产与人们的日常生活之中。当今世界国与国之间的竞争是经济竞争,而伴随着经济的高速发展也带来了资源、人口与环境等重大国际问题。传热学在促进经薪发展和加强环境保护方面起着举足轻重的作用。20世纪以前传热学是作为物理热学的一部分而逐步发展起来的。20世纪以后,传热学作为一门独立的技术学科获得迅速发展,越来越多地与热力学、流体力学、燃烧学、电磁学和机械工程学等一些学科相互渗透,形成多相传热、非牛顿流体传热、燃烧传热、等离子体传热和数值计算传热等许多重要分支。现在,机械工程仍不断地向传热学提出大量新的课题。如浇铸和冷冻技术中的相变导热,切削加工中的接触热阻和喷射冷却,等离子工艺中带电粒子的传热特性。核工程中有限空间的自然对流,动力和化工机械中超临界区换热,小温差换热,两相流换热,复杂几何形状物体的换热湍流换热等。随着激光等新的实验技术的引入和计算机的应用,为传热学的发展提供了广阔前景。 传热学是研究热量传递规律的一门学科,生产部门存在的多种多样的热量传递问题都可以用传热学来解决,这些部门包括能源、化工、冶金、建筑、机械制造、电子、制冷、

工程热力学大总结模板第五版.doc

第一章基本概念1.基本概念 热力系统:用界面将所要研究的对象与周围环境分隔开来,这种人为分隔的研究对象,称为热力 系统,简称系统。 边界:分隔系统与外界的分界面,称为边界。 外界:边界以外与系统相互作用的物体,称为外界或环境。 闭口系统:没有物质穿过边界的系统称为闭口系统,也称控制质量。 开口系统:有物质流穿过边界的系统称为开口系统,又称控制体积,简称控制体,其界面称为控 制界面。 绝热系统:系统与外界之间没有热量传递,称为绝热系统。 孤立系统:系统与外界之间不发生任何能量传递和物质交换,称为孤立系统。 单相系:系统中工质的物理、化学性质都均匀一致的系统称为单相系。 复相系:由两个相以上组成的系统称为复相系,如固、液、气组成的三相系统。 单元系:由一种化学成分组成的系统称为单元系。 多元系:由两种以上不同化学成分组成的系统称为多元系。 均匀系:成分和相在整个系统空间呈均匀分布的为均匀系。 非均匀系:成分和相在整个系统空间呈非均匀分布,称非均匀系。 热力状态:系统中某瞬间表现的工质热力性质的总状况,称为工质的热力状态,简称为状态。平 衡状态:系统在不受外界影响的条件下,如果宏观热力性质不随时间而变化,系统内外同时建立 了热的和力的平衡,这时系统的状态称为热力平衡状态,简称为平衡状态。 状态参数:描述工质状态特性的各种物理量称为工质的状态参数。如温度(T)、压力(P)、比容 (υ)或密度(ρ )、内能(u)、焓(h)、熵(s)、自由能(f)、自由焓(g)等。基本状 态参数:在工质的状态参数中,其中温度、压力、比容或密度可以直接或间接地用仪表测量出 来,称为基本状态参数。 温度:是描述系统热力平衡状况时冷热程度的物理量,其物理实质是物质内部大量微观分子热 运动的强弱程度的宏观反映。 热力学第零定律:如两个物体分别和第三个物体处于热平衡,则它们彼此之间也必然处于热平 衡。 压力:垂直作用于器壁单位面积上的力,称为压力,也称压强。 相对压力:相对于大气环境所测得的压力。如工程上常用测压仪表测定系统中工质的压力即为相 对压力。

工程热力学与传热学课程总结与体会

工程热力学与传热学 题目:工程热力学与传热学课程总结与体会院系:水利建筑工程学院给排水科学与工程班级:给排水科学与工程一班 姓名:张琦文 指导老师:姚雪东 日期:2016年5月1日 认识瞧法地位作用存在问题解决措施未来 发展展望 传热学在高新技术领域中的应用 摘要: 热传递现象无时无处不在【2】它的影响几乎遍及现代所有的工业部门【1】也渗透到农业、林业等许多技术部门中。本文介绍了航空航天、核能、微电子、材料、生物医学工程、环境工程、新能源以及农业工程等诸多高新技术领域在不同程度上应用传热研究的最新成果。可以说除了极个

别的情况以外,很难发现一个行业、部门或者工业过程与传热完全没有任何关系。不仅传统工业领域,像能源动力、冶金、化工、交通、建筑建材、机械以及食品、轻工、纺织、医药等要用到许多传热学的有关知识【1】而且诸如航空航天、核能、微电子、材料、生物医学工程、环境工程、新能源以及农业工程等很多高新技术领域也都在不同程度上有赖于 应用传热研究的最新成果,并涌现出像相变与多相流传热、(超)低温传热、微尺度传热、生物传热等许多交叉分支学科。在某些环节上,传热技术及相关材料设备的研制开发甚至成为整个系统成败的关键因素。 前言:通过对传热学这门课程的学习,了解了传热的基本知识与理论。发现传热学就是一门基础学科应用非常广泛,它会解决许许多多的实际问题更就是与机械制造这门学科息息相关。传热学就是研究由温度差异引起的热量传递过程的科学。传热现象在我们的日常生活中司空见惯。早在人类文明之初人们就学会了烧火取暖。随着工业革命的到来,蒸汽机、内燃机等热动力机械相继出现,传热研究更就是得到了飞速的发展,被广泛地应用于工农业生产与人们的日常生活之中。当今世界国与国之间的竞争就是经济竞争,而伴随着经济的高速发展也带来了资源、人口与环境等重大国际问题。传热学在促进经薪发展与加强环境保护方面起着举足轻重的作用。20世纪以前传热学就是作为物理热学的一部分而逐步

工程热力学结课课题报告-浅谈发动机的热效率问题

工程热力学结课课题报告 ——浅谈发动机的热效率问题 一、内燃机发动机 1.四冲程发动机的基本结构: 1—油底壳2—机油3—曲 轴4—曲轴同步带轮5— 同步带6—曲轴箱7—连 杆8—活塞9—水套10— 汽缸11—汽缸盖12—排 气管13—凸轮轴同步带轮 14—摇臂15—排气门 16—凸轮轴17—高压线 18—分电器19—空气滤清 器20—化油器21—进气管 22—点火开关23—点火线 圈24—火花塞25—进气 门26—蓄电池27—飞轮 28—启动机 2.四冲程发动机的基本工作原理 1.进气行程 活塞在曲轴的带动下由上止点移至下止点。此时进气门开启, 排气门关闭,曲轴转动180°。在活塞移动过程中,汽缸容积逐渐增 大,汽缸内气体压力从pr逐渐降低到pa,汽缸内形成一定的真空度, 空气和汽油的混合气通过进气门被吸入汽缸,并在汽缸内进一步混 合形成可燃混合气。由于进气系统存在阻力,进气终点(图中 a 点) 汽缸内气体压力小于大气压力0 p ,即pa= (0.80~0.90) 0 p 。进 入汽缸内的可燃混合气的温度,由于进气管、汽缸壁、活塞顶、气 门和燃烧室壁等高温零件的加热以及与残余废气的混合而升高到 340~400K。

2.压缩行程 压缩行程时,进、排气门同时关闭。活塞从下止点向上止点 运动,曲轴转动180°。活塞上移时,工作容积逐渐缩小,缸内 混合气受压缩后压力和温度不断升高,到达压缩终点时,其压力 pc可达800~2 000kPa,温度达600~750K。在示功图上,压 缩行程为曲线a~c。 3.做功行程 当活塞接近上止点时,由火花塞点燃可燃混合气,混合 气燃烧释放出大量的热能,使汽缸内气体的压力和温度迅速 提高。燃烧最高压力pZ达3 000~6 000kPa,温度TZ达2 200~2 800K。高温高压的燃气推动活塞从上止点向下止点 运动,并通过曲柄连杆机构对外输出机械能。随着活塞下移, 汽缸容积增加,气体压力和温度逐渐下降,到达 b 点时, 其压力降至300~500kPa,温度降至1 200~1 500K。在 做功行程,进气门、排气门均关闭,曲轴转动180°。在示 功图上,做功行程为曲线c-Z-b。 4.排气行程 排气行程时,排气门开启,进气门仍然关闭,活塞从下止点向上止点运动,曲轴转动180°。排气门开启时,燃烧后的废气一方面在汽缸内外压差作用下向缸外排出,另一方面通过活塞的排挤作用向缸外排气。由于排气系统的阻力作用,排气终点r 点的压力稍高于大气压力,即pr=(1.05~1.20)p0。排气终点温度Tr=900~1100K。活塞运动到上止点时,燃烧室中仍留有一定容积的废气无法排出,这部分废气叫残余废气。 二、发动机工作过程中的奥托循环

工程热力学课程总结

1).工质经历一热力循环,吸热过程吸热40kJ,膨胀过程对外作功80kJ,放热过程对外放热20kJ,压缩过程外界对工质作功50kJ;该循环不违背热力学基本定律,可以实现。()2).有一制冷循环,工质从温度为-20℃的恒温冷物体吸热180kJ,向温度为20℃的环境放热200kJ,该循环违背热力学基本定律,不能实现。() 3).对于开口系统,引起系统熵增的因素是系统吸热和过程的不可逆性二项。() 4).水蒸气的焓熵图上,湿蒸气区的等温线既为等压线,是一组斜率相同的倾斜直线。() 5).压缩比相同时,活塞式内燃机定容加热循环的热效率比定压加热循环的热效率高。() 6).mkg理想气体从压力P1(bar),容积V1(m3),以可逆定温过程膨胀到V2(m3),过程的容积功 为:W=102mP1V1 n V V 2 1 kJ。 () 7).不可逆过程无法在T-s图上表示,也无法计算其熵的变化。() 8).定比热理想气体CO2(绝热指数K=1.29)进行n=1.35的膨胀过程时,吸热,熵增加。() 9)理想气体的定压比热C P和定容比热C V的差值和比值在任何温度下都是常数。() 10).因为实际滞止过程是不可逆绝热过程,实际滞止温度一定高于定熵滞止温度。() 11).某制冷机消耗功率为5kw,每分钟可从0℃的恒温冷库中取出3600kJ的热量排给30℃的恒温环境。() 12)空气进行一多变过程,当多变指数n=1.2时,空气的比热为负值。() 13).在给定的初终态之间有一热力过程,过程中工质与环境发生热交换。已知一切过程均为可逆时耗功400kJ,若实际过程耗功380kJ,则依热力学知识可判明该实际过程可以实现。 () 14).水蒸气h-s图(焓熵图)上湿蒸气区域的等压线为倾斜直线,压力越高,斜率越大。() 15)若物体吸热,则该物体熵一定增加;反之,一物体放热,则该物体熵一定减少。() 16).理想气体从同一初态绝热滞止,一为可逆,一为不可逆,则不可逆滞止温度要比可逆高些。() 17).对湿空气加热,湿空气的相对湿度和含湿量都减少。() 18).容积为V(m3)的容器内盛有某种工质,容器上压力表的读数为P(bar),若工质的内能为U(kJ),则容器内工质的焓,H=U+PV(kJ)。() 19).实际气体节流后温度可能升高。() 20).喷管的背压越低,流量越大。() 21).一热力系统经历一不可逆过程,其熵可能会减少。() 22).等容过程加热量计算式dq V=C V dT可适用于任何气体。() 23).若容器内气体的压力不变,则容器上压力表的读数就不会改变。() 24)在相同温限间工作的一切可逆热机,其热效率均相等。() 25).工质经历一可逆循环,其熵变为零;经历一不可逆循环,其熵变大于零。() 26)高于临界温度的气体,不可能通过压缩使其变为液体。() 27)如果从同一初态到同一终态有两条途径、一为可逆,一为不可逆,那么不可逆过程的熵变一定大于可逆过程的熵变。() 28)如果在活塞式压气机内可以实现等温压缩,则在任何情况下也不用采用分级压缩。() 29)蒸汽动力装置采用再热的根本目的是提高循环的热效率。() 30).理想气体绝热节流前后的h1=h2,t1=t2,P1=P2() 31).制冷系数ε不可能大于1。() 32).不管是理想气体还是实际气体,当其对真空作绝热膨胀时,内能的变化?U=0。() 33)燃气轮机定压加热实际循环内部效率ηi随增压比π的增加总是增大的。() 34).活塞式内燃机定容加热循环的热效率总是大于定压加热循环的热效率。() 35).气体工质吸热一定膨胀。() 36).气体工质的定温过程Q=W。() 37).使系统熵增大的过程一定是不可逆过程。() 38)系统的熵只能增大不能减少。()

工程热力学简答题汇总

1热力系统:被人为分割出来作为热力学分析对象的有限物质系统。 开口系统:热力系统和外界不仅有能量交换而且有物质交换。 闭口系统:热力系统和外界只有能量交换而无物质交换。 孤立系统:热力系统和外界即无能量交换又无物质交换。 2平衡状态:一个热力系统如果在受外界影响的条件下系统的状态能够始终保持不变,则系统的这种状态叫平衡状态。准平衡过程:若过程进行的相对缓慢,工质在被平衡破坏后自动回复平衡的时间,即所谓弛豫时间又很短,工质有足够的时间来恢复平衡,随时都不致显著偏离平衡状态,那么这样的过程就叫做准平衡过程。 可逆过程:当完成了某一过程之后,如果有可能使工质沿相同的路径逆行而回复到原来状态,并且相互作用中所涉及到的外界亦回复到原来状态而不留下任何改变。 3汽化潜热:即温度不变时,单位质量的某种液体物质在汽化过程中所 吸收的热量。 4比热的定义和单位:1kg物质温度 升高1k所需热量称为质量热容,又 称比热容,单位为J/(kg·K),用c 表示,其定义式为c=δq/dT或c= δq/dt。 5湿空气的露点:露点是在一定的 pv下(指不与水或湿物料相接触的 情况),未饱和湿空气冷却达到饱 和湿空气,即将结出露珠时的温度, 可用湿度计或露点仪测量,测的td 相当于测定了pv。 6平衡状态与稳定状态有何区别和 联系,平衡状态与均匀状态有何区 别和联系 答:“平衡状态”与“稳定状态” 的概念均指系统的状态不随时间而 变化,这是它们的共同点;但平衡 状态要求的是在没有外界作用下保 持不变;而平衡状态则一般指在外 界作用下保持不变,这是它们的区 别所在。 7卡诺定理:定理一:在相同温度的 高温热源和相同温度的低温热源之 间工作的一切可逆循环,其热效率都 相等,与可逆循环的种类无关,与采 用哪一种工质也无关。 定理二:在温度同为T1的热源和同 为T2的冷源间工作的一切不可逆循 环,其热效率必小于可逆循环。 推论一:在两个热源间工作的一切可 逆循环,他们的热效率都相同,与工 质的性质无关,只决定于热源和冷源 的温度,热效率都可以表示为ηc=1 —T2/T1 推论二:温度界限相同,但具有两个 以上热源的可逆循环,其热效率低于 卡诺循环 推论三:不可逆循环的热效率必定小 于同样条件下的可逆循环 8气体在喷管中流动,欲加速处于超 音速区域的气流,应采取什么形式 的喷管,为什么: 因为Ma>1超声速流动,加速dA>0 气流截面扩张,喷管截面形状与气流 截面形状相符合,才能保证气流在喷管中 充分膨胀,达到理想加速度过程,采用渐 扩喷管。 9压气机,实际过程与理想过程的关系, 在压气机采取多级压缩和级间冷却有什么 好处: 每级压气机所需功相等,这样有利于压气 机曲轴平衡。每个汽缸气体压缩后达到的 最高温度相同,这样每个汽缸的温度条件 相同。每级向外排出的热量相等,而且每 级的中间冷却器向外排除的热量也相等。 (避免压缩因比压太高而影响容积效率, 有利于气体压缩以等温压缩进行,对容积 效率的提高也有利) 10逆向循环:把热量从低温热源传给高温 热源。 11绝热节流:在节流过程中,流体与外界 没有热量交换就称绝热节流。 14简述功和热量的区别与联系:都是过程 量,作功有宏观移动,传热无宏观移动, 作功有能量转化,传热无能量转化,功变 热无条件,热变功有条件。

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