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Slow motion in higher-order systems and Gamma-convergence in one space dimension

Slow motion in higher-order systems and Gamma-convergence in one space dimension
Slow motion in higher-order systems and Gamma-convergence in one space dimension

Slow Motion in Higher-Order Systems and

-Convergence in One Space Dimension

William D.Kalies1

Department of Mathematical Sciences

Florida Atlantic University

Boca Raton,FL33431,USA

wkalies@https://www.doczj.com/doc/894778917.html,

Robert C.A.M.VanderVorst1

Center for Dynamical Systems and Nonlinear Studies

Georgia Institute of Technology

Atlanta,Georgia30332,USA

rvander@https://www.doczj.com/doc/894778917.html,

Thomas Wanner2

Department of Mathematics and Statistics

University of Maryland,Baltimore County

Baltimore,MD21250,USA

wanner@https://www.doczj.com/doc/894778917.html,

January22,1999

1Partially supported by grants ARO DAAH-0493G0199and NIST G-06-605.

2This work was done while the author was visiting the Center for Dynamical Systems and Nonlinear Studies,supported by the Deutsche Forschungsgemeinschaft,“Forschungsstipendium”Wa960/3-1,Wa 960/3-2.

Abstract

We present a new variational approach for proving exponentially slow motion in singularly-perturbed partial differential equations in one space dimension,which builds on the energy approach due to Bronsard and Kohn(Comm.Pure Appl.Math.43(1990), pp.983–997)and Grant(SIAM J.Math.Anal.26(1995),pp.21–34).As well as cov-ering the known applications,this approach is also capable of proving slow motion in equations whose corresponding Lyapunov functionals contain higher-order derivatives. Moreover,we obtain results on-convergence of these functionals.

AMS subject classi?cations:35B30,35B25,35K55

Keywords:Slow motion,gradient system,metastability,transition layers,phase sepa-ration,heteroclinic orbits,bistable evolution equations,-convergence

1Introduction

Perhaps one of the simplest mathematical models for the temporal evolution of a mixture of two phases of the same substance at the transition temperature is the Allen-Cahn equation

in

on(1) where for the purposes of this introduction is the usual double-well potential with equal depth wells.This equation is the-gradient?ow equation associated with the van der Waals free energy functional[43]

the reliability of such numerical calculations.For the case of slow motion in the Cahn-

Hilliard equation this was pointed out by Elliott and French[17].Only recently has

it been demonstrated that meaningful computation of slow motion is actually possible,

compare for example Estep[18],Estep,Verduyn Lunel,and Williams[19],Estep and

Williams[20],as well as Reyna and Ward[39].

As the number of references attests,much analysis has been devoted to the study of

slow motion of transition layers in the solutions to one-dimensional bistable partial dif-

ferential equations.There are basically two approaches to a mathematical understanding

of this phenomenon.However a third,stochastic approach due to Freidlin[22,23]yields

similar,yet weaker results.

The dynamical approach is due to Carr and Pego[12,13,14],Fusco and Hale[25],

and Fusco[24].They construct invariant manifolds consisting of functions which are

close to step functions with values in.Furthermore,they derive equations describ-

ing the?ow of(1)on these“slow motion manifolds”and obtain that the speed indeed is

of order.Based on these ideas slow motion results have been proved for sev-eral other equations and situations:Alikakos,Bates,and Fusco[1],as well as Bates and

Xun[7,8],consider the one-dimensional Cahn-Hilliard equation,Alikakos and Fusco

[2,3,4]treat the case of bubbles in the higher-dimensional Cahn-Hilliard equation,and

Pinto[36]proves the existence of slow motion manifolds for the Allen-Cahn equation

with a tristable potential.Recently Sandstede[40]has presented a general result which

is applicable to many different situations.

In contrast,there is the energy approach due to Bronsard and Kohn[10].Using rather

simple energy estimates they prove that for initial conditions which are suf?ciently close

to a step function with values in,the transition layers move with a speed slower

than for every.Grant[27]improves their method to obtain the exponential upper bound for the speed of the motion.Bronsard and Hilhorst[9]have also applied this method successfully to the one-dimensional Cahn-Hilliard equation, and Grant[27]has proven exponentially slow motion for Cahn-Morral systems.Other applications can be found in Hattori and Mischaikow[30]and in Grant and Van Vleck [28].

Each of these methods has its advantages and drawbacks.Whereas the dynamical

approach yields very exact results,including the exact order of the speed of slow mo-

tion,the proofs are complicated and lengthy.The energy approach is fairly simple and

provides a rather clear and intuitive explanation for slow motion,but it gives only an

upper bound for the https://www.doczj.com/doc/894778917.html,mon to both approaches is that,apart from Sandstede’s

work[40],all of the above results are restricted to energy functionals of the form(2)(or

slightly more generally to the functionals considered by Owen[35])with different types

of associated dynamics.

To illustrate why the energy approach can handle only these energy functionals we

brie?y present the main ideas contained in Bronsard and Kohn[10].Rather than consid-

ering the free energy functional(2),they de?ne the scaled energy functional

(3) Results of Modica[34],Sternberg[41,42],and Bronsard,Reitich[11]show that asymp-totically there is a minimum energy

phase transitions and are therefore of interest both from a physical and mathematical point of view.

To handle these more general classes of energy functionals somewhat different meth-ods have to be employed.The?rst step in this direction is marked by the following two observations concerning the above arguments:

If,and we consider the rescaled mapping de?ned by,then obviously,where for every interval and any we de?ne

.

These observations show that there is a connection between the minimum energy for making a transition from to and the energy of the heteroclinic orbit. This provides us with a different way for obtaining the energy estimate of Bronsard, Kohn,and Grant.

Consider a function“close”to a given step function which is on and on,for some.Then the?rst of the above two observations implies that the rescaled mapping satis?es the identity.If we now extend to a function by“ef?ciently”adding tails on both and,the energy is increased by some small amount so that

.Furthermore,since is a global minimizer of on,the inequality holds.Finally we deduce

which is the desired estimate if can be chosen suf?ciently small.

Our variational approach for proving slow motion is based on the above heuristic description.Although there are several technicalities which have to be overcome,the approach will prove exponentially slow motion for all of the known examples,as well as equations which could not be handled by the previous energy methods.The basic ingredients needed to apply the variational approach to a given semi?ow can roughly be summarized as follows:

The-dependent semi?ow under consideration has a Lyapunov function de-?ned on some space,and the constants are the unique global mini-mizers of on.

There exists an-independent energy functional de?ned on some subset of ,the set of all functions on with weak derivatives up to order,such that for any and the corresponding rescaled function the identity

holds.As before,for any interval the functional is obtained from by integrating over rather than over.

The functional has(not necessarily unique)global minimizers on the af?ne spaces,where are arbitrary but?xed functions satisfy-ing for and for.

Finally,the equilibria are hyperbolic stationary solutions of the Euler-Lagrange equation for,and their local stable and unstable manifolds satisfy certain geometric conditions which will be speci?ed in more detail below.

The paper is organized as follows.In Section2we will present our variational ap-proach for a speci?c,yet new situation.More precisely,we consider-dependent energy functionals of the form

(4)

for,where denotes the-th derivative of the function with respect to.The precise assumptions on the constants and the potential are given in Subsection2.1below.We note however that they are satis?ed in particular if all the are positive and is the standard double-well potential.

There are several possibilities for assigning gradient dynamics to the energy func-tional.For simplicity in the presentation of our method we consider the simplest one given by the-gradient,which leads to the singularly-perturbed parabolic equation

in(5)

subject to suitable boundary conditions.Then(5)generates a nice semi?ow on a sub-space of,cf.for example Henry[31].Note also that for we obtain the extended Fisher-Kolmogorov equation,cf.Kalies and VanderV orst[33].For this equation slow motion of transition layers has not been proved yet.

Section2is divided into several subsections.The?rst is devoted to giving the precise assumptions on the parameters in(4)and deriving certain properties of the-independent

energy functional associated with,given by

(8) which holds for every solution of(5),provided the boundary conditions are chosen appropriately.

Throughout the paper,the letter denotes a generic positive constant which is al-ways independent of and whose value may change from line to line,sometimes even within one line.The constants and however,refer to speci?c-independent constants which will be used several times.

2The Variational Approach

2.1Preliminaries

It has already been mentioned in the introduction that our approach for proving slow motion will be presented for functionals of the form(4).The speci?c assumptions on the constants and the potential are as follows:

(H1)There exist positive constants and such that for every interval with length and all we have

(H2)The function is a smooth double-well potential with equal depth wells at.More precisely,we assume,,and for all.Furthermore,we require.

The above two hypotheses are satis?ed in particular if all the constants are positive and if.

Notice also that(H1)implies the following fact which will be used frequently in the sequel without further mention.For any interval,all,and every the estimate

holds.

Besides we further consider the-independent energy functional,which was de?ned in(6),and the remainder of this subsection is devoted to establishing certain properties of this functional and its Euler-Lagrange equation given in(7).The?rst and most important one is the existence of global minimizers of.

Lemma2.1Let denote arbitrary but?xed functions satisfying both for all and for.Furthermore,assume that both(H1)and(H2)hold.

Then the functional has(not necessarily unique)global minimizers on the af?ne spaces with corresponding energies.Moreover,the functions solve the Euler-Lagrange equation(7).

Proof:For the proof follows immediately from arguments in Kalies and Vander-V orst[33,Section2].For the case of general one can employ methods of Rabinowitz [37,Section3].

Apart from the existence of these globally minimizing heteroclinics,we only need some simple properties of the Euler-Lagrange equation(7)associated with the func-tional.As usual,we think of(7)as a-dimensional system of?rst order by introducing the variables for.Then due to(H2)the points are?xed points of(7).Additionally,the following lemma holds.

Lemma2.2Under hypotheses(H1)and(H2)the?xed points

are hyperbolic.Their local stable and unstable manifolds are of dimension and can be represented as graphs of functions in the variables.Furthermore,there exists a strictly positive constant such that Re,for all eigenvalues of the linearization of(7)at the points.

Proof:Since(H1)implies the estimate for all,the hyperbolicity of is an easy calculation.The simple proof of the remaining assertions will be omitted.

It will become clear in the next subsections that the two lemmas above are the main ingredients for our variational approach to slow motion.

2.2The Energy Estimate

In this subsection we derive the main result(Proposition2.6)of our variational approach—an energy estimate in the spirit of Bronsard,Kohn[10]and Grant[27].Sim-ilar to their method we consider initial data depending on.The following lemma shows that the boundedness of the scaled energy alone suf?ces to ensure the closeness of to the potential wells everywhere in the interval except for a set of measure,provided is suf?ciently small.

Lemma2.3Assume that both(H1)and(H2)hold.Let and.Then there exists a constant such that for any and every

with the following property holds.There is a set with Lebesgue measure meas such that

dist and

hold for all and.Here is the constant introduced in (H1)and dist.

Proof:Using(H1)together with the interpolation inequalities of Lemma4.1in the appendix,it can easily be seen that for all and the estimate

(9)

holds,with positive constants.Now let dist. From hypothesis(H2)we have dist.Then the assumptions of the lemma,together with the positivity of the,imply

and therefore meas.Similarly,for the estimate

holds,where is the constant introduced in Lemma2.2.

Proof:Without loss of generality we consider the case of a step function with exactly one jump at which is increasing,and let.The general case can be proved by separately considering the pairwise disjoint subintervals of as in the proposition.Furthermore,we may assume that

since otherwise the above estimate is trivially satis?ed.

The proof follows the outline given at the end of the introduction.Starting with the given function,we will construct a function such that

.This construction is divided into?ve steps.

First however,the constants and have to be chosen appropriately.To that end, de?ne and let,where denotes the constant of Lemma2.3is given in(H1),and is the constant in Proposition4.2˙The correct choice of is more involved and depends on properties of the Euler-Lagrange equation(7),as well as two results which will be given in the appendix(Proposition4.2, Lemma4.3).Choose neighborhoods of the hyperbolic?xed points such that the following holds:

is a subset of the neighborhood of guaranteed by Lemma4.3.

For every there exist points which are contained in the local stable/unstable manifold of,respectively,such that the?rst components of ,,and coincide.Moreover,there exists a constant depending only on

and such that.This is possible due to Lemma2.2. There now exists a

as well as

meas

However,if denotes the set introduced in Lemma2.3,then the de?nition of,together with,implies the estimate meas,and hence

meas

where denotes the constant of Lemma4.3,which depends only on and(7).Fi-nally de?ne for,apply analogous arguments to the interval ,and let for all remaining values of.Since is a

minimizer in we have.This completes step(III). (IV)There exists a function such that the estimate

holds.

According to(III),the point is contained in the neighborhood .Furthermore,the choice of and Lemma2.2imply the existence of a point on the local unstable manifold of such that the?rst components of coincide with and

Moreover,all of the above constants depend only on and(7).

Finally,analogous arguments furnish a solution of(7)in the local stable manifold of such that the?rst components of coincide with the vector

and that.If we now de?ne by

for

for

for

then has all the properties claimed above.

(V)Finally,.

The veri?cation of this last estimate follows easily from the previous parts of the proof. More precisely we deduce

recalling that the?rst estimate is a consequence of our choice of,,and,to-gether with(H1).This completes the proof of the proposition.

Before we use the above energy estimate to prove exponentially slow motion for(5), let us point out that the exponent is similar to the ones derived by Alikakos, Bates,Fusco[1],Bates,Xun[7],or Grant[27],and in particular to the one obtained by Carr and Pego[12].

2.3-Convergence

The energy estimate of the last subsection has a very natural interpretation within the theory of-convergence of functionals.For functionals of the form(3)this has been demonstrated by Modica[34],Owen[35],Sternberg[41,42],and Fonseca and Tartar [21].A comprehensive treatment of this subject can be found in Attouch[5],where -convergence is referred to as epi-convergence.For completeness we provide the fol-lowing de?nition.

De?nition2.7Let denote a family of functionals on with values in ,and let be arbitrary.Then-converges to at as if the following is satis?ed:

(a)For any family with as we have

(b)There exists a family with as and

If we extend the de?nition of the functionals given in(4)to the whole of

by de?ning for all,it is natural to ask whether they-converge to some limiting functional.The central result of this subsection will show that this actually is true,if we consider the functional from De?nition2.5 and extend it to the whole of by de?ning for all

which are not of the form required in De?nition2.5.

But?rst of all,we need the following auxiliary result.Apart from its application here,this lemma will be important for proving the existence of exponentially slow mo-tion for(5)in the next subsection.

Lemma2.8Let be a function with,and let be de?ned as in Proposition2.6.Then there exists a family satisfying both

and

where is independent of.Furthermore,for we have both

and

i.e.all functions satisfy reasonable boundary conditions.

Proof:We consider only the special case of the step function which is on and on,where and.The general case can easily be reduced to this situation by considering suitable subintervals as in the proof of Proposition2.6and concatenating the functions obtained below.

Let denote the heteroclinic of Lemma2.1and assume without loss of generality that.Furthermore,let be a-function satisfying

for and for.Finally,for any de?ne a-function with values in by

for all

In order to construct the family we?rst use the cut-off functions to de?ne a fam-ily of-functions such that the following holds.The function coincides with on the interval,is equal to for,and equal to for.More precisely,we de?ne by

sgn sgn

Then the de?nition of the functions easily implies that for every and the estimate

sgn sgn

holds,where the constant is independent of.Recalling that due to the hyper-bolicity of the?xed point of(7)(cf.Lemma2.2),we further have

sgn for all

and we deduce

sgn for all

A straightforward calculation now yields for all both

and

Finally,de?ne the function by

(10) and this sequence converges pointwise to a function with values in.Due to(10) and Giusti[26,Theorem1.9]this limit function is of bounded variation.Thus,is equal to a step function with values in and?nitely many jumps,perhaps after modifying on a set of measure.Now Proposition2.6immediately yields the estimate

.Since De?nition2.7(b)is an easy consequence of Lemma 2.8,this completes the proof of the proposition.

Remark2.10Let be arbitrary.If we de?ne functionals by

for

for

then it can be deduced from the above proposition that the functionals-converge to as.In particular,this implies that if is a minimizer of for every and if converges in to some function as,then is a minimizer of and.

In this sense,our above result generalizes certain results of Modica[34],Owen[35], Sternberg[41,42],and Fonseca and Tartar[21]to functionals involving higher-order derivatives.

2.4Slow Motion of the Transition Layers

That an energy estimate of the form given in Proposition2.6,together with the identity (8),implies slow motion of transition layers for suitable classes of initial conditions was already demonstrated by Bronsard and Kohn[10].Their results can be applied immediately to our situation as well.Yet in order to make this paper as self-contained as possible we brie?y present the necessary derivations.We begin with the following lemma which can be proved using methods of Grant[27],who generalized their results to obtain exponentially slow motion.

Lemma2.11Assume that all the assumptions of Proposition2.6are satis?ed and let ,,,and be as introduced there.Furthermore,let denote a family of initial conditions such that

for all

where is an arbitrary function with positive in?mum.Then

as

Here denotes the solution of(5)to the initial condition.

The above result pertains only to changes in the solution with respect to the-norm.It is however also possible to obtain results on the speed of the transition layers itself.This is the subject of the following proposition,which again is based on an anal-ogous result of Grant[27].

Before stating the proposition let us recall some de?nitions.If denotes a step function as in Proposition2.6with jumps at,then its interface is de?ned by

Now?x some closed subset and let be an arbitrary function.Then the interface of the function is de?ned as

While is de?ned for any closed set in and the results below hold in this

generality,the usual notion of an“interface”would correspond to.

However,it should also be noted that in general an interface in a solution to equation need not be a monotone layer.In particular,the global minimizers in Lemma are not shown to be monotone except for or,[32].Finally,if

then the Hausdorff distance between and is de?ned by

.

Proposition2.12Assume again that all the assumptions of Proposition2.6are satis?ed

and let,,,,and be as introduced there.Then there exists a positive

such that for any function with and any family of initial conditions satisfying both

for all

we have

as

for every closed subset of.Here denotes the solution of(5)to the initial condition.

Proof:Let be arbitrary,where denotes the constant introduced in the

formulation of Proposition2.6.De?ne for every,and let .Furthermore,choose such that the sets are contained in,and set.It will be shown below that for suf?ciently small we have

dist for every and(11) This obviously implies the inclusion for every,and therefore

.Since can be chosen arbitrarily small this already proves the proposition.The proof of(11)is divided into several steps.

(I)For we have.

According to Lemma2.11and the properties of there exist and such that for all and all we have both

and

These estimates remain valid if we replace by for and let be

suf?ciently small.An application of Proposition2.6yields an such that for all,,and the estimate

holds,where if has an increasing jump at,and otherwise.This ?nally implies

(12) This is possible according to(I).We claim that(III)holds for this choice of.Assuming the contrary,we can?nd,,and such that

.Let denote the component of containing and set. Because of(II)there exists a point satisfying the inequality. Then(H1)and the arithmetic-geometric mean inequality furnish

超纯水机标准操作规程

陕西百盛园生物科技信息有限公司 文件标题超纯水机标准管理制度页数 4 文件编码BSY-SB-BG-020 分发部门 颁发部门 起草人日期 审核人日期 批准人日期执行日期 变更记载 修订号批准日期执行日期更变原因及目的 1.目的 建立一个超纯水机的使用维护保养程序。 2.范围 适用于超纯水机。 3.责任人 操作人员、设备管理员及生产负责人。 4.内容 4.1 适应范围: 采用半透体螺旋式膜分离去除水中的可溶性固体、有机物、胶体物质及细菌,使用于满足于工艺用水要求的场所。 4.2 技术要求: 水温4°C—45°C pH范围4—9 硬度 17mg/L(以CaCO3计) 浊度 SDI<5 总溶解性固体含量 TDS<1000mg/L 且原水必须符合以下要求:

铁:<0.1mg/L 有机物:<1mg/L 4.3 防护措施 4.3.1 搬运时,必须切断电源,开启移动滑轮锁。 4.3.2 搬运时必须缓慢移动,严禁倾斜倒置。 4.3.3 如有必要,须在四周粘贴泡沫板,以防划伤。 4.3.4 新安置地点必须坚实。 4.4 操作规程 4.4.1 首先打开原水供水水源阀门,若有加压泵,则启动加压泵。 4.4.2设备若是第一次开机运行,则应打开保安过滤器前的排污口,肉眼观察原水干净后,关闭排污口,使原水进入保安过滤器。 4.4.3打开浓水调节阀,将泵后节流阀调整到适中状态,装有清洗口和清洗阀的设备,应先检查各阀是否按规定处于开或闭状态。 4.4.4 待精密过滤器滤后压力表上升0.05MPa,启动主机电源开关。 4.4.5设备会按照逆渗透系统主机动作原理开始工作。 4.4.6 主机运转后,逐渐开启泵后节流阀,调整浓水调节阀,使纯水和浓水比例达到额定指标,而后再调整泵后节水阀,使纯水产水量达到额定指标,浓水调节阀和泵后节流阀配合使用调整,满足以下条件: 4.4.6.1 系统压力不应超过额定值,低压不应超过 1.55MPa,超低压不应超过1.05MPa。 4.4.6.2 回收率不应大于(逆渗透系统技术指标和运行参数)中规定的范围。4.4.6.3产水量按原水水温计算后应达到计算值,在操作过程中应注意,泵后调节阀的作用是调整高压泵供给给RO系统的进水压力和流量,它的关闭和开启会影响RO系统压力和产水量及浓水排放量。浓水调节阀的作用是调整RO系统的压力,从而达到调整纯水和浓水的比例。调整产水量,系统的压力越高,产水量越大(在规定范围内调整)。 4.4.7 本设备具有原水低压保护功能,当原水供水不足,压力下降到一定值时,压力开关会自动关闭RO系统,达到保护高压泵的目的,当压力水恢复时,设备自动恢复工作。设备自动停机或恢复启动后,操作者应及时调整设备运行参数。

薄膜材料制备原理技术及应用

平均自由程:气体分子在两次碰撞的时间里走过的平均距离。(λ=1 nπd )。 气体分子通量:气体分子对单位面积表面的碰撞频率,也即 单位面积上气体分子的通量。(Φ=nv a 4=N a p 2πMRT 此结果又称为 克努森方程) 流导:真空管路中气体的通过能力。 真空泵的抽速:定义,S p=Q p p为真空泵入口处的气体压力,Q为单位时间内通过真空泵入口的气体流量。 Pvd:利用某物理过程,实现物质原子从源物质到薄膜的可控转移过程。 Cvd:利用气态的先驱反应物,通过原子、分子间化学反应的途径生成固态薄膜的技术。 在完整的单晶衬底上延续生长单晶薄膜的方法被称为外延生长。 旋片式机械真空泵、罗茨泵以及涡轮分子泵是机械式气体输运泵的典型例子,而油扩散泵则属于气流式气体输运泵。捕获式真空泵包括低温吸附泵、溅射离子泵等。 电偶规、电阻规(皮拉尼规)原理:以气体的热导率随气体的压力变化为基础而设计。缺点:在测量区间内指示值呈非线性,测量结果与气体种类有关,零点漂移严重。优点:结构简单,使用方便。 真空体系的构成:真空室、测量室、阀门……

阴影效应:蒸发出来的物质将被障碍物阻挡而不能沉积到衬底上。害处:破坏薄膜沉积的均匀性、受到蒸发源方向性限制,造成某些位置没有物质沉积。利用:目的性使用一定形状的掩膜,实现薄膜选择性的沉积。 单质、化合物蒸发存在的问题及解决:成分偏差,易于蒸发的组元优先蒸发将造成该组元的不断贫化,进而蒸发率不断下降。解决;1,使用较多的物质作为蒸发源,即尽量减少组元成分的相对变化率。2,向蒸发源不断少量添加被蒸发物质(使物质组元得到瞬间同步蒸发)3,利用加热至不同温度的双蒸发源或多蒸发源的方法,分别控制和调节每个组元的蒸发速率。 蒸发沉积纯度取决于:1蒸发源物质的纯度2加热装置,坩埚等可能造成的污染3真空系统中的残留气体。 电子束蒸发装置:电阻加热装置有来自坩埚,加热元件以及各种支撑部件可能的污染,其热功率及温度也有一定的限制,不适合高纯度或难熔物质的蒸发。电子束蒸发发可以克服。缺点:电子束的绝大部分能量被坩埚的水冷系统带走,其热效率较低。过高的加热功率也会对整个薄膜沉积系统形成较强的热辐射 等离子体:一种电离气体,是离子、电子和高能粒子的集合,整体显中性。它是一种由带电粒子组成的电离状态,亦称为物质的第四态。

jenkins简单使用

Jenkins简单使用 目录 关于项目创建 (2) 关于自动部署到容器 (5) 利用Jenkins提供的deploy plugin自动部署 (5) 利用tomcat-maven-plugin自动部署 (6) 关于把WEB项目打成jar包自动部署 (8)

关于项目创建 点击首页的“创建一个新任务”。 输入项目名称,并选择Maven项目(因我们的项目都是Maven项目,所以此处选此项) 点击“OK”,会进入配置页面。 下面只讲到了部分的配置,如果没有特殊需求其它配置保持默认即可。 首先是“丢弃旧的构建”选项,如若勾选此选线可以看到如图界面。

“丢弃旧的构建”主要是用来配置构建历史保存几个版本,或者说是保存多少时间。 “源码管理”选项中配置对应的SCM,我们用的是SVN,所以此处选择“Subversion”,并填入仓库的Url,如图: 如果没有按照“关于配置”配置Maven相关参数,配置页面中的build项处会显示如图错误: “构建触发器”选项用来配置什么时候会进行构建项目。 Build whenever a SNAPSHOT dependency is built:当此项目所依赖的项目在jenkins中被构建Build after other projects are built:在某个项目被构建后,构建此项目 Build periodically:按照指定的时间间隔进行自动构建,不管代码有没有变更。 Poll SCM:按照指定的时间间隔对SCM进行检测,如果代码库有更新则拉取后进行构建。

如图: “pre steps”:build命令之前执行的操作。可以写脚本。 “build”:build命令相关配置。Root POM:项目中pom.xml所在的路径,此路径是相对于workspace的相对路径。Goals and options:可以填写,build命令后跟的参数,如:clean install (先clean在install),clean install -Dmaven.test.skip=true(清除以前的包,重新打包,并跳过测试) “post steps”:build命令之后执行的操作。同pre steps。同样可以写脚本。 注:脚本中可以引用的变量,参见官方文档: https://https://www.doczj.com/doc/894778917.html,/display/JENKINS/Building+a+software+project 最后点击“保存”。 可以点击如图按钮测试一下自己的配置: 构建完成后,可以点击如图红框内的蓝色小按钮查看控制台输出:

超纯水机操作规程

Master-S15UV型超纯水机操作规程 一、使用指南 1.1 开机准备 打开自来水进水阀门,插上电源插头,按下电源开关和工作模式开关的“一”档,机器即开始工作,等待仪器自检冲洗完毕,开始取水。 1.2 取水 如需用RO水或UP超纯水,按下控制面板上的“RO”、“UP”取水键即可打开出水开关,取水完毕,再次按下“RO”、“UP”取水键即可关闭出水。 1.3 待机 开机状态下,如不用取水,机器制造的RO水输送至压力水桶,直至水桶水满,系统停机进入待机状态。此状态下按下任何一个取水键,机器会自动重新启动制造纯水。 1.4 预准备模式 如第二日一早需要大量纯水,可在下班前保持电源和水源开启,把工作模式开关的“二”档,仪器屏幕不亮但仪器会自动制造纯水往压力水桶里送,直至水桶水满,则仪器进入待机状态。 1.5 关机 关闭电源开关,关闭进水阀门。

二、超纯水保持最佳水质的方法 2.1超纯水取水后很容易遭到环境污染,所以使用前取水即取即用方式吋最合适的。只有把超纯水与环境接触时间缩到极短,才能够获得纯度极高的超纯水。2.2在配置高纯度的化学试剂时,尽量不要使用长时间储存桶中存放的超纯水,因为储存桶经过长时间使用后,会因杂质、微生物的污染而造成水质的劣化,像这种水,在使用时已经不再是超纯水。 2.3纯水储存桶最好安装空气过滤器.防止环境因素造成的污染。 2.4储水桶请勿放置在日光直射处,水温上升,容易造成微生物繁殖。特别是半透明储水桶,也会因为日光通透而造成藻类繁殖。 2.5超纯水取水吋一定要将初期的出水放掉:以获得稳定的水质。 2.6取水时让超纯水顺着容器侧壁流入.尽量不要让气泡产生.可降低空气污染。 2.7请不要在终端滤器后再连接软管,使用直接取水的方式才能获得纯度高的超纯水。 2.8长吋间不用纯水吋,应将压力水桶中的RO水全部放掉以防止污染。 2.9超纯水机若长时间不使用,再次使用时应把初期纯水充分放掉以确保水质。 三、仪器的维护保养与注意事项 3.1 仪器保养:注意及时更换滤芯确保长期稳定的纯净水质,按使用时间定期更换滤芯,5微米PP深层滤芯约2-6个月更换,精密活性炭滤芯约6个月,KDF

晶体材料制备原理与技术

中国海洋大学本科生课程大纲 课程属性:公共基础/通识教育/学科基础/专业知识/工作技能,课程性质:必修、选修 一、课程介绍 1.课程描述: 晶体材料制备原理与技术是综合应用物理、化学、物理化学、晶体化学、材料测试与表征等先修课程所学知识的应用型专业课程,主要讲授晶体材料制备过程的基本原理和典型的晶体材料制备技术,为学生从事晶体材料制备工作提供理论基础和技术基础。 2.设计思路: 晶体材料是高新技术不可或缺的重要材料,晶体材料制备是材料科学与工程专业相关的重要生产领域。作为一门以拓展学生知识面为目的的选修课程,本课程分为三大部分:首先介绍典型的晶体材料制备方法和技术,通过课下查阅资料和课堂讨论加深学生对常见方法和技术的理解。此部分教师讲解和学生课堂讨论并重。然后介绍晶体材料制备过程中的一般原理,此部分主要由教师进行课堂讲授。最后,由学生自主查阅晶体材料制备最新文献,了解晶体材料制备技术最新进展,通过课下研读、课上汇报、讨论、教师点评等教学活动,加深学生对本课程中所学知识的理解及相关知识的综合运用。 - 3 -

3. 课程与其他课程的关系: 晶体材料制备原理与技术是综合应用物理、化学、物理化学、晶体化学、材料测试与表征等先修课程所学知识的应用型专业课程,是材料制备与合成工艺课程相关内容的细化和深入。 二、课程目标 本课程的目标是拓宽材料科学与工程专业学生的知识面,掌握晶体材料制备一般原理,了解晶体材料制备常见技术,加深对物理、化学、晶体化学以及材料表征等先修课程知识的理解,加强文献检索能力,学会分析晶体材料制备中遇到的问题,提高解决生产问题的能力,为毕业后从事晶体材料制备等生产和研究工作打下基础。 三、学习要求 晶体材料制备原理与技术是一门综合了物理、化学、物理化学、晶体化学、材料测试与表征等多学科知识的综合性课程。为达到良好的学习效果,要求学生:及时复习先修课程相关内容,按时上课,上课认真听讲,积极查阅资料,积极参与课堂讨论。本课程将包含较多的资料查阅、汇报、讨论等课堂活动。 四、教学进度 - 3 -

使用JIRA和Jenkins进行项目管理

使用JIRA和Jenkins进行项目管理 (仅供参考) 1使用JIRA进行项目跟踪管理 1.1JIRA项目管理流程 1.1.1概述 项目的软件开发流程主要围绕实现一个个业务功能需求和非功能需求的需求分析、设计、开发、测试、发布验收,而参与人员最多的开发和测试环节是流程最容易出问题的环节,为有效使用JIRA进行项目管理,我们设计了以需求为主导的JIRA表单和流程(如下图)。 对应于软件过程的管理流程,本项目JIRA对应设置了以下的IssueType(问题类型)和3大管理流程: 【说明】 【需求单】:在需求分析、概要设计、详细设计阶段,将产生对一个需求的具体描述和实现设计描述交付到开发阶段,在JIRA中,体现为一份 需求单,这些交付件全部作为需求单的附件,需求单的来源包括: -需求阶段的原始需求,以一个业务功能为一份需求,通常在一周左右可以开发完成,例如“用户新增和查询功能”; -系统优化和变更:如果一些变更无法对应一份原始需求,需要创建一份新的需求单

?【子任务单】在开发阶段,一份需求往往需要三四天甚至长得多的时间 才能完成,开发完成后也存在不断的优化和改进,因此,围绕需求在JIRA 上设置了以下的管理跟踪对象子任务单(SubIssueType) -开发任务单: -程序员拿到需求后,组长应该协调开发人员将需求分解为开发任务,在JIRA上创建任务单; -设计问题单: -程序员拿到需求中的设计进行评估时,如果发现设计文档或者需求有bug,应该记录在案以便协调设计小组完善,在JIRA上创建设计 问题单; -变更单 -但设计和需求人员需要对已经提交的需求和设计提交变更时,例如增加一个字段、变更原型样式、变更接口方法,均需要提交变更单; -评审BUG单 -主要是开发组长或者结对开发程序员在评审BUG时,将评审的BUG 记录为评审BUG; -测试BUG单 -主要针对前期开发阶段的冒烟测试,测试人员对已经实现的功能进行测试,保证流程能够跑得通,如果发现BUG则创建测试BUG单; ?【测试问题单】 -主要针对无法对应到一份需求产生的BUG ?流程设置说明 -根据参与者、小组分工,设置以下流程 -需求跟踪流程 -参与人员包括需求分析员、设计者、开发组长、程序员、测试组长、测试员、用户参与,只与需求单关联,但目前其他用户参与的流程 主要由开发组长完成。 -任务跟踪流程 -主要是开发组长和程序员两级人员参与,与开发任务单、设计问题单、变更单、评审BUG单,便于开发小组进行状态监控,部分单尽 管涉及到设计人员,但为降低流程协调工作量,均由开发人员在面 对面解决后对流程进行操作 -BUG跟踪流程 -主要是测试人员和开发组间的流程跟踪。 详细的流程图如下: 1.1.2需求跟踪流程 【流程重点说明】 -开发人员必须在接受到任务后点击“开始处理”,以便跟踪哪些任务正在处理中;任务完成后点击“完成”; -小组长在代码评审后,使用JIRA的批量流程操作功能,将完成开发的进行发布,在JIRA上点击“发布测试”; -测试部分分为两个环节:冒烟测试和集成测试;

PID控制的基本原理

盛年不重来,一日难再晨。及时宜自勉,岁月不待人。 PID 控制的基本原理 1.PID 控制概述 当今的自动控制技术绝大部分是基于反馈概念的。反馈理论包括三个基本要素:测量、比较和执行。测量关心的是变量,并与期望值相比较,以此误差来纠正和控制系统的响应。反馈理论及其在自动控制中应用的关键是:做出正确测量与比较后,如何用于系统的纠正与调节。 在过去的几十年里,PID 控制,也就是比例积分微分控制在工业控制中得到了广泛应用。在控制理论和技术飞速发展的今天,在工业过程控制中95%以上的控制回路都具有PID 结构,而且许多高级控制都是以PID 控制为基础的。 PID 控制器由比例单元(P)、积分单元(I)和微分单元(D)组成,它的基本原理比较简单,基本的PID 控制规律可描述为: G(S ) = K P + K1 + K D S (1-1) PID 控制用途广泛,使用灵活,已有系列化控制器产品,使用中只需设定三个参数(K P ,K I和K D )即可。在很多情况下,并不一定需要三个单元,可以取其中的一到两个单元,不过比例控制单元是必不可少的。 PID 控制具有以下优点: (1)原理简单,使用方便,PID 参数K P、K I和K D 可以根据过程动态特性变化,PID 参数就可以重新进行调整与设定。 (2)适应性强,按PID 控制规律进行工作的控制器早已商品化,即使目前最新式的过程控制计算机,其基本控制功能也仍然是PID 控制。PID 应用范围广,虽然很多工业过程是非线性或时变的,但通过适当简化,也可以将其变成基本线性和动态特性不随时间变化的系统,就可以进行PID 控制了。 (3)鲁棒性强,即其控制品质对被控对象特性的变化不太敏感。但不可否认PID 也有其固有的缺点。PID 在控制非线性、时变、偶合及参数和结构不缺点的复杂过程时,效果不是太好; 最主要的是:如果PID 控制器不能控制复杂过程,无论怎么调参数作用都不大。 在科学技术尤其是计算机技术迅速发展的今天,虽然涌现出了许多新的控制方法,但PID 仍因其自身的优点而得到了最广泛的应用,PID 控制规律仍是最普遍的控制规律。PID 控制器是最简单且许多时候最好的控制器。 在过程控制中,PID 控制也是应用最广泛的,一个大型现代化控制系统的控制回路可能达二三百个甚至更多,其中绝大部分都采用PID 控制。由此可见,在过程控制中,PID 控制的重要性是显然的,下面将结合实例讲述PID 控制。 1.1.1 比例(P)控制 比例控制是一种最简单的控制方式,其控制器的输出与输入误差信号成比例关系。当仅有比例控制时系统输出存在稳定误差。比例控制器的传递函数为: G C (S ) = K P (1- 2) 式中,K P 称为比例系数或增益(视情况可设置为正或负),一些传统的控制器又常用比例带(Proportional Band,PB),来取代比例系数K P ,比例带是比例系数的倒数,比例带也称为比例度。 对于单位反馈系统,0 型系统响应实际阶跃信号R0 1(t)的稳态误差与其开环增益K 近视成反比,即: t→∞

电动机分类及介绍

电动机分类及介绍 电动机是一种旋转式电动机器,它将电能改动为机械能,它首要包含一个用以发作磁场的电磁铁绕组或散布的定子绕组和一个旋转电枢或转子。在定子绕组旋转磁场的效果下,其在电枢鼠笼式铝框中有电流转过并受磁场的效果而使其翻滚。这些机器中有些类型可作电动机用,也可作发电机用。它是将电能改动为机械能的一种机器。通常电动机的作功有些作旋转运动,这种电动机称为转子电动机;也有作直线运动的,称为直线电动机。以下为电动机的各种分类。 几种多见电动机介绍直流电动机将直流电能改换为机械能的电动机。因其超卓的调速功用而在电力拖动中得到广泛运用。直流电动机按励磁办法分为永磁、他励和自励3类,其间自励又分为并励、串励和复励3种。沟通电动机将沟通电的电能改动为机械能的一种机器。沟通电动机首要由一个用以发作磁场的电磁铁绕组或散布的定子绕组和一个旋转电枢或转子构成。电动机运用通电线圈在磁场中受力翻滚的景象而制成的。沟通电动机由定子和转子构成,并且定子和转子是选用同一电源,所以定子和转子中电流的方向改动老是同步的。沟通电动机即是运用这个原理而作业的。三相电动机三相电机是指当电机的三相定子绕组(各相差120度电视点),通入三相

沟通电后,将发作一个旋转磁场,该旋转磁场切开转子绕组,然后在转子绕组中发作感应电流(转子绕组是闭合通路),载流的转子导体在定子旋转磁场效果下将发作电磁力,然后在电机转轴上构成电磁转矩,驱动电动机旋转,并且电机旋转方向与旋转磁场方向相同。三相异步电动机的三相定子绕组每相绕组都有两个引出线头,总共六个引出线头,别离以U1、U2;V1、V2;W1、W2标明。这六个引出线头引进电机接线盒的接线柱上。单相电动机单相电机通常是指用单相沟通电源(AC220V)供电的小功率单相异步电动机。单相异步电动机通常在定子上有两相绕组,转子是通常鼠笼型的。两相绕组在定子上的散布以及供电状况的纷歧样,能够发作纷歧样的起动特性和作业特性。下图是带正回转开关的接线图,通常这种电机的起动绕组与作业绕组的电阻值是相同的,即是说电机的起动绕组与作业绕组是线径与线圈数完全一同的。通常洗衣机用得到这种电机。这种正回转操控办法简略,不必杂乱的改换开关。步进电动机步进电动机又称脉冲电机,是数字操控体系中的一种首要的施行元件,它是将电脉冲信号改换成转角或转速的施行电动机,其角位移量与输入电脉冲数成正比;其转速与电脉冲的频率成正比。在负载才调方案内,这些联络将不受电源电压、负载、环境、温度等要素的影响,还可在很宽的方案内完毕调速,活络主张、制动和回转。伺服电动

超纯水系统操作说明书

水处理设备(超纯水系统) 操 作 说 明 书

目录 一、超纯水设备工艺流程图: (2) 二、工艺流程说明: (2) 1.原水箱 (2) 2.原水泵 (2) 3.多介质过滤器 (3) 4.活性碳过滤器 (3) 5.阻垢剂加药系统 (3) 6.软化器 (4) 7.精密保安过滤器 (4) 8.高压泵 (4) 9.两级反渗透RO机 (5) 10、二级纯水箱 (12) 11、EDI输送泵 (12) 12、前置紫外杀菌器 (13) 13、0.22μ微滤系统 (13) 14、EDI装置 (13) 15、EDI超纯水箱 (17) 16、输送泵 (17) 17、核级树脂 (17) 18、后置紫外线杀菌器 (18) 19、终端0.22μ微滤系统 (19) 三、设备操作指南: (19)

四、设备维护与保养:(以原水水质与纯水水质而定) (19) 附表1:水处理设备运行记录表 (21) 附表2:水处理设备维修保养记录表 (22) 附录3:售后服务承诺 (23) 一、超纯水设备工艺流程图: 二、工艺流程说明: 1.原水箱 原水箱作为储水装置,调节系统进水量与原水泵抽送量之间的不平衡,避免原水泵启停过于频繁,箱内设置液位,原水进水阀根据液位高低进行自动补水,原水泵根据水池液位情况自动启停。 操作:原水箱顶部设置手动及自动电动进水阀,可进行手动及自动补水; 手动补水时不受液位控制,只能手动控制。自动补水阀补水时受液位控制,

当水箱液位降到设定中液位时,自动阀开启自动补水;当水箱液位达到设定高液位时,自动阀关闭停止补水,从而达到自动的性能。 2.原水泵 作用:原水泵将原水增压后输送到下道工序,保证多介质过滤器、活性炭过滤的操作压力及运行流量。 操作:原水泵可分手动和自动操作,自动运行时,原水泵将与原水箱液位联动,原水箱液位低时原水泵停止运行,中水位时重新启动;手动操作时除原水箱液位液位不与原水泵连锁外,其他和自动一样;其他有关说明及注意事项详见水泵说明书。 3.多介质过滤器 作用:在水质预处理系统中,多介质过滤器压力容器内不同粒径的石英砂按一定级配装填,经絮凝的原水在一定压力下自上而下通过滤料层,从而使水中的悬浮物得以截留去除,多介质过滤器能够有效去除原水中悬浮物、细小颗粒、全价铁及胶体、菌藻类和有机物。其出水SDI15(污染指数)小于等于5,完全能够满足反渗透装置的进水要求。 操作:多介质过滤器的反洗操作采用自动控制器,过滤器应定期清洗。冲洗周期一般为5~7个工作日,具体将根据进水浊度而定。 4.活性碳过滤器 功能:在水质预处理系统中,活性炭过滤器能够吸附前级过滤中无法去除的余氯以防止后级反渗透膜受其氧化降解,同时还吸附从前级泄漏过来的小分

09192230材料现代制备技术

09192230材料现代制备技术 Modern Technology for Material Preparation 预修课程:物理化学 面向对象:材料科学与工程专业学生 课程简介: 本课程讲述各种材料合成与制备的原理、方法和技术。针对现代信息社会对材料发展的需求,着重介绍各种新型制备技术的基本概念、制备原理、特征,以及其在各类材料制备中的应用。涉及材料包括超微粒子等零维材料,纤维、纳米线棒等一维材料,薄膜和块体材料(晶态和非晶态材料)。 教学大纲: 一、教学目的与基本要求: 教学目的:材料制备技术是材料科学不可或缺的组成部分。现代科学技术的发展对材料提出了各种各样的新要求,进而推动了材料制备技术的发展。本课程旨在介绍各种材料的合成与制备的原理、方法和技术,使学生掌握各类新型材料的制备方法。 基本要求:通过《材料现代制备技术》的学习,使学生了解各种无机材料的制备原理,初步掌握零维、一维纳米材料,纤维,薄膜,以及三维材料的各种制备方法和技术。 二、主要内容及学时分配: 1. 绪论 材料现代制备方法特点1学时 溶胶凝胶技术3学时 等离子体技术2学时 激光技术概论2学时 2. 零维材料的制备 超微粒子的形成机理和制备4学时 3. 一维材料的制备 纳米棒、线、管的形成机理和制备方法2学时 纤维材料的制备2学时 4. 二维材料的制备

薄膜的物理气相沉积法制备原理和应用4学时 化学气相沉积法制备原理和应用3学时 三束技术与薄膜制备2学时 液相法薄膜制备(浸渍提拉法成膜,旋转涂膜,LB膜,自组装膜)3学时 5. 三维材料的制备 非晶态材料的形成机理及制备方法2学时 晶体生长机理及制备2学时 推荐教材或主要参考书: 《材料现代制备技术》,自编讲义 参考书:郑昌琼,冉均国主编《新型无机材料》,科学出版社,2003 C.N.R. Rao, F.L. Deepak, Gautam Gundiah, A. Govindaraj,Inorganicnanowires,Progress in Solid State Chemistry 31 (2003)

Jenkins+Jmeter环境搭建操作手册

Jenkins+Jmeter环境搭建操作手册 一、环境&工具 Jmeter:本地的Jmeter 版本最好与Jenkins上的是一致的 查看Jenkins服务器上的Jmeter版本: 上传脚本工具:SVN 或者Git 。这2中工具作用均用来实现将你本地的脚本上传至Jenkins 服务器。(Jenkins服务器是不会运行你本地的脚本~~) 二、账号准备 Jenkins 账号:自己在Jenkins上注册就行啦 SVN / Git 账号:可在项目組内申请 三、环境搭建 3.1 测试脚本的上传 本文拿SVN举例。 S1、SVN在本地创建存储目录(不做详细介绍),将要自动运行的脚本文件夹放置该目录下

S3、提交:选中文件,右击,选择”Commit",显示绿色的勾后,及上传成功

3.2 Jenkins的项目构建环境配置S1 . 登录Jenkins S3. 创建任务(自动化任务)

S5. 设置源码管理路径

S7. 构建环境:每次构建前删除上一次运行的workspace

cd /usr/locallogs/jenkins/workspace/dhp_test/dhp_test1 JENKINS进入到路径中(存放sh脚本的路径) chmod 777 BookingcomRes.sh修改文件执行权限 bash BookingcomRes.sh运行文件 /usr/local/bin/sendmail.sh "test report" "yanan.fan@https://www.doczj.com/doc/894778917.html," "EMAIL CONTENT" /usr/locallogs/jenkins/workspace/dhp_test/dhp_test1/report/Test*.csv 将运行结果写到CSV文件中并通过邮件的方式发送到我的邮箱

电机的种类及其介绍

电机及电机学概念 (electric machine and electric machine theory concept) 电机定义:是指依据电磁感应定律实现电能的转换或传递的一种电磁装置。 电动机也称电机(俗称马达),在电路中用字母"M"(旧标准用"D")表示。它的主要作用是产生驱动转矩,作为用电器或各种机械的动力源。 电动机的种类 1.按工作电源分类根据电动机工作电源的不同,可分为直流电动机和交流电动机。其中交流电动机还分为单相电动机和三相电动机。 2.按结构及工作原理分类电动机按结构及工作原理可分为直流电动机,异步电动机和同步电动机。 同步电动机还可分为永磁同步电动机、磁阻同步电动机和磁滞同布电动机。 异步电动机可分为感应电动机和交流换向器电动机。感应电动机又分为三相异步电动机、单相异步电动机和罩极异步电动机等。交流换向器电动机又分为单相串励电动机、交直流两用电动机和推斥电动机。 直流电动机按结构及工作原理可分为无刷直流电动机和有刷直流电动机。有刷直流电动机可分为永磁直流电动机和电磁直流电动机。电磁直流电动机又分为串励直流电动机、并励直流电动机、他励直流电动机和复励直流电动机。永磁直流电动机又分为稀土永磁直流电动机、铁氧体永磁直流电动机和铝镍钴永磁直流电动机。 3.按起动与运行方式分类电动机按起动与运行方式可分为电容起动式单相异步电动机、电容运转式单相异步电动机、电容起动运转式单相异步电动机和分相式单相异步电动机。 4.按用途分类电动机按用途可分为驱动用电动机和控制用电动机。 驱动用电动机又分为电动工具(包括钻孔、抛光、磨光、开槽、切割、扩孔等工具)用电动机、家电(包括洗衣机、电风扇、电冰箱、空调器、录音机、录像机、影碟机、吸尘器、照相机、电吹风、电动剃须刀等)用电动机及其它通用小型机械设备(包括各种小型机床、小型机械、医疗器械、电子仪器等)用电动机。 控制用电动机又分为步进电动机和伺服电动机等。 5.按转子的结构分类电动机按转子的结构可分为笼型感应电动机(旧标准称为鼠笼型异步电动机)和绕线转子感应电动机(旧标准称为绕线型异步电动机)。 6.按运转速度分类电动机按运转速度可分为高速电动机、低速电动机、恒速电动机、调速电动机。

超纯水机作业指导书

EU-K1-TF分子生物型超纯水机 操作、维护和核查作业指导书 1.目的 为保证实验室超纯水系统的正常运转,确保其出具的数据准确、可靠,特制定本规程。 2.适用范围 本仪器是一种操作方便,迅速快捷的水处理设备,适用于实验室纯水的制取。 3.职责 检验人员应严格执行本操作规程,质量监督员对执行情况进行监督。 4.技术特性 4.1适用场地

靠近水源、避开强烈阳光、放置于水平位置; 4.2技术参数 4.2.1 进水为:市政自来水。 4.2.2 适用水压:1.0—4.0kg∕cm2。 4.2.3 使用水温:5—45℃. 4.2.4 进水TOC值:﹤2.0ppm 4.2.5 电源电源和频率:220v、50HZ 4.2.6 功率:50~80W 5.操作步骤 5.1 打开进水水源,插上电源插头,主机即开始工作,进入全自动制水程序。 5.2 取用纯水时,点击制水界面取纯水按钮取水。取水完毕,再次点击即可。 5.3 停止取水时,主机仍继续工作制造RO反渗透水并输送至储水桶,储水桶满时,主机自动停机。 5.4 下班前,务必关闭纯水机电源,切断自来水水源,以避免意外发生。

6.维护和保养 6.1 更换纯化柱。 6.2 更换超纯化柱。 6.3 更换终端过滤器。 6.4 超滤柱的消毒清洗。 6.5 清洗进水过滤网。 以上事宜均由服务商派专业维护人员进行维护保养。 7. 注意事项 7.1 超纯水取水时,应尽可能缩短与环境接触的时间,以获取纯的较高的超纯水。 7.2 超纯水取水时一定要将初期的出水放掉,并让纯水顺着容器侧壁流入,尽量不要让气泡产生。 7.3 长时间不用纯水时,应将压力储水桶中的RO水全部放掉以防污染。 7.4 超纯水机若长期不使用,再次使用时应把初期纯水充分放掉以确保水质。

一步步搭建jenkins持续集成平台

一步步搭建jenkins持续集成平台 持续集成作为最先进的项目实践之一,逐渐在受到天朝软件公司的重视,笔者从事近1年半时间的相关工作,也无法游刃有余,用了很久jenkins了,也没有做个入门介绍给大家,惭愧,最近在迁移,顺便重新搞下,记录以飨读者. 【持续集成相关工具集】: CI-Server(Jenkins/Hudson.....) 代码管理工具(SVN/git...) java框架(maven) 覆盖率工具(c++:gcov java:maven cobertura插件) 静态扫描插件(jenkins插件) 覆盖率报表合并工具 jenkins二次开发api apache +php +codeiginter 配置 mysql +python 用来管理数据库 python-dev 下载链接 ........... 笔者将来会专门在持续集成板块介绍相关的工具集合 【安装Jenkins配置启动】: apache-tomcat-6.0.37-src.tar.gz + jenkins.1.556.war 自己搜索下吧 tomcat/bin下全部chmod +x ./* 把jenkins.war 拷贝到tomcat/webapps下 启动tomcat/bin 下startup.sh 查看8080端口是否启动 浏览吧:http://192.168.1.xxx:8080/jenkins 若想从局域网别的机器访问,则修改tomcatxxx/cong/server.xml Host name="xxx.xxx.xxx.xxx" Engin name="xxx.xxx.xxx.xxx" 同时设置防火墙(局域网其他机器打不开时可以试试) iptables -I INPUT -p tcp --dport 8080 -J ACCEPT iptables -I OUTPUT -p tcp --dport 8080 -J ACCEPT 【jenkins重启】 cd tomcat/bin/ catalina.sh stop kill pid(java) catalina.sh bin 【增加Slave节点】 1.salve初始化帐号(例:主10.129.145.112 新Slave:10.209.23.90) useradd jenkins -m -d /data/home/jenkins #创建jenkins帐号 2.拷贝jenkin主server上的slave.jar包/usr/local/tomcat/webapps/jenkins/WEB-INF/slave.jar 到新slave的/data/home/jenkins/slave.jar 3.配置: 1).系统管理->节点管理->新建节点10.129.145.112:8081/jenkins/computer/new

矢量控制系统(FOC)基本原理

矢量控制(FOC)基本原理 2014.05.15 duquqiubai1234163. 一、基本概念 1.1模型等效原则 交流电机三相对称的静止绕组 A 、B 、C ,通以三相平衡的正弦电流时,所产生的合成磁动势是旋转磁动势F ,它在空间呈正弦分布,以同步转速ω1(即电流的角频率)顺着 A-B-C 的相序旋转。这样的物理模型如图1-1a 所示。然而,旋转磁动势并不一定非要三相不可,单相除外,二相、三相、四相…… 等任意对称的多相绕组,通以平衡的多相电流,都能产生旋转磁动势,当然以两相最为简单。 图1 图1-1b 中绘出了两相静止绕组α 和 β ,它们在空间互差90°,通以时间上互差90°的两相平衡交流电流,也产生旋转磁动势F 。再看图1-1c 中的两个互相垂直的绕组M 和 T ,通以直流电流M i 和T i ,产生合成磁动势F ,如果让包含两个绕组在的整个铁心以同步转速旋转,则磁动势F 自然也随之旋转起来,成为旋转磁动势。把这个旋转磁动势的大小和转速也控制成与图 1-1a 一样,那么这三套绕组就等效了。

三相--两相变换(3S/2S 变换) 在三相静止绕组A 、B 、C 和两相静止绕组α、β之间的变换,简称3S/2S 变换。其电流关系为 111221022A B C i i i i i αβ????-- ???????=?????????-????? () 两相—两相旋转变换(2S/2R 变换) 同步旋转坐标系中(M 、T 坐标系中)轴向电流分量与α、β坐标系中轴向电流分量的转换关系为 cos sin 2sin cos M T i i i i αβ??????????=??????-???? ?? () 1.2矢量控制简介 矢量控制是指“定子三相电流矢量控制”。 矢量控制理论最早为解决三相异步电机的调速问题而提出。交流矢量的直流标量化可以使三相异步电机获得和直流电机一样优越的调速性能。将交流矢量变换为两相直流标量的过程见图2。

(完整word版)先电云计算开发服务平台用户手册-XianDian-Paas-v2.1

云计算开发服务平台 用户手册 版本:先电paas-v2.1 发布日期:2017年4月21日 南京第五十五所技术开发有限公司

版本修订说明 修订版本修订时间修订说明 Cloud-paas-v1.2 2014年3月7日云计算开发服务平台用户手册。 Cloud-paas-v1.3 2015年11月8日新增框架说明,增加框架结构图。 Cloud-paas-v1.3.1 2016年1月18日修订GRE网络下的PaaS平台搭建 Cloud-paas-v1.4 2016年4月12日软件包修改mongodb和ActiveMQ安装脚本Cloud-paas-v2.0 2016年12月15日升级Docker作为服务平台底层 Cloud-paas-v2.0.5 2017年3月13日更新国际化 Cloud-paas-v2.1 2017年4月21日Jenkins结合gogs实现持续化集成

目录 1、Docker基础架构与环境说明 (6) 1.1 Docker架构及基本组件 (6) 1.2、系统要求 (10) 1.3、设备说明 (10) 1.3.1、网络说明 (11) 1.3.2、基础环境配置 (11) 2、容器服务管理平台Rancher安装搭建 (12) 2.1、Docker软件包安装配置 (12) 2.2、配置Docker 配置文件 (12) 2.3、启动服务 (12) 2.4、配置镜像仓库 (12) 2.5、镜像、容器服务基本操作 (13) 2.5.1 获取镜像操作 (13) 2.5.2 容器操作 (15) 2.5.3 终止容器 (18) 2.5.4 进入容器 (18) 2.5.5 容器内部操作 (19) 2.5.6 查看容器日志及相关操作 (20) 2.5.7 导出和导入容器 (23) 2.5.8 删除容器 (24) 2.6、下载镜像 (24) 2.6.1 Server节点 (24) 2.6.2 client节点 (24) 2.7、启动容器服务 (24) 3、访问站点服务 (24) 3.1、浏览器访问 (24) 3.2、添加账号 (25) 3.3、添加主机 (26)

材料制备科学与技术

第七章单晶材料的制备 名词解释: 1.熔盐生长法(助熔剂法、高温溶液法、熔盐法)是在高温下从熔融盐溶剂中生长晶体的方法。 填空题: 1.气相生长法可以分为三类:升华法、蒸汽输运法、气相反应法 2.气体输运过程因其内部压力不同而主要有三种可能的方式(输运取决于什么东西?压力的三个级别):①当压力<102Pa时,输运速度主要决定于原子速度②在102--3*105Pa之间的压力范围内,分子运动主要由扩散确定③当压力>3*105Pa 时,热对流对确定气体运动及其重要。 3.溶液中生长晶体的具体方法主要有:降温法、流动法(温差法)、蒸发法、凝胶法 4.水热法生长单晶体的设备装置是:高压釜 5.晶体与残余物的溶液分离开的方法有:倒装法和坩埚倾斜法。 6.从熔体中生长单晶体的典型方法大致有以下几种:(大类别和小类别都要写) ①正常凝固法a、晶体提拉法b、坩埚下降法(垂直式、水平式)c、晶体泡生法d、弧熔法②逐区溶化法a、水平区熔法b、浮区法c、基座法d、焰熔法③掺钕钇铝石 )晶体的B-S法生长 榴石(Nd:YAG)晶体的提拉生长④硒镓银(AgGaSe 2 7.提拉法生长单晶体的加热方式有: 8.坩埚下降法即(B—S方法)的分类:垂直式、水平式 简答题:(具体点) 1.气相生长法的分类 ①升华法:是将固体在高温区升华,蒸汽在温度梯度的作用下向低温区输运结晶的一种生长晶体的方法。 ②蒸汽输运法:是在一定的环境(如真空)下,利用运载气体生长晶体的方法,通常用卤族元素来帮助源的挥发和原料的输运,可以促进晶体的生长。 ③气相反应法:即利用气体之间的直接混合反应生成晶体的方法。 2.在气相系统中,通过可逆反应生长时,输运可以分为哪三个阶段? ①在原料固体上的复相反应。 ②气体中挥发物的输运。 ③在晶体形成处的复相逆向反应。 3.气体输运过程因其内部压力不同而主要有哪三种可能的方式? ①当压力<102Pa时,输运速度主要决定于原子速度。 ②在102--3*105Pa之间的压力范围内,分子运动主要由扩散确定。 ③当压力>3*105Pa时,热对流对确定气体运动及其重要。 4.溶液中生长晶体的具体方法主要有哪几种?每种方法的基本原理是什么? ①降温法基本原理是利用物质较大的正溶解度温度系数,在晶体生长的过程中逐渐降低温度,使析出溶质不断在晶体上生长。

Jenkins安装部署及操作说明文档

Jenkins部署及操作手册1Jenkins工作原理 2Jenkins安装 2.1软件包/插件

2.2部署 2.2.1J DK安装 下载JDK1.8版本进行安装,安装后进行系统环境变量配置: 2.2.2A NT安装 下载绿色版apache-ant-1.9.6拷贝至安装目录下(如: D:\tools\apache-ant-1.9.6),配置系统环境变量: 2.2.3M aven安装 下载绿色版apache-maven-3.3.9拷贝至安装目录下(如: D:\tools\apache-maven-3.3.9),配置系统环境变量: 2.2.4T omcat安装 下载绿色版Tomcat8拷贝至安装目录(如:D:\tools\tomcat8-jenkins),配置D:\tools\tomcat8-jenkins\conf\server.xml文件,添加URIEncoding="UTF-8"

2.2.5J enkins安装 下载jenins.war包,拷贝至tomat的webapps目录下(如: D:\tools\tomcat8-jenkins\webapps\),配置系统环境变量: (C:\Users\Administrator\.jenkins) ●启动tomcat,启动结束后,打开IE浏览器输入:http://127.0.0.1:8080/jenkins, 提示输入密码进行下一步插件的安装,安装插件有两种方式选择,一种是按它提供的建议方式安装插件,另外一种方式是用户指定选择安装插件。插件安装过程中需要等待较长时间。 ●插件安装:登录Jenkins,在系统管理页面打开插件管理,选择可选插件选项 卡,勾选需要安装的插件。 ●设置用户注册:登录Jenkins,在系统管理页面打开Configure Global Security, 访问控制安全域勾选允许用户注册。

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