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Dirichlet Branes of the Covariant Open Supermembrane in AdS_4 x S^7 and AdS_7 x S^4

a r X i v :h e p -t h /0310035v 2 15 O c t 2003KEK-TH-904

hep-th/0310035

Dirichlet Branes of the Covariant Open Supermembrane

in AdS 4×S 7and AdS 7×S 4

Makoto Sakaguchi a and Kentaroh Yoshida b Theory Division,High Energy Accelerator Research Organization (KEK),Tsukuba,Ibaraki 305-0801,Japan.a Makoto.Sakaguchi@kek.jp b kyoshida@post.kek.jp Abstract We discuss an open supermembrane theory in the AdS 4×S 7and AdS 7×S 4backgrounds.The possible Dirichlet branes of an open supermembrane are classi?ed by analyzing the covariant

Wess-Zumino term.All of the allowed con?gurations are related to those on the pp-wave background via the Penrose limit.

Keywords:open supermembrane,Wess-Zumino term,pp-wave

1Introduction

Supermembrane theory[1,2]is an interesting subject to study in connection with the M-theory formulation[3].Open supermembrane theory is also closely related to the Horava-Witten theory[4].The Dirichlet p-branes of an open supermembrane in?at space was discussed in Refs.[5,6],where it was shown that only the values p=1,5and9are allowed.The p=5 case corresponds to the M5-brane.The9-brane implies the existence of the end-of-the world 9-brane as a boundary of the open supermembrane.On the other hand,it is an interesting problem to consider boundary surfaces of open supermembranes on the other backgrounds.We can take classical solutions of supergravities as consistent backgrounds for supermembranes [1].That is,the kappa-invariance is ensured.In the recent progress,D-branes of the type IIB string on the pp-wave background were studied in the covariant formulation[7]by using the method of Lambert and West[8](The same method was applied to the type IIA string theory on a pp-wave[9]in Ref.[10]).Moreover,we investigated the boundary surfaces of an open supermembrane on the pp-wave background?in our previous work[16]by combining the method in Ref.[8]with that in[5,6],and we looked deeper into Dirichlet branes of an open supermembrane on the pp-wave background more than in Ref.[14].In particular,we found the 1/2BPS con?gurations of1-branes,M5-branes and9-branes sitting at and outside the origin. The9-brane con?gurations sitting at the origin are intimately related to the heterotic matrix model on a pp-wave[17].

In this paper we continue the study of Dirichlet branes of an open supermembrane and consider the case of the open supermembrane in the AdS4/7×S7/4backgrounds.By analyz-

ing the covariant supermembrane actions,the possible con?gurations of boundary surfaces are classi?ed.As the result,we?nd the con?gurations of1-branes,M5-branes and9-branes pre-serving a half of supersymmetries at the origin.The AdS4/7×S7/4geometries are reduced to the Kowalski-Glikman solution[11]via a certain Penrose limit[18]as shown in[19].Those are indeed related to the Dirichlet branes on the pp-wave background via the Penrose limit and are consistent to our previous results[16].

This paper is organized as follows:Section2is devoted to the setup for our study.We introduce the supermembrane action in the AdS4/7×S7/4.In section3,we investigate the Wess-Zumino term in the covariant open supermembrane theory and classify the possible con-?gurations of Dirichlet branes of the membrane sitting at and outside the origin.We also

discuss the relation between the Dirichlet branes in the AdS4/7×S7/4and those on the pp-wave background.Section4is devoted to a conclusion and discussions.

2Covariant Action of Supermembrane on AdS4×S7and AdS7×S4 In this section,we will introduce the action of the supermembrane theory on the AdS4×S7 and AdS7×S4background,and brie?y review its relevant aspects to our consideration.We obtain the covariant representation of the Wess-Zumino(WZ)term up to and including fourth order in the SO(10,1)spinorθ,which will be analyzed in the next section.

The Lagrangian of the supermembrane[1,2]is formally given as a sum of the Nambu-Goto type Lagrangian L0and WZ term L W Z?

L=L0+L W Z,L0=?

M sinh M

M Dθ

ˉα,(2.3)

i M2=2(T A B1···B4θ)F B1···B4(ˉθΓA)

?1

4ωA1A2(ΓA

1A2

θ)ˉα,

T A B1 (4)

1

?Our notation and convention are summarized in Appendix.

When f is pure imaginary(real),we are dealing with AdS4×S7(AdS7×S4).If we take f→0 limit,we can recover the?at Minkowski spacetime.The vielbeins e A and spin connections ωAB of the AdS4/7×S7/4backgrounds can be computed by parameterizing the group manifold corresponding to the algebra given in[20]as g=e X a P a+X a′P a′and de?ning Cartan one-forms as

g?1dg=e a P a+e a′P a′+1

2

ωa′b′J a′b′,(2.4)

e A:e a= sinh Y Y′ a′b′dX b′,(2.5)

ωAB:ωab=4f2X[a 22 2b]c dX c,(2.6)

ωa′b′=?f2X[a′ 22 2b′]c′dX c′,(2.7) where

(Y2)a b= |f2|((X c′)2δa′b′?X a′X b′).(2.8) The metric of the background in this parameterization is obtained as ds2=ηAB e A e B.

On the other hand,the third rank tensor B of AdS4/7×S7/4is given by

B=B(1)+B(2),(2.9)

B(1)=

1

2ˉθΓ

AB

Dθ∧dX M e A M∧dX N e B N+1

24

ˉθΓ

AB M2Dθ∧dX M e A M∧dX N e B N+O(θ6).(2.12)

We do not need to expand the?rst term B(1)in the WZ term and the Nambu-Goto part L0 with respect toθ,because these terms turn out to be irrelevant in our analysis.The covariant WZ term constructed above will be used in the next section for the classi?cation of boundary surfaces of an open supermembrane on AdS4/7×S7/4.

3Classi?cation of Supersymmetric Dirichlet Branes

Here we will classify possible supersymmetric Dirichlet branes of an open supermembrane on the AdS 4/7×S 7/4background by using the covariant action.In conclusion,we will ?nd super-symmetric 1-branes,M5-branes and 9-brane sitting at the origin as Dirichlet branes of an open supermembrane on AdS 4/7×S 7/4.

3.1Boundary Conditions of Open Supermembrane

To begin with,let us introduce the boundary condition on the boundary ?Σof the world-volume Σof an open supermembrane.The coordinates should be distinguished in terms of boundary conditions,and so we classify the coordinates of a Dirichlet p -brane as follows:

A ≡?n X M e

j (j =p +1,...,10):Dirichlet directions ?t X A M =0,(3.1)

where we have introduced a normal vector n a to the boundary ?Σ,and the normal and tan-gential derivatives on the boundary de?ned by

?n ≡n a ?a ,?t ≡?ab n a ?b (a,b =1,2).(3.2)

Now we shall impose the boundary condition on the fermionic variable θ:

P ?θ|?Σ=0or P +θ|?Σ=0,

(3.3)by using the projection operators P ±de?ned as

P ±≡1p +1ΓA 10.(3.4)

We choose s =1when the time-direction X 0is a Neumann direction,while s =i when it is a Dirichlet direction.The requirement that P ±are projection operators restricts the value p to p =1,2,5,6and 9.

From now on,we examine the κ-invariance of the action (2.1)on AdS 4/7×S 7/4.Under the

κ-variation δκE A =0→δκX M =i ˉθΓM δκθ+O (θ4),(3.5)

the action leads to a surface term only because non-surface terms vanish for the supergravity solution.The kinetic term L 0does not contribute to the surface term.The variation of

L 0includes δκE A i =?i (δκX ?M )E A ?M with ?M =(M,α),but the surface term vanishes because

δκX ?

M E A ?M =δκE A =0.On the other hand,we can take the vanishing surface term of the variation of B (1)by having additional degrees of freedom at the boundary.It is thus enough to investigate the surface term of the κ-variation of the Wess-Zumino term B (2).It is convenient to divide the action S (2)W Z = B (2)into the following three parts up to and including fourth order in θS f = d 3σ?

ijk i 2ˉθΓAB (?i θ+?i X C T C a 1···a 4θF a 1···a 4)ˉθΓA (?j θ+?j X D T D a 1···a 4

θF a 1···a 4)?k X B ,S spin =?12

ˉθΓAB ΓD 1D 2θωD 1D 2C

?i X C +12ˉθΓCA (?i θ+T a 1···a 4D θF a 1···a 4?i X D )ˉθΓC ΓE 1E 2θωE 1E 2B ?124

d 3σ?ijk ˉθΓAB M 2D i θ?j X A ?k X B .(3.8)Th

e third part S M contains the M 2term,while the second part S spin includes the spin con-nection.The ?rst part S

f contains all terms other than S M and S spin .

We analyze these terms in turn.Because the κ-variation boundary terms do not cancel out each other,we examine these terms separately.First,we consider the κ-variation of S f and study the con?guration of Dirichlet branes sitting at the origin.As we will see later,the other terms S spin and S M do not a?ect the result at the origin.We next investigate the con?guration of Dirichlet branes sitting outside the origin.In this case,the term S spin leads to additional conditions.

3.2Dirichlet Branes at the Origin

Let us consider the κ-variation of S f .The surface terms come from the variation of variables with a derivative.Under the variation (3.5),the action leads to surface terms up to and including fourth order in θδκS f =? dτ ?Σdξ i ˉθ

ΓA ?t X

2(ˉθΓA δκθˉθΓA

B δκθ

ˉθΓA )(˙θ?t X B )?1AB

T a 1···a 4C δκθ+ˉθΓB ˉθΓCA δκθˉθΓB θ)F a 1···a 4(˙X

B ?˙X A ) ,(3.10)

where a dot on a variable means the world-volume time derivative?τof the variable.The?rst line vanishes under the condition:

ˉθΓ

A C a1···a4θ=ˉθΓC

B

a1···a4θ=0.(3.12)

These conditions are satis?ed under one of the following boundary conditions on(a1,a2,a3,a4)-directions:

?One of(a1,···,a4)is a Dirichlet direction and other three directions are Neumann direc-tions.

?Three of(a1,···,a4)are Dirichlet directions and the remaining one direction is a Neu-mann direction.

That is,the directions in which9-branes,M5-branes and1-branes can span are restricted.We shall classify the possible Dirichlet branes of an open supermembrane on AdS4/7×S7/4below.

First,let us consider the con?gurations of9-branes,which is classi?ed as follows:?Classi?cation of9-branes

(at the origin)(?D=5and?N=6)

1.(3,3)-brane;M5=Γaa′1···a′4,

2.(1,5)-brane;M5=Γa1···a3a′1a′2.

p=5

ΓaΓa1a2a3a′1···a′6

Table1:Classi?cation of1/2BPS Dirichlet branes sitting at the origin.

In the end,we consider the1/2BPS con?gurations of1-branes at the origin.The possible con?gurations of1-brane are given as follows:

?Classi?cation of1-branes

4 dτ ?Σdξ ?1ABΓD1D2θ·ˉθΓC?1C CδκθωD1D2 2

ˉθΓ

CA

δκθ·ˉθΓC

B (˙X B?˙X A)+O(θ6),(3.13)

where the expression of the spin connectionωAB C=e M CωAB M is given by

ωAB

C

:ωab c=?4f2X[a 22 b]c,ωa′b′c′=f2X[a′ 22 b′]c′.(3.14) Let us consider the vanishing condition for the surface term.The?rst two terms vanish when

ˉθΓ

DE

=0,(3.15) which is trivially satis?ed for the branes sitting at the origin X A

ΓADθX D

No Contribution from the S M

Finally we shall discuss the contribution of S M to our result.We can easily show that S M including M2does not change the above classi?cation.The variation of S M is given by

δκS M=? dτ ?Σdξi AB M2δκθ˙X B,(3.17) and hence,in order for the surface terms to vanish,we need to impose the additional condition:

ˉθΓ

A C a1···a4θ·ˉθΓ

288

ˉθΓ

B

ΓCDθ·ˉθΓCDa1a2a3a4δκθ

?24A

2

Γ±Γ?and decompose the original spinorθas

θ=1·θ=?1

We will study the Penrose limit of each type of the possible Dirichlet branes at the origin in the AdS coordinate system.For simplicity,we examine the boundary condition P?θ|?Σ=0 below,but the Penrose limit of the condition P+θ|?Σ=0leads to the similar result.

Penrose Limit of9-branes

Now let us examine the Penrose limit of9-brane con?gurations which is the(3,7)-brane.The boundary condition is given by

sΓaθ=θ.(3.20)

When one of1,2,3is the Dirichlet direction,the condition(3.20)reduces toΓIθ=θ,I=1,2,3, under the Penrose limit.This is nothing but the boundary condition for(+,?;2,6)-brane with M1=ΓI,which is the possible con?guration of9-branes in the pp-wave case[16].Note that the resulting pp-wave background after the Penrose limit is not described in the Brinkmann coordinates,but the result of Ref.[16]is written in terms of the Brinkmann coordinates. Therefore we need to take account of the coordinate transformation between two coordinate systems.As we will see in Appendix,the coordinate transformation does not a?ect our result in this paper.

On the other hand,when the0-direction(10-direction)in the coordinate system of the AdS4×S7(AdS7×S4)is the Dirichlet direction,thenθ+=0is obtained by the Penrose limit.

This meansΓ?+θ=θ,or equivalentlyΓ12···9θ=θ.Because p is restricted to be1,5and9,the matrix M10?p cannot beΓ?+.Thus we?nd M9=Γ12···9,which is the(+?)-brane boundary condition.These two types of the resulting branes are exactly identical with those found in[16]. Penrose Limit of M5-branes

In the same manner used in the study of9-branes,the boundary conditions for the M5-branes are modi?ed in the Penrose limit according to the boundary conditions for the0and10-directions.

We can consider the(3,3)-and(1,5)-type M5-branes at the origin.First,the boundary condition for(3,3)-brane,Γaa′1···a′4θ=θ,leads to

ΓII′1···I′4θ=θwhen0,10∈Neumann,

Γ+?I′1···I′3θ=θwhen0,10∈Dirichlet,

Γ1···9θ=θotherwise.(3.21)

(3,7)

?N2↓ND?D2 (+,?;2,6)(+,?)

(3,3)

?N2↓ND?D2 (+,?;2,2)(+,?)(3,3)

(1,5)

?N2↓ND?D2 (+,?;0,4)(+,?)(1,5)

(1,1)

?N2↓ND?D2 (+,?)(+,?)(1,1)

Figure1:Relation of Dirichlet branes in the AdS4/7×S7/4and pp-wave background:Dirichlet branes in the AdS4/7×S7/4are mapped to those on the pp-wave background as shown above.Notably,some 9-branes and M5-branes are mapped to the1-branes expanding in(+,?)-directions on the pp-wave background, when we choose a Neumann coordinate and a Dirichlet one in order to make the light-cone directions.

The last condition follows because in this case the boundary condition becomesθ+=0by taking the Penrose limit.These are the boundary conditions for(+,?;2,2)-,(3,3)-and(+,?)-branes respectively.Secondly,the boundary condition for(1,5)-brane,sΓa1···a3a′b′θ=θ,becomes

ΓI1···I3I′J′θ=θwhen0,10∈Neumann,

iΓ+?IJI′θ=θwhen0,10∈Dirichlet,

Γ1···9θ=θotherwise.(3.22) These are(+,?;0,4)-,(1,5)-and(+,?)-branes,respectively.All of branes obtained in the Penrose limit are contained in the list of the classi?cation in the case of pp-wave[16]. Penrose Limit of1-branes

In this case,the boundary condition,sΓa1···a3a′1···a′6θ=θ,reduces to

iΓ+?IJI′1···I′5θ=θwhen0,10∈Dirichlet,

Γ1···9θ=θotherwise,(3.23) which correspond to(1,1)-and(+,?)-branes,respectively.Again,these are contained in the classi?cation in[16].

As a summary,we depict in Fig.1the relation of branes in the AdS background to those in the pp-wave.We should remark that all of the possible D-brane con?gurations in the pp-wave case have been recovered as the Penrose limit of those in the AdS case.Moreover,our result is consistent to the Penrose limit of the embedded AdS brane in eleven dimensions[22].

Finally,we would like to comment on the Penrose limit of the Dirichlet branes outside the origin.As a matter of course,we can?nd the1/4BPS Dirichlet branes even outside the origin by imposing a further boundary condition on the spinorθ,and some of such con?gurations would be mapped to the1/4BPS or1/2BPS1-branes outside the origin on the pp-wave background by taking the Penrose limit.

4Conclusion and Discussion

In this paper we have discussed the boundary surfaces(Dirichlet branes)of an open super-membrane in the AdS4/7×S7/4backgrounds.By analyzing the covariant Wess-Zumino term,

we have classi?ed the allowed con?gurations of Dirichlet branes at the origin.All of1/2BPS con?gurations are mapped to those preserving a half of supersymmetries on the pp-wave back-ground obtained in[16]by taking the Penrose limit.In particular,when we choose a Neumann direction and a Dirichlet one to form the light-cone directions,the9-branes and M5-branes are changed into the1-branes spanning in the(+,?)-directions.

In addition,we have discussed the boundary surfaces outside the origin,and it was found that the1/2BPS con?gurations are not allowed.As a matter of course,it would be possible to?nd less supersymmetric Dirichlet brane con?gurations,such as1/4BPS objects.This is an interesting future problem.It is also important to clarify the preserved supersymmetries in the Penrose limit for these Dirichlet brane con?gurations in the AdS4/7×S7/4background.

It is one of the most interesting problems to consider the application of our results for the study of the AdS4/7×S7/4correspondence,and to clarify the?eld contents in the dual gauge theory.Similar analysis with this paper is applicable for the AdS string case,and we can classify the possible con?gurations of D-branes of the AdS string,and discuss their Penrose limits using[23].If such a study could succeed,then we possibly might study the AdS/CFT correspondence at the string theoretical level without using the Penrose limit as far as concerns D-branes of the AdS string.We will study in this direction as a future work[24].

Acknowledgments

We would like to thank Machiko Hatsuda and Katsuyuki Sugiyama for useful discussion.

Appendix

Notation and Convention

In this place we will summarize miscellaneous notation and convention used in this paper. Notation of Coordinates

For the supermembrane in the eleven-dimensional curved space-time,we use the following notation of supercoordinates for its superspace:

(X M,θα),M=(μ,μ′),μ∈AdS4(S4),μ′∈S7(AdS7),

and the background metric is expressed by G MN.The coordinates in the Lorentz frame is denoted by

(X A,θˉα),A=(a,a′),a= 0,1,2,310,1,2,3,a′= 4,...,9,10for AdS4×S7

0,4,...,9for AdS7×S4,

and its metric is described byηAB=diag(?1,+1,...,+1)withη00=?1.The light-cone coordinates are de?ned by X±≡12(X0±X10).

The membrane world-volume is three-dimensional and its coordinates are parameterized by (τ,σ1,σ2).The induced metric on the world-volume is represented by g ij.

SO(10,1)Cli?ord Algebra

We denote a32-component Majorana spinor asθ,and the SO(10,1)gamma matricesΓA’s satisfy the SO(10,1)Cli?ord algebra

{ΓA,ΓB}=2ηAB,{ΓM,ΓN}=2G MN,ΓA≡e A MΓM,ΓM≡e M AΓA,

where the light-cone components of the SO(10,1)gamma matrices are

Γ±≡12 Γ0±Γ10 ,{Γ+,Γ?}=?2I32.

We shall chooseΓA’s such thatΓ0is anti-hermite matrix and others are hermite matrices.In this choice the relation(ΓA)?=Γ0ΓAΓ0is satis?ed.The charge conjugation ofθis de?ned by

θC≡CˉθT,

where ˉθ

is the Dirac conjugation of θand is de?ned by ˉθ≡θ?Γ0.The charge conjugation matrix C satis?es the following relation:

(ΓA )T =?C ?1ΓA C ,

C T =?C .For an arbitrary Majorana spinor θsatisfying the Majorana condition θC =θ,we can easily show the formula

ˉθ

=?θT C ?1.That is,the charge conjugation matrix C is de?ned by C =Γ0in this representation.The ΓA ’s are real matrices (i.e.,(ΓA )?=ΓA ).We also see that Γr (r =1,2,...,9)and Γ10are symmetric and Γ0is skewsymmetric.

Relation to the KG solution

The Kowalski-Glikman solution,which is the maximally supersymmetric pp-wave background in eleven dimensions,can be obtained from AdS 4/7×S 7/4by taking the Penrose limit.Noting that the super-isometry algebra of the KG solution is an In¨o n¨u -Wigner contraction of that of AdS 4/7×S 7/4[25],the group manifold for the pp-wave algebra is parameterized by g =e X +P ++X ?P ?+X m P m because we used the parameterization g =e X a P a +X a ′P a ′in (2.5).The metric in this parametrization is written as

ds 2=?2e +e ?+(e I )2+(e I ′),

where the vielbeins are given by

e +=dX +,

z =μ6X +,e ?=dX ?? 1?

sin z (X +)2(X +dX I ?X I dX +)? 1?

sin z ′(X +)2(X +dX I ′?X I ′dX +),e I =sin z z X I z ′dX I ′+ 1?sin z ′X +dX +.

In order to make the metric to be of the ordinary form in Brinkmann coordinate we change the coordinate (X ±,X m )as

?X +≡X +,?X

I ≡sin z z ′X I ′,?X ?≡X ??μsin 2z (?X

I )2?μ

sin 2z ′(?X I ′)2.

Under this transformation,the metric and the?ux become

ds2=?2d?X+d?X?? μ6 2(?X i′)2 (d?X+)2+(d?X m)2,

and the constant?ux F+123=μ,respectively.This reveals the fact that X i=0and X i′=0for AdS4/7×S7/4correspond to?X i=0and?X i′=0for the KG solution in Brinkmann coordinates. We can easily see that the condition X+=X?=0corresponds to?X+=?X?=0by the use of the formulae of trigonometrical functions.

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supersymmetry,”Class.Quant.Grav.19(2002)L87[arXiv:hep-th/0201081].

[20]B.de Wit,K.Peeters,J.Plefka and A.Sevrin,“The M-theory two-brane in AdS(4)x S(7)

and AdS(7)x S(4),”Phys.Lett.B443(1998)153[arXiv:hep-th/9808052].

[21]P.Claus,“Super M-brane actions in AdS(4)x S(7)and AdS(7)x S(4),”Phys.Rev.D59

(1999)066003[arXiv:hep-th/9809045].

[22]N.Kim and J.T.Yee,“Supersymmetry and branes in M-theory plane-waves,”Phys.Rev.

D67(2003)046004[arXiv:hep-th/0211029].

[23]M.Hatsuda,K.Kamimura and M.Sakaguchi,“From super-AdS5×S5algebra to super-

pp-wave algebra,”Nucl.Phys.B632(2002)114[arXiv:hep-th/0202190].

[24]M.Sakaguchi and K.Yoshida,in preparation.

[25]M.Hatsuda,K.Kamimura and M.Sakaguchi,“Super-PP-wave algebra from super-AdS×S

algebras in eleven-dimensions,”Nucl.Phys.B637(2002)168[arXiv:hep-th/0204002].

焦耳定律实验探究

(1)实验中通过观察U形管中的变化来比较电流通过电阻丝产生热量的多少.这种实验方法叫.下面实验也用这种实验方法的是. A.认识电压时,我们用水压来类比 B.用光线来描述光通过的路径 C.把敲响的音叉来接触水面,看有没有溅起水花,来判断音叉有没有振动 D.用斜面和小车来研究阻力对物体的影响 (2)装置中的U形管(选填“是”或“不是”)连通器. (3)甲图所示的装置是用来研究电流通过电阻丝产生的热量与的关系,通电一段时间,(选填“a”或“b”)容器中电流产生的热量较多. (4)乙图所示的实验装置是用来研究电流通过电阻丝产生的热量与的关系,通电一段时间,(选填“c”或“d”)容器中电流产生的热量多. 2、如图所示,甲、乙两个完全相同的玻璃瓶内有阻值分别为R甲、R乙的电阻丝,瓶中插入温度计a、b。 (1)利用此装置探究电流通过导体产生的热量与哪些因素有关时,在两瓶中加入质量、初温都相同的煤油。闭合开关一段时间,可以通过情况,判断电阻丝产生热量的多少,在此采用的方法是。(2)此方案是探究和时间相同时,电流通过电阻丝产生的热量与大小的关系。(3)在甲、乙两瓶内换用质量、初温都相同的不同液体,且电阻丝的阻值时,可以比较不同物质的吸热能力。若温度计a比温度计b温度升高得快,则甲、乙两瓶内液体的比热容关系是C甲 C乙(填“大于”“小于”或“等于”)。 3、小明要用图所示的实验器材探究电压一定时,电流热效应与电阻的关系.其中瓶内电阻丝的长度、粗细都相同. (1)请你用笔画线代替导线,帮他把电路连接完整. (2)电流产生热量的多少不易直接测量.因此,在这个实验中是通过显示电流产生热量的多少的.象这种用能直接观测的量来显示不易直接观测的量的方法叫法.(填“转换法”,“控制变量法”,或“等效替代法”) (3)在这个实验中,除了控制电压一定外,还要控制的量有. (4)在这个实验中,若两个电阻丝的通电时间相同,则瓶内温度计的示数升高的多. 4、为了探究电流产生的热量跟什么因素有关,王军设计了如下图所示的家甲、乙两种装置,他将两端阻值不同的电阻丝(R1

Latent Dirichlet Allocation note

Latent dirichlet allocation note By: Zhou Li (smzlkimi@https://www.doczj.com/doc/5e7065546.html,) Blog: https://www.doczj.com/doc/5e7065546.html, Code&Doc: https://www.doczj.com/doc/5e7065546.html,/p/lsa-lda/ July 31, 2009 1 基础知识:贝叶斯统计 假设有两个箱子,每个箱子装了8个球,A箱子3个红球5个白球,B箱子6个红球2个白球。如果问从A箱子摸出一个红球的概率,那么答案是3/8,如果问从B箱子摸出一个白球的概率,那么为2/8。这样的正向推理很简单。但是如果问摸出一个红球,它是从A箱子中摸出的概率是多少,这又如何求呢?贝叶斯方法正是用来求这种”逆”概率。 P(X,Y)表示X,Y的联合概率,有如下公式P(X,Y)=P(Y|X)P(X),由于P(X,Y)=P(Y,X),于是我们得到P(Y|X)P(X)=P(X|Y)P(Y),将左边P(X)移到右边得到: 这就是贝叶斯公式,其中P(Y|X)称为后验分布,P(X)称为先验分布,P(X|Y)称为似然函数。贝叶斯问题的详细描述可以参考Pattern Recognition and Machine Learning[1].该书第一章对 贝叶斯方法做了详细的解释。 下面讨论一个概率问题,一对夫妇有两个孩子,已知其中一个是男孩,问另一个也是男孩的概率? 令A=另一个也是男孩B=已知其中一个是男孩 由贝叶斯:P(A|B) = P(B|A)P(A)/P(B) 其中P(B|A) = 1 ,因为另一个也是男孩,表示两个都是男孩。 P(A) = 0.25 即如果有两个孩子,两个都是男孩的概率0.25 P(B) = 0.75 即如果有两个孩子,那么其中一个是男孩的概率为0.75 因此P(A|B) = 1*0.25/0.75=1/3 1.1 基础知识:Dirichlet distribution 假设我们在和一个不老实的人玩掷骰子游戏。按常理我们觉得骰子每一面出现的几率都是 1/6,但是掷骰子的人连续掷出6,这让我们觉得骰子被做了手脚,而这个骰子出现6的几率更高。而我们又不确定这个骰子出现6的概率到底是多少,所以我们猜测有50%的概率是:6出现的概率2/7,其它各面1/7;有25%的概率是:6出现的概率3/8,其它各面1/8;还有25%的概率是:每个面出现的概率都为1/6,也就是那个人没有作弊,走运而已。用图表表示如下:

(初中物理实验)对奥斯特实验和焦耳定律实

对奥斯特实验和焦耳定律实验的改进 物理学是一门实验科学,研究物理学的根本方法是观察和实验。在物理教学中教师要做大量的演示实验,演示实验的实验效果往往是一节课能否提高课堂效率的关键。笔者在多年的教学中对教材中的演示实验做了大量的改进,现列举两例供同行参考。 一、奥斯特实验 1.实验缺点 如图1是初中物理教材中《电流磁场》一节的奥斯特实验图。奥斯特实验在历史上具有划时代的意义,在1820年奥斯特做此实验前,人们对电和磁的认识一直是单独的、孤立的,奥斯特实验使人们第一次认识到电和磁的联系。从教学上讲,能否做好奥斯特实验是学生能否学好电磁学的关键。但教材对此实验的设计效果并不明显,用导线将电池的正负极直接连接并放在演示磁针的上方,会发现磁针几乎不动,很多教师采用将演示磁针换成微型磁针来做此实验,通电后磁针转动但转动幅度仍不大。此种改进虽勉强可行,但降低了实验可见度,教师的演示有蜻蜓点水之感;再者用电池做电源,由于发生短路,用过几次就要更换电池,造成较大的浪费,因为学生电源有过载保护,也无法 用学生电源代替电池做实验。 2.实验改进 如图2是笔者对奥斯特实验的改进图。从五金商场购置直径为1mm的漆包线约20m 长,绕制边长约为25cm的方形线圈abcd,将线圈固定在木支架上,用小刀或砂纸将线圈的两个接头A、B上的绝缘漆刮掉。用学生电源做电源,考虑到漆包线较硬,为了便于连接,同时也为了节约时间,可事先在软导线C、D上各接一个鳄鱼夹。

将线圈、支架放在水平桌面上,演示磁针如图放置,当磁针静止时调整线圈的方向 使bc边与磁针指向平行。 连接A和E、B和F,闭合开关,磁针发生明显偏转,S极向里转,N极向外转,转过90°,由于惯性磁针来回摆动几次之后在与线圈 ab边垂直方向静止;断开开关,磁针又转回到开始位置。实验形象地证明通电导体周围存在着磁场。 将鳄鱼夹对调(A接F、B接E),闭合开关,磁针仍发生明显偏转,但转动方向和原来相反。实验证明,电流的磁场的方向与电流的方向有关。 实验原理 改进后实验之所以取得了明显的实验效果,是因为小磁针上方有多条直导线且电流的方向相同,小磁针受到了多条直导线的电流的磁场的作用;事实上,小磁针在线圈abcd 的内部它受到了整个线圈的磁场的作用(这一点在教学中不要向学生指明)。 注意事项 学生电源选用直流档次2~4V,电压不要过高,绕制线圈时线圈圈数不要过少。否则,通电后会发生短路(学生电源有过载保护)而影响实验进行。 二、焦耳定律实验 1.实验缺点 如图3是九年义务教育初中物理第二册《焦耳定律》一节的实验装置图。现摘入教 材中设计的实验步骤如下: ①接通电路一段时间,比较两瓶中煤油哪个上升得高。实验结果是:甲瓶中煤油上 升得高。这表明电阻越大,电流产生的热量越多。 ②在两玻璃管中的液柱降回到原来的高度后,调节滑动变阻器,加大电流,重做上面的实验,通电时间和前次时间相同,在这两次实验中,比较甲瓶(或乙瓶)中的煤油哪次上升得高。在第二次实验中,瓶中煤油上升得高。这表明电流越大,电流产生的热

关于改进《焦耳定律》实验的思考——黄平刚

关于改进《焦耳定律》实验的思考作者单位:仙桃市彭场中学作者姓名:黄平刚参赛项目:论文【摘要】物理实验是中学物理教学过程必不可少的组成部分,起着及其重要的作用,而在整个教与学的过程中,实验设备的优劣,对实验的结果起着决定性的作用。本文通过对旧教材和新教材中的《焦耳定律》实验进行对比分析,总结出旧教材的不足之处和新教材的优势,经过认真思考对《焦耳定律》实验进行了进一步的改进和创新,使学生更容易接受和掌握,从而提高了实验的教学效果。【关键词】焦耳定律;物理实验;实验教学 【正文】 中学物理实验是物理教学过程中的重要环节,教师通过实验的演示,可直观地将知识传输于学生,学生可通过物理实验灵活应用所学知识,观察分析实验结果,探索新的理论。在整个教与学的过程中,实验设备的优劣,对实验的结果起着决定性的作用。《焦耳定律实验》是初中物理教材中非常重要的验证性演示实验,对焦耳定律的学习有着非常重要的作用。 一、原教材中的焦耳定律的实验 (一)原教材的具体实验过程 实验装置在两个相同的烧瓶中装满煤油,并用胶塞密闭,胶塞中安放如图玻管,瓶中各放一根电阻丝,甲瓶中电阻丝的电阻比乙瓶中的大。通电后电流通过电阻丝产生的热量越多,玻璃管中煤油液面煤油上升得越高。观察煤油、在玻璃管里上升的情况,就可以比较电流产生的热量。 1、接通电路一段时间,比较两瓶中的煤油哪个上升得高(如图2所示),实

验结果是:甲瓶中的煤油上升得高。 2、在两玻璃管中的液柱降回原来高度后,调节滑动变阻器,加大电流,重做上述实验,通电时间与前次相同。在两次实验中,比较甲瓶(或乙瓶)中的煤油哪次上升得高(如图3所示)。实验结果是:第二次实验,玻管中煤油上升得高。 3、实验结论如下: (1)电阻越大,电流产生的热量越多; (2)电流越大,电流产生的热量越多; (3)通电时间越长,电流产生的热量越多,玻璃管中煤油上升得也越高。 (二)该实验装置比较复杂,密闭要求高,显示速度慢,可见度小,耗时长。该实验过程同时存在以下四点不足: 1、不能同时演示热量跟电流,热量跟电阻的关系;在说明电流越大,产生的热量越多的原理时,要分两次实验进行,不同的电流值所产生的液体高度不能直接比较;另外要待两只玻璃管的液柱降到原来的高度并改变电流后才能做第二

第一章 先验分布与后验分布

第一章 先验分布与后验分布 1.1 解:令120.1,0.2θθ== 设A 为从产品中随机取出8个,有2个不合格,则 2 2618()0.10.90.1488P A C θ== 22628()0.20.80.2936P A C θ== 从而有 1111122()() ()0.4582()()()() P A A P A P A θπθπθθπθθπθ==+ 2221122()() ()0.5418()()()() P A A P A P A θπθπθθπθθπθ= =+ 1.2 解:令121, 1.5λλ== 设X 为一卷磁带上的缺陷数,则()X P λ ∴3(3)3! e P X λ λλ-== 1122(3)(3)()(3)()0.0998P X P X P X λπλλπλ∴===+== 从而有 111222(3)() (3)0.2457 (3)(3)() (3)0.7543 (3) P X X P X P X X P X λπλπλλπλπλ========== 1.3 解:设A 为从产品中随机取出8个,有3个不合格,则 33 58()(1)P A C θθθ=- (1) 由题意知 ()1,01πθθ=<< 从而有 351 ()() ()504(1),01()()P A A P A d θπθπθθθθθπθθ = =-<

1 (),102010πθθ= << 11.611.51()0.0110 m x d θ==? 从而有 ()()()10,11.511.6() P x x m x θπθπθθ==<< 1.6 证明:设随机变量()X P λ ,λ的先验分布为(,)Ga αβ,其中,αβ为已知,则 (),0 ! x e P x x λ λλλ-= > 1(),0 () e ααβλ βπλλλα--=>Γ 因此 11(1) ()()()x x x P x e e e λαβλαβλπλλπλλλλ---+--+∝?∝= 所以 (,1) x G a x λαβ++ 1.7 解:(1)由题意可知 ()1,01πθθ=<< 因此 1 2 2()12(1)x x m x d x θθ =?=-? 因此 2()()1(),1 ()1P x x x x m x x θπθπθθθ==<<- (2) 由题意可知 1 22 2()36x m x d x θθθ=?=? 因此 ()() ()1,01 () P x x m x θπθπθθ= =<< 1.8 解:设A 为100个产品中3个不合格,则 3 397100()(1)P A C θθθ=- 由题意可知 199(202) ()(1),01(200) πθθθθΓ= -≤≤Γ 因此 3971994296()()()(1)(1)(1)A P A πθθπθθθθθθθ∝?∝--=- 由上可知 (5,297)A Be θ

焦耳定律实验探究

1、如图所示小蕾同学在研究“电流通过导体产生热量的多少与电流、电阻是否有关”时,采用了如图所示的实验装置,其中a、b、c、d四个相同的容器密闭着等量空气,将1、2和3、4导线分别接到电源两端. (1)实验中通过观察U形管中的变化来比较电流通过电阻丝产生热量的多少.这种实验方法叫.下面实验也用这种实验方法的是. A.认识电压时,我们用水压来类比B.用光线来描述光通过的路径 C.把敲响的音叉来接触水面,看有没有溅起水花,来判断音叉有没有振动 D.用斜面和小车来研究阻力对物体的影响 (2)装置中的U形管(选填“是”或“不是”)连通器. (3)甲图所示的装置是用来研究电流通过电阻丝产生的热量与的关系,通电一段时间,(选填“a”或“b”)容器中电流产生的热量较多. (4)乙图所示的实验装置是用来研究电流通过电阻丝产生的热量与的关系,通电一段时间,(选填“c”或“d”)容器中电流产生的热量多. 2、如图所示,甲、乙两个完全相同的玻璃瓶内有阻值分别为R甲、R乙的电阻 丝,瓶中插入温度计a、b。 (1)利用此装置探究电流通过导体产生的热量与哪些因素有关时,在两瓶中加入 质量、初温都相同的煤油。闭合开关一段时间,可以通过情况,判断电阻 丝产生热量的多少,在此采用的方法是。 (2)此方案是探究和时间相同时,电流通过电阻丝产生的热量与大 小的关系。 (3)在甲、乙两瓶内换用质量、初温都相同的不同液体,且电阻丝的阻值时,可以比较不同物质的吸热能力。若温度计a比温度计b温度升高得快,则甲、乙两瓶内液体的比热容关系是C C乙(填“大于”“小于”或“等于”)。 甲 3、小明要用图所示的实验器材探究电压一定时,电流热效应与电阻的关系.其 中瓶内电阻丝的长度、粗细都相同. (1)请你用笔画线代替导线,帮他把电路连接完整. (2)电流产生热量的多少不易直接测量.因此,在这个实验中是通过显示 电流产生热量的多少的.象这种用能直接观测的量来显示不易直接观测的量的 方法叫法.(填“转换法”,“控制变量法”,或“等效替代法”) (3)在这个实验中,除了控制电压一定外,还要控制的量有. (4)在这个实验中,若两个电阻丝的通电时间相同,则瓶内温度计的示数升高的多. 4、为了探究电流产生的热量跟什么因素有关,王军设计了如下图所示的家甲、乙两种装置,他将两端阻值不同的电阻丝(R1

LDA模型

LDA(主题模型)算法 &&概念: 首先引入主题模型(Topic Model)。何谓“主题”呢?望文生义就知道是什么意思了,就是诸如一篇文章、一段话、一个句子所表达的中心思想。不过从统计模型的角度来说,我们是用一个特定的词频分布来刻画主题的,并认为一篇文章、一段话、一个句子是从一个概率模型中生成的。 LDA可以用来识别大规模文档集(document collection)或语料库(corpus)中潜藏的主题信息。它采用了词袋(bag of words)的方法,这种方法将每一篇文档视为一个词频向量,从而将文本信息转化为易于建模的数字信息。 LDA(Latent Dirichlet Allocation)是一种文档主题生成模型,也称为一个三层贝叶斯概率模型,包含词、主题和文档三层结构。所谓生 注:每一篇文档代表了一些主题所构成的一个概率分布,而每一个主题又代表了很多单词所构成的一个概率分布。 备注: 流程(概率分布):→→ 许多(单)词某些主题一篇文档 /**解释:LDA生成过程 *对于语料库中的每篇文档,LDA定义了如下生成过程(generativeprocess): *1.对每一篇文档,从主题分布中抽取一个主题; *2.从上述被抽到的主题所对应的单词分布中抽取一个单词; *3.重复上述过程直至遍历文档中的每一个单词。 **/ 把各个主题z在文档d中出现的概率分布称之为主题分布,且是一个多项分布。把各个词语w在主题z下出现的概率分布称之为词分布,这个词分布也是一个多项分布。

&&深入学习: 理解LDA,可以分为下述5个步骤: 1.一个函数:gamma函数 2.四个分布:二项分布、多项分布、beta分布、Dirichlet分布 3.一个概念和一个理念:共轭先验和贝叶斯框架 4.两个模型:pLSA、LDA(在本文第4 部分阐述) 5.一个采样:Gibbs采样 本文便按照上述5个步骤来阐述,希望读者看完本文后,能对LDA有个尽量清晰完整的了解。同时,本文基于邹博讲LDA的PPT、rickjin的LDA数学八卦及其它参考资料写就,可以定义为一篇学习笔记或课程笔记,当然,后续不断加入了很多自己的理解。若有任何问题,欢迎随时于本文评论下指出,thanks。 1 gamma函数 整体把握LDA 关于LDA有两种含义,一种是线性判别分析(Linear Discriminant Analysis),一种是概率主题模型:隐含狄利克雷分布(Latent Dirichlet Allocation,简称LDA),本文讲后者(前者会在后面的博客中阐述)。 另外,我先简单说下LDA的整体思想,不然我怕你看了半天,铺了太长的前奏,却依然因没见到LDA的影子而显得“心浮气躁”,导致不想再继续看下去。所以,先给你吃一颗定心丸,明白整体框架后,咱们再一步步抽丝剥茧,展开来论述。 按照wiki上的介绍,LDA由Blei, David M.、Ng, Andrew Y.、Jordan于2003年提出,是一种主题模型,它可以将文档集中每篇文档的主题以概率分布的形式给出,从而通过分析一些文档抽取出它们的主题(分布)出来后,便可以根据主题(分布)进行主题聚类或文本分类。同时,它是一种典型的词袋模型,即一篇文档是由一组词构成,词与词之间没有先后顺序的关系。此外,一篇文档可以包含多个主题,文档中每一个词都由其中的一个主题生成。 LDA的这三位作者在原始论文中给了一个简单的例子。比如假设事先给定了这几个主题:Arts、Budgets、Children、Education,然后通过学习的方式,获取每个主题Topic对应的词语。如下图所示:

焦耳定律探究实验方案

《焦耳定律》探究实验方 案 一、设计思想内容概述: 通过实验仪器改进创新,帮助学生直观的认识电流的热效应并分析总结实验数据,得出焦耳定律结论。由于传统的焦耳定律验证实验采用分步进行,产生的热量与电流的平方成正比,与电阻成正,与通电时间成正比,必须要控制变量,这样在分步进行时受热量传递的影响,不容易控制;另外它加热容器大用时长。而改进创新后的实验,采用三个加热瓶同时进行,同时加热,减小外界热传递的影响,做到控制变量又能同时进行对比,简化了实验的步骤,节约了时间,从而让学生有充足时间分析论证得出结 论。 二、地位和作用: 《焦耳定律》内容的教学位于(人教版)《物理》八年级第八章第四节《电与热》。课程标准的要求是知道电流的热效应,知道焦耳定律。因此本节课要想建立焦耳定律的概念(Q=I2Rt),实验效果的好坏是关键。因此我对此 实验进行了创新改进。 三、实验设计: (一)、教材建议实验装置的不足之处(如图1):一是容器大,加热时间长,课堂四十分钟不能有效的完成教学法,如果用大电阻、电压高于教学电源提供的电压,需要变压器,电阻丝裸露不安全。二是分步进行比较产生的热量

与电阻之间和电流之间的关系过程繁杂,用时长,课堂时间不足,不能解决问 题。 (二)、创新实验的创新之处(如图2):采用如图所示三个加热瓶,减少加热瓶的容量,同时对三瓶煤油一起加热并观察温度计的示数,做到及控制变量又能同时进行对比温度计升高与电阻和电流的关系,即节约时间,又让学生比较直观的得出产生热量与电流、电阻和通电时间的定性关系,从而总结实验结 论。 1、仪器和器材 演示板电路一个、教学法电源一台、三个容器,三只温度计、煤油、阻什分别 是R 1=5、R 2 =10、R 3 =10三段电阻丝、电流表两个、滑动变阻器两个、开关一只,导线若干、停表1只。 2、实验装置示意图:(下图)

伽马先验分布的草案

1先验分布服从伽马-逆伽马分布 1:取形状参数先验分布为伽马分布: )exp() (),(~)(1 bm m a b b a Ga m a a -= -Γπ, 其中a 为形状参数,b 为尺度参数。 2:尺度参数的先验分布为逆伽马分布: ??? ? ??- ??? ? ??=+ηη ηπv u v v u IGa u u exp 1 )(),(~)(1 Γ, 其中u 为形状参数,v 为尺度参数。 则两参数的联合验前分布为: ??? ? ??- ???? ??? -= ?=+-ηηηπv u v bm m a b v u IGa b a Ga m u u a a exp 1)()exp() (),(),(),(1 1 ΓΓ )(?Γ为伽马函数: dx e x a x a -∞+-? = 1 )(Γ 0>a 2 超参数确定方法 上面给出的先验分布中,除了两参数数都取无信息先验分布,其它先验分布都含有未知的超参数。超参数可以根据经验专家给出,但是更多的时候要利用先验数据确定。通常利用先验矩可以确定超参数。这时,首先要获得参数θ(对于Weibull 而言,就是m 和η)的样本,然后才能去估计参数的样本矩。然而,已知的先验数据与参数的样本并没有明显的对应关系。在工程应用中,常用自助法(Bootstrap )获得参数的样本。自助法的核心是利用自助样本(或称为再生样本)来估计未知概率测度的某种统计量的统计特性。设),,(21n t t t T ???=是得到的一组数控系统无故障工作时间样本。通过其运用自助法便可获得m 和η的样本。具体步骤如下: 1)对),,(21n t t t T ???=进行有放回抽样,可得到自助样本; 2)利用自助样本),,(* *2*1*n t t t T ???=进行最大似然估计,得到m ?,η?; 3)重复上述两个步骤N 次,得到估计参数样本)}?,?(,),?,?(),?,?{(2211N N m m m ηηη???; 4)利用得到的估计参数样本即可求未知参数m ,η的期望和方差。 通过得到的N 组参数样本,分别计算其期望与方差,可以得到验前分布的超参数。当假设先验分布为二元正态时: ∑ == N i i m m N 1 ?1μ,∑ ==N i i N 1 ?1ημη,∑=--= N i m i m m N 1 2 2 ?1 1)(μσ,

先验概率后验概率及贝叶斯公式

先验概率、后验概率及全概率公式、贝叶斯公式2011-11-15 16:04:24| 分类:数理统计|举报|字号订阅 先验概率与后验概率 事情还没有发生,要求这件事情发生的可能性的大小,是先验概率. 事情已经发生,要求这件事情发生的原因是由某个因素引起的可能性的大小,是后验概率. 一、先验概率是指根据以往经验和分析得到的概率,如全概率公式,它往往作为“由因求果”问题中的“因”出现。后验概率是指在得到“结果”的信息后重新修正的概率,如贝叶斯公式中的,是“执果寻因”问题中的“因”。先验概率与后验概率有不可分割的联系,后验概率的计算要以先验概率为基础。 二、A prior probability is a marginal probability, interpreted as a description of what is known about a variable in the absence of some evidence. The posterior probability is then the conditional probability of the variable taking the evidence into account. The posterior probability is computed from the prior and the likelihood function via Bayes' theorem. 三、先验概率与后验概率通俗释义 事情有N种发生的可能,我们不能控制结果的发生,或者影响结果的机理是我们不知道或是太复杂超过我们的运算能力。新发一个物种,到底是猫,还是小老虎呢(朱道元的经典例子)?是由于我们的无知才不能确定判断。 先验概率 ( Prior probability) 先验概率是在缺乏某个事实的情况下描述一个变量;而后验概率是在考虑了一个事实之后的条件概率。先验概率通常是经验丰富的专家的纯主观的估计。比如在法国大选中女候选罗雅尔的支持率 p,在进行民意调查之前, 可以先验概率来表达这个不确定性。

业务流程再造理论的起源、演进及发展趋势

业务流程再造理论的起源、演进及发展趋势 发表时间:2008-4-3 作者: 郭忠金李非来源: 万方数据 关键字: 业务流程再造演进趋势 一、业务流程再造理论的起源 18世纪英国经济家学亚当·斯密在《国民财富的性质和原因的研究》中提出“劳动分工原理”,提出分工有利于提高效率、增加产最,其理由有三:第一,劳动者的技巧因业专而日进;第二,分工可以免除由一种工作转到另一种工作的时间损失;第三,简化劳动和机械的发明使一个人能做许多人的工作。亚当·斯密的分工论蕴涵了最朴素的流程理念。1911年,弗雷德里克·泰勒出版了《科学管理原理》一书,阐述了科学管理理论——应用科学方法确定从事一项工作的“最佳方法”并很快被世界范围的管理者们普遍接受。分工理论和科学管理理论在企业的实践和发展的主要代表为:(1)亨利·福特将其应用于福特公司,形成了汽车流水作业线并使生产效率倍增;(2)阿尔弗雷德·斯隆在通用汽车公司构建了金字塔式的科层制组织结构,加强了部门管理。 但是,进入20世纪80年代,市场竞争日益加剧,信息技术迅速发展,全球化的浪潮日益增强,基于3C(顾客、竞争和变革)为特征的三股力量使企业所处的环境发生了巨大的变化,原有的“科层制管理”造成的流程分工过细、追求局部效率、流程环节冗长、部门壁垒森严、忽视顾客利益等使其越来越难适应企业的发展。因此,企业环境的变化和企业管理的实践成为了企业管理理论发展的催化剂。业务流程再造理论因此诞生。 “再造”(Reengineering)的概念源起于MIT在1984到1989年间进行的一项名为“20世纪90年代的管理”的研究。当时,基于以3C(顾客,竞争和变化)为特征的三股力量对企业的影响日益增大,“科层制管理”也不再适应企业的发展。该研究项目旨在借助计算机及其信息技术带来的革命性影响力为企业管理指明方向。 1990年迈克尔·哈默在《哈佛商业评论》上发表了题为《再造:不是自动化改造而是推倒重来》(Renglneenllg work:don"t automate,obliterate)的文章,文中提出的再造思想开创了一场新的管理革命。1993年迈克尔·哈默和詹姆斯·钱皮在其著作《企业再造:企业革命的宣言)(Reengineering the Corporation;a Manifesto for Business Revoiution) 一书中,首次提出了业务流程再造(BPR:Business Process Reengineering)概念,并将其定义为:对企业业务流程进行根本性的再思考和彻底性的再设计,以取得企业在成本、质量、服务和速度等衡量企业绩效的关键指标上取得显著性的进展。该定义包含了四个关键词,即:“流程”、“根本性”、“彻底性”、“显著性”。 “流程”就是以从订单到交货或提供服务的一连串作业活动为着眼点,跨越不同职能和部门的分界线,以整体流程,整体优化的角度来考虑与分析问题,识别流程中的增值和非增值业务活动,剔除非增值活动,重新组合增值活动,优化作业过程,缩短交货周期。 “根本性”就是要突破原有的思维方式,打破固有的管理规范,以回归零点的新观念和思考方式,对现有流程与系统进行综合分析与统筹考虑,避免将思维局限于现有的作业流程,系统结构与知识框架中去,以取得目标流程设计的最优。 “彻底性”就是要在“根本性’思考的前提下,摆脱现有系统的束缚,对流程进行设计,从而获得管理

焦耳定律的实验改进与创新

龙源期刊网 https://www.doczj.com/doc/5e7065546.html, 焦耳定律的实验改进与创新 作者:庄锦忠 来源:《新校园·理论版》2010年第12期 初中物理教学要以观察、实验为基础。观察现象、进行演示和学生实验,能够使学生对物理事实获得具体明确的认识,这种认识是理解物理概念和规律的必要的基础。观察和实验对培养学生的观察和实验能力、实事求是的科学态度,激发学生学习兴趣都有不可替代的重要作用。因此,教学中要重视让学生观察有关的现象,要大力加强物理实验教学。《焦耳定律实验》是初中物理教材中非常重要的验证性演示实验,苏科版教材第十五章第三节“电热器——电流的热效应”一节关于焦耳定律实验实验装置右图1所示。 实验装置在两个相同的锥形瓶中装满煤油,并用胶塞密闭,胶塞中安放如图温度计,瓶中各放一根电阻丝,甲瓶中电阻丝的电阻比乙瓶中的大。通电后电流通过电阻丝产生的热量越多,温度升高也越高。观察温度计读数上升的情况,就可以比较电流产生的热量。 ■ 1.如图2接通电路一段时间后切断电源,分别观测不同电阻丝所在液体温度的变化(R2>R1),实验结果是:R2所在的锥形瓶温度上升得高。 2.待温度降到原位时,保持通电时间相同,调节滑动变阻器改变通过电阻丝的电流大小,观测R1所在液体温度变化。 3.延长通电时间,观测液体温度的变化。 实验结论如下: (1)电流、通电时间相同时,电阻越大,电流产生的热量越多; (2)电阻、通电时间相同时,电流越大,电流产生的热量越多; (3)通电时间越长,电流产生的热量越多。 该实验装置比较复杂,密闭要求高,显示速度慢,可见度小,耗时长。该实验过程同时存在以下三点不足: 第一,在说明电流越大,产生的热量越多的原理时,要分两次实验进行;要待两只温度计读数降到原来的读数并改变电流后才能做第二次,事实上烧瓶中的煤油加热容易,降温难,需很长时间温度才能回到原来温度,演示效果差。

先验概率与后验概率的区别-1

先验概率与后验概率的区别(老迷惑了) 此为Bayesian先生,敬仰吧,同志们! 先验(A priori;又译:先天)在拉丁文中指“来自先前的东西”,或稍稍引申指“在经验之前”。近代西方传统中,认为先验指无需经验或先于经验获得的知识。它通常与后验知识相比较,后验意指“在经验之后”,需要经验。这一区分来自于中世纪逻辑所区分的两种论证,从原因到结果的论证称为“先验的”,而从结果到原因的论证称为“后验的”。 先验概率是指根据以往经验和分析得到的概率,如全概率公式 中的,它往往作为“由因求果”问题中的“因”出现。后验概 率是指在得到“结果”的信息后重新修正的概率,是“执果寻因”问题中的“因” 。后验概率是基于新的信息,修正原来的先验 概率后所获得的更接近实际情况的概率估计。先验概率和后验概

率是相对的。如果以后还有新的信息引入,更新了现在所谓的后验概率,得到了新的概率值,那么这个新的概率值被称为后验概率。 先验概率的分类: 利用过去历史资料计算得到的先验概率,称为客观先验概率;当历史资料无从取得或资料不完全时,凭人们的主观经验来判断而得到的先验概率,称为主观先验概率。 后验概率是指通过调查或其它方式获取新的附加信息,利用贝叶斯公式对先验概率进行修正,而后得到的概率。 先验概率和后验概率的区别: 先验概率不是根据有关自然状态的全部资料测定的,而只是利用现有的材料(主要是历史资料)计算的;后验概率使用了有关自然状态更加全面的资料,既有先验概率资料,也有补充资料; 先验概率的计算比较简单,没有使用贝叶斯公式;而后验概率的计算,要使用贝叶斯公式,而且在利用样本资料计算逻辑概率时,还要使用理论概率分布,需要更多的数理统计知识。

关于制造型企业流程管理的理论研究

对制造型企业流程管理的理论研究 信息时代制造型企业流程发生了很大的变化,如何对业务流程进行协调管理,动态地满足客户的需要,已成为各企业所关注的重要问题。本文在对传统流程管理理论演变的分析研究基础上,提出了适合供应链以及虚拟企业的跨组织流程管理思想——“松散耦合业务流程”的 协调管理。 1、制造型企业的发展变化 做好制造业流程管理的前提首先要对制造行业有充分的理解。制造业与非制造业在特点、需求上的差异都较大。非制造业关心物资流通、财务核算与分析,制造业则更关心生产的均衡、灵活和有序等;再从制造业的两大类别来看,差别也很大。离散型制造业(如汽车、家电行业)重视资源协调、成本控制、按单生产等;流程型制造业(如石油、化工行业)重视生产设备的实时自动化管理和维护等。其次,制造企业本身面临着一些重大的变化。最为明显的趋势是,制造企业正从“大批量、刚性”的生产模式转向“小批量、个性化”的生产模式,成为了所谓的“实时企业”,即追求快速响应其用户的需求变化。传统的职能组织是产品驱动、顾客推动的制造销售型,强调效率,通过对顾客需求的预测组织大规模生产,部门之间的合作基本上依赖管理层的指挥和控制,流程的整体性不足而刚性较大,难以适应快速变化的

市场。而现在的“实时企业”需要意识客户需求的变化并快速响应,是以顾客为中心,组织是由多个可以动态组合的能力模块——角色组成。顾客的需求驱动角色之间的协调,能从来自环境的复杂信息中感知顾客的需求变化和趋势,随后进行分析,动态地组合各能力模块——角色组成流程,来应付市场的变化。另外,从整个行业来看,企业之间的竞争正转变为企业联盟之间的竞争,不同企业实现共享资源,为了满足客户的需求而成为整个价值链上的不同结点。 2、对制造型企业流程的描述 流程本身是一种能力载体。从价值链的角度看,组织为顾客创造价值,需要采购、生产、财务、销售、服务、研发和人力资源等角色的合作,这是能力的多元化,也使流程表现出模块性。不同的流程包含不同的能力模块,其组合方式也不相同。能力模块的合作方式和程度,很大程度决定了流程的绩效。从组织范围来看,流程往往跨越各个能力模块——角色。这使得流程呈现为一定的能力模块组合和层次性,它们之间是相对的“客户服务”关系,可以要求服务或提供服务,服务的价值大小由“客户”评价,以此作为报酬的依据。流程运行体现为这些关系的建立、发生和完成过程。就流程的主体而言,角色是一个具有多重性、协作性和层次性的抽象概念,它和流程目标的相应属性是对应的。组织的核心流程,一般需要多个部门或工作小组的合作。这个过程实际上是目标从上到下逐渐细化,责任层层落实到各级角色,直至各具体的参与者,以便实施面向流程的目标管理的过程。其中结构的和谐是流程运行的基础,反映了组织和谐的静态性质;而流

对焦耳定律实验的改进

对焦耳定律实验的改进 Company Document number:WUUT-WUUY-WBBGB-BWYTT-1982GT

对焦耳定律实验的改进 天津市河东区香山道中学申卫新 笔者接触到很多有关焦耳定律的实验装置(如教材中的、国家调拨的、网上搜索到的),它们使用起来较麻烦。初中物理教师教学用书光盘中有焦耳定律实验,但演示得不够全面。笔者对焦耳定律的实验装置进行了一下改进:用一般学校都具备的定值电阻与电源在线路板上组成电路,然后用温度计(演示温度计也可以)直接与定值电阻接触,测出定值电阻的温度变化,从而得出实验结论。实验设计和操作简单、材料易得,效果也不错。具体说明如下: 一.R不同(I相同、t相同),Q不同 用4—5节干电池做电源,将其与一个5Ω定值电阻、一个20Ω定值电阻串联在线路板上组成电路。5—10分钟左右,用两个温度计同时测两个定值电阻的温度变化。它们的温度差别明显,说明它们产生的热量不同。 二.I不同(R相同、t相同),Q不同 用4—5节干电池做电源。将两个10Ω定值电阻并联,然后将两个并联的定值电阻与一个10Ω的定值电阻串联。用这三个定值电阻与电源、电键在线路板上组成一个电路。5—10分钟左右,用两个温度计同时测两个定值电阻的温度变化(一个是并联电路中的电阻,一个是与并联电路串联的电阻)。它们的温度差别明显,说明它们产生的热量不同。 三.t不同(I相同、R相同),Q不同 在上面的两个电路中,测其中任何一个定值电阻的温度,都可以明显地看出,时间越长,定值电阻的温度越高,产生的热量越多。

四.说明 1.改进后的实验还可做成学生分组实验。20Ω定值电阻如果不够用,可用10Ω定值电阻代替。 2.定值电阻的使用时间不宜过长,否则有可能烧坏。本文所提供的电源电压数值、实验时间仅供参考。 3.有时不使用温度计,用手直接触摸定值电阻,感受定值电阻温度的变化,效果会更好。 4. 做完一个实验,再做另一个实验时,要注意将两个温度计恢复到室温后再做,或者重新换温度计再做。

主观概率与先验分布

第二章主观概率和先验分布 Subjective Probability and Prior Distribution 本章主要参考文献:60,52,上帝怎样掷骰子 §2-1 基本概念 一、概率(probability) 1. 频率 f n(A)==N a/N P (A)==lim f n(A)…古典概率的定义 n 2. Laplace在《概率的理论分析》(1812)中的定义 P(A)==k/N 式中,k为A所含基本事件数, N为基本事件总数 适用条件 1.基本事件有限 2.每个基本事件等可能 3.公理化定义 E是随机试验,S是E的样本空间,对E的每一事件A,对应有确定实数P(A),若满足: ①非负性:0≤P(A)≤1 ②规范性:P(S)=1 ③可列可加性:对两两不相容事件A k (k=1,2…) (A i∩A j=φ) P(∪A k)=∑P(A k) 则称P(A)为事件A发生的概率

二、主观概率(subjective probability, likelihood) 1. 为什么引入主观概率 。有的自然状态无法重复试验 如:明天是否下雨 新产品销路如何 明年国民经济增长率如何 能否考上博士生 。试验费用过于昂贵、代价过大 例:洲导弹命中率 战争中对敌方下一步行动的估计 2.主观概率定义:合理的信念的测度 某人对特定事件会发生的可能的度量。 即他相信(认为)事件将会发生的可能性大小的程度。 这种相信的程度是一种信念,是主观的,但又是根据经验、各方而后知识,对客观情况的了解进行分析、推理、综合判断而设定(Assignment)的,与主观臆测不同。 例:考博士生、掷硬币、抛图钉 三、概率的数学定义 对非空集Ω,元素ω,即Ω={ω},F是Ω的子集A所构成的σ-域(即Ω∈F; 若A∈F则A∈F; 若A i∈F i=1,2,…则∪A i∈F) 若P(A)是定在F上的实值集函数,它满足 ①非负性P(A)≥0 ②规范性P(Ω)=1

业务流程再造理论综述

业务流程再造理论综述 摘要:20世纪90年代业务流程再造理论的提出,对企业经营过程进行了根本性的重新思考和彻底翻新,并引发了管理史上的第二次革命。本文主要就业务流程再造的概念与内涵、业务流程再造的适用对象、业务流程再造方法和实施等进行了论述。 关键词:业务流程再造;BPR;综述 1.业务流程再造的概念与内涵 1.1什么是业务流程再造? 业务流程再造(Business Process Reengineering,BPR)最早出现于对“分工论”的批判。1900年,美国哈默(Michael Hammer)博士在《再造:不是自动化,而是彻底铲除》中首次提出“业务流程重组”的概念。1993年迈克尔·哈默和詹姆斯·钱皮在其著作《再造公司:企业革命的宣言》一书中,首次提出了经典的业务流程再造的定义:就是对业务流程进行根本性的再思考和彻底性的再设计,以便在成本、质量、服务和速度等衡量企业绩效的重要指标上取得显著性的进展。 1.2 BPR的实质 BPR可以说是对企业的一种系统变革,其核心领域为业务流程,其根本目标就是要对被专业分工和官僚体制分割得支离破碎的流程进行重新设计和再造。BPR强调整体部分大于部分之和,继承了工作丰富论对分工论的批判。 因此,BPR的实质是对工业社会中的劳动分工和管理分工的整合。 1.3 BPR动因 Michael Hammer和James Champy在1993年提出BPR的动因是“3C”,即:顾客(Customers)、竞争(Competition)、变化(Change)。但就目前来说,“3C”仅从

企业的外部环境来阐述,没有考虑企业内部环境,且竞争与变化因素具有一定重叠,加之信息技术的飞速发展变革,“3C”已不足以解释其动因。 1.4 BPR的目的 BPR的内涵是以企业长期发展战略需要为出发点,以价值增值流程(使客户满意的任务)的再设计为中心,强调打破传统的职能部门界限,提倡组织改进、员工授权、顾客导向及正确地运用信息技术,建立合理的业务流程,以达到企业动态适应竞争加剧和环境变化的目的的一系列管理活动。 2.业务流程再造的适用对象 哈默和钱皮提出,业务流程再造适用于以下3类企业: ①问题丛生的企业。这类企业问题丛生,除了进行再造之外,别无选择。如有的企业生产成本过高,无法与同行业的其他企业竞争,或是人不敷出,连年亏损。 ②目前业绩不坏,但却潜伏着危机的企业。这类企业,就当前的财务状况来看,还算令人满意,但是前景却有“风雨欲来”之势。如新的竞争者纷纷出现、顾客的需求在变化、政府即将修改产业政策等,这一切环境因素者可在转眼之间企业辛辛苦苦创下的业绩化为乌有。这类企业应当高瞻远瞩.当机立断,及早进行改造。 ③正处于事业发展高峰的企业。这类企业虽然事业处于发展高峰,但是雄心勃勃的管理阶层并不安于现状。决心大幅度超越对手。这样企业将流程再造看成是大幅度超越竞争对手的重要途径,他们精益求精、追求卓越、超越“巅峰”不断提高竞争标准,构筑竞争壁垒。 三、BPR的实施

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