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Kondo tunneling tgrough a biased quantum dot

a r X i v :c o n d -m a t /0105206v 1 [c o n d -m a t .s t r -e l ] 10 M a y 2001Kondo tunneling through a biased double quantum dot

Yshai Avishai and Konstantin Kikoin

Ilse Katz Center for Nanotechnology,Ben-Gurion University of the Negev,84105Beer-Sheva,Israel

Electron tunneling through a system formed by two coupled quantum dots in a parallel geometry

is considered within a generalized Anderson model.The dots are assumed to have nearly equal

radii but di?erent (and tunable)gate voltages.In the absence of tunneling to and from the leads,

the isolated two-dot system (with two electrons in it)resembles an hydrogen molecule within the

Heitler London approximation.In particular,it has a singlet ground state and low lying excited

triplet state.When tunneling is switched on,and when the gate voltages are properly tuned the

ground state becomes a triplet and singlet and triplet states are intermixed.In the region where

charge ?uctuations are suppressed,the pertinent antiferromagnectic exchange interaction has the

form (J T S +J ST P )·s .It is written in terms of the electron spin s ,the double dot spin 1operator

S and an additional vector operator P .The operators S and P generate the algebra o 4of a spin

rotator.The related Kondo e?ect is similar to that of a vertical quantum dot,discussed and analyzed

recently.

I.INTRODUCTION Experimental discovery of resonance Kondo tunneling through quantum dots under strong Coulomb blockade [1]is an impressive recent result in the physics of nanostructures.The observation of Kondo-like zero bias anomaly in the tunneling current through planar GaAs/GaAlAs quantum dot (QD)with odd electron occupation and a net spin S =1/2con?rmed earlier theoretical predictions [2].A natural question then arose whether the Kondo tunneling is possible when the number of electrons in the dot is even,so that the nominal spin of an isolated QD is zero.Some experimental data were consistent with the occurrence of Kondo resonance also in that case [3].Of course,the simple reason for Kondo scattering in this case is the triplet ground state which can be realized provided the exchange interaction compensates the energy δe of excitation of one electron from the last doubly occupied state.Another compensation mechanism is the Zeeman splitting of excited triplet state in external in-plane magnetic ?eld B [4,5].In this case Kondo resonance in electron tunneling should be observed at a speci?c value of Zeeman energy E Z =gμb B =δe .Unlike the conventional Kondo mechanism,this e?ect arises under a condition of broken rotational invariance in spin space,and the tunneling induced singlet-triplet mixing is shown to be the source of Kondo-like resonance.The experimental observation of Kondo tunneling in even Coulomb blockade windows at B =1.36T in QD formed in nanotube [6]con?rmed these theoretical predictions.Another interesting possibility of realization of Kondo tunneling in QD with even electron occupation arises when the low-energy part of its spectrum consists of spin singlet,spin triplet and singlet charge transfer exciton [7].It was shown in the above paper that such spectrum arises in double quantum dots (DQD)provided this kind of nanostructure consists of two wells of di?erent depth and the tunneling is allowed only through the ”shallow”well with larger radius and smaller Coulomb charging energy Q .In this case,the singlet-triplet crossover is an intrinsic property of nanoobject in a contact with metallic leads,which arises even at zero magnetic ?eld.This arti?cial molecule has a natural prototype:the low-energy part of the electron spectrum of complex molecules in which a rare-earth ion is secluded in a carbon cage has the above mentioned structure provided the covalent chemical bonds exist between the f -electron of a rare-earth ion and p -electrons of carbon cage.Cerocene Ce(C 8H 8)2is a known example of such double-shell molecule [8].Being adsorbed on a metallic substrate this molecule is expected to demonstrate the Kondo-type behavior.

II.EFFECTIVE SPIN HAMILTONIAN FOR BIASED DQD

In the present research we study the tunneling through DQD formed by two dots of nearly equal radii in a parallel geometry (Fig.1)with two separate gates generating voltages V l,r g .Such setups were fabricated several years ago [9].

FIG.1.Double quantum dot in a parallel geometry.

If only one of the tunnel channels(say,left)between the dot and the lead is open(the inter-dot tunneling V=0, the tunnel coupling between the right dot and the leads W r=0),we are left with the”electrometer”con?guration when the tunneling through the left well is controlled by the charge state in the right well.The Coulomb blockade

(V r g,V l g)form a honeycomb pattern where the windows between the resonances in the Coulomb energy of the dot Eνr,ν

vertices connect the windows with charge con?gurations(νr,νl),(νr,νl?1),(νr+1,νl?1).The lines Eνl,νr≈Eνl+1νr, are the regions where the Coulomb resonance induced by V r g allows tunneling through the left dot[9].

We consider the tunneling through DQD where the source–drain current is allowed only through the left dot,but the tunnel coupling with the right dot controls the spin degrees of freedom of the DQD.The case of DQD occupied by two electrons in its ground state is studied assuming that both left and right dots are neutral atνr=νl=1.Then the isolated DQD under strong Coulomb blockade conditions reminds,in some respect,the hydrogen molecule in the Heitler-London approximation.This system is described by a generalized Anderson tunneling Hamiltonian

H= i=l,r σ?i n iσ+V i=j d?iσd jσ+1

FIG.2.Electrostatic energy of the right(r)and left(l)dot as a function of electron occupation numbersνr andνl.

In this case the dot Hamiltonian(?rst three terms in eq.(1))may be easily diagonalized,and the lowest three levels are

E S=?l+?r?2βV,E T=?l+?r,E R=2εr+Q+2βV(2) The small parameter isβ=V/(Q??l+?r)expressed in terms of the coupling parameters entering the Hamiltonian (1)(see Fig.2).The gate voltage V l g?V r g is applied in such a way that the spin and charge degrees of freedom are nearly separate in isolated DQD,i.e.the energy of charge transfer exciton E R?E S=Q??l+?r+4βV substantially

exceeds the energy of spin exciton E T?E S=2βV.

If the tunnel coupling between the DQD and the metallic leads is also small,W l/(E R?E S)?1,only the singlet-triplet excitations are involved in forming the tunnel transparency of the left dot.In spite of the occurrence of singlet ground state,the Kondo-like processes involving the triplet exciton are possible,and one can expect the corresponding anomalies provided the characteristic Kondo temperature T K is comparable with the energy2βV of singlet-triplet excitation in DQD[7].To study the low-energy anomalies we use the Haldane-Anderson renormalization group(RG) approach[10].According to this method the Hamiltonian(1)diagonalized in accordance with(2)is rescaled by absorbing the high-energy excitations of order D0(where D0is the width of conduction band)in the renormalized parameters of this Hamiltonian at reduced D=D0?δD.It is known that one can neglect renormalization of the tunneling constant W l in comparison with rescaling of the energy levels E S and E T.The scaling equations are

|S =(1?β2)|s +√

πln

πD0

According to numerical calculations of Ref.

[7],

this level crossing can occur either before or after the crossover to a Schrie?er-Wol?regime when the one-electron energies E Λ(D )?E 1b exceed the half-width of reduced continuum band,ˉD ～|E Λ(ˉD )?E 1b |.In both cases the charge degrees of freedom are quenched for the excitation energy within the interval ?ˉD

<ε<ˉD .Then,integrating out the residual charge excitations (tunneling transitions to the states with one and three electrons in the DQD)one comes to an e?ective Hamiltonian including only spin degrees of freedom,

H = Λ=S,T

ˉE ΛX ΛΛ+ k σ?k c ?kσc kσ+ ΛΛ′λ kk ′σσ′

J ΛΛ′X ΛΛ′c ?kσc k ′σ′

(6)where ˉE Λ=E Λ(ˉD ),J ΛΛ′≈2 2 X 10+X 0,?1 ,S ?=√2 X 1S ?X S,?1 ,P ?=

√2 μσX μμn σ,(8)

where the local electron operators are de?ned as

n σ=c ?σc σ=

kk ′c ?kσc kσ,s =2?1/2 kk ′ σσ′

c ?kσ?τc k ′σ′.(?τis the Pauli matrix).

III.KONDO TUNNELING

If the inequality ˉD

dj 1/d ln d =? (j 1)2+(j 2)2 ,dj 2/d ln d =?2j 1j 2.(9)

Such quasi degeneracy of triplet and singlet states was discussed previously in relation to the physics of tunneling through vertical quantum dots [11],planar QD occupied by even number of electrons [5]and strongly asymmetric DQD containing two dots of essentially di?erent radii [7].In the ?rst two cases the singlet-triplet degeneracy is induced by an external magnetic ?eld,while in the third case the asymmetry is an intrinsic property of the DQD.In the case under consideration here,the desired asymmetry is induced by the asymmetric gate voltage.Analysis of the scaling equations (9)shows that both S and P operators are involved in anomalous Kondo scattering in a case when ˉδ

dj +/d ln D =?(j +)2(10)

with a ?xed point at j +=∞and the Kondo temperature T K 0=ˉD

exp(?1/j +).This is a Kondo temperature of a spin rotator,having the rotational symmetry SO (4).The spin symmetry of DQD is reduced together with the Kondo

temperature in the caseˉδ?T K.Then the singlet-triplet coupling j2is quenched at energies D～ˉδ,so the low-energy spectrum is determined by the S=1triplet state.The Kondo temperature at largeˉδis a function ofˉδwhich obeys the law T K/T K0=(T K0/ˉδ)λ,whereλis a universal numerical constant[5].

The Kondo-type zero bias anomaly in conductance arises whenˉδ<0and the DQD is in a state with S=1.It growth with temperature as G～ln?2[T/T K(ˉδ)]for|ˉδ|?T?T K(ˉδ)and as G～ln?2[T/T K0]for T?T K0?ˉδ.At T→0the conductance tends to the unitarity limit G0=2e2/πˉh.

Thus one arrives at the following picture of rearrangement of the low-energy spectrum of DQD occupied by two electrons in a parallel geometry(Fig.1)under external bias.In a symmetric case V l g=V r g the isolated system possesses an axial symmetry and a singlet ground state(Heitler-London type arti?cial molecule).Its spin spectrum consists of singlet-triplet excitations,and the singlet state is stabilized by the indirect exchange energy E T?E S=V2/Q(Fig. 3a).Two singlet charge excitons(even and odd)corresponding to symmetric and asymmetric combination of the polar states d?i↑d?i↓|0 (i=l,r)are separated by a large energy gap Q from the spin exciton.The level renormalization (3)is the same for the singlet and triplet states because the charge transfer excitations are axially symmetric in this case.The only possibility to open a Kondo channel is achievable by a trivial switching o?the interdot tunneling (V→0).Then the singlet-triplet gap also tends to zero,and when it becomes less than T K for the left dot,the latter behaves as conventional S=1/2QD with odd occupation.The axial symmetry is broken when V l g?V r g>0,and the ”right”exciton E R then softens(Fig.3b).

FIG.3.Electron levels of double quantum dot at zero(a)and non-zero(b)value of V r g?V l g.

The system acquires the symmetry of a spin rotator described by the semi-simple Lie group SO(4)with triplet exciton mixed with the singlet ground state due to the tunneling interaction with the leads.When the condition(5) and the inequalityˉD

Simmel et al.,Phys.Rev.Lett.83,804(1999).

[2]L.I.Glazman and M.E.Raikh,JETP Lett.47,452,(1988);T.K.Ng and P.A.Lee,Phys.Rev.Lett.,61,1768(1988).

[3]L.P.Rokhinson,et al.,Phys.Rev.B60,16319(2000);J.Schmid,et al.,Phys.Rev.Lett.84,5824(2000).

[4]M.Pustilnik,Y.Avishai and K.Kikoin,Phys.Rev.Lett.84,1756(2000).

[5]M.Pustilnik and L.Glazman,Phys.Rev.Lett.85,2993(2000);cond-mat/0102458.

[6]J.Nyg?ard,D.H.Cobden and P.E.Lindelof,Nature408,342(2000).

[7]K.Kikoin and Y.Avishai,Phys.Rev.Lett.86,2090(2001).

[8]W.Liu et al,J.Chem.Phys.107,3584(1997).

[9]L.W.Molenkamp et al,Phys.Rev.Lett.75,4282(1995);F.Hofmann et al,Phys.Rev.B51,13872(1995).

[10]A.C.Hewson,The Kondo Problem to Heavy Fermions(Cambridge University Press,Cambridge)1993

[11]D.Giuliano and A.Tagliacozzo,Phys.Rev.Lett.84,4677(2000);M.Eto and Yu.V.Nazarov,Phys.Rev.Lett.85,1306

(2000).

变电所母线桥的动稳定校验

变电所母线桥的动稳定校验随着用电负荷的快速增长，许多变电所都对主变进行了增容，并对相关设备进行了调换和校验，但往往会忽视主变母线桥的动稳定校验，事实上此项工作非常重要。当主变增容后，由于阻抗发生了变化，短路电流将会增大许多，一旦发生短路，产生的电动力有可能会对母线桥产生破坏。特别是户内母线桥由于安装时受地理位置的限制，绝缘子间的跨距较长，受到破坏的可能性更大，所以应加强此项工作。下面以我局35kV/10kv胡店变电所#2主变增容为例来谈谈如何进行主变母线桥的动稳定校验和校验中应注意的问题。 1短路电流计算图1为胡店变电所的系统主接线图。(略) 已知#1主变容量为10000kVA，短路电压为7.42%，#2主变容量为12500kVA，短路电压为7.48%(增容前短路电压为7.73%)。取系统基准容量为100MVA，则#1主变短路电压标么值 X1＝7.42/100×100×1000/10000＝0.742， #2主变短路电压标么值 X2＝7.48/100×100×1000/12500＝0.5984 胡店变电所最大运行方式系统到35kV母线上的电抗标么值为0.2778。 ∴#1主变与#2主变的并联电抗为： X12=X1×X2/(X1+X2)＝0.33125；最大运行方式下系统到10kV母线上的组合电抗为： X＝0.2778+0.33125＝0.60875

∴10kV母线上的三相短路电流为：Id=100000/0.60875*√3*10.5，冲击电流：I sh=2.55I =23032.875A。 d 2动稳定校验 (1)10kV母线桥的动稳定校验：进行母线桥动稳定校验应注意以下两点： ①电动力的计算，经过对外边相所受的力，中间相所受的力以及三相和二相电动力进行比较，三相短路时中间相所受的力最大，所以计算时必须以此为依据。 ②母线及其支架都具有弹性和质量，组成一弹性系统，所以应计算应力系数，计及共振的影响。根据以上两点，校验过程如下：已知母线桥为8×80mm2的铝排，相间中心线间距离为210mm，先计算应力系数： ∵频率系数N f＝3.56，弹性模量E＝7×10.7 Pa，单位长度铝排质量M＝1.568kg/m，绝缘子间跨距2m，则一阶固有频率: f’=(N f/L2)*√(EI/M)=110Hz 查表可得动态应力系数β＝1.3。 ∴单位长度铝排所受的电动力为： f ph＝1.73×10-7I sh2/a×β＝568.1N/m ∵三相铝排水平布置，∴截面系数W＝bh2/6＝85333mm3，根据铝排的最大应力可确定绝缘子间允许的最大跨距为： L MAX=√10*σal*W/ f ph=3.24m ∵胡店变主变母线桥绝缘子间最大跨距为2m，小于绝缘子间的最大允许跨距。

华师秋《高等数学文》在线作业

华师16秋《高等数学(文)》在线作业

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一、单选题（共 20 道试题，共 40 分。） V 1. y=xsin3x,则y=( )。 . (-os3x+3sin3x)x . (sin3x+3xos3x)x . (os3x+sin3x)x . (sin3x+xos3x)x 标准答案： 2. f(x)在某点连续是f(x)在该点可微的（） . 充分条件 . 必要条件 . 充分必要条件 . 既非充分又非必要条件标准答案： 3. x→5时，函数|x-5|/(x-5)的极限是（） . 0 . ∞ . 1 . 不存在标准答案： 4. 当x→0时，ln(1+x)与x比较是（）。 . 高阶无穷小量 . 等价无穷小量 . 非等价的同阶无穷小量 . 低阶无穷小量标准答案： 5. 当x→0时，下列变量为无穷大量的是（）。 . xsinx . sinx/x . ^x . (1+sinx)/x 标准答案： 6. 极值反映的是函数的（）性质。 . 局部 . 全体 . 单调增加 . 单调减少标准答案： 7. （）是函数f(x)=1/2x的原函数。 . F(x)=ln2x . F(x)=-1/x^2 . F(x)=ln(2+x) . F(x)=lnx/2 标准答案： 8. 若f(x)是奇函数，g(x)是偶函数，且f[g(x)]有意义，则f[g(x)]是（）

. 奇函数 . 非奇非偶函数 . 偶函数或奇函数标准答案： 9. 曲线y=(4+x)/(4-x)在点（2,3）的切线的斜率是（）。 . 2 . -2 . 1 . -1 标准答案： 10. 曲线y=f(x)在点(x0,f(x0))的切线存在是函数y=f(x)在x0处可导的 . 充分条件 . 必要条件 . 充分必要条件 . 既非充分又非必要条件标准答案： 11. 如果函数f(x)的定义域为（-1,0），则下列函数中，（）的定义域为（0,1）. f(1-x) . f(x-1) . f(x+1) . f(x2-1) 标准答案： 12. 偶函数的定义域一定是( )。 . 包含原点的区间 . 关于原点对称 . (-∞,+∞) . 以上说法都不对标准答案： 13. 函数y=x^2+1在区间[-2,1]上的最大值是（）。 . 1 . 2 . 5 . 不存在标准答案： 14. 设函数f(x)=|x|，则函数在点x=0处() . 连续且可导 . 连续且可微 . 连续不可导 . 不连续不可微标准答案： 15. 曲线y=xlnx-x在x=处的切线方程是（）。 . y=-x- . y=x-

调音台图解和使用说明

调音台图解和使用说明当最初接触调音台的时候，很容易会被它面板上花花绿绿、数目众多的旋钮和推杆唬住。首先我们来看一下左边的面板。实际上，左边每一路的推杆和旋钮的意义都是一样的。所以你只需要集中精力了解一个通道的操作方法就可以通盘掌握。较少路数的调音台有4路和8路的输入控制，而路数最多的有96 路甚至更多的。这个调音台有8路输入控制，我们只取其中一个来讲解各部分的作用。 1.MIC：麦克风输入接口麦克风输入经由XLR 母座，可接受平衡式或非平衡式低电平讯号，使用专业动圈式、电容式或丝带式低阻抗麦克风，如果使用非平衡式麦克风需要尽量使用愈短愈好的麦克风线，以避免电波噪音的干扰。 2.LINE：高电平输入接口高电平输入通常经由TRS 1/4" 立体Phone Jack 或TRS 1/4" Mono Phone Jack 送入，麦克风音源以外的讯号都可经由高电平输入至混音机，立体Phone Jack 的输入是平衡式的，相同于XLR 的方式，但是如果一定要用非平衡式器材时，可用Mono Phone Jack ，其接线不能太长（4.5m 以内）。

3.LINE -20DB：衰减20 分贝按键按下此键可以对输入电平衰减20 分贝。一般在环境噪音较大，设备电平噪音较大或电平过高的时候使用该按键。使用该键将对音频输入信号的所有频率进行衰减，以达到将音量较小的杂音或电噪音过滤掉的目的。有时会出现输入电平信号过高的现象，如不进行衰减，则衰减器的控制范围就会大大降低，只能在一个很小的区域内滑动，造成对音量输出控制很难操作。此时应按下此键，以增大衰减器的有效控制范围。 4.PEAK：峰值指示灯 Peak 灯亮时，警告使用者输入信道内的讯号过强。发现Peak 灯亮时，并且任由这种情况持续的话，调音台会启动自我保护功能，切断音源输出。所以，此时应调整输入音量大小，否则，调音台的音频输出将被自动切断。可使用的控制包括：Line －20 DB、减小Gain、拉低衰减器，一般以减小Gain为宜。 5.GAIN：增益旋钮它是用来调节输入信号电平大小的。输入的信号以多大的电平来输出是由该旋钮和该输入单元的推子共同决定的。显然，旋钮顺时针方向角度越大、推子越高，输入信号的输出电平的提升就越大，或者说该路输入的音频信号在输出中的响度就越大。增益范围为20 分贝到60 分贝。值得注意的是，增益太高会使声道负荷过载，导致声音失真；太低则背景噪音明显，可能也无法获得足够的讯号电平提供混音输出。使用高电平输入时要将增益转小。增益旋钮是作为声音输入调音台的关口，调整适当，即可保证调音台下一级的处理电路能接收到充分且“干净”的信号。 6.HIGH、MIDDLE、LOW：三段均衡器旋钮 High、Middle、Low 分别可以对高频、中频、低频进行增强或衰减，控制范围为正负15 分贝。中频控制收人声时尤其有用，可以非常准确地修饰演出者的声音。低音：20 Hz ～500 Hz 适当时，低音张弛得宜，声音丰满柔和。不足时声音单薄，过度提升时会使声音发闷，明亮度下降，鼻音增强。中音：500 Hz ～2 KHz 适当时声音透彻明亮。不足时声音朦胧，过度提升时会产生类似电话的声音。高音：2 KHz ～8 KHz 是影响声音层次感的频率。不足时声音的穿透力下降，过强时会掩蔽语言音节的识别，使齿音加重、音色发毛 7.MONITOR：总监听音量旋钮调节该通路在监听线路中的音量大小。如不使用额外接入调音台的总监听设备，则此旋钮可置于0 处。 8.EFFECT：输出至效果器旋钮调节该旋钮决定该路输出至效果器的电平大小。如不使用外接的效果器，则此旋钮可置于0 处。 9.PANPOT: 声像旋钮它用来调整该通道信号在左右声道之间的立体声位置。调节范围左声道 5 ～右声道5 ，如不需要制作特殊效果，一般置于0 处。 10.PFL：衰减器前监听按键

母线电动力及动热稳定性计算

母线电动力及动热稳定性计算 1 目的和范围本文档为电气产品的母线电动力、动稳定、热稳定计算指导文件，作为产品结构设计安全指导文件的方案设计阶段指导文件，用于母线电动力、动稳定性、热稳定性计算的选型指导。 2 参加文件表1 3 术语和缩略语表2 4 母线电动力、动稳定、热稳定计算 4.1 载流导体的电动力计算 4.1.1 同一平面内圆细导体上的电动力计算

? 当同一平面内导体1l 和2l 分别流过1I 和2I 电流时（见图1），导体1l 上的电动力计算 h F K I I 4210 π μ= 式中 F ——导体1l 上的电动力（N ） 0μ——真空磁导率，m H 60104.0-?=πμ； 1I 、2I ——流过导体1l 和2l 的电流（A ）； h K ——回路系数，见表1。图1 圆细导体上的电动力表1 回路系数h K 表两导体相互位置及示意图 h K 平行 21l l = ∞=1l 时，a l K h 2= ∞≠1l 时，?? ? ???-+=l a l a a l K h 2)(12 21l l ≠ 22 2) ()(1l a m l a l a K h ++-+= 22)()1(l a m +-- l a m =

? 当导体1l 和2l 分别流过1I 和2I 电流时，沿1l 导体任意单位长度上各点的电动力计算 f 124K f I I d μ= π 式中 f ——1l 导体任意单位长度上的电动力（m N ）； f K ——与同一平面内两导体的长度和相互位置有关的系数，见表2。表2 f K 系数表

4.1.2 两平行矩形截面导体上的电动力计算两矩形导体（母线）在b ＜＜a ，且b ＞＞h 的情况下，其单位长度上的电动力F 的计算见表3。当矩形导体的b 与a 和h 的尺寸相比不可忽略时，可按下式计算 712 210x L F I I K a -=? 式中 F -两导体相互作用的电动力，N ； L -母线支承点间的距离，m ； a -导体间距，m ； 1I 、2I -流过两个矩形母线的电流，A ； x K -导体截面形状系数；表3 两矩形导体单位长度上的电动力 4.1.3 三相母线短路时的电动力计算

高等数学B(二)教学大纲

《高等数学B（二）》教学大纲本课程依据全校理工类专业2015版人才培养方案，理工类本科数学基础课程教学基本要求制定，也依据了2015年教育部高等学校大学数学课程教学指导委员会关于大学数学课程教学的基本要求。课程名称：高等数学B（二）课程代码：BB-2 课程管理：数理学院（或部）高等数学教研室教学对象：全校理工类专业教学时数：总时数64 学时，其中理论教学64 学时，实验实训0 学时。课程学分：4.0 课程开设学期：2 课程性质：专业基础课课程衔接：（1）先修课程初等数学（2）后续课程概率论与数理统计一、课程教学目标及要求通过本课程的学习，要使学生获得空间解析几何与向量代数、多元函数微分学、多元函数积分学、常微分方程及无穷级数等基本概念、基本理论和基本运算技能，为学习后继课程和进一步获得数学知识奠定必要的数学基础。要求学生理解数学的基本概念和基本定理，培养学生的抽象思维能力和逻辑思维能力。熟悉高等数学的基本公式和基本方法，掌握常用公式和方法，提高计算能力。二、教学内容及要求第六章空间解析几何与向量代数（一）教学目标使学生掌握向量概念及有关运算；掌握平面方程、空间直线方程的各种形式；熟悉平面与平面、直线与直线、平面与直线之间的交角公式及平行、垂直条件；掌握常用的二次曲面的标准方程及其图形。（二）知识点及要求第一节向量及其线性运算 1、理解空间直角坐标系，向量的概念及其表示。 2、掌握向量的线性运算，向量的模与方向余弦的计算。第二节数量积与向量积 1、理解两向量的数量积与向量积的概念。 2、掌握向量的数量积和向量积的运算。第三节平面及其方程 1、理解平面的点法式方程，平面的一般方程，两平面的夹角。 2、掌握平面方程及其求法，平面与平面间几何位置的判定。第四节空间直线及其方程 1、理解空间直线的一般方程、对称式方程与参数方程，两直线的夹角，直线与平面的夹角。 2、掌握空间直线方程及其求法，会利用直线、平面相互关系（平行、垂直、相交

高压电缆热稳定校验计算书

筠连县分水岭煤业有限责任公司井下高压电缆热稳定性校验计算书巡司二煤矿编制：机电科筠连县分水岭煤业有限责任公司

井下高压电缆热稳定校验计算书一、概述：根据《煤矿安全规程》第453条及456条之规定，对我矿入井高压电缆进行热稳定校验。二、确定供电方式我矿高压供电采用分列运行供电方式，地面变电所、井下变电所均采用单母线分段分列供电方式运行，各种主要负荷分接于不同母线段。三、井下高压电缆明细：矿上有两趟主进线，引至巡司变电站不同母线段，一趟931线，另一趟925线。井下中央变电所由地面配电房10KV输入。入井一回路：MYJV22-8.7/10KV 3*50mm2--800m(10KV) 入井二回路：MYJV22-8.7/10KV 3*50mm2--800m(10KV) 四、校验计算 1、井下入井回路高压电缆热稳定性校验已知条件：该条高压电缆型号为，MYJV22-8.7/10KV 3*50mm2 ,800m，电缆长度为800m=0.8km。（1）计算电网阻抗查附表一，短路电流的周期分量稳定性为电抗：X=0.072*0.8=0.0576Ω；电阻：R=0.407*0.8=0.3256 Ω； (2)三相短路电流的计算

A Z I 5.174693305 .0310000 3v 3=?== ∞ （3）电缆热稳定校验由于断路器的燃弧时间及固有动作时间之和约为t=0.05S; 查附表二得热稳定计算系数取K=142; 故电缆最小热值稳定截面为 23mm 51.2705.0142/5.17469t )/(min ===∞）（K I S Smin<50mm 2 故选用 MYJV 22 -8.7/10KV 3*50 电缆热稳定校验合格，符合要求。附表一：三相电缆在工作温度时的阻抗值（Ω/Km ）电缆截面S （mm 2 ） 4 6 10 16 2 5 35 50 70 95 120 150 185 240 交联聚乙烯 R 4.988 3.325 2.035 1.272 0.814 0.581 0.407 0.291 0.214 0.169 0.136 0.11 0.085 X 0.093 0.093 0.087 0.082 0.075 0.072 0.072 0.069 0.069 0.069 0.07 0.07 0.07 附表二不同绝缘导体的热稳定计算系数绝缘材料芯线起始温度（° C ）芯线最高允许温度（°C ）系数K 聚氯乙烯 70 160 115（114）普通橡胶 75 200 131 乙丙橡胶 90 250 143（142）油浸纸绝缘 80 160 107 交联聚乙烯 90 250 142

高等数学2课程教学大纲

高等数学A2 课程教学大纲课程编号：10009B6 学时：90 学分：5 适用对象：理学类、工科类本科专业先修课程：高等数学A1 考核要求：闭卷考试，总成绩=平时成绩20%+期末成绩80% 使用教材及主要参考书：同济大学数学系主编，《高等数学》（下册），高等教育出版社，2002 年, 第五版黄立宏主编，《高等数学》（上下册），复旦大学出版社，2006 年陈兰祥主编，《高等数学典型题精解》，学苑出版社，2001 年陈文灯主编，《考研数学复习指南（理工类）》，世界图书版公司2006年李远东、刘庆珍编，《高等数学的基本理论与方法》，重庆大学出版社，1995年钱吉林主编，《高等数学辞典》，华中师范大学出版社，1999 年一、课程的性质和任务高等数学课程是高等学校理工科各专业学生的一门必修的重要基础理论课，为学习后继课程（如大学物理等）奠定必要的基础，是为培养我国社会主义现代化建设所需要的高质量、高素质专门人才服务的。二、教学目的与要求通过本课程的学习，使学生获得向量代数和空间解析几何、多元函数微分学、多元函数积分学、无穷级数（包括傅立叶级数）等方面的基本概念、基本理论和基本运算技能。在传授知识的同时，要通过各个教学环节逐步培养学生具有抽象思维能力、逻辑推理能力、空间想象能力和自学能力，还要特别注意培养学生具有比较熟练的运算能力和综合运用所学知识去分析问题和解决问题的能力。三、学时分配

第八章多元函数微分法及其应用18 第九章重积分16 第十章曲线积分与曲面积分16 第十一章无穷级数18 总复习 6 四、教学中应注意的问题 1. 考虑学生的差异性，注意因材施教； 2. 考虑数学学科的抽象性，注意数形结合； 3. 考虑数学与现实生活的关系，注意在教学中多讲身边的数学, 使学生树立“学数学是为了用数学”的观点，培养学生“用数学”的好习惯。五、教学内容第七章：空间解析几何与向量代数 1 ?基本内容：向量及其线性运算，数量积，向量积，曲面及其方程，空间曲线及其方程，平面及其方程，空间直线及其方程。 2 ?教学基本要求： (1)理解空间直角坐标系、理解向量的概念及其表示； (2)掌握向量的运算(线性运算、点乘法、叉乘法、)了解两个向量垂直、平行的条件； (3)掌握单位向量，方向余弦、向量的坐标表达式以及用坐标表达式进行向量运算的方法； (4)平面的方程和直线的方程及其求法，会利用平面、直线的相互关系解决有关问题 (5)理解曲面的方程的概念，了解常用二次曲面的方程及其图形，了解以坐标轴为旋转的旋转曲面及母线平行于坐标轴的柱面方程； (6)了解空间曲线的参数方程和一般方程； (7)了解曲面的交线在坐标平面上的投影。 3 ?教学重点与难点: 教学重点：向量的运算（线性运算、点乘法、叉乘法），两个向量垂直、平行的条件，向量方向余弦、向量的坐标表达式以及用坐标表达式进行向量运算，平面的方程和直线的方程及其求法，曲面方程的

调音台图解和使用说明

调音台图解和使用说明当最初接触调音台的时候，很容易会被它面板上花花绿绿、数目众多的旋钮和推杆唬住。首先我们来看一下左边的面板。实际上，左边每一路的推杆和旋钮的意义都是一样的。所以你只需要集中精力了解一个通道的操作方法就可以通盘掌握。较少路数的调音台有4路和 8路的输入控制，而路数最多的有96路甚至更多的。这个调音台有8 路输入控制，我们只取其中一个来讲解各部分的作用。 1. MIC : xx 输入接口 ns / 1 乍 1 =? . I *■** 1 i '.11 a l :J 存-1 Mil *Ll* IM 1 W i j r |i J J ■< f —— L ■ ■ -Md- || Vinal WTEHUi - bfiMiUR Wi L]

xx 输入经由XLR 母座，可接受平衡式或非平衡式低电平讯号，使用专业动圈式、电容式或丝带式低阻抗XX，如果使用非平衡式XX 需要尽量使用愈短愈好的XX线，以避免电波噪音的干扰。 2. LINE ：高电平输入接口高电平输入通常经由TRS 1/4" 立体Phone Jack 或TRS 1/4" Mono Phone Jack 送入，XX 音源以外的讯号都可经由高电平输入至混音机，立体Phone Jack 的输入是平衡式的，相同于XLR 的方式，但是如果一定要用非平衡式器材时，可用Mono Phone Jack ，其接线不能太长（4.5m 以内）。

三三三二」 =二三二? ;e :

热稳定性校验(主焦

井下高压开关、供电电缆动热稳定性校验一、-350中央变电所开关断路器开断能力及电缆热稳定性校验 1 23 G 35kV 2 Uz%=7.5△P N.T =12kW △P N.T =3.11kW S N.T =8MVA 6kV S1点三相短路电流计算： 35kV 变压器阻抗： 2 22.1. u %7.5 6.30.37()1001008z N T N T U Z S ?===Ω? 35kV 变压器电阻：2 22.1.22. 6.30.0120.007()8 N T N T N T U R P S =?=?=Ω 35kV 变压器电抗：10.37()X = ==Ω 电缆电抗：02(x )0.415000.08780 0.66()1000 1000i L X ??+?== =Ω∑ 电缆电阻：02(x )0.11815000.118780 0.27()1000 1000 i L R ??+?== =Ω∑ 总阻抗： 21.370.66) 1.06( Z ==Ω S1点三相短路电流：(3)1 3.43()d I KA === S2点三相短路电流计算： S2点所用电缆为MY-3×70+1×25，长400米，变压器容量为500KV A ，查表的：(2)2d I =2.5KA

S2点三相短路电流：32 d d =2.88I I KA = 1、架空线路、入井电缆的热稳定性校验。已知供电负荷为3128.02KV A ，电压为6KV ，需用系数0.62，功率因数cos 0.78φ=，架空线路长度1.5km ，电缆长度780m (1)按经济电流密度选择电缆，计算容量为 3128.020.62 2486.37cos 0.78 kp S KVA φ?= ==。电缆的长时工作电流Ig 为239.25 Ig === A 按长时允许电流校验电缆截面查煤矿供电表5-15得MYJV42-3×185-6/6截面长时允许电流为479A/6kV 、大于239.25A 符合要求。 (2)按电压损失校验，配电线路允许电压损失5%得 60000.1300Uy V ?=?=，线路的实际电压损失 109.1L U COS DS φφ?====，U ?小于300V 电压损失满足要求 (3)热稳定性条件校验，短路电流的周期分量稳定性为电缆最小允许热稳定截面积： 3 2min d =S I mm 其中：i t ----断路器分断时间，一般取0.25s ； C----电缆热稳定系数，一般取100，环境温度35℃，电缆温升不超过120℃时，铜芯电缆聚乙烯电缆熔化温度为130℃，电

华中师范大学人才培养方案

历史学专业本科人才培养方案★专业编号：832 历史学专业本科人才培养方案一、专业培养目标及基本要求培养目标：本专业依据“研教双优”人才培养模式培养具有良好的政治思想素质、有较强的学习和研究能力、扎实的专业技能的一流师资和应用型人才。基本要求：扎实掌握本专业的基本理论和基本知识，了解本专业的发展趋势和新进展；具有科学的思维方法和探索精神，具备一定的科学研究能力和专业技能。具体要求毕业生应获得以下几方面的知识和能力： 1．在大学平台课的基础上，掌握历史学的基本理论和中国历史、世界历史比较系统的基本知识； 2．通过专业学习和训练，形成一定的历史学研究能力； 3．较熟悉地掌握古汉语和一门外国语，能阅读中外历史文献和资料； 4．了解相关学科基本理论，具有较强的综合应用能力； 5．掌握科学的教育理论和教学方法，具备教师基本技能。二、主要课程中国古代史、中国近代史、中国现代史、中华人民共和国史、历史科学概论、世界古代史、世界中世纪史、世界近代史、世界现代史、世界当代史、中国史学史、西方史学史、中国历史地理、中国历史文选、教育学、心理学等。三、学制 4年四、授予学位历史学学士五、教学时间分配表（续表）

六、课程教学学时、学分分布表注：专业类必修课指学科基础必修课与专业必修课；专业类选修课指学科基础选修课与专业选修课七、课程计划表（续表）

（续表）

（续表）（续表）

八、说明 1．本专业必须修满教学计划规定的167学分方可毕业。其中通识教育必修课35学分，通识教育选修课12学分，专业必修课67学分，专业选修课34学分，实践环节19学分，必修课学分不能以选修课学分代替； 2．教师教育课程分必修、选修共20学分，必修课为教育学基础3学分、心理学基础3学分、教师口语1学分、教师书法1学分、多媒体技术与应用2学分、现代教育技术2学分、历史教学技能训练1学分、历史学科教学论2学分，共15学分；选修课5学分（教育、心理类3学分，学科教育类2学分）； 3．本专业学生必须选修12个学分的综合素质课。其中必须理科类不得少于4学分，艺体类不少于2学分，其他6学分建议从文学院、政法学院、经济学院、管理学院、美术学院、音乐学院等院选修； 4．专业实践包括第二学年暑期专业考察（2学分）和第三学年暑期专业研究实践“历史记忆中的家乡”（2学分）； 5．本专业共开设双学位课程49学分。修满双学位课程28学分，可申请本专业辅修结业证书；修满42学分并完成辅修论文及答辩，可申请本专业双学位学士证书； 6．学生需同时修满规定的专业课程学分和素质拓展学分方可毕业。素质拓展学分要求：学生需获取20个必修学分，10个选修学分，具体修取办法见教学管理规章制度中的相关规定。

调音台按键说明

MIC—为话筒插口（低电平信号） LINE—为线路插口（高电平信号） INS—为断点插口 LEX FX 效果器发送 GAIN—增益控制旋钮 MIX SUB 接口为 HF—输入通道高音均衡 MID—输入通道中音均衡 LF—输入通道低音均衡 AUX1—AUX3—为辅助输出控制口旋钮 PAN—声向定位控制旋钮 FAD—通道信号衰减推子 MIX –L-R —主通道信号衰减推子（左右主输出）STEREO—立体声 IN—输入 OUT—输出 BRIDGE—桥接 VIDEO—视频 AUDIO—音频ON—开OFF—关 phones—耳机插口 MONO—单声道监听 EFX—效果器 SEND—效果发送 RETURN—效果返回 CLIP—峰值指示灯CUT—剪切LED—发光管PFL—监听 TAPE—磁带机（TK） IN PUT—输入OUT PUT—输出 MUNE—通道哑音开关二、 DIR 直接输出插孔，用作多轨录音或信号送出，平衡式。MIC XLR平衡式话筒输入。 LINE 线路输入插口，用于连接电子乐器及CD、卡座等。

INS 断点插口，经处理后的信号可经此口返回信号路途。SENS 增益控制旋钮 100H z 低音切除开并 HF 输入高音均衡器旋钮 MID 中频修饰扫描点 MID 中频均衡器旋钮 LF 低音均衡器旋钮 AUX1 PRE 辅助通道（推子前均衡后） AUX2 POST/PRE 辅助通道（可选择推子前或推子后）LEX FX POST 效果器输出（均衡后） PAN 声向定位旋钮 ON 通道哑音开关 MIX或SUB 选择主输出口（MIX：主输出SUB：副输出）PFL 输入通道预监听开关 FAD 分路通道衰减器三、 MIC话筒输入 +48V幻像电源（电容话筒专用） LINE线路输入（CD、卡座等音源等输入信号） DIRECE OUT直通输出（多轨录音机专用） INSERT断点口（做单声道处理用） Φ相位倒相开关（可将话筒相位倒相） INPUT SENS信号增益旋钮 100HZ（100HZ低音剪切键） HF高音均衡旋钮 HMID中高频扫描旋钮（选择修饰频点） HMID中音均衡旋钮 HMID中低频扫描旋钮（选择修饰频点） HMID中低音均衡旋钮 LF低音均衡旋钮 EQ均衡选择按键 AUX1 PRE 辅助输出1（推子前、均衡前） AUX2 PRE 同上

高压电缆热稳定校验计算书

*作品编号：DG13485201600078972981* 创作者：玫霸* 筠连县分水岭煤业有限责任公司井下高压电缆热稳定性校验计算书巡司二煤矿

编制：机电科筠连县分水岭煤业有限责任公司井下高压电缆热稳定校验计算书一、概述：根据《煤矿安全规程》第453条及456条之规定，对我矿入井高压电缆进行热稳定校验。二、确定供电方式我矿高压供电采用分列运行供电方式，地面变电所、井下变电所均采用单母线分段分列供电方式运行，各种主要负荷分接于不同母线段。三、井下高压电缆明细：矿上有两趟主进线，引至巡司变电站不同母线段，一趟931线，另一趟925线。井下中央变电所由地面配电房10KV输入。入井一回路：MYJV22-8.7/10KV 3*50mm2--800m(10KV) 入井二回路：MYJV22-8.7/10KV 3*50mm2--800m(10KV) 四、校验计算 1、井下入井回路高压电缆热稳定性校验已知条件：该条高压电缆型号为，MYJV22-8.7/10KV 3*50mm2 ,800m，电缆长度为800m=0.8km。（1）计算电网阻抗查附表一，短路电流的周期分量稳定性为

电抗：X=0.072*0.8=0.0576Ω；电阻：R=0.407*0.8=0.3256 Ω； (2)三相短路电流的计算（3）电缆热稳定校验由于断路器的燃弧时间及固有动作时间之和约为t=0.05S; 查附表二得热稳定计算系数取K=142; 故电缆最小热值稳定截面为 Smin<50mm2故选用 MYJV22 -8.7/10KV 3*50 电缆热稳定校验合格，符合要求。附表一：三相电缆在工作温度时的阻抗值（Ω/Km）

华中师范大学教育学专业参考书目

华中师范大学教育学专业参考书目华中师范大学教育学考研参考书目，鉴于出现很多想报考教育学硕士研究生的同学们，苦于找不到参考的书籍这一情况，凯程教育第一时间整理了如下书籍，希望对考研的同学们提供点帮助。随着越来越多的人加入考研大军，研究生就业问题近年来也成为热点话题。官方发布的研究生总体就业率高达95%以上，但有的专业首次就业率甚至低至5.56%。究竟什么才是真实的情况，也许永远也无法知道，但多几个渠道了解信息，或许能在作决定时提供帮助。七成高校研究生就业率超95％凯程考研以"专业、负责、创新、分享"的办学理念，突出"高命中率、强时效性、全面一条龙服务"的特色，成为考研学子选择专业课辅导的首选。10年来已有千余位考生在凯程的帮助下顺利考取全国著名高校，引发业界强烈关注。主要参考书目教育经济与管理专业（教育学院）《教育学》王道俊、王汉澜主编，人民教育出版社1999年版《当代教育学》袁振国，教育科学出版社《教育投入与产出》王善迈，河北教育出版社《教育经济学新编》范先佐，人民教育出版社2010年版《学校管理学新编》萧宗六、余白，华中师范大学出版社《新编教育管理学》修订版，吴志宏、魏志春等主编，华东师范大学出版社注：311教育学专业基础综合考试大纲由国家统一制订课程与教学论（历史学院）《历史教育学》王铎全上海教育出版社《中学历史教学法》于友西高等教育出版社

课程与教学论复试科目参考书目（数据与统计学院）《数学教育学》，吴宪芳、华中师范大学出版社或《中学数学教材教法》总论，十三院校协编、高等教育出版社课程与教学论、教育硕士（物理科学与技术学院）《力学》漆安慎等高等教育出版社（《力学》潘武明科学出版社）《电磁学》赵凯华高等教育出版社（《电磁学》陈义成科学出版社）《光学教程》姚启均高等教育出版社《中学物理新课程教学概论》主编：阎金铎，郭玉英，北京师范大学出版集团2008年2月《现代基础物理教育学》主编：李来政何熊智，华中师范大学出版社2004年8月《大学物理实验》主编：熊永红等科学出版社2007年8月有机化学、物理化学、分析化学、无机化学、高分子化学与物理、农药学（化学学院）《物理化学》万洪文詹正坤主编高等教育出版社（面向21世纪教材）《物理化学解题指南》陈平初、詹正坤、万洪文编，高等教育出版社《物理化学》南京大学傅献彩等编著（第四版），高等教育出版社《有机化学》（上下册）尹冬冬主编高等教育出版社《有机化学》五所师大合编，曾昭琼主编第三版上下册，高教出版社，北京《有机化学实验》五所师大合编，曾昭琼主编第三版，高教出版社，北京生物化学：（生命科学学院）《生物化学教程》王镜岩等，高等教育出版社，2008年

百灵达调音台使用图解说明

百灵达调音台使用图解说明调音台中文说明书/中文图解/中文使用手册 1.XRL：卡侬话筒输入口，可以同时接2支话筒。 2.Line in：单通道线性输入口，用来连接乐器或其他外设。 3.Gain：对应以上输入口的增益旋钮。 4.EQ：(居中) 3段EQ(均衡器)，用来调整高、中、低频。 5.AUX：辅助发送旋钮，旋钮后信号发送控制器，可与外置的效果处理器联合，用于发送信号；也可以调音台作为一个单声道的编组输出使用 6.PAN/BAL：(居中) 控制立体声中的左右通道声象的平衡,当两路为立体声信号输入时，可将其一路打

到左边，一路打到右边，以达到同样的立体声输出效果。 7.LEVEL：对应每输入通道的电平旋钮，根据输入电平的大小来做适当的调整。 8.EXT AUX SEND：辅助发送，与AUX配合使用，分配信号给其他外设。 STEREO AUX RETURN：立体辅助返回，通常与EXT AUX SEND联合使用，并使用AUX RETURN LEVEL旋钮控制返回的电平量。9.LINE IN 3/4，5/6：立体声线性输入，此立体声分为左右声道，可同时使用。 10.PHONES：监听耳机插口。 11.MAIN MIX OUT：调音台的主混音输出接口，一般用此输出连接到主要的后级设备上。 12.2 TRACK：用于输出信号到DAT、MD或者是硬盘录音系统或者接收这些设备的返送信号；与下

边的2TK TO MIX和2TK TO CTRL ROOM联合使用，可以实现简单的编组输出功能。 13.CTRL RM OUT：控制室鉴听输出接口，连接到控制室监听设备，也可作为普通的监听输出。 14.混响效果器：内置100个28比特(bit)数码效果。PRESS to SELECT：内置效果的选择旋钮。EFFECTS LEVEL：效果量电平控制旋钮。 15.辅助功能： AUX RETURN LEVEL：辅助返回信号电平控制旋钮，即控制从STEREO AUX RETURN返回的电平信号。 2TK TO MIX：编组按钮,指2 TRACK接口上的信号被分配到总混音输出接口上,从而避免调音台造成回路的现象. 2TK TO CTRL ROOM：编组按钮,指2 TRACK 接口上的信号被分配到控制室监听输出接口上,从而避免调音台造成回路的现象16.MAIN MIX：总电平控制旋钮,控制调音台最后输出的电平量大小.

调音台操作说明书

术语英汉对照英文缩写中文含义 ACTIVITY动态指示器 AUX.IN辅助输入 BALANCE OUTPUT平衡输出 CUE选听开关 DISPLAY电平指示器 ECHO混响 EFF效果电平控制 EFX.MASTER效果输出电平控制EFX.MON效果送监听系统电平控制EFX.OUT效果输出 EFX.PAN效果相位控制 EFX.RET效果返回电平控制 EFX.RETURN效果返回输入 EFX.SEND分路效果信号控制 EQ IN（OUT）均衡器接入/退出按键EQUALIZER均衡器 FT SW脚踏开关 FUSE保险丝 GAIN输入信号增益控制 HEAD PHONE耳机插孔 HIGH高音电平控制 HIGH CUT高频切除开关 HIGH I IN高阻输入 LAMP专用照明灯电源 LEFT.左路信号电平控制 LEVEL声道平衡控制 LIMIT（LED）信号限幅指示灯LOW低音电平控制 LOW CUT低频切除开关 LOW I IN低阻输入 MAIN主要的 MASTER总路电平控制 MASTER OUT总路输出 MID-HIGH中高音电平控制 MON.OUT监听输出 MON.SEND分路监听信号控制MONITOR监听系统 MONITOR BALANCE监听输出声像控制MONO OUT单声道输出 OUT/IN输出/输入转换插孔 PAD定值衰减，衰减器 PAN相位控制 PEL预监听（试听）按键 PHANTOM POWER幻像电源开关PHONO INPUT唱机输入 POWER总电源开关 PROGRAM BALANCE主输出声像控制REV.CONTOUR混响轮廓调节 RIGHT右路信号电平控制 SIGNAL PROCESSOR信号处理器STEREO OUT立体声输出 SUM总输出编组开关

华中师范大学高等数学C真题

院（系）：专业：年级：学生姓名：学号： --- -- -- --- -- -- -- --- -- -- -- --- -- -- -- --- -- -- -- -- -- -- 密 -- -- -- -- --- -- -- -- --- -- -- -- --- -- -- - 封 --- -- -- --- -- -- -- --- -- -- -- -- -- 线 ---- -- -- -- --- -- -- -- --- -- -- -- --- -- -- -- --- -- -- -- --- -- -- -- --

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调音台使用说明书.(DOC)

调音台说明书 -------------------------------------------------------------------------------- 一个简单而又完整的音响系统，从开始到结束起码包括了话筒、调音台、功放、音箱四个单元。当然，调音师实际使用的音响系统要比此复杂得多，在多路信号输入的时候，除了话筒，还会有DVD 影碟机（或者CD机）、录放音卡座、MD卡座等。此外，还会用到专业声频处理设备如混响器、延时器、激励器、压限器、扩展器、均衡器、分频器等。但是，从整个工作流程来看，调音台无疑位于关键和枢纽的位置，起着承上启下的作用，因而调音师的调节便起着至为重要的作用。一调音台的功能在使用调音台之前，对于调音台的功能我们要有充分的了解。调音台是专业音响系统中最重要的设备，一套专业音响系统往往是以调音台为核心的。常用的调音台能同时接受8~24路不同的信号，并分别对这些信号在音色和幅度上进行调整加工处理。一般来说，调音台有四个主要功能。第一个功能是对节目信号进行放大。当各种不同节目源的信号进入调音台后，其不同的信号所需的放大量也不尽相同，所以调音台必须能分别处理不同的信号。如各种乐器的音乐信号与人声信号在幅度上就不相同，当然就需要分别进行处理。第二个功能是分别对各种信号进行频率调整（即调音）。我们知道，不同的信号，由于其频谱分布，谐波成分等方面的原因，形成不同的

音色，而建筑物对声音的影响使音色产生很大的变化。音响师要根据不同的扩音环境，对进入调音台的不同声音信号分别进行加工，使其声音尽可能接近原声。调音台的每个声道都具有相同的处理手段，如：3段均衡、增益控制器、高通滤波器等。第三个功能是信号的合并。调音台将各路信号调整后，要将各种信号合并成标准的左右声道（立体声）形式输出，作为下一级设备的输入信号使用，这是最基本的功能。第四个功能是分配功能。调音台除了立体声的主输出外，还能提供两路以上的辅助输出信号，这类信号有两种用途，一是音响室监听或舞台返听；二是做效果器的激励信号用。也有人把它的功能简单的归纳为： *拾取信号，进行放大； *按需要进行高、中、低音的音调均衡； *将信号按需要送入左右母线或进行编组控制； *对送入辅助母线的信号进行艺术处理； *按要求进行输出控制。但是，无论怎么表述，其功能都是一致的。调音师的一切工作都要以调音台的功能为核心来展开。二调音台的功能分区当我们刚开始接触调音台的时候，很容易会被它面板上花花绿绿、数目众多的旋钮和推杆弄得眼花缭乱和手足无措。但实际上，每一路的推杆和旋钮的意义都是完全一样的，所以我们只需要集中精