第29卷 第5期 无 机 材 料 学 报
Vol. 29
No. 5
2014年5月
Journal of Inorganic Materials May, 2014
收稿日期: 2013-12-19; 收到修改稿日期: 2014-01-23
基金项目: 国家自然科学基金重点项目(50932007); 国际科技部973项目(2009CB613305)
National Natural Science Foundation of China (50932007); The Ministry of Science and Technology Project 973(2009CB613305)
作者简介: 张发强(1986?), 男, 博士研究生. E-mail: zhangfq@https://www.doczj.com/doc/046751423.html, 文章编号: 1000-324X(2014)05-0449-12 DOI: 10.3724/SP.J.1077.2014.13669
铋层状结构铁电体的研究进展
张发强1, 2, 李永祥1
(1. 中国科学院 上海硅酸盐研究所, 信息功能材料与器件研究中心, 上海 200050; 2. 中国科学院大学, 北京100049) 摘 要: 铋层状结构铁电体 (BLSF) 作为一种类钙钛矿无铅铁电压电材料, 由于其在高温、高频以及非易失性铁电随机存储器等领域具有突出的综合优势, 因而受到广泛关注。本文以BLSF 的综合特征为基础, 对其结构设计和微结构研究中存在的问题进行了详细探讨, 并重点总结了近二十年来其在性能优化和薄膜制备中取得的进展。此外, 本文还对一些以铁电为背景的新的研究方向做了介绍。最后提出了BLSF 在未来发展中值得关注的几个重要问题。 关 键 词: 铋层状结构; 铁电体; 无铅压电陶瓷; 非易失性铁电随机存储器; 综述 中图分类号: TQ174 文献标识码: A
Recent Progress on Bismuth Layer-structured Ferroelectrics
ZHANG Fa-Qiang 1, 2, LI Yong-Xiang 1
(1. The Key Laboratory of Inorganic Functional Materials and Devices, Shanghai Institute of Ceramics, Chinese Academy of
Sciences, Shanghai 200050, China; 2. University of Chinese Academy of Sciences, Beijing 100049, China)
Abstract: As an improtant lead-free ferroelectric/piezoelectric system, the past few decades have attracted in-creasing attention of bismuth layer structured-ferroelectrics (BLSF) due to its comprehensive advantages in the ar-eas of high temperature, high frequency and ferroelectric random access memory (FRAM). In this paper, the recent progresses on the study of this system were reviewed. Firstly, as the basic of other researches, the key issues in strucutre design and microstructure study were dicussed in detail. Then special emphasis was put on ferroelectric/ piezoelectric performance and film technology. Additionally, some new research fields that were closely related to ferroelectric were introduced. In the end, the research directions were also extracted according to the authors’ knowledge.
Key words: bismuth layered structure; ferroelectric; lead-free piezoelectric; ferroelectric random access memory; review
铁电材料作为一类重要的信息功能材料, 同时具有压电效应、热释电效应和电光效应等, 在众多领域具有重要的应用。含氧八面体结构作为铁电材料中最大, 也是最重要的一个家族, 可以按其氧八面体的排列方式分为钙钛矿型、铌酸锂型、钨青铜型、焦绿石型和铋层状型等五类。相比而言, 对钨青铜型、焦绿石型以及含铋层状化合物型的非钙钛矿结构或类钙钛矿结构的功能器件的研究与应用比
较少, 这主要是由于类钙钛矿结构的组成和晶体结构的复杂性, 但是这类材料大多无毒性, 且具有特殊的性能和特定的应用, 因此仍是不容忽视的重要材料体系。
铋层状结构由Aurivillius 等[1-3]于1949年发现, 因此又称为Aurivillius 相, 截至上世纪70年代该族被发现的化合物已超过50种[4]。从结构上看, 铋层状材料的价带由Bi6s 和O2p 轨道杂化而成, 这种强
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的相互作用降低了结构的对称性, 并以偶极子的形式表现出来, 从而引起了一些与偶极子密切相关的性能, 包括铁电、压电和非线性光学性能等[5], 也使其作为光催化材料时具有较高的氧化活性和电荷流动性[6-7]。同时, 铋层状材料结构中本征及非本征氧空位的存在又促使其具有优异的氧离子导电性[8], 这是固态离子导电领域的一大研究对象。
在铋层状结构材料的诸多性能中, 铁电压电性能是最受关注的一个方向。如表1所示, 相比包括钙钛矿结构在内的其它体系, BLSF在各类压电传感器应用中表现出明显的综合优势, 这种高居里温度、低介电常数、低老化率、高击穿场强、高机械品质因数和优异的谐振频率稳定性使其在高温、高频以及信息存储领域有着重要的应用前景[9-11]。本文试图从结构、性能及近来研究动向三个角度综述铋层状结构铁电体的相关研究与进展, 希望能为今后的研究提供一定的借鉴。
1 结构设计与微结构研究
1.1 晶体结构
如图1所示, BLSF的结构由类萤石结构的(Bi2O2)2+层(铋氧层)和(A m-1B m O3m+1)2-层(类钙钛矿层)沿c轴方向交替排列而成。结构中A位为适合12配位的一、二、三、四价阳离子, 如K+、Na+、Ca2+、Sr2+、Pb2+、Ba2+、Ln3+、Bi3+、Ce4+等, B位为适合6配位的三、四、五、六价阳离子, 如Fe3+、Cr3+、Ti4+、Nb5+、Ta5+、W6+、Mo6+等; 除一些不常用的表达外, m通常为一整数, 代表了类钙钛矿层中氧八面体的层数, 据推测m不大于12~13, 当m 大于8时, 已很难获得BLSF纯相[12]。就结构而言, BLSF本身属于一类共生结构[13], 是众多共生结构中的一个经典体系, 但通常在BLSF家族中共生结构则专指一类特殊的超晶格结构, 如图1, 这种结构基本都以m值相邻的BLSF单层为基元沿c轴方向交替排列而成, 按照晶体结构中出现的钙钛矿层数, 这种化合物可以表示为m+n结构, 也有少数学者表示为(m+n)/2结构。
1.2铋层状结构——一类典型的钙钛矿衍生结构
如图2所示[13], 通常BLSF和Dion-Jacobson相(DJ phase)、Ruddlesden-Popper相(RP phase)同属于钙钛矿结构的层状衍生结构, 它们之间有着类似的特征, 都可以看成在钙钛矿结构中沿c方向周期性的插入了某种结构, DJ相插入了一层碱金属或碱土金属阳离子, RP相插入了两层碱金属阳离子, 而BLSF则插入了一层(Bi2O2)2+层。这种类钙钛矿的特征决定了BLSF的研究中大量存在着钙钛矿影子, 如结构设计、稳定性讨论以及第一性原理中模型的建立等。
研究显示, 在这三种相中, 除了钙钛矿层天然的可设计性外, 钙钛矿层之间的插层结构同样具有一定的可操作性。一方面, RP相(图2c)和DJ相(图2g)中的插层阳离子可以在硝酸盐熔盐中被离子半径更小的碱金属阳离子所取代。这种特性使得BLSF与DJ相、RP相之间乃至与钙钛矿之间具备相互转换的能力, 其重要意义在后面讨论织构化时能够看到。而另一方面, 这三种结构中的插层离子也可以被H+ 取代, 转变为准RP相(图2d)和准DJ(图2f)相, 在溶液中表面活性剂的作用下, 这两种结构会分解出各自钙钛矿层(图2k), 即二维钙钛矿层状纳米结构, 这一特点既对最大限度地开发这类材料的性能有重要意义, 也对人工设计新型钙钛矿超结构有深远影响。
1.3 BLSF的结构限制
在BLSF的研究中, 固溶、掺杂以及新结构设计等作为性能调控的重要手段被广泛采用, 但和其
表1各类压电材料性能对比
Table 1 Parameters relevant to sensor applications for various piezoelectric materials Materials Sensitivity Resistivity Q M Temperature
stability
Max use temp./℃Aging Perovskite High
Low-mid
20–2000 Low < Medium 500–8000Medium < High – High < 1000–3000Medium <500 Low α-SiO2 Low High High High ~300 N/A Tourmaline Low High High High ~900 N/A Li2B4O7 Low Low – Medium ~500 N/A AlN/GaN Low High – High ~700 N/A *PLS — Perovskite layer structure 第5期张发强, 等: 铋层状结构铁电体的研究进展 451 图1 铋层状及共生铋层状结构模型 Fig. 1 Structural models of bismuth-layered structure and corresponding intergrowth structure 它材料一样, 这种调控必然受到材料本征特性的限制。作为一种类钙钛矿结构, BLSF的结构研究沿用了容差因子(t)的概念, 但对其结构的调控不仅需要考虑钙钛矿层作为独立单元的稳定性, 在很大程度上还需要考虑钙钛矿层与(Bi2O2)2+层之间的匹配问题, 因此变得更为复杂。 Armstrong等[14]收集了大量钙钛矿结构的晶格参数并总结出计算理想钙钛矿MRO3点阵常数a p的经验公式: p R M 1.330.60 2.36 a r r =++(1) 式中, r R、r M分别代表六配位和八配位阳离子的半径。对比理想的(Bi2O2)2+层的点阵常数, 发现钙钛矿层和(Bi2O2)2+层之间确实存在失配以及相互的弛豫。 对钙钛矿层稳定性的讨论, 主要借助于容差因子(t)。在纯钙钛矿ABO3型结构中, 若以r A、r B和r O分别代表A离子、B离子以及氧离子的半径, 则容差因子t表示为 : t(2) 当t值在0.77~1.10时, 钙钛矿结构都很稳定[15]。但对于BLSF而言, 由于类钙钛矿层与(Bi2O2)2+层是共生的, 两者间横向尺寸的失配必然引起各自结构的 图2 各层状钙钛矿材料结构模型及其相互转换规律[13] Fig. 2 Ion-exchange and intercalation reactions of layered perovskites that involve discrete interlayer cations[13] 452 无 机 材 料 学 报 第29卷 失稳, 从而限制容差因子的取值范围。Subbarao [16] 研究发现, 当m =2、4和5时, t 值范围分别为0.81~ 0.93、0.85~0.89和0.86~0.87。也就是说, 随着m 增大, 容差因子t 取值范围不断缩小。 对钙钛矿层与(Bi 2O 2)2+层之间失配问题的研究主要借用了弹性应变能的概念。弹性模型是处理外延生长中晶格失配常用的一种方法, 最早由Stoneham 、Ramasesha 、Kittel 、Kikuchi 、Iguchi 等[17-21]将其引入到一系列共生结构的研究中, 用于讨论共生结构的形成机理并获得了成功。基于弹性模式, Kikuchi 等[20]给出了BLSF 中在a -b 面内失配应变能的计算公式: B B 2222B p 22B p 0.50.511E k V V a a V mKV a a =Δ=× ???????????????′′???+????????????′′?????????? (3) 其中a 、a B ′、a P ′为已知晶格参数, V B ′为未受约束的(Bi 2O 2)2+层的单胞体积。计算表明在特定组分的BLSF 系统中, m 值的增加将提高体积差变(ΔV )和应变能(E ), 从而降低结构稳定性低。 就目前的研究来看, 可以认为只要满足钙钛矿层中离子堆积的几何规则以及层间链接的弹性应变条件, m 值从1到无穷大(m =∞, 对应纯的钙钛矿结构)都是可能的[22]。然而, 目前实际发现的化合物对应的m 值一般为1~5。Kikuchi 等[20]曾试图在Pb 系和Na 系中分别合成m ＞7和m ＞5的化合物, 但均未成功。而其它一些体系, 如Bi 4Ti 3O 12-BiFeO 3[23-24]虽然能制备出m 值达9的结构, 但当m >5时已很难获得纯相, 而且其热稳定性相对m ≤5的结构会明显降低。这些现象的存在说明仍然存在某些尚不明确的机制制约着m 值进一步增大, 有待进一步的研究。 1.4 铋层状结构中的晶格缺陷与有序–无序问题 随着上世纪60、70年代透射电镜的迅速发展, 透射电镜很快被应用到BLSF 的结构研究中。人们在BLSF 中观察到了各种形式的缺陷, 它们的存在既和前述的结构稳定性问题紧密联系, 也为人们认识和设计BLSF 提出了新的思路。 Hutchison 等[27-28]在Ba 2Bi 4Ti 5O 18(m =5)中频繁地观察到所谓超位错(super-dislocation)的存在, 这种超位错由局部多插入一层氧八面体引起, 会在晶粒内导致连锁错位, 表现为大量台阶缺陷, Hutchi-son 认为这些现象的产生同(Bi 2O 2)2+层与类钙钛矿层之间晶格失配有关。另外, 如图3(a), Zhou 等[25, 29]在一系列Bi-W-Nb-O 结构中观察到规律分布的台阶 图 3 Bi 8W 2Nb 2O 23晶粒中规律分布的超位错(a)[25]和 SrBi 2Ta 2O 9晶粒中未贯穿的超层错及其引起的系列台阶缺陷(b, c)[26] Fig. 3 HRTEM image of the Bi 8W 2Nb 2O 23 grain with regu-larly distributed super-dislocations(a)[25] and HRTEM images of a broken super-stacking fault and the caused step-like faults in SrBi 2Ta 2O 9 grain(b, c)[26] 缺陷(step-like defects), 并指出这种缺陷的形成是由于类钙钛矿层中B 位原子Nb 5+/W 6+取代破坏了局部电荷平衡进而引起的结构变化。 与位错相伴, 层错也是BLSF 中一种普遍存在的缺陷。确切地说, BLSF 中的层错也是一种超层错, 是结构中错排的BLSF 单层。事实上, 正如Ding 等[26]在SrBi 2Ta 2O 9(m =2)中观察到的(图3(b)), 一定程度上也可将超位错看成是没有贯穿的层错, 由于层错的m 值与基体的m 值不相等, 于是在晶粒内导致一连串的位错或台阶(图3(c))。 就现象而言, 那些m 值对成分比较敏感的体系更容易观察到层错和台阶。Hutchison 等[27]在m =8的Bi 9Ti 3Fe 5O 27结构中就观察到了m =4和m =5的层错, 而m =5的Ba 2Bi 4Ti 5O 18中观察到大量的台阶必然也和层错的存在有关。除了这类m 值比较大的普通铋层状结构外, 共生铋层状结构也是层错和台阶频发的一类体系。Kobayashi 等[30-31]在Bi 4Ti 3O 12- BaBi 4Ti 4O 15 (BiT-BBTi, m =3+4)单晶中观察到局部多插入BiT 层形成的层错。如图4, Gao 等[32]在Bi 3TiNbO 9-Bi 4Ti 3O 12 (BTN-BiT, m =2+3)陶瓷频繁的观察到各种形式的BTN 、BiT 型层错, 并发现低温样品中的层错会明显高于高温样品。同时, 他们研究还发现BiT 型层错中存在Nd 的固溶, 暗示了层错与成分的密切关系[33]。 从本质上讲, 层错的形成原因仍然难以回答。基体中层错含量的增加会使其结构变得复杂, 当层错增加到一定程度时甚至无法定义结构本身。如图4所示, 层错间时有时无的相对位置关系更将其本 第5期张发强, 等: 铋层状结构铁电体的研究进展 453 图4 Bi3TiNbO9-Bi4Ti3O12(BTN-BiT, 2+3)晶粒中的BTN型层错以及由此引起的新的堆垛周期[32] Fig. 4 HRTEM image of BTN stacking faults in BTN-BiT grain and the caused new orderings[32] 质变得格外混乱。事实上, 从Rao等[34-35]关于共生结构的综述可以看出, 层错本身是贯穿各共生体系的一个重要现象, 它的存在引出了共生体系中有序?无序的问题。一方面在那些能形成长程有序共生结构的体系仍会出现无序结构, 另一方面在所谓的无序共生结构中也能频繁地在局部观察到几个周期的有序。这些现象的存在既与前述的结构稳定性问题相联系, 同时也衍生出一些新的问题, 比如: 重复多少个周期可以认定为一个相？所谓的无序共生结构该如何理解？其形成原因是什么？热力学还是动力学？其对性能有何影响？ 2铋层状材料的铁电压电性能 2.1对称性与自发极化 BLSF在居里点以上为四方顺电相, 空间群为I4/mmm; 在居里点以下, 绝大多数为正交相, 且当m为奇数时空间群为B2cb, 为偶数时空间群为A21am[4]。Bi4Ti3O12作为一个特例, 在低温下为单斜相, 对应空间群为m[36-37]。从对称性角度讲, BLSF 这种非中心对称的结构特征决定了其铁电压电性。 就价键理论中离子特性而言[38], 在孤对电子的影响下, Bi3+离子与O2-离子成键时会表现出明显的各向异性, 从而造成结构的畸变。同时, 过渡金属离子的d0或d1电子会使得离子同周围O2-离子以非对称的方式进行成键, 在这两个因素的作用下结构中正负电荷中心不再重合, 从而表现出极性。如图5, 以Bi3TiNbO9为例, 其结构畸变中存在平行于(001)和(100)面的原子运动[22]: 1) Nb、Ti原子沿a轴偏离氧八面体中心, 同时氧八面体绕着c轴旋转以满足Bi(1)成键, 这导致a、b参数的减小和正交畸变(b 2) 同样为了满足Bi3+的成键要求, 氧八面体绕a轴旋转, 这一旋转会因Bi(2)–O(2)键的作用而进一 图5 Bi3TiNbO9沿<100>方向的投影图[22] Fig. 5 Projection of Bi3TiNbO9 along <100> direction [22] 步增强, 同时这也导致了O(2)的过价(over-bonding), 为了抵消这一作用氧八面体会在c方向被拉长, 最终导致c轴的变长。 BLSF是一种典型的位移型铁电体, 目前研究显示其自发极化主要来自三部分贡献: I) B位离子的移动; II) 氧八面体沿c轴倾侧; III) 氧八面体在a-b面内的旋转。 而各离子对极化的作用, 可以通过结构中每个离子相对顺电相的偏移量来计算, 公式如下[39-40]: s =()/ i i i i P m x Q e V ×Δ× ∑(4) 其中m i是各位重复度, i x Δ为原子相对于顺电相的偏移量, Q i e为第i种离子的电荷数, V是单胞体积。通过计算发现, 不同体系极化产生根源的不同, 如CaBi2Ta2O9结构氧八面体中的O(5)2-离子的偏移对自发极化的贡献很大; 而在SrBi2Ta2O9结构中, (Bi2O2)2+中的Bi3+也对极化有很大的贡献[40]。 2.2性能及其优化 BLSF虽然有许多优势, 但也存在着剩余极化小、压电活性低、矫顽场大以及高温介电损耗高等缺点, 使其应用受到一定的限制。为了提高其性能, 人们进行了大量探索并积累了丰富的经验。目前常用的方法包括掺杂改性、构筑共生结构以及织构化等。 2.2.1 掺杂改性 掺杂取代是BLSF最常用的改性方法之一。早期的研究表明, BLSF的居里温度(T c)与类钙钛矿层中A位离子有关: A位离子半径越小或电负性越大, 居里温度越高[41]。但压电活性受取代离子半径、电负性等多重因素影响, 关系较为复杂[42-43]。 A位掺杂在BLSF改性的报道近年来层出不穷, 镧系元素是最常用的掺杂取代离子[39, 44-60]。镧系元素可以不同程度地提高Bi4Ti3O12的铁电性, 并且对其疲劳特性的改善亦有明显效果[44-45]。一般研究认为是类钙钛矿层中A位的Bi3+被取代, 减少了高温 454 无机材料学报第29卷 下由于铋的挥发而产生氧空位的几率。另外, Chon 等[45]通过解析Nd3+掺杂的BiT的晶体结构, 发现Nd3+掺杂使Ti4+的偏移方向发生了变化, 即自发极化主要沿c轴分布。Yau等[61]通过Raman光谱在掺La3+的BiT中也得到了类似结论。 B位掺杂在m=2、3层的铋层状化合物中也得到广泛研究[62-63]。对未掺杂BiT研究表明其容易产生氧空位[64], 且为p型半导体[65], 其漏电流相对较大, 对极化不利。采用B位施主元素掺杂可以有效提高BiT电阻率[66-70], 从而提高其铁电压电性能。 对A、B位复合掺杂也有较多研究[71-75]。Takayuki等[74]通过La3+, Nd3+与V5+复合掺杂, 发现复合掺杂后的薄膜相对于未掺杂或者单一元素掺杂的薄膜具有更高的剩余极化。因此, 他们提出了位置工程(site engineering)的概念, 认为A位离子掺杂降低材料的居里温度至沉积温度以下, B位掺杂能解钉扎, 因此, A、B位复合掺杂可以有效提高薄膜的铁电性能。另外有人通过对铋层状陶瓷的A、B位同时掺杂取代, 得到了高压电活性和较高T c 的材料[71]。 2.2.2 构筑共生结构 如前所述, 不同层数的BLSF可以沿c轴交替排列形成一种超晶格结构, 利用这两种不同结构单元之间的相互作用, 能够提高BLSF的铁电性能[30-31,76-77]。如Noguchi等[76]首先报道了Bi4Ti3O12-SrBi4Ti4O15共生铁电陶瓷的剩余极化为15 μC/cm2, 高于在同样工艺条件下制备的Bi4Ti3O12和SrBi4Ti4O15。Kobayashi等[30-31]对比研究了BiT、BaBi4Ti4O15 (BaBT)和BiT-BaBT, 发现无论是陶瓷还是单晶, BiT-BaBT的剩余极化都要比BiT和BaBT大, 且单晶BiT-BaBT沿a(b)方向的剩余极化达到了52 μC/cm2。从结构出发, Yi等[77]对比分析了Bi3TiNbO9-Bi4Ti3O12、Bi3TiNbO9和Bi4Ti3O12结构中氧八面体的旋转方式, 发现沿a-c面相对c轴的倾角αx的增加对共生结构的铁电性有重要贡献, 虽然BTN-BiT的自发极化低于BiT, 但相对BTN大的自发极化特别是比BiT更容易进行的畴反转行为使得BTN-BiT陶瓷表现出比BTN和BiT要大的剩余极化。 2.2.3 织构化 受对称性的影响, BLSF的晶粒通常呈片状, 其电学性能亦具有极为明显的各向异性, 自发极化主要位于a-b面内。晶粒方向随机分布的陶瓷难以最大限度地利用其性能, 因此织构化技术被引入到BLSF的改性中。常采用的织构化方法可简单分为两类: 一类是基于热、力、电、磁场的热锻/压、SPS、磁定向等方法[78-83]; 一类是基于原料形状的模板法[84-89]。 Takenaka等[78-79]采用热压处理得到明显织构的BiT陶瓷, 其垂直于织构化方向的P r达37 μC/cm2, 远大于普通BiT陶瓷的9.3 μC/cm2。在热压基础上, Fuierer等[80]将电场引入到BiT陶瓷的织构化过程中, 发现在电场作用下陶瓷实现了三个方向的织构, 表现出类似单晶体的性能特征。Shen等[81]则巧妙地利用纳米陶瓷颗粒在脉冲电场/电流下超塑性变形这一特性, 采用SPS实现了BiT陶瓷的织构化, 其P r 达27 μC/cm2。除此之外, Chen等[82-83]对强磁场处理过的BiT陶瓷织构化行为进行了研究, 发现在灌浆成型时毛细管力的作用下, 样品上表面到下表面逐渐表现出不同的织构特性, 且这种影响随初始晶粒形状的变化而变化。 模板法制备织构化BLSF陶瓷也是一种常用方法。Duran等[86]以片状KSr2Nb5O15为模板, 采用流延–叠层的方法制备出织构化的Sr0.9Nd0.1Bi2Nb2O9陶瓷, 其P r达20.3 μC/cm2, d33最高达84 pC/N。Takeuchi等[84-85]则采用反应模板法, 以片状BiT为模板, 利用BiT与Bi2O3、CaCO3、TiO2和Na2CO3的反应获得了织构化的CaBi4Ti4O15和Na0.475Ca0.05Bi0.4475Ti4O15陶瓷, 对比普通陶瓷, 前者的d33增加了200%, 达到45 pC/N, 后者则增加了238%, 达到44 pC/N。 值得一提的是, BLSF在其它一些钙钛矿及类钙钛矿陶瓷的织构化中也有重要应用。2004年Saito 等[90]以片状NaNbO3为模板, 制备出d33达416 pC/N 的(K0.44Na0.52Li0.04)(Nb0.84Ta0.10Sb0.06)O3织构化陶瓷, 这一结果作为铌酸盐体系压电性能研究的一个重大突破, 一度吸引了大量学者关注[91]。在这一研究中, Bi2.5Na3.5Nb5O18(m=5)作为前驱体在熔盐法制备片状NaNbO3模板的过程中起到了不可取代的作用[92]。相关研究显示[93], 这一方法也适合于制备片状的Na0.5Bi0.5TiO3模板。此外, 直接以片状的铋层状粉体为反应模板也是常用的方法, Wu等[94]以BiT为模板制备出了织构化的(Na0.5Bi0.5)0.94Ba0.06TiO3陶瓷。 3 BLSF铁电薄膜 BLSF薄膜的研究最早始于上世纪70年代初, Takei等[95]采用二极反应溅射法分别在Pt和MgO衬底上制备出BiT薄膜。Wu和Sugibuchi等[96-97]先后将BiT薄膜应用于铁电场效应晶体管(Field Effect 第5期张发强, 等: 铋层状结构铁电体的研究进展 455 Transistor, FET), 在硅基片上制备出可循环读写105次而不表现出疲劳的FET, 并发现其具有低的开路电压以及优异的集成电路兼容性, 因而认为BiT在只读存储器领域有着重要的应用前景。然而由于种种原因, 这一结果在之后的20年间并没有得到足够的重视, 直到上世纪1995年, De Araujo等[98]在Nature期刊上发表了一篇关于非易失性铁电存储器的文章, 报道SrBi2Ta2O9(SBT)和BaBi2Ta2O9 (BBT)薄膜经1012次读写仍不表现疲劳, 同时其漏电流低于相同条件下PZT薄膜的百分之一, 这一结果从此在铋层状铁电薄膜乃至陶瓷领域中掀起了一股以非易失性铁电存储器为背景的研究热潮, 并取得了大量成果。 在材料体系上, 1999年Park等[44]首先报道了剩余极化达12 μC/cm2且经3×1010循环读写之后仍不出现疲劳的Bi3.25La0.75Ti3O12(BLT)薄膜。之后, 2002年同样是在BiT体系上, Chon等[45]通过Nd掺杂制备出P r达51.5 μC/cm2, 且经6.5×1010循环读写之后仍不出现疲劳的Bi3.25Nd0.75Ti3O12(BNT)薄膜, 从而为BLSF在非易失性铁电存储器领域中的应用奠定了基础。 在机制上, 如何解释BLSF这种优异的抗疲劳性从一开始就受到了广泛关注。Ding等[99-101]分别在抗疲劳性能优异的SBT和BLT晶粒中观察到了大量反相畴界(APB), 并通过原位观察发现这些反相畴有助于极化反转时在薄膜内部诱发新畴的形核, 能够有效地减轻电极附近区域的形核负担, 从而降低这一区域的过早疲劳, 因此认为APB的存在是铋层状铁电薄膜优异的抗疲劳性的根源。此外, Su等[102]发现90°畴密度较高的材料对应的疲劳性好, 他们认为90°畴在极化过程中会吸收电荷缺陷, 90°畴密度低的材料其畴壁很快被钉扎, 从而影响到抗疲劳性能。 薄膜制备上, BLSF晶粒通常为c轴取向或随机取向, 这既对薄膜的极化性能不利, 也对纳米尺度下记忆单元间极化特性的一致不利, 因此制备一致的非c轴取向, 特别是具有a(b)轴取向的薄膜显得尤为重要。虽然大量文献[102-107]报道了类似(118)、(104)取向的BLT薄膜和(116)、(103)取向的SBT薄膜, 但具有a(b)轴取向的薄膜则相对少见。Moon等[108]报道具有a(b)轴取向的SBT薄膜, 但这一薄膜并非生长在电极材料之上, 因此不具备实用性。此后, Lee等[109]以SrRuO3为底电极, 在Y 稳定的ZrO衬底上成功制备出了具有a(b)轴取向的BLT薄膜(图6), 从而攻克了这一难题。 4 BLSF的拓展性研究 在传统铁电压电性能研究的同时, 近年来在BLSF的研究中出现了一些与其铁电压电性相关的新的研究方向, 包括以多铁为背景的磁–电性能研究以及以太阳能电池为背景的铁电光伏特性研究。 多铁性研究主要集中在以Bi5Ti3FeO15 (BTF, m=4)结构为基的体系上, 由于Fe3+–O–Fe3+负的超交换作用, 因而BTF理论上表现出反铁磁性。Mao等[110]报道BTF陶瓷的P r=5.9 μC/cm2, 并发现其表现出弱的铁磁性, 认为结构中少量的Fe2+离子是导致这一现象的根本原因。利用Co3+–O–Fe3+间正的交互作用, Mao、Hu和Wang等分别[111-113]对Co掺杂BTF (BFCT) 陶瓷的磁–电性能进行了研究, 均发现Co 掺杂可以将剩余磁化强度提高3个数量级, 并能在一定范围内增加材料剩余极化。而Sun等[114]对Bi5Fe0.5Co0.5Ti3O15薄膜的研究显示, 其P r=15.8 μC/cm2, M r=2.6 emu/cm3, 且观察到了磁介电效应, 0.6 T/ 100 kHz下对应MDC=0.39%。在Co掺杂的基础上, Yang和Mao等分别[115-116]对稀土Nd、La掺杂BFCT(BNFCT, BLFCT)薄膜的磁–电性能进行了报道, BNFCT薄膜的M r=165 memu/g, Yang等[115]认为如此大的剩余磁化强度可能和小半径的Nd3+和Co3+ 图6 c-轴取向Bi3.25La0.75Ti3O12(BLT)多晶薄膜AFM形貌照片(a)和BLT晶粒<010>方向高分辨像(b)[109] Fig. 6 AFM topography image of BLT film (a) and HRTEM image of the BLT grain along <010> direction (b) [109] 456 无机材料学报第29卷 离子的取代有关, 但仍需进一步研究。BLFCT薄膜的M r=25.6 memu/g, P r=7.7 μC/cm2, 且在室温下表现出明显的磁介电效应, 1 T/1 kHz下MDC=8.1%, 远远大于BFCT薄膜。从这些结果可以看出, BLSF 在多铁领域有着重要的应用前景, 但目前还处于起步阶段, 大量工作有待开展。 铁电光伏效应是光生电子–空穴在铁电体内电场作用下发生分离形成稳定光生电流或开路电压的现象, 这一现象在上世纪70年代被发现[118], 由于铁电体内电场比p-n节内建电场大一个数量级, 且作为一种特殊体效应其光伏电压比p-n结光伏电池高2~4个数量级, 达103~105 V/cm, 近年来受到广泛关注[119-123]。但受其较大禁带宽度的影响, 铁电体内部电子–空穴处于紧束缚状态很容易发生复合, 体电导很低, 光伏效应一直比较差, 因此设计具有窄禁带宽度的铁电体成为一个研究重点。近年来, BLSF在这方面的应用开始受到关注, Choi等[124]对LaTMO3(TM=Al、Ti、V、Cr、Mn、Co、Ni)系列掺杂Bi4Ti3O12薄膜的禁带宽度进行了研究, 发现LaCoO3掺杂产生显著作用, 能够将禁带宽度降低近1 eV。如图7显示[117], LaCoO3掺杂时La部分取代了 (Bi2O2)2+中一侧的Bi, 采用第一性原理计算发现禁带宽度的减小是Co填充O空位附近的B位后引起周围Bi离子6p轨道能态降低的结果, 而对薄膜光电导性能的测试也表明铋层状结构是一类值得进一步开发的光电子材料。 总体而言, 无论是多铁研究还是铁电光伏特性的研究本质上都需要克服相同的矛盾, 即磁性/体电导的提高以及铁电性的保留, 这就要求在材料设计中必须充分考虑到这一矛盾, BLSF作为这两个领域开发较晚的材料体系, 应该在充分利用其结构优势的同时引入其它体系中较为成熟的理论, 这样才能实现更合理的设计。 5总结与展望 本文简要介绍了BLSF的研究背景和研究内容, 从结构、性能及研究动态三个方面构建了BLSF的研究框架, 并详细分析了各方向的进展以及遗留问题。我们认为BLSF至少在以下几方面还有待进一步的研究: 1) 结构的认识和新结构的设计。结构是一切研究的基础, 随着研究的积累, 对铋层状结构的认识不断深入, 但其结构稳定性问题仍是一个核心问题。随着m值的增大, 铋层状结构特别是其共生结构的超晶格有望逐渐表现出纳米异质结的某些 图7 Bi4Ti3O12(BiT)、Bi4Ti3O12-2CoLaO3(1B2L)原子分辨率Z 衬度像以及1B2L局部EELS面扫(a)和第一性原理计算BiT 及Co掺杂BiT结构电子态密度(b)[117] Fig. 7 Atomic resolution Z-contrast STEM images of BiT and 1B2L. The elemental maps of 1B2L for Ti and La visualized by EELS are also shown(a) and the caculated electronic density of states for BiT and Co-doped BiT structure(b)[117] 特点[12], 这在一定程度上促使了一些新结构的诞生, 但受结构稳定性的影响, 相关的设计并不十分顺利。同时, 有序–无序一直都是铋层状结构乃至其它共生体系中一个普遍的现象[34-35], 但却未得到很好的解释, 对这个问题的研究既有利于加深对结构或物相的认识, 也有利于新结构的设计。 2) 铁电薄膜关键问题的突破。虽然BLSF铁电薄膜在诸多方面表现出了相对优异的性能, 但仍存在一些问题和技术障碍, 包括较高的制备加工温度、仍需解决的疲劳和老化问题以及有待深入研究的相关物理问题等等[125]。 3) 性能裁剪。就结构而言, 铋层状结构特别是其共生结构有着天然的可裁剪性, 这对材料的多功能化有着重要的意义, 但这一特质到目前为止尚未得到很好利用。BLSF在多铁及铁电光伏特性中的应用可以说是不同应用领域交叉的产物, 从这两个 第5期张发强, 等: 铋层状结构铁电体的研究进展 457 研究方向面临的问题来说, 如何在借鉴成熟的理论方法的同时充分利用铋层状结构的优势(如可裁剪性)是一个值得考虑的问题; 而就方法而言, 将BLSF的铁电性进一步拓展到其它的领域中有可能获得意想不到的效果。 4) 第一性原理计算的应用。第一性原理计算是揭示组成–构–性能之间内在联系的一种有效方法, 可以应用于前述三个方面的研究, 帮助人们理解一些现象的本质[126], 甚至实现真正意义上的材料设计。由于BLSF十分复杂, 单胞原子数大多几十甚至远远超过一百, 计算量很大, 因此第一性原理在BLSF中的应用并不普遍。但随着信息技术的迅猛发展, 这种方法也越来越多的被用于BLSF的研究, 相信在不久的将来其必定能在BLSF的研究中发挥更加突出的作用。 参考文献: [1] AURIVILLIUS B. Mixed bismuth oxides with layer lattices. 1. The structure type of CaNb2Bi2O9. 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